Kurgyis Bálint. Eötvös Loránd Tudományegyetem, Budapest ELTE,

Átírás

1 Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk mérése a PHENIX kísérletnél Kurgyis Bálint Eötvös Loránd Tudományegyetem, Budapest Kísérleti mag és részecskefizika szeminárium ELTE,

2 A korai Univerzum és a kvarkgluon plazma A PHENIX kísérlet Mit vizsgálunk? Ősrobbanás a laborban nehézionütközések Az Univerzum története Galaxisok Atomok Atommagok Elemi részecskék Hogyan vizsgálhatjuk? Reprodukáljuk a laborban! Miniősrobbanások Nehézionütközések Keletkező részecskék detektálása A kvarkgluon plazmát vizsgáljuk Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk / 7

3 Nehézionütközések A korai Univerzum és a kvarkgluon plazma A PHENIX kísérlet Mit vizsgálunk? Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 3 / 7

4 Bevezete s HBT me re s Le vy tı pusu forra ssal A korrela cio s fu ggve nyek me re se kı se rletileg Eredme nyek A korai Univerzum e s a kvarkgluon plazma A PHENIX kı se rlet Mit vizsga lunk? A RHIC e s az LHC Relativisztikus sebesse g Nehe z atommagok nyala bja U tko ze si pontokban kı se rletek Kurgyis Ba lint Ha romdimenzio s Bose Einsteinkorrela cio k 4 / 7

5 A korai Univerzum és a kvarkgluon plazma A PHENIX kísérlet Mit vizsgálunk? A Relativisztikus Nehézionütköztető PHENIX kísérlete Relativisztikus Nehézionütköztető (RHIC) Detektorrendszer: Két kar: East, West Repülési idő detektor (ToF) Elektromágneses kaloriméter (PbSc, PbGl) Driftkamra (DC) Cherenkov detektor (RICH) Két müonkar: South, North Részecskeazonosítás: Töltött pionok: p = 0. GeV/c TOFW PbSc PbSc PbSc PbSc West RICH Aerogel PHENIX Detector BB PC3 PC1 PC DC MPC Central Magnet DC RxNP HBD Beam View PC3 TEC PC1 RICH PbSc TOFE East PbSc PbGl 010 PbGl 7.9 m = 6 ft Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 5 / 7

6 A korai Univerzum és a kvarkgluon plazma A PHENIX kísérlet Mit vizsgálunk? A PHENIX kísérlet által rögzített adatok Adatrögzítés: PHENIX (000016) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 6 / 7

7 A korai Univerzum és a kvarkgluon plazma A PHENIX kísérlet Mit vizsgálunk? A HBTeffektus és a Bose Einsteinkorrelációk R. Hanbury Brown, R. Q. Twiss rádió csillagászat R. Hanbury Brown et al., Nature 170, 1061 (195) R. Hanbury Brown and R. Q. Twiss, Nature 178, 1046 (1956) Detektortávolság függvényeként intenzitáskorrelációk A forrás méretének meghatározása (Szíriusz) Goldhaber és társai nagyenergiás fizika G. Goldhaber et al., Phys. Rev. 10, 300 (1960) Bose Einsteinkorrelációk impulzus korrelációk A részecskebocsájtó forrás vizsgálata C(q) = 1 + S(r)e iqr dr, ahol q = k k 1 Impulzus korrelációk mérése femtoszkópikus téridő geometria Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 7 / 7

8 A Lévy típusú forrás QCD kritikus pont keresése Magglória modell Párkoordinátarendszer Lévyeloszlás, a korrelációs függvény alakja Nemgaussos viselkedés PHENIX, S. S. Adler et al., Phys. Rev. Lett. 98, (007) PHENIX, S. Afanasiev et al., Phys. Rev. Lett. 100, 3301 (008) Adatok legjobb leírása: Lévyeloszlás PHENIX, A. Adare et al., Phys. Rev. C97, (018) Lehetséges ok: anomális diffúzió M. Csanád et al., Braz. J. Phys. 37, 100 (007) Táguló közeg növekvő átlagos szabadúthossz Lévyeloszlás (általánosított cent. hat. tétel) L(r; α, R) = 1 (π) 3 d 3 qe iqr e 1 qr α Lévyskálaparaméter: R Lévyexponens: α Gauss: α = Cauchy: α = 1 Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 8 / 7

9 Hőmérséklet A Lévy típusú forrás QCD kritikus pont keresése Magglória modell Párkoordinátarendszer A Lévyexponens és a kritikus pont kapcsolata Kritikus viselkedést kritikus exponenssel jellemezhetünk Kritikus térbeli korrelációk: r (d +η) Lévyforrás: r (d +α) η α? Csörgő et al., AIP Conf. Proc (006) QCD univ. osztály 3D Ising Halasz et al., Phys. Rev. D (1998) Stephanov et al., Phys. Rev. Let (1998) Kritikus pont: η 0.50 S. ElShowk et al., J.Statist.Phys. 157 (014) 869 H. Rieger, Phys.Rev., B5 (1995) 6659 Motiváció a pontos Lévy HBT mérésre! Végesméret és nemegyensúlyi hatások Mit jelent a hatványfüggvény szerinti lecsengés? LHC RHIC Beam Energy Scan SPSNA61 Hadronikus anyag STAR fxt., FAIRCBM normál maganyag Bariokémiai potenciál Kvarkgluon plazma Színszupravezető állapotok Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 9 / 7

10 A magglória modell A Lévy típusú forrás QCD kritikus pont keresése Magglória modell Párkoordinátarendszer Két komponensű forrás: Csörgő, T. and Lörstad, B. and Zimányi, J., Z. Phys. C71, 491 (1996), hepph/ Mag: termalizálódott, táguló forrás Glória: hosszú élettartamú rezonanciák (τ 10 fm/c) kísérletileg felbonthatatlan Valódi q 0 határérték: C(q = 0) = ; Kísérletileg: C(q 0) = 1 + λ ( Korreláció erőssége: λ = ) N mag N mag+n glória Korrelációs függvény.: C (0) (q; R, α, λ) = 1 + λ exp ( qr q α/) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 10 / 7

11 A Lévy típusú forrás QCD kritikus pont keresése Magglória modell Párkoordinátarendszer Közegbeli tömegmódosulás η pionokra bomlik királis U A (1) szimmetria részleges helyreállása J. I. Kapusta, D. Kharzeev, and L. D. McLerran, Phys. Rev. D53, 508 (1996) Közegbeli tömeg lecsökken keletkezési hatáskeresztmetszet nő Nő a glória járuléka λ értéke lecsökken alacsony m T n S. E. Vance, T. Csörgő, and D. Kharzeev, Phys. Rev. Lett. 81, 05 (1998) / λ max λ PHENIX 030% Au+Au π π π + π + = λ λ max ( ) GeV/c = 00 GeV s NN PRL105,18301(010), PRC83,054903(011), resonance model: Kaneta and Xu 1 m η'*=958 MeV, B η' =55 MeV 1 m η'*=530 MeV, B η' =168 MeV 1 m η'*=530 MeV, B η' =55 MeV 1 m η'*=50 MeV, B η' =55 MeV (syst)), H exp[(m m )/(σ H=(0.59±0.0(stat) )] T π σ=(0.30±0.01(stat), χ 0.09 (syst)) GeV/c /NDF=83/60, CL=.7% m T [GeV/c ] Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 11 / 7

12 Az outsidelong koordinátarendszer Párkoordinátarendszer (m 1 = m, k 1, k ) A Lévy típusú forrás QCD kritikus pont keresése Magglória modell Párkoordinátarendszer Átlagos impulzus: K, Relatív impulzus: q BertschPratt koordináták: q = (q out, q side, q long ) Out: átlagos transzverz impulzus iránya Long: nyaláb iránya Side: merőleges az előzőekre LCMS (longitudinális irányban együttmozgó) rendszer: Pratt, Csörgő, Zimányi, Phys.Rev. C4 (1990) 646 q LCMS out q LCMS side q LCMS long = = q xk x + q y K y, K T = Kx K + Ky, T = q xk y q y K x, m T = m K + KT, T 4 (k 1z E k z E 1 ) (E 1 + E ) (k 1z + k z ), qlcms 0 = K T qout LCMS. m T Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 1 / 7

13 Az adatanaĺızis lépései Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Események és részecskék kiválasztása Azonosított bozonok Megfelelő statisztika Aktuális (A(q)) és háttér (B(q)) páreloszlás mérése Háttérkeverés Megfelelő felbontás és elég hosszú háttér Korrelációs függvények illesztése Coulombkorrekció Többdimenziós paramétertérben való minimalizálás Szisztematikus bizonytalanságok vizsgálata Paraméterek szisztematikus hibája fizikai interpretációja Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 13 / 7

14 Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Eseményszelekció, egy és kétrészecske vágások Korábbi 1D anaĺızishez hasonló vágások A. Adare et al. (PHENIX), Phys. Rev. C 97, arxiv: Eseményszelekció (00 GeV Au+Au) Centralitás: 0 30% zvertex: ±30 cm Egyrészecske (azonosított, töltött pionok) PID: σ ID matching: σ Párvágás: Egyedi alakú vágások ϕ z eloszlásokban (EMC,DCH,TOFE,TOFW) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 14 / 7

15 Korrelációs függvények mérése Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Elméleti definíció: C = N (k 1,k ) N 1 (k 1 )N 1 (k ) N 1,N az egy és kétrészecske eloszlások 31 átlagos m T tartomány: C (k 1, k ) C (q) Kísérletileg: C = A(q)/B(q) (normálva) A(q) az azonos eseménybeli részecskepárok eloszlása kvantumstat. effektusok + egyéb effektusok B(q) egy háttéreloszlás eseménykeverés egyéb effektusok Eseménykeverés: Eseményosztályok (centralitás, zvertex) Eltárolt események (max multiplicitás) Véletlenszerű események, részecskék Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 15 / 7

16 Binezés megválasztása Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Felbontás minél kisebb q Háttér minél nagyobb q max Nagyon sok bin nagyméretű hisztogramok Nem egyenlő bin szélesség: MeV, i = 1,, 50, q i = ( ) qi 1 + q 1. q i 1 i 1 q i 1, i = 51, 5, 100. m T függő bin szélesség: q max = m T MeV, Hidrodinamikai skálázás: R 1/ m T q max = 300 MeV az utolsó m T binben Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 16 / 7

17 Coulombkorrekció Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Töltött részecskék Coulombkorrekció K C Coulomb (q, λ, α, R) = C 0 (q, λ, α, R) K(q, λ, α, R) Ugyanaz a Coulombkorr, mint 1Dben Nagyon részletes numerikus táblázat Különböző q és paraméter értékekre kiszámítva Gömbszimmetrikus forrás Preliminary eredmények nem gömbszimmetrikus forrást mutatnak! 3D (nem gömbszimmetrikus) Coulombkorrekció fejlesztése Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 17 / 7

18 Korrelációs függvények illesztése Az illesztett függvény: Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák C (q; R, α, λ) = K(q, R, α, λ)c (0) (q; R, α, λ), 3 C (0) (q; R, α, λ) = N(1 + ε q i ) (1 + λe i,j (q ir ij q j) α/) i N egy normálási faktor lineáris háttér: (1 + ε 3 i q i ) R ij mátrix diagonális a párkoordinátarendszerben: (q i Rij q j ) (Routq out + Rsideq side + Rlongq long). i,j minimalizáció: ROOT környezet MINUIT C (q) kettő Poisson hibával terhelt hisztogram hányadosa: [E80 Collaboration], L. Ahle et al., Phys. Rev. C66, (00) χ λ = ( A ln C ) (A + B) (A + B) + B ln A(1 + C ) B(C + 1) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 18 / 7

19 Példa illesztés Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák out side long Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 19 / 7

20 Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Szisztematikus bizonytalanságok vizsgálata Fizikai paraméter: P {R out, R side, R long,λ,α} Alapbeálĺıtás, iedik m T bin: P 0 (i) Hibaforrások halmaza: n N, n = 1,,, 7 Adott forrás különböző beálĺıtásai: k k K n ha P 0 (i) < P k n (i), k K n ha P 0 (i) > P k n (i), nedik forrás, kdik beálĺıtása, idik m T bin: Pn k (i) δp 1 (i) = n N Kn (Pn k (i) P 0 (i)), k Kn δp 1 (i) = Kn (Pn k (i) P 0 (i)), n N k K n Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 0 / 7

21 Szisztematikus hibaforrások Vágások Páreloszlás hisztogramok elkészítése Modellparaméterek illesztése Szisztematikus hibák Szisztematikus hibaforrások n Forrás 1 PID vágás ID matching vágás 3 Párvágások 4 Coulombkorrekció 5 Hisztogramok relatív impulzus (q) binezése 6 Alsó illesztési határok (qmin) 7 Felső illesztési határok (qmax) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 1 / 7

22 [fm] R A forrás mérete A forrás mérete A korreláció erőssége A Lévystabilitás indexe Konklúzió Lévyskála paraméter (R out, R side, R long ) jellemzi a forrás méretét Összehasonĺıtás 1Ds eredményekkel A. Adare et al. (PHENIX), Phys. Rev. C 97, arxiv: Nem gömbszimmetrikus forrás Hidrodinamikai skálázás: R 1/ m T arxiv: PHENIX side 030 % Centrality Au+Au long = 00 GeV s NN R [fm] 1 10 R out (π π ) 3D R (π + π + out ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, R side (π π ) 3D R (π + π + side ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, R long (π π ) 3D R (π + π + long ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, PH ENIX preliminary m T [GeV/c ] m T [GeV/c ] m T [GeV/c ] Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk / 7

23 A forrás mérete A korreláció erőssége A Lévystabilitás indexe Konklúzió Hidrodinamikai skálázás (Work in progress) Hidrodinamikai skálázás: ált. Gaussos homogenitási hosszokra 1/R m T Skálázás 3Dben a Lévyskálaparaméterekre Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 3 / 7

24 A korreláció erőssége A forrás mérete A korreláció erőssége A Lévystabilitás indexe Konklúzió λ PHENIX 030% Centrality Au+Au s NN = 00 GeV π π 3D PH ENIX π + π + 3D preliminary π π 1D Phys. Rev. C 97, π + π + 1D Phys. Rev. C 97, m T [GeV/c ] Korreláció erőssége (λ) Elsődleges pionok aránya: λ = N mag N mag+n glória Egyezés az 1D eredményekkel Csökkenés alacsony m T nél Közegbeli tömegmódosulás? arxiv: Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 4 / 7

25 A Lévyexponens A forrás mérete A korreláció erőssége A Lévystabilitás indexe Konklúzió α PHENIX 030% Centrality Au+Au s NN = 00 GeV π π 3D PH ENIX π + π + 3D preliminary π π 1D Phys. Rev. C 97, π + π + 1D Phys. Rev. C 97, m T [GeV/c ] Lévyexponens vs. m T Nem Gauss (α = ) Nem Cauchy (α = 1) Messze kritikus pontban várt értéktől (α 0.5) Egyezés az 1D eredményekkel arxiv: Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 5 / 7

26 Nyitott kérdések A forrás mérete A korreláció erőssége A Lévystabilitás indexe Konklúzió Centralitás és ütközési energia szerinti függés? Tapasztalunke nem monoton viselkedést? D. Kincses for the PHENIX Collaboration, Universe 018, 4(1), 11 S. Lökös for the PHENIX Collaboration, Universe 018, 4(), 31 Mi a megjelenő Lévyeloszlás oka? Különböző hadronokra mérés (kaonok) Kisebb teljes hatáskeresztmetszet erősebb farok? A korreláció erősségére a magglória effektuson kívüli egyéb hatások? Háromrészecske korrelációk megmutathatják a koherencia szerepét Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 6 / 7

27 λ [fm] R Köszönöm a figyelmet! [fm] R α Összefoglaló Az adatok leírása 3Ds Lévytípusú forrást feltételezve Az eredmények konzisztensek az 1Ds eredményekkel A forrás nem gömbszimmetrikus α Lévyexponens: nem Gauss, anomális diffúzió? Skála paraméter: hidrodinamikai skálázás: R 1/ m T Kurgyis Bálint (PHENIX Együttműködés), arxiv: PHENIX 030% Centrality Au+Au s NN = 00 GeV π π 3D PH ENIX π + π + 3D preliminary π π 1D Phys. Rev. C 97, π + π + 1D Phys. Rev. C 97, R [fm] 1 10 PHENIX out R out (π π ) 3D R (π + π + out ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, side 030 % Centrality R side (π π ) 3D R (π + π + side ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, Au+Au s NN long = 00 GeV R long (π π ) 3D R (π + π + long ) 3D R (π π ) 1D Phys. Rev. C 97, R (π + π + ) 1D Phys. Rev. C 97, PHENIX 030% Centrality Au+Au s NN = 00 GeV π π 3D PH ENIX π + π + 3D preliminary π π 1D Phys. Rev. C 97, π + π + 1D Phys. Rev. C 97, m T [GeV/c ] További tervek: m T [GeV/c ] PH ENIX preliminary m T [GeV/c ] m T [GeV/c ] Nem gömbszimmetrikus 3D Coulombkorrekció Az eredmények véglegesítése m T [GeV/c ]

28 Függelék Függelék Miért háromdimenziós Lévy HBT anaĺızis? q inv R λ 1D α 1D Adare et al., Phys.Rev.C97, q = (q out, q side, q long ) R out, R side, R long λ 3D α 3D Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 8 / 7

29 A HBT effektus szabad esetben C (p 1, p ) = N (p 1, p ) N 1 (p 1 )N 1 (p ). (1) S(x, p) forrásfüggvény ψ p (x), ψ p1,p (x 1, x ) egy és kétrészecske hullámfüggvény N 1 (p) = dxs(x, p) ψ p (x), () N (p 1, p ) = dx 1 dx S(x 1, p 1 )S(x, p ) ψ p1,p (x 1, x ). (3) síkhullám: ψ p (x) = 1 Szimmetrizált hullámfüggvény bozonok esetén: ψ p1,p (x 1, x ) = 1 ( ) e i(p 1x 1 +p x ) + e i(p 1x +p x 1 ) = 1 e ikr ( e ikr + e ikr). q = (p p 1 ), r = x x 1 K = p 1 + p /, R = (x 1 + x )/ (4) ψ p1,p (x 1, x ) = cos (qr) = 1 + cos(qr). (5)

30 A HBT effektus szabad esetben S(0, p 1 ) S(0, p 1 ) + 1 [ S (q, p 1 ) S(q, p ) + S(q, p 1 ) S (q, p )] C (p 1, p ) =. S(0, p 1 ) S(0, p 1 ) (6) f (x) függvény Fouriertranszformáltja: f (q) g függvény komplex konjugáltja: g Közeĺıtés: p 1 p C (q, K) = 1 + S(q, K) S(0, K). (7) Párforrásfüggvény: D(r, K) = drs(r + r/, K)S(R r/, K). (8) C (q, K) = 1 + D(q, K) D(0, K) (9)

31 A Coulombkölcsönható hullámfüggvény Schrödingeregyenlet: m 1 r1 ψ(r 1, r ) m r ψ(r 1, r )+V C (r r 1 )ψ(r 1, r ) = Eψ(r 1, r ). Végtelenben a kölcsönhatásmentes esetet kapjuk vissza: Tömegközépponti és relatív koordináták: Szorzatalakú hullámfüggvény: (10) E = k 1 + k. (11) m 1 m R = m 1r 1 + m r, m 1 + m (1) r = r 1 r. (13) ψ(r, r) = ψ R (R)ψ r (r) (14) ψ R (R) = e ikr, ahol K = (k 1 + k )/ (15)

32 A Coulombkölcsönható hullámfüggvény Azonos töltésű pionok: m 1 = m = m és R = (r 1 + r )/ V C (r r 1 ) = cα, ahol α = e 1 r 4πε 1 c (16) Relatív koordinátákra vonatkozó Schrödingeregyenlet: r ψ r (r) ηk ψ r (r) = k ψ r (r), r Aminek megoldása: ahol η = mc α ck, (17) ψ r (r) = Ne ikr F ( iη, 1, i(kr kr)), (18) N = e πη Γ(1 + iη). (19) Itt Γ(z) a gammafüggvény, amelynek definíciója: Γ(z) = 0 t z 1 e t dt, (0) F (a, b, z) pedig az elfajult hipergeometrikus függvény: zf + (b z)f af = 0. (1) z n Γ(a + n) Γ(b) F (a, b, z) = n! Γ(a) Γ(b + n). () n=0

33 Függelék Függelék A Lévyalfa stabil eloszlások ρ(r) = 1 dqϕ(q)e irq, (3) π ϕ(q; α, β, c, µ) = exp (iqµ cq α (1 iβsgn(q)ψ)), (4) { tg ( ) πα Ψ =, α 1 π ln( q ), α = 1. (5) α stabilitási index (exponens) c skálaparaméter (α = esetben szórás) β asszimmetriát meghatározó paraméter µ pozíciót (α > 1: várható érték) meghatározó paraméter sgn az előjelfüggvény Spec eset: β = 0 és µ = 0, c 1/α R: L(r, R, α) = 1 (π) 3 d 3 re iqr e 1 qr α. (6) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 33 / 7

34 Függelék Függelék Eseményszelekció, egy és kétrészecske vágások Korábbi 1D anaĺızishez hasonló vágások A. Adare et al. (PHENIX), Phys. Rev. C 97, arxiv: Eseményszelekció: Centralitás: 0 30% zvertex: ±30 cm Egyrészecske: PID: σ ID matching: σ Párvágás: Egyedi alakú vágások ϕ z eloszlásokban (EMC,DCH,TOFE,TOFW) Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 34 / 7

35 Függelék Függelék Párvágások EMCE, EMCW, DCH: TOFE: TOFW: ϕ > ϕ 0 ϕ 0 z 0 z és ϕ > ϕ 1 ϕ > ϕ 0 ϕ 0 z 0 z ϕ > ϕ 0 és z > z 0 DCH EMC TOFE TOFW cut z 0 ϕ 0 ϕ 1 z 0 ϕ 0 ϕ 1 z 0 ϕ 0 z 0 ϕ táblázat: Párvágások paraméterezése. Kurgyis Bálint Háromdimenziós Bose Einsteinkorrelációk 35 / 7