Van-e a vákuumnak energiája? A Casimir effektus és azon túl

Méret: px
Mutatás kezdődik a ... oldaltól:

Download "Van-e a vákuumnak energiája? A Casimir effektus és azon túl"

Átírás

1 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl MTA-ELTE Elméleti Fizikai Kutatócsoport Bolyai Kollégium, október 3. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

2 Vázlat Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

3 Vázlat Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

4 Vázlat Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

5 Vázlat Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

6 Vázlat Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

7 Az elektromágneses mező kvantumelmélete 1948: Feynmann, Schwinger, Tomonaga (Nobel-díj: 1965) A relativisztikus kvantumelektrodinamika (QED) megalkotása L = 1 4 F µνf µν + ψ (iγ µ ( µ + iea µ ) m) ψ F µν = µ A ν ν A µ A foton és az elektron/pozitron elmélete (Kezdetek: Dirac, Pauli, Weisskopf, Jordan; 1927-) Standard modell: a QED kiterjesztése az EM+gyenge+erős kölcsönhatásra Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

8 Az elektromágneses mező kvantumelmélete 1948: Feynmann, Schwinger, Tomonaga (Nobel-díj: 1965) A relativisztikus kvantumelektrodinamika (QED) megalkotása L = 1 4 F µνf µν + ψ (iγ µ ( µ + iea µ ) m) ψ F µν = µ A ν ν A µ A foton és az elektron/pozitron elmélete (Kezdetek: Dirac, Pauli, Weisskopf, Jordan; 1927-) Standard modell: a QED kiterjesztése az EM+gyenge+erős kölcsönhatásra Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

9 Az elektromágneses mező kvantumelmélete 1948: Feynmann, Schwinger, Tomonaga (Nobel-díj: 1965) A relativisztikus kvantumelektrodinamika (QED) megalkotása L = 1 4 F µνf µν + ψ (iγ µ ( µ + iea µ ) m) ψ F µν = µ A ν ν A µ A foton és az elektron/pozitron elmélete (Kezdetek: Dirac, Pauli, Weisskopf, Jordan; 1927-) Standard modell: a QED kiterjesztése az EM+gyenge+erős kölcsönhatásra Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

10 Az elektromágneses mező kvantumelmélete 1948: Feynmann, Schwinger, Tomonaga (Nobel-díj: 1965) A relativisztikus kvantumelektrodinamika (QED) megalkotása L = 1 4 F µνf µν + ψ (iγ µ ( µ + iea µ ) m) ψ F µν = µ A ν ν A µ A foton és az elektron/pozitron elmélete (Kezdetek: Dirac, Pauli, Weisskopf, Jordan; 1927-) Standard modell: a QED kiterjesztése az EM+gyenge+erős kölcsönhatásra Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

11 A QED kísérleti igazolása α = e2 4πε 0 c finomszerkezeti állandó Elektron mágneses nyomatéka: 1/α = (96) Visszalökődés atommagokon: 1/α = (91) Hiperfinom felhasadás (müonium): 1/α = (18) Lamb eltolódás: 1/α = (7) Kvantum Hall effektus: 1/α = (32) QED: a legpontosabban igazolt fizikai elmélet! quod erat demonstrandum Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

12 A QED kísérleti igazolása α = e2 4πε 0 c finomszerkezeti állandó Elektron mágneses nyomatéka: 1/α = (96) Visszalökődés atommagokon: 1/α = (91) Hiperfinom felhasadás (müonium): 1/α = (18) Lamb eltolódás: 1/α = (7) Kvantum Hall effektus: 1/α = (32) QED: a legpontosabban igazolt fizikai elmélet! quod erat demonstrandum Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

13 A QED kísérleti igazolása α = e2 4πε 0 c finomszerkezeti állandó Elektron mágneses nyomatéka: 1/α = (96) Visszalökődés atommagokon: 1/α = (91) Hiperfinom felhasadás (müonium): 1/α = (18) Lamb eltolódás: 1/α = (7) Kvantum Hall effektus: 1/α = (32) QED: a legpontosabban igazolt fizikai elmélet! quod erat demonstrandum Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

14 története dióhéjban Két tökéletes vezető lemez között vákuumban vonzóerő lép fel (Casimir, 1948) F A = cπ2 240a 4 A QED makroszkopikus jóslata: 1 µm távolság esetén Pa Lamoreaux, 1996: kísérleti egyezés (5%-os pontosság) Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

15 története dióhéjban Két tökéletes vezető lemez között vákuumban vonzóerő lép fel (Casimir, 1948) F A = cπ2 240a 4 A QED makroszkopikus jóslata: 1 µm távolság esetén Pa Lamoreaux, 1996: kísérleti egyezés (5%-os pontosság) Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

16 története dióhéjban Két tökéletes vezető lemez között vákuumban vonzóerő lép fel (Casimir, 1948) F A = cπ2 240a 4 A QED makroszkopikus jóslata: 1 µm távolság esetén Pa Lamoreaux, 1996: kísérleti egyezés (5%-os pontosság) Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

17 Casimir levezetése I: a zérusponti fluktuációk Kvantált elektromágneses mező: Fourier módusok ω = c k, két polarizációs állapot Harmonikus oszcillátor alapállapoti energiája E 0 = 1 2 ω Ebből a teljes térfogati energiasűrűségre jókora végtelen adódik: d 3 k 2 (2π) 3 c k = Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

18 Casimir levezetése I: a zérusponti fluktuációk Kvantált elektromágneses mező: Fourier módusok ω = c k, két polarizációs állapot Harmonikus oszcillátor alapállapoti energiája E 0 = 1 2 ω Ebből a teljes térfogati energiasűrűségre jókora végtelen adódik: d 3 k 2 (2π) 3 c k = Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

19 Casimir levezetése I: a zérusponti fluktuációk Kvantált elektromágneses mező: Fourier módusok ω = c k, két polarizációs állapot Harmonikus oszcillátor alapállapoti energiája E 0 = 1 2 ω Ebből a teljes térfogati energiasűrűségre jókora végtelen adódik: d 3 k 2 (2π) 3 c k = Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

20 Casimir levezetése II: a vákuumenergia megváltozása véges Λ d 3 k k 2 dk és a kölcsönhatási energia 0 dω k E(a) Λ = Λ 1 2 ω plates Λ 1 2 ω vacuum ennek van értelme Λ után, az erő pedig F (a) = a E(a) Λ= Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

21 Kísérletek Lamoreaux (1996) után számos más mérés Nanotechnológiában: a Casimir erő sok esetben domináns! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

22 Kísérletek Lamoreaux (1996) után számos más mérés Nanotechnológiában: a Casimir erő sok esetben domináns! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

23 Casimir erő nullponti energia? Rejtély: ha elfogadjuk a zérómódusokat, akkor a vákuumban nagyon nagy energiasűrűség van. Realisztikusan: a kvantumtérelmélet (Standard Modell) biztos igaz kb GeV energiáig. Ha Λ 1 TeV: E V J 1047 m 3 Ha Λ = M Planck GeV (kvantumgravitáció!) akkor pedig E V J m 3 Hogyan lesz ebből egy ennyire kicsiny effektus? Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

24 Casimir erő nullponti energia? Rejtély: ha elfogadjuk a zérómódusokat, akkor a vákuumban nagyon nagy energiasűrűség van. Realisztikusan: a kvantumtérelmélet (Standard Modell) biztos igaz kb GeV energiáig. Ha Λ 1 TeV: E V J 1047 m 3 Ha Λ = M Planck GeV (kvantumgravitáció!) akkor pedig E V J m 3 Hogyan lesz ebből egy ennyire kicsiny effektus? Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

25 Casimir erő nullponti energia? Rejtély: ha elfogadjuk a zérómódusokat, akkor a vákuumban nagyon nagy energiasűrűség van. Realisztikusan: a kvantumtérelmélet (Standard Modell) biztos igaz kb GeV energiáig. Ha Λ 1 TeV: E V J 1047 m 3 Ha Λ = M Planck GeV (kvantumgravitáció!) akkor pedig E V J m 3 Hogyan lesz ebből egy ennyire kicsiny effektus? Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

26 Casimir erő nullponti energia? Rejtély: ha elfogadjuk a zérómódusokat, akkor a vákuumban nagyon nagy energiasűrűség van. Realisztikusan: a kvantumtérelmélet (Standard Modell) biztos igaz kb GeV energiáig. Ha Λ 1 TeV: E V J 1047 m 3 Ha Λ = M Planck GeV (kvantumgravitáció!) akkor pedig E V J m 3 Hogyan lesz ebből egy ennyire kicsiny effektus? Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

27 Mi az elektromágneses mező energiája? Lorentz erő: ( F = e E + v B ) a töltéseken munkát végez. A teljesítmény P = ee v ( 1 = V t 2 ε 0E ) B 2 2µ 0 Maxwell egyenletek vagyis az elektromágneses mező térfogati energiasűrűsége E = 1 2 ε 0 E µ 0 B 2 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

28 Mi az elektromágneses mező energiája? Lorentz erő: ( F = e E + v B ) a töltéseken munkát végez. A teljesítmény P = ee v ( 1 = V t 2 ε 0E ) B 2 2µ 0 Maxwell egyenletek vagyis az elektromágneses mező térfogati energiasűrűsége E = 1 2 ε 0 E µ 0 B 2 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

29 Mi az elektromágneses mező energiája? Lorentz erő: ( F = e E + v B ) a töltéseken munkát végez. A teljesítmény P = ee v ( 1 = V t 2 ε 0E ) B 2 2µ 0 Maxwell egyenletek vagyis az elektromágneses mező térfogati energiasűrűsége E = 1 2 ε 0 E µ 0 B 2 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

30 Egy ponttöltés energiája E = Teljes mező energia: e 4πε 0 r 2 E = e 2 32π 2 ε 0 r 4 r 0 4πr 2 Edr = e2 8πε 0 r 0 r 0 = 0: divergens! Renormálás alapötlete: e2 m phys c 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m phys : a fizikai tömeg, csak ez mérhető, mivel a mező nem kapcsolható ki! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

31 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

32 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

33 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

34 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

35 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

36 Az elektron sugara m physc 2 = m 0 c 2 + 8πε 0 r 0 m 0 = 0: klasszikus elektronsugár r m Jelenlegi kísérletek: r 0 < m QED sajátenergia:!! m 0c 2 = m physc 2 1 3α 4π log λ 2 Compton O(α 2 ) r0 2 2 e2 λ Compton = (33) m r m : 5% korrekció. Limit: m 0 > 0 r 0 > m Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

37 Két ponttöltés E = E 1 + E 2 E = 1 2 ε 0 E 2 Két ponttöltés egymástól d távolságra E(d) = V E továbbra is divergens, ha r 0 = 0 de: E(d 1 ) E(d 2 ) = e 1e 2 4πɛ 0 ( 1 d 1 1 d 2 ) véges! Kölcsönhatási energia: E int (d) = e 1e 2 4πɛ 0 d Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

38 Alkalmazás a Casimir effektusra Kvantumos elektromágneses mező: vákuumfluktuációk fluktuáló indukált felületi töltések Casimir kölcsönhatás a fluktuáló felületi töltésekre kiátlagolt erő Emig, Graham, Jaffe & Kardar (2007. július) Tökéletesen véges, konvergens, fizikailag értelmes eredmény Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

39 Alkalmazás a Casimir effektusra Kvantumos elektromágneses mező: vákuumfluktuációk fluktuáló indukált felületi töltések Casimir kölcsönhatás a fluktuáló felületi töltésekre kiátlagolt erő Emig, Graham, Jaffe & Kardar (2007. július) Tökéletesen véges, konvergens, fizikailag értelmes eredmény Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

40 Alkalmazás a Casimir effektusra Kvantumos elektromágneses mező: vákuumfluktuációk fluktuáló indukált felületi töltések Casimir kölcsönhatás a fluktuáló felületi töltésekre kiátlagolt erő Emig, Graham, Jaffe & Kardar (2007. július) Tökéletesen véges, konvergens, fizikailag értelmes eredmény Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

41 Alkalmazás a Casimir effektusra Kvantumos elektromágneses mező: vákuumfluktuációk fluktuáló indukált felületi töltések Casimir kölcsönhatás a fluktuáló felületi töltésekre kiátlagolt erő Emig, Graham, Jaffe & Kardar (2007. július) Tökéletesen véges, konvergens, fizikailag értelmes eredmény Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

42 Casimir effektus és van der Waals erő van der Waals erő = fluktuáló dipólusok közti kölcsönhatás Casimir eredetileg ezt próbálta relativisztikusan megfogalmazni Casimir effektus vdw+retardálás+kvantált EM mező Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

43 Az ekvivalencia elv Kötési energia: tömegdefektus Kémiai kötések: m/m = 10 9 EM energiára az ekvivalencia elv legalább 10 3 pontossággal érvényes! Az elektromágneses energia és impulzus is gravitál! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

44 Energia-impulzus és az Einstein egyenlet R µν 1 2 g µνr = 8πG c 4 T µν geometria anyag (energia-impulzus) EM: T 00 = 1 2 ε 0E µ 0 B 2. Másrészt a nullponti rezgésekből T 00 = E ( ) Λ 4 V J TeV m 3 óriási érték nullponti rezgések nem gravitálhatnak! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

45 A kozmológiai konstans Einstein legnagyobb tévedése : Sík téridőben R µν 1 2 g µνr + Λg µν = 8πG c 4 T µν T µν = E T (Λ) µν = c4 Λ 8πG g µν p p p Λ olyan anyag, amire p = E. Ilyen lenne a nullponti rezgések energia-impulzus sűrűsége is! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

46 A kozmológiai konstans Einstein legnagyobb tévedése : Sík téridőben R µν 1 2 g µνr + Λg µν = 8πG c 4 T µν T µν = E T (Λ) µν = c4 Λ 8πG g µν p p p Λ olyan anyag, amire p = E. Ilyen lenne a nullponti rezgések energia-impulzus sűrűsége is! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

47 A kozmológiai konstans Einstein legnagyobb tévedése : Sík téridőben R µν 1 2 g µνr + Λg µν = 8πG c 4 T µν T µν = E T (Λ) µν = c4 Λ 8πG g µν p p p Λ olyan anyag, amire p = E. Ilyen lenne a nullponti rezgések energia-impulzus sűrűsége is! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

48 FRW kozmológia Nagy léptékben az Univerzum sík, de tágul: ds 2 = c 2 dt 2 a(t) 2 (dx 2 + dy 2 + dz 2 ) Friedman-Robertson-Walker kozmológia: H(t) 2 = 8πG 3c 2 E(t) A tágulás sebessége nem állandó: H(t) = ȧ a ä a = 4πG (E + 3p) 3c2 Közönséges anyag: E, p > 0 a tágulásnak lassulnia kellene! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

49 FRW kozmológia Nagy léptékben az Univerzum sík, de tágul: ds 2 = c 2 dt 2 a(t) 2 (dx 2 + dy 2 + dz 2 ) Friedman-Robertson-Walker kozmológia: H(t) 2 = 8πG 3c 2 E(t) A tágulás sebessége nem állandó: H(t) = ȧ a ä a = 4πG (E + 3p) 3c2 Közönséges anyag: E, p > 0 a tágulásnak lassulnia kellene! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

50 FRW kozmológia Nagy léptékben az Univerzum sík, de tágul: ds 2 = c 2 dt 2 a(t) 2 (dx 2 + dy 2 + dz 2 ) Friedman-Robertson-Walker kozmológia: H(t) 2 = 8πG 3c 2 E(t) A tágulás sebessége nem állandó: H(t) = ȧ a ä a = 4πG (E + 3p) 3c2 Közönséges anyag: E, p > 0 a tágulásnak lassulnia kellene! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

51 FRW kozmológia Nagy léptékben az Univerzum sík, de tágul: ds 2 = c 2 dt 2 a(t) 2 (dx 2 + dy 2 + dz 2 ) Friedman-Robertson-Walker kozmológia: H(t) 2 = 8πG 3c 2 E(t) A tágulás sebessége nem állandó: H(t) = ȧ a ä a = 4πG (E + 3p) 3c2 Közönséges anyag: E, p > 0 a tágulásnak lassulnia kellene! Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

52 Sötét energia Kozmológiai mérések: a tágulás gyorsul! Sötét energia: p = we és w < 1/3 Mérések: E J m 3 w = 1.00 ± 0.05 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

53 Mi lehet a sötét energia? Nullponti rezgésekkel Λ energián levágva: ( ) Λ 4 E J 1 TeV m 3 Mérések: E J m 3 nullponti rezgésekkel nem fog menni! Lehetne dinamikai effektus (pl. kvintesszencia), de w = 1.0 ± 0.05 ezt egyre jobban kizárja. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

54 Mi lehet a sötét energia? Nullponti rezgésekkel Λ energián levágva: ( ) Λ 4 E J 1 TeV m 3 Mérések: E J m 3 nullponti rezgésekkel nem fog menni! Lehetne dinamikai effektus (pl. kvintesszencia), de w = 1.0 ± 0.05 ezt egyre jobban kizárja. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

55 Mi lehet a sötét energia? Nullponti rezgésekkel Λ energián levágva: ( ) Λ 4 E J 1 TeV m 3 Mérések: E J m 3 nullponti rezgésekkel nem fog menni! Lehetne dinamikai effektus (pl. kvintesszencia), de w = 1.0 ± 0.05 ezt egyre jobban kizárja. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

56 Mi lehet a sötét energia? Nullponti rezgésekkel Λ energián levágva: ( ) Λ 4 E J 1 TeV m 3 Mérések: E J m 3 nullponti rezgésekkel nem fog menni! Lehetne dinamikai effektus (pl. kvintesszencia), de w = 1.0 ± 0.05 ezt egyre jobban kizárja. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

57 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

58 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium 3 ("éter") Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

59 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium ("éter") 3 A kvantumelektrodinamika makroszkopikus jóslata Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

60 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium ("éter") 3 A kvantumelektrodinamika makroszkopikus jóslata 4 Kísérletileg kimérhető, de: Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

61 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium ("éter") 3 A kvantumelektrodinamika makroszkopikus jóslata 4 Kísérletileg kimérhető, de: 5 Casimir erő léte vákuumbeli nullponti rezgések energiája valóságos (ld. ZPE áltudomány) 6 7 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

62 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium ("éter") 3 A kvantumelektrodinamika makroszkopikus jóslata 4 Kísérletileg kimérhető, de: 5 Casimir erő léte vákuumbeli nullponti rezgések energiája valóságos (ld. ZPE áltudomány) 6 A nullponti rezgések nem gravitálhatnak (túl nagy effektus lenne) 7 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

63 Összegzés 1 Casimir effektus: a kvantált elektromágneses mező által indukált fluktuáló töltések kölcsönhatása 2 A kvantumelektrodinamika vákuuma polarizálható médium ("éter") 3 A kvantumelektrodinamika makroszkopikus jóslata 4 Kísérletileg kimérhető, de: 5 Casimir erő léte vákuumbeli nullponti rezgések energiája valóságos (ld. ZPE áltudomány) 6 A nullponti rezgések nem gravitálhatnak (túl nagy effektus lenne) 7 Ennek ellenére: sötét energia az üres térnek mégis csak van energiája Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

64 Nyitott kérdések 1 Más makroszkopikus QED effektusok: erős külső elektromágneses mezők 2 n (B ext /1 Tesla) 2 Kettős törés vákuumban: PVLAS, magnetárok 3 4 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

65 Nyitott kérdések 1 Más makroszkopikus QED effektusok: erős külső elektromágneses mezők n (B ext /1 Tesla) 2 Kettős törés vákuumban: PVLAS, magnetárok 2 Casimir effektus pontosabb kimérése (geometriafüggés) 3 4 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

66 Nyitott kérdések 1 Más makroszkopikus QED effektusok: erős külső elektromágneses mezők n (B ext /1 Tesla) 2 Kettős törés vákuumban: PVLAS, magnetárok 2 Casimir effektus pontosabb kimérése (geometriafüggés) 3 Casimir energiasűrűség és gravitáció, avagy: hogyan esik a Casimir energia? 4 Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

67 Nyitott kérdések 1 Más makroszkopikus QED effektusok: erős külső elektromágneses mezők n (B ext /1 Tesla) 2 Kettős törés vákuumban: PVLAS, magnetárok 2 Casimir effektus pontosabb kimérése (geometriafüggés) 3 Casimir energiasűrűség és gravitáció, avagy: hogyan esik a Casimir energia? 4 Mi a sötét energia? Csak egy extra paraméter vagy új fizika? Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl

A Casimir effektus és a fizikai vákuum

A Casimir effektus és a fizikai vákuum A Casimir effektus és a fizikai vákuum Takács Gábor MTA-ELTE Elméleti Fizikai Kutatócsoport ELTE Fizikai Intézet, Ortvay Kollokvium 2008. december 4. Vázlat 1 Bevezetés: QED és a Casimir effektus története

Részletesebben

Erő a vákuumból: a Casimir effektus

Erő a vákuumból: a Casimir effektus Erő a vákuumból: a Casimir effektus Takács Gábor MTA-ELTE Elméleti Fizikai Kutatócsoport Az atomoktól a csillagokig 2009. november 12. A gekkó és a kvantumfizika Mi a gekkó titka? A van der Waals kölcsönhatás

Részletesebben

http://www.nature.com 1) Magerő-sugár: a magközéppontból mért távolság, ameddig a magerők hatótávolsága terjed. Rutherford-szórásból határozható meg. R=1,4 x 10-13 A 1/3 cm Az atommag terének potenciálja

Részletesebben

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (e) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: december 3. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (e) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: december 3. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 4. (e) Kvantummechanika Utolsó módosítás: 2014. december 3. 1 A Klein-Gordon-egyenlet (1) A relativisztikus dinamikából a tömegnövekedésre és impulzusra vonatkozó

Részletesebben

Az optika tudományterületei

Az optika tudományterületei Az optika tudományterületei Optika FIZIKA BSc, III/1. 1. / 17 Erdei Gábor Elektromágneses spektrum http://infothread.org/science/physics/electromagnetic%20spectrum.jpg Optika FIZIKA BSc, III/1. 2. / 17

Részletesebben

Erős terek leírása a Wigner-formalizmussal

Erős terek leírása a Wigner-formalizmussal Erős terek leírása a Wigner-formalizmussal Berényi Dániel 1, Varró Sándor 1, Vladimir Skokov 2, Lévai Péter 1 1, MTA Wigner FK, Budapest 2, RIKEN/BNL, Upton, USA Wigner 115 2017. November 15. Budapest

Részletesebben

Fizika II minimumkérdések. A zárójelben lévő értékeket nem kötelező memorizálni, azok csak tájékoztató jellegűek.

Fizika II minimumkérdések. A zárójelben lévő értékeket nem kötelező memorizálni, azok csak tájékoztató jellegűek. izika II minimumkérdések zárójelben lévő értékeket nem kötelező memorizálni, azok csak tájékoztató jellegűek. 1. Coulomb erőtörvény: = kq r 2 e r (k = 9 10 9 m2 C 2 ) 2. Coulomb állandó és vákuum permittivitás

Részletesebben

Atomfizika. A hidrogén lámpa színképei. Elektronok H atom. Fényképlemez. emisszió H 2. gáz

Atomfizika. A hidrogén lámpa színképei. Elektronok H atom. Fényképlemez. emisszió H 2. gáz Atomfizika A hidrogén lámpa színképei - Elektronok H atom emisszió Fényképlemez V + H 2 gáz Az atom és kvantumfizika fejlődésének fontos szakasza volt a hidrogén lámpa színképeinek leírása, és a vonalas

Részletesebben

Radioaktivitás. 9.2 fejezet

Radioaktivitás. 9.2 fejezet Radioaktivitás 9.2 fejezet A bomlási törvény Bomlási folyamat alapjai: Értelmezés (bomlás): Azt a magfizikai folyamatot, amely során nagy tömegszámú atommagok spontán módon, azaz véletlenszerűen (statisztikailag)

Részletesebben

A Mössbauer-effektus vizsgálata

A Mössbauer-effektus vizsgálata A Mössbauer-effektus vizsgálata Tóth ence fizikus,. évfolyam 006.0.0. csütörtök beadva: 005.04.0. . A mérés célja három minta: lágyvas, nátrium-nitroprusszid és rozsdamentes acél Mössbauereffektusának

Részletesebben

Az Einstein egyenletek alapvet megoldásai

Az Einstein egyenletek alapvet megoldásai Friedmann- és Schwarzschild-megoldás Klasszikus Térelméletek Elemei Szeminárium, 2016. 11. 30. Vázlat Einstein egyenletek Robertson-Walker metrika és a tökéletes folyadékok energia-impulzus tenzora Friedmann

Részletesebben

-2σ. 1. A végtelen kiterjedésű +σ és 2σ felületi töltéssűrűségű síklapok terében az ábrának megfelelően egy dipól helyezkedik el.

-2σ. 1. A végtelen kiterjedésű +σ és 2σ felületi töltéssűrűségű síklapok terében az ábrának megfelelően egy dipól helyezkedik el. 1. 2. 3. Mondat E1 E2 Össz Energetikai mérnöki alapszak Mérnöki fizika 2. ZH NÉV:.. 2018. május 15. Neptun kód:... g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus

Részletesebben

A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről

A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html

Részletesebben

Idegen atomok hatása a grafén vezet képességére

Idegen atomok hatása a grafén vezet képességére hatása a grafén vezet képességére Eötvös Loránd Tudományegyetem, Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék Mahe Tisk'11 Vázlat 1 Kisérleti eredmények Kémiai szennyez k hatása a Fermi-energiára A vezet képesség

Részletesebben

Speciális relativitás

Speciális relativitás Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 3. (b) Speciális relativitás Relativisztikus dinamika Utolsó módosítás: 2013 október 15. 1 A relativisztikus tömeg (1) A bevezetett Lorentz-transzformáció biztosítja

Részletesebben

Pósfay Péter. arxiv: [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369

Pósfay Péter. arxiv: [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369 arxiv:1604.01717 [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369 Pósfay Péter ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G. Motiváció FRG módszer bemutatása Kölcsönható Fermi-gáz

Részletesebben

2, = 5221 K (7.2)

2, = 5221 K (7.2) 7. Gyakorlat 4A-7 Az emberi szem kb. 555 nm hullámhossznál a Iegnagyobb érzékenységű. Adjuk meg annak a fekete testnek a hőmérsékletét, amely sugárzásának a spektrális teljesitménye ezen a hullámhosszon

Részletesebben

Paritássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1

Paritássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1 Paritássértés SZEGEDI DOMONKOS FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM 2013.11.27. PARITÁSSÉRTÉS 1 Tartalom 1. Szimmetriák 2. Paritás 3. P-sértés 1. Lee és Yang 2. Wu kísérlet 3. Lederman kísérlet

Részletesebben

Friedmann egyenlet. A Friedmann egyenlet. September 27, 2011

Friedmann egyenlet. A Friedmann egyenlet. September 27, 2011 A September 27, 2011 A 1 2 3 4 A 1 2 3 4 A Robertson-Walker metrika Konvenció: idő komponenseket 4. helyre írom. R-W metrika: R(t) 2 0 0 0 1 kr 2 g = 0 R(t) 2 0 0 0 0 R(t) 2 r 2 sin 2 (Θ) 0 0 0 0 1 Ugyanez

Részletesebben

a Bohr-féle atommodell (1913) Niels Hendrik David Bohr ( )

a Bohr-féle atommodell (1913) Niels Hendrik David Bohr ( ) a Bohr-féle atommodell (1913) Niels Hendrik David Bohr (1885-1962) atomok gerjesztése és ionizációja elektronnal való bombázással (1913-1914) James Franck (1882-1964) Gustav Ludwig Hertz (1887-1975) Nobel-díj

Részletesebben

A hőmérsékleti sugárzás

A hőmérsékleti sugárzás A hőmérsékleti sugárzás Alapfogalmak 1. A hőmérsékleti sugárzás Értelmezés (hőmérsékleti sugárzás): A testek hőmérsékletével kapcsolatos, a teljes elektromágneses spektrumra kiterjedő sugárzást hőmérsékleti

Részletesebben

Mágneses monopólusok?

Mágneses monopólusok? 1 Mágneses monopólusok? (Atomcsill 2015 február) Palla László ELTE Elméleti Fizikai Tanszék 2 Maxwell egyenletek potenciálok, mértéktranszformáció legegyszerűbb e.m. mezők A klasszikus e g rendszer A monopólus

Részletesebben

Kvantummechanika. - dióhéjban - Kasza Gábor július 5. - Berze TÖK

Kvantummechanika. - dióhéjban - Kasza Gábor július 5. - Berze TÖK Kvantummechanika - dióhéjban - Kasza Gábor 2016. július 5. - Berze TÖK 1 / 27 Mire fogunk választ kapni az előadásból? Miért KVANTUMmechanika? Miért részecske? Miért hullám? Mit mond a Schrödinger-egyenlet?

Részletesebben

dinamikai tulajdonságai

dinamikai tulajdonságai Szilárdtest rácsok statikus és dinamikai tulajdonságai Szilárdtestek osztályozása kötéstípusok szerint Kötések eredete: elektronszerkezet k t ionok (atomtörzsek) tö Coulomb- elektronok kölcsönhatás lokalizáltak

Részletesebben

FIZIKA II. Dr. Rácz Ervin. egyetemi docens

FIZIKA II. Dr. Rácz Ervin. egyetemi docens FIZIKA II. Dr. Rácz Ervin egyetemi docens Fontos tudnivalók e-mail: racz.ervin@kvk.uni-obuda.hu web: http://uni-obuda.hu/users/racz.ervin/index.htm Iroda: Bécsi út, C. épület, 124. szoba Fizika II. - ismertetés

Részletesebben

Kifejtendő kérdések június 13. Gyakorló feladatok

Kifejtendő kérdések június 13. Gyakorló feladatok Kifejtendő kérdések 2016. június 13. Gyakorló feladatok 1. Adott egy egyenletes térfogati töltéssel rendelkező, R sugarú gömb, melynek felületén a potenciál U 0. Az elektromos potenciál definíciója (1p)

Részletesebben

Kvantummechanika gyakorlat Beadandó feladatsor Határid : 4. heti gyakorlatok eleje

Kvantummechanika gyakorlat Beadandó feladatsor Határid : 4. heti gyakorlatok eleje Kvantummechanika gyakorlat 015 1. Beadandó feladatsor Határid : 4. heti gyakorlatok eleje 1. Mutassuk meg, hogy A és B tetsz leges operátorokra igaz, hogy e B A e B = A + [B, A] + 1![ B, [B, A] ] +....

Részletesebben

Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata

Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata KLASSZIKUS FIZIKA LABORATÓRIUM 3. MÉRÉS Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata Mérést végezte: Enyingi Vera Atala ENVSAAT.ELTE Mérés időpontja: 2011. november 23. Szerda délelőtti csoport 1. A

Részletesebben

Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008.

Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008. Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008. Kiss István,Vértes Attila: Magkémia (Akadémiai Kiadó) Nagy Lajos György,

Részletesebben

Röntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT)

Röntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Röntgensugárzás az orvostudományban Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Orbán József, Biofizikai Intézet, 2008 Hand mit Ringen: print of Wilhelm Röntgen's first "medical" x-ray, of his wife's hand, taken

Részletesebben

Vezetők elektrosztatikus térben

Vezetők elektrosztatikus térben Vezetők elektrosztatikus térben Vezető: a töltések szabadon elmozdulhatnak Ha a vezető belsejében a térerősség nem lenne nulla akkor áram folyna. Ha a felületen a térerősségnek lenne tangenciális (párhuzamos)

Részletesebben

Dr. Berta Miklós. Széchenyi István Egyetem. Dr. Berta Miklós: Gravitációs hullámok / 12

Dr. Berta Miklós. Széchenyi István Egyetem. Dr. Berta Miklós: Gravitációs hullámok / 12 Gravitációs hullámok Dr. Berta Miklós Széchenyi István Egyetem Fizika és Kémia Tanszék Dr. Berta Miklós: Gravitációs hullámok 2016. 4. 16 1 / 12 Mik is azok a gravitációs hullámok? Dr. Berta Miklós: Gravitációs

Részletesebben

László István, Fizika A2 (Budapest, 2013) Előadás

László István, Fizika A2 (Budapest, 2013) Előadás László István, Fizika A (Budapest, 13) 1 14.A Maxwell-egenletek. Az elektromágneses hullámok Tartalmi kiemelés 1.Maxwell általánosította Ampère törvénét bevezetve az eltolási áramot. szerint ha a térben

Részletesebben

Foton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben

Foton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben Foton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben Demeter Gábor MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont, RMI Demeter Gábor (MTA Wigner RCP... / 4 Bevezetés / Motiváció

Részletesebben

1. Az üregsugárzás törvényei

1. Az üregsugárzás törvényei 1. Az üregsugárzás törvényei 1.1. A Wien féle eltolódási törvény és a Stefan-Boltzmann törvény Egy zárt, belül üres fémdoboz kis nyílása az úgynevezett abszolút fekete test. A nyílás elektromágneses sugárzást

Részletesebben

AZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA. H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat.

AZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA. H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat. AZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA Mágneses dipólmomentum: m H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat. M = m H sinϕ (Elektromos töltés, q: monopólus

Részletesebben

Kvantumos jelenségek lézertérben

Kvantumos jelenségek lézertérben Kvantumos jelenségek lézertérben Atomfizika Benedict Mihály SZTE Elméleti Fizikai Tanszék Az előadást támogatta a TÁMOP-4.2.1/B-09/1/KONV-2010-0005 sz. Kutatóegyetemi Kiválósági Központ létrehozása a Szegedi

Részletesebben

Axion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék

Axion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Az axion mint sötét anyag ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Borsányi Sz., Fodor Z., J. Günther, K-H. Kampert, T. Kawanai, Kovács T., S.W. Mages, Pásztor A., Pittler F., J. Redondo, A. Ringwald, Szabó K. Nature

Részletesebben

Kvantumos információ megosztásának és feldolgozásának fizikai alapjai

Kvantumos információ megosztásának és feldolgozásának fizikai alapjai Kvantumos információ megosztásának és feldolgozásának fizikai alapjai Kis Zsolt Kvantumoptikai és Kvantuminformatikai Osztály MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont H-1121 Budapest, Konkoly-Thege Miklós út 29-33

Részletesebben

Az elektron-foton kölcsönhatás (folyamatok)

Az elektron-foton kölcsönhatás (folyamatok) Az elektron-foton kölcsönhatás (folyamatok) Itten most a Compton-szórás hatáskeresztmetszetét kell kiszámolni, felhasználva a QED-ben és úgy általában a kvantumtérelméletben ismert dolgokat (Feynman-szabályok,

Részletesebben

Egyesített funkcionális renormálási csoport egyenlet

Egyesített funkcionális renormálási csoport egyenlet Egyesített funkcionális renormálási csoport egyenlet Nándori István MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport, MTA-Atomki, Debrecen Magyar Fizikus Vándorgyűles, Debrecen, 2013 Kvantumtérelmélet Részecskefizika

Részletesebben

Biofizika. Sugárzások. Csik Gabriella. Mi a biofizika tárgya? Mi a biofizika tárgya? Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése

Biofizika. Sugárzások. Csik Gabriella. Mi a biofizika tárgya? Mi a biofizika tárgya? Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése Mi a biofizika tárgya? Biofizika Csik Gabriella Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése Pl. szívműködés, membránok szerkezete és működése, érzékelés stb. csik.gabriella@med.semmelweis-univ.hu

Részletesebben

AZ ELEKTROMÁGNESES SUGÁRZÁS KETTŐS TERMÉSZETE

AZ ELEKTROMÁGNESES SUGÁRZÁS KETTŐS TERMÉSZETE AZ ELEKTROMÁGNESES SUGÁRZÁS KETTŐS TERMÉSZETE A Planck-féle sugárzási törvény Hipotézis 1.: A hősugárzást (elektromágneses hullámokat) kis, apró rezgő oszcillátorok hozzák létre. Egy ilyen oszcillátor

Részletesebben

Stern Gerlach kísérlet. Készítette: Kiss Éva

Stern Gerlach kísérlet. Készítette: Kiss Éva Stern Gerlach kísérlet Készítette: Kiss Éva Történelmi áttekintés 1890. Thomson-féle atommodell ( mazsolás puding ) 1909-1911. Rutherford modell (bolygó hasonlat) Bohr-féle atommodell Frank-Hertz kísérlet

Részletesebben

Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások Definíciók

Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások Definíciók Jelentősége szubsztrát kötődés szolvatáció ionizációs állapotok (pka) mechanizmus katalízis ioncsatornák szimulációk (szerkezet) all-atom dipolar fluid dipolar lattice continuum Definíciók töltéseloszlás

Részletesebben

Compton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.

Compton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III. Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak

Részletesebben

Kozmológia egzakt tudomány vagy modern vallás?

Kozmológia egzakt tudomány vagy modern vallás? Kozmológia egzakt tudomány vagy modern vallás? MOEV 2010. április 10. Előadó: Szécsi Dorottya ELTE Fizika Bsc III. Hit és tudomány Mit gondoltak őseink a Világról? A kozmológia a civilizációval egyidős

Részletesebben

A kovalens kötés polaritása

A kovalens kötés polaritása Általános és szervetlen kémia 4. hét Kovalens kötés A kovalens kötés kialakulásakor szabad atomokból molekulák jönnek létre. A molekulák létrejötte mindig energia csökkenéssel jár. A kovalens kötés polaritása

Részletesebben

http://www.flickr.com Az atommag állapotait kvantummechanikai állapotfüggvénnyel írjuk le. A mag paritását ezen fv. paritása adja meg. Paritás: egy állapot tértükrözéssel szemben mutatott viselkedését

Részletesebben

Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény

Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Maxwell elméleti meggondolások alapján feltételezte, hogy a változó elektromos tér örvényes mágneses teret kelt (hasonlóan ahhoz ahogy a változó mágneses tér

Részletesebben

Sohár Pál Varázslat, amitől láthatóvá válnak és életre kelnek a molekulák: Az NMR spektroszkópia

Sohár Pál Varázslat, amitől láthatóvá válnak és életre kelnek a molekulák: Az NMR spektroszkópia MTA -ELTE FEÉRJEMODELLEZŐ KUTATÓCSOPORT - ÁLTALÁNOS ÉS SZERVETLEN KÉMIAI TANSZÉK EÖTVÖS LORÁND TUDOMÁNYEGYETEM Sohár Pál Varázslat, amitől láthatóvá válnak és életre kelnek a molekulák: Az NMR spektroszkópia

Részletesebben

11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek.

11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek. 11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek. Ionizáció Bevezetés Ionizációra minden töltött részecske képes, de az elektront

Részletesebben

Utazások alagúteffektussal

Utazások alagúteffektussal Utazások alagúteffektussal Márk Géza István MTA Műszaki Fizikai és Anyagtudományi Kutatóintézet, Budapest http://www.nanotechnology.hu www.nanotechnology.hu Click into image to start animation www.nanotechnology.hu

Részletesebben

A fizika története (GEFIT555-B, GEFIT555B, 2+0, 2 kredit) 2018/2019. tanév, 1. félév Dr. Paripás Béla. 7. Előadás ( )

A fizika története (GEFIT555-B, GEFIT555B, 2+0, 2 kredit) 2018/2019. tanév, 1. félév Dr. Paripás Béla. 7. Előadás ( ) A fizika története (GEFIT555-B, GEFIT555B, 2+0, 2 kredit) 2018/2019. tanév, 1. félév Dr. Paripás Béla 7. Előadás (2018.11.08.) Óracsere Itt tartandó rendezvény miatt a 10. előadás (2018. november 29. azaz

Részletesebben

A csillagközi anyag. Interstellar medium (ISM) Bonyolult dinamika. turbulens áramlások MHD

A csillagközi anyag. Interstellar medium (ISM) Bonyolult dinamika. turbulens áramlások MHD A csillagközi anyag Interstellar medium (ISM) gáz + por Ebből jönnek létre az újabb és újabb csillagok Bonyolult dinamika turbulens áramlások lökéshullámok MHD Speciális kémia porszemcsék képződése, bomlása

Részletesebben

Egzotikus elektromágneses jelenségek alacsony hőmérsékleten Mihály György BME Fizikai Intézet Hall effektus Edwin Hall és az összenyomhatatlan elektromosság Kvantum Hall effektus Mágneses áram anomális

Részletesebben

Elméleti zika 2. Klasszikus elektrodinamika. Bántay Péter. ELTE, Elméleti Fizika tanszék

Elméleti zika 2. Klasszikus elektrodinamika. Bántay Péter. ELTE, Elméleti Fizika tanszék Elméleti zika 2 Klasszikus elektrodinamika Bántay Péter ELTE, Elméleti Fizika tanszék El adás látogatása nem kötelez, de gyakorlaté igen! Prezentációs anyagok & vizsgatételek: http://elmfiz.elte.hu/~bantay/eldin.html

Részletesebben

Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata

Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. május 7. (hétfő délelőtti csoport) 1. Bevezetés Ebben a mérésben a szilárdtestek rugalmas tulajdonságait vizsgáljuk

Részletesebben

Orvosi Biofizika I. 12. vizsgatétel. IsmétlésI. -Fény

Orvosi Biofizika I. 12. vizsgatétel. IsmétlésI. -Fény Orvosi iofizika I. Fénysugárzásanyaggalvalókölcsönhatásai. Fényszóródás, fényabszorpció. Az abszorpciós spektrometria alapelvei. (Segítséga 12. tételmegértéséhezésmegtanulásához, továbbá a Fényabszorpció

Részletesebben

Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont)

Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont) 1. 2. 3. Mondat E1 E2 NÉV: Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, 2017. december 05. Neptun kód: Aláírás: g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus /

Részletesebben

Fizika M1 - A szilárdtestfizika alapjai. Gépészmérnök és Energetikai mérnök mesterszak

Fizika M1 - A szilárdtestfizika alapjai. Gépészmérnök és Energetikai mérnök mesterszak Fizika M1 - A szilárdtestfizika alapjai Gépészmérnök és Energetikai mérnök mesterszak Kondenzált anyagok fizikája Tematika: Szerkezet jellemzése, vizsgálata A kristályrácsot összetartó erők Rácsdinamika

Részletesebben

2. Kvantumfizikai jelenségek és fogalmak

2. Kvantumfizikai jelenségek és fogalmak . Kvantufizikai jelenségek és fogalak.. EM SUGÁRZÁSOK KETTŐS TERMÉSZETE. Részeske- és ullátulajdonságok EM jelenségekben. A Coton-jelenség 3. Kísérletek a fény részeske- vagy ullájellegének eldöntésére..

Részletesebben

Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás Biofizika, Nyitrai Miklós

Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás Biofizika, Nyitrai Miklós Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás. 2010. 10. 13. Biofizika, Nyitrai Miklós Összefoglalás Atommag alkotói, szerkezete; Erős vagy magkölcsönhatás; Tömegdefektus. A kölcsönhatások világképe

Részletesebben

A grafén fizikája. Cserti József. ELTE, TTK Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék

A grafén fizikája. Cserti József. ELTE, TTK Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék Cserti József ELTE, TTK Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék A grafén fizikája Az előadásról cikk jelent meg a Természet Világa 2009. januári számában Atomcsill, 2009. január 29, ELTE, TTK, Fizikai Intézet,

Részletesebben

Az Általános Relativitáselmélet problémáinak leküzdése alternatív modellek használatával. Ált. Rel. Szondy György ELFT tagja

Az Általános Relativitáselmélet problémáinak leküzdése alternatív modellek használatával. Ált. Rel. Szondy György ELFT tagja Az Általános Relativitáselmélet problémáinak leküzdése alternatív modellek használatával Szondy György ELFT tagja? GPS ELFT Fizikus Vándorgyűlés Szombathely, 2004. Augusztus 24.-27. Ált. Rel. GRAVITÁCIÓ

Részletesebben

Bevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása

Bevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása Horváth Dezső: Kozmológia-1 HTP-2011, CERN, 2011.08.17. p. 1/24 Bevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása HTP-2011, CERN, 2011 augusztus 17. Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu MTA KFKI Részecske

Részletesebben

A kovalens kötés elmélete. Kovalens kötésű molekulák geometriája. Molekula geometria. Vegyértékelektronpár taszítási elmélet (VSEPR)

A kovalens kötés elmélete. Kovalens kötésű molekulák geometriája. Molekula geometria. Vegyértékelektronpár taszítási elmélet (VSEPR) 4. előadás A kovalens kötés elmélete Vegyértékelektronpár taszítási elmélet (VSEPR) az atomok kötő és nemkötő elektronpárjai úgy helyezkednek el a térben, hogy egymástól minél távolabb legyenek A központi

Részletesebben

Bevezetés a részecske fizikába

Bevezetés a részecske fizikába Bevezetés a részecske fizikába Kölcsönhatások és azok jellemzése Kölcsönhatás Erősség Erős 1 Elektromágnes 1 / 137 10-2 Gyenge 10-12 Gravitációs 10-44 Erős kölcsönhatás Közvetítő részecske: gluonok Hatótávolság:

Részletesebben

Pótlap nem használható!

Pótlap nem használható! 1. 2. 3. Mondat E1 E2 Össz Gépészmérnöki alapszak Mérnöki fizika 2. ZH NÉV:.. 2018. november 29. Neptun kód:... Pótlap nem használható! g=10 m/s 2 ; εε 0 = 8.85 10 12 F/m; μμ 0 = 4ππ 10 7 Vs/Am; cc = 3

Részletesebben

Molekuláris dinamika I. 10. előadás

Molekuláris dinamika I. 10. előadás Molekuláris dinamika I. 10. előadás Miről is szól a MD? nagy részecskeszámú rendszerek ismerjük a törvényeket mikroszkópikus szinten minden részecske mozgását szimuláljuk? Hogyan tudjuk megérteni a folyadékok,

Részletesebben

A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben

A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben Bagoly Attila ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium 2014. november 27. Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben 2014.

Részletesebben

Feketetest sugárzás. E = Q + W + W sug. E = Q + W + I * dt. ELTE II. Fizikus, 2005/2006 I. félév KISÉRLETI FIZIKA Hıtan (XI.

Feketetest sugárzás. E = Q + W + W sug. E = Q + W + I * dt. ELTE II. Fizikus, 2005/2006 I. félév KISÉRLETI FIZIKA Hıtan (XI. ELTE II. Fizikus, 2005/2006 I. félév KISÉRLETI FIZIKA Hıtan 0-. (XI. 29-30) Feketetest sugárzás A sugárzás egy újfajta energia transzport (W sug. ), ahol I * = S da, ρ t w j w, t w A kontinuitási egyenletbıl:

Részletesebben

BKT fázisátalakulás és a funkcionális renormálási csoport módszer

BKT fázisátalakulás és a funkcionális renormálási csoport módszer BKT fázisátalakulás és a funkcionális renormálási csoport módszer Nándori István MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport, Debreceni Egyetem MTA-Atomki, Debrecen Wigner FK zilárdtestfizikai és Optikai Intézet,

Részletesebben

Magszerkezet modellek. Folyadékcsepp modell

Magszerkezet modellek. Folyadékcsepp modell Magszerkezet modellek Folyadékcsepp modell Az atommag összetevői (emlékeztető) atommag Z proton + (A-Z) neutron (nukleonok) szorosan kötve Állapot leírása: kvantummechanika + kölcsönhatások Nem relativisztikus

Részletesebben

Az elektromágneses tér energiája

Az elektromágneses tér energiája Az elektromágneses tér energiája Az elektromos tér energiasűrűsége korábbról: Hasonlóképpen, a mágneses tér energiája: A tér egy adott pontjában az elektromos és mágneses terek együttes energiasűrűsége

Részletesebben

Sugárzások és anyag kölcsönhatása

Sugárzások és anyag kölcsönhatása Sugárzások és anyag kölcsönhatása Az anyaggal kölcsönhatásba lépő részecskék Töltött részecskék Semleges részecskék Nehéz Könnyű Nehéz Könnyű T D p - + n Radioaktív sugárzás + anyag energia- szóródás abszorpció

Részletesebben

A femtoszekundumos lézerektől az attoszekundumos fizikáig

A femtoszekundumos lézerektől az attoszekundumos fizikáig A femtoszekundumos lézerektől az attoszekundumos fizikáig Varjú Katalin, Dombi Péter Kapcsolódási pont: ultrarövid impulzusok: karakterizálás, alkalmazások egy attoszekundumos impulzus előállításához kell

Részletesebben

1. ábra. 24B-19 feladat

1. ábra. 24B-19 feladat . gyakorlat.. Feladat: (HN 4B-9) A +Q töltés egy hosszúságú egyenes szakasz mentén oszlik el egyenletesen (ld.. ábra.). Számítsuk ki az E elektromos térerősséget a vonal. ábra. 4B-9 feladat irányában lévő,

Részletesebben

1. Prefix jelentések. 2. Mi alapján definiáljuk az 1 másodpercet? 3. Mi alapján definiáljuk az 1 métert? 4. Mi a tömegegység definíciója?

1. Prefix jelentések. 2. Mi alapján definiáljuk az 1 másodpercet? 3. Mi alapján definiáljuk az 1 métert? 4. Mi a tömegegység definíciója? 1. Prefix jelentések. 10 1 deka 10-1 deci 10 2 hektó 10-2 centi 10 3 kiló 10-3 milli 10 6 mega 10-6 mikró 10 9 giga 10-9 nano 10 12 tera 10-12 piko 10 15 peta 10-15 fento 10 18 exa 10-18 atto 2. Mi alapján

Részletesebben

Az elektromágneses hullámok

Az elektromágneses hullámok 203. október Az elektromágneses hullámok PTE ÁOK Biofizikai Intézet Kutatók fizikusok, kémikusok, asztronómusok Sir Isaac Newton Sir William Herschel Johann Wilhelm Ritter Joseph von Fraunhofer Robert

Részletesebben

Hegedüs Árpád, MTA Wigner FK, RMI Elméleti osztály, Holografikus Kvantumtérelméleti csoport. Fizikus Vándorgyűlés Szeged,

Hegedüs Árpád, MTA Wigner FK, RMI Elméleti osztály, Holografikus Kvantumtérelméleti csoport. Fizikus Vándorgyűlés Szeged, Hegedüs Árpád, MTA Wigner FK, RMI Elméleti osztály, Holografikus Kvantumtérelméleti csoport Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016.08.25 Vázlat Mértékelméletek Tulajdonságaik Milyen fizikát írnak le? Perturbációszámítás

Részletesebben

Atomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István

Atomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés 440 BC Democritus, Leucippus, Epicurus 1660 Pierre Gassendi 1803 1897 1904 1911 19 193 John Dalton Joseph John (J.J.) Thomson J.J. Thomson

Részletesebben

A kémiai kötés eredete; viriál tétel 1

A kémiai kötés eredete; viriál tétel 1 A kémiai kötés ereete; viriál tétel 1 Probléma felvetés Ha egy molekula atommagjai közötti távolság csökken, akkor a közöttük fellép elektrosztatikus taszításhoz tartozó energia n. Ugyanez igaz az elektronokra

Részletesebben

A modern fizika születése

A modern fizika születése MODERN FIZIKA A modern fizika születése Eddig: Olyan törvényekkel ismerkedtünk meg melyekhez tapasztalatokat a mindennapi életből is szerezhettünk. Klasszikus fizika: mechanika, hőtan, elektromosságtan,

Részletesebben

Atomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István

Atomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés J.J. Thomson (1897) Katódsugárcsővel végzett kísérleteket az elektron fajlagos töltésének (e/m) meghatározására. A katódsugarat alkotó részecskét

Részletesebben

Részecskefizika kérdések

Részecskefizika kérdések Részecskefizika kérdések Hogyan ad a Higgs- tér tömeget a Higgs- bozonnak? Milyen távla= következménye lesznek annak, ha bebizonyosodik a Higgs- bozon létezése? Egyszerre létezhet- e a H- bozon és a H-

Részletesebben

Theory hungarian (Hungary)

Theory hungarian (Hungary) Q3-1 A Nagy Hadronütköztető (10 pont) Mielőtt elkezded a feladat megoldását, olvasd el a külön borítékban lévő általános utasításokat! Ez a feladat a CERN-ben működő részecskegyorsító, a Nagy Hadronütköztető

Részletesebben

egyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky-

egyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky- egyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky- Rosen cikk törekvés az egységes térelmélet létrehozására

Részletesebben

Fényelnyelés (Abszorbció) I o = I R + I T + I S + I A (R- reflexió; T- transzmisszió; S - szórás; A - abszorbció)

Fényelnyelés (Abszorbció) I o = I R + I T + I S + I A (R- reflexió; T- transzmisszió; S - szórás; A - abszorbció) ELTE II. Fizikus 2005/2006 I. félév z I o I t I r I a d KISÉRLETI FIZIKA Optika 11. (X. 18) I s Fényelnyelés (Abszorbció) I o = I R + I T + I S + I A (R- reflexió; T- transzmisszió; S - szórás; A - abszorbció)

Részletesebben

Alkalmazott spektroszkópia

Alkalmazott spektroszkópia Alkalmazott spektroszkópia 009 Bányai István MR és a fémionok: koordinációs kémiai alkalmazások Bányai István Debreceni Egyetem TEK Kolloid- és Környezetkémiai Tanszék A mágnesség A mágneses erő: F pp

Részletesebben

A +Q töltés egy L hosszúságú egyenes szakasz mentén oszlik el egyenletesen (ld ábra ábra

A +Q töltés egy L hosszúságú egyenes szakasz mentén oszlik el egyenletesen (ld ábra ábra . Gyakorlat 4B-9 A +Q töltés egy L hosszúságú egyenes szakasz mentén oszlik el egyenletesen (ld. 4-6 ábra.). Számítsuk ki az E elektromos térerősséget a vonal irányában lévő, annak.. ábra. 4-6 ábra végpontjától

Részletesebben

Fizika 1 Elektrodinamika beugró/kis kérdések

Fizika 1 Elektrodinamika beugró/kis kérdések Fizika 1 Elektrodinamika beugró/kis kérdések 1.) Írja fel a 4 Maxwell-egyenletet lokális (differenciális) alakban! rot = j+ D rot = B div B=0 div D=ρ : elektromos térerősség : mágneses térerősség D : elektromos

Részletesebben

a magspin és a mágneses momentum, a kizárási elv (1924) a korrespondencia-elv alkalmazása a diszperziós formulára (1925)

a magspin és a mágneses momentum, a kizárási elv (1924) a korrespondencia-elv alkalmazása a diszperziós formulára (1925) a magspin és a mágneses momentum, a kizárási elv (1924) Wolfgang Pauli (1900-1958) a korrespondencia-elv alkalmazása a diszperziós formulára (1925) Hendrik Anthony Kramers (1894-1952) a mátrixmechanika

Részletesebben

alapvető tulajdonságai

alapvető tulajdonságai A z a to m m a g o k alapvető tulajdonságai Mérhető mennyiségek Az atommagok mérete, tömege, töltése, spinje, mágneses momentuma, elektromos kvadrupól momentuma Az atommag töltés- és nukleon-eloszlása

Részletesebben

Inhomogén párkeltés extrém erős terekben

Inhomogén párkeltés extrém erős terekben Inhomogén párkeltés extrém erős terekben Berényi Dániel 1, Varró Sándor 1, Vladimir Skokov 2, Lévai Péter 1 1, MTA Wigner FK, Budapest 2, RIKEN/BNL, Upton, USA Fizikus Vándorgyűlés 2016. Augusztus 25.

Részletesebben

8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA

8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA 8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA Az atommag szerkezete (40-44 oldal) A tömegspektrométer elve Az atommag komponensei Izotópok Tömeghiány, kötési energia, stabilitás Magerők Magmodellek Az atommag stabilitásának

Részletesebben

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje?

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje? Előzetes megjegyzés: 1. Az időt nyugodtan mérhetjük méterben. ct [s ] = t [m ] A film kétórás volt. = A film 2.16 milliárd kilométernyi ideig tartott. 2. A tömeget is nyugodtan mérhetjük méterben! GM [kg]

Részletesebben

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje?

A térképen ábrázolt vonal: - sík felület egyenese? - sík felület görbéje? - görbült felület egyenese ( geodetikus )? - görbült felület görbéje? Előzetes megjegyzés: 1. Az időt nyugodtan mérhetjük méterben. ct [s ] = t [m ] A film kétórás volt. = A film 2.16 milliárd kilométernyi ideig tartott. 2. A tömeget is nyugodtan mérhetjük méterben! GM [kg]

Részletesebben

METRIKA. 2D sík, két közeli pont közötti távolság, Descartes-koordinátákkal felírva:

METRIKA. 2D sík, két közeli pont közötti távolság, Descartes-koordinátákkal felírva: METRIKA D sík, két közeli pont közötti távolság, Descartes-koordinátákkal felírva: dl = dx + dy Általános alak ha nem feltétlenül Descartes-koordinátákat használunk: dl =... dx 1 +... dx +...dx 1 dx +...dx

Részletesebben

A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet

A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet Modern zikai ks erletek szemin arium Kincses D aniel E otv os Lor and Tudom anyegyetem 2017. február 21. Kincses Dániel (ELTE) A két neutrínó

Részletesebben