PENTAKVARKOK. KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest. CERN NA49 kísérlet. p.1/60
|
|
|
- Csilla Bakos
- 4 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 PENTAKVARKOK Dániel Barna KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest & CERN NA49 kísérlet p.1/60
2 A történet kezdete Január: LEPS kísérlet (SPring-8, Japán) PRL-hez beküldött cikke Éles csúcs m 1540 MeV-nél a nk + spektrumban Csomó más kísérleti és elméleti cikk követte. Miért ennyire érdekes ez az eredmény? Az új részecske barion: B=1 Ritkasága: S=+1 egy s kvarkot tartalmaz Elméleti jóslatok motiválták a kutatást p.2/60
3 Mire számíthatsz a következő 1 órában... Néhány elméleti modell... A friss kísérleti eredmények (és a kísérletek, főleg NA49) áttekintése Régi eredmények áttekintése (miért csak most?) negatív eredményekkel való konfrontáció p.3/60
4 ELMÉLETEK... p.4/60
5 SU(3) alapok... Kvarkok: színesek Megfigyelt hadronok: színtelenek A legegyszerűbben így építhetőek fel: qqq barionok qq mezonok De ez nem minden!!! Bonyolultabb állapotok is alkothatnak szín-szingletet! Tenger-kvark párok (qq) jelen vannak (és fontosak) a hadronokban Szintén lehetséges: q más ízű, mint bármelyik másik q nincs annihiláció p.5/60
6 Penta/tetra-kvarkok: mik is ők? qqqqq pentakvark (barion) qqqq tetrakvark (mezon) Nyilvánvaló jel: EXOTIKUS részecskék megfigyelése (olyan kvantum-# kombináció, ami nem létezhet 3-kvark rendszerre) Barion S=+1 ritkasággal pár-nélküli s Barion: S=-2, Q=-2 Q(ssq) -2 Ha a q-nak van íz-partner q-ja nem-exotikus p.6/60
7 Elméleti jóslatok A teljesség igénye nélkül... Bag model R.L. Jaffe, SLAC-PUB-1774 (1976) D. Strottman, Phys. Rev. D20, 748 (1979) Skyrme királis szolitonok: } A. Manohar Nucl. Phys. B248, 19 (1984) kiterjesztés M. Chemtob Nucl. Phys. B256, 600 (1985) hiperonokra Diakonov, Petrov, Polyakov Z. Phys. A359, 305 (1997) Jóslat: exotikus barion anti-decouplet tömeg & szélesség jóslatok Ez volt a motiváló cikk a LEPS kísérletnek p.7/60
8 A királis szoliton modell Diakonov, Petrov, Polyakov Z. Phys. A359, 305 (1997) ts Strangeness (Z + ) Θ + (uu dd s) M=1530 MeV Γ 15 MeV (rossz??) N rögzítés: N(1710) Σ M=1890 MeV 2 Ξ _ (ds ds u) Ξ _ Ξ 0 + Ξ _ (us us d) Ξ 3/2 M=2070 MeV Γ 140 MeV (túl nagy?) Jósolt paritás: pozitív p.8/60
9 Korrelált (di-)kvark modell R. Jaffe & F. Wilczek, arxiv:hep-ph/ (2003), arxiv:hep-ph/ kvark egy di-kvarkok alkot: [q 1 q 2 ] Spin: 0 SU(3) flavour & SU(3) colour : 3 (3 3 3) Pentakvark: [q 1 q 2 ][q 3 q 4 ]q Barion anti-decouplet octet (szín) (íz) Tetrakvark: [q q 1 2 ][q q 3 4 ] (szín) Mezon oktet (nem-exotikus) (íz) p.9/60
10 Multipletek a di-kvark modellben ts Strangeness Barionok Ξ Ξ _ Ξ 0 + Ξ 3/2 3/2 3/2 3/2 Ξ _ 1/2 Ξ 0 1/2 Θ + (1540) N (1440) Σ, Σ s Ξ (1750) Mezonok nem-exotikusak = ismert rezonanciák??? Könnyű kvarkok (u,d,s) esetén: csak ezek a pentakvarkok! Jósolt paritás: pozitív p.10/60
11 ntssoliton vs. dikvark tömeghierarchia Tömeg (tetsz. skála) uu dd d Σ s Ξ, Ξ 3/2 N s Ξ 3/2 Σ N Λ, Σ Θ + Θ + N uu dd d uu dd s DIQUARKS SOLITON A legérdekesebb különbség: a legkönnyebb barion Dikvark modell: N (nem-exotikus, s kvark nélkül) Soliton modell: Θ + (exotikus, benne s) p.11/60
12 Az exotikusok bomlási csatornái Θ + pk 0 S, nk+ Ξ 3/2 Ξ 3/2,Ξ 1/2 Ξ 0 3/2,Ξ0 1/2 Ξ + 3/2 Ξ π Ξ 0 (1530)π Ξ π + Ξ π + ΛK ΛK 0 p.12/60
13 Elmélet - Rács QCD Csikor, Fodor, Katz, Kovács arxiv:hep-lat/ ts Kísérleti érték a Θ + -ra I P Jósolt paritás: negatív ugyanezt jósolja: arxiv:hep-lat/ p.13/60
14 Elmélet alternatívák Lehet egy barion mezon kötött állapot, molekula? Szélesség 100 MeV Kísérletileg: Γ Θ MeV (kísérleti felbontás) Nemkorrelált kvarkok? Paritás: negatív Különböző modellek különböző jóslatokkal! p.14/60
15 FRISS KÍSÉRLETI EREDMÉNYEK p.15/60
16 LEPS: #1 Reakció: γ 12 C nk + K (γn nk + K ) Foton nyaláb: Laser fotonok, Compton-visszaszórva a tárológyűrű 8 GeV/c 2 -es elektronjairól Foton energia (<2.4 GeV) meghatározása: a szórt e energiájának mérésével Target: plasztik szcintillátor (C, H) γp K + K p reakciók kizárása: meglökött p detektálásával M inv (nk + ) meghatározása: hiányzó tömeg M missing (γ, K ) Korrekció a Fermi-mozgásra p.16/60
17 LEPS: #1 PSfrag replacements Reakció: γ 12 C nk + K M inv (nk + ) [GeV/c 2 ] M = 1.54 GeV Szignifikancia: 4.6 σ Phys.Rev.Lett. 91, (2003) p.17/60
18 ITEP Reakció: K + Xe pk 0 S Xe Nyaláb: 850 MeV K + Target: folyékony xenon buborékkamra Részecskeazonosítás: specifikus ionizáció Nincs mágneses tér momentum meghatározása: részecske úthossza a xenonban p.18/60
19 ITEP PSfrag replacements Reakció: K + Xe pk 0 S Xe M inv (pks 0) [GeV/c2 ] M = GeV Szignifikancia: 4.4 σ arxiv:hep-ex/ p.19/60
20 JLAB Reakció: γd pnk + K Nyaláb: elektron fékezési sugárzás anyagban = fotonok Target: folyékony deutérium Végállapot: detektált: pk + K Hiányzó tömeg = M neutron p szintén detektálva Fermi-mozgás korrekciója nem szükséges p.20/60
21 JLAB PSfrag replacements Reakció: γd pnk + K M inv (nk + ) [GeV/c 2 ] M = GeV Szignifikancia: 5.3 σ arxiv:hep-ex/ p.21/60
22 ELSA Reakció: γp nk + K 0 S Foton nyaláb: e fékezési sugárzása rézben Foton-energia meghatározása: szórt e mérésével Target: folyékony hidrogén Tracking: driftkamra mágneses térben ( töltés és momentum-meghatározás) n mérés: hiányzó energia, impulzus p.22/60
23 ELSA PSfrag replacements Reakció: γp nk + K 0 S M inv (nk + ) [GeV/c 2 ] M = 1.54 GeV Szignifikancia: 4.8 σ arxiv:hep-ex/ p.23/60
24 PSfrag replacements νa ütközések Buborékkamrás kísérletek kombinált adatai BEBC (CERN), 15-foot chamber (Fermilab) M inv (pks 0) [GeV/c2 ] M = GeV Szignifikancia: 6.7 σ arxiv:hep-ex/ p.24/60
25 DESY Reakció: e d pk 0 S X M inv (pks 0) [GeV/c2 ] M = GeV Szignifikancia: 4-5 σ arxiv:hep-ex/ p.25/60
26 RHIC: Θ + Reakció: d Au nk X Csak periférikus eseményekben! Antineutron: annihilációs cluster az EM kaloriméterben n momentum meghatározás: repülési időből Chris Pinkenburg (Phenix) Poszter: QM2004 (Január 11-17) p.26/60
27 DESY Reakció: e + p, e p K 0 S p or K0 S p + X M = ± 2 GeV Γ = 10 ± 2 MeV p.27/60
28 PSfrag replacements IHEP Reakció: p + A pk 0 S X 60 E beam =70 GeV M = GeV Szignifikancia: 5.6 σ M inv (nk + ) [GeV/c 2 ] arxiv:hep-ex/ p.28/60
29 Kísérleti összefoglaló Kísérlet Tömeg [MeV] Széles. [MeV] Szignif. LEPS 1540 ± 10 Γ < DIANA 1539 ±2 Γ <9 4.4 CLAS 1542±5 Γ < SAPHIR 1540±4±2 Γ < νa 1533±5 Γ < HERMES 1526±2.5 Γ < Phenix 1543 ± 2 6 ± 2 SVD 1526 ± 6 Γ < ZEUS 1527 ± 2 10 ± 2 PSfrag replacements nk + pk 0 S nk + nk + pks 0 pks 0 nk pk 0 S pk 0 S, pk0 S Tömeg: többnyire konzisztens eredmények pks 0 csatornában kisebb tömeg??? Szélesség: Γ MeV (kísérleti felbontás) p.29/60
30 Friss, negatív kísérletek RHIC: nincs jel p+p, d+au, Au+Au ütközésekben ( DESY: nincs jel p+c, p+ti, p+w ütközésekben ( Cosy: állítólag láttak csúcsot p+p ütközésekben (ha megkövetelik egy Σ + jelenlétét), de nem mutattak ábrát ( Első pozitív kísérletek: γ vagy lepton (or K + ) nyalábok Nukleáris reakciók: későbbiek vagy eredménytelenek Nukleáris reakciók rosszabbak a Θ + megfigyeléséhez? p.30/60
31 PSfrag replacements Miért rosszak a nukleáris reakciók? Túl sok háttér (az energiával növekszik) Θ + keltési h.keresztmetszet csökken az energiával? (NA49: s = 17 GeV RHIC: s = 200 GeV) σ [µb] W. Liu, C.M. Ko (nucl-th/ ) 30 Total pp K 0 pθ + pp π + ΛΘ + pp Σ + Θ s [GeV] p.31/60
32 Miért rosszak a nukleáris reakciók? DIANA kísérlet: K + Xe pk 0 S Xe a jel csak akkor szignifikáns, ha K 0 S or p nem szóródik a magban K 0 S és p back-to-back a transzverz síkban = p.32/60
33 Miért rosszak a nukleáris reakciók? DIANA kísérlet: K + Xe pk 0 S Xe a jel csak akkor szignifikáns, ha K 0 S or p nem szóródik a magban KS 0 és p back-to-back a transzverz síkban = Phenix: jel csak periférikus d+au ütközésekben látható p.32/60
34 I I I Az NA49 kísérlet 13 m TOF GL x VERTEX MAGNETS VTX 1 VTX 2 MTPC L BEAM BPD 1 TOF TL z S1 VTPC 1 VTPC 2 TOF TR RCAL COLL VCAL a) BPD 2 V0 BPD 3 S2 T S3 MTPC R TOF GR b) BPD 2 S2 V0 BPD 3 LH 2 S4 c) BPD 2 S2 V0 BPD 3 I I I I I I I I I I I I I I T I I I I I I I I CD I I I I I I I S4 p.33/60
35 NA49: adatok és célok p+p ütközések s = 17.2 GeV energián Eseményválogatás után (elsődleges vertex helye, stb) 3.76 M events A vágyott részecskék: Ξ 3/2 Θ + p.34/60
36 Ξ 3/2 bomlási topológia Ξ 3/2 Ξ π Ξ 0 3/2 Ξ π + VTPC1 Target Ξ Ξ _ π _ Λ _ π p π _ p.35/60
37 Θ + bomlási topológia Θ + pks 0 Θ + nk + channel VTPC1 π _ Target Θ + K 0 S p π + Mindkét részecskéhez szükség van V 0 (és kaszkád) rekonstrukcióra! p.36/60
38 NA49: V 0 rekonstrukció MTPC L VTPC 1 VTPC 2 Px,Py,Pz Target Z VTPC 1 VTPC 2 Known trajectory MTPC R p.37/60
39 NA49: Kaszkád rekonstrukció Straight trajectory of an identified V0 MTPC L VTPC 1 VTPC 2 Target VTPC 1 VTPC 2 MTPC R p.38/60
40 NA49: Ξ, Λ invariáns tömegspektrumok Λ M inv (pπ ) [GeV/c 2 ] Λ M inv (pπ + ) [GeV/c 2 ] Ξ M inv (Λπ ) [GeV/c 2 ] Ξ M inv (Λπ + ) [GeV/c 2 ] p.39/60
41 NA49: Ξ π spektrumok vágások A Ξ-re: z > z(mainvertex) + 12 cm M Λ < 15 MeV M Ξ < 15 MeV Bomlástermékek de/dx: 3σ Bethe-Bloch görbe körül Impact paraméter vágások Az elsődleges π-re: Visszafele extrapolált pálya a main-vertex-nél: b x <1.5 cm, b y <0.5 cm de/dx: Bethe-Bloch görbe mellett ±1.5σ-n belül p.40/60
42 NA49: Ξ π invariáns tömegspektrumok Ξ π Ξ 0 (1530) Ξ π M inv (Ξ, π) [GeV] p.41/60
43 NA49: további vágások a π-re π + p Positives π + -ra: p >3 GeV (hogy kiszűrjük a protonokat) 0.6 de/dx p Negatives π p [GeV] p.42/60
44 NA49: további vágások a π-re π + p Positives π + -ra: p >3 GeV (hogy kiszűrjük a protonokat) de/dx π p Szimulációból: Negatives nyilásszögre: PSfrag replacements ϑ Ξ,π > p [GeV] ϑ Ξ π p.42/60
45 NA49: a végső Ξ π spektrumok 5 0 Ξ π + Ξ π (Ξ 0 3/2,Ξ0 1/2 ) Ξ + π 6 4 Ξ + π M inv (Ξ, π) [GeV] (Ξ 3/2 ) Mind a négy csatornában van valami GeV-nál All channels M inv (Ξ, π) [GeV] Γ 18 MeV (kis. felbontás) Szignifikancia: 5.6σ arxiv:hep-ex/ , PRL 92, (2004) p.43/60
46 Más kísérletek a Ξ 3/2 -ról RHIC p+p, d+au és Au+Au ütközésekben : nincs jel (bár még nem mutattak ábrát...) Sevil Salur (STAR) Poszter: QM2004 p.44/60
47 Más kísérletek a Ξ 3/2 -ról RHIC p+p, d+au és Au+Au ütközésekben : nincs jel (bár még nem mutattak ábrát...)... de a Θ + -t sem látják = Sevil Salur (STAR) Poszter: QM2004 p.44/60
48 Más kísérletek a Ξ 3/2 -ról DESY p+c, p+ti, p+w ütközésekben Nem látnak jelet =... de ők sem látják a Θ + -t Karl-Tasso Knöpfle (HERA) Poszter & beszély: QM2004 p.45/60
49 NA49: mi van a Θ + -val???? Látjuk, de még sok megválaszolatlan kérdést kell tisztáznunk... p.46/60
50 KORÁBBI KÍSÉRLETI EREDMÉNYEK??? p.47/60
51 Θ + korábbi kísérleti eredmények??? Kísérleti eredmények A frissek: nk + és pks 0 eredmények tömegspektrumok pozitív A régiek, amik szóba jönnek: főleg K + d és K + p szórás nincs jel Hogyan úszhatta meg eddig a Θ +, hogy megfigyeljék? p.48/60
52 K + n szórás... K + N K + d Center of mass energy (GeV) 40 K + d total 35 Cross section (mb) K + n total Laboratory beam momentum (GeV/c) Nincs éles csúcs! Fermi mozgás! p.49/60
53 A Nussinov-becslés: Γ Θ + f = Γ Θ MeV Γ Θ arxiv:hep-ph/ kiszélesíti a csúcsot elnyomja a maximumát PSfrag replacements f f Elméleti számol. = nem-elnyomott csúcs-maximum A K + d szórási hatáskeresztmetszetben megfigyelt fluktuációk ( 4 mb) Γ Θ < 6 MeV p.50/60
54 Θ + : pk 0 S spektrumban már 1973-ban!!? CERN 2 m hidrogén buborékkamra K + nyaláb, p=1.69 GeV/c K + p K 0 S p π+ Ha tudták volna, hogy OTT KELL LEGYEN egy részecske 1540 MeV-nél.. Nucl. Phys. B64, (1973) p.51/60
55 Miért nem fedezték fel a Θ + -t eddig? A kísérletek nem voltak elég jók, stb. stb. stb p.52/60
56 Miért nem fedezték fel a Θ + -t eddig? A kísérletek nem voltak elég jók, stb. stb. stb Nem tudtuk, hogy fel kéne fedeznünk (és hogy hol) p.52/60
57 Korábbi kísérletek: Ξ π spektroszkópia BNL 80-in. buborékkamra (deuterium) K n ütközések (p beam =3.6, 3.9 GeV) Phys.Rev.D1, 847 (1970) Entries / 40 MeV K n Ξπ +,0 K 0,+ π 10 Ξ(1530) M inv (Ξ, π + ) & M inv (Ξ, π 0 ) [GeV] Ξ(1530) tisztán látható Nem látszik csúcs 1.86 GeV körül Igen kis statisztika (néhány beütés 40 MeV-es binekben) p.53/60
58 Korábbi kísérletek: Ξ π spektroszkópia BNL 80-in. buborékkamra (deuterium) K n ütközések (p beam =3.6, 3.9 GeV) Events / 0.2 GeV 2 20 K n Ξ π K Minv 2 (Ξ, π ) [GeV 2 ] Entries / 40 MeV K n Ξ π K 0 π K n Ξ π K + π Minv 2 (Ξ, π ) [GeV] p.54/60
59 Korábbi kísérletek: Ξ π spektroszkópia 1. Korábbi (Ξ,π ) spektrumok ritkák nagy binekkel, kis statisztikával 2. Van azonban néhány (Ξ,π + ) spektrum Főleg K p ütközések Nagy statisztika p.55/60
60 Korábbi kísérletek: Ξ π spektroszkópia CERN ( Hyperon beam experiment ) arxiv:hep-ex/ Reakció: Σ + A Ξ π + X p Σ beam =345 GeV Nincs csúcs 1860 MeV körül x 10 3 PSfrag replacements M inv (Ξ, π + ) [GeV] p.56/60
61 Korábbi kísérletek: Ξ π spektroszkópia CERN ( Hyperon beam experiment ) arxiv:hep-ex/ Reakció: Σ + A Ξ π + X p Σ beam =345 GeV Nincs csúcs 1860 MeV körül x 10 3 NA49 WA89 különbség: Energia Nyaláb Target Akceptancia PSfrag replacements M inv (Ξ, π + ) [GeV] p.56/60
62 Erről maradtál le, ha kesőn érkeztél... A Θ + létezését több kísérlet is megerősítette, konzisztens tömegmérésekkel, de Egyéb tulajdonságairól semmit nem tudunk Paritás??? (jó út bizonyos modellek kizárására) Várható: dedikált kísérletek pontos tömeg, szélesség, paritásmérésre NA49: a másik jósolt exotikus részecske (Ξ 3/2 ) Várunk a megerősítésre Egyelőre nem látják mások! Miért? Más bomlási csatornák!!! (ΛK,...) p.57/60
Bevezetés a részecske fizikába
Bevezetés a részecske fizikába Kölcsönhatások és azok jellemzése Kölcsönhatás Erősség Erős 1 Elektromágnes 1 / 137 10-2 Gyenge 10-12 Gravitációs 10-44 Erős kölcsönhatás Közvetítő részecske: gluonok Hatótávolság:
A tau lepton felfedezése
A tau lepton felfedezése Szabó Attila András ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium 2014.12.04. Tartalom 1 Előzmények(-1973) e-μ probléma e+e- annihiláció kísérletekhez vezető út 2 Felfedezés(1973-1976)
Elemi részecskék, kölcsönhatások. Atommag és részecskefizika 4. előadás március 2.
Elemi részecskék, kölcsönhatások Atommag és részecskefizika 4. előadás 2010. március 2. Az elektron proton szóródás E=1MeVλ=hc/(sqrt(E 2 -mc 2 )) 200fm Rutherford-szórás relativisztikusan Mott-szórás E=10MeVλ
Kvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 24. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 017. Február 4. V-részecskék 1. A15 felfedezés 1946, Rochester, Butler ezen a képen egy semleges részecske bomlásakor két töltött részecske (pionok) nyoma villa
A Standard modellen túli Higgs-bozonok keresése
A Standard modellen túli Higgs-bozonok keresése Elméleti fizikai iskola, Gyöngyöstarján, 2007. okt. 29. Horváth Dezső MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest és ATOMKI, Debrecen Horváth
A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet
A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet Modern zikai ks erletek szemin arium Kincses D aniel E otv os Lor and Tudom anyegyetem 2017. február 21. Kincses Dániel (ELTE) A két neutrínó
Hadronok, atommagok, kvarkok
Zétényi Miklós Hadronok, atommagok, kvarkok Teleki Blanka Gimnázium Székesfehérvár, 2012. február 21. www.meetthescientist.hu 1 26 Atomok Démokritosz: atom = legkisebb, oszthatatlan részecske Rutherford
Belső szimmetriacsoportok: SU(2), SU(3) és a részecskék rendszerezése, a kvarkmodell alapjai
Belső szimmetriacsoportok: SU(), SU() és a részecskék rendszerezése, a kvarkmodell alapjai Izospin Heisenberg, 9: a proton és a neutron nagyon hasonlít egymásra, csak a töltésük különbözik. Ekkor, -ben
NA61/SHINE: Az erősen kölcsönható anyag fázisdiagramja
NA61/SHINE: Az erősen kölcsönható anyag fázisdiagramja László András Wigner Fizikai Kutatóintézet, Részecske- és Magfizikai Intézet 1 Kivonat Az erősen kölcsönható anyag és fázisai Megfigyelések a fázisszerkezettel
Kvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 23. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 018. Február 3. A pozitron felfedezése A1 193 Anderson (Cal Tech) ködkamra kozmikus sugárzás 1300 db fénykép pozitrónium PET Antihidrogén Kozmikus sugárzás antirészecske:
Részecske azonosítás kísérleti módszerei
Részecske azonosítás kísérleti módszerei Galgóczi Gábor Előadás vázlata A részecske azonosítás létjogosultsága Részecske azonosítás: Módszerek Detektorok ALICE-ból példa A részecskeazonosítás létjogosultsága
Z bozonok az LHC nehézion programjában
Z bozonok az LHC nehézion programjában Zsigmond Anna Julia MTA Wigner FK Max Planck Institut für Physik Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016 augusztus 24-27. Nehézion-ütközések az LHC-nál A-A és p-a ütközések
Bevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére (CERN, 2007) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu. MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest és ATOMKI, Debrecen Horváth
Határtalan neutrínók
Határtalan neutrínók Trócsányi Zoltán Eötvös Loránd Tudományegyetem és MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport HTP utótalálkozó Budapest 218. december 8 Mottó A tudománynak azonban, hogy el ne satnyuljon,
Részecske korrelációk kísérleti mérése Englert Dávid
Részecske korrelációk kísérleti mérése Englert Dávid ELTE szeminárium 2014. december 11. Motiváció nehézion ütközések, vn anizotrópia paraméter Koordináta térben lévő anizotrópia az azimuthális szögben
JÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT!
JÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT! Dr. Oláh Éva Mária Bálint Márton Általános Iskola és Középiskola, Törökbálint MTA Wigner FK, RMI, NFO ELTE, Fizikatanári Doktori Iskola, Fizika Tanítása Program PhD olaheva@hotmail.com
Részecskefizika kérdések
Részecskefizika kérdések Hogyan ad a Higgs- tér tömeget a Higgs- bozonnak? Milyen távla= következménye lesznek annak, ha bebizonyosodik a Higgs- bozon létezése? Egyszerre létezhet- e a H- bozon és a H-
A kvarkanyag nyomában nagyenergiás nehézion-fizikai kutatások a PHENIX kísérletben
A kvarkanyag nyomában nagyenergiás nehézion-fizikai kutatások a PHENIX kísérletben Nagy Márton, Vértesi Róbert MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, 1121 Budapest, Konkoly Thege Miklós út 29-33.
Úton az elemi részecskék felé. Atommag és részecskefizika 2. előadás február 16.
Úton az elemi részecskék felé Atommag és részecskefizika 2. előadás 2010. február 16. A neutron létének következményei I. 1. Az atommag alkotórészei Z db proton + N db neutron, A=N+Z az atommag tömege
Bevezetés a részecskefizikába
Horváth Dezső: Bevezetés a részecskefizikába I CERN, 2009. augusztus 18. 1. fólia p. 1 Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére (CERN, 2009. aug. 17-21.) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu
Bevezetés a nehéz-ion fizikába
Bevezetés a nehéz-ion fizikába Zoltán Fodor KFKI RMKI CERN Zoltán Fodor Bevezetés a nehéz ion fizikába 2 A világmindenség fejlődése A Nagy Bummnál minden anyag egy pontban sűrűsödött össze, ami azután
Detektorok. Siklér Ferenc MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Budapest
Detektorok Siklér Ferenc sikler@rmki.kfki.hu MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Budapest Hungarian Teachers Programme 2008 Genf, 2008. augusztus 19. Detektorok 1970 16 GeV π nyaláb, folyékony
Bevezetés a részecskefizikába
Horváth Dezső: Bevezetés a részecskefizikába I: SM CERN, 2014. augusztus 18. p. 1 Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére CERN, 2014. aug. 18-22. (Pásztor Gabriella helyett)
Sinkovicz Péter. ELTE, MSc II november 8.
Út az elemi részecskék felfedezéséhez és az e e + ütközések ELTE, MSc II. 2011. november 8. Bevezető c kvark τ lepton b kvark Gyenge kölcsönhatás Áttekintés 1 Bevezető 2 c kvark V-A elmélet GIM mechanizmus
Részecskefizikai gyorsítók
Részecskefizikai gyorsítók 2010.12.09. Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium Márton Krisztina Hogyan látunk különböző méreteket? 2 A működés alapelve az elektromos tér gyorsítja a részecskét különböző
Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv
Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv Zsigmond Anna Julia Fizika MSc I. Mérés vezet je: Horváth Ákos Mérés dátuma: 2010. október 21. Leadás dátuma: 2010. november 8. 1 1. Bevezetés A mérés
Detektorok. Fodor Zoltán MTA-KFKI Részecske és Magfizikai Kutató Intézete. Hungarian Teachers Programme 2010 CERN
Detektorok Fodor Zoltán MTA-KFKI Részecske és Magfizikai Kutató Intézete CERN Hungarian Teachers Programme 2010 Mit is nevezünk detektornak? Az egyszerű részecske áthaladást kimutató műszert Összetettebb
11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek.
11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek. Ionizáció Bevezetés Ionizációra minden töltött részecske képes, de az elektront
A sötét anyag nyomában. Krasznahorkay Attila MTA Atomki, Debrecen
A sötét anyag nyomában Krasznahorkay Attila MTA Atomki, Debrecen Látható és láthatatlan világunk A levegő Túl kicsi dolgok Mikroszkóp Túl távoli dolgok távcső, teleszkópok Gravitációs vonzás, Mágneses
A CERN, az LHC és a vadászat a Higgs bozon után. Genf
A CERN, az LHC és a vadászat a Higgs bozon után Genf European Organization for Nuclear Research 20 tagállam (Magyarország 1992 óta) CERN küldetése: on ati uc Ed on Alapítva 1954-ben Inn ov ati CERN uniting
Milyen nehéz az antiproton?
Milyen nehéz az antiproton? avagy: (sok)minden, amit az ASACUSA* kísérletről tudni akartál Barna Dániel Tokyoi Egyetem MTA Wigner FK Sótér Anna Max Planck Institut, Garching Horváth Dezső MTA Wigner FK
NAGY Elemér Centre de Physique des Particules de Marseille
Korai CERN együtműködéseink a kísérleti részecskefizika terén Az EMC és L3 kísérletek NAGY Elemér Centre de Physique des Particules de Marseille Előzmények A 70-es évektől kezdve a CERN meghatározó szerephez
Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás Biofizika, Nyitrai Miklós
Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás. 2010. 10. 13. Biofizika, Nyitrai Miklós Összefoglalás Atommag alkotói, szerkezete; Erős vagy magkölcsönhatás; Tömegdefektus. A kölcsönhatások világképe
Neutrinódetektorok és részecske-asztrofizikai alkalmazásaik
Neutrinódetektorok és részecske-asztrofizikai alkalmazásaik ELTE Budapest 2013 december 11 Péter Pósfay 2/31 1. A neutrínó Tartalom 2. A neutrínó detektorok működése Detektálási segítő kölcsönhatások Detektorok-fajtái
Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics)
Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics) Veres Gábor (CERN-PH és ELTE) Hungarian Teachers Programme CERN, 2015. augusztus 20. vg@ludens.elte.hu Hungarian Teachers Programme, CERN,
Theory hungarian (Hungary)
Q3-1 A Nagy Hadronütköztető (10 pont) Mielőtt elkezded a feladat megoldását, olvasd el a külön borítékban lévő általános utasításokat! Ez a feladat a CERN-ben működő részecskegyorsító, a Nagy Hadronütköztető
A részecskefizika eszköztára: felfedezések és detektorok
A részecskefizika eszköztára: felfedezések és detektorok Varga Dezső MTA WIGNER FK, RMI NFO Az évszázados kirakójáték: az elemi részecskék rendszere A buborékkamrák kora: a látható részecskék Az elektronikus
Egzakt hidrodinamikai megoldások alkalmazása a nehézionfizikai fenomenológiában néhány új eredmény
Egzakt hidrodinamikai megoldások alkalmazása a nehézionfizikai fenomenológiában néhány új eredmény Csanád Máté, Nagy Márton, Lőkös Sándor ELTE Atomfizikai Tanszék Magfizikus Találkozó Jávorkút 2012. szeptember
Töltött Higgs-bozon keresése az OPAL kísérletben
Horváth Dezső: Töltött Higgs-bozon keresése az OPAL kísérletben, RMKI-ATOMKI-CERN, 28..3. p. /27 Töltött Higgs-bozon keresése az OPAL kísérletben Budapest-Debrecen-CERN szeminárium, 28. okt. 3. Horváth
Bevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Kölcsönhatások Az atommag felépítése Az atommag pozitív töltésű protonokból (p) és semleges neutronokból (n) áll. A protonok és neutronok kvarkokból + gluonokból állnak. A
Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal
Radioaktivitás Biofizika előadások 2013 december Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal PTE ÁOK Biofizikai Intézet, Orbán József Összefoglaló radioaktivitás alapok Nukleononkénti kötési energia (MeV) Egy
Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI
Bevezető Nehézionfizika gyalogosoknak Sajtóanyagok Motiváció Kisérletek Magyarok az Ősanyag nyomában Elméleti alapok Eredmények Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI Új eredmények a budapesti Kvarkanyag 2005 világkonferencián
Compton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.
Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak
Lökös Sándor Kísérleti részecskefizika szeminárium 2013.
Lökös Sándor Kísérleti részecskefizika szeminárium 2013. Tartalom RHIC bemutatása Detektorok, kísérletek Egy kis jetfizika Parton modell, jetek és egyéb állatfajták Jet quenching jelensége Megfigyelések
Radioaktív sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktív sugárzások detektálása.
Különböző sugárzások tulajdonságai Típus töltés Energia hordozó E spektrum Radioaktí sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktí sugárzások detektálása. α-sugárzás pozití
Milyen eszközökkel figyelhetők meg a világ legkisebb alkotórészei?
Milyen eszközökkel figyelhetők meg a világ legkisebb alkotórészei? Veres Gábor ELTE Fizikai Intézet Atomfizikai Tanszék e-mail: vg@ludens.elte.hu Az atomoktól a csillagokig előadássorozat nem csak középiskolásoknak
Sugárzások és anyag kölcsönhatása
Sugárzások és anyag kölcsönhatása Az anyaggal kölcsönhatásba lépő részecskék Töltött részecskék Semleges részecskék Nehéz Könnyű Nehéz Könnyű T D p - + n Radioaktív sugárzás + anyag energia- szóródás abszorpció
Doktori értekezés tézisei
Doktori értekezés tézisei Doktorjelölt: Ürmössy Károly Elméleti Fizikai Osztály, Wigner FK, Budapest Elméleti Fizika Tanszék, ELTE, Budapest Az értekezés címe: Nem-extenzív statisztikus fizikai módszerek
Nehézion ütközések az európai Szupergyorsítóban
Nehézion ütközések az európai Szupergyorsítóban Lévai Péter MTA KFKI RMKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet Az atomoktól a csillagokig ELTE, 2008. márc. 27. 17.00 Tartalomjegyzék: 1. Mik azok a nehézionok?
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA Pásztor Gabriella Gabriella.Pasztor@cern.ch CERN Hungarian Teachers Programme 2011. augusztus 15 10. 1. RÉSZ Mit vizsgál a részecskefizika és milyen eszközökkel? Elemi részecskék
PROMPT- ÉS KÉSŐ-GAMMA NEUTRONAKTIVÁCIÓS ANALÍZIS A GEOKÉMIÁBAN I. rész
PROMPT- ÉS KÉSŐ-GAMMA NEUTRONAKTIVÁCIÓS ANALÍZIS A GEOKÉMIÁBAN I. rész MTA Izotópkutató Intézet Gméling Katalin, 2009. november 16. gmeling@iki.kfki.hu Isle of Skye, UK 1 MAGSPEKTROSZKÓPIAI MÓDSZEREK Gerjesztés:
forró nyomon az ősanyag nyomában Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI
Magyarok Amerikában - forró nyomon az ősanyag nyomában Bevezető Motiváció Kisérletek Elméleti alapok Eredmények Új jelenség Új anyag Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI A legforróbb anyag: tökéletes folyadék Mi
Detektorok. Fodor Zoltán. MTA Wigner FK RMI. Hungarian Teachers Programme 2012
Detektorok Fodor Zoltán MTA Wigner FK RMI Hungarian Teachers Programme 2012 Mi is a kisérleti fizika HTP 2012 Detektorok, Fodor Zoltán 2 A természetben is lejátszodó eseményeket ismételjük meg kontrolált
Detektorok. Fodor Zoltán. Wigner fizikai Kutatóközpont. Hungarian Teachers Programme 2015
Detektorok Fodor Zoltán Wigner fizikai Kutatóközpont Hungarian Teachers Programme 2015 Mi is a kisérleti fizika HTP 2015 Detektorok, Fodor Zoltán 2 A természetben is lejátszodó eseményeket ismételjük meg
Radioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése
Radioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése Mag és részecskefizika 1. előadás 2017. Február 17. A félév tematikája 1. Mikrorészecskék felfedezése 2. Kvark gondolat bevezetése, béta-bomlás, neutrínóhipotézis
Rádl Attila december 11. Rádl Attila Spalláció december / 21
Spalláció Rádl Attila 2018. december 11. Rádl Attila Spalláció 2018. december 11. 1 / 21 Definíció Atommagok nagyenergiás részecskével történő ütközése során másodlagos részecskéket létrehozó rugalmatlan
Hogyan lehet ezzel a fényképpel Nobel-díjat nyerni?
Hogyan lehet ezzel a fényképpel Nobel-díjat nyerni? Így Strangeness Late 1940 s: discovery of a variety of heavier mesons (K mesons) and baryons ( hyperons ) studied in detail in the 1950 s at the new
Fodor Zoltán KFKI-Részecske és Magfizikai. 2007 Aug. 17, HTP-2007 Fodor Z. Bevezetés a nehézion fizikába 1
Bevezetés a nehézion fizikába Fodor Zoltán KFKI-Részecske és Magfizikai Kutató Intézet 2007 Aug. 17, HTP-2007 Fodor Z. Bevezetés a nehézion fizikába 1 A világmindenség fejlődése A Nagy Bummnál minden anyag
Az expanziós ködkamra
A ködkamra Mi az a ködkamra? Olyan nyomvonaljelző detektor, mely képes ionizáló sugárzások és töltött részecskék útját kimutatni. A kamrában túlhűtött gáz található, mely a részecskék által keltett ionokon
Töltött részecske multiplicitás analízise 14 TeV-es p+p ütközésekben
Töltött részecske multiplicitás analízise 14 TeV-es p+p ütközésekben Veres Gábor, Krajczár Krisztián Tanszéki értekezlet, 2008.03.04 LHC, CMS LHC - Nagy Hadron Ütköztető, gyorsító a CERN-ben 5 nagy kísérlet:
RUBIK KOCKÁBAN A VILÁG
RUBIK KOCKÁBAN A VILÁG A TÖKÉLETES KVARKFOLYADÉK MODELLEZÉSE Csörgő Tamás fizikus, MAE MTA Wigner FK, Budapest és KRF, Gyöngyös reszecskes.karolyrobert.hu Élet és Tudomány 2010 év 49 szám 1542. oldal ÉVFORDULÓK
Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008.
Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008. Kiss István,Vértes Attila: Magkémia (Akadémiai Kiadó) Nagy Lajos György,
TÖKéletes KVARKFOLYADÉK
TÖKéletes KVARKFOLYADÉK - kézzel foghatóan Csörgő Tamás fizikus, MTA Wigner FK és KRF, Gyöngyös Dedikáció: a tökéletes kvarkfolyadék felfedezésének 10. évfordulójára reszecskes.karolyrobert.hu Élet és
A gamma-sugárzás kölcsönhatásai
Ref. [3] A gamma-sugárzás kölcsönhatásai Az anyaggal való kölcsönhatás kis valószínűségű hatótávolság nagy A sugárzás gyengülését 3 féle kölcsönhatás okozza. fotoeffektus Compton-szórás párkeltés A gamma-fotonok
Axion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék
Az axion mint sötét anyag ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Borsányi Sz., Fodor Z., J. Günther, K-H. Kampert, T. Kawanai, Kovács T., S.W. Mages, Pásztor A., Pittler F., J. Redondo, A. Ringwald, Szabó K. Nature
Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás Biofizika, Nyitrai Miklós
Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás. 2010. 10. 12. Biofizika, Nyitrai Miklós Miért hiszi mindenki azt, hogy az atomfizika egyszerű, szép és szerethető? A korábbiakban tárgyaltuk Az atom szerkezete
A legkisebb részecskék a világ legnagyobb gyorsítójában
A legkisebb részecskék a világ legnagyobb gyorsítójában Varga Dezső, ELTE Fiz. Int. Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék AtomCsill 2010 november 18. Az ismert világ építőkövei: az elemi részecskék Elemi
Röntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT)
Röntgensugárzás az orvostudományban Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Orbán József, Biofizikai Intézet, 2008 Hand mit Ringen: print of Wilhelm Röntgen's first "medical" x-ray, of his wife's hand, taken
A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről
A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html
http://www.nature.com 1) Magerő-sugár: a magközéppontból mért távolság, ameddig a magerők hatótávolsága terjed. Rutherford-szórásból határozható meg. R=1,4 x 10-13 A 1/3 cm Az atommag terének potenciálja
A CERN NA61 kísérlet kisimpulzusú részecskedetektorának építése és fizikai analízise
A CERN NA61 kísérlet kisimpulzusú részecskedetektorának építése és fizikai analízise MSc Diplomamunka Márton Krisztina Fizikus MSc II. ELTE TTK Témavezető: dr. Varga Dezső ELTE TTK Komplex Rendszerek Fizikája
Compton-effektus ( cos. Szóródás elektronon A foton energiája csökken, iránya változik. Az impulzus és energia megmaradásából: γ = m c.
Compton-effektus Szóródás elektronon A foton energiája csökken, iránya változik. Az impulzus és energia megmaradásából: p 0 = p e + p 1 p e 2 2 2 = p p p 0 1 e p0 p1 p0 p1 = + 2 cos ϕ p c + m c = p c +
Mese a Standard Modellről 2*2 órában, 1. rész
Mese a Standard Modellről 2*2 órában, 1. rész Előadás a magyar CMS-csoport számára (RMKI-ATOMKI-CERN, 2008. június 6.) Horváth Dezső horvath rmki.kfki.hu. MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet,
http://www.flickr.com Az atommag állapotait kvantummechanikai állapotfüggvénnyel írjuk le. A mag paritását ezen fv. paritása adja meg. Paritás: egy állapot tértükrözéssel szemben mutatott viselkedését
Úton a kvarkok felé. Atommag- és részecskefizika 3. előadás március 1.
Úton a kvarkok felé Atommag- és részecskefizika 3. előadás 2010. március 1. A béta-bomlás energiaspektruma 1. béta-bomló atommagok: 40 K, 14 C, 3 H, 214 Bi 2. e/m meghatározás a keletkező részecske egy
Kvark hadron átalakulás veges hőmérsékleten Petreczky Péter. Fizikus vándorgyűlés, augusztus 25.
Kvark hadron átalakulás veges hőmérsékleten Petreczky Péter Bevezető: erősen kölcsönható anyag állapot egyenlete és királis átalakulás Polyakov szál várható érteke, árnyékolás a plazmában és deconfinement
Az LHC TOTEM kísérlete
Az LHC TOTEM kísérlete Csanád Máté ELTE Atomfizikai Tanszék XV. Magfizikus Találkozó, Jávorkút, 2012. szeptember 3-5. 2012. szeptember 5. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék XV. Magfizikus Találkozó
A csillagközi anyag. Interstellar medium (ISM) Bonyolult dinamika. turbulens áramlások MHD
A csillagközi anyag Interstellar medium (ISM) gáz + por Ebből jönnek létre az újabb és újabb csillagok Bonyolult dinamika turbulens áramlások lökéshullámok MHD Speciális kémia porszemcsék képződése, bomlása
2, = 5221 K (7.2)
7. Gyakorlat 4A-7 Az emberi szem kb. 555 nm hullámhossznál a Iegnagyobb érzékenységű. Adjuk meg annak a fekete testnek a hőmérsékletét, amely sugárzásának a spektrális teljesitménye ezen a hullámhosszon
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA
BEVEZETÉS A RÉSZECSKEFIZIKÁBA Pásztor Gabriella University of Geneva & MTA Wigner FK Gabriella.Pasztor@cern.ch CERN Hungarian Teachers Programme. PROGRAM HéOő Részecskefizika célja, eszközei Elemi részecskék
A részecskefizika kísérleti eszközei
A részecskefizika kísérleti eszközei (Gyorsítók és Detektorok) Hamar Gergő MTA Wigner FK 1 Tartalom Mit kell/lehet mérni egy részecskén? miben különböznek? hogyan és mit mérünk? Részecskegyorsítók, CERN
Neutrínó oszcilláció kísérletek
Elméleti bevezető Homestake kísérlet Super-Kamiokande KamLAND Nobel-díj 2015 Töltött lepton oszcilláció Neutrínó oszcilláció kísérletek Kasza Gábor Modern fizikai kísérletek szeminárium 2017. április 3.
Részecske- és magfizikai detektorok. Atommag és részecskefizika 9. előadás 2011. május 3.
Részecske- és magfizikai detektorok Atommag és részecskefizika 9. előadás 2011. május 3. Detektorok csoportosítása Tematika Gáztöltésű detektorok, ionizációs kamra, proporcionális kamra, GM-cső működése,
Magfizika szeminárium
Paritássértés a Wu-kísérletben Körtefái Dóra Magfizika szeminárium 2019. 03. 25. Áttekintés Szimmetriák Paritás Wu-kísérlet Lederman-kísérlet Szimmetriák Adott transzformációra invaráns mennyiségek. Folytonos
Új fizika keresése p-p ütközésekben a CMS-detektorral ELFT vándorgyűlés, Eger, aug. 23.
Új fizika keresése p-p ütközésekben a CMS-detektorral ELFT vándorgyűlés, Eger, 2007. aug. 23. Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu. MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest és ATOMKI, Debrecen
Bírálat. Veres Gábor: Az erős kölcsönhatás kísérleti vizsgálata elemi részecskék és nehéz atommagok ütközéseinek összehasonlításával
Bírálat Veres Gábor: Az erős kölcsönhatás kísérleti vizsgálata elemi részecskék és nehéz atommagok ütközéseinek összehasonlításával című, az MTA Doktora cím elnyerésére benyújtott értekezéséről Veres Gábor
Paritássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1
Paritássértés SZEGEDI DOMONKOS FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM 2013.11.27. PARITÁSSÉRTÉS 1 Tartalom 1. Szimmetriák 2. Paritás 3. P-sértés 1. Lee és Yang 2. Wu kísérlet 3. Lederman kísérlet
Megmérjük a láthatatlant
Megmérjük a láthatatlant (részecskefizikai detektorok) Hamar Gergő MTA Wigner FK 1 Tartalom Mik azok a részecskék? mennyi van belőlük? miben különböznek? Részecskegyorsítók, CERN mire jó a gyorsító? hogy
Atomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés J.J. Thomson (1897) Katódsugárcsővel végzett kísérleteket az elektron fajlagos töltésének (e/m) meghatározására. A katódsugarat alkotó részecskét
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (e) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: december 3. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 4. (e) Kvantummechanika Utolsó módosítás: 2014. december 3. 1 A Klein-Gordon-egyenlet (1) A relativisztikus dinamikából a tömegnövekedésre és impulzusra vonatkozó
Atommagok alapvető tulajdonságai
Atommagok alapvető tulajdonságai Mag és részecskefizika 5. előadás 017. március 17. Áttekintés Atommagok szerkezete a kvarkképben proton szerkezete, atommagok szerkezete, magerő Atommagok összetétele izotópok,
A nagyenergiás magfizika kísérleti módszerei
BME NTI magfizika, 2017 május 10-11. BME magfizika 2017/05/10 Vértesi Róbert - Nagyenergiás magfizika 1 A nagyenergiás magfizika kísérleti módszerei Vértesi Róbert vertesi.robert@wigner.mta.hu MTA Wigner
2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 1 / 18
Az erős és az elektrogyenge kölcsönhatás elmélet Csanád Máté ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai
ALICE: az Univerzum ősanyaga földi laboratóriumban. CERN20, MTA Budapest, 2012. október 3.
ALICE: az Univerzum ősanyaga földi laboratóriumban CERN20, MTA Budapest, 2012. október 3. Barnaföldi Gergely Gábor, CERN LHC ALICE, Wigner FK ,,Fenomenális kozmikus erő......egy icipici kis helyen! Disney
Modern Fizika Labor. 21. PET (Pozitron Annihiláció vizsgálata) Fizika BSc. A mérés száma és címe: A mérés dátuma: nov. 15.
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. nov. 15. A mérés száma és címe: 21. PET (Pozitron Annihiláció vizsgálata) Értékelés: A beadás dátuma: 2011. nov. 30. A mérést végezte: Németh Gergely
Kvarkok 1. R. P. Feynman
Kvarkok 1 R. P. Feynman Az anyag atomokból épül fel. Maguk az atomok kétféle építőkőből tehetők össze: elektronokból és atommagból. Nézzük, miből épülnek fel az elektronok. Mai tudásunk szerint az elektronok
OTKA T Tematikus OTKA Pályázat Zárójelentés. Kvantumszíndinamikai effektusok vizsgálata relativisztikus nehézion ütközésekben
OTKA T043455 Tematikus OTKA Pályázat Zárójelentés Kvantumszíndinamikai effektusok vizsgálata relativisztikus nehézion ütközésekben Időtartam: 2003-2006 Kutatóhely: Témavezető: Résztvevő kutatók: MTA KFKI
A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben
A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben Bagoly Attila ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium 2014. november 27. Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben 2014.
Indul az LHC: a kísérletek
Horváth Dezső: Indul az LHC: a kísérletek Debreceni Egyetem, 2008. szept. 10. p. 1 Indul az LHC: a kísérletek Debreceni Egyetem Kísérleti Fizikai Intézete, 2008. szept. 10. Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu
periférikus rikus Csanád d Máté M (ELTE, PHENIX, TOTEM) Magyar Magfizikus Találkoz vorkút UPC fizika LHC,, TOTEM? Kísérleti jelek Eredmények
J/Ψ keletkezés s ultra-perif periférikus rikus ütközésekben Csanád d Máté M (ELTE, PHENIX, TOTEM) Magyar Magfizikus Találkoz lkozó,, 2009., JávorkJ vorkút UPC fizika Foton-foton kölcsk lcsönhatás Fotonnyaláb