. Vonatkoztatási rendszer z pálya

Hasonló dokumentumok
Térgörbék (R R 3 függvények) Síkgörbék (R R 2 függvények) Felületek (R 2 R 3 függvények)

A lecke célja: A tananyag felhasználója megismerje az anyagi pont mozgásának jellemzőit.

Bevezetés. Vizsgálati módszerének vázlata: kísérleti. fizika. fizikai mennyiségek MEGFIGYELÉS, KÍSÉRLET. ellenőrzés összefüggések

Atomfizika előadás 4. Elektromágneses sugárzás október 1.

) négydimenziós eseményekre felírt

Tóth András. Kísérleti Fizika I.

2. Koordináta-transzformációk

3D - geometriai modellezés, alakzatrekonstrukció, nyomtatás

3D-s számítógépes geometria és alakzatrekonstrukció

STATIKA A minimum teszt kérdései a gépészmérnöki szak hallgatói részére (2003/2004 tavaszi félév)

Máté Márton MŰSZAKI MECHANIKA KINEMATIKA

- Anyagi pontrendszer: anyagi pontok halmaza / összessége.

4. Lineáris csillapítatlan szabad rezgés. Lineáris csillapított szabad rezgés. Gyenge csillapítás. Ger-jesztett rezgés. Amplitúdó rezonancia.

Matematikai összefoglaló

Bevezetés. Vizsgálati módszerének vázlata: kísérleti. fizika. fizikai mennyiségek MEGFIGYELÉS, KÍSÉRLET. ellenőrzés összefüggések

Mérnöki alapok 9. előadás

Fizika A2E, 1. feladatsor

- Anyagi pontrendszer: anyagi pontok halmaza / összessége.

2. Koordináta-transzformációk

Mechanika. Kinematika












Fizika Előadás

É É Ö ű Ú Ú É ű

Műszaki Mechanika I. A legfontosabb statikai fogalmak a gépészmérnöki kar mérnök menedzser hallgatói részére (2008/2009 őszi félév)

Fizika I. (PE BSc szak számára)

2. A speciális relativitás elmélete

Atomfizika előadás Szeptember 29. 5vös 5km szeptember óra

rnök k informatikusoknak 1. FBNxE-1 Klasszikus mechanika

A statika és dinamika alapjai 11,0

Telítetlen közegben történő szivárgás és anyagtranszport numerikus vizsgálata. T OTKA kutatás szakmai zárójelentése

A lecke célja: A tananyag felhasználója megismerje az erőrendszerek egyenértékűségének és egyensúlyának feltételeit.

(5) Mit értünk a szilárdságtanban a dinamikán? A szilárdságtanban a dinamika leírja a terhelés hatására a testben fellépő belső erőrendszert.

TRANSZPORT FOLYAMATOK MODELLEZÉSE

HARMONIKUS REZGŐMOZGÁS

A termelési, szolgáltatási igény előrejelzése

Határérték. Wettl Ferenc el adása alapján és Wettl Ferenc el adása alapján Határérték és

MOZGÁSOK KINEMATIKAI LEÍRÁSA

É Ö É É Ú ü É Ü É ü Ü ü

σ = = (y', z' ) = EI (z') y'

Mechanika. III. előadás március 11. Mechanika III. előadás március / 30

) (11.17) 11.2 Rácsos tartók párhuzamos övekkel

Az F er A pontra számított nyomatéka: M A = r AP F, ahol

Tartóprofilok Raktári program

Nemlineáris függvények illesztésének néhány kérdése

Mérnöki alapok 5. előadás

A ferde hajlítás alapképleteiről

15. Többváltozós függvények differenciálszámítása

A kardáncsukló tengelyei szögelfordulása közötti összefüggés ábrázolása. Az 1. ábrán mutatjuk be a végeredményt, egy körülfordulásra.

1. MÁSODRENDŰ NYOMATÉK

ü ü ű ű ü ü ü Á ű ü ü ü ű Ü

Merev test mozgása. A merev test kinematikájának alapjai

u u IR n n = 2 3 t 0 <t T

Gazdaságtudományi Kar. Gazdaságelméleti és Módszertani Intézet. Regresszió-számítás. 2. előadás. Kvantitatív statisztikai módszerek. Dr.

Fizika I minimumkérdések:

A lᔗ卧 ᔗ卧 s l ok l pj h f él om s k s és, v g m s s v l ᔗ卧kö p lés g ol ol g om f l, m l síkm s és g képsíko k ll vég h j s l ok s v l. A m g o s vo l

ö ű é é é é é é ü é é é é ű é é ü é é é é é ó ó é Í é í é é é é ó ö é ö ö ö ó é é í é é é é Ő é é é ü ü é é é ö ö ö é ü é é í é ó ü é é ü é ó é ó ó é

Í Á ő é é é é é ő é ő é ő é Í Á Ú Á Á é ő é ő é é é é é ű é é é é é é é é Á é é é é é ú ú é é é é é é é ú é é é é é é é é é é é ő é é é é é é é é ű é

A Lorentz transzformáció néhány következménye

É ű ű ú ú ú Ü ú Ö ű ü ü ü

F.I.1. Vektorok és vektorműveletek

Egyenes vonalú mozgások - tesztek

Darupályák ellenőrző mérése

Kétváltozós függvények ábrázolása síkmetszetek képzése által

Gyakorló feladatok a 2. zárthelyihez. Kidolgozott feladatok

v i = v i V. (1) m i m i (v i V) = i P = i m i V = m i v i i A V = P M

Gyakorló feladatok a Kísérletek tervezése és értékelése c. tárgyból Lineáris regresszió, ismétlés nélküli mérések

MECHANIKA I. - STATIKA. BSc-s hallgatók számára

Fizika 1 Mechanika órai feladatok megoldása 9. hét. , ahol ρ a sűrűség (ami lehet helyfüggő is), és M = ρ dv az össztömeg. ϕ=104,45 d=95,84 pm !,!

Ezért A ortogonális transzformációval diagonalizálható, vagyis létezik olyan S ortogonális transzformáció,

Szeminárium. Kaposvári István október 01. Klasszikus Térelmélet Szeminárium


a. Egyenes vonalú mozgás esetén az elmozdulás mindig megegyezik a megtett úttal.

HELYMEGHATÁROZÁS A MEGTETT ÚT SZÁMÍTÁSÁVAL

5. Szerkezetek méretezése

Héj / lemez hajlítási elméletek, felületi feszültségek / élerők és élnyomatékok


2005 tavaszi félév tételsora

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje?

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje?

Gazdaságtudományi Kar. Gazdaságelméleti és Módszertani Intézet. Korreláció-számítás. 1. előadás. Döntéselőkészítés módszertana. Dr.

ω ε R S Forgó tömegek kiegyensúlyozása Adott: A forgórész geometriája és a külső erőrendszer: G,

A szilárdságtan 2D feladatainak az feladatok értelmezése

RUGALMASSÁGTAN ALAPKÉRDÉSEK

Projektív ábrázoló geometria, centrálaxonometria

Kinematika szeptember Vonatkoztatási rendszerek, koordinátarendszerek

6. RUDAK ÖSSZETETT IGÉNYBEVÉTELEI

Egy szép és jó ábra csodákra képes. Az alábbi 1. ábrát [ 1 ] - ben találtuk; talán már máskor is hivatkoztunk rá.

Dr. Batta Gyula: A modern NMR módszerek elméleti alapjai. A modern NMR módszerek elméleti háttere:

és hullámok Rezgések Rezgések Hullámok Hang

Az EM tér energiája és impulzusa kovariáns alakban. P t

Átírás:

1. Knemaka alapfogalmak. A pála, a sebesség és a gorsulás defnícója. Sebesség, és gorsulás lokáls koordnáá. Mogás leírása különböő koordnáa-rendserekben. A knemaka a mogás maemaka leírása, a ok felárása nélkül. Mogásról akkor besélünk, ha eg es áloaja a heleé más esekhe képes. Teknsünk a oábbakban ömegponoka. A ömegpon olan es, melnek jellemő méree kcsk a pála méreehe képes. Ellenében a geomera ponal a ömegponnak an kerjedése. Például eg eldobo kréa darabka méree, elörpül a hajíás pálájának méreéhe képes, eér ömegponnak eknheő. A ömegpon mogása során érne ponok halmaá pálának neeük. Vonakoaás esnek neeük a a mere ese, amhe a öbb es mogásá soníjuk. A mere es esőleges ké ponjának áolsága dőben állandó. Vonakoaás rendser r( ) pála Koordnáa rendser Vonakoaás es A onakoaás es és eg hoá rögíe koordnáarendser egüese a onakoaás rendser (VR). Ebben a ömegpon pllanan heleé eg rendee sámhármassal, a koordnááal adhajuk meg. A leggakrabban hasnál koordnáa rendserek: - Deréksögű, ag Descares koordnáa rendser, - Síkbel polár koordnáa rendser, - Henger koordnáa rendser, és - Gömb koordnáa rendser. A helekor a onakoaás rendser orgójából a ömegponho húo ekor r = r(). Ha a ömegpon moog, akkor a helekor a dő függéne. Tegük fel, hog a ömegpon elmodul a pála menén a 1. ponból a. ponba. Ekkor a elmodulásekor: Δr. Vonakoaás rendser Δ r Δ s r( 1 ) pála r( ) Δ r = r( ) r( 1), > 1 Íkoordnáa ala a pálagörbén eg esőleges ponól mér előjeles íhossa érjük, és s-sel jelöljük. A ú a íkoordnáák ado dő ala megáloása. Δs Δr. A helekor r = r s. megadhaó a íkoordnáa függénében s: ( ) Teknsük mos a ömegpon elmodulásá Δ dő ala:

r( ) r( + Δ) pála Δr Ekkor a álagsebesség defnícó sern: ál =, a pllanan sebességekor pedg: Δ A pllanan sebességekor pedg: Δr dr = lm = = r Δ 0 Δ Mel a elem elmodulás ekor dr egbeesk a pála íeleméel, íg a sebességekor mndg érnő ránú. Ha a helekor a íkoordnáa segíségéel írjuk fel, akkor: r = r( s) dr dr ds = = ds A érnő ránú egségekor defnícója: dr τ =, és τ = 1 ds A pálasebesség, a sebességekor hossa: ds = = 0 A sebességekor: = τ A érnő ránú egségekor pedg: τ = A pálasebesség a íkoordnáa dő sern dfferencálhánadosa, a befuo ú a pálasebesség dő sern negrálja a megfelelő dőnerallumra. Fgelembe ée a negrál geomera jelenésé, a a pálasebesség dő grafkon görbe ala erülee. ds = = s () s= 1 Δ r s A gorsulásekor defnícója: 1 Δ d a = lm = = = r Δ 0 Δ A sebesség és gorsulás ermésees, ag lokáls koordnáá:

mel = τ d d dτ dτ ds dτ a = = ( τ ) = τ + = τ + = τ + ds ds dτ 1 = n, ahol a görbüle sugár, n pedg a normáls egségekor, íg: ds a = τ + n A érnő ag pála men gorsulás: a =. A normáls ag cenrpeáls gorsulás: an =. Egenlees mogás eseén a pálagorsulás érus. Egenleesen áloó mogás eseén a pálagorsulás érusól különböő állandó ( lneársan álok a dő függénében). Egenes onalú egenlees mogás eseén a = 0. A mogás leírása deréksögű Descares koordnáarendserben: A koordnáák:,,, a egségekorok:, j, k, a egségekorok len sorrendben jobbsodrású rendser alkonak{, j, k }. A mogás akkor smerjük, ha udjuk a helekor dőfüggésé: r = r(). k j A pála paraméeres egenlerendsere: = = = r( ) ( ) () () (,, ) A helekor, llee a helekor hossa: r = + j + k, r = + + A sebességekor defnícója: dr d = = ( + j + k) A egségekorok mnd ránuka, mnd nagságuka ekne állandóak, íg deráljuk elűnk: = j = k = 0. = + j + k, = + j + k A sebesség koordnáák: A pálasebesség: =, =, és =.

A gorsulás defnícója: = + +, ag = + + d d a = = + j + k a = + j + k, a = a + a j + a k A gorsulás Descares koordnáá: a A gorsulásekor hossa: =, a =, és a a = + +. =. A mogás leírása henger koordnáarendserben: A koordnáák:, ϕ,, a egségekorok: e eϕ k, a egségekorok len sorrendben e, e, k. jobbsodrású rendser alkonak: { ϕ } r( ) k ( ϕ,,) k ϕ ϕ = 0 A pála paraméeres egenlerendsere: = ( ) ϕ = ϕ() = () A helekor: r = e + k. A sebességekor a defnícóból köekeően: = e + ϕeϕ + k A e, eϕ egségekorok áloaják a ránuka, íg a deráljuk már nem érus. Körmogás eseén: = R = állandó, íg = 0, = Rϕ e ϕ = Rω e, ahol a sögsebesség: ϕ dϕ ω = = ϕ, íg: ϕ = Rω dω A söggorsulás a sögsebesség áloás gorsasága: β = = ω Egserű mogások: e e ϕ

1. egenes onalú egenlees mogás: = áll. s =. egenes onalú egenleesen áloó mogás a = állandó, = 0 + a, és a s = 0+ 3. egenlees körmogás: ω = áll. ϕ = ω 4. egenleesen áloó körmogás: β β = állandó, ω = ω0 + β, és ϕ = ω0+