Összefonódottság detektálása tanúoperátorokkal

Átírás

1 Összefonódottság detektálása tanúoperátorokkal Tóth Géza Max-Plank-Intitute für Quantenoptik, Garching, Németország Budapest, október 4.

2 Motiváció Miért érdekes a kvantum-informatika? Alapvető problémák még mindig megoldatlanok kvantummechanikában A kvantumkontrol fejlődésével szükség van arra, hogy a többrészecskés kvatumállapotokról valamit mondjunk Kvantumkommunikáció, kvantum-szimuláció, kvantum-számítógép (keresés, prím faktorizáció)

3 Vázlat Bell egyenlőtlenségek, nonlokalitás Összefonódottság és detekciója Összefonódottság tanúoperátorok (entanglement witness) Többrészecskés összefonódottság

4 Bell egyenlőtlenségek, nonlokalitás Összefonódottság és detekciója Összefonódottság tanúoperátorok (entanglement witness) Többrészecskés összefonódottság

5 Bell egyenlőtlenségek Miben más a kvantum mechanika, mint a klasszikus fizika? Mely kvantumállapotok esetén mutatkoznak meg legikább a kvantummechanikai effektusok? Válasz (Bell, 60-as évek): Ha feltételezzük, hogy minden mérési eredmény már létezett a mérés előtt, akkor a korrelációk lehetséges értékeire egy korlátot kapunk. Vannak olyan kvantummechanikai állapotok, amelyeken végzett mérés ezt a korlátot sérti. Ezeket hívjuk nemlokális állapotoknak.

6 A CHSH Bell egyenlőtlenség Mérjünk egy kétrészű rendszereben 2-2 változót +1/-1 értékkel A CHSH egyenlőtlenség x1 y x xx 1 2+ xy 1 2+ yy 1 2 yx A kvantum maximum a bal oldalra. y 2 2

7 Bell egyenlőtlenségek, nonlokalitás Összefonódottság és detekciója Összefonódottság tanúoperátorok (entanglement witness) Többrészecskés összefonódottság

8 Összefonódottság Definíció: Egy kétrészű kvantumrendszer szeparálható (nem összefonódott) állapotban van, ha a sűrűségmátrixa felírható alakban. (1) (2) pk k k k Werner, PRA ρ = ρ ρ Értelmezés: * szorzat állapotból nem lehet korrelált állapotot létrehozni lokális, csak ez egyik vagy csak a másik részecskén végzett műveletekkel, illetve ezek kombinácójával. * szorzat állapotból nem lehet összefonódott állapotot létrehozni lokális, csak ez egyik vagy csak a másik részecskén végzett műveletekkel, illetve ezek kombinácójával akkor sem ha kommunikáció a két részrendszer között megengedett.

9 Összefonódottság detekciója A sűrűségmátrixszal szükséges és elégséges feltételek ismertek összefonódottságra a következő esetekben: -2x2, 2x3 rendszerek -Többmódusú rendszerek Gauss-i állpotokban Igen sok esetben csupán elégséges feltétel ismert. (pl. NxM-es rendszerek)

10 Pozitív definit parciális transzponált Definíció: Parciális transzponálás: transzponálás az egyik részrendszer szerint. Ha a rendszer szeparálható, akkor a sűrűségmátrix parciális transzonáltja pozitívdefinit (ilyenkor parciális transzponált is lehetne egy fizikai sűrűségmátrix) 1 ( (1)) T T (2) = pk k k k ρ ρ ρ Ez szükséges és elégséges feltétel szeparálhatóságra 2x2-es és 2x3-as esetekben rendszerekre, míg nagyobb rendszereknél csupán szükséges feltétel. A. Peres, PRL 77, 1413 (1996).

11 Kétmódusú Gauss-i állapotok γ A korrelációs mátrix teljesen jellemez egy kétmódusú Gauss-i állapotot = xx 2 1 xx xp xp xp px px 2 1 A rendszer összefonódott, ha γ corr ij nem pozítívszemidefinit. Itt γ corr a parciális transzponálthoz tartozó korrelációs mátrix, J az operátorok kommutátorait tartalmazza. γ = γ + γ T corr L.-M. Duan et. al., PRL 84, 2722 (2000). R. Simon, PRL 84, 2726 (2000).

12 Bell egyenlőtlenségek, nonlokalitás Összefonódottság és detekciója Összefonódottság tanúoperátorok (entanglement witness) Többrészecskés összefonódottság

13 Összefonódottság kísérleti detektálása Egy tényleges kísérletben nem lehet az egész sűrűségmátrixot meghatározni. Csupán néhány mennyiséget lehet mérni. Ezekkel a mérési eredményekkel kell összefonódottságot detektaló elégséges feltételeket konstruálni. Egy lehetséges eljárás: Összefonódottság tanúoperátor (Entanglement witness)

14 Összefonódottság detektálása tanúoperátorral Definíció: egy kétrészű rendszerben egy W hermitikus mátrix tanúoperátor, ha (i) Minden ρ szeparálható állapotra Tr( ρw ) 0. (ii) Van olyan ρ összefonódott állapot, amelyre Tr( ρ ' W) < 0. M. Horodecki, P. Horodecki, and R. Horodecki, Phys. Lett. A 223, 1 (1996); B.M. Terhal, Phys. Lett. A 271, 319 (2000); M. Lewenstein, B. Kraus, J.I. Cirac, and P. Horodecki, Phys. Rev. A 62, (2000).

15 Konvex halmazok Tanúoperátor Tr( ρ ' W) < 0. Detektált állapotok S Szeparálható állapotok Összefonódott állapotok

16 Tanúoperátor optimalizálása Ha van két tanúoperátor, amelyekre W 1 W2 0 akkor W 2 minden állapotot detektál amit W 1. Ezen felül detektál olyan állapotokat is, amelyeket W 1 nem detektál, mivel minden ρ-ra Tr( ρw ) Tr( ρw ) 1 2 M. Lewenstein, B. Kraus, J.I. Cirac, and P.Horodecki, Phys. Rev. A 62, (2000).

17 Tanúoperátor előállítása ρ e Ha van egy állapot és ekörül szeretnénk összefonódottságot detektálni, akkor ezt a következő tanúoperátorral tehetjük meg ahol W = ( Ψ Ψ) T 1 és ρ T1 Ψ = λ Ψ e λ < 0.

18 Tanúoperátor előállítása II. Bizonyítás: (i) szorzat állapotra nem-negatív W Tr ( ) ρ ρ T1 = Ψ Ψ 1 2 * = Tr ( ) Ψ Ψ ρ1 ρ2 0 ρ e (ii) a összefonódott állapotra negatív W = Tr ( Ψ Ψ) T1 ρ e T1 = Tr ( Ψ Ψ ) ρe = λ< 0.

19 Bell egyenlőtlenségek, nonlokalitás Összefonódottság és detekciója Összefonódottság tanúoperátorok (entanglement witness) Többrészecskés összefonódottság

20 Háromtest összefonódotság Teljesen szeparálható három-részecske állapot (1) (2) (3) pk k k k k ρ = ρ ρ ρ Tiszta biszeparálható állapot: szeparálható valamilyen partícióra; lehet összefonódott. Ψ (12)(3) =Ψ12 Ψ 3 Ψ (1)(23) =Ψ1 Ψ23 Kevert biszeparálható állapot: tiszta biszeparálható állapotok keveréke. Akár olyanoké is, amelyek különböző partíciók szerint biszeparálhatóak. Igazi három-részecske összefonódott állapot: nem biszeparalható.

21 Háromtest összefonódotság Igazi háromtest összefonódottságot detektáló tanúoperátor Detektált állapotok Szeparálható S állapotok Biszeparálható összefonódott állapotok Igazi háromtest összefonódott állapotok

22 Tanúoperátorok igazi háromtest összefonódottságra ( ) Tanúoperátor GHZ = állapotra: W = 1 GHZ GHZ 2 1 ( ) Tanúoperátor a W = állapotra: 3 W 2 = 1 3 W W A. Acin, D. Bruß, M. Lewenstein, and A. Sanpera, Phys. Rev. Lett. 87, (2001). M. Bourennane et al. PRL 92, (2004).

23 Tanúoperátor igazi többrészecskés összefonódottságra Tanúoperátor N-qbites GHZ állapotra: GHZ N 1 = + 2 ( ) 1 W = 1 GHZN GHZN 2

24 Tanúoperátorok mérése Az tanúoperátort lokálisan mérhető operátrokra kell dekomponálni. Példa három qbitre: 1 (1 (1) (2) (2) (3) (1) (3) 2 (1) (2) (3) ) GHZ3 GHZ3 = + Z Z + Z Z + Z Z X X X (1) (1) (2) (2) (3) (3) (1) (1) (2) (2) (3) (3) ( X Y )( X Y )( X Y ) ( X Y )( X Y )( X Y ) Probléma: a tagok száma gyorsan nő a qubit számmal. Ez nem csupán gyakorlati, a méréssel kapcsolatos probléma, hanem elméleti is. Kérdés: mit tudhatunk meg az előállított kvantumállapotról? Gühne, Hyllus et. al. quant-ph/

25 Tanúoperátor kéttest korrelációkból Példa két qubitre. Szeparálható állpotokra σσ + σσ x x z z Összefonódott állapotkra a bal oldal maximuma 2. Ezt a 00> + 11> állapotra veszi fel (=EPR pár). Ebből a következö tanúoperátor szerkeszthető W = 1 σ σ σ σ x x z z A W-ben szereplő korrelációs operátorok az 00> + 11> állapot stabilizáló operátorai.

26 Tanúoperátor kéttest korrelációkból II. Bizonyítás. Szorzat állapotra σσ + σσ = x x z z σ σ σ σ x x + z z = nn Itt n 1 és n 2 1-nél nem hosszabb vektorok. k 2 k 2 k 2 x y z σ + σ + σ 1 Szeparálható állapotra is igaz, mivel a kifejezés lineáris operátor várható értékekben. Q.E.D.

27 N k= 1 1. Példa: Spinláncok Hamilton operátor Pauli mátrixokkal H = J σ σ + σ σ + σ σ + B σ ( k) ( k+ 1) ( k) ( k+ 1) ( k) ( k+ 1) ( k) x x y y z z z k Klasszkus spin lánc valós változókkal N ( ) ( + 1) ( ) ( + 1) ( ) ( + 1) ( ) = k k k k k k k H J sx sx sy sy sz sz B sz k= 1 k Egyszerű ötlet: szeparálható állapotkra az energiaminimum egyenlő a klasszikus spin lánc energiaminimuvával. Tr( ρ H ) min H sep ( k ) s, s= 1 G. Tóth, "Entanglement Witnesses in Spin Models", PRA 71, (R) (2005).

28 1. Példa: Összefonódottság és energia Heisenberg lánc B külső térben és T hőmérsékleten Két qbites keltési összefonódottság A klasszikus lánc alapállapotbeli energiajánál kisebb energiajú állapot G. Tóth, "Entanglement Witnesses in Spin Models", PRA 71, (R) (2005).

29 2. Példa: Tanú stabilizáló operátorokkal GHZ állapot Stabilizáló operátorok S X X X ( GHZ N ) (1) (2) ( N ) 1 =, S Z Z ( GHZ N ) (1) (2) 2 =, S Z Z ( GHZ N ) (2) (3) 3 =, S Z Z ( GHZN ) ( N 1) ( N ) N =. 1 GHZ N = ( ) S GHZ = GHZ ( GHZ N ) k N N Ezek a generátorai a stabilizáló (stabilizer) nevű csoportnak.

30 2. Példa: 3 qubites példa Három qbites példa Generátorok: (1) (2) (3) X X X Z Z Z (1) (2) Z (2) (3) Operátorok a generátorok egymással való szorzásából (1) (2) (3) Y X Y (1) (2) (3) Y Y X (1) (2) (3) X Y Y Z Z (1) (3) Általában: 1 N 2 1 GHZ GHZ = S N 2 k = 1 ( GHZ ) k

31 2. Példa: Tanúoperátor GHZ állapotra Egyszerű tanú GHZ állapot-ra, többtest összefonódottság detektására W = 1 Z Z X X X (1) (2) (1) (2) ( N ) Also határ a GHZ állapottal való átlapolásra ( ) ( ) ( GHZ ρ ρ k k ) k Tr GHZ GHZ Tr c S Be lehet látni, hogy alkalmas c k -kal nagyon kevés mérés elegendő. Tanú GHZ állapotra, igazi többtest összefonódottság detektálására stabilizáló operátorkkal. G. Tóth and O. Gühne, PRL 94, (2005). G. Tóth and O. Gühne, PRA 2005

32 Összefoglalás Bell egyenlőtlenségek, CHSH egyenlőtlenség Összefonódottság detektálása a sűrűségmátrix alapján Pozitív parciális transzponált Korrelációs mátrix Összefonódottság detektálása méréssel, tanúoperátorok Többtest összefonódottság Összefonódottság detektálása kevés többtest korrelációval Spinlánc Hamiltonoperátor Tanú stabilizáló operátorokkal Honlap: