Alapjelenségek II.; Elektronok rugalmas és rugalmatlan szóródása
|
|
- Réka Biróné
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Alajelenségek II Alajelenségek II.; lektronok rugalmas és rugalmatlan szóródása Az elektronok atomokon való szóródását az átadott energia és imulzus szemontjából alaveten kétféle csoortba soroljuk. Rugalmas szórásról beszélünk akkor, ha az elektron és az atom együttes imulzusa és kinetikus energiája az ütközés során megmaradó mennyiség. lfordulhat azonban, hogy a szóródó elektron változásokat hoz létre az atom állaotában (l. egy atomi kötött elektron gerjesztésénél), és ennek során a résztvevk kinetikus energiájának egy része erre a célra fordítódik. bben az esetben beszélünk rugalmatlan elektronszórásról. A szórt elektronok sektrumában a rugalmas és rugalmatlan rész szembetnen elkülönül (6. ábra). Szilárdtestek esetében kb. az 500 ev-nél nagyobb kinetikus energiáknál a rugalmas elektronszórás jól közelíthet az (árnyékolt) atommag otenciálján történ szórással. A rugalmatlanul szórt elektronok vesztesége dönten a delokalizált elektronállaotok gerjesztésének tulajdonítható. Rugalmas szórás; hatáskeresztmetszet; recoil- és Doler-effektus lektronok atomokon történ rugalmas szóródása reülési irányuk megváltozásával és (a rugalmatlan veszteségekhez kéest) kis energiaveszteséggel járhat. A szórási folyamat irányfüggésének leírására a differenciális rugalmas szórási hatáskeresztmetszetet használjuk, a: P( ϑ, ϕ, ) = ( ϑ, ϕ) je (16) általános definíció alaján, ahol ( ϑ, ϕ) a rugalmas szórás differenciális hatáskeresztmetszete, j e a beérkez elektronok áramsrsége, P( ϑ, ϕ, ) edig a ( ϑ, ϕ) gömbi olárkoordinátákkal meghatározott irányok körüli d Ω térszögbe szóródott elektronok intenzitása. A differenciális rugalmas szórási hatáskeresztmetszet teljes térszögre vett integrálját totális szórási hatáskeresztmetszetnek nevezzük.
2 Alajelenségek II. 17 ( ϑ, ϕ) függ a szóró atom rendszámától és a szóródó elektron energiájától. (Általánosságban függhet még más körülményektl is, l. a szóródó elektronok olarizációjától.) A gyakorlatban, egy atom esetében a beérkez elektron iránya körüli azimutális szögfüggés általában nem lé fel, így ( ϑ, ϕ) helyett (ϑ ) függvény írható. A rugalmas szórási hatáskeresztmetszet szabad atomok esetében gáz-céltárgyas sektrométerekkel mérhet [42-46] és többfélekéen is számolható [47-50]. Munkám során ezeket az adatokat egy Bunyan és Schonfelder által kifejlesztett elméleten [47] alauló adatbázisból vettem [51]. Szilárd mintákról visszaszóródó elektronok esetében, noha a bees és az analizált elektronok iránya közötti szöget az elektronágyú és a sektrométer elrendezése meghatározza, a céltárgyban fellé többszörös rugalmas szórás miatt az egyedi szórási szögekrl nem nyerhet információ. Rugalmas szórás a bombázó elektronok és az atommagok között jön létre. Bár a magok tömege legalább mintegy kétezerszer nagyobb az elektronokénál, így a rugalmas szórás során az elektron energiájának az atommag visszalökdése miatti megváltozása (az ún. recoil effektus) meglehetsen kicsi, azonban jó energiafelbontású analizátorral ez kimutatható. gyetlen szórási eseménynél ennek értéke: ( ϑ ) m 2 r = 4 0 Sin, (17) M 2 ahol m és M az elektron, ill. az atom tömege, 0 az elektron rimer energiája, ϑ edig a szórási szög [52, 53]. Ha a szóró objektumokat hmozgást végz szabad atomoknak tekintjük, akkor monokromatikus elektronok beérkezése esetén egy, a recoil eltolódás által leírt energiahelyzet körüli energia-eloszlást kaunk (Doler effektus). Ha feltételezzük, hogy az atomok sebességeloszlása Maxwell-Boltzmann tíusú, akkor a szórt elektronok ebbl adódó energiája Gauss eloszlású, melynek félértékszélessége: ( ϑ m ) ln 2 = 8 Sin 2 0 k, (18) M
3 Alajelenségek II. 18 amelyben az atomok alkotta gáz hmérséklete, k edig a Boltzmann állandó [54]. Rugalmatlan szórás; extrinsic és intrinsic lazmonok Az elektron-atom szórás másik tíusa a rugalmatlan kölcsönhatás. A rugalmatlan szórás során történhet éldául gerjesztés vagy ionizáció, amelyekrl a fejezetben már szó esett. zeken kívül, szilárdtest környezetben más, az anyagra jellemz, karakterisztikus veszteségek is elfordulhatnak. A különböz rugalmatlan tíusú szórási 6. ábra: Rugalmatlan energiaveszteségek megjelenése elektron energia vezsteségi sektrumban. (a) rugalmasan szórt elektronok; b) fonon gerjesztések; c) sávátmenetek; d-e) felületi és térfogati lazmonok; f) ionizációhoz tartozó abszorciós él) események általában más-más tartományba es energiaátadással járnak. nnek szemléltetésére a 6. ábra egy modell elektron energiaveszteségi sektrumot mutat be. Az anyagban mozgó töltött részecske, (jelen esetben az elektron), vagy a hátrahagyott ozitív töltés lyuk a kristályrácsban lév atomok rezgését, ill. a (fém vagy félvezet) kristályban lév szabad elektronok kollektív srség-oszcillációját eredményezheti. zeknek a rezgéseknek az anyagra jellemz, diszkrét energia szinteket megenged energiaeloszlásuk van, melyek alaján a kvantummechanika virtuális részecskéket rendel hozzájuk. A rácsrezgéséhez rendelt virtuális részecske a fonon, az elektronok srség-oszcillációjának kvantuma a lazmon. Az energiaveszteségi sektrumban a kétféle veszteség általában jól elkülöníthet; a fonongerjesztések a mev, míg a lazmon-tíusú veszteségek a néhányszor 10 ev energiatartományba esnek. (ábra) A lazmon-tíusú gerjesztéseket, a kiváltó ok szerint két tíusba soroljuk. Intrinsic lazmonról beszélünk akkor, ha az oszcilláció oka a foto- vagy Auger-elektron keltésekor az atomtörzsben megjelen ozitív töltés lyuk. Az intrinsic elnevezést az indokolja, hogy ezt a gerjesztést, szilárdtest környezetben, mindig az atom által
4 Alajelenségek II. 19 emittált elektroneloszlással együtt taasztaljuk. Kiváltó oka, a vakancia megjelenése, az anyagban lokalizált. Az intrinsic lazmon hatása a foto- vagy Auger elektron sektrumban érzékelhet. Az irodalom az atomi átmenetekbl származó karakterisztikus csúcsokat és az intrinsic lazmon csúcsokat tartalmazó sektrumot forrásfüggvénynek nevezi. A forrásfüggvény által leírt energiaeloszlással rendelkez elektronok ezután, az anyagbeli útjuk során, további, ún. extrinsic lazmonokat gerjeszthetnek. A karakterisztikus veszteségeken kívül a szilárdtestbl kilé elektronok sektrumában jelen van még a valenciasávbeli elektronok sávközi (interband) gerjesztése miatti kis energiaveszteségekkel járó, folytonos háttere is. Az Auger- vagy fotoelektron sektrumokban intrinsic és extrinsic folyamat által okozott veszteségek elkülönítése nem egyszer feladat, mivel az ezekbl származó veszteségi csúcsok egymással fedésben vannak. A két folyamat elkülönített megfigyelése további módszerek bevonását teszi szükségessé. gy elméleti következtetésen alauló szétválasztási lehetség a többszörös intrinsic és extrinsic lazmonveszteségek valószínségeinek eltérését használja ki [55]. nnek oka az intrinsic gerjesztés lokalizáltságában rejlik, melynek következtében a többszörös intrinsic gerjesztési valószínség jóval kisebb, mint az elektron transzort során, az anyagban bárhol bekövetkezhet extrinsic lazmonkeltés többszöri megismétldése. isztán csak az extrinsic lazmonkeltési folyamatból származó veszteségi csúcsok jó megfigyelését teszi lehetvé a mintára bocsátott és arról visszaszóródó elektronok energiaveszteségi sektrumának tanulmányozása. Az elsrend veszteségi csúcs mellett megfigyelhetek a több extrinsic lazmon keltésére utaló struktúrák is (7. ábra). mellett, az elsrend csúcsot nézve jól látszik, hogy a veszteségi sektrum egymás mellett lév, egymással átlaoló, dula csúcsokból áll. nnek az az oka, hogy a kireül Intenzitás / tetsz. egység P5 P 4 P Relatív kinetikus energia / ev 7. ábra: xtrinsic lazmon struktúra, 8 kev-es elektronok Ge-ban mért energiaveszteségi sektrumában (R-rugalmas csúcs, P-lazmonok, - téfogati lazmon, -felületi lazmon) P 2 P 1 x 5 R
5 Alajelenségek II. 20 elektron által a felületen és az anyag belsejében keltett lazmonok energiája eltér egymástól. Szabad elektrongázra vonatkozó elméleti számítások szerint [56]: 2 ne e = (19) ε m 0 és [57] = 1 + ε, (20) r ahol és a felületi és a tömbi lazmon energiák, n e a szabad elektron gáz srsége az anyagban, e és m az elektron töltése és tömege, ε 0 a vákuum dielektromos állandója, ε r edig az anyag és a fölötte (a felületi lazmon keletkezésének helyet adó határréteg fölött) lév közeg relatív dielektromos együtthatója. Ha a vizsgált anyag felülete nem tartalmaz szennyezdést, akkor (20) egyenlet ε r =1 miatt a = 2 (21) formára egyszersödik. Ha azonban a felületet valamilyen szennyez vagy oxidréteg fedi, ε r értéke ettl eltér lesz [58]. (19) és (21) egyenletek általában reális, tiszta felület szilárd anyagokra is jó közelítéssel teljesülnek [59]. Az energiaveszteségi függvény A szilárdtestbl kísérletileg kaott Auger vagy fotoelektronok J() sektrumát a korábban említett () forrásfüggvény és az anyagon áthaladó elektronok extrinsic energiaveszteségeit leíró V() energiaveszteségi függvény segítségével írhatjuk le. A ougaard és munkatársai által kidolgozott módszer szerint, az energiaveszteségi függvény ismeretében a mért sektrum közelítleg a
6 Alajelenségek II. 21 J( ) ( ) + d' ( ' ) V( 0,' ). (22) konvolúció segítségével kaható meg [60]. gy másik, a rugalmas szórás hatását is figyelembe vev módszert dolgozott ki Werner (Parciális Intenzitás Analízis Módszer) [61]. A módszer egy Monte-Carlo szimuláció alaján határozza meg a különböz számú, egymást követ energiaveszteségek számarányát és az egyszeres energiaveszteséghez tartozó valószínségi eloszláseloszlás, valamint ezen arciális intenzitások alaján éíti fel a teljes veszteségi sektrumot. Mindkét módszer alkalmazható a gyakorlatban elforduló inverz robléma megoldására, azaz a mért sektrumból ismert veszteségi függvény alaján történ extrinsic veszteségek eltávolítására. A ougaard által javasolt módszer felhasználásával ez a QUASS M rogramcsomaggal [62] vastag- és vékonyrétegek esetében is elvégezhet. Vastag (félvégtelen) minta esetében a forrásfüggvény kinyeréséhez használandó formula az 0 ( ) = J( ) c d J( + ) V( ) (23) alakot ölti, ahol J() a mért sektrumot, V() edig az energiaveszteségi függvényt jelöli. (A c normálási konstans értékét a gyakorlatban könnyen meghatározhatjuk, ha feltesszük, hogy a sektrum egy, a vizsgált csúcsrendszertl energiában kisebb, távoli szakaszán már csak a veszteségi függvény által leírt energiaveszteség miatt van nullától különböz intenzitás; c értéke így gyakorlatilag illesztési araméternek tekinthet.) A V energiaveszteségi függvény meghatározására két módszer kínálkozik. Az els alajául az anyag ε ( ω, q ) dielektomos függvénye szolgál. Az anyag elektronjaival kölcsönható, k imulzusú mozgó elektron egy gerjesztési folyamatban = ω energiát és = q imulzust ad át, ezzel gerjesztve a szilárd anyag elektromos terének egy ω frekvenciájú rezgését. zeknek az átadott mennyiségeknek a
7 Alajelenségek II. 22 valószínségi eloszlását, tehát az energiaveszteségi függvényt határozza meg a dielektromos függvény. A V térfogati és V felületi lazmon gerjesztésekhez tartozó veszteségi függvények V=V +V összegébl elálló energiaveszteségi függvény eszerint [63]: és V V ( ( = = q max 1 ) = Im[ ] dq ω ε ( ω, q ) (24) q qmin max 1 ) = Im[ ] dq ω 1+ ε ( ω, q ) (25) qmin alakban számolhatóak. ε ( ω, q ) meghatározására szilárd testek esetében csak bizonyos határok között van lehetség. A q = 0 határesetben a függvény az elektromágneses térrel való kölcsönhatást írja le, lehetséget adva ezáltal a dielektromos függvény egy tartományának otikai úton történ kimérésére. Különböz anyagok otikai határesetben mért adatait tartalmazzák a [64] referenciák. lméleti megfontolások alaján ezután a dielektromos függvény a q 0 estre is kiterjeszthet [65]. A másik lehetség az energiaveszteségi függvény meghatározására a homogén, vastag mintákról felvett elektronok energiaveszteségi sektrumainak elemzése [66]. nnek bemutatását ld. a fejezetben. Monte-Carlo szimulációk Gyakran felmerül az igény arra, hogy a szórási araméterek (l. hatáskeresztmetszet, veszteségi függvény) helyességét a kísérleti sektrumokkal való közvetlen összevetéssel ellenrizzük. nnek egyik lehetséges módja a valóságban lejátszódó szórási folyamatokat szimuláló, az elektronok ályáját az anyagban ontról-ontra nyomon követ módszert, az ún. Monte-Carlo módszert alkalmazzák [67]. Bemeneti adatokként a vizsgálandó anyag aramétereit (szórási, gerjesztési, ionizációs hatáskeresztmetszetek, anyagsrség, összetétel, stb.) és a kísérleti elrendezés
8 Alajelenségek II. 23 jellemzit (bejöv és analizált elektronok iránya, szögtartománya, energiája, stb.) kell megadni. A rogram egy-egy szórási, gerjesztési, stb. esemény bekövetkezési valószínségét és az ott történ fizikai változásokat (energiaátadás, szórási szög, stb.) a hozzájuk tartozó valószínségi eloszlások szerint sorsolja, miközben ontosan nyilvántartja a bemen elektron aktuális helyét, energiáját, stb. A kijutó elektronok közül kiválasztja azokat, amelyek az analizátorba kerülnek és energiáik szerint hisztogramba gyjti ket. Az így kaott energiaeloszlás, az analizátor átviteli függvényének figyelembevételét jelent, egyszer matematikai mvelet után közvetlenül összevethet a kísérleti sektrummal. Az elektronok rugalmatlan szórási közees szabad úthossza A rugalmas és rugalmatlan ütközések leírásánál a gyakorlatban gyakran használják az elektron rugalmas- (λ e ) vagy rugalmatlan szórási közees szabad úthosszának (λ i vagy IMP) fogalmát. Homogén, amorf anyagban a közees szabad úthossz a λ = 1 n σ tot ; P( x) = x[ x ] (26) λ összefüggésekkel értelmezhet, ahol n az anyag atomsrségét, σ tot edig a totális rugalmas vagy rugalmatlan szórási hatáskeresztmetszetet jelenti, P( x) edig annak a valószínsége, hogy az elektron x utat megtesz rugalmas vagy rugalmatlan ütközés nélkül. A közees szabad úthossz szemléletesen azt az utat jelenti, amelyet az elektron, az anyagban két rugalmas, vagy rugalmatlan ütközés között átlagosan megtesz [68, 69]. A hatáskeresztmetszetekhez hasonlóan, a közees szabad úthosszak is anyag- és energiafüggek. Különösen nagy jelentség az elektronok rugalmatlan közees szabad úthosszának ontos megismerésének, hiszen a rugalmatlan szórási totális hatáskeresztmetszeteket kevésbé ontosan ismerjük, mint a rugalmas szóráséit. araméter ismerete nélkülözhetetlen l. fedréteg-minták rétegvastagság meghatározásánál, multirétegek mélységi analízisénél, stb. Az IMP, elméleti számítások útján, a korábban már említett dielektromos függvénybl származtatható, azonban, amint azt már említettük, ezek ontos ismerete
9 Alajelenségek II. 24 ersen korlátozott. mellett, az IMP meghatározására számos más elméleti leírás és félemirikus leírás született [70-72]. Alavet fontossága van azonban az IMP kísérleti meghatározásának [73-77]. rre a célra a leggyakrabban használt, általam is követett kísérleti módszer az ún. Rugalmas Csúcs lektronsektroszkóiai Módszer, az PS Módszer [78]. Lényege, hogy a vizsgált minta és egy ismert referencia minta rugalmas elektron visszaszórási intenzitását egy Monte-Carlo számításon keresztül összehasonlítva és ismerve a referencia minta IMP-jét, a vizsgált minta IMP-je meghatározható. A Monte-Carlo szimuláció, adott kinetikus energiával rendelkez elektronok esetére, kiindulva az ismert anyag IMP-jébl és feltételezve egy értéket a vizsgált anyagéra, az atomi rugalmas szórási hatáskeresztmetszetek felhasználásával modellezi a két mintáról, az adott kísérleti elrendezésben nyerhet rugalmasan visszaszórt elektron intenzitások arányát. zt egy valószínsített IMP intervallumra elvégezve kajuk a kérdéses anyag, adott elektronenergiára vonatkozó ún. mestergörbéjét, azaz a rugalmas intenzitás arányokat a feltételezett IMP függvényében. Az intenzitásarányt ezután kísérletileg megmérve, a keresett IMP-t a görbérl leolvashatjuk.
IMFP meghatározása Co, Cu, Ge, Si és Au mintákban 56
3.1.2. IMFP meghatározása Co, Cu, Ge, Si és Au mintákban 56 3.1.2. Elektronok rugalmatlan szórási közepes szabad úthosszának meghatározása Co, Cu, Ge, Si és Au mintákban, a 2-10 kev elektron energia tartományban
RészletesebbenA kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről
A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html
RészletesebbenNi és Ge felületi rétegekb l keltett K-Auger spektrumok elemzése Analysis of K-Auger spectra excited from surface layers of Ni and Ge
Ni és Ge felületi rétegekb l keltett K-Auger spektrumok elemzése Analysis of K-Auger spectra excited from surface layers of Ni and Ge doktori (PhD) értekezés tézisei abstracts of Ph.D. thesis Egri Sándor
RészletesebbenSugárzások és anyag kölcsönhatása
Sugárzások és anyag kölcsönhatása Az anyaggal kölcsönhatásba lépő részecskék Töltött részecskék Semleges részecskék Nehéz Könnyű Nehéz Könnyű T D p - + n Radioaktív sugárzás + anyag energia- szóródás abszorpció
Részletesebbenhttp://www.nature.com 1) Magerő-sugár: a magközéppontból mért távolság, ameddig a magerők hatótávolsága terjed. Rutherford-szórásból határozható meg. R=1,4 x 10-13 A 1/3 cm Az atommag terének potenciálja
RészletesebbenA hőmérsékleti sugárzás
A hőmérsékleti sugárzás Alapfogalmak 1. A hőmérsékleti sugárzás Értelmezés (hőmérsékleti sugárzás): A testek hőmérsékletével kapcsolatos, a teljes elektromágneses spektrumra kiterjedő sugárzást hőmérsékleti
RészletesebbenModern Fizika Labor Fizika BSC
Modern Fizika Labor Fizika BSC A mérés dátuma: 2009. május 4. A mérés száma és címe: 9. Röntgen-fluoreszencia analízis Értékelés: A beadás dátuma: 2009. május 13. A mérést végezte: Márton Krisztina Zsigmond
RészletesebbenAtomenergetikai alapismeretek
Atomenergetikai alapismeretek 2. előadás Dr. Szieberth Máté Dr. Sükösd Csaba előadásanyagának felhasználásával Négyfaktor formula (végtelen kiterjedésű n-sokszorozó közeg) n Maghasadás (gyors neutronok)
RészletesebbenFolyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv
Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv Zsigmond Anna Julia Fizika MSc I. Mérés vezet je: Horváth Ákos Mérés dátuma: 2010. október 21. Leadás dátuma: 2010. november 8. 1 1. Bevezetés A mérés
RészletesebbenMilyen simaságú legyen a minta felülete jó minőségű EBSD mérésekhez
1 Milyen simaságú legyen a minta felülete jó minőségű EBSD mérésekhez Havancsák Károly Dankházi Zoltán Ratter Kitti Varga Gábor Visegrád 2012. január Elektron diffrakció 2 Diffrakció - kinematikus elmélet
RészletesebbenA sugárzás és az anyag kölcsönhatása. A béta-sugárzás és anyag kölcsönhatása
A sugárzás és az anyag kölcsönhatása A béta-sugárzás és anyag kölcsönhatása Cserenkov-sugárzás v>c/n, n törésmutató cos c nv Cserenkov-sugárzás Pl. vízre (n=1,337): 0,26 MeV c 8 m / s 2. 2* 10 A sugárzás
Részletesebben2.1.2. Az elektronspektroszkópia kísérleti módszerei (XPS, AR-XPS, AES, XAES, REELS)
2.1.2. Az elektronspektroszkópia kísérleti módszerei 25 2.1.2. Az elektronspektroszkópia kísérleti módszerei (XPS, AR-XPS, AES, XAES, REELS) Ebben a feezetben a 2.1.1. alfeezetben ismertetett alapelenségekre
RészletesebbenPásztázó elektronmikroszkóp. Alapelv. Szinkron pásztázás
Pásztázó elektronmikroszkóp Scanning Electron Microscope (SEM) Rasterelektronenmikroskope (REM) Alapelv Egy elektronágyúval vékony elektronnyalábot állítunk elő. Ezzel pásztázzuk (eltérítő tekercsek segítségével)
RészletesebbenCompton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.
Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak
RészletesebbenAtomok és molekulák elektronszerkezete
Atomok és molekulák elektronszerkezete Szabad atomok és molekulák Schrödinger egyenlete Tekintsünk egy kvantummechanikai rendszert amely N n magból és N e elektronból áll. Koordinátáikat jelölje rendre
RészletesebbenBeugró kérdések. Elektrodinamika 2. vizsgához. Számítsa ki a gradienst, divergenciát és a skalár Laplace operátort henger koordinátákban!
Beugró kérdések Elektrodinamika 2. vizsgához. Görbült koordináták Henger koordináták: r=(ρ cos φ, ρ sin φ, z) Számítsa ki a gradienst, divergenciát és a skalár Laplace operátort henger koordinátákban!
RészletesebbenRöntgensugárzás. Röntgensugárzás
Röntgensugárzás 2012.11.21. Röntgensugárzás Elektromágneses sugárzás (f=10 16 10 19 Hz, E=120eV 120keV (1.9*10-17 10-14 J), λ
Részletesebben11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek.
11. tétel - Elektromágneses sugárzás és ionizáló sugárzás kölcsönhatása kondenzált anyaggal, áthatolóképesség, záporjelenségek. Ionizáció Bevezetés Ionizációra minden töltött részecske képes, de az elektront
RészletesebbenAz Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény
Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Maxwell elméleti meggondolások alapján feltételezte, hogy a változó elektromos tér örvényes mágneses teret kelt (hasonlóan ahhoz ahogy a változó mágneses tér
RészletesebbenZ bozonok az LHC nehézion programjában
Z bozonok az LHC nehézion programjában Zsigmond Anna Julia MTA Wigner FK Max Planck Institut für Physik Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016 augusztus 24-27. Nehézion-ütközések az LHC-nál A-A és p-a ütközések
RészletesebbenA gamma-sugárzás kölcsönhatásai
Ref. [3] A gamma-sugárzás kölcsönhatásai Az anyaggal való kölcsönhatás kis valószínűségű hatótávolság nagy A sugárzás gyengülését 3 féle kölcsönhatás okozza. fotoeffektus Compton-szórás párkeltés A gamma-fotonok
Részletesebbenhttp://www.flickr.com Az atommag állapotait kvantummechanikai állapotfüggvénnyel írjuk le. A mag paritását ezen fv. paritása adja meg. Paritás: egy állapot tértükrözéssel szemben mutatott viselkedését
RészletesebbenRadioaktív sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktív sugárzások detektálása.
Különböző sugárzások tulajdonságai Típus töltés Energia hordozó E spektrum Radioaktí sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktí sugárzások detektálása. α-sugárzás pozití
RészletesebbenBevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (a) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: november 15. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 4. (a) Kvantummechanika Utolsó módosítás: 2015. november 15. 1 Előzmények Az atomok színképe (1) A fehér fény komponensekre bontható: http://en.wikipedia.org/wiki/spectrum
RészletesebbenIdegen atomok hatása a grafén vezet képességére
hatása a grafén vezet képességére Eötvös Loránd Tudományegyetem, Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék Mahe Tisk'11 Vázlat 1 Kisérleti eredmények Kémiai szennyez k hatása a Fermi-energiára A vezet képesség
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés J.J. Thomson (1897) Katódsugárcsővel végzett kísérleteket az elektron fajlagos töltésének (e/m) meghatározására. A katódsugarat alkotó részecskét
Részletesebben3. (b) Kereszthatások. Utolsó módosítás: április 1. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
3. (b) Kereszthatások Utolsó módosítás: 2013. április 1. Vezetési együtthatók fémekben (1) 1 Az elektrongáz hővezetési együtthatója A levezetésben alkalmazott feltételek: 1. Minden elektron ugyanazzal
RészletesebbenAtomfizika. A hidrogén lámpa színképei. Elektronok H atom. Fényképlemez. emisszió H 2. gáz
Atomfizika A hidrogén lámpa színképei - Elektronok H atom emisszió Fényképlemez V + H 2 gáz Az atom és kvantumfizika fejlődésének fontos szakasza volt a hidrogén lámpa színképeinek leírása, és a vonalas
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés 440 BC Democritus, Leucippus, Epicurus 1660 Pierre Gassendi 1803 1897 1904 1911 19 193 John Dalton Joseph John (J.J.) Thomson J.J. Thomson
Részletesebbendinamikai tulajdonságai
Szilárdtest rácsok statikus és dinamikai tulajdonságai Szilárdtestek osztályozása kötéstípusok szerint Kötések eredete: elektronszerkezet k t ionok (atomtörzsek) tö Coulomb- elektronok kölcsönhatás lokalizáltak
RészletesebbenPelletek térfogatának meghatározása Bayes-i analízissel
Pelletek térfogatának meghatározása Bayes-i analízissel Szepesi Tamás KFKI-RMKI, Budapest, Hungary P. Cierpka, Kálvin S., Kocsis G., P.T. Lang, C. Wittmann 2007. február 27. Tartalom 1. Motiváció ELM-keltés
RészletesebbenA mérési eredmény megadása
A mérési eredmény megadása A mérés során kapott értékek eltérnek a mérendő fizikai mennyiség valódi értékétől. Alapvetően kétféle mérési hibát különböztetünk meg: a determinisztikus és a véletlenszerű
RészletesebbenOrvosi Biofizika I. 12. vizsgatétel. IsmétlésI. -Fény
Orvosi iofizika I. Fénysugárzásanyaggalvalókölcsönhatásai. Fényszóródás, fényabszorpció. Az abszorpciós spektrometria alapelvei. (Segítséga 12. tételmegértéséhezésmegtanulásához, továbbá a Fényabszorpció
RészletesebbenSugárzás kölcsönhatása az anyaggal 1. Fény kölcsönhatása az anyaggal. 2. Ionizáló sugárzás kölcsönhatása az anyaggal KAD
Sugárzás kölcsönhatása az anyaggal 1. Fény kölcsönhatása az anyaggal 2. Ionizáló sugárzás kölcsönhatása az anyaggal KAD 2012.10.03 1976 2 1. 3 4 n 1 >n 2 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 2. Az ionizáló sugárzások
RészletesebbenRöntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT)
Röntgensugárzás az orvostudományban Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Orbán József, Biofizikai Intézet, 2008 Hand mit Ringen: print of Wilhelm Röntgen's first "medical" x-ray, of his wife's hand, taken
Részletesebben-2σ. 1. A végtelen kiterjedésű +σ és 2σ felületi töltéssűrűségű síklapok terében az ábrának megfelelően egy dipól helyezkedik el.
1. 2. 3. Mondat E1 E2 Össz Energetikai mérnöki alapszak Mérnöki fizika 2. ZH NÉV:.. 2018. május 15. Neptun kód:... g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus
RészletesebbenKvantummechanika gyakorlat Beadandó feladatsor Határid : 4. heti gyakorlatok eleje
Kvantummechanika gyakorlat 015 1. Beadandó feladatsor Határid : 4. heti gyakorlatok eleje 1. Mutassuk meg, hogy A és B tetsz leges operátorokra igaz, hogy e B A e B = A + [B, A] + 1![ B, [B, A] ] +....
RészletesebbenAzonos és egymással nem kölcsönható részecskékből álló kvantumos rendszer makrókanónikus sokaságban.
Kvantum statisztika A kvantummechanika előadások során már megtanultuk, hogy az anyagot felépítő részecskék nemklasszikus, hullámtulajdonságokkal is rendelkeznek aminek következtében viselkedésük sok szempontból
Részletesebben3. GAMMA-SUGÁRZÁS ENERGIÁJÁNAK MÉRÉSE GAMMA-SPEKTROMETRIAI MÓDSZERREL
3. GAMMA-SUGÁRZÁS ENERGIÁJÁNAK MÉRÉSE GAMMA-SPEKTROMETRIAI MÓDSZERREL A gamma-sugárzás elektromágneses sugárzás, amely vákuumban fénysebességgel terjed. Anyagba ütközve kölcsönhatásba lép az anyag alkotóelemeivel,
RészletesebbenAz elektrosztatika törvényei anyag jelenlétében, dielektrikumok
TÓTH.: Dielektrikumok (kibővített óravázlat) 1 z elektrosztatika törvényei anyag jelenlétében, dielektrikumok z elektrosztatika alatörvényeinek vizsgálata a kezdeti időkben levegőben történt, és a különféle
Részletesebbenalapvető tulajdonságai
A z a to m m a g o k alapvető tulajdonságai Mérhető mennyiségek Az atommagok mérete, tömege, töltése, spinje, mágneses momentuma, elektromos kvadrupól momentuma Az atommag töltés- és nukleon-eloszlása
RészletesebbenÚj megközelítésű adatértékelési módszerek elektronspektroszkópiai problémákhoz és azok megvalósítása számítógéppel. Akadémiai doktori értekezés
1 Új megközelítésű adatértékelési módszerek elektronspektroszkópiai problémákhoz és azok megvalósítása számítógéppel Akadémiai doktori értekezés Végh János a fizikai tudomány kandidátusa MTA ATOMKI, Debrecen
RészletesebbenMézerek és lézerek. Berta Miklós SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. november 19.
és lézerek Berta Miklós SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. november 19. Fény és anyag kölcsönhatása 2 / 19 Fény és anyag kölcsönhatása Fény és anyag kölcsönhatása E 2 (1) (2) (3) E 1 (1) gerjesztés (2) spontán
RészletesebbenTheory hungarian (Hungary)
Q3-1 A Nagy Hadronütköztető (10 pont) Mielőtt elkezded a feladat megoldását, olvasd el a külön borítékban lévő általános utasításokat! Ez a feladat a CERN-ben működő részecskegyorsító, a Nagy Hadronütköztető
Részletesebben2, = 5221 K (7.2)
7. Gyakorlat 4A-7 Az emberi szem kb. 555 nm hullámhossznál a Iegnagyobb érzékenységű. Adjuk meg annak a fekete testnek a hőmérsékletét, amely sugárzásának a spektrális teljesitménye ezen a hullámhosszon
RészletesebbenDiszkrét idej rendszerek analízise szinuszos/periodikus állandósult állapotban
Diszkrét idej rendszerek analízise szinuszos/eriodikus állandósult állaotban Dr. Horváth Péter, BME HVT 6. november 4.. feladat Adjuk meg az alábbi jelfolyamhálózattal rerezentált rendszer átviteli karakterisztikáját
RészletesebbenMTA Atommagkutató Intézet, 4026 Debrecen, Bem tér 18/c.
Negatív hidrogénionok keletkezése 7 kev-es OH + + Ar és OH + + aceton ütközésekben: Egy általános mechanizmus hidrogént tartalmazó molekuláris rendszerekre JUHASZ Zoltán a), BENE Erika a), RANGAMA Jimmy
RészletesebbenLeast Squares becslés
Least Squares becslés A négyzetes hibafüggvény: i d i ( ) φx i A négyzetes hibafüggvény mellett a minimumot biztosító megoldás W=( d LS becslés A gradiens számítása és nullává tétele eredményeképp A megoldás
RészletesebbenALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA
ALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA Dr. Donkó Zoltán / Dr. Derzsi Aranka MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont Szilártestfizikai és Optikai Intézet Komplex Folyaékok Osztály MTA Csillebérc / KFKI onko.zoltan@wigner.mta.hu
RészletesebbenMikroszerkezeti vizsgálatok
Mikroszerkezeti vizsgálatok Dr. Szabó Péter BME Anyagtudomány és Technológia Tanszék 463-2954 szpj@eik.bme.hu www.att.bme.hu Tematika Optikai mikroszkópos vizsgálatok, klasszikus metallográfia. Kristálytan,
RészletesebbenA COMPTON-EFFEKTUS VIZSGÁLATA
A COMPTON-EFFEKTUS VIZSGÁLATA. A Compton-effektus elméleti leírása A Compton-effektus során az elektromágneses sugárzás kvantuma részecskének tekinthető, és rugalmasan szóródik szabad (avagy a sugárzás
RészletesebbenAZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA. H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat.
AZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA Mágneses dipólmomentum: m H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat. M = m H sinϕ (Elektromos töltés, q: monopólus
RészletesebbenAxion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék
Az axion mint sötét anyag ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Borsányi Sz., Fodor Z., J. Günther, K-H. Kampert, T. Kawanai, Kovács T., S.W. Mages, Pásztor A., Pittler F., J. Redondo, A. Ringwald, Szabó K. Nature
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. május 7. (hétfő délelőtti csoport) 1. Bevezetés Ebben a mérésben a szilárdtestek rugalmas tulajdonságait vizsgáljuk
RészletesebbenDiffúzió. Diffúzió sebessége: gáz > folyadék > szilárd (kötőerő)
Diffúzió Diffúzió - traszportfolyamat (fonon, elektron, atom, ion, hőmennyiség...) Elektromos vezetés (Ohm) töltés áram elektr. potenciál grad. Hővezetés (Fourier) energia áram hőmérséklet különbség Kémiai
RészletesebbenSugárvédelem kurzus fogorvostanhallgatók számra. Töltött részecskék elnyelődése. Sugárzások és anyag kölcsönhatása. A sugárzások elnyelődése
Sugárvédelem kurzus fogorvostanhallgatók számra 2. Az ionizáló sugárzás és az anyag kölcsönhatása. Fizikai dózisfogalmak és az ionizáló sugárzás mérése Sugárzások és anyag kölcsönhatása. A sugárzások elnyelődése
Részletesebbenhttp://www.nucleonica.net Az atommag tömege A hidrogénre vonatkoztatott relatív atomtömeg (=atommag tömegével, ha az e - tömegét elhanyagoljuk) a hidrogénnek nem egész számú többszöröse. Az elemek különböző
RészletesebbenA radioaktív bomlás típusai
A radioaktív bomlás típusai Párhuzamos negatív és pozitív bétabomlás/elektronbefogás 40 19 K kb.89% 0.001%, kb.11% EX 40 40 Ca Ar Felszabaduló energia Ca-40: 1311 kev Ar-40: 1505 kev Felezési idő P-40
RészletesebbenMÉRÉSI EREDMÉNYEK PONTOSSÁGA, A HIBASZÁMÍTÁS ELEMEI
MÉRÉSI EREDMÉYEK POTOSSÁGA, A HIBASZÁMÍTÁS ELEMEI. A mérési eredmény megadása A mérés során kapott értékek eltérnek a mérendő fizikai mennyiség valódi értékétől. Alapvetően kétféle mérési hibát különböztetünk
RészletesebbenAkusztikai tervezés a geometriai akusztika módszereivel
Akusztikai tervezés a geometriai akusztika módszereivel Fürjes Andor Tamás BME Híradástechnikai Tanszék Kép- és Hangtechnikai Laborcsoport, Rezgésakusztika Laboratórium 1 Tartalom A geometriai akusztika
RészletesebbenFermi Dirac statisztika elemei
Fermi Dirac statisztika elemei A Fermi Dirac statisztika alapjai Nagy részecskeszámú rendszerek fizikai jellemzéséhez statisztikai leírást kell alkalmazni. (Pl. gázokra érvényes klasszikus statisztika
RészletesebbenDoktori (Ph. D.) értekezés. kev-os ELEKTRONOK VISSZASZÓRT ENERGIASPEKTRUMÁNAK MONTE CARLO SZIMULÁCIÓJA
Doktori (Ph. D.) értekezés kev-os ELEKTRONOK VISSZASZÓRT ENERGIASPEKTRUMÁNAK MONTE CARLO SZIMULÁCIÓJA Készítette: Orosz Gábor Tamás Kémia Doktori Iskola Készült az MTA Műszaki Fizikai és Anyagtudományi
RészletesebbenOPTIKA. Fénykibocsátás mechanizmusa fényforrás típusok. Dr. Seres István
OPTIKA Fénykibocsátás mechanizmusa Dr. Seres István Bohr modell Niels Bohr (19) Rutherford felfedezte az atommagot, és igazolta, hogy negatív töltésű elektronok keringenek körülötte. Niels Bohr Bohr ezt
RészletesebbenRadioaktív sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktív sugárzások detektálása.
Radioaktív sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktív sugárzások detektálása. Magsugárzások (α, β, γ) kölcsönhatása atomi rendszerekkel (170-174, 540-545 o.) Direkt és
RészletesebbenElektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások. Elektrosztatikus számítások Definíciók
Jelentősége szubsztrát kötődés szolvatáció ionizációs állapotok (pka) mechanizmus katalízis ioncsatornák szimulációk (szerkezet) all-atom dipolar fluid dipolar lattice continuum Definíciók töltéseloszlás
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal
Radioaktivitás Biofizika előadások 2013 december Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal PTE ÁOK Biofizikai Intézet, Orbán József Összefoglaló radioaktivitás alapok Nukleononkénti kötési energia (MeV) Egy
RészletesebbenAbszorpciós spektrumvonalak alakja. Vonalak eredete (ld. előző óra)
Abszorpciós spektrumvonalak alakja Vonalak eredete (ld. előző óra) Nagysága Kiszélesedése Elem mennyiségének becslése a vonalerősségből Elemi statfiz Boltzmann-faktor: Megadja egy állapot súlyát a sokaságban
RészletesebbenTermodinamika (Hőtan)
Termodinamika (Hőtan) Termodinamika A hőtan nagyszámú részecskéből (pl. gázmolekulából) álló makroszkópikus rendszerekkel foglalkozik. A nagy számok miatt érdemes a mólt bevezetni, ami egy Avogadro-számnyi
RészletesebbenAbszorpciós spektroszkópia
Tartalomjegyzék Abszorpciós spektroszkópia (Nyitrai Miklós; 2011 február 1.) Dolgozat: május 3. 18:00-20:00. Egész éves anyag. Korábbi dolgozatok nem számítanak bele. Felmentés 80% felett. A fény; Elektromágneses
RészletesebbenIDTÁLLÓ GONDOLATOK MOTTÓK NAGY TERMÉSZET TUDÓSOK BÖLCS GONDOLATAIBÓL A TUDOMÁNY ÉS A MINDEN NAPI ÉLET VONAKOZÁSÁBAN
! " #! " 154 IDTÁLLÓ GONDOLATOK MOTTÓK NAGY TERMÉSZET TUDÓSOK BÖLCS GONDOLATAIBÓL A TUDOMÁNY ÉS A MINDEN NAPI ÉLET VONAKOZÁSÁBAN (Ludwig Boltzman) (James Clerk Maxwell)!" #!!$ %!" % " " ( Bay Zoltán )
RészletesebbenGázok. 5-7 Kinetikus gázelmélet 5-8 Reális gázok (limitációk) Fókusz Légzsák (Air-Bag Systems) kémiája
Gázok 5-1 Gáznyomás 5-2 Egyszerű gáztörvények 5-3 Gáztörvények egyesítése: Tökéletes gáz egyenlet és általánosított gáz egyenlet 5-4 A tökéletes gáz egyenlet alkalmazása 5-5 Gáz halmazállapotú reakciók
RészletesebbenALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA
ALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA Dr. Donkó Zoltán MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont Szilártestfizikai és Optikai Intézet Komplex Folyaékok Osztály MTA Csillebérc / KFKI onko.zoltan@wigner.mta.hu zoltan.onko@gmail.com
RészletesebbenBiometria az orvosi gyakorlatban. Korrelációszámítás, regresszió
SZDT-08 p. 1/31 Biometria az orvosi gyakorlatban Korrelációszámítás, regresszió Werner Ágnes Villamosmérnöki és Információs Rendszerek Tanszék e-mail: werner.agnes@virt.uni-pannon.hu Korrelációszámítás
Részletesebben1. Az üregsugárzás törvényei
1. Az üregsugárzás törvényei 1.1. A Wien féle eltolódási törvény és a Stefan-Boltzmann törvény Egy zárt, belül üres fémdoboz kis nyílása az úgynevezett abszolút fekete test. A nyílás elektromágneses sugárzást
RészletesebbenSzilárdtestek sávelmélete. Sávelmélet a szabadelektron-modell alapján
Szilárdtestek sávelmélete Sávelmélet a szabadelektron-modell alapján A Fermi Dirac statisztika alapjai Nagy részecskeszámú rendszerek fizikai jellemzéséhez statisztikai leírást kell alkalmazni. (Pl. gázokra
RészletesebbenA Mössbauer-effektus vizsgálata
A Mössbauer-effektus vizsgálata Tóth ence fizikus,. évfolyam 006.0.0. csütörtök beadva: 005.04.0. . A mérés célja három minta: lágyvas, nátrium-nitroprusszid és rozsdamentes acél Mössbauereffektusának
RészletesebbenNév... intenzitás abszorbancia moláris extinkciós. A Wien-féle eltolódási törvény szerint az abszolút fekete test maximális emisszióképességéhez
A Név... Válassza ki a helyes mértékegységeket! állandó intenzitás abszorbancia moláris extinkciós A) J s -1 - l mol -1 cm B) W g/cm 3 - C) J s -1 m -2 - l mol -1 cm -1 D) J m -2 cm - A Wien-féle eltolódási
RészletesebbenALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA
ALACSONY HŐMÉRSÉKLETŰ PLAZMAFIZIKA Dr. Donkó Zoltán MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont Szilártestfizikai és Optikai Intézet Komplex Folyaékok Osztály MTA Csillebérc / KFKI onko.zoltan@wigner.mta.hu zoltan.onko@gmail.com
RészletesebbenSTATISZTIKA ELŐADÁS ÁTTEKINTÉSE. Matematikai statisztika. Mi a modell? Binomiális eloszlás sűrűségfüggvény. Binomiális eloszlás
ELŐADÁS ÁTTEKINTÉSE STATISZTIKA 9. Előadás Binomiális eloszlás Egyenletes eloszlás Háromszög eloszlás Normális eloszlás Standard normális eloszlás Normális eloszlás mint modell 2/62 Matematikai statisztika
RészletesebbenForró gázok spektruma emissziós sp. Abszorpciós spektrum: fényelnyelés
1.3. ATOMOK ELEKTROMÁGNESES VÁLASZAI Gázok, gőzök tanulmányozásából: egyedi atomtulajdonság Válaszra késztetés: abszorpciós és emissziós spektrumok atomokra jellemzők Nem csak a látható tartományban! Néhány
RészletesebbenVezetők elektrosztatikus térben
Vezetők elektrosztatikus térben Vezető: a töltések szabadon elmozdulhatnak Ha a vezető belsejében a térerősség nem lenne nulla akkor áram folyna. Ha a felületen a térerősségnek lenne tangenciális (párhuzamos)
RészletesebbenHőmérsékleti sugárzás
Ideális fekete test sugárzása Hőmérsékleti sugárzás Elméleti háttér Egy ideális fekete test leírható egy egyenletes hőmérsékletű falú üreggel. A fala nemcsak kibocsát, hanem el is nyel energiát, és spektrális
RészletesebbenTÖBBKOMPONENS RENDSZEREK FÁZISEGYENSÚLYAI II. Ismerjük fel, hogy többkomponens fázisegyensúlyokban a folyadék fázisnak kitüntetett szerepe van!
TÖKOMPONENS RENDSZEREK FÁZISEGYENSÚLYI II Ismerjük fel hogy többkomonens fázisegyensúlyokban a folyadék fázisnak kitüntetett szeree van! Eddig: egymásban korátlanul oldódó folyadékok folyadék-gz egyensúlyai
RészletesebbenA TÖMEGSPEKTROMETRIA ALAPJAI
A TÖMEGSPEKTROMETRIA ALAPJAI web.inc.bme.hu/csonka/csg/oktat/tomegsp.doc alapján tömeg-töltés arány szerinti szétválasztás a legérzékenyebb módszerek közé tartozik (Nagyon kis anyagmennyiség kimutatására
RészletesebbenBiofizika tesztkérdések
Biofizika tesztkérdések Egyszerű választás E kérdéstípusban A, B,...-vel jelölt lehetőségek szerepelnek, melyek közül az egyetlen megfelelőt kell kiválasztani. A választ írja a kérdés előtt lévő kockába!
RészletesebbenGázok. 5-7 Kinetikus gázelmélet 5-8 Reális gázok (korlátok) Fókusz: a légzsák (Air-Bag Systems) kémiája
Gázok 5-1 Gáznyomás 5-2 Egyszerű gáztörvények 5-3 Gáztörvények egyesítése: Tökéletes gázegyenlet és általánosított gázegyenlet 5-4 A tökéletes gázegyenlet alkalmazása 5-5 Gáz reakciók 5-6 Gázkeverékek
Részletesebben2015/16/1 Kvantummechanika B 2.ZH
2015/16/1 Kvantummechanika B 2.ZH 2015. december 10. Információk 0. A ZH ideje minimum 90 perc, maximum 180 perc. 1. Az összesen elérhet pontszám 270 pont. 2. A jeles érdemjegy eléréséhez nem szükséges
RészletesebbenFEGYVERNEKI SÁNDOR, Valószínűség-sZÁMÍTÁs És MATEMATIKAI
FEGYVERNEKI SÁNDOR, Valószínűség-sZÁMÍTÁs És MATEMATIKAI statisztika 4 IV. MINTA, ALAPsTATIsZTIKÁK 1. MATEMATIKAI statisztika A matematikai statisztika alapfeladatát nagy általánosságban a következőképpen
RészletesebbenElektronok mozgása nanostruktúrákban 2-D elektrongáz, kvantumdrót és kvantumpötty
Elektronok mozgása nanostruktúrákban 2-D elektrongáz, kvantumdrót és kvantumpötty Dr. Berta Miklós bertam@sze.hu 2017. október 26. 1 / 11 Tekintsünk egy olyan kristályrácsot, amelynek minden mérete sokkal
Részletesebben5. Atmoszférák. z I λ. z κ λ
5. Atmoszférák 5.1. Sugárzásátvitel Az angol terminológia nyomán radiatív transzfernek nevezett kérdéskör azzal foglalkozik, hogy ha egy optikailag átlátszó, de saját sugárzással is rendelkező anyagon
RészletesebbenA hőmérsékleti sugárzás
A hőmérsékleti sugárzás Felhevített tárgyak több száz fokos hőmérsékletet elérve először vörösen majd még magasabb hőmérsékleten sárgán izzanak, tehát fényt (elektromágneses hullámokat a látható tartományban)
RészletesebbenNeutrinódetektorok és részecske-asztrofizikai alkalmazásaik
Neutrinódetektorok és részecske-asztrofizikai alkalmazásaik ELTE Budapest 2013 december 11 Péter Pósfay 2/31 1. A neutrínó Tartalom 2. A neutrínó detektorok működése Detektálási segítő kölcsönhatások Detektorok-fajtái
RészletesebbenFEGYVERNEKI SÁNDOR, Valószínűség-sZÁMÍTÁs És MATEMATIKAI
FEGYVERNEKI SÁNDOR, Valószínűség-sZÁMÍTÁs És MATEMATIKAI statisztika 9 IX. ROBUsZTUs statisztika 1. ROBUsZTUssÁG Az eddig kidolgozott módszerek főleg olyanok voltak, amelyek valamilyen értelemben optimálisak,
RészletesebbenAz atommag összetétele, radioaktivitás
Az atommag összetétele, radioaktivitás Az atommag alkotórészei proton: pozitív töltésű részecske, töltése egyenlő az elektron töltésével, csak nem negatív, hanem pozitív: 1,6 10-19 C tömege az elektron
Részletesebben6-7. PÁSZTÁZÓ ELEKTRONMIKROSZKÓPIA MEGBÍZHATÓSÁGI HIBAANALITIKA VIETM154 HARSÁNYI GÁBOR, BALOGH BÁLINT
6-7. PÁSZTÁZÓ ELEKTRONMIKROSZKÓPIA MEGBÍZHATÓSÁGI HIBAANALITIKA VIETM154 HARSÁNYI GÁBOR, BALOGH BÁLINT BUDAPEST UNIVERSITY OF TECHNOLOGY AND ECONOMICS DEPARTMENT OF ELECTRONICS TECHNOLOGY PÁSZTÁZÓ ELEKTRONMIKROSZKÓP
RészletesebbenBiofizika. Sugárzások. Csik Gabriella. Mi a biofizika tárgya? Mi a biofizika tárgya? Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése
Mi a biofizika tárgya? Biofizika Csik Gabriella Biológiai jelenségek fizikai leírása/értelmezése Pl. szívműködés, membránok szerkezete és működése, érzékelés stb. csik.gabriella@med.semmelweis-univ.hu
RészletesebbenEseményalgebra. Esemény: minden amirl a kísérlet elvégzése során eldönthet egyértelmen hogy a kísérlet során bekövetkezett-e vagy sem.
Eseményalgebra. Esemény: minden amirl a kísérlet elvégzése során eldönthet egyértelmen hogy a kísérlet során bekövetkezett-e vagy sem. Elemi esemény: a kísérlet egyes lehetséges egyes lehetséges kimenetelei.
RészletesebbenModern fizika vegyes tesztek
Modern fizika vegyes tesztek 1. Egy fotonnak és egy elektronnak ugyanakkora a hullámhossza. Melyik a helyes állítás? a) A foton lendülete (impulzusa) kisebb, mint az elektroné. b) A fotonnak és az elektronnak
RészletesebbenSzilárdtestek el e ek e tr t o r n o s n zer e k r ez e et e e t
Szilárdtestek elektronszerkezete Kvantummechanikai leírás Ismétlés: Schrödinger egyenlet, hullámfüggvény, hidrogén-atom, spin, Pauli-elv, periódusos rendszer 2 Szilárdtestek egyelektron-modellje a magok
RészletesebbenKirchhoff 2. törvénye (huroktörvény) szerint az áramkörben levő elektromotoros erők. E i = U j (3.1)
3. Gyakorlat 29A-34 Egy C kapacitású kondenzátort R ellenálláson keresztül sütünk ki. Mennyi idő alatt csökken a kondenzátor töltése a kezdeti érték 1/e 2 ed részére? Kirchhoff 2. törvénye (huroktörvény)
Részletesebben