A pálya és jármű együttes hibájából történt balesetek számítógépes vizsgálatának lehetőségei
|
|
- Liliána Deákné
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 A pálya és jármű együttes hibájából történt balesetek számítógépes vizsgálatának lehetőségei Dr. Szabó András egyetemi docens BME Vasúti Járművek Tanszék
2 Tartalom BEVEZETÉS A JÁRMŰKISIKLÁSOK CSOPORTOSÍTÁSA SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK A JÁRMŰKISIKLÁSOK OKAINAK FELDERÍTÉSÉRE FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS-ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA FÉKEZÉS SORÁN A VONATBAN FELLÉPŐ HOSSZIRÁNYÚ ERŐK SZÁMÍTÁSA TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN KERÉK-SÍN GEOMETRIAI ÉRINTKEZÉS JELLEMZŐINEK MEGHATÁROZÁSA NADAL-FÉLE ÖSSZEFÜGGÉS DINAMIKUS KISIKLÁS ELEMZÉSE KVÁZISTATIKUS MÓDSZERREL A SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK EREDMÉNYEINEK ÉRTÉKELÉSE ÖSSZEFOLALÁS
3 BEVEZETÉS Járműkisiklások okainak feltárási nehézségei Általában nem egyetlen ok: (kivételek a triviális esetek: síntörés, keréktörés, stb) Kisiklási veszélyt előidéző jelenségek kedvezőtlen együttes kialakulása Futásbiztonsági számítások: Pálya paraméterek Járműparaméterek Pálya-jármű kapcsolatban kialakuló erőhatások < > Kapcsolat korlátai
4 Kisiklási események futásbiztonsági számításokkal való utólagos elemzésének problémái Nem, vagy alig ismertek pálya és a kisiklott jármű konkrét adatai Pálya- és jármű károsodás a baleset során Kisiklás nem folyó pályán hanem pályafelépítményi szerkezeten (kereszteződés, kitérő) Bonyolult kerék-sín geometriai kapcsolat egyedi matematikai modellezés
5 Számítási eljárás folyó pályán történő járműkisiklások okainak feltárásához Egyszerű számítási módszerek kevés adatot igényel, gyorsan végrehajtható; Könnyen kezelhető számítógépi program egységes, gyors felhasználhatóság Alapot teremt a kisiklások rejtett okainak feltárására Pálya- és járműparaméterek különböző kombinációi mellet végzett számítások Kisiklást eredményező paraméterek behatárolása
6 Statikus szemlélet Dinamikus szemlélet Egyszerű és gyors módszerek, eljárások Statikus függőleges- és vízszintes erők sokszor nem jelzik a kisiklás veszélyét: erők időbeli megváltozása (kedvezőtlen együttállás); kerék- és járműmozgások; Ha a statikus kisiklás-elemzés kisiklás veszélyét jelzi: Kérdés? Elegendő ideig fennáll-e a veszélyes helyzet a kisiklás létrejöttéhez? Dinamikus kisiklás!
7 Részletes dinamikai modellezés sokszabadságfokú pálya-jármű rendszer pálya- és járműmozgás feltárása; kapcsolati erők meghatározása, stb. időigényes modellalkotás nagy számítógépes időigény A pálya-, a jármű- és az üzemeltetés részletes adatainak ismerete szükséges Első lépésben egy lehetséges megoldás: Statikus módszerek kiterjesztése kvázistatikus szemlélettel, és kombinálásuk egyszerű dinamikai modellekkel
8 A JÁRMŰKISIKLÁSOK CSOPORTOSÍTÁSA Hely szerint I. Folyó pályán létrejövő i. egyenes pályán ii. íves pályán iii. átmeneti íves pályán II. Pályafelépítményen bekövetkező i. kitérőn ii. kereszteződésen iii. stb.
9 A JÁRMŰKISIKLÁSOK CSOPORTOSÍTÁSA Okok szerint 1.Jármű paraméterei, azok eltérései o kerékprofil kopás; kerékpárvezetés deformáció, kopás; forgóváz-szekrény kapcsolat berágódása; kerékterhelés kiegyensúlyozatlansága; stb. 2.Pálya paraméterei, azok eltérései o kopott sínprofil; pálya deformáció, süppedés; sínleerősítés fellazulása; váltócsúcssín helyzete, deformálódása; sínillesztés állapota; stb. 3.Üzemletetési körülmények o veszélyes sebesség; o rendkívüli dinamikus hatás (pl. ütközés) A kisiklás következmény! oa jármű nem megengedett pályaszakaszon közlekedik (kis sugarú pályaívben befeszülés, stb.)
10 A JÁRMŰKISIKLÁSOK CSOPORTOSÍTÁSA Az okok származása szerint A. Konstrukciós eredetű B. Karbantartási eredetű C. Üzemeltetési eredetű Létrejötte szerint Statikus kisiklás Adott körülmények mellett a kisiklás mindenképpen (statikus szemlélet alapján is) bekövetkezik. Dinamikus kisiklás A statikus szemlélet nem indokolja, de az erők változása, ill. a kerék és/vagy sín mozgása miatt mégis bekövetkezik a kisiklás.
11 Megjegyzés: A JÁRMŰKISIKLÁSOK CSOPORTOSÍTÁSA Egy konkrét kisiklási eseménnyel kapcsolatban természetesen a fenti csoportosításoknak egyidejűleg több pontja is jelentkezhet. A sebesség növelése és a kisiklások megelőzése szempontjából előtérbe kerülnek a karbantartás és az üzemletetés hatásai (B.,C. pontok), illetve a pálya- és járműparaméterek megváltozásának következményei (1.,2. pontok). A továbbiakban: Folyó pályán előforduló kisiklások rejtett okainak feltárásakor alapvetően a pálya- és járműparaméterekben, valamint az üzemeltetési körülményekben fellelhető okokat (1.-3. pontok) igyekszünk feltárni.
12 SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK A JÁRMŰ- KISIKLÁSOK OKAINAK FELDERÍTÉSÉRE Kvázistatikus szemlélet dinamikai folyamat, mint egymást követő statikus helyzetek sorozata A kisiklás szempontjából veszélyes kerékre Függőleges kerékterhelés meghatározása: Q Egyenetlen terhelés, felfekvés, hordrugórendszer Keresztirányú terelőerő meghatározása: Y Ívben haladás, fékezésből adódó erő A kerék- és a sínprofil geometriai érintkezésének meghatározása, érintkezési sík hajlásszöge: ß Tetszőleges alakú kerék- és sínprofilok
13 SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK A JÁRMŰ- KISIKLÁSOK OKAINAK FELDERÍTÉSÉRE Egy kerékre vonatkozóan szimulációs eljárások: Dinamikai kisiklási folyamat elemzése függőleges kerékterhelés-változás hatása merev pálya, NADAL-formula Egyszerű pálya-jármű rendszermodell Rugalmas kerék és sínbekötés Változó függőleges kerékterhelés Változó keresztirányú terelőerő
14 FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS- ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA Rosszul beállított hordrugórendszer Hordrugórendszer meghibásodása Merevség eltérés, törés, ülepedés Pályasüppedés A rakomány egyenetlen elhelyezése Külső erők járműbillentő hatása Jelölésrendszer: k = 1,2 : menetirány szerinti bal- ill. jobboldali kerék i = 1,2,3,4 : a kerékpárok sorszáma (elölről) j = 1,2 : a forgóvázak sorszáma Rugómerevségek: s pki : primer s skj : szekunder Kinematikai terhelés h 0ki, h kj : helyzet Külső terhelés: F F, MF : terh. L 1, L2, yf : hely
15 FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS-ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA Kerékpárok : i = 1,2,3,4 c F i c Erő- és nyomaték egyensúly: F i ϕ xf j z i F i Ti = Fi Ti 2 b = Fi 2 c s p1i F i h 1i F i h 2i s p2i F i Elmozd., elford. különbségek: zi = ( h1i+h2i ) / 2 zi T i b T i b T i ϕi = ( h2i-h1i ) / 2b ϕxf j Primer rugóerők: Fi / 2 + λk Fi = spki ( zi - λk c ϕi ) ahol: λ k 1 = 1 ha ha k k = 1 = 2
16 FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS-ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA Forgóvázkeretek : j = 1,2 F i'' s 1j F i'' F sj d F sj d F i' F sj s 2j F i' F i' c F i'' c a i'' a a i' Erő- és nyomaték egyensúly: Fi = Fsj ai / a, Fi = Fsj ai / a ( Fi + Fi ) 2 c = Fsj 2 d ahol: i = 2 j 1 i = 2 j
17 zf j BME Vasúti Járművek Tanszék. FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS-ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA Járműszekrény d F s2 F s2 d z s2 ϕ xs F s1 F s1 F L s2 1 s 12 L 2 s 21 L s 22 Erő- és nyomaték egyensúly: = (zi ai + zi ai ) / a zsj M F F f y F F s1 z s1 Fs1 = FF L2 / L, Fs2 = FL L1 / L ( Fs1 + Fs2 ) 2 d = MF -FF yf : Elmozdulás és elfordulás különbségek ϕf j = ϕxs ϕxf j Szekunder rugóerők: Fsj / 2 + λk Fsj = sskj ( zf j - λk d ϕf j )
18 FÜGGŐLEGES KERÉKTERHELÉS-ELTOLÓDÁS MEGHATÁROZÁSA Egyenletrendszer megoldása Erő- és nyomatékegyensúlyi egyenletek T i,f i, T i, F i, F sj, F sj : = 20 ismeretlen = 17 egyenlet Rúgóerők egyenletei z i, z sj,ϕ xf j, ϕ xs : = 9 új ismeretlen = 12 egyenlet A 29 ismeretlenes egyenletrendszer megoldásával a kerékterhelések: T ki = T 0ki + T i + λ k T i ahol T0ki a h0ki alaphelyzethez tartozó kiindulási kerékterhelések
19 FÉKEZÉS SORÁN A VONATBAN FELLÉPŐ HOSSZIRÁNYÚ ERŐK SZÁMÍTÁSA Hosszú vonatok véges fékhatás terjedési sebesség Hosszirányú erők a kocsik között + pályaív keresztirányú járulékos erőhatás F y Összefeszített vonókészülék + pályaív Függőleges tengely körüli járulékos nyomaték M z ϕ = L 1 / R F y F T x L 1 R M z y
20 FÉKEZÉS SORÁN A VONATBAN FELLÉPŐ HOSSZIRÁNYÚ ERŐK Az egyszerűsített eljárás feltételei A vonat homogén tömegeloszlású Nagyon sok, egyforma hosszú kocsiból áll A kocsik között merev kapcsolat van A fékhengernyomás az időben lineárisan fut fel A fékezőerő arányos a fékhengernyomással A fékhatásnak a vonaton való végighaladásáig a maximális fékerő sehol sem alakul ki A fékhengernyomás minden kocsinál azonosan fut fel, de időben persze eltolódva
21 F max BME Vasúti Járművek Tanszék. FÉKEZÉS SORÁN A VONATBAN FELLÉPŐ HOSSZIRÁNYÚ ERŐK A fékhatás felfutása Egy hengerben a nyomásfelfutás: ( t0 : töltési idő ) F 1 0,95F max F 1 = F max t 1 / ζ t 0 ζt 0 t 1 t 0 t Össz fékezőerő, amikor a fékhatás a mozdonytól x távolságra van (n kocsi): F még nem fékező rész i F F T T ψ = x / L = i / n 2 1 F L 1 1 F 1 F 1 x L F s = F 1 + 2F 1 + 3F if 1 = F 1 (i+1) i / 2 F 1 i 2 / 2 Az x helyen fellépő hossz. erő: F T = a m = F s m / M = F s (L-x) / L = F s (1-ψ)
22 FÉKEZÉS SORÁN A VONATBAN FELLÉPŐ HOSSZIRÁNYÚ ERŐK Hosszirányú és keresztirányú erők Behelyettesítve F s értékét: F T = F max t 1 / ζ t 0 i 2 (1-ψ) / 2 Bevezetve az F vmax = nf max max. fékezőerőt és a t v = nt 1 = L / v f fékhatás végigfutási időt: F T = F vmax t v / ζ t 0 (i/n) 2 (1-ψ) / 2 F T = F vmax t v / ζ t 0 ψ 2 (1-ψ) / 2 Maximuma a ψ = 2/3 helyen: F Tmax = 0, F vmax t v / ζ t 0 A járulékos keresztirányú erő: F y = F T ϕ
23 TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN A kvázistatikus számítás feltétel-rendszere: A pálya és a jármű geometriai méreteltéréseinek elhanyagolása Kerékátmérők egy kerékpáron azonosak Vonó- és fékezőerő nincs Egy forgóvázon belül azonos Q és µ Körív közelítése másodfokú parabolával Négytengelyes, forgóvázas jármű Iterációs eljárás az erő- és nyomatékegyensúly eléréséig.
24 TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN Futóműcsoport (kéttengelyes jármű) y y -y x f1 2 t x 2 O a y P a f x 1 R -y 1 Forgócsapok P kitérése a pályaközéptől: x Nyomtágasság: t = tj + tb Pályaközép: y = x 2 /2R Súrlódási O középpont helye 2 2 x 1 / 2R + y1 = x2 / 2R + y x2 = a x1 x 1 = a /2 + (y 2 y 1 )R/a x 3 = a /2 + (y 4 y 3 )R/a y f1 = y 1 (a - a f )/a + y 2 a f /a+(a a f ) a f /2R y f2 = y 4 (a - a f )/a + y 3 a f /a+(a a f ) a f /2R 2
25 y 4 BME Vasúti Járművek Tanszék. y f2 TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN Teljes (négytengelyes) jármű -y 3 t y 2 y f1 x -y 1 ϕ f2 a f A/2 Kp. futási szöge: α i = x i / R : i =1,2,3,4 ϕ f1 = (y 1 - y 2 )/a +(A 2a f - a ) /2R Forgóvázak szögelfordulása: y ϕ s A/2 R ϕ f1 ϕ f2 = (y 3 y 4 )/a +(A 2a f - a ) /2R Szekrény elfordulás: ϕ s = (y f1 y f2 ) / A a a f
26 TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN Járműszekrény egyensúlya A/2 A/2 F 2 x s F 1 M 2 F s M 1 Forgóváz-szekrény kapcsolat nyomatéka: M j = M 0 + s t (ϕ f j ϕ fs ) Szekrény egyensúlya: ahol: j = 1,2 F 1 = [F s (A /2 + λ k x s ) λ j (M 1 + M 2 ) ] /A λ j 1 ha = 1 ha j = 2n 1 j = 2n
27 S x2 S 2 BME Vasúti Járművek Tanszék. TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN Forgóvázkeretek egyensúlya ( j = 1,2 ; i = 1,2,3,4 ) x 2 x 1 S y1 d d S M 1 2 S 1 x1 y2 b Keréktalpi súrlódási erők d 2 2 i = xi + b S j = µ j Q j S xi = S j b/d i S yi = S j x i /d i d 2 d 1 S y1 S F 1 x2 S y2 S 2 a a f Y 2 Y 1 S x1 Terelőerők a kerékpárokon: Yi = 2λiSyi λi ( λifja* i + Mj + 2 Sxi )/ a b ahol: és: 0 : ha t/2 < yi < t/2 Yi = sign( yi ) Yi : ha yi = t / 2 Y ( j) a * i a a = a f f ha i = 1,4 ha i = 2,3 -t /2 t /2 y
28 TERELŐERŐ MEGHATÁROZÁSA PÁLYAÍVBEN Iterációs számítás Kiindulási geometriai helyzet Geometriai helyzet módosítása Terelőerők meghatározása Y (y )? i i Y -t /2 t /2 y igen nem STOP
29 KERÉK-SÍN GEOMETRIAI ÉRINTKEZÉS JELLEMZŐINEK MEGHATÁROZÁSA A profilgörbék alakja meghatározó jelentőségű a kerék-sín érintkezésben Érintkezési sík β hajlásszöge A szokásostól eltérő profil-alakok jelentősége pl. extrém kopású profilok Tetszőleges, pontpárjaival adott kerék és sínprofil oolyan sűrűn pontokkal megadva, hogy a lineáris interpoláció elegendő pontosságú legyen
30 KERÉK-SÍN GEOMETRIAI ÉRINTKEZÉS JELLEMZŐI A kerék- és sínprofil relatív helyzete, érintkezése z' (y ) k k z (y ) k k α y z z'(y s s) z s (y s) z s δ y s y Kerék-sín relatív helyzet: y, α, δ Kerék elforgatás: α z k (y k ) z k (y k ) Sín elforgatás: δ z s (y s ) z s (y s ) Eltolás: y y s = y k - y Minimumhely keresés, érintkezés helye: y ke z k (y ke ) - z s (y ke - y) = min.
31 KERÉK-SÍN GEOMETRIAI ÉRINTKEZÉS JELLEMZŐI A kerék- és sínprofil érintkezés eredményei β y K5 kerékprofil UIC 54 sín R = 0,46 m tg δ = 0,05 α = 0,05 rad Névleges helyzetben: felfutás: 1,34 mm felemelkedés: 0,07 mm Max. emelk.: 30,30 mm z y
32 NADAL-FÉLE ÖSSZEFÜGGÉS Y Q = tg( β ρ) = tgβ tg ρ 1+ tgβ tg ρ = tgβ µ 1+ µ tgβ N F Y Q' ρ β F s Q vagy minimális szög: µ + Y / Q β = arctg 1 µ Y / Q vagy maximális µ: Y tgβ Y / Q µ = 1 tgβ Y / Q
33 DINAMIKUS KISIKLÁS ELEMZÉSE KVÁZISTATIKUS MÓDSZERREL Nadal-formula kiszámítása különböző kerék-sín helyzetekben Adott kerék sín szöghelyzet: α, δ : β( y), z( y) Állandóµ súrlódási tényező és Y 0 µ, β( y), z( y) Y 0 /Q Q /Y 0 (z) Adott Y 0 és Q 0 esetén rendben, ha Q'/Y Q /Y 0 0 Q'/Y z < z 0 z 0 z
34 DINAMIKUS KISIKLÁS KVÁZISTATIKUS ELEMZÉSE Dinamikus kisiklás határgörbéje Periodikusan változó kerékterhelés Q 0 középérték, Q A amplitúdó, ω körfrekvencia Q (t) = Q 0 - Q A sin ω t A szükséges kerékterhelés: Q z (z) = Y 0 / (Y /Q ) A kerék függőleges mozgásegyenlete: Q () z Q() t = mz && Ennek megoldása a z z(t) időfüggvény A kisiklási veszély jelzőszáma: κ v = z / z max
35 DINAMIKUS KISIKLÁS KVÁZISTATIKUS ELEMZÉSE Dinamikus kisiklás határgörbéje Q z Q(t) Q (z(t)) z Q z Q(t) Q (z(t)) z z(t) t0 t1 t2 Kisiklás nem következik be. t z(t) t0 t 1 t 2 Dinamikus kisiklás. t Adott frekvencia esetén mekkora amplitúdónál következik be kisiklás. Q A Dinamikus kisiklás ω
36 PÁLYA-JÁRMŰ RENDSZERMODELL A KISIKLÁSI FOLYAMAT SZIMULÁCIÓJÁHOZ Egy kerék és a kapcsolódó sín modellezése A kerék a nyomkarima szakaszon egy pontban érintkezik a sínnel Az α futási szög és a δ szög állandó A µ súrlódási tényező és ezzel ρ is állandó A súrlódóerő irányát a kerék forgása határozza meg a súrlódóerő iránya nem változik meg A kerék és a sín érintkezése folyamatos (nincs elv.) A kerékre jutó Q (t) terhelés és F y (t) keresztirányú erő, mint gerjesztés adott
37 N F Y BME Vasúti Járművek Tanszék. KISIKLÁS-SZIMULÁCIÓ PÁLYA-JÁRMŰ RENDSZERMODELLEL F (t) y Y Q' ρ β F s s f d f Q(t) z kyk z s ys A dinamikai modell s v d v Elválás nélküli kontaktus: z& cos β y& sin β = z& cos β y& sinβ k k p p Mozgásegyenletek: Fy Y = mkv&& yk Q Q = m & z kf k Y s y d y& = m && y v p v p pv p Q s z d z& = m && z f p f p pf p + Nadal-formula Gerjesztés: Q( t) = Q0 + Q A sin( ω Q + ε Q ) F( t) = F0 + F A sin( ω F + ε F )
38 A SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK EREDMÉNYEINEK ÉRTÉKELÉSE Kisiklással kapcsolatos jelzőszámok: Kisiklási hajlam: κ h = Q /Q (kétpontos érintk.) Kisiklási veszély: κ v = z / z max (felemelkedés) Kisiklás elleni biztonság: n k = Q/Q = 1 / κ h
39 A SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK EREDMÉNYEINEK ÉRTÉKELÉSE Vizsgálandó körülmények Hasonló esetek megelőzése és felelősség megáll. Milyen okok játszottak közre (ált. több ok) Az egyes okok súlyozása A számítógépi program adatainak csoportosítása Determinisztikus adatok, üzem közbeni változásuk, valamint a kisiklásban való szerepük elhanyagolható (pl. tengelytáv) Sztochasztikus jellegű adatok, véletlen változás (súrlódási tényező)
40 A SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK EREDMÉNYEINEK ÉRTÉKELÉSE Sztochasztikus paraméterek a vizsgálatban A sztochasztikus paraméterek figyelembe veendő értékei: Átlagos, vagy névleges értékek A tűrésmező kedvezőtlenebb szélső értéke A valószínűsíthető érték a baleset időpontjában Utólagos, vagy korábbi mérésekkel tapasztalt
41 A SZÁMÍTÁSI ELJÁRÁSOK EREDMÉNYEINEK ÉRTÉKELÉSE Adat-variációk Pályaadatok Jármű-adatok Üzemeltet. Adatok Átl. Max Várh Átl. Max Várh Átl. Max Várh
42 ÖSSZEFOGLALÁS Járműkisiklások értékeléséhez szükséges egyszerű számítások közös programba foglalása Lehetőség nyílik a pályák, járművek, üzemeltetési módok előzetes vizsgálatára, még balesetek bekövetkezése előtt! A gyorsan elvégezhető számítások lehetőséget nyújtanak a vizsgálandó, sztochasztikus paraméterek esetében több paraméter-variáció analizálására
43 TOVÁBBFEJLESZTÉSI LEHETŐSÉGEK A beépített számítási eljárások korszerűsítése, az egyszerűsítő feltevések körének szűkítése Széleskörű adatgyűjtés a megfelelő adatbázisrendszer felépítéséhez Részletesebb dinamikai modellezéssel és szimulációval a pályafelépítményi szerkezetek bevonása a vizsgálatokba
Figyelem! Csak belső és saját használatra! Terjesztése és másolása TILOS!
Figyelem! Csak belső és saját használatra! Terjesztése és másolása TILOS! 1. példa Vasúti kocsinak a 6. ábrán látható ütközőjébe épített tekercsrugóban 44,5 kn előfeszítő erő ébred. A rugó állandója 0,18
RészletesebbenFogas kérdés. avagy dióhéjban a városmajori kisiklásokról.
Nagy Andor nagy.andor@bkv.hu Fogas kérdés 1 avagy dióhéjban a városmajori kisiklásokról. A fogas különlegességei Egyedi jármű A forgalomirányítás KÖFI rendszerű Különleges pálya (nem csak a fogasléc miatt)
RészletesebbenSzakmai nap 2013. február r 7. Zrt. Magyar Államvasutak. Szolgáltat. stabilitása sa. a pálya-jármű kölcsönhatás kérdéskörének tükrében
213. február r 7. Magyar Államvasutak Zrt. Vasúti MérnM Vasúti jármj rművek keresztfutás-stabilit stabilitása sa a pályap lya-jármű kölcsönhatás kérdéskörének tükrt krében Kemény Dániel D György fejlesztőmérn
RészletesebbenKÖRMOZGÁS, REZGŐMOZGÁS, FORGÓMOZGÁS
KÖRMOZGÁS, REZGŐMOZGÁS, FORGÓMOZGÁS 1 EGYENLETES KÖRMOZGÁS Pálya kör Út ív Definíció: Test körpályán azonos irányban haladva azonos időközönként egyenlő íveket tesz meg. Periodikus mozgás 2 PERIODICITÁS
RészletesebbenMit nevezünk nehézségi erőnek?
Mit nevezünk nehézségi erőnek? Azt az erőt, amelynek hatására a szabadon eső testek g (gravitációs) gyorsulással esnek a vonzó test centruma felé, nevezzük nehézségi erőnek. F neh = m g Mi a súly? Azt
Részletesebben0,00 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 Q
1. Az ábrában látható kapcsolási vázlat szerinti berendezés két üzemállapotban működhet. A maximális vízszint esetében a T jelű tolózár nyitott helyzetben van, míg a minimális vízszint esetén az automatikus
Részletesebben2. REZGÉSEK Harmonikus rezgések: 2.2. Csillapított rezgések
. REZGÉSEK.1. Harmonikus rezgések: Harmonikus erő: F = D x D m ẍ= D x (ezt a mechanikai rendszert lineáris harmonikus oszcillátornak nevezik) (Oszcillátor körfrekvenciája) ẍ x= Másodrendű konstansegyütthatós
RészletesebbenPere Balázs október 20.
Végeselem anaĺızis 1. előadás Széchenyi István Egyetem, Alkalmazott Mechanika Tanszék 2014. október 20. Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)? Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)? Mi az a VégesElem Anaĺızis (VEA)?
Részletesebben1.1. Feladatok. x 0 pontban! b) f(x) = 2x + 5, x 0 = 2. d) f(x) = 1 3x+4 = 1. e) f(x) = x 1. f) x 2 4x + 4 sin(x 2), x 0 = 2. általános pontban!
. Egyváltozós függgvények deriválása.. Feladatok.. Feladat A definíció alapján határozzuk meg a következő függvények deriváltját az x pontban! a) f(x) = x +, x = 5 b) f(x) = x + 5, x = c) f(x) = x+, x
RészletesebbenA bifiláris felfüggesztésű rúd mozgásáról
1 A bifiláris felfüggesztésű rúd mozgásáról A végein fonállal felfüggesztett egyenes rúd részleges erőtani vizsgálatát mutattuk be egy korábbi dolgozatunkban, melynek címe: Forgatónyomaték mérése - I.
RészletesebbenOktatási Hivatal FIZIKA I. KATEGÓRIA. A 2016/2017. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FELADATOK
Oktatási Hivatal A 2016/2017. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA I. KATEGÓRIA FELADATOK Bimetal motor tulajdonságainak vizsgálata A mérőberendezés leírása: A vizsgálandó
RészletesebbenA kerék-sín között fellépő Hertz-féle érintkezési feszültség vizsgálata
A keréksín között fellépő Hertzféle érintkezési feszültség vizsgálata közúti vasúti felépítmények esetében Dr. Kazinczy László PhD. egyetemi docens i Műszaki és Gazdaságtudományi gyetem, Út és Vasútépítési
RészletesebbenEjtési teszt modellezése a tervezés fázisában
Antal Dániel, doktorandusz, Miskolci Egyetem Robert Bosch Mechatronikai Tanszék Szabó Tamás, egyetemi docens, Ph.D., Miskolci Egyetem Robert Bosch Mechatronikai Tanszék Szilágyi Attila, egyetemi adjunktus,
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. május 7. (hétfő délelőtti csoport) 1. Bevezetés Ebben a mérésben a szilárdtestek rugalmas tulajdonságait vizsgáljuk
RészletesebbenVasúti kerék- és sínkopás - Futásstabilitás
Vasúti kerék- és sínkopás - Futásstabilitás Dr. Szabó András egyetemi docens Futástechnika 2016. Pécs Tartalom Futásstabilitás Kerékpár kígyózó mozgása Stabilitás vizsgálat lineáris modellek keretében
Részletesebbent, u v. u v t A kúpra írt csavarvonalról I. rész
A kúpra írt csavarvonalról I. rész Sokféle kúpra írt csavarvonal létezik. Ezek közül először a legegyszerűbbel foglalko - zunk. Ezt azért tesszük mert meglepő az a tény hogy eddig még szinte sehol nem
RészletesebbenPÉLDÁK ERŐTÖRVÉNYEKRE
PÉLÁ ERŐTÖRVÉNYERE Szabad erők: erőtörvénnyel megadhatók, általában nem függenek a test mozgásállapotától (sebességtől, gyorsulástól) Példák: nehézségi erő, súrlódási erők, rugalmas erők, felhajtóerők,
RészletesebbenMechanika I-II. Példatár
Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Műszaki Mechanika Tanszék Mechanika I-II. Példatár 2012. május 24. Előszó A példatár célja, hogy támogassa a mechanika I. és mechanika II. tárgy oktatását
Részletesebben2. E L Ő A D Á S D R. H U S I G É Z A
Mechatronika alapjai 2. E L Ő A D Á S D R. H U S I G É Z A elmozdulás erő nyomaték elmozdulás erő nyomaték Mechanizmusok Mechanizmus: általánosságban: A gép mechanikus elven működő részei Definíció: A
RészletesebbenA MÁV 1047 sorozatú mozdonyprojekt bemutatása
A MÁV 1047 sorozatú mozdonyprojekt bemutatása előadó: Dr. Csiba József főigazgató Budapest, 2004. március 11. 1 A MÁV 1047 sorozatú mozdonyprojekt bemutatása 2000.: A MÁV Rt. és a GYSEV Rt. közös meghívásos
RészletesebbenSzélsőérték feladatok megoldása
Szélsőérték feladatok megoldása A z = f (x,y) függvény lokális szélsőértékének meghatározása: A. Szükséges feltétel: f x (x,y) = 0 f y (x,y) = 0 egyenletrendszer megoldása, amire a továbbiakban az x =
RészletesebbenLemez- és gerendaalapok méretezése
Lemez- és gerendaalapok méretezése Az alapmerevség hatása az alap hajlékony merev a talpfeszültség egyenletes széleken nagyobb a süllyedés teknıszerő egyenletes Terhelés hatása hajlékony alapok esetén
RészletesebbenGEOTECHNIKA I. LGB-SE TALAJOK SZILÁRDSÁGI JELLEMZŐI
GEOTECHNIKA I. LGB-SE005-01 TALAJOK SZILÁRDSÁGI JELLEMZŐI Wolf Ákos Mechanikai állapotjellemzők és egyenletek 2 X A X 3 normál- és 3 nyírófeszültség a hasáb oldalain Y A x y z xy yz zx Z A Y Z ZX YZ A
RészletesebbenAlap-ötlet: Karl Friedrich Gauss ( ) valószínűségszámítási háttér: Andrej Markov ( )
Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Gépészmérnöki Kar Hidrodinamikai Rendszerek Tanszék, Budapest, Műegyetem rkp. 3. D ép. 334. Tel: 463-6-80 Fa: 463-30-9 http://www.vizgep.bme.hu Alap-ötlet:
RészletesebbenMechanika. Kinematika
Mechanika Kinematika Alapfogalmak Anyagi pont Vonatkoztatási és koordináta rendszer Pálya, út, elmozdulás, Vektormennyiségek: elmozdulásvektor Helyvektor fogalma Sebesség Mozgások csoportosítása A mozgásokat
RészletesebbenRezgések és hullámok
Rezgések és hullámok A rezgőmozgás és jellemzői Tapasztalatok: Felfüggesztett rugóra nehezéket akasztunk és kitérítjük egyensúlyi helyzetéből. Satuba fogott vaslemezt megpendítjük. Ingaóra ingáján lévő
RészletesebbenVasúti teherkocsi tömbkerekek hőterhelése és törésmechanikája
JUHÁSZ Gábor István, OROSZVÁRY László BUDAPESTI MŰSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM Gép- és Terméktervezés Tanszék Vasúti teherkocsi tömbkerekek hőterhelése és törésmechanikája XVII. econ Konferencia
Részletesebben2016. május 25. Javaslat a Tram-Train kerékprofil geometriai kialakítására
IX. VÁROSI VILLAMOS VASÚTI PÁLYA NAP 2016. május 25. Javaslat a Tram-Train kerékprofil geometriai kialakítására BOCZ Péter (PhD), egyetemi docens Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Út és Vasútépítési
Részletesebben1. Feladatok merev testek fizikájának tárgyköréből
1. Feladatok merev testek fizikájának tárgyköréből Forgatónyomaték, impulzusmomentum, impulzusmomentum tétel 1.1. Feladat: (HN 13B-7) Homogén tömör henger csúszás nélkül gördül le az α szög alatt hajló
RészletesebbenII. VASÚTI FORGALMI KONFERENCIA
II. VASÚTI FORGALMI KONFERENCIA II. Blokk: Aktuális műszaki fejlesztési kérdések Pályamenti járműellenőrző berendezések a MÁV Zrt. hálózatán, valamint az ETCS rendszer kiépítésének állása Kirilly Kálmán
RészletesebbenMéréstechnika. Rezgésmérés. Készítette: Ángyán Béla. Iszak Gábor. Seidl Áron. Veszprém. [Ide írhatja a szöveget] oldal 1
Méréstechnika Rezgésmérés Készítette: Ángyán Béla Iszak Gábor Seidl Áron Veszprém 2014 [Ide írhatja a szöveget] oldal 1 A rezgésekkel kapcsolatos alapfogalmak A rezgés a Magyar Értelmező Szótár megfogalmazása
RészletesebbenOptimalizálás alapfeladata Legmeredekebb lejtő Lagrange függvény Log-barrier módszer Büntetőfüggvény módszer 2017/
Operációkutatás I. 2017/2018-2. Szegedi Tudományegyetem Informatikai Intézet Számítógépes Optimalizálás Tanszék 9. Előadás Az optimalizálás alapfeladata Keressük f függvény maximumát ahol f : R n R és
RészletesebbenTömegpontok mozgása egyenes mentén, hajítások
2. gyakorlat 1. Feladatok a kinematika tárgyköréből Tömegpontok mozgása egyenes mentén, hajítások 1.1. Feladat: Mekkora az átlagsebessége annak pontnak, amely mozgásának első szakaszában v 1 sebességgel
RészletesebbenPélda: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása végeselemes módszer segítségével
Példa: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása végeselemes módszer segítségével Készítette: Dr. Kossa Attila (kossa@mm.bme.hu) BME, Műszaki Mechanikai Tanszék 213. október 8. Javítva: 213.1.13. Határozzuk
RészletesebbenEGY ABLAK - GEOMETRIAI PROBLÉMA
EGY ABLAK - GEOMETRIAI PROBLÉMA Írta: Hajdu Endre A számítógépemhez tartozó két hangfal egy-egy négyzet keresztmetszetű hasáb hely - szűke miatt az ablakpárkányon van elhelyezve (. ábra).. ábra Hogy az
RészletesebbenVégeselem analízis. 1. el adás
Végeselem analízis 1. el adás Pere Balázs Széchenyi István Egyetem, Alkalmazott Mechanika Tanszék 2016. szeptember 7. Mi az a VégesElem Analízis (VEA)? Parciális dierenciálegyenletek (egyenletrendszerek)
RészletesebbenUtak és környezetük tervezése
Dr. Fi István Utak és környezetük tervezése 3A előadás: Vonalvezetési elvek Vonalvezetési elvek Vonalvezetés az útvonalat alkotó egyenesek és ívek elrendezése. A vonalvezetés ismérve az ívesség (I) (lásd
RészletesebbenMatematika II. 1 sin xdx =, 1 cos xdx =, 1 + x 2 dx =
Matematika előadás elméleti kérdéseinél kérdezhető képletek Matematika II Határozatlan Integrálszámítás d) Adja meg az alábbi alapintegrálokat! x n 1 dx =, sin 2 x dx = d) Adja meg az alábbi alapintegrálokat!
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK II. 5. DC MOTOROK SZABÁLYOZÁS FORDULATSZÁM- SZABÁLYOZÁS
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK II. 5. DC MOTOROK SZABÁLYOZÁS FORDULATSZÁM- SZABÁLYOZÁS Dr. Soumelidis Alexandros 2019.03.13. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT
Részletesebben1. Feladatok a dinamika tárgyköréből
1. Feladatok a dinamika tárgyköréből Newton három törvénye 1.1. Feladat: Három azonos m tömegű gyöngyszemet fonálra fűzünk, egymástól kis távolságokban a fonálhoz rögzítünk, és az elhanyagolható tömegű
RészletesebbenMérnöki alapok 2. előadás
Mérnöki alapok. előadás Készítette: dr. Váradi Sándor Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Gépészmérnöki Kar Hidrodinamikai Rendszerek Tanszék 1111, Budapest, Műegyetem rkp. 3. D ép. 334. Tel:
RészletesebbenAz Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény
Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Maxwell elméleti meggondolások alapján feltételezte, hogy a változó elektromos tér örvényes mágneses teret kelt (hasonlóan ahhoz ahogy a változó mágneses tér
RészletesebbenBME Járműgyártás és -javítás Tanszék. Javítási ciklusrend kialakítása
BME Járműgyártás és -javítás Tanszék Javítási ciklusrend kialakítása A javítási ciklus naptári napokban, üzemórákban vagy más teljesítmény paraméterben meghatározott időtartam, amely a jármű, gép új állapotától
RészletesebbenRendkívüli terhek és hatáskombinációk az Eurocode-ban
Rendkívüli terhek és hatáskombinációk az Eurocode-ban dr. Visnovitz György BME Szilárdságtani és Tartószerkezeti Tanszék Rekonstrukciós szakmérnöki tanfolyam Terhek és hatások - 2014. 03. 20. 1 Rekonstrukciós
RészletesebbenMozgásmodellezés. Lukovszki Csaba. Navigációs és helyalapú szolgáltatások és alkalmazások (VITMMA07)
TÁVKÖZLÉSI ÉS MÉDIAINFORMATIKAI TANSZÉK () BUDAPESTI MŰSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM (BME) Mozgásmodellezés Lukovszki Csaba Áttekintés» Probléma felvázolása» Szabadsági fokok» Diszkretizált» Hibát
RészletesebbenAz éjszakai rovarok repüléséről
Erről ezt olvashatjuk [ ] - ben: Az éjszakai rovarok repüléséről Az a kijelentés, miszerint a repülés pályája logaritmikus spirális, a következőképpen igazolható [ 2 ].. ábra Az állandó v nagyságú sebességgel
RészletesebbenK - K. 6. fejezet: Vasbeton gerenda vizsgálata Határnyomatéki ábra előállítása, vaselhagyás tervezése. A határnyíróerő ábra előállítása.
6. fejezet: Vasbeton gerenda vizsgálata 6.1. Határnyomatéki ábra előállítása, vaselhagyás tervezése. A határnyíróerő ábra előállítása. pd=15 kn/m K - K 6φ5 K Anyagok : φ V [kn] VSd.red VSd 6φ16 Beton:
RészletesebbenDenavit-Hartenberg konvenció alkalmazása térbeli 3DoF nyílt kinematikai láncú hengerkoordinátás és gömbi koordinátás robotra
Budapesti M szaki És Gazdaságtudományi Egyetem Gépészmérnöki Kar M szaki Mechanikai Tanszék Denavit-Hartenberg konvenció alkalmazása térbeli 3DoF nyílt kinematikai láncú hengerkoordinátás és gömbi koordinátás
RészletesebbenGeometriai vagy kinematikai természetű feltételek: kötések vagy. kényszerek. 1. Egy apró korong egy mozdulatlan lejtőn vagy egy gömb belső
Kényszerek Geometriai vagy kinematikai természetű feltételek: kötések vagy kényszerek. Példák: 1. Egy apró korong egy mozdulatlan lejtőn vagy egy gömb belső felületén mozog. Kényszerek Geometriai vagy
RészletesebbenMODELLEZÉS - SZIMULÁCIÓ
Mechatronika = Mechanikai elemek+ elektromechanikai átalakítók+ villamos rendszerek+ számítógép elemek integrációja Eszközök, rendszerek, gépek és szerkezetek felügyeletére, vezérlésére (manapság miniatürizált)
RészletesebbenA felcsapódó kavicsról. Az interneten találtuk az alábbi, a hajítás témakörébe tartozó érdekes feladatot 1. ábra.
1 A felcsapódó kavicsról Az interneten találtuk az alábbi, a hajítás témakörébe tartozó érdekes feladatot 1. ábra. 1. ábra forrása: [ 1 ] Ez azért is érdekes, mert autóvezetés közben már többször is eszünkbe
RészletesebbenEnergiatételek - Példák
9. Előadás Húzott rúd potenciális energiája: Hooke-modell: σ = Eε Geom. hetséges Geometriai egyenlet: + geom. peremfeltételek: u εx = ε = x u(0) = 0 ul () = 0 du dx Energiatételek Példák = k l 0 pudx l
RészletesebbenB.1. A kitérők és átszelések kialakulása, történeti fejlődése
B. KITÉRŐK B.1. A kitérők és átszelések kialakulása, történeti fejlődése 1.1. A kitérők kialakulása Az erdélyi brádi bányavasút kocsija és kitérője Benjamin John Curr szögvas keresztmetszetű öntöttvas
RészletesebbenA járművek menetdinamikája. Készítette: Szűcs Tamás
A járművek menetdinamikája Készítette: Szűcs Tamás 2016 Tartalomjegyzék II. Menetdinamika: 1. Kicsúszási határsebesség 2. Kiborulási határsebesség 3. Komplex feladatok III. Motorjellemzők: 4. Lökettérfogat,
RészletesebbenMatematika II képletek. 1 sin xdx =, cos 2 x dx = sh 2 x dx = 1 + x 2 dx = 1 x. cos xdx =,
Matematika II előadás elméleti kérdéseinél kérdezhető képletek Matematika II képletek Határozatlan Integrálszámítás x n dx =, sin 2 x dx = sin xdx =, ch 2 x dx = sin xdx =, sh 2 x dx = cos xdx =, + x 2
RészletesebbenRugalmas tengelykapcsoló mérése
BUDAPESTI MŐSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM Közlekedésmérnöki Kar Budapesti Mőszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Közlekedésmérnöki Kar Jármőelemek és Hajtások Tanszék Jármőelemek és Hajtások Tanszék
Részletesebben2.4. Coulomb-súrlódással (száraz súrlódással) csillapított szabad rezgések
58. FEJEZET. EGY SZABADSÁGI FOKÚ LENGŐRENDSZEREK.4. Coulomb-súrlódással (száraz súrlódással) csillapított szabad rezgések.4.1. Súrlódási modell A Coulomb-féle súrlódási modellben a súrlódási erő a felületeket
RészletesebbenAkusztikai tervezés a geometriai akusztika módszereivel
Akusztikai tervezés a geometriai akusztika módszereivel Fürjes Andor Tamás BME Híradástechnikai Tanszék Kép- és Hangtechnikai Laborcsoport, Rezgésakusztika Laboratórium 1 Tartalom A geometriai akusztika
RészletesebbenA diplomaterv keretében megvalósítandó feladatok összefoglalása
A diplomaterv keretében megvalósítandó feladatok összefoglalása Diplomaterv céljai: 1 Sclieren résoptikai módszer numerikus szimulációk validálására való felhasználhatóságának vizsgálata 2 Lamináris előkevert
Részletesebbenrnök k informatikusoknak 1. FBNxE-1 Klasszikus mechanika
Fizika mérnm rnök k informatikusoknak 1. FBNxE-1 Mechanika. előadás Dr. Geretovszky Zsolt 1. szeptember 15. Klasszikus mechanika A fizika azon ága, melynek feladata az anyagi testek mozgására vonatkozó
RészletesebbenAz elméleti mechanika alapjai
Az elméleti mechanika alapjai Tömegpont, a továbbiakban részecske. A jelenségeket a háromdimenziós térben és időben játszódnak le: r helyzetvektor v dr dt ṙ, a dr dt r a részecske sebessége illetve gyorsulása.
RészletesebbenGépészeti berendezések szerelésének geodéziai feladatai. Mérnökgeodézia II. Ágfalvi Mihály - Tóth Zoltán
Gépészeti berendezések szerelésének geodéziai feladatai Mérnökgeodézia II. Ágfalvi Mihály - Tóth Zoltán Gépészeti berendezések szerelésének geodéziai feladatai '80 Geodéziai elvű módszerek gépészeti alkalmazások
RészletesebbenStatikailag határozatlan tartó vizsgálata
Statikailag határozatlan tartó vizsgálata Készítette: Hénap Gábor henapg@mm.bme.hu E E P MT A y F D E E d B MT p C x a b c Adatok: a = m, p = 1 N, b = 3 m, F = 5 N, c = 4 m, d = 5 mm. m A kés bbikekben
Részletesebben6. MECHANIKA-STATIKA GYAKORLAT Kidolgozta: Triesz Péter egy. ts. Négy erő egyensúlya, Culmann-szerkesztés, Ritter-számítás
ZÉHENYI ITVÁN EGYETE GÉPZERKEZETTN É EHNIK TNZÉK 6. EHNIK-TTIK GYKORLT Kidolgozta: Triesz Péter egy. ts. Négy erő egyensúlya ulmann-szerkesztés Ritter-számítás 6.. Példa Egy létrát egy verembe letámasztunk
RészletesebbenForgalmi modellezés BMEKOKUM209
BME Közlekedésüzemi és Közlekedésgazdasági Tanszék Forgalmi modellezés BMEKOKUM209 Szimulációs modellezés Dr. Juhász János A forgalmi modellezés célja A közlekedési igények bővülése és a motorizáció növekedése
Részletesebben1 2. Az anyagi pont kinematikája
1. Az anyagi pont kinematikája 1. Ha egy P anyagi pont egyenes vonalú mozgását az x = 1t +t) egyenlet írja le x a megtett út hossza m-ben), határozzuk meg a pont sebességét és gyorsulását az indulás utáni
RészletesebbenCsillapított rezgés. a fékező erő miatt a mozgás energiája (mechanikai energia) disszipálódik. kváziperiódikus mozgás
Csillapított rezgés Csillapított rezgés: A valóságban a rezgések lassan vagy gyorsan, de csillapodnak. A rugalmas erőn kívül, még egy sebességgel arányos fékező erőt figyelembe véve: a fékező erő miatt
RészletesebbenSzéchenyi István Egyetem. Alkalmazott Mechanika Tanszék
Széchenyi István Egyetem Szerkezetek dinamikája Alkalmazott Mechanika Tanszék Elméleti kérdések egyetemi mesterképzésben (MSc) résztvev járm mérnöki szakos hallgatók számára 1. Merev test impulzusának
RészletesebbenMechanikai rezgések Ismétlő kérdések és feladatok Kérdések
Mechanikai rezgések Ismétlő kérdések és feladatok Kérdések 1. Melyek a rezgőmozgást jellemző fizikai mennyiségek?. Egy rezgés során mely helyzetekben maximális a sebesség, és mikor a gyorsulás? 3. Milyen
RészletesebbenA gradiens törésmutatójú közeg I.
10. Előadás A gradiens törésmutatójú közeg I. Az ugrásszerű törésmutató változással szemben a TracePro-ban lehetőség van folytonosan változó törésmutatójú közeg definiálására. Ilyen érdekes típusú közegek
RészletesebbenPélda: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása a Rayleigh Ritz-féle módszer segítségével
Példa: Tartó lehajlásfüggvényének meghatározása a Rayleigh Ritz-féle módszer segítségével Készítette: Dr. Kossa Attila (kossa@mm.bme.hu) BME, Műszaki Mechanikai Tanszék 2013. szeptember 23. Javítva: 2013.10.09.
RészletesebbenRekurzív sorozatok. SZTE Bolyai Intézet nemeth. Rekurzív sorozatok p.1/26
Rekurzív sorozatok Németh Zoltán SZTE Bolyai Intézet www.math.u-szeged.hu/ nemeth Rekurzív sorozatok p.1/26 Miért van szükség közelítő módszerekre? Rekurzív sorozatok p.2/26 Miért van szükség közelítő
RészletesebbenGÉPEK DINAMIKÁJA 7.gyak.hét 1. Feladat
Széchenyi István Egyetem Alkalmazott Mechanika Műszaki Tudományi Kar Tanszék GÉEK DINAMIKÁJA 7.gyak.hét 1. Feladat (kidolgozta: Dr. Nagy Zoltán egyetemi adjunktus) 7.gyak.hét 1. feladat: RUGALMASAN ÁGYAZOTT
RészletesebbenFa rudak forgatása II.
Fa rudak forgatása II. Dolgozatunk I. részében egy speciális esetre oldottuk meg a kitűzött feladatokat. Most egy általánosabb elrendezés vizsgálatát végezzük el. A számítás a korábbi úton halad, ügyelve
RészletesebbenTERMÉKSZIMULÁCIÓ. Dr. Kovács Zsolt. Végeselem módszer. Elıadó: egyetemi tanár. Termékszimuláció tantárgy 6. elıadás március 22.
TERMÉKZIMULÁCIÓ Végeselem módszer Termékszimuláció tantárgy 6. elıadás 211. március 22. Elıadó: Dr. Kovács Zsolt egyetemi tanár A végeselem módszer lényege A vizsgált, tetszıleges geometriai kialakítású
RészletesebbenHajder Levente 2017/2018. II. félév
Hajder Levente hajder@inf.elte.hu Eötvös Loránd Tudományegyetem Informatikai Kar 2017/2018. II. félév Tartalom 1 2 3 Geometriai modellezés feladata A világunkat modellezni kell a térben. Valamilyen koordinátarendszer
RészletesebbenAlkalmazott Mechanika Tanszék. Széchenyi István Egyetem
Széchenyi István Egyetem Szerkezetek dinamikája Alkalmazott Mechanika Tanszék Elméleti kérdések egyetemi mesterképzésben (MSc) résztvev járm mérnöki szakos hallgatók számára 2013. szeptember 6. 1. Folytonos
RészletesebbenMatematika (mesterképzés)
Matematika (mesterképzés) Környezet- és Településmérnököknek Debreceni Egyetem Műszaki Kar, Műszaki Alaptárgyi Tanszék Vinczéné Varga A. Környezet- és Településmérnököknek 2016/2017/I 1 / 29 Lineáris tér,
RészletesebbenMECHANIKA I. rész: Szilárd testek mechanikája
Egészségügyi mérnökképzés MECHNIK I. rész: Szilárd testek mechanikája készítette: Németh Róbert Igénybevételek térben I. z alapelv ugyanaz, mint síkban: a keresztmetszet egyik oldalán levő szerkezetrészre
RészletesebbenBrósch Zoltán (Debreceni Egyetem Kossuth Lajos Gyakorló Gimnáziuma) Megoldások
Megoldások 1. Határozd meg a szakasz hosszát, ha a végpontok koordinátái: A ( 1; ) és B (5; )! A szakasz hosszához számítsuk ki a két pont távolságát: d AB = AB = (5 ( 1)) + ( ) = 6 + 1 = 7 6,08.. Határozd
RészletesebbenDiszkrét Matematika. zöld könyv ): XIII. fejezet: 1583, 1587, 1588, 1590, Matematikai feladatgyűjtemény II. (
FELADATOK A LEKÉPEZÉSEK, PERMUTÁCIÓK TÉMAKÖRHÖZ Diszkrét Matematika 4. LEKÉPEZÉSEK Értelmezési tartomány és értékkészlet meghatározása : Összefoglaló feladatgyűjtemény matematikából ( zöld könyv ): XIII.
RészletesebbenA Maxwell - kerékről. Maxwell - ingának is nevezik azt a szerkezetet, melyről most lesz szó. Ehhez tekintsük az 1. ábrát is!
1 A Maxwell - kerékről Maxwell - ingának is nevezik azt a szerkezetet, melyről most lesz szó. Ehhez tekintsük az 1. ábrát is! 1. ábra forrása: [ 1 ] Itt azt láthatjuk, hogy egy r sugarú kis hengerre felerősítettek
Részletesebben10. rész. Könnyű metrók, Neoval fejlesztés. Metrók, metró biztonsága Oktatási vázlat
BME Közlekedésautomatikai Tanszék Metrók, metró biztonsága Oktatási vázlat 10. rész Könnyű metrók, Neoval fejlesztés Legfontosabb paraméterek Fejlesztési ismérvek Legfontosabb jellemzők Jármű felépítés
RészletesebbenNyomás a dugattyúerők meghatározásához 6,3 bar. Nyersanyag:
Dugattyúrúd nélküli hengerek Siklóhenger 16-80 mm Csatlakozások: M7 - G 3/8 Kettős működésű mágneses dugattyúval Integrált 1 Üzemi nyomás min/max 2 bar / 8 bar Környezeti hőmérséklet min./max. -10 C /
RészletesebbenFöldstatikai feladatok megoldási módszerei
Földstatikai feladatok megoldási módszerei Földstatikai alapfeladatok Földnyomások számítása Általános állékonyság vizsgálata Alaptörés parciális terhelés alatt Süllyedésszámítások Komplex terhelési esetek
RészletesebbenDifferenciálegyenletek numerikus integrálása április 9.
Differenciálegyenletek numerikus integrálása 2018. április 9. Differenciálegyenletek Olyan egyenletek, ahol a megoldást függvény alakjában keressük az egyenletben a függvény és deriváltjai szerepelnek
RészletesebbenEgy nyíllövéses feladat
1 Egy nyíllövéses feladat Az [ 1 ] munkában találtuk az alábbi feladatot 1. ábra. 1. ábra forrása: [ 1 / 1 ] Igencsak tanulságos, ezért részletesen bemutatjuk a megoldását. A feladat Egy sportíjjal nyilat
RészletesebbenHenger körüli áramlás Henger körüli áramlás. Henger körüli áramlás. ρ 2. R z. R z. = 2c. c A. = 4c. c p. = c cos. y/r 1.5.
Henger körüli áramlás y/r.5 x/r.5 3 3 R w z + z R R iϑ e r R R z ( os ϑ + i sin ϑ ) Henger körüli áramlás ( os ϑ i sin ϑ ) r R + [ ϑ + sin ϑ ] ( ) ( os ) r R r R os ϑ + os ϑ + sin ϑ 444 3 r R 4 r [ os
RészletesebbenEgy érdekes statikai - geometriai feladat
1 Egy érdekes statikai - geometriai feladat Előző dolgozatunkban melynek címe: Egy érdekes geometriai feladat egy olyan feladatot oldottunk meg, ami az itteni előtanulmányának is tekinthető. Az ottani
RészletesebbenMechatronika alapjai órai jegyzet
- 1969-ben alakult ki a szó - Rendszerek és folyamatok, rendszertechnika - Automatika, szabályozás - számítástechnika Cd olvasó: Dia Mechatronika alapjai órai jegyzet Minden mechatronikai rendszer alapstruktúrája
RészletesebbenRezgőmozgás. A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele
Rezgőmozgás A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele A rezgés fogalma Minden olyan változás, amely az időben valamilyen ismétlődést mutat rezgésnek nevezünk. A rezgések fajtái:
RészletesebbenÖszvér oszlopok kialakítása, THÁ, nyírt kapcsolatok, erőbevezetés környezete. 2. mintapélda - oszlop méretezése.
Öszvérszerkezetek 4. előadás Öszvér oszlopok kialakítása, THÁ, nyírt kapcsolatok, erőbevezetés környezete. 2. mintapélda - oszlop méretezése. készítette: 2012.10.27. Tartalom Öszvér oszlopok szerkezeti
RészletesebbenKeresztezett pálcák II.
Keresztezett pálcák II Dolgozatunk I részéen a merőleges tengelyű pálcák esetét vizsgáltuk Most nézzük meg azt az esetet amikor a pálcák tengelyei nem merőlegesen keresztezik egymást Ehhez tekintsük az
RészletesebbenGBN304G Alkalmazott kartográfia II. gyakorlat
GBN304G Alkalmazott kartográfia II. gyakorlat TEREPI FELMÉRÉSI FELADATOK Unger János unger@geo.u @geo.u-szeged.hu www.sci.u-szeged.hu/eghajlattan szeged.hu/eghajlattan Földtudományi BSc (Geográfus, Földrajz
RészletesebbenEhhez tekintsük a 2. ábrát is! A födém és a fal síkját tekintsük egy - egy koordinátasíknak, így a létra tömegközéppontjának koordinátái: ( 2 )
1 A lecsúszó létra mozgásáról Egy korábbi létrás dolgozatunkban melynek címe: Létra - feladat foglalkoztunk a csak önsúlyával terhelt, függőleges falnak támasztott, vízszintes födémen álló létra egyensúlyá
RészletesebbenKerék gördüléséről. A feladat
1 Kerék gördüléséről Nemrégen egy órán szóba került a címbeli téma, középiskolások előtt. Úgy látszott, nem nagyon értik, miről van szó. Persze, lehet, hogy még nem tartottak ott, vagy csak aludtak a fizika
RészletesebbenVasbetonszerkezetek II. Vasbeton lemezek Rugalmas lemezelmélet
Vasbetonszerkezetek II. Vasbeton lemezek Rugalmas lemezelmélet 2. előadás A rugalmas lemezelmélet alapfeltevései A lemez anyaga homogén, izotróp, lineárisan rugalmas (Hooke törvény); A terheletlen állapotban
RészletesebbenFIZIKA II. Dr. Rácz Ervin. egyetemi docens
FIZIKA II. Dr. Rácz Ervin egyetemi docens Fontos tudnivalók e-mail: racz.ervin@kvk.uni-obuda.hu web: http://uni-obuda.hu/users/racz.ervin/index.htm Iroda: Bécsi út, C. épület, 124. szoba Fizika II. - ismertetés
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
KLASSZIKUS FIZIKA LABORATÓRIUM 3. MÉRÉS Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata Mérést végezte: Enyingi Vera Atala ENVSAAT.ELTE Mérés időpontja: 2011. november 23. Szerda délelőtti csoport 1. A
RészletesebbenA talajok összenyomódásának vizsgálata
A talajok összenyomódásának vizsgálata Amit már tudni kellene Összenyomódás Konszolidáció Normálisan konszolidált talaj Túlkonszolidált talaj Túlkonszolidáltsági arányszám,ocr Konszolidáció az az időben
Részletesebben