Gravitációs, nyírási és anyaghullámok Kantowski-Sachs kozmológiában

Hasonló dokumentumok
Optika és Relativitáselmélet II. BsC fizikus hallgatóknak

Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 1. (b) Rugalmas hullámok. Utolsó módosítás: szeptember 28. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

OPTIMALIZÁLÁS LAGRANGE-FÉLE MULTIPLIKÁTOR SEGÍTSÉGÉVEL

Elektromágneses hullámok

Az optika tudományterületei

Rezgés, Hullámok. Rezgés, oszcilláció. Harmonikus rezgő mozgás jellemzői

A teljes elektromágneses spektrum

I. Fejezetek a klasszikus analízisből 3

MŰSZAKI FIZIKA II. Földtudományi mérnöki MSc mesterszak. 2017/18 II. félév TANTÁRGYI KOMMUNIKÁCIÓS DOSSZIÉ

A fény mint elektromágneses hullám és mint fényrészecske

Alkalmazás a makrókanónikus sokaságra: A fotongáz

OPTIKA STATISZTIKUS OPTIKA IDŐBELI KOHERENCIA. Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Atomfizika Tanszék, dr. Erdei Gábor

f függvény bijektív, ha injektív és szürjektív is (azaz minden képhalmazbeli elemnek pontosan egy ısképe van)

Univerzalitási osztályok nemegyensúlyi rendszerekben, Ódor Géza

Elektromágneses hullámok - Interferencia

Numerikus módszerek 2.

Biofizika. Sugárzások. Csik Gabriella. Mi a biofizika tárgya? Mi a biofizika tárgya? Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése

Abszorpciós spektroszkópia

DR. DEMÉNY ANDRÁS-I)R. EROSTYÁK JÁNOS- DR. SZABÓ GÁBOR-DR. TRÓCSÁNYI ZOLTÁN FIZIKA I. Klasszikus mechanika NEMZETI TANKÖNYVKIADÓ, BUDAPEST

3. Plazma leírási módszerek, Hullámok

A Wigner FK részvétele a VIRGO projektben

A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről

3. Plazma leírási módszerek, Hullámok

Az elektromágneses hullámok

A modern fizika születése

Geometriai és hullámoptika. Utolsó módosítás: május 10..

dinamikai tulajdonságai

-2σ. 1. A végtelen kiterjedésű +σ és 2σ felületi töltéssűrűségű síklapok terében az ábrának megfelelően egy dipól helyezkedik el.

Stacionárius tengelyszimmetrikus terek a Kerr-Newman téridő

Tartalomjegyzék. Emlékeztetõ. Emlékeztetõ. Spektroszkópia. Fényelnyelés híg oldatokban 4/11/2016. A fény; Abszorpciós spektroszkópia

Wavelet transzformáció

Differenciálszámítás. Lokális szélsőérték: Az f(x) függvénynek az x 0 helyen lokális szélsőértéke

2. (d) Hővezetési problémák II. főtétel - termoelektromosság

Csillapított rezgés. a fékező erő miatt a mozgás energiája (mechanikai energia) disszipálódik. kváziperiódikus mozgás

Osztályozó vizsga anyagok. Fizika

Friedmann egyenlet. A Friedmann egyenlet. September 27, 2011

Előszó.. Bevezetés. 1. A fizikai megismerés alapjai Tér is idő. Hosszúság- és időmérés.

HEJ ALAKVALTOZ AS UTANI KOZ EPFEL ULET ENEK MEGHATAROZ ASA ALAPFORMULAINAK (METRIKUS TENZORANAK ES GORB ULETI TENZORANAK) ISMERETEBEN

Látás. Látás. A környezet érzékelése a látható fény segítségével. A szem a fényérzékelés speciális, páros szerve (érzékszerv).

11. Egy Y alakú gumikötél egyik ága 20 cm, másik ága 50 cm. A két ág végeit azonos, f = 4 Hz

Az Einstein egyenletek alapvet megoldásai

Az idő problémája a kanonikus gravitációban

Pósfay Péter. ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G.

MECHANIKA I. rész: Szilárd testek mechanikája

5. Logaritmus. I. Nulladik ZH-ban láttuk: 125 -öt kapjunk. A 3 5 -nek a 3. hatványa 5, log. x Mennyi a log kifejezés értéke?

Tartalomjegyzék. Emlékeztetõ. Emlékeztetõ. Spektroszkópia. Fényelnyelés híg oldatokban A fény; Abszorpciós spektroszkópia

11. gyakorlat megoldásai

Hullámmozgás. Mechanikai hullámok A hang és jellemzői A fény hullámtermészete

Geometriai vagy kinematikai természetű feltételek: kötések vagy. kényszerek. 1. Egy apró korong egy mozdulatlan lejtőn vagy egy gömb belső

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. Rugalmas hullámok. Utolsó módosítás: szeptember 28. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

Pótlap nem használható!

11. gyakorlat megoldásai

Válaszok Gergely Árpád László opponens. FEKETELYUKAK A GRAVITÁCIÓ GEOMETRIZÁLT ELMÉLETEIBEN című doktori értekezése kapcsán megfogalmazott kérdéseire


A modern fizika születése

Van-e a vákuumnak energiája? A Casimir effektus és azon túl

ÁLTALÁNOS RELATIVITÁSELMÉLET

PIACI SZERKEZETEK BMEGT30A hét, 2. óra: Stackelberg-oligopólium

3. (b) Kereszthatások. Utolsó módosítás: április 1. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

8. Belső energia, entalpia és entrópia ideális és nem ideális gázoknál

Zaj- és rezgés. Törvényszerűségek

Mechanikai hullámok. Hullámhegyek és hullámvölgyek alakulnak ki.

Gazdasági matematika I. tanmenet

Precesszáló kompakt kettősök szekuláris dinamikája

Heves Megyei Középiskolák Palotás József és Kertész Andor Matematikai Emlékversenye évfolyam (a feladatok megoldása)

Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék április 28.

A VIRGO detektor missziója

Fémtechnológiák Fémek képlékeny alakítása 1. Mechanikai alapfogalmak, anyagszerkezeti változások

Randall-Sundrum 2-es típusú bránelméletek és tachion sötét energia modell

Az elektromágneses indukció jelensége

Fizikai hangtan, fiziológiai hangtan és építészeti hangtan

A hullámegyenlet megoldása magasabb dimenziókban

Atomok. szilárd. elsődleges kölcsönhatás. kovalens ionos fémes. gázok, folyadékok, szilárd anyagok. ionos fémek vegyületek ötvözetek

EGYTENGELYŰ EREDŐ REOLÓGIA, ÉS RELAXÁCIÓ MINT

Gravitációs lencsézés alternatív gravitációelméletekben

Abszorpciós fotometria

ALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA

ÉRTEKEZÉSEK EMLÉKEZÉSEK

Theory hungarian (Hungary)

DR. BUDO ÁGOSTON ' # i. akadémikus, Kossuth-díjas egyetemi tanár MECHANIKA. Kilencedik kiadás TANKÖNYVKIADÓ, BUDAPEST

Molekuláris dinamika I. 10. előadás

Axion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék

1. A hang, mint akusztikus jel

9. évfolyam. Osztályozóvizsga tananyaga FIZIKA

3. Plazma leírási módszerek, Hullámok. Dósa Melinda

Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont)

Matematika A1a - Analízis elméleti kérdései

egyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky-

3. FELADATSOR. n(n 1) Meggondolható, hogy B képtere az összes alternáló 4-lineáris függvény tere, magja pedig R. Hesse(f)(X, Y ) = X(Y (f)) X Y (f).

Relativisztikus elektrodinamika röviden

ELEKTROMÁGNESES REZGÉSEK. a 11. B-nek

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (e) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: december 3. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

OPTIKA STATISZTIKUS OPTIKA IDŐBELI KOHERENCIA. Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Atomfizika Tanszék, dr. Erdei Gábor

Elektromágneses hullámegyenlet

MŰSZAKI FIZIKA. Földtudományi mérnöki MSc mesterszak. 2018/19 I. félév TANTÁRGYI KOMMUNIKÁCIÓS DOSSZIÉ

Elektromágneses sugárzás

Lagrange egyenletek. Úgy a virtuális munka mint a D Alembert-elv gyakorlati alkalmazását

Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék április 28.

Bevezetés a modern fizika fejezeteibe. 1.(a) Rugalmas hullámok. Utolsó módosítás: szeptember 28. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék

Átírás:

Grvitációs, nyírási és nyghullámok Kntowski-Schs kozmológiábn

1+3 téridő felbontás Az u 4-es sebességű megfigyelő pillntnyi nyuglmi terére vetítő tenzor. 0 1 2 3 Térfogt elemek: 4d: bcd g [ b c d ] 3d: bc bcd u d c=1 egység (-+++) szigntúr Deriváltk: Változók 1. kinemticl quntities: vorticity G. F. R. Ellis: Reltivistic Cosmology, in Generl Reltivity nd Cosmology, edited by R. K. Schs, New York, Acdemic press. (1971) ccelertion expnsion sher b D u b b D u [ b] bc 2 bc

2. Grvito-elektro-mágneses mennyiségek: N-dimenziós Weyl tenzor: 3. Energi-impulzus tenzor: Energi sűrűség energy árm Izotrop nyomás Anizotrop nyomás tensor b h c h d b T cd Ricci ( ) és Binchi zonosságok evolúciós és kényszer eqyenletek. d u R u, 0. [ b] u c bcd Egyenletek R [ e b] cd Ricci tenzor-t lokálisn meghtározz z nyg R b g b 2 T b T g 2 b Einstein eqy.

1+1+2 téridő felbontás és változók C. A. Clrkson, Phys. Rev. D 76, 104034 (2007) 1+3 1+(1+2): Deriváltk: Levi-Civit 2-tenzor: kinemtiki 3-mennyiségek: nygi 3-mennyiségek:

Grvito-elektromágneses mennyiségek: n deriváltji: Eqyenletek u Ricci zonosságok (, ) és Binchi zonosságok [ b] u R c bcd u d, n [ b] nc R bcd n d, evolúciós és kényszer eqyenletek. R [ e b] cd 0.

Kntowski-Schs téridő R x S 2 topologi. Együttmozgó megfigyelő: u t Nemeltűnő mennyiségek: Anizotrópi irány: n 1 1 z

Perturbációk lineáris rendben örvénymentes folydék n folydék referenci rendszer Ez rögzíti u -t q Qn 0 Q nizotrop nyomás tenzor elhnygolás 0 Minden mennyiség rendszer (frme: 0 ) függő Perturbált folydék változók ;p dibtikus nyg perturbációk Mértékinvriáns perturbtív változók fennmrdó mérték szbdsgi fokokr Stewrt-Wlker lemm háttéren eltűnő változók J. M. Stewrt, M. Wlker, Proc. R. Soc. London A341, 49 (1974) u, n Perturbációik Elsőrendű mennyiségek: n válsztás

Hrmonikus felbontás sklárok P k Sjátfüggvénye és konstns z=const. hiperfelületen: Lplce-operátornk k együttmozgó hullámszám z nizotropi irányábn. Gömbi hrmonikusok: A háttértéridő szimmetriái mitt m nem jelenik meg expliciten z egyenletekben : együttmozgó hullámszám 2d felületeken. 2-vectors Vector hrmonics with even prity Vector hrmonics with odd prity

Hrmonikus felbontás trce-mentes 2-tenzorok Páros pritású tenzor hrmonikusok Pártln pritású tenzor hrmonikusok Perturbációk páros pritás; pártln pritás. Páros pártln definíciój trtlmz egy Levi-Civit tenzort. Perturbációkt 6 változó jellemzi Többi változó lgebrilg kifejezhető velük.

Forrásmentes hullámok Csillpított hullámegyenlet: Alulcsillpított oszcillációk: Vlós szögfrekvenci: Terjedési sebesség: Fiziki hullámszámok: k k k phys k / / 1 phys 2 mikor hullám terjedése z 2-gömbfelület

Mgs frekvenciájú közelítés Háttér görbületi sugránál sokkl kisebb hullámhosszk: Fiziki hullámszámok: k k k phys k phys 2 phys Z-iránybn terjedő forrásmentes hullámok: / / 1 k 1 1 1, mikor hullám terjedése 2 z Kis prméter 1 k 1 phys 2-gömfelület i Csillpítási tényező: Terjedési sebesség: vezető rendben fénysebesség

Mgs frekvenciájú közelítés Gömbfelületen terjedő forrásmentes hullámok: Különböző csillpítási tényezők: Terjedési sebesség fénysebesség vezető rendben, de mgsbb rendben eltérnek ettől:

Mgs frekvenciájú közelítés Páros pritású Weyl tenzor hullámok szintén lecstolódnk z nygról: Csillpítási tényezők: hullámterjedés z-iránybn hullámterjedés 2-gömbfelületen Terjedési sebességek:

Mgs frekvenciájú közelítés Nyírási és nygsűrűség grdiens hullámok: konst. konst. Kényszerített oszcillációk kis prméter mgsbb 1 k rendjében: 1 i phys Vezető rendben: konst. Csillpíttln hullámok, myelek hngsebességgel terjednek: Nyírási és sűrűség grdiens hullámok közti fázistolódás: / 2

Mgs frekvenciájú közelítés Grvitációshullám szbdsági foki: Weyl tenzor hullámok Csillpíttln hullámok vezetőrendben: konst. Pártln pritású szektor (1-szbdsági fok) Páros pritású szektor (1-szbdsági fok)

Összegzés Ideális folydék örvénymentes perturbációi Kntowski-Schs kozmológii modelben jellemezhetők: Egy zárt rendszer: Egy zárt rendszer: Fénysebességgel(Weyl tenzor) és hngsebességgel (nyírási és nygsűrűség grdiens) terjedő hullámok mgsfrekvenciájú közelítés vezető rendjében. -bn mgsbb rendben irányfüggő diszperziós relációk(irány és frekvencifüggő terjedési sebességek) Kpcsolódó publikációk: M Brdley, PKS Dunsby, M Forsberg, Z Keresztes, Clss. Quntum Grv. 29, 095023 (2012) IF=3.320 Z Keresztes, M Forsberg, M Brdley, PKS Dunsby, LÁ Gergely, J. Cosmol. Astroprt. Phys. (JCAP) 11, 042 (2015)IF=5.810