Útban a Standard Modell felé
|
|
- Klára Vargané
- 5 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Útban a Standard Modell felé Mag é rézeckefizika 3. előadá márci 3.
2 Amiről eddig tanltnk: kíérletek 1895 Röntgen, röntgengárzá katódgárcővel 1896 Becqerel, ránók radioaktivitáa (kéőbb: gamma-gárzá) 1897 Thomon, elektron tömeg/tölté arány 1898 Crie-házapár, rádioaktivitá forráa, rádim kivonáa ránzrok ércből 1899 Rtherford, alfa- é béta-gárzá 1900 Villard; 1903 Rtherford, gamma-gárzá 1907 Rtherford, alfa-gárzá à He-ion 1909 Geiger, Marden, Rtherford, atommag (alfa rézeckék aranyfólián) 1923 Blackett, proton = atommag alkatréz 1932 Chadwick, netron 1932 Anderon, pozitron ködkamrával kozmik gárzából 1928 Dirac megjóolja 1936 Anderon é Neddermayer; Street é Stevenon, müon ködkamrával kozmik gárzából (eleinte pionnak hizik) 1947 Powell, pion fotoemlzióval kozmik gárzából 1934 Hideki Ykawa megjóolja
3 Amiről még nem bezéltünk: elméletek Rézeckefizika a harminca évek közepén Proton, elektron, netron, foton elég az atomok leíráához Teljenek tűnt a kép, de néhány apróág kilógott elméleti oldalról: Dirac-egyenlet antirézeckét jóol Pozitron (1932 Anderon) A béta-bomlában nem marad meg az energia? Láthatatlan, új rézecke: netrínó A magerő rövid hatótávolágú: a közvetítő rézeckéje, ha van, az elektronnál nehezebb, a protonnál könnyebb Pí-mezonok, avagy pionok (1947 Powell) Figyelmeztető jelek, hogy még hiányoznak fonto rézletek Vizatérünk ezekre hamaroan
4 Amiről eddig tanltnk: kvark-modell 1947 Rocheter, Btler Kozmik gárzá hatáára elnyelő ólomból V rézecke (àk 0 ) Kéőbb további V rézeckék, amik protonra bomlanak: Λ 0, (Σ +, Σ, Σ 0 ) Majd a nehezebb (Ξ, Ξ 0 ) Mltiplettek: haonló tömegű rézecke párok, triók Barion oktett Kvark feltételezé (, d, ) Spin (1/2) Izopin (p, n) (, d) Ritkaág ( kvarkok záma) Antibarionok gyorítóval: 1955 Segre, Chamberlain, antiproton 1956 Cork antinetron
5 Rézeckék felfedezée 200+ rézecke van felorolva a PDG-ben: Wolfgang Pali: "Had I foreeen thi, I wold have gone into botany à particle zoo Higg
6 Az elemi rézeckék története
7 Kvark-gondolat A rézeckék kirakhatók három kvarkból:,d, d r =1 Barion oktet dd n 2 d=1 0 dd d d 2 1 d p Σ Σ + Ξ 0 Ξ r =1 2 0 r = - = ritka kvarkok záma pin=1/2 T z +1/2 0 d -1/ Kontiten kvark tömegek: m m d < m p/n MeV Λ MeV Σ +/ / MeV Ξ / MeV
8 A kvark-gondolat Van valami zabályoág! (Gell-Mann, Ne eman, Nihijima) Építőkövek ritkaága é izopin harmadik komponene alapján előállítható ez a hatzög zerkezet. (Nobel-díj: 1969). Igazából: coportelméleti probléma. Három építőkő van: ritka építőkő, jele (trange), r=ritka építőkő záma, r=-, ahol a korábban definiált ritkaág-zám nem ritka építőkő, de T z -je 1/2, jele (p) nem ritka építőkő, de T z -je -1/2, jele d (down) A barionokat (protonnál nehezebb rézeckék) 3, a mezonokat 2 ilyenből rakjk öze S é T z özeadódó mennyiégek, a bemtatott özeállítá mellett minden, eddig kíérletben tapaztalt S é T z kijön.
9 Gell-Mann Nihijima formla Q: elektromo tölté I 3 (T 3,T z ): izopin hadmadik komponene S: ritkaág B: barionzám (három kvarkból álló rézeckék) Y=B+S neve: hipertölté MRF3 Izopin: Útban mennyi a SM haonló felé tömegű rézeckét találtnk
10 A kvarkok kvantmzámai 1. Az izopinek harmadik komponenei pont kijönnek: p = d 1/2+1/2-1/2=1/2 n = dd 1/2-1/2-1/2=-1/2 Σ + = 0+1/2+1/2=1 2. Az elektromo tölté: p=d 1=2x+y 1=x+1/3 x=2/3 n=dd 0=x+2y 1=3(x+y) y=-1/3 tört töltéek! Σ + = 1=z+4/3 z=-1/3 Q()=2/3, Q(d)= 1/3, Q()= 1/3 3. ritkaág kvantmzám: : 0, d: 0, : (-1) 4. pin = 1/2, (mint minden má elemi rézeckének) Érdekeég: d (középen) lehet két rézecke i. Ez T z =0 állapotú rézecke. Tartozhat T=1-hez é T=0-hoz i. A T=1 d három kb. azono tömegű rézeckéből az egyik (ezek neve i azono: Σ). A különbég a tömegükön kívül, hogy a kvarkok máként rendeződnek el bennük. (Egyfajta gerjeztett állapotnak i hívhatjk.) Σ 0 bomláa: Σ 0 Λ 0 +γ (rövid élettartam)
11 Kvarkok kvantmzámai izopin harmadik komponene (T z ) d 1/2 1/2 0 izopin (T) 1/2 1/2 0 ritkaág () pin 1/2 1/2 1/2 elektromo tölté (Q) 2/3 1/3 1/3
12 Hadronok
13 Hadronok: barionok (qqq)
14 _ Hadronok: mezonok (qq)
15 Hadronok: mezonok A mezon neve kvarkok Tömeg (GeV/ c 2 ) átlago éle=artam elektromo tölté (e) pozi@v pion π + d + 1 0,139 2, nega@v pion π emlege pion pozi@v kaon nega@v kaon π 0 0,135 8, K ,494 1, K emlege K kaon 0 5,2 10 0,498-8 é 0 8, anp-kaon K 0 0 J/pzí J/Ψ 3,097 0, üpzilon Υ 9,460 1, eta-nll η 0 0,
16 Mezonok oztályozáa S 1 T z 1 1/2 1/2 1 S = ritkaág-zám T z = izopin harmadik komponene 1
17 SU(3) coport: 3 kvark:, d, Fndamentáli ábrázolá: 3 (kvark) Komplex konjgált ábrázolá: 3 (anpkvark) Egy kvark é egy anpkvark 9-féle módon pároítható: Triviáli ábrázolá: 1 (zinglet) Adjngált ábrázolá: 8 (oktet) A kvark, d vagy mivolta a kvark íze (flavor), SU(3) az íz-zimmetria coport
18 Mezonok oztályozáa d K 0 1 d -1 K + 1 r =0 d dd d π π d=0 r = - = ritka kvarkok záma pin=0 1 r d K K 0 =0 Mezon oktet
19 Barionok 3/2 pinnel ddd dd d à zín 1232 MeV dd d 1385 MeV d 1530 MeV 1672 MeV Barion dekplet Ezzel a módzerrel jóolták meg a létét! Felfedezée a kvark modell ikere volt!
20 Bborék kamrák 1952, Donald A. Glaer (1960 Nobel díj) Folyadék, kicit a forrápont alatt à dgattyúval nyomácökkenté à forrápont fölé kerül à rézeckék ionizálnak, körülöttük bborékok keletkeznek Túlfűtött, átlátzó folyadék (pl. folyékony Hélim, T=30K) nagy henger-alakú térfogatban: áthaladó tölté forrát idéz elő 3D kép ok kamerával, néhány µm felbontá Bborék űrűég arányo a rézecke ionizáció de/dx energiavezteégével: felhaználható rézeckeazonoítára Trigger nem lehetége (pozitív ionok élettartama: ) Gyorító kíérletek, becapodó rézeckék érkezééhez időzítve Imétléi frekvencia: Hz Élettartam méréek hibája elérheti a ~ ot (σ x ~6 µm) Előnye a mai napig: 100% detektálái hatáfok Hátrány: laú, kici a mai energiákon Napjainkban: Sötét anyag (WIMP) kereé, pl. COUPP
21 Az Ω rézecke, 1964 Brookhaven National Laboratory Kaonok nyalábja! Ez a rézeckét előtte megjóolták A máodik bomláterméke i ritka, ritkaág = 3!!!
22 A reakció leíráa K + p + K 0 + K + + Ω Ω Ξ 0 + π ritkaág 3 2 Ξ 0 Λ 0 + (π 0 2γ) ritkaág 2 1 Keletkezékor ritkaág megmarad: (K )= 1, (K + )=+1 Különlege -3 ritkaágú rézecke Ma i vizgálják, pl. CERN CMS
23 Omega rézecke máfajta keletkezée K +p + K + +K + +Ω + π Ω Λ 0 + K 3 1+ ( 1) Λ 0 p + π 1 0 keletkezékor ritkaág megmarad bomlákor 1-gyel változik
24 Reakciók kvark-képben K +p + K + +K + +Ω + π + d d + d + d + + mechanizm: két - kelté az új m 0 -t az E kin fedezi d d π K + Ω K +
25 Reakciók kvark-képben Ω Λ 0 + K d + melyik valól meg? d Λ 0 K mechanizm: pontán bomlá átalaklá, (gyenge bomlá) eltűnik egy ritka kvark: Δr=1 új m 0 -t () a tömegkülönbég (m -m d )c 2 é a köté erőödée fedezi d Λ 0 ohaem alakl át d-be! K Ω Ξ 0 + π + d d Ξ 0 π
26 További reakciók kvark-képben π + p Λ 0 + K 0 d + d d + d Ξ 0 Λ 0 + π 0 d d d d d K 0 Λ 0 d π 0 ( 2γ) Λ 0
27 További reakciók kvark-képben Λ 0 p + + π K 0 π + + π d d + d d d + d d d d p + π d d d π π +
28 A ritkaág megváltozáa Az kvark -ba alakl, é megváltozik a ritkaág ezt a gyenge kölcönhatá közvecd (-1/3) W (2/3) d (-1/3) (-2/3) (1/3) W + (-2/3) (2/3) d (1/3)
29 Omega rézecke Milyen reakció ez?
30 Omega rézecke HF: rajzolja le kvark képben Milyen reakció ez? K + p + K 0 + K + + Ω Ω Λ 0 + K
31 Δ ++ () A három fele pinű kvark pinje egyirányba mtat (telje pin = 3/2) Pályaimplzmomentm: 0 Teljeen zimmetrik állapot (hllámfgv) Pali-elv: nem lehetnek egy kvantmállapotban (andzimmetrik kell)! Kell, hogy legyen egy eddig imeretlen kvantmzámk, amely megkülönbözted őket: SZÍN Ebben andzimmetrikak leznek az állapotok
32 Mikrorézeckék felépítée Az elektronnál, müonnál nehezebb rézeckék tlajdonágait a kvarkmodell jól adja viza. Az elektron, müon ninc benne a rendzerben! Ezek máfajta rézeckék. A kvarkokból álló mikrorézeckék özefoglaló neve: HADRONOK (Érdeke, az elektronból é a müonból nem lehet mikrorézeckéket előállítani. Ezek nem kötődnek egymához olyan erően. Pl. a µ e + rendzer inkább egy atomhoz haonlít.) A közepe tömegű rézeckék kvark-antikvark párból állnak, nevük: MEZONOK qq A nehezebb tömegű rézeckék három kvarkból állnak, nevük: BARIONOK qqq (Találtak a könnyebb barionoknál nehezebb mezonokat i!) A barion-oktett felépítééhez haznált kvarkok a mezon-nonettnél i mindent pontoan vizaadnak. A kvarkmodell tényleg jól működik. π 0 (135 MeV) = A mezonoknál a középő pontban három rézecke lehet, az, dd, állapotok kvantmmechanikai zperpozíciói leznek a detektálható rézeckék. T=1 (+dd)*( )
33 Hadronok Barionok qqq Nkleonok: n,p π, η, ρ, Κ, J/ψ, ϒ, Hiperonok: Σ, Ξ, Ω,... N, Δ,... é antirézeckéik
34 Mikrorézeckék gerjeztel állapotai d proton (d) pinje =1/2 gerjeztel állapot =3/2 3 db 1/2-e izopin özege: T=3/2 T z = 3/2 1/2-1/2-3/2 1/2+1/2+1/2 Q=3*2/3=2 4/3-1/3=1 2/3-2*1/3= T z =T z1 +T z2 +T z3 Δ rezonanciák Ninc nkleon megfelelőjük (++, -)
35 Rezonanciák előállítáa π + +p ütközé hatákereztmetzete: rezonanciacúc rézeckének értelmezzük: Δ ++ π + +n, π +p, π +n reakciókban zintén van rezonancia azono energiánál. Δ rezonanciák: Δ, Δ 0, Δ +, Δ ++ T(π)=1, T(p)=1/2 T(π+p) = 1 1/2 = 3/2 1/2 Ennek a 4 z komponene m p + m π + E kin = 938 MeV MeV MeV = = 1267 MeV = m Δ c 2 + E tkp Γ = 120 MeV =8π ħ 2 / p 2 Rgalma zórá max. hatákereztmetzet 1232 MeV
36 Pion proton zórá Rezonancia tömegénél jelennek meg a cúcok
37 Rezonancia Cúc a differenciáli hatákereztmetzetben egy adott energiánál zórákíérletekben Egy rövid élettartamú rézecke keletkezéét é bomláát jelzi A rezonancia zéleége a rézecke élettartamától függ: Γ = h / τ (Heienberg határozatlanági reláció!) Valózínűég-elozlá: f(e) = Γ /2 (E M) 2 + (Γ /2) 2 M: rezonancia helye Γ: rezonancia zéleége HTP2015 Páztor: Bevezeté a rézeckefizikába 38
38 Határozatlanági relációk Egy rézecke helyzetét é ebeégét (illetve implzát) egyidejűleg nem lehet pontoan meghatározni Az egyidejű méréek pontoágának a haznált mérőberendezé tlajdonágaitól független elvi határa a kvantmmechanikában, amelyet Werner Heienberg német fizik állapított meg 1927-ben: Δx Δp h / 4π Idő energia határozatlanági reláció: ΔE Δt h / 4π Emlékeztető: [x] [p] = [E] [t] ħ=6.6e-22 MeV
39 A rezonanciák élelartama Heienberg-határozatlanág reláció: a rézecke élettartama*rezonancia zéleége kb. a Planck-állandó τγ=h Az állapot élettartama: τ=h/γ= hc/γc=197 MeV fm/120 MeV c= =1,6 fm/ m/ = 5, magfizikai időkála: egyége amig a fény áthalad a nkleonokon t 0 =/v=10-15 m/ m/ A rezonanciák élettartama rövid, néhány időegyégnyi
40 Rezonanciák újra felfedezée az LHC-n Tökélete ezközök a detektor ponto kalibrációjára!
41 Az elektron proton zóródá E = 1 MeV λ=hc/ (E 2 -mc 2 ) 200 fm Rtherford-zórá reladvizdkan, Mol-zórá E = 10 MeV λ hc/e 20 fm még pontzerűnek látzik a proton E = 100 MeV λ 2 fm az atommag zerkezete már látzik, alakfaktor E = 10 GeV λ 0,02 fm (10-17 m) a proton belő zerkezete i már érezhető, de 150 MeV felel bonyodalom: új rézeckék keletkezée megengedel, rgalmatlan zórá, térelméled leírá (MSc-ben) zerkezet-függvény dσ dσ ( ϑ) = dω d Ω Rth. F( q) A kvarkok létét alátámaztola a mért zerkezeoüggvény, így ez a kvarkmodell egyik kíérled bázia.
42 A kvarkok létezéének kíérled igazoláa : zórákíérletek Stanfordban: a protonnak belő zerkezete van! elektron proton Jerome I. Friedman (1930-) Nobel-díj: 1990 gyakran különöen nagy zögben i zóródnak az elektronok! ez cak akkor lehet, ha a protonban vannak apró alkotórézek. Haonló a Rtherford-kíérlethez!
43 MIT-SLAC zórákíérlet Méréek különböző zögeknél 5 mágne: dipól é kvadrpól Nyomkövető
44 MIT-SLAC zórákíérlet
45 Mélyen rgalmatlan zórá DIS deep inelatic cattering
46 A kvark felfedezée MIT-SLAC kíérlet Egyenlete töltéelozlá alapján meredeken cökkenő függvényt vártak Ezzel zemben, okkal nagyobb hatákereztmetzeteket mértek nagy implzátadánál
47 Bjorken-x változó RUGALMAS ütközé eetén: Tehát az elaztik ütközétől való eltéré
48 HERA: modern adatok Bjorken-kálázá: Ha a zóródá ½ pinű rézeckéken történik, akkor a trktúrafüggvények (hatákereztmetzetek) cak x-től függnek, Q-tól külön nem. Skálázá érül egy kicit
49 Hatákereztmetzet Kölcönhatái valózínűég mértéke: σ = W / φ Flx, a bombázó rézeckenyaláb áraműrűége: φ = űrűég ebeég [φ] = 1 / (m 2 ) Átmeneti valózínűég egyégnyi idő alatt: W [W] = 1 / Hatákereztmetzet: [σ] = m 2 barn: 1 b = m 2 Rézeckefizikában: pb = m 2 Bombázó rézeckenyaláb Eeményzám: N = σ L Céltárgy rézeckéje
50 Elektronokkal bombázol n, p ~Q q ~Q e EM kölcönhatá, kvark tölté négyzet jelenik meg a hatákereztmetzetben Netron:, d, d, kvark töltéek négyzetözege: (2/3) 2 + (1/3) 2 + (1/3) 2 = 2/3 Proton:,, d (2/3) 2 + (2/3) 2 + (1/3) 2 = 1 Tenger kvarkok: gyanaz a p é n eetén, qq párok σ n /σ p =1 Ha a n-ban a d, a p-ban az kvark a leggyorabb: (1/3) 2 /(2/3) 2 = 1/4 Laú kvarkok Gyor kvarkok elaztik
51 A kvarkok felfedezée 1968, SLAC: a kvarkok felfedezée mélyen rgalmatlan elektron proton zórában 1974, SLAC é Brookhaven: a c kvark felfedezée elektron pozitron annihilációban é proton Berylim zórában 1977, Fermilab: a b kvark felfedezée proton atommag (C, Pt) ütközéekben 1995, Fermilab: a top kvark felfedezée proton andproton ütközéekben
52 Ütköző nyalábok
53 Charm (c) kvark felfedezée, 1968
54 A beaty / bolom (b) kvark felfedezée, 1974 Egy máik híre rezonanciacúc: Υ rézecke b and-b állapot
55 Top (t) kvark felfedezée, 1995
56 Elektron pozitron ütközéek A legnagyobb: CERN LEP 27 km körgyűrű, hatákereztmetzet rézecke keletkezéel járó reakciók záma 1/2 2E a bombázó energia GeV-ben σ=10-9 barn, nagyon kici, 1 barn=100fm 2, egy atommag kereztmetzete, ok ütközé kellel Egy alapvető folyamat hatványfgv zerint cökkenő hatákereztmetzet, gráok, rezonanciák
57 Q e+ *Q e- f Q- f *Q f f - Hadronpár keletkezé hatákereztmetzete e + e - ütközében Tölté-négyzettől é a lehetége végállapotok zámától függ Szín nélkül: 3 zínnel: Magaabb energián több kvark fajta válik elérhetővé: ~2 ~10/3 ~11/3 HTP
58 Elektron pozitron ütközéek lépcők: új, nehéz kvarkok i keletkeznek! Cúcok: új rézeckék, pl. φ(), J/ψ(cc), Υ(bb)
59 Nehéz kvarkok Ω b Ω + J/Ψ Ξ b Ξ + J/Ψ d b d c c b c c db A b kvark i gyengén bomlik, c kvarkba alakl
60 Nehéz kvarkok + + lepton proton ütközé: gyenge kölcönhatá proton egyik kvarkjának íze megváltozhat ν µ +p(d) (c) + µ - Σ c 3π + (d)+ π - (d) + Λ 0 (d) + µ -
Kvarkok, elemirészecskék, kölcsönhatások. Atommag és részecskefizika 4. előadás március 8.
Kvarkok, elemirézeckék, kölcönhatáok Atommag é rézeckefizika 4. előadá 2011. márci 8. Új rézeckék K 0, K 0,K +,K Λ 0 Σ +, Σ, Σ 0 Ξ, Ξ 0 Ω ±1 kb. 500 MeV -1 kb. 1116 MeV -1 kb. 1190 MeV -2 kb. 1320 MeV
RészletesebbenÚton a kvarkok felé. Atommag-és részecskefizika 3. előadás február 23.
Úton a kvarkok felé Atommag-é rézeckefizika 3. előaá 010. febrár 3. V-rézeckék 1. felfeezé 1946, Rocheter, Btler ezen a képen egy emlege rézecke bomláakor két töltött rézecke (pionok) nyoma villa alakot
RészletesebbenElemi részecskék, kölcsönhatások. Atommag és részecskefizika 4. előadás március 2.
Elemi részecskék, kölcsönhatások Atommag és részecskefizika 4. előadás 2010. március 2. Az elektron proton szóródás E=1MeVλ=hc/(sqrt(E 2 -mc 2 )) 200fm Rutherford-szórás relativisztikusan Mott-szórás E=10MeVλ
RészletesebbenBevezetés a részecske fizikába
Bevezetés a részecske fizikába Kölcsönhatások és azok jellemzése Kölcsönhatás Erősség Erős 1 Elektromágnes 1 / 137 10-2 Gyenge 10-12 Gravitációs 10-44 Erős kölcsönhatás Közvetítő részecske: gluonok Hatótávolság:
RészletesebbenBelső szimmetriacsoportok: SU(2), SU(3) és a részecskék rendszerezése, a kvarkmodell alapjai
Belső szimmetriacsoportok: SU(), SU() és a részecskék rendszerezése, a kvarkmodell alapjai Izospin Heisenberg, 9: a proton és a neutron nagyon hasonlít egymásra, csak a töltésük különbözik. Ekkor, -ben
RészletesebbenHadronok, atommagok, kvarkok
Zétényi Miklós Hadronok, atommagok, kvarkok Teleki Blanka Gimnázium Székesfehérvár, 2012. február 21. www.meetthescientist.hu 1 26 Atomok Démokritosz: atom = legkisebb, oszthatatlan részecske Rutherford
RészletesebbenKvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 24. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 017. Február 4. V-részecskék 1. A15 felfedezés 1946, Rochester, Butler ezen a képen egy semleges részecske bomlásakor két töltött részecske (pionok) nyoma villa
RészletesebbenKvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 23. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 018. Február 3. A pozitron felfedezése A1 193 Anderson (Cal Tech) ködkamra kozmikus sugárzás 1300 db fénykép pozitrónium PET Antihidrogén Kozmikus sugárzás antirészecske:
RészletesebbenÚton az elemi részecskék felé. Atommag és részecskefizika 2. előadás február 16.
Úton az elemi részecskék felé Atommag és részecskefizika 2. előadás 2010. február 16. A neutron létének következményei I. 1. Az atommag alkotórészei Z db proton + N db neutron, A=N+Z az atommag tömege
RészletesebbenRadioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése
Radioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése Mag és részecskefizika 1. előadás 2017. Február 17. A félév tematikája 1. Mikrorészecskék felfedezése 2. Kvark gondolat bevezetése, béta-bomlás, neutrínóhipotézis
RészletesebbenDiagnosztikai módszerek II. PET,MRI 2011.05.08. Diagnosztikai módszerek II. Annihiláció. Pozitron emissziós tomográfia (PET)
0.05.08. Diagnoztikai ódzerek II. Pozitron eizió toográfia (PT) Diagnoztikai ódzerek II. PT,MRI Kardo Roland 0 05.0 Mágnee agrezonancia képalkotá (MRI) -Strukturáli MRI (MRI) -Funkcionáli MRI (fmri) Pozitron
RészletesebbenRadioaktivitás. 9.2 fejezet
Radioaktivitás 9.2 fejezet A bomlási törvény Bomlási folyamat alapjai: Értelmezés (bomlás): Azt a magfizikai folyamatot, amely során nagy tömegszámú atommagok spontán módon, azaz véletlenszerűen (statisztikailag)
Részletesebben= 450 kg. b) A hó 4500 N erővel nyomja a tetőt. c) A víz tömege m víz = m = 450 kg, V víz = 450 dm 3 = 0,45 m 3. = 0,009 m = 9 mm = 1 14
. kategória... Adatok: h = 5 cm = 0,5 m, A = 50 m, ρ = 60 kg m 3 a) kg A hó tömege m = ρ V = ρ A h m = 0,5 m 50 m 60 3 = 450 kg. b) A hó 4500 N erővel nyomja a tetőt. c) A víz tömege m víz = m = 450 kg,
RészletesebbenBEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA Pásztor Gabriella Gabriella.Pasztor@cern.ch CERN Hungarian Teachers Programme 2011. augusztus 15 10. 1. RÉSZ Mit vizsgál a részecskefizika és milyen eszközökkel? Elemi részecskék
RészletesebbenÚton a kvarkok felé. Atommag- és részecskefizika 3. előadás március 1.
Úton a kvarkok felé Atommag- és részecskefizika 3. előadás 2010. március 1. A béta-bomlás energiaspektruma 1. béta-bomló atommagok: 40 K, 14 C, 3 H, 214 Bi 2. e/m meghatározás a keletkező részecske egy
RészletesebbenA kémiai kötés magasabb szinten
A kémiai köté magaabb zinten 5-1 Mit kell tudnia a kötéelméletnek? 5- Vegyérték köté elmélet 5-3 Atompályák hibridizációja 5-4 Többzörö kovalen kötéek 5-5 Molekulapálya elmélet 5-6 Delokalizált elektronok:
RészletesebbenSinkovicz Péter. ELTE, MSc II november 8.
Út az elemi részecskék felfedezéséhez és az e e + ütközések ELTE, MSc II. 2011. november 8. Bevezető c kvark τ lepton b kvark Gyenge kölcsönhatás Áttekintés 1 Bevezető 2 c kvark V-A elmélet GIM mechanizmus
RészletesebbenJÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT!
JÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT! Dr. Oláh Éva Mária Bálint Márton Általános Iskola és Középiskola, Törökbálint MTA Wigner FK, RMI, NFO ELTE, Fizikatanári Doktori Iskola, Fizika Tanítása Program PhD olaheva@hotmail.com
RészletesebbenA Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet
A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet Modern zikai ks erletek szemin arium Kincses D aniel E otv os Lor and Tudom anyegyetem 2017. február 21. Kincses Dániel (ELTE) A két neutrínó
RészletesebbenFizikai Szemle MAGYAR FIZIKAI FOLYÓIRAT
Fizikai Szemle MAGYAR FIZIKAI FOLYÓIRAT A Mathematikai é Termézettományi Érteítõt az Akaémia 1882-ben inította A Mathematikai é Phyikai Lapokat Eötvö Lorán 1891-ben alapította LXI. évfolyam 1. zám 211.
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére (CERN, 2007) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu. MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest és ATOMKI, Debrecen Horváth
RészletesebbenRészecske- és magfizika vizsgakérdések
Részecske- és magfizika vizsgakérdések Az alábbi kérdések (vagy ezek kombinációi) fognak az írásbeli és szóbeli vizsgán is szerepelni. A vastag betűs kérdések egyszerűbb, beugró-kérdések, ezeknek kb. 90%-át
RészletesebbenA CERN, az LHC és a vadászat a Higgs bozon után. Genf
A CERN, az LHC és a vadászat a Higgs bozon után Genf European Organization for Nuclear Research 20 tagállam (Magyarország 1992 óta) CERN küldetése: on ati uc Ed on Alapítva 1954-ben Inn ov ati CERN uniting
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Horváth Dezső: Bevezetés a részecskefizikába I: SM CERN, 2014. augusztus 18. p. 1 Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére CERN, 2014. aug. 18-22. (Pásztor Gabriella helyett)
RészletesebbenAz üzemanyagcellákat vezérlı egyenletek dokumentációja
Az üzemanyagcellákat vezérlı egyenletek dokumentációja Telje rendzer Létrehozta: Szabó Tamá Utoljára változtatta: Szabó Tamá Létrehozva: 2008.11.13 Módoítva: 2009.02.19. 1. oldal Ellenırizte: ReCoMend
RészletesebbenA tau lepton felfedezése
A tau lepton felfedezése Szabó Attila András ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium 2014.12.04. Tartalom 1 Előzmények(-1973) e-μ probléma e+e- annihiláció kísérletekhez vezető út 2 Felfedezés(1973-1976)
RészletesebbenAtommagok alapvető tulajdonságai
Atommagok alapvető tulajdonságai Mag és részecskefizika 5. előadás 017. március 17. Áttekintés Atommagok szerkezete a kvarkképben proton szerkezete, atommagok szerkezete, magerő Atommagok összetétele izotópok,
RészletesebbenPapp Gábor, Németh Judit. Magfizika. egyetemi jegyzet fizika tanár szakos hallgatóknak. 2003, ELTE, Budapest
1 Papp Gábor, Németh Judit Magfizika egyetemi jegyzet fizika tanár szakos hallgatóknak 2003, ELTE, Budapest 2 Tartalomjegyzék 1. Atommagok tulajdonságai 7 1.1. Az atommag alkotórészei......................
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Kölcsönhatások Az atommag felépítése Az atommag pozitív töltésű protonokból (p) és semleges neutronokból (n) áll. A protonok és neutronok kvarkokból + gluonokból állnak. A
RészletesebbenBEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA Pásztor Gabriella University of Geneva & MTA Wigner FK Gabriella.Pasztor@cern.ch CERN Hungarian Teachers Programme. PROGRAM HéOő Részecskefizika célja, eszközei Elemi részecskék
RészletesebbenZ bozonok az LHC nehézion programjában
Z bozonok az LHC nehézion programjában Zsigmond Anna Julia MTA Wigner FK Max Planck Institut für Physik Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016 augusztus 24-27. Nehézion-ütközések az LHC-nál A-A és p-a ütközések
RészletesebbenA RÉSZECSKEFIZIKA ANYAGELMÉLETE: A STANDARD MODELL
tartozó valószínûség -hez, a többi nullához tart. A most vizsgált esetben (M M = 0) a (0) szerint valóban ennekkell történnie. Teljesen hasonlóan igazolható (0) helyessége akkor is, amikor k = n. A közbensô
RészletesebbenParitássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1
Paritássértés SZEGEDI DOMONKOS FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM 2013.11.27. PARITÁSSÉRTÉS 1 Tartalom 1. Szimmetriák 2. Paritás 3. P-sértés 1. Lee és Yang 2. Wu kísérlet 3. Lederman kísérlet
RészletesebbenSzakács Jenő Megyei Fizika Verseny, I. forduló, 2003/2004. Megoldások 1/9., t L = 9,86 s. = 104,46 m.
Szakác enő Megyei Fizika Vereny, I. forduló, 00/004. Megoldáok /9. 00, v O 4,9 k/h 4,9, t L 9,86.,6 a)?, b)?, t t L t O a) A futók t L 9,86 ideig futnak, így fennáll: + t L v O. Az adott előny: 4,9 t L
RészletesebbenAtomfizika zh megoldások
Atomfizika zh megoldáok 008.04.. 1. Hány hidrogénatomot tartalmaz 6 g víz? m M = 6 g = 18 g H O, perióduo rendzerből: (1 + 1 + 16) g N = m M N A = 6 g 18 g 6 10 3 1 = 103 vízekula van 6 g vízben. Mivel
RészletesebbenMilyen eszközökkel figyelhetők meg a világ legkisebb alkotórészei?
Milyen eszközökkel figyelhetők meg a világ legkisebb alkotórészei? Veres Gábor ELTE Fizikai Intézet Atomfizikai Tanszék e-mail: vg@ludens.elte.hu Az atomoktól a csillagokig előadássorozat nem csak középiskolásoknak
RészletesebbenHatártalan neutrínók
Határtalan neutrínók Trócsányi Zoltán Eötvös Loránd Tudományegyetem és MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport HTP utótalálkozó Budapest 218. december 8 Mottó A tudománynak azonban, hogy el ne satnyuljon,
Részletesebbenhttp://www.nature.com 1) Magerő-sugár: a magközéppontból mért távolság, ameddig a magerők hatótávolsága terjed. Rutherford-szórásból határozható meg. R=1,4 x 10-13 A 1/3 cm Az atommag terének potenciálja
RészletesebbenRészecskefizikai gyorsítók
Részecskefizikai gyorsítók 2010.12.09. Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium Márton Krisztina Hogyan látunk különböző méreteket? 2 A működés alapelve az elektromos tér gyorsítja a részecskét különböző
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal. Dr. Vincze Árpád vincze@oah.hu
Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal Dr. Vincze Árpád vincze@oah.hu Mitől függ a kölcsönhatás? VÁLASZ: Az anyag felépítése A sugárzások típusai, forrásai és főbb tulajdonságai A sugárzások és az anyag
RészletesebbenFIZIKA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ
Fizika emelt zint 08 É RETTSÉGI VIZSGA 0. október 7. FIZIKA EMELT SZINTŰ ÍRÁSBELI ÉRETTSÉGI VIZSGA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ NEMZETI ERŐFORRÁS MINISZTÉRIUM A dolgozatokat az útmutató utaítáai zerint,
RészletesebbenA 2006/2007. tanévi Országos középiskolai Tanulmányi Verseny második fordulójának feladatai és azok megoldásai f i z i k á b ó l. I.
006/007. tanévi Orzágo középikolai Tanulmányi Vereny máodik fordulójának feladatai é azok megoldáai f i z i k á b ó l I. kategória. feladat. Egy m maga 30 hajlázögű lejtő lapjának elő é máodik fele különböző
RészletesebbenKvarkok 1. R. P. Feynman
Kvarkok 1 R. P. Feynman Az anyag atomokból épül fel. Maguk az atomok kétféle építőkőből tehetők össze: elektronokból és atommagból. Nézzük, miből épülnek fel az elektronok. Mai tudásunk szerint az elektronok
Részletesebben2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 1 / 18
Az erős és az elektrogyenge kölcsönhatás elmélet Csanád Máté ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai
RészletesebbenSugárvédelem kurzus fogorvostanhallgatók számra. Töltött részecskék elnyelődése. Sugárzások és anyag kölcsönhatása. A sugárzások elnyelődése
Sugárvédelem kurzus fogorvostanhallgatók számra 2. Az ionizáló sugárzás és az anyag kölcsönhatása. Fizikai dózisfogalmak és az ionizáló sugárzás mérése Sugárzások és anyag kölcsönhatása. A sugárzások elnyelődése
RészletesebbenMagfizika szeminárium
Paritássértés a Wu-kísérletben Körtefái Dóra Magfizika szeminárium 2019. 03. 25. Áttekintés Szimmetriák Paritás Wu-kísérlet Lederman-kísérlet Szimmetriák Adott transzformációra invaráns mennyiségek. Folytonos
RészletesebbenNehézion ütközések az európai Szupergyorsítóban
Nehézion ütközések az európai Szupergyorsítóban Lévai Péter MTA KFKI RMKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Az atomoktól a csillagokig ELTE, 2008. márc. 27. 17.00 Tartalomjegyzék: 1. Mik azok a nehézionok?
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Horváth Dezső: Bevezetés a részecskefizikába I CERN, 2009. augusztus 18. 1. fólia p. 1 Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére (CERN, 2009. aug. 17-21.) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu
RészletesebbenHidrogénszerű atomi részecskék. Hidrogénszerű atomi részecskék
Hidrogénzerű rézeckék páyáinak radiái fuámfüggvénye: páya radiái uámfüggvény p 3 3p 3d Zr Zr Rn, ( r) Nn, r exp Ln radiái uámfüggvény na na R ( Z / a ) exp( Zr / a ) 3, R ( Z / a ) ( Zr / a )exp( Zr /
RészletesebbenSzéchenyi István Egyetem MTK Szerkezetépítési és Geotechnikai Tanszék Tartók statikája I. Dr. Papp Ferenc RÚDAK CSAVARÁSA
Széchenyi Itván Egyetem MTK Szerkezetépítéi é Geotechnikai Tanzék Tartók tatikája I. 1. Prizmatiku rúdelem cavaráa r. Papp Ferenc RÚAK CSAVARÁSA Egyene tengelyű é állandó kereztmetzetű (prizmatiku) rúdelem
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal
Radioaktivitás Biofizika előadások 2013 december Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal PTE ÁOK Biofizikai Intézet, Orbán József Összefoglaló radioaktivitás alapok Nukleononkénti kötési energia (MeV) Egy
RészletesebbenA m becslése. A s becslése. A (tapasztalati) szórás. n m. A minta és a populáció kapcsolata. x i átlag
016.09.09. A m beclée A beclée = Az adatok átlago eltérée a m-től. (tapaztalat zórá) = az elemek átlago eltérée az átlagtól. átlag: az elemekhez képet középen kell elhelyezkedne. x x 0 x n x Q x x x 0
RészletesebbenDinamika. F = 8 N m 1 = 2 kg m 2 = 3 kg
Dinamika 1. Vízzinte irányú 8 N nagyágú erővel hatunk az m 1 2 kg tömegű tetre, amely egy fonállal az m 2 3 kg tömegű tethez van kötve, az ábrán látható elrendezében. Mekkora erő fezíti a fonalat, ha a
RészletesebbenRöntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT)
Röntgensugárzás az orvostudományban Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Orbán József, Biofizikai Intézet, 2008 Hand mit Ringen: print of Wilhelm Röntgen's first "medical" x-ray, of his wife's hand, taken
RészletesebbenDiszkrét Matematika. zöld könyv ): XIII. fejezet: 1583, 1587, 1588, 1590, Matematikai feladatgyűjtemény II. (
FELADATOK A LEKÉPEZÉSEK, PERMUTÁCIÓK TÉMAKÖRHÖZ Diszkrét Matematika 4. LEKÉPEZÉSEK Értelmezési tartomány és értékkészlet meghatározása : Összefoglaló feladatgyűjtemény matematikából ( zöld könyv ): XIII.
RészletesebbenGyengesavak disszociációs állandójának meghatározása potenciometriás titrálással
Gyengeavak izociáció állanójának meghatározáa potenciometriá titráláal 1. Bevezeté a) A titrálái görbe egyenlete Egy egybáziú A gyengeavat titrálva NaO mérőolattal a titrálá bármely pontjában teljeül az
RészletesebbenDetektorok. Fodor Zoltán. Wigner fizikai Kutatóközpont. Hungarian Teachers Programme 2015
Detektorok Fodor Zoltán Wigner fizikai Kutatóközpont Hungarian Teachers Programme 2015 Mi is a kisérleti fizika HTP 2015 Detektorok, Fodor Zoltán 2 A természetben is lejátszodó eseményeket ismételjük meg
RészletesebbenGyorsítók. Veszprémi Viktor ATOMKI, Debrecen. Supported by NKTH and OTKA (H07-C 74281) 2009. augusztus 17 Hungarian Teacher Program, CERN 1
Gyorsítók Veszprémi Viktor ATOMKI, Debrecen Supported by NKTH and OTKA (H07-C 74281) 2009. augusztus 17 Hungarian Teacher Program, CERN 1 Az anyag felépítése Részecskefizika kvark, lepton Erős, gyenge,
RészletesebbenBEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA Gabriella.Pasztor@cern.ch CERN Hungarian Teachers Programme 2015. augusztus 17-21. Pásztor: Bevezetés a részecskefizikába 1 PROGRAM Részecskefizika célja, eszközei Elemi részecskék
RészletesebbenPuskin utcai kvarkok. A kvarkfizika második korszaka ( )
Puskin utcai kvarkok A kvarkfizika másoik korszaka 968-978 SZUBJKTÍV KVARKTÖRTÉNT!! A MI VRZIÓNK! Szilár Leó Az első korszak 963-968 Gell-Mann és Zweig kvarkjai Aitív kvark moell MZONOK Zweig-szabály MÉLYN
RészletesebbenÚtban a Standard Modell felé
Útban a Standard Modell felé Mag és részecskefizika 4. előadás 2017. március 10. Amiről eddig tanultunk Hadronok: kvarkok kötött állapotai Barionok (qqq), anti-barionok (qqq), mezonok (qq) Rezonanciák
RészletesebbenSzakács Jenő Megyei Fizika Verseny, az I. forduló feladatainak megoldása 1
Szakác enő Megyei Fizika Vereny, az I. forduló feladatainak megoldáa. t perc, az A fiú ebeége, a B fiú ebeége, b 6 a buz ebeége. t? A rajz alapján: t + t + b t t t + t + 6 t t 7 t t t 7t 4 perc. Így A
RészletesebbenCompton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.
Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak
RészletesebbenSugárzások és anyag kölcsönhatása
Sugárzások és anyag kölcsönhatása Az anyaggal kölcsönhatásba lépő részecskék Töltött részecskék Semleges részecskék Nehéz Könnyű Nehéz Könnyű T D p - + n Radioaktív sugárzás + anyag energia- szóródás abszorpció
RészletesebbenTheory hungarian (Hungary)
Q3-1 A Nagy Hadronütköztető (10 pont) Mielőtt elkezded a feladat megoldását, olvasd el a külön borítékban lévő általános utasításokat! Ez a feladat a CERN-ben működő részecskegyorsító, a Nagy Hadronütköztető
RészletesebbenIrányítástechnika 3. előadás
Irányítátechnika 3. előadá Dr. Kovác Levente 203. 04. 6. 203.04.6. Tartalom Laplace tranzformáció, fontoabb jelek Laplace tranzformáltja Stabilitá alaptétele Bode diagram, Bode-féle tabilitá kritérium
RészletesebbenSugárzás kölcsönhatása az anyaggal 1. Fény kölcsönhatása az anyaggal. 2. Ionizáló sugárzás kölcsönhatása az anyaggal KAD
Sugárzás kölcsönhatása az anyaggal 1. Fény kölcsönhatása az anyaggal 2. Ionizáló sugárzás kölcsönhatása az anyaggal KAD 2012.10.03 1976 2 1. 3 4 n 1 >n 2 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 2. Az ionizáló sugárzások
RészletesebbenDetektorok. Siklér Ferenc MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Budapest
Detektorok Siklér Ferenc sikler@rmki.kfki.hu MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Budapest Hungarian Teachers Programme 2008 Genf, 2008. augusztus 19. Detektorok 1970 16 GeV π nyaláb, folyékony
RészletesebbenFrekvenciatartomány Irányítástechnika PE MI BSc 1
Frekvenciatartomány ny 008.03.4. Irányítátechnika PE MI BSc Frekvenciatartomány bevezetéének indoka: általában időtartománybeli válaz kell alkalmazott teztelek i ezt indokolák információ rendzerek eetében
RészletesebbenMegmérjük a láthatatlant
Megmérjük a láthatatlant (részecskefizikai detektorok) Hamar Gergő MTA Wigner FK 1 Tartalom Mik azok a részecskék? mennyi van belőlük? miben különböznek? Részecskegyorsítók, CERN mire jó a gyorsító? hogy
RészletesebbenKOVÁCS ENDRe, PARIpÁS BÉLA, FIZIkA II.
KOVÁCS ENDRe, PARIpÁS BÉLA, FIZIkA II. 12 A MODERN FIZIKa ELEMEI XII. MAGfIZIkA ÉS RADIOAkTIVITÁS 1. AZ ATOmmAG Rutherford (1911) arra a következtetésre jutott, hogy az atom pozitív töltését hordozó anyag
RészletesebbenElektronok, atomok. Általános Kémia - Elektronok, Atomok. Dia 1/61
Elektronok, atomok 2-1 Elektromágneses sugárzás 2-2 Atomi Spektrum 2-3 Kvantumelmélet 2-4 A Bohr Atom 2-5 Az új Kvantummechanika 2-6 Hullámmechanika 2-7 Kvantumszámok Dia 1/61 Tartalom 2-8 Elektronsűrűség
RészletesebbenA CERN NA61 kísérlet kisimpulzusú részecskedetektorának építése és fizikai analízise
A CERN NA61 kísérlet kisimpulzusú részecskedetektorának építése és fizikai analízise MSc Diplomamunka Márton Krisztina Fizikus MSc II. ELTE TTK Témavezető: dr. Varga Dezső ELTE TTK Komplex Rendszerek Fizikája
RészletesebbenMikrofizika egy óriási gyorsítón: a Nagy Hadron-ütköztető
Mikrofizika egy óriási gyorsítón: a Nagy Hadron-ütköztető MAFIOK 2010 Békéscsaba, 2010.08.24. Hajdu Csaba MTA KFKI RMKI hajdu@mail.kfki.hu 1 Large Hadron Nagy Collider Hadron-ütköztető proton ólom mag
RészletesebbenNAGY Elemér Centre de Physique des Particules de Marseille
Korai CERN együtműködéseink a kísérleti részecskefizika terén Az EMC és L3 kísérletek NAGY Elemér Centre de Physique des Particules de Marseille Előzmények A 70-es évektől kezdve a CERN meghatározó szerephez
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés 440 BC Democritus, Leucippus, Epicurus 1660 Pierre Gassendi 1803 1897 1904 1911 19 193 John Dalton Joseph John (J.J.) Thomson J.J. Thomson
RészletesebbenA sugárzás és az anyag kölcsönhatása. A béta-sugárzás és anyag kölcsönhatása
A sugárzás és az anyag kölcsönhatása A béta-sugárzás és anyag kölcsönhatása Cserenkov-sugárzás v>c/n, n törésmutató cos c nv Cserenkov-sugárzás Pl. vízre (n=1,337): 0,26 MeV c 8 m / s 2. 2* 10 A sugárzás
RészletesebbenHatvani István fizikaverseny forduló megoldások. 1. kategória. v(m/s)
. kateória... a) A rafikonról leolvaható: v = 40 km =, m, v = 0 km = 5,55 m, v 3 = 0 km =,77 m h h h t = 5 min = 300 t = 5 min = 300 t 3 = min = 0 = v t, = v t 3 = v 3 t 3 ezért = 3333,3 m = 666,6 m 3
RészletesebbenRészecskék osztályozása, kölcsönhatások, Standard Modell?
Részecskék osztályozása, kölcsönhatások, Standard Modell? Mag-, részecskefizika és asztrofizika 4. előadás 2018. október 2. Köszönet Pásztor Gabriellának http://gpasztor.web.cern.ch/gpasztor/mrf2017 Részecskefizika4,.htmlSzimmetriák,
RészletesebbenAz ionizáló sugárzások fajtái, forrásai
Az ionizáló sugárzások fajtái, forrásai magsugárzás Magsugárzások Röntgensugárzás Függelék. Intenzitás 2. Spektrum 3. Atom Repetitio est mater studiorum. Röntgen Ionizációnak nevezzük azt a folyamatot,
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés J.J. Thomson (1897) Katódsugárcsővel végzett kísérleteket az elektron fajlagos töltésének (e/m) meghatározására. A katódsugarat alkotó részecskét
RészletesebbenPENTAKVARKOK. KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest. CERN NA49 kísérlet. p.1/60
PENTAKVARKOK Dániel Barna barnad@rmki.kfki.hu KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest & CERN NA49 kísérlet p.1/60 A történet kezdete... 2003 Január: LEPS kísérlet (SPring-8, Japán) PRL-hez
Részletesebbene (t µ) 2 f (t) = 1 F (t) = 1 Normális eloszlás negyedik centrális momentuma:
Normális eloszlás ξ valószínűségi változó normális eloszlású. ξ N ( µ, σ 2) Paraméterei: µ: várható érték, σ 2 : szórásnégyzet (µ tetszőleges, σ 2 tetszőleges pozitív valós szám) Normális eloszlás sűrűségfüggvénye:
RészletesebbenKözépszintű érettségi feladatsor Fizika. Első rész. 1. Melyik sebesség-idő grafikon alapján készült el az adott út-idő grafikon? v.
Középzinű éreégi feladaor Fizika Elő réz 1. Melyik ebeég-idő grafikon alapján kézül el az ado ú-idő grafikon? v v v v A B C D m 2. A gokar gyoruláa álló helyzeből12. Melyik állíá helye? m A) 1 ala12 a
Részletesebbentöltéssel rendelkező vagy semleges részecskék kinetikus energiája és (vagy) impulzusa a kondenzált közegek atomjaival ütközve megváltozhat.
Néhány szó a neutronról Különböző részecskék, úgymint fotonok, neutronok, elektronok és más, töltéssel rendelkező vagy semleges részecskék kinetikus energiája és (vagy) impulzusa a kondenzált közegek atomjaival
RészletesebbenMindennapjaink. A költő is munkára
A munka zót okzor haználjuk, okféle jelentée van. Mi i lehet ezeknek az egymától nagyon különböző dolgoknak a közö lényege? É mi köze ezeknek a fizikához? A költő i munkára nevel 1.1. A munka az emberi
RészletesebbenGÉPÉSZETI ALAPISMERETEK
Gépézeti alapimeretek középzint 2 ÉRETTSÉGI VIZSGA 204. máju 20. GÉPÉSZETI ALAPISMERETEK KÖZÉPSZINTŰ ÍRÁSBELI ÉRETTSÉGI VIZSGA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ EMBERI ERŐFORRÁSOK MINISZTÉRIUMA Fonto tudnivalók
RészletesebbenF1404 ATOMMAG- és RÉSZECSKEFIZIKA
F1404 ATOMMAG- és RÉSZECSKEFIZIKA Dr. Raics Péter DE TTK Kísérleti Fizikai Tanszék, Debrecen, Bem tér 18/A RAICS@TIGRIS.KLTE.HU Ajánlott irodalom Raics P.: Atommag- és részecskefizika. Jegyzet. DE Kísérleti
RészletesebbenRÉSZECSKÉK ÉS KÖLCSÖNHATÁSAIK (PARTICLES AND THEIR INTERACTIONS)
ATOMMAGFIZIKA II. (NUCLEAR PHYSICS II.) RÉSZECSKÉK ÉS KÖLCSÖNHATÁSAIK (PARTICLES AND THEIR INTERACTIONS) (Harmadik, korszerűsített kiadás) (Third up-dated edition) FÉNYES TIBOR DEBRECENI EGYETEMI KIADÓ,
RészletesebbenSzakács Jenő Fizikaverseny II. forduló, megoldások 1/7. a) Az utolsó másodpercben megtett út, ha t a teljes esési idő: s = 2
Szaác Jenő Fiziaereny 008-009. II. forduló, egoldáo 1/7 1. t 1 0,6 h g 10 / a) t? b) h? c)? a) z utoló áodercben egtett út, ha t a tele eéi idő: g t g (t + t) g t g t + g t t g ( t), 10 t 1 5 (1 ) 10 t
RészletesebbenFizikaverseny, Döntő, Elméleti forduló 2013. február 8.
Fizikaverseny, Döntő, Elméleti forduló 2013. február 8. 1. feladat: Az elszökő hélium Több helyen hallhattuk, olvashattuk az alábbit: A hélium kis móltömege miatt elszökik a Föld gravitációs teréből. Ennek
Részletesebben8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA
8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA Az atommag szerkezete (40-44 oldal) A tömegspektrométer elve Az atommag komponensei Izotópok Tömeghiány, kötési energia, stabilitás Magerők Magmodellek Az atommag stabilitásának
RészletesebbenGyorsítók a részecskefizikában
Gyorsítók a részecskefizikában Vesztergombi György CERN-HST2006 Genf, 2006, augusztus 20-25. Bevezetés a kísérleti részecskefizikába Ha valaki látott már közelrõl egy modern nagyenergiájú részecskegyorsítót,
RészletesebbenA részecskefizika eszköztára: felfedezések és detektorok
A részecskefizika eszköztára: felfedezések és detektorok Varga Dezső MTA WIGNER FK, RMI NFO Az évszázados kirakójáték: az elemi részecskék rendszere A buborékkamrák kora: a látható részecskék Az elektronikus
RészletesebbenFázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca. Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium
Fázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium Atomoktól a csillagokig, Budapest, 2016. december 8. Fázisátalakulások Csak kondenzált anyag? A kondenzált
RészletesebbenMérnöki alapok 9. előadás
érnök alapk 9. előadá Kézíee: dr. Várad Sándr Budape űzak é Gazdaágudmány Egyeem Gépézmérnök Kar Hdrdnamka Rendzerek Tanzék, Budape, űegyeem rkp. 3. D ép. 334. Tel: 463-6-80 Fax: 463-30-9 hp://www.zgep.bme.hu
RészletesebbenFIZIKA. Sugárzunk az elégedettségtől! (Atomfizika) Dr. Seres István
Sugárzunk az elégedettségtől! () Dr. Seres István atommagfizika Atommodellek 440 IE Democritus, Leucippus, Epicurus 1803 1897 John Dalton J.J. Thomson 1911 Ernest Rutherford 19 Niels Bohr 3 Atommodellek
RészletesebbenHatvani István fizikaverseny forduló megoldások. 1. kategória
Hatvani Itván fizikavereny 07-8.. kategória.3.. A kockából cak cm x cm x 6 cm e függőlege ozlopokat vehetek el. Ezt n =,,,35 eetben tehetem meg, így N = n 6 db kockát vehetek el egyzerre úgy, hogy a nyomá
RészletesebbenHőátviteli műveletek példatár. Szerkesztette: Erdélyi Péter és Rajkó Róbert
Hőátviteli műveletek példatár Szerkeztette: Erdélyi Péter é Rajkó Róbert . Milyen vatag legyen egy berendezé poliuretán zigetelée, ha a megengedhető legnagyobb hővezteég ϕ 8 m? A berendezé két oldalán
RészletesebbenAtomok, elektronok. Általános Kémia - Elektronok, Atomok. Dia 1/61
, elektronok 2-1 Elektromágneses sugárzás 2-2 Atomi spektrum 2-3 Kvantumelmélet 2-4 Bohr-atom 2-5 Az új kvantummechanika 2-6 Hullámmechanika 2-7 A hidrogénatom hullámfüggvényei Dia 1/61 , elektronok 2-8
Részletesebben