Járművek lengései. Gépjármű Futóművek II. Szabó Bálint
|
|
- Emília Ballané
- 5 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Járművek lengései Gépjármű Futóművek II. Szabó Bálint 1
2 Bevezetés 2 2
3 Bevezetés Koordináta-rendszerek Gyakran alkalmazott koordináta rendszer 3 SAE koordináta rendszer 3
4 Bevezetés Dinamikai irányok felbontása Hosszirányú dinamika: hajtás, fékezés Keresztirányú dinamika: kanyarodás, kormányzás Függőleges dinamika: lengések Az egyes irányok nem függetlenek egymástól: Tapadási kör Gumiabroncs karakterisztika normálerő függése Függőleges dinamika mozgásai: Függőleges elmozdulás Bólintás Dőlés 4 4
5 Bevezetés Lengések, rezgések csoportosítása A jármű haladása során a különböző forrásból származó periodikus gerjesztések hatására periodikus mozgásformák, lengések, rezgések alakulnak ki. A lengéseket frekvencia tartomány szerint két csoportba sorolhatjuk: Vizuális lengések : 0 25 Hz Lengések Aurális lengések : 25 Hz 20 khz vibráció, akusztikus rezgések 5 5
6 Bevezetés Követelmények A futóművek lengéstani, rugózási szempontból az alábbi két követelményt kell kielégítenie: Utazási komfort, lengéskényelem Keréktalpponti erő stabilitása Lengéskényelem hatásmechanizmusa: 1. Gerjesztés 2. Jármű dinamikai válasza 3. Kialakuló lengések 4. Emberi érzékelés Keréktalpponti erő stabilitásának mechanizmusa: 1. Gerjesztés 2. Jármű dinamikai válasza 3. Keréktalpponti normálerő változás 6 4. Szlipkarakterisztikák eltolódása 6
7 Bevezetés Követelmények A keréktalpponti erő növekedésével a maximálisan átvihető erő degresszív mértékben növekszik csak 7 7
8 Lengéskényelem meghatározása 8 8
9 Lengéskényelmi vizsgálatok Lengéskényelem reprezentációja Az emberi szervezet a frekvencián kívül lengésgyorsulás érzékeny ezért a lengéskényelmi mutatók a frekvencia mellett a lengésgyorsulást is figyelembe veszik. Sajátfrekvencia Lengésgyorsulás-szórás (effektív lengésgyorsulás) VDI 2057 és ISO 2631 sz. ajánlás szerinti mutatók Gépjárművek spektrumanalízise Frekvenciakarakterisztikák Átviteli tényezők 9 9
10 Lengéskényelmi vizsgálatok Az emberi szervezet lengésérzékenysége Az emberi szervezet lengésérzékenysége frekvenciafüggő, ~ Hz-ig lengést, ~ Hz-ig főként a bőrfelületével rezgést érzékel. Az emberi szervezet különösen azokra a frekvenciákra érzékeny, melyeknél egyes testrészei rezonanciába jönnek. Ezeket lehetőleg kerülni kell. Az emberi szervezet sajátfrekvenciái: Fej: 1,8 2,0 Hz, 20 Hz Szív: 7,0 Hz Törzs: 6,0 8,0 Hz 10 Csípő: 2,5 3,0 Hz 10
11 Lengéskényelmi vizsgálatok Az emberi szervezet lengésérzékenysége Az emberi szervezet a séta és a futás által gerjesztett függőleges irányú lengésekhez hozzászokott. Ha a sajátfrekvencia: f 0 < 0,75 Hz, a szervezet tengeri betegséget, f 0 > 1,45 Hz, rázást érzékel. Javasolt sajátfrekvencia: f 0 ~ 0,75 1,45 Hz 11 A lengéskényelmi szempontból a javasolt sajátfrekvencia biztosítása szükséges de nem elégséges feltétel. 11
12 Lengéskényelmi vizsgálatok Lengésgyorsulás-szórás Sztochasztikus folyamat statisztikus jellemzésére használják. A frekvenciát nem veszi figyelembe. Lengések intenzitásának, a dinamikus igénybevételek jellemzésére alkalmas 12 12
13 Lengéskényelmi vizsgálatok VDI 2057 sz. ajánlás szerinti mutató A lengésgyorsulást és a lengésfrekvenciát egyaránt figyelembe veszi. Meghatározásának menete: A lengésgyorsulások időfüggvényének felvétele. A lengésgyorsulások energiasűrűség-függvényének létrehozása. A függőleges lengésgyorsulások-spektrumát tercoktávokra kell bontani Tercoktávonként meghatározni a lengésgyorsulás-szórásokat. A lengésgyorsulás-szórásokat frekvencia szerint súlyozva meg kell határozni a K i - parciális mutatókat. A parciális mutatókat kvadratikusan összegezve meghatározni a redu- kált K - mutatót. f f oktáv; f 2 = 3 2 f 1 - tercoktáv; k 1 2 f f f - középfrekv. ahol: 13 f 1 - alsó határ, f 2 - felső határ. 13
14 Lengéskényelmi vizsgálatok VDI 2057 sz. ajánlás szerinti mutató K i - parciális mutató K - redukált mutató D zi - lengésgyorsulás szórás, m/s 2 14 f k - tercoktáv középfrekvencia, Hz 14
15 Lengéskényelmi vizsgálatok VDI 2057 sz. ajánlás szerinti mutató Egészségkárosodás Munkavégzőképesség Kényelemérzet 15 15
16 Lengéskényelmi vizsgálatok ISO 2631 sz. szabvány szerinti mutató 1/ 2 ai 0.5 f ha 1Hz f 4Hz a 1 ha 4Hz f 8Hz i a f ha Hz f Hz i , 16 16
17 Lengéskényelmi vizsgálatok ISO 2631 sz. szabvány szerinti mutató Ha 8 órás az igénybevétel D ze D ze = 0,1 m/s 2 - fáradság nélkül elviselhető = 0,315 m/s 2 - munkavégzőképesség változatlan D ze = 0,630 m/s 2 - egészségkárosodás nélkül elviselhető 17 17
18 Lengéskényelmi vizsgálatok Frekvenciaanalízis Cél: A domináns lengések megjelenítése, az elhangolás elősegítése 18 18
19 Lengéskényelmi vizsgálatok Átviteli tényező VEZETŐÜLÉS FREKVENCIAKARAKTERISZTIKÁJA 20 mm-es gerjesztés Átviteli tényező = gerjesztett lengésgyorsulás/gerjesztő lengésgyorsulás 4 Átviteli tényező 19 3,5 3 2,5 2 1,5 1 0,5 0 Vezetőülés 20 mm-s gerjesztés 0 0,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 Frekvencia, Hz 19
20 Lengésgerjesztő útprofil 20 20
21 Lengésgerjesztő útprofil Komponensek A gépjármű függőleges irányú lengéseinek gerjesztésében döntő szerepet játszik a lengésgerjesztő útprofil. Az útfelület összetevői: Makroprofil (l > 100 m): Járműdinamikát és a tüzelőanyag-fogyasztást befolyásolja Mikroprofil (0.1 m < l < 100 m): A jármű függőleges lengését gerjeszti Felületi érdesség (l < 0.1 m): A tapadásra és a gumiabroncs kopására van hatással, az általa gerjesztett rezgéseket a gumiabroncs elnyeli A mikroprofilt a továbbiakban az egyszerűség kedvéért útprofilnak nevezzük
22 Lengésgerjesztő útprofil Útprofil leírása Útprofil: egy vagy több nyomvonalban a függőleges elmozdulás időfüggvényének 22 leírása 22
23 Lengésgerjesztő útprofil Útprofil leírása mint sztochasztikus folyamat A stochasztikus útprofil változása mint folyamat, jó közelítéssel normáleloszlású, stacionárius, és ergodikus. A stacionaritás ebben az esetben azt jelenti, hogy egy realizációt, az azonos minőségű út bármely szakaszán az eredmény megváltoztatása nélkül felvehetünk. Az ergodikusság azt jelenti, hogy az adott úttípus jellemzésére egy realizáció is elegendő
24 Lengésgerjesztő útprofil Sztochasztikus folyamatok értelmezése Sztochasztikus folyamatok jellemzése: Várható érték Szórás Autokorreláció függvény Teljesítmény sűrűség spektrum 24 24
25 Lengésgerjesztő útprofil Autokorreláció függvény Korreláció függvény: + R xy t = න x τ y t + τ dτ Autokorreláció függvény: + R xx t = න x τ x t + τ dτ Tulajdonságok A maximuma 0 időeltolás mellett van: a szórásnégyzet Páros függvény Periodikus függvény autokorreláció függvénye is periodikus, azonos periódussal 25 25
26 Lengésgerjesztő útprofil Teljesítmény sűrűség spektrum PSD: Power Spectral Density Az autokorreláció függvény fourier transzformáltja Dimenziója általánosan: W Hz A teljesítménysűrűség spektrum alatti terület a folyamat szórásnégyzete S ω = 1 2π න R t e iωt dt 26 S(ω): kétoldalas spektrum G(ω): egyoldalas spektrum 26
27 Lengésgerjesztő útprofil Útprofil PSD előállítása A valós útprofilok PSD reprezentációjából közelítő egyenleteket állítanak elő 27 27
28 Járművek lengéstani modelljei 28 28
29 Járművek lengéstani modelljei Modellek komplexitása Teljes járműmodell Egynyomú, többtest modell 29 29
30 ሷ Járművek lengéstani modelljei Egytömegű lengőrendszer sajátlengései Csillapítás nélkül mx ሷ + kx = 0 x + k m x = 0 Saját körfrekvencia: ω n = k m Megoldás: x t = A sin ω n t + φ Lengés periódusideje: T = 1 f n = 1 2πω n 30 30
31 Járművek lengéstani modelljei Egytömegű lengőrendszer sajátlengései Csillapítással Megoldások: Ha ξ < 1 mx ሷ + cx ሶ + kx = 0 x ሷ + c m + k m x = 0 x t = Ae c 2m t sin ω d t + φ Csillapítatlan saját körfrekvencia: ω n = Relatív csillapítás: ξ = c k m 2 mk Csillapított saját körfrekvencia: ωd = ω n 1 ξ 2 Ha Ha ξ = 1 ξ > 1 x t = A + Bt e c 2m t x t = Ae t τ 1 + Be t τ
32 Járművek lengéstani modelljei Egytömegű lengőrendszer gerjesztett lengései mx ሷ + cx ሶ + kx = cx g ሶ + kx g x g = A g sin ω g t Nagyítási függvény: T = A A g = 1 + 4ξ 2 r 2 1 r ξ 2 r 2 r = ω g ω n Csillapítatlan esetben 32 (ξ=0): T = 1 1 r 2 32
33 ሷ ሷ ሶ ሷ Járművek lengéstani modelljei Kéttömegű lengőrendszer m 1 x 1 + cx 1 ሶ cx 2 ሶ + k 2 x 1 k 2 x 2 + k 1 x 1 = 0 x 2 + cx 2 ሶ cx 1 ሶ + k 2 x 2 k 2 x 1 = 0 m 2 m 1 0 x 1ሷ ሷ 0 m 2 x2 + ሶ ሷ ሶ c c x 1ሶ + k 1 + k 2 k 2 c c x2 k 2 k 2 x 1 x 2 = 0 0 Mx + Cx + Kx = 0 Általános megoldás: x = Ae λt x = Aλe λt x = Aλ 2 e λt MAλ 2 + CAλ + KA = 0 Mλ 2 + Cλ + K A = 0 det Mλ 2 + Cλ + K = 0 Két szabadsági fok esetén is negyedfokú polinom numerikus megoldás 33 33
34 Járművek lengéstani modelljei Negyedjármű modell példa Rugózott tömeg (m 2 )= 300 kg Rugózatlan tömeg (m 1 )= 40 kg Felfüggesztés merevsége (k 2 )= 25 kn/m Gumiabroncs merevsége (k 1 )= 175 kn/m Csillapítási tényező (c)= 2 kns/m Rugózott tömeg csillapítatlan sajátfrekvenciája: Hz f n2 = 1 2π k 2 = 1 m 2 2π = 1.45 Hz 34 34
35 Járművek lengéstani modelljei Negyedjármű modell példa Rugózott tömeg (m 2 )= 300 kg Rugózatlan tömeg (m 1 )= 40 kg Felfüggesztés merevsége (k 2 )= 25 kn/m Gumiabroncs merevsége (k 1 )= 175 kn/m Csillapítási tényező (c)= 2 kns/m Rugózatlan tömeg csillapítatlan sajátfrekvenciája: f n1 = 1 2π k 1 + k 2 m 1 = 1 2π = Hz Hz 35 35
36 Járművek lengéstani modelljei Negyedjármű modell példa Egységugrás gerjesztés hatására kialakuló lengések csillapítás nélkül: Rugózott tömeg elmozdulás [m] Idő [s] 36 Rugózatlan tömeg elmozdulás [m] Idő [s] A modell hibái: Lineáris rugókarakterisztika a gumiabroncs esetében is Kerék nem válhat el a talajtól 36
37 Rugózott tömeg elmozdulás [m] Járművek lengéstani modelljei Negyedjármű modell példa Idő [s] 1 Csillapítás nélkül 0.5 Rugózatlan tömeg elmozdulás [m] Csillapítás hatása: Idő [s] Rugózott tömeg elmozdulás [m] Rugózott tömeg elmozdulás [m] Rugózott tömeg Rugózatlan elmozdulás tömeg [m] elmozdulás [m] Rugózatlan tömeg elmozdulás [m] Idő [s] Idő [s] Idő [s] Alulcsillapított Optimális csillapítás Idő [s] Túlcsillapított Idő [s] 37 lás [m] 0.15
38 Járművek lengéstani modelljei Rugókarakterisztikák 38 38
39 Járművek lengéstani modelljei Lengéscsillapító karakterisztikák 39 Ahol: 39
40 Járművek lengéstani modelljei Egynyomú járműmodell Négy szabadsági fok: Első és hátsó kerék függőleges mozgása (x 1, x 2 ) Kocsitest függőleges mozgása (x 0 ) Kocsitest bólintása (β) Kocsitest mozgásának leírása átírható az első és hátsó futómű bekötési pont függőleges elmozdulására: Mozgásegyenlet felírása Lagrange egyenlet alapján: d T T + D + U = 0 dt q i ሶ q i q i ሶ q i β = x 3 x 4 l x 0 = x 3l 2 + x 4 l 1 l 40 40
41 ሷ ሷ ሷ ሷ ሷ ሷ ሶ ሶ ሶ ሶ Járművek lengéstani modelljei Egynyomú járműmodell mozgásegyenlete Rugózott tömeg (kocsitest) mozgásegyenlete: M 1 M 2 x 3 + M 3 x 4 + c 3 x 4 + M 3 x 3 + c 4 l ahol: θ 2 M 1 = m 3 l 2 l θ 2 M 2 = m 3 l 2 l 1 l 2 + θ 2 M 3 = m 3 x 3 x 1 + k 3 x 3 x 1 = 0 x 4 x 2 + k 4 x 4 x 2 = 0 l 2 redukált tömegek θ = J az inerciasugár m Az egyes paraméterek a teljes járműre vonatkoznak! Rugózatlan tömegek (kerekek) mozgásegyenlete: m 1 m 2 41 x 1 + c 3 x 2 + c 4 x 1 ሶ x 2 ሶ x 3 ሶ + k 3 x 1 x 3 + c 1 x 1 ሶ x 4 ሶ + k 4 x 2 x 4 + c 2 x 2 ሶ ሶ h 1 t + k 1 x 1 h 1 t = 0 ሶ h 2 t + k 2 x 2 h 2 t = 0 41
42 ሷ ሷ ሷ ሷ ሷ ሷ ሶ ሶ ሶ ሶ ሶ ሶ ሶ ሶ Járművek lengéstani modelljei Egynyomú járműmodell mozgásegyenlete Az első és a hátsó felfüggesztés modellje a kocsitesten keresztül van összekötve, pontosabban a kapocs az M 3 redukált tömeg: M 1 M 2 x 3 + M 3 x 4 + c 3 x 4 + M 3 x 3 + c 4 x 3 x 1 + k 3 x 3 x 1 = 0 x 4 x 2 + k 4 x 4 x 2 = 0 Ha M 3 = 0, akkor kocsitest mozgásegyenlete két, független egyenletre esik szét: M 1 M 2 x 3 + c 3 x 4 + c 4 x 3 x 1 + k 3 x 3 x 1 = 0 x 4 x 2 + k 4 x 4 x 2 = 0 Ez akkor teljesül, ha: l 1 l 2 + θ 2 l 2 = 0 l 1 l 2 = θ 2 Tömegeloszlási tényező: 42 ε = θ2 l 1 l 2 Kiterjesztett feltétel: 0.8 ε
JÁRMŰDINAMIKA 2013 FUTÓMŰ-TERVEZÉS, JÁRMŰDINAMIKA C. TÁRGYHOZ
JÁRMŰDINAMIKA 013 FUTÓMŰ-TERVEZÉS, JÁRMŰDINAMIKA C. TÁRGYHOZ 1 JÁRMŰDINAMIKA A járműdinamika témái Gépjárművek fékezése Gépjárművek lengései Gépjárművek stabilitása, kormányozhatósága I. FEJEZET GÉPJÁRMŰVEK
RészletesebbenMechanika I-II. Példatár
Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Műszaki Mechanika Tanszék Mechanika I-II. Példatár 2012. május 24. Előszó A példatár célja, hogy támogassa a mechanika I. és mechanika II. tárgy oktatását
RészletesebbenGépészeti rendszertechnika (NGB_KV002_1)
Gépészeti rendszertechnika (NGB_KV002_1) 6. Óra Kőrös Péter Közúti és Vasúti Járművek Tanszék Tanszéki mérnök (IS201 vagy a tanszéken) E-mail: korosp@ga.sze.hu Web: http://www.sze.hu/~korosp http://www.sze.hu/~korosp/gepeszeti_rendszertechnika/
RészletesebbenMéréstechnika. Rezgésmérés. Készítette: Ángyán Béla. Iszak Gábor. Seidl Áron. Veszprém. [Ide írhatja a szöveget] oldal 1
Méréstechnika Rezgésmérés Készítette: Ángyán Béla Iszak Gábor Seidl Áron Veszprém 2014 [Ide írhatja a szöveget] oldal 1 A rezgésekkel kapcsolatos alapfogalmak A rezgés a Magyar Értelmező Szótár megfogalmazása
RészletesebbenJKL rendszerek. Közúti járművek szerkezeti felépítése. Szabó Bálint
JKL rendszerek Közúti járművek szerkezeti felépítése Szabó Bálint 1 Közúti járművek szerkezeti felépítése Tartalom Bevezetés Járműdinamika Gépjárművek hajtásrendszerei Gépjármű fékrendszerek 2 2 Bevezetés
RészletesebbenAz elméleti mechanika alapjai
Az elméleti mechanika alapjai Tömegpont, a továbbiakban részecske. A jelenségeket a háromdimenziós térben és időben játszódnak le: r helyzetvektor v dr dt ṙ, a dr dt r a részecske sebessége illetve gyorsulása.
RészletesebbenRugózott vezetőülés vizsgálata
Rugózott vezetőülés vizsgálata Modellezés, identifikáció és lengéstani vizsgálat 1/3 Modell készítése Modell: egy rendszer / jelenség / fogalom egyszerűsített leképezése, működésének leírása Modell tárgya
RészletesebbenGépjármű Diagnosztika. Szabó József Zoltán Főiskolai adjunktus BMF Mechatronika és Autótechnika Intézet
Gépjármű Diagnosztika Szabó József Zoltán Főiskolai adjunktus BMF Mechatronika és Autótechnika Intézet 7. Előadás Lengéscsillapító diagnosztika Lengéscsillapítók feladata A gépjármű lengéscsillapítók hármas
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 5. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI: JELEK
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 5. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI: JELEK Dr. Soumelidis Alexandros 2018.10.18. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT TANANYAG Mérések
RészletesebbenRezgőmozgás. A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele
Rezgőmozgás A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele A rezgés fogalma Minden olyan változás, amely az időben valamilyen ismétlődést mutat rezgésnek nevezünk. A rezgések fajtái:
RészletesebbenA 2014/2015. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA II. KATEGÓRIA MEGOLDÁSI ÚTMUTATÓ
Oktatási Hivatal A 2014/2015. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA II. KATEGÓRIA MEGOLDÁSI ÚTMUTATÓ 1./ Bevezetés Ha egy rezgésre képes rugalmas testet például ütéssel rezgésbe
Részletesebben2.4. Coulomb-súrlódással (száraz súrlódással) csillapított szabad rezgések
58. FEJEZET. EGY SZABADSÁGI FOKÚ LENGŐRENDSZEREK.4. Coulomb-súrlódással (száraz súrlódással) csillapított szabad rezgések.4.1. Súrlódási modell A Coulomb-féle súrlódási modellben a súrlódási erő a felületeket
RészletesebbenRezgések és hullámok
Rezgések és hullámok A rezgőmozgás és jellemzői Tapasztalatok: Felfüggesztett rugóra nehezéket akasztunk és kitérítjük egyensúlyi helyzetéből. Satuba fogott vaslemezt megpendítjük. Ingaóra ingáján lévő
RészletesebbenRENDSZERTECHNIKA 8. GYAKORLAT
RENDSZERTECHNIKA 8. GYAKORLAT ÜTEMTERV VÁLTOZÁS Gyakorlat Hét Dátum Témakör Házi feladat Egyéb 1 1. hét 02.09 Ismétlés, bevezetés Differenciálegyenletek mérnöki 2 2. hét 02.16 szemmel 1. Hf kiadás 3 3.
RészletesebbenL-transzformáltja: G(s) = L{g(t)}.
Tartalom 1. Stabilitáselmélet stabilitás feltételei inverz inga egyszerűsített modellje 2. Zárt, visszacsatolt rendszerek stabilitása Nyquist stabilitási kritérium Bode stabilitási kritérium 2018 1 Stabilitáselmélet
Részletesebben0.1. Lineáris rendszer definíciója
Részlet Török János, Orosz László, Unger Tamás, Elméleti Fizika jegyzetéből.. Lineáris rendszer definíciója be linearis rendszer ki be bei ki i ki + ki be λki + be 2 2 λ. ábra. Lineáris rendszer. Mielőtt
RészletesebbenPélda: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása végeselemes módszer segítségével
Példa: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása végeselemes módszer segítségével Készítette: Dr. Kossa Attila (kossa@mm.bme.hu) BME, Műszaki Mechanikai Tanszék 213. október 8. Javítva: 213.1.13. Határozzuk
RészletesebbenMechanikai rezgések Ismétlő kérdések és feladatok Kérdések
Mechanikai rezgések Ismétlő kérdések és feladatok Kérdések 1. Melyek a rezgőmozgást jellemző fizikai mennyiségek?. Egy rezgés során mely helyzetekben maximális a sebesség, és mikor a gyorsulás? 3. Milyen
RészletesebbenTRAKTOROK LENGÉSJELENSÉGEI SEGÉDELSŐKERÉK- HAJTÁSNÁL, A VONTATÁSI JELLEMZŐK ALAKULÁSA
TRAKTOROK LENGÉSJELENSÉGEI SEGÉDELSŐKERÉK- HAJTÁSNÁL, A VONTATÁSI JELLEMZŐK ALAKULÁSA Doktori (PhD) értekezés tézisei Kovács Zoltán Gödöllő 01 A doktori iskola megnevezése: Műszaki Tudományi tudományága:
Részletesebben2. témakör. Sztochasztikus, stacionárius és ergodikus jelek leírása idő és frekvenciatartományban
2. témakör Sztochasztikus, stacionárius és ergodikus jelek leírása idő és frekvenciatartományban Bevezetés Egy összetett jel, amely nem feltétlen periodikus, de stabil amplitúdójó és frekvenciájú diszkrét
RészletesebbenGibbs-jelenség viselkedésének vizsgálata egyszer négyszögjel esetén
Matematikai modellek, I. kisprojekt Gibbs-jelenség viselkedésének vizsgálata egyszer négyszögjel esetén Unger amás István B.Sc. szakos matematikus hallgató ungert@maxwell.sze.hu, http://maxwell.sze.hu/~ungert
RészletesebbenFourier-sorfejtés vizsgálata Négyszögjel sorfejtése, átviteli vizsgálata
Fourier-sorfejtés vizsgálata Négyszögjel sorfejtése, átviteli vizsgálata Reichardt, András 27. szeptember 2. 2 / 5 NDSM Komplex alak U C k = T (T ) ahol ω = 2π T, k módusindex. Időfüggvény előállítása
RészletesebbenREZGÉSTAN GYAKORLAT Kidolgozta: Dr. Nagy Zoltán egyetemi adjunktus
SZÉCHENYI ISTVÁN EGYETEM ALKALMAZOTT MECHANIKA TANSZÉK EZGÉSTAN GYAKOLAT Kidolozta: Dr. Na Zoltán eetemi adjunktus 5. feladat: Szabad csillapított rezőrendszer A c k ϕ c m k () q= q t m rúd c k Adott:
RészletesebbenRezgőmozgás, lengőmozgás
Rezgőmozgás, lengőmozgás A rezgőmozgás időben ismétlődő, periodikus mozgás. A rezgő test áthalad azon a helyen, ahol egyensúlyban volt a kitérítés előtt, és két szélső helyzet között periodikus mozgást
RészletesebbenBevezetés az állapottér elméletbe: Állapottér reprezentációk
Tartalom Bevezetés az állapottér elméletbe: Állapottér reprezentációk vizsgálata 1. Példa az állapottér reprezentációk megválasztására 2. Átviteli függvény és állapottér reprezentációk közötti kapcsolatok
RészletesebbenCsillapított rezgés. a fékező erő miatt a mozgás energiája (mechanikai energia) disszipálódik. kváziperiódikus mozgás
Csillapított rezgés Csillapított rezgés: A valóságban a rezgések lassan vagy gyorsan, de csillapodnak. A rugalmas erőn kívül, még egy sebességgel arányos fékező erőt figyelembe véve: a fékező erő miatt
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. május 7. (hétfő délelőtti csoport) 1. Bevezetés Ebben a mérésben a szilárdtestek rugalmas tulajdonságait vizsgáljuk
Részletesebben2. REZGÉSEK Harmonikus rezgések: 2.2. Csillapított rezgések
. REZGÉSEK.1. Harmonikus rezgések: Harmonikus erő: F = D x D m ẍ= D x (ezt a mechanikai rendszert lineáris harmonikus oszcillátornak nevezik) (Oszcillátor körfrekvenciája) ẍ x= Másodrendű konstansegyütthatós
RészletesebbenPere Balázs október 20.
Végeselem anaĺızis 1. előadás Széchenyi István Egyetem, Alkalmazott Mechanika Tanszék 2014. október 20. Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)? Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)? Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)?
RészletesebbenKerékagymotoros Formula Student versenyautó menetdinamikai szimulációja
bmemotion Kerékagymotoros Formula Student versenyautó menetdinamikai szimulációja Csortán-Szilágyi György Dorogi János Nagy Ádám Célunk Fő célunk: Villamos hajtású versenyautó tervezése és építése - részvétel
RészletesebbenIrányítástechnika GÁSPÁR PÉTER. Prof. BOKOR JÓZSEF útmutatásai alapján
Irányítástechnika GÁSPÁR PÉTER Prof. BOKOR JÓZSEF útmutatásai alapján Irányítástechnika jellemzőinek Rendszerek stabilitása és minőségi jellemzői. Soros kompenzátor. Irányítástechnika Budapest, 29 2 Az
Részletesebben11.3. Az Achilles- ín egy olyan rugónak tekinthető, amelynek rugóállandója 3 10 5 N/m. Mekkora erő szükséges az ín 2 mm- rel történő megnyújtásához?
Fényemisszió 2.45. Az elektromágneses spektrum látható tartománya a 400 és 800 nm- es hullámhosszak között található. Mely energiatartomány (ev- ban) felel meg ennek a hullámhossztartománynak? 2.56. A
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
KLASSZIKUS FIZIKA LABORATÓRIUM 3. MÉRÉS Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata Mérést végezte: Enyingi Vera Atala ENVSAAT.ELTE Mérés időpontja: 2011. november 23. Szerda délelőtti csoport 1. A
RészletesebbenTartalom. 1. Állapotegyenletek megoldása 2. Állapot visszacsatolás (pólusallokáció)
Tartalom 1. Állapotegyenletek megoldása 2. Állapot visszacsatolás (pólusallokáció) 2015 1 Állapotgyenletek megoldása Tekintsük az ẋ(t) = ax(t), x(0) = 1 differenciálegyenletet. Ismert, hogy a megoldás
Részletesebben2. Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata jegyzőkönyv. Zsigmond Anna Fizika Bsc II. Mérés dátuma: Leadás dátuma:
2. Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata jegyzőkönyv Zsigmond Anna Fizika Bsc II. Mérés dátuma: 2008. 09. 24. Leadás dátuma: 2008. 10. 01. 1 1. Mérések ismertetése Az 1. ábrán látható összeállításban
RészletesebbenGeometriai vagy kinematikai természetű feltételek: kötések vagy. kényszerek. 1. Egy apró korong egy mozdulatlan lejtőn vagy egy gömb belső
Kényszerek Geometriai vagy kinematikai természetű feltételek: kötések vagy kényszerek. Példák: 1. Egy apró korong egy mozdulatlan lejtőn vagy egy gömb belső felületén mozog. Kényszerek Geometriai vagy
RészletesebbenIrányítástechnika GÁSPÁR PÉTER. Prof. BOKOR JÓZSEF útmutatásai alapján
Irányítástechnika GÁSPÁR PÉTER Prof. BOKOR JÓZSEF útmutatásai alapján Irányítástechnika a Alapfogalmak, modellezési elvek. Irányítástechnika Budapest, 2009 2 Az előadás szerkezete a 1. 2. módszerei 3.
RészletesebbenAZ INSTACIONER HŐVEZETÉS ÉPÜLETSZERKEZETEKBEN. várfalvi.
AZ INSTACIONER HŐVEZETÉS ÉPÜLETSZERKEZETEKBEN várfalvi. IDÉZZÜK FEL A STACIONER HŐVEZETÉST q áll. t x áll. q λ t x t λ áll x. λ < λ t áll. t λ áll x. x HŐMÉRSÉKLETELOSZLÁS INSTACIONER ESETBEN Hőáram, hőmérsékleteloszlás
RészletesebbenDiagnosztika Rezgéstani alapok. A szinusz függvény. 3π 2
Rezgéstani alapok Diagnosztika 03 --- 1 A szinusz függvény π 3,14 3π 4,71 π 1,57 π 6,8 periódus : π 6,8 A szinusz függvény periódusának változása Diagnosztika 03 --- π sin t sin t π π sin 3t sin t π 3
RészletesebbenRezgés, Hullámok. Rezgés, oszcilláció. Harmonikus rezgő mozgás jellemzői
Rezgés, oszcilláció Rezgés, Hullámok Fogorvos képzés 2016/17 Szatmári Dávid (david.szatmari@aok.pte.hu) 2016.09.26. Bármilyen azonos időközönként ismétlődő mozgást, periodikus mozgásnak nevezünk. A rezgési
RészletesebbenAlaptagok Nyquist és Bode diagramjai
Alaptagok Nyquist és Bode diagramjai Luspay Tamás, Bauer Péter BME Közlekedésautomatikai Tanszék 212. január 1. 1. Bevezetés - Átviteli függvény, frekvenciafüggvény Dinamikus rendszerek leírásának egyik
RészletesebbenDINAMIKAI VIZSGÁLAT OPERÁTOROS TARTOMÁNYBAN. 2003.10.30. Dr. Aradi Petra, Dr. Niedermayer Péter: Rendszertechnika segédlet 1
DINAMIKAI VIZSGÁLAT OPERÁTOROS TARTOMÁNYBAN 2003.10.30. Dr. Aradi Petra, Dr. Niedermayer Péter: Rendszertechnika segédlet 1 Differenciálegyenlet megoldása u(t) diff. egyenlet v(t) a n d n v m dt a dv n
RészletesebbenSzakmai nap 2013. február r 7. Zrt. Magyar Államvasutak. Szolgáltat. stabilitása sa. a pálya-jármű kölcsönhatás kérdéskörének tükrében
213. február r 7. Magyar Államvasutak Zrt. Vasúti MérnM Vasúti jármj rművek keresztfutás-stabilit stabilitása sa a pályap lya-jármű kölcsönhatás kérdéskörének tükrt krében Kemény Dániel D György fejlesztőmérn
RészletesebbenA rezgések dinamikai vizsgálata, a rezgések kialakulásának feltételei
A rezgések dinaikai vizsgálata a rezgések kialakulásának feltételei F e F Rezgés kialakulásához szükséges: Mozgásegyenlet: & F( & t kezdeti feltételek: ( v t & v( t & ( t Ha F F( akkor az erőtér konzervatív.
RészletesebbenProjektfeladatok 2014, tavaszi félév
Projektfeladatok 2014, tavaszi félév Gyakorlatok Félév menete: 1. gyakorlat: feladat kiválasztása 2-12. gyakorlat: konzultációs rendszeres beszámoló a munka aktuális állásáról (kötelező) 13-14. gyakorlat:
RészletesebbenGörgős járműfékpadok 2. rész
Görgős járműfékpadok 2. rész Motorteljesítmény-mérés mérés görgős járműfékpadon dr. Nagyszokolyai Iván, BME Gépjárművek tanszék, 2008. motorteljesítmény BOSCH FLA (Funktions( Funktions- und Leistungs-Analyse
RészletesebbenJelek és rendszerek - 4.előadás
Jelek és rendszerek - 4.előadás Rendszervizsgálat a komplex frekvenciatartományban Mérnök informatika BSc (lev.) Pécsi Tudományegyetem, Pollack Mihály Műszaki Kar Műszaki Informatika és Villamos Intézet
RészletesebbenBUDAPESTI MŐSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM
BUDAPESTI MŐSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM Számítógépes Modellezés Házi Feladat Készítete: Magyar Bálint Dátum: 2008. 01. 01. A feladat kiírása A számítógépes modellezés c. tárgy házi feladataként
RészletesebbenDifferenciálegyenlet rendszerek
Differenciálegyenlet rendszerek (A kezdeti érték probléma. Lineáris differenciálegyenlet rendszerek, magasabb rendű lineáris egyenletek.) Szili László: Modellek és algoritmusok ea+gyak jegyzet alapján
RészletesebbenAlaptagok Nyquist- és Bode-diagramjai
C Alaptagok Nyquist- és Bode-diagramjai C.1. Bevezetés - Átviteli függvény, frekvenciafüggvény Dinamikus rendszerek leírásának egyik módja az átviteli függvények segítségével történik. Az átviteli függvényeket
Részletesebben"Flat" rendszerek. definíciók, példák, alkalmazások
"Flat" rendszerek definíciók, példák, alkalmazások Hangos Katalin, Szederkényi Gábor szeder@scl.sztaki.hu, hangos@scl.sztaki.hu 2006. október 18. flatness - p. 1/26 FLAT RENDSZEREK: Elméleti alapok 2006.
RészletesebbenMegoldott feladatok november 30. n+3 szigorúan monoton csökken, 5. n+3. lim a n = lim. n+3 = 2n+3 n+4 2n+1
Megoldott feladatok 00. november 0.. Feladat: Vizsgáljuk az a n = n+ n+ sorozat monotonitását, korlátosságát és konvergenciáját. Konvergencia esetén számítsuk ki a határértéket! : a n = n+ n+ = n+ n+ =
RészletesebbenPro/ENGINEER Advanced Mechanica
Pro/ENGINEER Advanced Mechanica 2009. június 25. Ott István www.snt.hu/cad Nagy alakváltozások Lineáris megoldás Analízis a nagy deformációk tartományában Jellemzı alkalmazási területek: Bepattanó rögzítı
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK II. 5. DC MOTOROK SZABÁLYOZÁS FORDULATSZÁM- SZABÁLYOZÁS
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK II. 5. DC MOTOROK SZABÁLYOZÁS FORDULATSZÁM- SZABÁLYOZÁS Dr. Soumelidis Alexandros 2019.03.13. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT
RészletesebbenAz alábbi fogalmak és törvények jelentését/értelmezését/matematikai alakját (megfelelő mélységben) ismerni kell: Newtoni mechanika
Az alábbi fogalmak és törvények jelentését/értelmezését/matematikai alakját (megfelelő mélységben) ismerni kell: Newtoni mechanika 1. előadás Vonatkoztatási rendszer Hely-idő-tömeg standardok 3-dimenziós
RészletesebbenAlap-ötlet: Karl Friedrich Gauss ( ) valószínűségszámítási háttér: Andrej Markov ( )
Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Gépészmérnöki Kar Hidrodinamikai Rendszerek Tanszék, Budapest, Műegyetem rkp. 3. D ép. 334. Tel: 463-6-80 Fa: 463-30-9 http://www.vizgep.bme.hu Alap-ötlet:
RészletesebbenGazdasági matematika II. vizsgadolgozat megoldása, június 10
Gazdasági matematika II. vizsgadolgozat megoldása, 204. június 0 A dolgozatírásnál íróeszközön kívül más segédeszköz nem használható. A dolgozat időtartama: 90 perc. Ha a dolgozat első részéből szerzett
RészletesebbenRezgőmozgások. Horváth András SZE, Fizika és Kémia Tsz szeptember 29.
Rezgőmozgások Horváth András SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. szeptember 29. , Egyirányú 2 / 66 Rezgőmozgásnak nevezünk egy mozgást, ha van a térnek egy olyan pontja, amihez a mozgást végző test többször
RészletesebbenTartalomjegyzék. Emlékeztetõ. Emlékeztetõ. Spektroszkópia. Fényelnyelés híg oldatokban A fény; Abszorpciós spektroszkópia
Tartalomjegyzék PÉCS TUDOMÁNYEGYETEM ÁLTALÁNOS ORVOSTUDOMÁNY KAR A fény; Abszorpciós spektroszkópia Elektromágneses hullám kölcsönhatása anyaggal; (Nyitrai Miklós; 2015 január 27.) Az abszorpció mérése;
RészletesebbenPÉLDÁK ERŐTÖRVÉNYEKRE
PÉLÁ ERŐTÖRVÉNYERE Szabad erők: erőtörvénnyel megadhatók, általában nem függenek a test mozgásállapotától (sebességtől, gyorsulástól) Példák: nehézségi erő, súrlódási erők, rugalmas erők, felhajtóerők,
RészletesebbenMátrix-exponens, Laplace transzformáció
2016. április 4. 2016. április 11. LINEÁRIS DIFFERENCIÁLEGYENLET RENDSZEREK ÉS A MÁTRIX-EXPONENS KAPCSOLATA Feladat - ismétlés Tegyük fel, hogy A(t) = (a ik (t)), i, k = 1,..., n és b(t) folytonos mátrix-függvények
RészletesebbenModern Fizika Labor. 12. Infravörös spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 04. A mérés száma és címe: Értékelés:
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 011. okt. 04. A mérés száma és címe: 1. Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 011. dec. 1. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenVersenyautó futóművek. Járműdinamikai érdekességek a versenyautók világából
Versenyutó futóművek Járműdinmiki érdekességek versenyutók világából Trtlom Bevezetés Alpfoglmk A gumibroncs Futómű geometri Átterhelődések Futómű kinemtik 2 Trtlom 2 Bevezetés Bevezetés Alpfoglmk A gumibroncs
RészletesebbenÉrtékelés Összesen: 100 pont 100% = 100 pont A VIZSGAFELADAT MEGOLDÁSÁRA JAVASOLT %-OS EREDMÉNY: EBBEN A VIZSGARÉSZBEN A VIZSGAFELADAT ARÁNYA 35%.
Az Országos Képzési Jegyzékről és az Országos Képzési Jegyzék módosításának eljárásrendjéről szóló 133/2010. (IV. 22.) Korm. rendelet alapján: Szakképesítés, szakképesítés-elágazás, rész-szakképesítés,
RészletesebbenMechanika, dinamika. p = m = F t vagy. m t
Mechanika, dinamika Mozgás, alakváltozás és ennek háttere Newton: a mozgás természetes állapot. A témakör egyik kulcsfontosságú fizikai mennyisége az impulzus (p), vagy lendület, vagy mozgásmennyiség.
RészletesebbenTartalomjegyzék. Emlékeztetõ. Emlékeztetõ. Spektroszkópia. Fényelnyelés híg oldatokban 4/11/2016. A fény; Abszorpciós spektroszkópia
Tartalomjegyzék PÉCS TUDOMÁNYEGYETEM ÁLTALÁNOS ORVOSTUDOMÁNY KAR A fény; Abszorpciós spektroszkópia Elektromágneses hullám kölcsönhatása anyaggal; (Nyitrai Miklós; 2016 március 1.) Az abszorpció mérése;
Részletesebben3. előadás Stabilitás
Stabilitás 3. előadás 2011. 09. 19. Alapfogalmak Tekintsük dx dt = f (t, x), x(t 0) = x 0 t (, ), (1) Jelölje t x(t; t 0, x 0 ) vagy x(.; t 0, x 0 ) a KÉF megoldását. Kívánalom: kezdeti állapot kis megváltozása
RészletesebbenEllenőrző kérdések a Jelanalízis és Jelfeldolgozás témakörökhöz
Ellenőrző kérdések a Jelanalízis és Jelfeldolgozás témakörökhöz 1. Hogyan lehet osztályozni a jeleket időfüggvényük időtartama szerint? 2. Mi a periodikus jelek definiciója? (szöveg, képlet, 3. Milyen
RészletesebbenVégeselem analízis. 1. el adás
Végeselem analízis 1. el adás Pere Balázs Széchenyi István Egyetem, Alkalmazott Mechanika Tanszék 2016. szeptember 7. Mi az a VégesElem Analízis (VEA)? Parciális dierenciálegyenletek (egyenletrendszerek)
Részletesebben1. Feladatok a dinamika tárgyköréből
1. Feladatok a dinamika tárgyköréből Newton három törvénye 1.1. Feladat: Három azonos m tömegű gyöngyszemet fonálra fűzünk, egymástól kis távolságokban a fonálhoz rögzítünk, és az elhanyagolható tömegű
RészletesebbenBelebegési derivatívumok vumok meghatároz rozása szélcsatorna kísérlettel Hunyadi MátyM tyás tanárseg rsegéd Témavezető: Dr. Hegedűs s István egyetemi
Belebegési derivatívumok vumok meghatároz rozása szélcsatorna kísérlettel Hunyadi MátyM tyás tanárseg rsegéd Témavezető: Dr. Hegedűs s István egyetemi tanár 009.05.05. Célkitűzés Mérés s bemutatása Következtetések
Részletesebben1. Az üregsugárzás törvényei
1. Az üregsugárzás törvényei 1.1. A Wien féle eltolódási törvény és a Stefan-Boltzmann törvény Egy zárt, belül üres fémdoboz kis nyílása az úgynevezett abszolút fekete test. A nyílás elektromágneses sugárzást
RészletesebbenMechatronika alapjai órai jegyzet
- 1969-ben alakult ki a szó - Rendszerek és folyamatok, rendszertechnika - Automatika, szabályozás - számítástechnika Cd olvasó: Dia Mechatronika alapjai órai jegyzet Minden mechatronikai rendszer alapstruktúrája
RészletesebbenELLENŐRZŐ KÉRDÉSEK. Váltakozóáramú hálózatok
ELLENŐRZŐ KÉRDÉSEK Váltakozóáramú hálózatok Háromfázisú hálózatok Miért használunk többfázisú hálózatot? Mutassa meg a háromfázisú rendszer fontosabb jellemzőit és előnyeit az egyfázisú rendszerrel szemben!
RészletesebbenAKTÍV TERHELÉSEK HATÁSA JÁRMŰ VÁZSZERKEZETEK DINAMIKUS IGÉNYBEVÉTELÉRE
AKTÍV TERHELÉSEK HATÁSA JÁRMŰ VÁZSZERKEZETEK DINAMIKUS IGÉNYBEVÉTELÉRE HORV_-Í.TH S., SZŐKE D. Budapesti :\Iűszaki Egyetem, Közlekedésmérnöki Kar Mechanika Tanszék Bevezetés Járműszerkezetek dinamikai
Részletesebbenθ & új típusú differenciálegyenlet: vektormező egy körön lehetségesek PERIODIKUS MEGOLDÁSOK példa: legalapvetőbb modell az oszcillátorokra fixpont:
3. előadás & θ új típusú differenciálegyenlet: vektormező egy körön f ( θ ) lehetségesek PERIODIKUS MEGOLDÁSOK legalapvetőbb modell az oszcillátorokra példa: & θ sinθ θ & fixpont: θ & 0 θ θ & > 0 nyilak:
RészletesebbenAbszorpció, emlékeztetõ
Hogyan készültek ezek a képek? PÉCI TUDMÁNYEGYETEM ÁLTALÁN RVTUDMÁNYI KAR Fluoreszcencia spektroszkópia (Nyitrai Miklós; február.) Lumineszcencia - elemi lépések Abszorpció, emlékeztetõ Energia elnyelése
RészletesebbenEnergiatételek - Példák
9. Előadás Húzott rúd potenciális energiája: Hooke-modell: σ = Eε Geom. hetséges Geometriai egyenlet: + geom. peremfeltételek: u εx = ε = x u(0) = 0 ul () = 0 du dx Energiatételek Példák = k l 0 pudx l
RészletesebbenMechanika. Kinematika
Mechanika Kinematika Alapfogalmak Anyagi pont Vonatkoztatási és koordináta rendszer Pálya, út, elmozdulás, Vektormennyiségek: elmozdulásvektor Helyvektor fogalma Sebesség Mozgások csoportosítása A mozgásokat
Részletesebben2. E L Ő A D Á S D R. H U S I G É Z A
Mechatronika alapjai 2. E L Ő A D Á S D R. H U S I G É Z A elmozdulás erő nyomaték elmozdulás erő nyomaték Mechanizmusok Mechanizmus: általánosságban: A gép mechanikus elven működő részei Definíció: A
RészletesebbenAlkalmazott spektroszkópia
Alkalmazott spektroszkópia 009 Bányai István MR és a fémionok: koordinációs kémiai alkalmazások Bányai István Debreceni Egyetem TEK Kolloid- és Környezetkémiai Tanszék A mágnesség A mágneses erő: F pp
RészletesebbenGÉPEK DINAMIKÁJA 7.gyak.hét 1. Feladat
Széchenyi István Egyetem Alkalmazott Mechanika Műszaki Tudományi Kar Tanszék GÉEK DINAMIKÁJA 7.gyak.hét 1. Feladat (kidolgozta: Dr. Nagy Zoltán egyetemi adjunktus) 7.gyak.hét 1. feladat: RUGALMASAN ÁGYAZOTT
RészletesebbenAz Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény
Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Maxwell elméleti meggondolások alapján feltételezte, hogy a változó elektromos tér örvényes mágneses teret kelt (hasonlóan ahhoz ahogy a változó mágneses tér
RészletesebbenVillamosságtan szigorlati tételek
Villamosságtan szigorlati tételek 1.1. Egyenáramú hálózatok alaptörvényei 1.2. Lineáris egyenáramú hálózatok elemi számítása 1.3. Nemlineáris egyenáramú hálózatok elemi számítása 1.4. Egyenáramú hálózatok
RészletesebbenBoros Zoltán február
Többváltozós függvények differenciál- és integrálszámítása (2 3. előadás) Boros Zoltán 209. február 9 26.. Vektorváltozós függvények differenciálhatósága és iránymenti deriváltjai A továbbiakban D R n
RészletesebbenIngák. Számítógépes szimulációk fn1n4i11/1. Csabai István, Stéger József
Ingák Számítógépes szimulációk fn1n4i11/1 Csabai István, Stéger József ELTE Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék Email: csabai@complex.elte.hu, steger@complex.elte.hu Bevezetés A harmonikus oszcillátor
RészletesebbenSzeizmikus zaj és izoláció az Advanced LIGO detektorokban
Szeizmikus zaj és izoláció az Advanced LIGO detektorokban Balogh András 2015. június 28. 1 1. A szeizmikus zaj hatásai[4] A Föld felszínére telepített gravitációs-hullám detektorok kikerülhetetlenül ki
RészletesebbenDifferenciálegyenletek december 13.
Differenciálegyenletek 2018. december 13. Elsőrendű DE Definíció. Az elsőrendű differenciálegyenlet általános alakja y = f (x, y), ahol f (x, y) adott kétváltozós függvény. Minden y = y(x) függvény, amire
Részletesebben1. témakör. A hírközlés célja, általános modellje A jelek osztályozása Periodikus jelek leírása időtartományban
1. témakör A hírközlés célja, általános modellje A jelek osztályozása Periodikus jelek leírása időtartományban A hírközlés célja, általános modellje Üzenet: Hír: Jel: Zaj: Továbbításra szánt adathalmaz
RészletesebbenLemez- és gerendaalapok méretezése
Lemez- és gerendaalapok méretezése Az alapmerevség hatása az alap hajlékony merev a talpfeszültség egyenletes széleken nagyobb a süllyedés teknıszerő egyenletes Terhelés hatása hajlékony alapok esetén
RészletesebbenZajok és fluktuációk fizikai rendszerekben
Zajok és fluktuációk fizikai rendszerekben Sztochasztikus rezonancia Makra Péter SZTE Kísérleti Fizikai Tanszék 2009-2010. őszi félév Változat: 0.1 Legutóbbi frissítés: 2009. november 4. Makra Péter (SZTE
RészletesebbenMATEMATIKA 2. dolgozat megoldása (A csoport)
MATEMATIKA. dolgozat megoldása (A csoport). Definiálja az alábbi fogalmakat: (egyváltozós) függvény folytonossága, differenciálhatósága, (többváltozós függvény) iránymenti deriváltja. (3x8 pont). Az f
RészletesebbenEjtési teszt modellezése a tervezés fázisában
Antal Dániel, doktorandusz, Miskolci Egyetem Robert Bosch Mechatronikai Tanszék Szabó Tamás, egyetemi docens, Ph.D., Miskolci Egyetem Robert Bosch Mechatronikai Tanszék Szilágyi Attila, egyetemi adjunktus,
Részletesebben28. Nagy László Fizikaverseny Szalézi Szent Ferenc Gimnázium, Kazincbarcika február 28. március osztály
1. feladat a) A négyzet alakú vetítővászon egy oldalának hossza 1,2 m. Ahhoz, hogy a legnagyobb nagyításban is ráférjen a diafilm-kocka képe a vászonra, és teljes egészében látható legyen, ahhoz a 36 milliméteres
Részletesebbenλx f 1 (x) e λx f 2 (x) λe λx f 2 (x) + e λx f 2(x) e λx f 2 (x) Hasonlóan általában is elérhető sorműveletekkel, hogy csak f (j)
Matematika A3 gyakorlat Energetika és Mechatronika BSc szakok, 016/17 ősz 10 feladatsor: Magasabbrendű lineáris differenciálegyenletek (megoldás) 1 Határozzuk meg az e λx, xe λx, x e λx,, x k 1 e λx függvények
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 8. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 8. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI Dr. Soumelidis Alexandros 2018.11.22. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT TANANYAG A Fourier
RészletesebbenDigitális jelfeldolgozás
Digitális jelfeldolgozás Átviteli függvények Magyar Attila Pannon Egyetem Műszaki Informatikai Kar Villamosmérnöki és Információs Rendszerek Tanszék magyar.attila@virt.uni-pannon.hu 2011. október 13. Digitális
RészletesebbenFöldrengésvédelem Példák 1.
Rezgésidő meghatározása, válaszspektrum-módszer Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Szilárdságtani és Tartószerkezeti Tanszék 017. március 16. A példák kidolgozásához felhasznált irodalom: [1]
RészletesebbenGeofizikai kutatómódszerek I.
Geofizikai kutatómódszerek I. A gravitációs és mágneses kutatómódszer Dr. Szabó Norbert Péter egyetemi docens Miskolci Egyetem Geofizikai Intézeti Tanszék e-mail: norbert.szabo.phd@gmail.com 1. A gravitációs
RészletesebbenMérés és adatgyűjtés
Mérés és adatgyűjtés 4. óra Mingesz Róbert Szegedi Tudományegyetem 2012. február 27. MA - 4. óra Verzió: 2.1 Utolsó frissítés: 2012. március 12. 1/41 Tartalom I 1 Jelek 2 Mintavételezés 3 A/D konverterek
Részletesebben