Az Eötvös-kísérlet: egy modellhiba és tanulságai

Átírás

1 Az Eötvös-kísérlet: egy modellhiba és tanulságai Tóth Gyula

2 Miről lesz szó? Az Eötvös-Pekár-Fekete kísérlet áttekintése Az eredményeket befolyásoló, egy eddig észre nem vett modellhiba okok és következmények Renner kísérlete a modellhiba fényében Tanulságok

3 Eötvös-kísérlet Kérdés: a nehézségi erőtérben változik-e a gyorsulás az anyagi minőséggel? a megvizsgált anyagok: magnalium, kígyófa, vörösréz, víz, kristályos rézszulfát, rézszulfátoldat, azbeszt, faggyú, ezüstszulfát és vasszulfát a próbatestek különböző méretű és alakú hengerek voltak Válasz: nem az elért pontosság: 1/ publikált eredmények: R.v. Eötvös, D. Pekár, E. Fekete, Annalen der Physik 68, 11, 19 (EPF)

4 Eötvös-kísérlet alapgondolata C centrifugális erő (gyorsulás) nem függ az anyagi minőségtől Az anyagi minőségtől függő G tömegvonzási erő a g nehézségi erő (eredő erő) irányváltozását eredményezi: G ε ε ' = κ sin ε g κ : anyagi minőségtől függő tényező

5 Fellépő erők egy tömegpontra

6 fekvő henger Az inga nyomatéki egyensúlyban van: tömegekre ható erők adta nyomatékok álló henger szál csavarási nyomatéka

7 fekvő henger Az inga nyomatéki egyensúlyban van: álló henger tömegekre ható erők adta nyomatékok szál csavarási nyomatéka

8 fekvő henger Az inga nyomatéki egyensúlyban van: álló henger tömegekre ható erők adta nyomatékok szál csavarási nyomatéka

9 Az ingára erősített tömegek a rúdon levő 'b' tömeg mindig Pt (platina) henger volt a lejjebb levő 'a' tömeg Pt helyett különböző anyagokra lett cserélve az 'a' tömeg alakja álló tengelyű henger volt, melynek eltérő méreteit gondosan megmérték és feljegyezték

10 A hengerek méretei Fischbach et al. Annals of Phys 18, 1-89 (1988)

11 Mérések és eredmények mérések: né, nk, nd, nny kar helyzetére vonatkozó leolvasások É-D (meridián) irányú leolvasások különbsége: m K-Ny (első vertikális) irányú leolvasások különbsége: v eredmények: κa κ a anyagi tényezők különbsége

12 Eötvös háromféle eljárása 1) a nehézségi erőtér és a szál csavarási nyomatéka állandó ) a nehézségi erőtér állandó, de a szál csavarási nyomatéka változhat 3) sem az erőtér állandósága, sem a torziós szál változatlansága nem feltétel mindegyik eljárásnál az 'a' tömeg helyzete szerint az ingát 4 különböző (É, K, D, Ny) azimut állásban észlelték

13 Eötvös módszere: v/m Δκ : anyagi minőségtől függő tényezők eltérése

14 Alapegyenletek (EPF) U U v K xz v v m xz = + (U yy U xx ) +1 Δα m U yz τ U yz m m 4L n N n E nw 4 L + M a ℓ a G sin ε (κ a κ b ) 4L mτ ( ) az 'a' tömeg kicserélése után: U U v' K xz v' v' m' xz = + (U yy U xx ) +1 Δα ' m' U yz τ U yz m' m' 4 L n ' N n ' E n ' W 4 L + M ' a ℓ a G sin ε (κ ' a κ b ) 4L m' τ ( )

15 A második módszer A második módszer alapegyenlete v v ' 4 LM a ℓ a G sin ε v = (κ a κ ' a ) +1 (Δα Δα' ) m m' mτ m ( ) Lényeges feltétel: az erőtér nem változik (Uxz, Uyz állandóak, ezért a különbségképzés során ez a hatás kiesik) Egyetlen inga, a felfüggesztett tömegek cseréjével

16 A harmadik módszer A harmadik módszer alapegyenlete ( v1 v ' v v ' 1 8 LM a ℓ a G sin ε + = (κ a κ ' a )+ m1 m' m m' 1 mτ )( ) v + +1 [( Δα I Δα' II ) ( Δα1 I Δα ' 1 II )] m ( ) Kettős antiparallel inga, két mérési sorozat (I, II) a felfüggesztett tömegek cseréjével Sem az erőtér állandósága, sem a torziós szál változatlansága nem feltétel

17 Anyagi tényező különbségek

18 Korreláció a (B/M) hányadossal

19 Előzmények BME Általános- és Felsőgeodézia Tanszék vizsgálatai a Csepel-szigeten és a Mátyáshegyi barlangban: Eötvös-inga mérések (E-54 és Auterbal ingákkal) (Völgyesi L., Csapó G., Ultmann Z., Laky S.) a mérések tömeghatásának vizsgálata, tömegmodell készítése (Égető Csaba) az inga alapegyenletének vizsgálata, pontosítása: magasabb rendű tagok, beállási azimut eltérés (Tóth Gy.- Égető Cs., 01) PhD értekezések (Ultmann Zita, 013, Égető Csaba, 014) Eötvös-kísérlet, újramérés (Ván Péter megkeresése, 017)

20 Nem tömegpontra hatnak az erők... g összetevői (gx, gy) változnak a próbatestest belsejében: a próbatest alakjától függő eredő erő (és nyomaték) léphet fel

21 Eredő nyomaték sík lemezre g összetevői (gx, gy) lineárisan változnak a próbatest belsejében g x =U xx x+u xy y+u xz z g y =U yx x+u yy y +U yz z O-ra vett nyomaték dz magasságú, ρ sűrűségű lemezre D= ρdz (x g y y g x )dxdy B

22 Nyomaték számítás lemezre fajlagos nyomaték lineárisan változó erőre D =U yz x s z U xz y s z+ U xy ( x s y s )+(U yy U xx ) x s y s + mb U xy U yy U xx + (I y, s I x,s )+ I xy, s A A Az első 4 tag független a lemez alakjától

23 Nyomaték számítás lemezre fajlagos nyomaték lineárisan változó erőre D =U yz x s z U xz y s z+ U xy ( x s y s )+(U yy U xx ) x s y s + mb U xy U yy U xx + (I y, s I x,s )+ I xy, s A A Az első 4 tag független a lemez alakjától Az utolsó két tag zérus, ha 1) és ) teljesülnek: 1) a lemez súlyponti x és y tengelyre vett Ix,s és Iy,s inerciája azonos (pl. négyzet, kör alak), ) az xy súlyponti tengelypárra vett Ixy centrifugális nyomaték zérus (x, y vagy mindkét tengelyre szimmetrikus lemez)

24 Nyomaték számítás lemezre fajlagos nyomaték lineárisan változó erőre D =U yz x s z U xz y s z+ U xy ( x s y s )+(U yy U xx ) x s y s + mb U xy U yy U xx + (I y, s I x,s )+ I xy, s A A Az első 4 tag független a lemez alakjától Az utolsó két tag zérus, ha 1) és ) teljesülnek: 1) a lemez súlyponti x és y tengelyre vett Ix,s és Iy,s inerciája azonos (pl. négyzet, kör alak), ) az xy súlyponti tengelypárra vett Ixy centrifugális nyomaték zérus (x, y vagy mindkét tengelyre szimmetrikus lemez)

25 Lineárisan változó nehézségi erő Vízszintes síkban négyzet és kör keresztmetszetű homogén próbatestre nem lép fel alak függő nyomaték henger alakú homogén próbatestre (kör keresztmetszet miatt) lineárisan változó nehézségi erőtérben nem hat alaktól függő nyomaték Nem azonos súlyponti tehetetlenségi nyomatékú keresztmetszetre (pl. téglalap) alaktól is függő nyomaték hat

26 Nem lineárisan változó nehézségi erő Taylor-sor formalizmus Dn (n = 0, 1,, 3, 4, ) nyomatéki tagok számításához (henger koordináta rendszerben) 1 )n U Dn = ( r r =0 n! θ 4 ( r )=(r h cos θ x, r h sin θ y, z z) 4 Di = ( C k cos kα+ S k sin kα) i= k =1 α: ingakar azimutja A D, D3, D4 tagjainak számítása, integrálás a próbatestek tömegeire (Iik csatolási együtthatók álló és fekvő hengerekre) Levezetések számítógépes algebrai rendszerben (SymPy)

27 18 nyomatéki tag

28 18 csatolási együttható (álló és fekvő hengerre)

29 megjelennek a henger alaktól (H, d) függő csatolási együtthatók (álló henger)

30 Alakfüggő ( ) csatolási együtthatók álló henger fekvő henger I1 I1 I I I31 I31 I3 I3 I33 I33 I41 I41 I4 I4 I43 I43 I I44 44

31 Alakfüggő csatolási együtthatók függőleges tengelyű, (x0, y0, z0) tömegközéppontú hengerre (D átmérő, H hossz) a csatolási együtthatók értéke: 1 1 I 31=mx 0 4 z 0 x 0 y 0 + H D 3 4 ( ) 3 I 41= m x 0 z 0 4 z x y + H D 4 ( ) 3 1 I 4=m( x 0 y 0) 6 z 0 x 0 y 0 + H D 8 ( )

32 Nyomatéki egyenlet tagjai 4 4 Di = ( C k cos kα+ S k sin kα) i= k k =1 Ck 1 1 U yz I 1 U yzz I 31 U yzzz I U xy I +U xyz I 3+ U xyzz I (3 U xxy U yyy ) I 33+ (3U xxyz U yyyz ) I (U xxxy U xyyy ) I 44 1 Sk 1 1 U xz I 1 U xzz I 31+ U xzzz I U Δ I + U Δz I 3+ U Δzz I (3 U xyy U xxx ) I 33 + (3 U xyyz U xxxz ) I (U +U yyzz +8 U xxyy ) I xxzz

33 Nyomatéki egyenlet tagjai 4 4 Di = ( C k cos kα+ S k sin kα) i= k k =1 Ck 1 1 U yz I 1 U yzz I 31 U yzzz I U xy I +U xyz I 3+ U xyzz I (3 U xxy U yyy ) I 33+ (3U xxyz U yyyz ) I (U xxxy U xyyy ) I 44 1 Sk 1 1 U xz I 1 U xzz I 31+ U xzzz I U Δ I + U Δz I 3+ U Δzz I (3 U xyy U xxx ) I 33 + (3 U xyyz U xxxz ) I (U +U yyzz +8 U xxyy ) I xxzz

34 Javított alapegyenlet n N n E nw S v v S 1 S 3 C 1 3C 3 = Δ α+ + m C 1 +C 3 C1 +C 3 4L C 1 +C 3 L S 1+ 3 S 3 v m a l a G sin ε m Δα+ ( κa κ b ) C 1+C 3 m 4L C 1 +C 3 ( ( ) ) a tömegek kicserélése után az erőtérhez való csatolás megváltozása miatt is van változás (még akkor is, ha nincs anyagi tényező változás): v v ' S 1 S 3 S 1 ' S 3 S 1 S 1 ' m m' C 1+C 3 C 1 ' +C 3 C 1 C 1 '

35 Javított alapegyenlet n N n E nw S v v S 1 S 3 C 1 3C 3 = Δ α+ + m C 1 +C 3 C1 +C 3 4L C 1 +C 3 L S 1+ 3 S 3 v ma l a G sin ε m Δα+ ( κa κ b ) C 1+C 3 m 4L C 1 +C 3 ( ( ) ) a tömegek kicserélése után az erőtérhez való csatolás megváltozása miatt is van változás (még akkor is, ha nincs anyagi tényező változás): v v ' S 1 S 3 S 1 ' S 3 S 1 S 1 ' m m' C 1+C 3 C 1 ' +C 3 C 1 C 1 '

36 Közelítés vizsgálata S 1 S 3 S 1 ' S 3 S 1 S 1 ' C 1 +C 3 C 1 ' +C 3 C 1 C1 ' Tömegmodellből max eltérés

37 a próbatömeg eltérő alakja miatt is keletkezik eltérítő erő (és nyomaték)

38 a próbatömeg eltérő alakja miatt is keletkezik eltérítő erő (és nyomaték) látszólag az anyagi minőségtől függő hatásként jelentkezik

39 Próbatest csatolás változás hatása S1 S 1' 1 I 31 I 31 ' U xz h U xzz h U yzz = + + C1 C1' 8 h I 1 I 1 ' U yz U xz U yz ( h ( ) ( ) I 41 I 41 ' U xz h U xzzz h U yzzz = I 1 I 1 ' U yz U xz U yz U xz = ( f 3 B 3 + f 4 B 4) U yz ) ( ) f 3, f 4 tömegek alakjának változása B3, B 4 erőtér szerkezete (nemlinearitás)

40 Alakváltozási tényezők

41 A tömegek alakja megjelenik a kiszámolt Δκ anyagi tényezőkben, U xz Δ κ=c ( f 3 B 3+ f 4 B 4) U yz és a mérés helyén és a mérés idejében az erőtér szerkezete alapvetően befolyásolta az eredményt

42 A tömegek alakja megjelenik a kiszámolt Δκ anyagi tényezőkben, U xz Δ κ=c ( f 3 B 3+ f 4 B 4) U yz és a mérés helyén és a mérés idejében az erőtér szerkezete alapvetően befolyásolta az eredményt (főleg f3, B3)

43 Egyszerű tömegmodell (4 fal) középen: Uxz = 18 E, Uyz = 6 E

44 B3 B4

45 f3 B3 f3 B3 + f4 B4

46 A nehézségi erő vízszintes gradienseinek változása a kísérletek helyén

47 Hierarchikus klaszterezés

48 Hierarchikus klaszterezés

49 Hierarchikus klaszterezés

50 Hierarchikus klaszterezés

51 Hierarchikus klaszterezés

52 A nehézségi erő vízszintes gradienseinek változása a kísérletek helyén

53 Erőtér paraméterek felvétele Klaszterenként külön B3 paramétert határoztunk meg regresszióval az EPF Δκ eredményekből feltevés: az erőtér szerkezete klaszterenként azonos volt 4 klaszter lett felvéve 4 különböző paraméterrel Mérési sorozatonként eltérő erőtér paramétereket felvéve elvileg majdnem teljes egyezés lenne elérhető el az eredményekkel: U xz,i Δ κi c f 3,i B3,i U yz,i Δ κ i U yz,i B3,i c f 3, i U xz,i

54 Modellhiba és anyagi tényezők

55 Modellhiba és anyagi tényezők R = 0.89

56 Alakfüggő tényezők és Δ(B/μ)

57 Fischbach et al. (1988) Δ(B/μ)

58 Renner kísérlete (1935) Renner J. (1935): Kísérleti vizsgálatok a tömegvonzás és a tehetetlenség arányosságáról, Matematikai és Természettudományi Értesítő, 13, között végzett vizsgálatok 7 anyagpárra Pt-sárgaréz, üvegcseppek-sárgaréz, üvegtörmelék-sárgaréz, parafnsárgaréz, ammoniumfuorid-cu, mangánöntvény-cu, Bi-sárgaréz 1/ a közölt hibahatár Roll, Krotkov, Dicke (1964) kritikái hibaszámítás nem független értékeket függetlenként kezeltek túl kicsik az eltérések a kimutatott szóráshoz képest

59 Hibaszámítás vizsgálata

60 Renner eredményei Roll et al. Annals of Phys 6, (1964)

61 Standardizált eltérések javított szórással Renner adatai Pt-sárgaréz Bat. üvegcsepp sárgaréz Bat. üvegtörmelék sárgaréz 0.17 Paraffin sárgaréz 0.36 NH4F sárgaréz Réz mangánötvözet Réz mangánötvözet Bi sárgaréz Korrekciós tényező:.55 Annak a valószínűsége, hogy 8 standard normális eloszlású valószínűségi változó abszolút értékének maximuma csak 0.36 legyen, mindössze Nem korrigált szórással ez a valószínűség

62 Standardizált eltérések javított szórással Eötvös et al. adatai magnálium Pt kígyófa Pt Cu Pt Ag Fe SO₄ H₂O Cu CuSO₄ 5H₂O Cu CuSO₄(oldat) Cu azbeszt Cu faggyú Cu RaBr₂ Pt 0.39 Korrekciós tényező:.55 Annak a valószínűsége, hogy 10 standard normális eloszlású valószínűségi változó abszolút értékének maximuma legyen,

63 Modellhiba és anyagi tényezők

64 Modellhiba és anyagi tényezők R = 0.4

65 Alakfüggő tényezők és Δ(B/μ)

66 Tanulságok újramérés A próbatömeg alakjának változásából adódó hatással foglalkozni kell: erőtér szerkezetének meghatározásával (B3, B4) azonos anyagú, különböző méretű próbatömegek méréséből levezethető korrekció számításával azonos csatolási együtthatók választásával ( f3=0, f4=0) olyan próbatömeg alkalmazásával, amelynél nincs alaktól, mérettől függő csatolódás pl. gömb

67 Azonos csatolódású hengerek 4H 3d azonos értékű marad (~állandó magasság) 1 1 I 31=mx0 4 z 0 x 0 y 0 + H D 3 4 ( ) 3 I 41= m x 0 z 0 4 z 0 x 0 y 0+ H D 4 ( )

68 Csatolási együtthatók gömb alakú próbatestre álló henger gömb I1 I1 I I I31 I31 I3 I3 I33 I33 I41 I41 I4 I4 I43 I43 I I44 44

69 További tanulságok Jól ismert fzikai jelenség kínált magyarázatot egy furcsa hatásra (ne vessük el túl hamar a klasszikus modelleket) Látszólagos korreláció jelentkezett egy nem releváns fzikai paraméterrel (interpretációs hiba) Ha egy modell már sokszor bevált, nem biztos, hogy legközelebb is be fog válni (Eötvös-inga nyomatéki modellje) Eötvösék kísérletének a rendkívüli gondosságáról és pontosságáról tanúskodik az, hogy egy ilyen kis hatás is számottevően befolyásolhatta az eredményeket

70 Zárszó Öt éve volt, hogy Eötvös, Pekár és Fekete klasszikus műve egy ötödik erő lehetősége iránt érdeklődést keltett. Ezóta számos új kísérletet hajtottak végre, és sok további van még folyamatban. Az új kísérletek nem erősítették meg egy ötödik erő létezését abban a formában, amire Fischbach és munkatársai Eötvös adatai alapján gondoltak [10]. Viszont senki sem bukkant olyan hibára Eötvös kísérletében, amely a meggyőző korreláció forrása lehetne. Minthogy minden modern kísérlet eltér az eredeti Eötvös-kísérlettől, megmarad annak lehetősége, hogy van valamilyen elméleti modell, amelyben az eredeti kísérletnek egy eddig észre nem vett körülménye rejti a probléma kulcsát: Eötvösék miért láttak egy hatást, miközben az újabbak ilyent nem találnak. Fischbach Bod Ziegler Marx: Az Eötvös-kísérlet száz éve (tudtor.kfki.hu)