A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben
|
|
- Klára Hegedüs
- 5 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben Bagoly Attila ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium november 27. Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
2 Tartalomjegyzék 1 Bevezető 2 Tökéletes kvarkfolyadék Kvark-gluon plazma Hidrodinamika Mérhető mennyiségek 3 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer Kumulánsok módszere 4 v n ábrák A v 2 különböző centralitás és részecskék esetén Skálaviselkedés J/ψ részecske v 2 spektruma Direkt fotonok v 2 spektruma Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
3 Bevezető Célunk: természet alapvető működésének megismerése Ma már tudjuk, hogy a minket körülvevő világ atomokból épül fel Jelenlegi tudásunk szerint minden felépíthető kvarkokból, leptonokból, bozonokból Kvarkok színtöltéssel rendelkeznek, erős kölcsönhatás ezek közt hat Erős kölcsönhatást a kvantum-színdinamika írja le, ez egy SU(3) szimmetriájú kvantumtérelmélet QCD: kvarkbezártság és aszimptotikus szabadság (kvark-gluon plazma) Ősrobbanás Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
4 Bevezető Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
5 Tökéletes kvarkfolyadék Kvark-gluon plazma Kvark-gluon plazma Az elemi részecskék világának vizsgálata részecskegyorsítókban történik, két legnagyobb LHC és RHIC Hogyan fedezték fel? Kemény folyamatok: nagyenergiás részecskezáporok (jetek) keletkeznek, 2, impulzus megmaradás: ellentétes irányba haladnak Arany-Arany ütközés, nagy centralitás: a jetpár egyik tagja nem jelent meg Próba: Deutérium-arany ütközéseknél semmilyen centralistánál nincs jet-elnyomás Ebből következtettek erősen kölcsönható közeg létrejöttére Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
6 Tökéletes kvarkfolyadék Kvark-gluon plazma Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
7 Tökéletes kvarkfolyadék Kvark-gluon plazma Kvark-gluon plazma Az új anyag vizsgálatából kiderült: QGP tökéletes folyadékként viselkedik Tökéletes folyadék: nincs viszkozitás! Ilyen magas hőmérsékleten? AdS/CFT alsó határ viszkozitásra: h/4π Folyadék: kezdeti eloszlás aszimmetriája megjelenik a detektált részecskék spektrumaiban Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
8 Tökéletes kvarkfolyadék Hidrodinamika Hidrodinamika Folyadékok kollektív viselkedésének leírására: HIDRODINAMIKA Fénysebességhez közeli sebességgel robban a kvarkfolyadék, ezért relativisztikus hidrodinamikát kell alkalmazni (energia-impulzus tenzor általános relativitáselméletből elegánsan kapható) T µν = (ε + p)u µ u ν pg µν, µ T µν = 0 (1) Állapotegyenlet: ε = κ(t )p Összeütköző atommagok speciális kezdeti eloszlásokat eredményeznek, a kezdeti eloszlásokban megjelenő aszimmetriákat fenti egyenletek szerint fejlődnek az időben Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
9 Tökéletes kvarkfolyadék Mérhető mennyiségek Mérhető mennyiségek A tágulás során a kvarkfolyadék hűl, amikor elér egy bizonyos hőmérsékletet kifagy (rácsqcd T c = 170MeV ) Kifagyást leírhatjuk: ( S(x, p)d 4 x = N n(x) exp p µu µ ) H(τ)p µ d 3 Σ µ dτ (2) T (x) A forrásfüggvényt kiintegrálva a teljes térre kapjuk a p impulzusú részecskék számát: N(p) = S(x, p)d 4 x Transzverz síkban a szögfüggő részt Fourier-sorba fejtjük: ( N(p t, φ) = N(p t ) 1 + n=1 [ v n cos(nφ)] ) (3) Legjelentősebb tag v 2 (elliptikus folyás), de mások is megjelenhetnek Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
10 Tökéletes kvarkfolyadék Mérhető mennyiségek Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
11 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A sorfejtés alapján a paraméterek megkaphatóak: v n = cos(nφ) Általában az eseményekre való átlagolást is beleértjük KR: nyalábirányba fölvesszük a z tengelyt, rá merőleges a transzverz sík A z tengely és az ellipszoid legközelebb eső tengelye valamilyen szöget zár be: θ flow p x /p nyalab El kell forgatni a KR-et a harmonikusok vizsgálatához! De nagy energián, kicsi a szög, ezért elhanyagoljuk Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
12 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer Transzverz síkban KR-et a detektorunk kitüntetheti, de ez nem a vizsgált objektumhoz igazodik v n számolásánál sok eseményre átlagolunk, QGP tetszőlegesen el lehet fordulva, ezért nem tudjuk meghatározni a v n paramétereket Másodrendű reakciósík: sebességvektorok jelölik ki, v 2 kezdőpontja Laborrendszer síkja nem releváns az adatok kiértékelésnél, ezért a másodrendű reakciósíkot tekintjük reakciósíknak Ebben a rendszerben ki meg tudjuk határozni a v 2 paramétert Ennek mintájára magasabb rendű reakciósíkok a v 3, v 4, stb. meghatározására Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
13 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer Nehéz feladat: bázisválasztás Ezek a kvarkfolyadék orientációjához rögzítettek Különböző eseményekre egymásba forgathatjuk Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
14 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer Tehát a reakciósíkhoz képest mindenik harmonikusnak más a kezdőpontja: v n = cos(n(φ ψ n )) (4) A ψ n n-ed rendű reakciósíkot kísérletileg meghatározzuk, ekkor eseménysíknak szoktuk nevezni Az eloszlás n-edik harmonikusának folyási vektorát definiálhatjuk X n = Q n cos(nψ n ) = w i cos(nφ) (5) i Y n = Q n sin(nψ n ) = w i sin(nφ) (6) i Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
15 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer Az n-ed rendű reakciósík meghatározható: ψ n = ( ) tan 1 i w i sin(nφ i ) / n (7) i w i cos(nφ i ) Összegzés részecskékre, a w i súlyok lehetnek például a transzverz impulzus Meghatározzuk a reakciósíkokat, a különböző események esetén egymásba forgatjuk így megkaphatjuk a keresett v n paramétereket Bármely n harmonikus meghatározható az m reakciósík segítségével amennyiben n > m és n egész számú többszöröse m-nek Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
16 A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A v n paraméterek mérése Eseménysík módszer A meghatározott v n értékeben különböző hibák jelennek meg, ezeket korrigálni kell Véges számú részecskét detektálunk ezért szögeloszlást véges pontossággal detektáljuk Ebből adódó hibára lehet korrigálni ha osztunk az eseménysík felbontásával, mert cos(n(φ ψ)) = cos(nφ) cos(n ψ) (8) Tehát erre a hibára korrigálhatunk: v n = v mert n / cos(km(ψ m ψ r )) (9) n ő akkor k is nő, tehát magasabb rendű harmonikusakat pontatlanabbul mérünk Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
17 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Ötlet: keresett paramétereket valahogyan a részecskék korrelációjából határozzuk meg Azimutális (transzverz síkban) sokrészecske korrelációs függvény: e in(φ φ k +φ k φ k+l ), átlagolás az összes résecskekombinációra és az eseményekre megy Kétrészecske korreláció esetén a következőképpen írható: e in(φ 1 φ 2 ) = e i2(φ 1 φ 2 ) + e i2φ 1 e i2φ 2 (10) Kifejezés első tagját másodrendű kumulánsnak nevezzük, ez a korrelációt méri, amennyiben nulla részecskék függetlenek Tökéletes detektor esetén a második tag 0, ekkor a bevezetett korrelációs függvény nulla ha a részecskék közt nincs korreláció Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
18 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Tekintsük a részecskék szögeloszlását: N(φ) = 1 [ 2π 1 + n ] v n cos(n(φ ψ n )) Tökéletes detektort feltételezve feĺırhatjuk a fenti mennyiségeket: (11) π 2π 2π π 2π 0 0 N(φ i )e ±i2φ i dφ i dψ 2 = 0 (12) N(φ 1 )N(φ 2 )e i2(φ 1 φ 2 ) dφ 1 dφ 2 dψ 2 = v 2 2 4π Tehát a keresett v 2 paraméter a másodrendű kumulánsal megadható v 2 2 = ei2(φ 1 φ 2 ) + e i2φ 1 e i2φ 2 (13) Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
19 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Probléma: nem folyási tagok is adhatnak járulékot a korrelációban (pl. jet) Nem folyási tagok 1/M-el arányosak, ahol M a detektált részecskék száma Láttuk, hogy folyási tagok v 2 n arányosak Kétrészecske korreláció jó, ha: v n 1/ M Többrészecskés korreláció adhat pontosabb eredményt? Négyrészecske korreláció esetén folyási tagok v 4 n Nem folyási tagok pedig 1/M 3 arányosak Tehát itt v n 1/M 3/4, nagy M esetén jelentős különbség Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
20 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Hogy néz ki a négyrészecskés korreláció? e in(φ 1+φ 2 φ 3 φ 4 ) = e in(φ 1+φ 2 φ 3 φ 4 ) + e in(φ 1 φ 3 ) e in(φ 2 φ 4 ) + e in(φ 1 φ 4 ) e in(φ 2 φ 3 ) Ha párosával korreláltak csak a második két tag ad járulékot A kumulánsok előálĺıtására definiáljuk a következő függvényt: G n (z) = ( ) M 1 + ze inφ j + z e inφ j j=1 M Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
21 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Átlagoljuk az M multiplicitású eseményekre: G n (z) = 1 + z M Sorfejtés j e inφ j + z M j e inφ j + z2 M e in(φ j φ k ) j<k +... G n (z) = 1 + z e inφ 1 + z e inφ 1 + M 1 [ z 2 M 2 e in(φ 1+φ 2 ) + z 2 2 ein(φ 1+φ 2 ) + zz ] 2 ein(φ 1 φ 2 ) +... z k z l tagig sorbafejtve épp a (k + l) részecske korrelációt kapjuk Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
22 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Definiáljuk a generátorfüggvényt és fejtsük sorba: C n (z) M( G n (z) 1/M + 1) = k,l z k z l k!l! ein(φ φ k...φ k+l ) Tökéletes detektor csak a diagonális elemeket méri, fizikailag csak ezek relevánsak, ezeket jelöljük c n {2k} = e in(φ φ k...φ 2k ) Keresett paraméterek feĺırhatóak: v 2 n {2} = c n {2}, v 4 n {4} = c n {4} Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
23 A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere A v n paraméterek mérése Kumulánsok módszere Az így kapott paraméterek és a valós paraméterek közti legnagyobb eltérés: nem folyási tagok járuléka 2k részecske korrelációban nem folyási tagok járuléka M 1 2k nagyságrendű Hiba kicsi legyen: vn 2k M 1 2k Statisztikus hiba a részecskék véges számából is adódik Hányféleképp választhatunk ki 2k eseményt M multiplicitás esetén? (Becslés M 2k N) A hiba 1/ M 2k N-vel arányos Kísérletben optimális: négyrészecske korreláció Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
24 v n ábrák Adott kezdőeloszlás, milyen v n spektrum? Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
25 v n ábrák A v 2 különböző centralitás és részecskék esetén Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
26 v n ábrák Skálaviselkedés Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
27 v n ábrák Skálaviselkedés Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
28 v n ábrák Skálaviselkedés Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
29 v n ábrák Skálaviselkedés Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
30 v n ábrák J/ψ részecske v 2 spektruma Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
31 v n ábrák Direkt fotonok v 2 spektruma Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
32 v n ábrák Direkt fotonok v 2 spektruma Köszönöm a figyelmet! Bagoly Attila (ELTE TTK) A v n harmonikusok nehézion-ütközésekben november / 32
Egzakt hidrodinamikai megoldások alkalmazása a nehézionfizikai fenomenológiában néhány új eredmény
Egzakt hidrodinamikai megoldások alkalmazása a nehézionfizikai fenomenológiában néhány új eredmény Csanád Máté, Nagy Márton, Lőkös Sándor ELTE Atomfizikai Tanszék Magfizikus Találkozó Jávorkút 2012. szeptember
RészletesebbenTöbbpólusú hidrodinamikai megoldások és a magasabb rendű harmonikusok nehézion-ütközésekben
Eötvös Loránd Tudományegyetem Természettudományi Kar Szakdolgozat Többpólusú hidrodinamikai megoldások és a magasabb rendű harmonikusok nehézion-ütközésekben Szabó András Fizika BSc III. évfolyam Témavezető:
RészletesebbenZ bozonok az LHC nehézion programjában
Z bozonok az LHC nehézion programjában Zsigmond Anna Julia MTA Wigner FK Max Planck Institut für Physik Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016 augusztus 24-27. Nehézion-ütközések az LHC-nál A-A és p-a ütközések
RészletesebbenRészecske korrelációk kísérleti mérése Englert Dávid
Részecske korrelációk kísérleti mérése Englert Dávid ELTE szeminárium 2014. december 11. Motiváció nehézion ütközések, vn anizotrópia paraméter Koordináta térben lévő anizotrópia az azimuthális szögben
RészletesebbenNagyenergiás nehézion-ütközések numerikus hidrodinamikai modellezése
EÖTVÖS LORÁND TUDOMÁNYEGYETEM Természettudományi Kar Nagyenergiás nehézion-ütközések numerikus hidrodinamikai modellezése Bagoly Attila Fizika BSc, III. évfolyam Témavezet : Csanád Máté ELTE TTK Atomzikai
RészletesebbenBevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics)
Bevezetés a nehézion-fizikába (Introduction to heavy ion physics) Veres Gábor (CERN-PH és ELTE) Hungarian Teachers Programme CERN, 2015. augusztus 20. vg@ludens.elte.hu Hungarian Teachers Programme, CERN,
RészletesebbenNagyenergiás atommag-ütközések térid beli lefolyása. Habilitációs dolgozat
Nagyenergiás atommag-ütközések térid beli lefolyása Habilitációs dolgozat Csanád Máté Eötvös Loránd Tudományegyetem Atomzikai Tanszék Budapest, 2013 Tartalomjegyzék 1. A nagyenergiás magzika 3 1.1. A nagyenergiás
RészletesebbenAxion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék
Az axion mint sötét anyag ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Borsányi Sz., Fodor Z., J. Günther, K-H. Kampert, T. Kawanai, Kovács T., S.W. Mages, Pásztor A., Pittler F., J. Redondo, A. Ringwald, Szabó K. Nature
RészletesebbenBevezetés a nehéz-ion fizikába
Bevezetés a nehéz-ion fizikába Zoltán Fodor KFKI RMKI CERN Zoltán Fodor Bevezetés a nehéz ion fizikába 2 A világmindenség fejlődése A Nagy Bummnál minden anyag egy pontban sűrűsödött össze, ami azután
RészletesebbenHadronok, atommagok, kvarkok
Zétényi Miklós Hadronok, atommagok, kvarkok Teleki Blanka Gimnázium Székesfehérvár, 2012. február 21. www.meetthescientist.hu 1 26 Atomok Démokritosz: atom = legkisebb, oszthatatlan részecske Rutherford
RészletesebbenElemi részecskék, kölcsönhatások. Atommag és részecskefizika 4. előadás március 2.
Elemi részecskék, kölcsönhatások Atommag és részecskefizika 4. előadás 2010. március 2. Az elektron proton szóródás E=1MeVλ=hc/(sqrt(E 2 -mc 2 )) 200fm Rutherford-szórás relativisztikusan Mott-szórás E=10MeVλ
RészletesebbenEgyesített funkcionális renormálási csoport egyenlet
Egyesített funkcionális renormálási csoport egyenlet Nándori István MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport, MTA-Atomki, Debrecen Magyar Fizikus Vándorgyűles, Debrecen, 2013 Kvantumtérelmélet Részecskefizika
RészletesebbenHáromdimenziós, relativisztikus, gyorsuló hidrodinamikai megoldások nehézion-ütközésekben
Háromdimenziós, relativisztikus, gyorsuló hidrodinamikai megoldások nehézion-ütközésekben Kurgyis Bálint Fizika BSc. II. Témavezet : Csanád Máté ELTE TTK Atomzikai Tanszék 017. november 16. TUDOMÁNYOS
RészletesebbenA nagyenergiás magfizika kísérleti módszerei
BME NTI magfizika, 2017 május 10-11. BME magfizika 2017/05/10 Vértesi Róbert - Nagyenergiás magfizika 1 A nagyenergiás magfizika kísérleti módszerei Vértesi Róbert vertesi.robert@wigner.mta.hu MTA Wigner
RészletesebbenTheory hungarian (Hungary)
Q3-1 A Nagy Hadronütköztető (10 pont) Mielőtt elkezded a feladat megoldását, olvasd el a külön borítékban lévő általános utasításokat! Ez a feladat a CERN-ben működő részecskegyorsító, a Nagy Hadronütköztető
RészletesebbenA nagyenergiás nehézion-ütközések direkt foton spektrumának hidrodinamikai vizsgálata
EÖTVÖS LORÁND TUDOMÁNYEGYETEM TERMÉSZETTUDOMÁNYI KAR A nagyenergiás nehézion-ütközések direkt foton spektrumának hidrodinamikai vizsgálata B.SC. SZAKDOLGOZAT SZERZŐ : Kasza Gábor az ELTE TTK Fizika BSc
RészletesebbenHidrodinamikai modellezés a nehézionfizikában - áttekintés és újabb eredmények -
Hidrodinamikai modellezés a nehézionfizikában - áttekintés és újabb eredmények - Nagy Márton ELTE Atomfizikai Tanszék Csörgő Tamás, Barna Imre Wigner FK 14. április 3. Hidrodinamikai modellezés a nehézionfizikában
RészletesebbenRészecskegyorsítókkal az Ősrobbanás nyomában
Csanád Máté Részecskegyorsítókkal az Ősrobbanás nyomában Zrínyi Ilona Gimnázium Nyíregyháza, 2010. december 10. www.meetthescientist.hu 1 26 Az anyag szerkezete Atomok proton, neutrok, elektronok Elektron
RészletesebbenHidrodinamikai leírásmód a nagyenergiás nehézionfizikában
Hidrodinamikai leírásmód a nagyenergiás nehézionfizikában Nagy Márton ELTE Atomfizikai Tanszék ELTE Statisztikus Fizikai Szeminárium 13. április 4. Nehézionfizika: az erős kölcsönhatás fázisszerkezetének
RészletesebbenNA61/SHINE: Az erősen kölcsönható anyag fázisdiagramja
NA61/SHINE: Az erősen kölcsönható anyag fázisdiagramja László András Wigner Fizikai Kutatóintézet, Részecske- és Magfizikai Intézet 1 Kivonat Az erősen kölcsönható anyag és fázisai Megfigyelések a fázisszerkezettel
RészletesebbenA spin. November 28, 2006
A spin November 28, 2006 1 A spin a kvantummechanikában Az elektronnak és sok más kvantummechanikai részecskének is van egy saját impulzusnyomatéka amely független a mozgásállapottól. (Úgy is mondhatjuk,
RészletesebbenPuskin utcai kvarkok. A kvarkfizika második korszaka ( )
Puskin utcai kvarkok A kvarkfizika másoik korszaka 968-978 SZUBJKTÍV KVARKTÖRTÉNT!! A MI VRZIÓNK! Szilár Leó Az első korszak 963-968 Gell-Mann és Zweig kvarkjai Aitív kvark moell MZONOK Zweig-szabály MÉLYN
RészletesebbenRelativisztikus hidrodinamika nehézion ütközésekben
Országos Tudományos Diákköri Dolgozat Relativisztikus hidrodinamika nehézion ütközésekben Készítette: Vargyas Márton ELTE TTK, zika Bsc III. Témavezet : Csanád Máté, PhD ELTE TTK, Atomzikai tanszék 009.
RészletesebbenJÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT!
JÁTSSZUNK RÉSZECSKEFIZIKÁT! Dr. Oláh Éva Mária Bálint Márton Általános Iskola és Középiskola, Törökbálint MTA Wigner FK, RMI, NFO ELTE, Fizikatanári Doktori Iskola, Fizika Tanítása Program PhD olaheva@hotmail.com
RészletesebbenBose-Einstein korrelációk a nagyenergiás nehézion-zikában
Bose-Einstein korrelációk a nagyenergiás nehézion-zikában Kísérleti mag- és részecskezikai szeminárium el adás Kincses Dániel Fizika BSc III. ELTE TTK 2014.10.16. Kincses Dániel (ELTE TTK) Bose-Einstein
RészletesebbenBevezetés a részecske fizikába
Bevezetés a részecske fizikába Kölcsönhatások és azok jellemzése Kölcsönhatás Erősség Erős 1 Elektromágnes 1 / 137 10-2 Gyenge 10-12 Gravitációs 10-44 Erős kölcsönhatás Közvetítő részecske: gluonok Hatótávolság:
RészletesebbenMegmérjük a láthatatlant
Megmérjük a láthatatlant (részecskefizikai detektorok) Hamar Gergő MTA Wigner FK 1 Tartalom Mik azok a részecskék? mennyi van belőlük? miben különböznek? Részecskegyorsítók, CERN mire jó a gyorsító? hogy
RészletesebbenAzonos és egymással nem kölcsönható részecskékből álló kvantumos rendszer makrókanónikus sokaságban.
Kvantum statisztika A kvantummechanika előadások során már megtanultuk, hogy az anyagot felépítő részecskék nemklasszikus, hullámtulajdonságokkal is rendelkeznek aminek következtében viselkedésük sok szempontból
RészletesebbenVan-e a vákuumnak energiája? A Casimir effektus és azon túl
Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl MTA-ELTE Elméleti Fizikai Kutatócsoport Bolyai Kollégium, 2007. október 3. Van-e a vákuumnak energiája? és azon túl Vázlat 1 2 3 4 5 Van-e a vákuumnak energiája?
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Kölcsönhatások Az atommag felépítése Az atommag pozitív töltésű protonokból (p) és semleges neutronokból (n) áll. A protonok és neutronok kvarkokból + gluonokból állnak. A
RészletesebbenWolf György (RMKI, Budapest) Tartalom: Az erős kölcsönhatás fázis diagrammja Folyadék-gáz átmenet Nagy sűrűségű anyag Nagyenergiájú anyag Javaslatok
Wolf György (RMKI, Budapest) Tartalom: Az erős kölcsönhatás fázis diagrammja Folyadék-gáz átmenet Nagy sűrűségű anyag Nagyenergiájú anyag Javaslatok A legfontosabb kérdések Az anyag alapvető tulajdonságai
RészletesebbenBiomatematika 12. Szent István Egyetem Állatorvos-tudományi Kar. Fodor János
Szent István Egyetem Állatorvos-tudományi Kar Biomatematikai és Számítástechnikai Tanszék Biomatematika 12. Regresszió- és korrelációanaĺızis Fodor János Copyright c Fodor.Janos@aotk.szie.hu Last Revision
RészletesebbenErős terek leírása a Wigner-formalizmussal
Erős terek leírása a Wigner-formalizmussal Berényi Dániel 1, Varró Sándor 1, Vladimir Skokov 2, Lévai Péter 1 1, MTA Wigner FK, Budapest 2, RIKEN/BNL, Upton, USA Wigner 115 2017. November 15. Budapest
RészletesebbenAlkalmazás a makrókanónikus sokaságra: A fotongáz
Alkalmazás a makrókanónikus sokaságra: A fotongáz A fotonok az elektromágneses sugárzás hordozó részecskéi. Spinkvantumszámuk S=, tehát kvantumstatisztikai szempontból bozonok. Fotonoknak habár a spinkvantumszámuk,
RészletesebbenDifferenciálegyenletek numerikus integrálása április 9.
Differenciálegyenletek numerikus integrálása 2018. április 9. Differenciálegyenletek Olyan egyenletek, ahol a megoldást függvény alakjában keressük az egyenletben a függvény és deriváltjai szerepelnek
RészletesebbenHáromdimenziós BoseEinstein-korrelációk nehézion-ütközésekben
Háromdimenziós BoseEinstein-korrelációk nehézion-ütközésekben Kurgyis Bálint Fizika BSc. III. Témavezet : Csanád Máté ELTE TTK Atomzikai Tanszék 2018. november 12. TUDOMÁNYOS DIÁKKÖRI DOLGOZAT Absztrakt
RészletesebbenInfobionika ROBOTIKA. X. Előadás. Robot manipulátorok II. Direkt és inverz kinematika. Készült a HEFOP P /1.0 projekt keretében
Infobionika ROBOTIKA X. Előadás Robot manipulátorok II. Direkt és inverz kinematika Készült a HEFOP-3.3.1-P.-2004-06-0018/1.0 projekt keretében Tartalom Direkt kinematikai probléma Denavit-Hartenberg konvenció
RészletesebbenT zgömb hidrodinamika relativisztikus megoldásainak vizsgálata az LHC nehézion-ütközéseinek leírásához. Lökös Sándor
T zgömb hidrodinamika relativisztikus megoldásainak vizsgálata az LHC nehézion-ütközéseinek leírásához Lökös Sándor Fizika BSc III. zikus szakirány Témavezet : Csanád Máté ELTE, Atomzikai Tanszék ELTE
Részletesebbenhttp://www.nature.com 1) Magerő-sugár: a magközéppontból mért távolság, ameddig a magerők hatótávolsága terjed. Rutherford-szórásból határozható meg. R=1,4 x 10-13 A 1/3 cm Az atommag terének potenciálja
RészletesebbenAbszolút és relatív aktivitás mérése
Korszerű vizsgálati módszerek labor 8. mérés Abszolút és relatív aktivitás mérése Mérést végezte: Ugi Dávid B4VBAA Szak: Fizika Mérésvezető: Lökös Sándor Mérőtársak: Musza Alexandra Török Mátyás Mérés
RészletesebbenA tau lepton felfedezése
A tau lepton felfedezése Szabó Attila András ELTE TTK Kísérleti mag- és részecskefizikai szeminárium 2014.12.04. Tartalom 1 Előzmények(-1973) e-μ probléma e+e- annihiláció kísérletekhez vezető út 2 Felfedezés(1973-1976)
Részletesebben2 Wigner Fizikai Kutatóintézet augusztus / 17
Táguló sqgp tűzgömb többkomponensű kéma kfagyása Kasza Gábor 1 és Csörgő Tamás 2,3 1 Eötvös Loránd Tudományegyetem 2 Wgner Fzka Kutatóntézet 3 Károly Róbert Főskola 2015. augusztus 17. Gyöngyös - KRF 1
RészletesebbenRelativisztikus hidrodinamika nehézion-ütközésekben
Relativisztikus hidrodinamika nehézion-ütközésekben B.Sc. szakdolgozat Szerz : Vargyas Márton ELTE TTK, Atomzikai Tanszék m.vargyas@gmail.com Témavezet : Csanád Máté, PhD ELTE TTK, Atomzikai Tanszék csanad@elte.hu
RészletesebbenKétrészecske Bose Einstein-korrelációs függvények vizsgálata a STAR kísérletben
Kétrészecske Bose Einstein-korrelációs függvények vizsgálata a STAR kísérletben Pintér Roland László Fizika BSc III. Témavezetők: Csanád Máté, Kincses Dániel ELTE TTK Atomfizikai Tanszék 2018 Tudományos
Részletesebbenforró nyomon az ősanyag nyomában Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI
Magyarok Amerikában - forró nyomon az ősanyag nyomában Bevezető Motiváció Kisérletek Elméleti alapok Eredmények Új jelenség Új anyag Csörgő Tamás MTA KFKI RMKI A legforróbb anyag: tökéletes folyadék Mi
RészletesebbenNagyenergiás nehézion-fizika
Nagyenergiás nehézion-fizika Csanád Máté 1 Eötvös Loránd Tudományegyetem, H- 1117 Budapest XI, Pázmány Péter sétány 1/A, Hungary Speciális kollégium, 2007/08 tavasz 1 / 65 Outline 1 Bevezetés Tudnivalók
RészletesebbenKét- és háromrészecske Bose-Einstein korrelációk mérése a PHENIX detektornál
Eötvös Loránd Tudományegyetem Természettudományi Kar Szakdolgozat Két- és háromrészecske Bose-Einstein korrelációk mérése a PHENIX detektornál Kincses Dániel Fizika BSc III. Témavezet : Csanád Máté ELTE
RészletesebbenKvarkanyag id fejl désének vizsgálata termális fotonokkal
Eötvös Loránd Tudományegyetem Természettudományi Kar Tudományos Diákköri Dolgozat Kvarkanyag id fejl désének vizsgálata termális fotonokkal Szerz : Májer Imre Fizika BSc III. évfolyam Témavezet : Csanád
Részletesebben2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 1 / 18
Az erős és az elektrogyenge kölcsönhatás elmélet Csanád Máté ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai szeminárium 2012. október 23. Csanád Máté, ELTE Atomfizikai Tanszék Részecske- és magfizikai
RészletesebbenSpeciális relativitás
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 3. (b) Speciális relativitás Relativisztikus dinamika Utolsó módosítás: 2013 október 15. 1 A relativisztikus tömeg (1) A bevezetett Lorentz-transzformáció biztosítja
RészletesebbenLeptonkeletkezés relativisztikus nehézion-ütközésekben
Szakdolgozat Leptonkeletkezés relativisztikus nehézion-ütközésekben Krizsán Levente Fizika MSc., zikus szakirány V. évfolyam Témavezet : Csanád Máté ELTE, Atomfizikai Tanszék i Tartalomjegyzék 1. Bevezetés
RészletesebbenA legkisebb részecskék a világ legnagyobb gyorsítójában
A legkisebb részecskék a világ legnagyobb gyorsítójában Varga Dezső, ELTE Fiz. Int. Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék AtomCsill 2010 november 18. Az ismert világ építőkövei: az elemi részecskék Elemi
RészletesebbenDoktori értekezés tézisei
Doktori értekezés tézisei Doktorjelölt: Ürmössy Károly Elméleti Fizikai Osztály, Wigner FK, Budapest Elméleti Fizika Tanszék, ELTE, Budapest Az értekezés címe: Nem-extenzív statisztikus fizikai módszerek
RészletesebbenBose-Einstein korrelációk mérése és vizsgálata nagyenergiás mag-mag ütközésekben
Bose-Einstein korrelációk mérése és vizsgálata nagyenergiás mag-mag ütközésekben K faragó ónika Fizikus Sc Témavezet : Csanád áté ELTE TTK Atomzikai Tanszék 01. május 1. Kivonat Nagyenergiás ütközésekben
RészletesebbenModern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 5. mérés: Elektronspin rezonancia. 2008. március 18.
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 28. március 18. A mérés száma és címe: 5. mérés: Elektronspin rezonancia Értékelés: A beadás dátuma: 28. március 26. A mérést végezte: 1/7 A mérés leírása:
RészletesebbenMagas rend aszimmetriák a Buda-Lund modellben. Lökös Sándor. Témavezet : Csanád Máté ELTE TTK. Fizikus MSc. ELTE, Atomzikai Tanszék. Budapest, 2014.
Magas rend aszimmetriák a Buda-Lund modellben Lökös Sándor Fizikus MSc. Témavezet : Csanád Máté ELTE, Atomzikai Tanszék ELTE TTK Budapest, 2014. TARTALOMJEGYZÉK 1 Tartalomjegyzék 1. Bevezetés 2 2. Nehézion-zika
RészletesebbenLökös Sándor Kísérleti részecskefizika szeminárium 2013.
Lökös Sándor Kísérleti részecskefizika szeminárium 2013. Tartalom RHIC bemutatása Detektorok, kísérletek Egy kis jetfizika Parton modell, jetek és egyéb állatfajták Jet quenching jelensége Megfigyelések
RészletesebbenGAZDASÁGMATEMATIKA KÖZÉPHALADÓ SZINTEN
GAZDASÁGMATEMATIKA KÖZÉPHALADÓ SZINTEN ELTE TáTK Közgazdaságtudományi Tanszék Gazdaságmatematika középhaladó szinten KOMPLEX SZÁMOK Készítette: Gábor Szakmai felel s: Gábor Vázlat 1 2 3 Történeti bevezetés
RészletesebbenKalkulus. Komplex számok
Komplex számok Komplex számsík A komplex számok a valós számok természetes kiterjesztése, annak érdekében, hogy a gyökvonás művelete elvégezhető legyen a negatív számok körében is. Vegyük tehát hozzá az
RészletesebbenTöltött részecske multiplicitás analízise 14 TeV-es p+p ütközésekben
Töltött részecske multiplicitás analízise 14 TeV-es p+p ütközésekben Veres Gábor, Krajczár Krisztián Tanszéki értekezlet, 2008.03.04 LHC, CMS LHC - Nagy Hadron Ütköztető, gyorsító a CERN-ben 5 nagy kísérlet:
RészletesebbenA gamma-sugárzás kölcsönhatásai
Ref. [3] A gamma-sugárzás kölcsönhatásai Az anyaggal való kölcsönhatás kis valószínűségű hatótávolság nagy A sugárzás gyengülését 3 féle kölcsönhatás okozza. fotoeffektus Compton-szórás párkeltés A gamma-fotonok
RészletesebbenBeugró kérdések. Elektrodinamika 2. vizsgához. Számítsa ki a gradienst, divergenciát és a skalár Laplace operátort henger koordinátákban!
Beugró kérdések Elektrodinamika 2. vizsgához. Görbült koordináták Henger koordináták: r=(ρ cos φ, ρ sin φ, z) Számítsa ki a gradienst, divergenciát és a skalár Laplace operátort henger koordinátákban!
RészletesebbenCompton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.
Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak
RészletesebbenStatisztika - bevezetés Méréselmélet PE MIK MI_BSc VI_BSc 1
Statisztika - bevezetés 00.04.05. Méréselmélet PE MIK MI_BSc VI_BSc Bevezetés Véletlen jelenség fogalma jelenséget okok bizonyos rendszere hozza létre ha mindegyik figyelembe vehető egyértelmű leírás általában
RészletesebbenA Hamilton-Jacobi-egyenlet
A Hamilton-Jacobi-egyenlet Ha sikerül olyan kanonikus transzformációt találnunk, amely a Hamilton-függvényt zérusra transzformálja akkor valamennyi új koordináta és impulzus állandó lesz: H 0 Q k = H P
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Horváth Dezső: Bevezetés a részecskefizikába I: SM CERN, 2014. augusztus 18. p. 1 Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére CERN, 2014. aug. 18-22. (Pásztor Gabriella helyett)
Részletesebben9. előadás. Térbeli koordinátageometria
9. előadás Térbeli koordinátageometria Koordinátageometria a térben Descartes-féle koordinátarendszerben dolgozunk. A legegyszerűbb alakzatokat fogjuk vizsgálni. Az ezeket leíró egyenletek első-, vagy
RészletesebbenRadiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008.
Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008. Kiss István,Vértes Attila: Magkémia (Akadémiai Kiadó) Nagy Lajos György,
RészletesebbenBevezetés a részecskefizikába
Bevezetés a részecskefizikába Előadássorozat fizikatanárok részére (CERN, 2007) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu. MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest és ATOMKI, Debrecen Horváth
RészletesebbenExplicit hibabecslés Maxwell-egyenletek numerikus megoldásához
Explicit hibabecslés Maxwell-egyenletek numerikus megoldásához Izsák Ferenc 2007. szeptember 17. Explicit hibabecslés Maxwell-egyenletek numerikus megoldásához 1 Vázlat Bevezetés: a vizsgált egyenlet,
RészletesebbenOTKA T Tematikus OTKA Pályázat Zárójelentés. Kvantumszíndinamikai effektusok vizsgálata relativisztikus nehézion ütközésekben
OTKA T043455 Tematikus OTKA Pályázat Zárójelentés Kvantumszíndinamikai effektusok vizsgálata relativisztikus nehézion ütközésekben Időtartam: 2003-2006 Kutatóhely: Témavezető: Résztvevő kutatók: MTA KFKI
RészletesebbenCERN: a szubatomi részecskék kutatásának európai központja
CERN: a szubatomi részecskék kutatásának európai központja 1954-ben alapította 12 ország Ma 20 tagország 2007-ben több mint 9000 felhasználó (9133 user ) ~1 GCHF éves költségvetés (0,85%-a magyar Ft) Az
Részletesebbenúj eredményeink Veres Gábor, PhD adjunktus, ELTE, Atomfizikai Tanszék
Az LHC elmúlt lt évében elért új eredményeink Veres Gábor, PhD adjunktus, ELTE, Atomfizikai Tanszék Ortvay Kollokvium ELTE, Budapest, 2011. márcim rcius 10. Veres Gábor ELTE, Budapest, 2011. március 10.
RészletesebbenAz optika tudományterületei
Az optika tudományterületei Optika FIZIKA BSc, III/1. 1. / 17 Erdei Gábor Elektromágneses spektrum http://infothread.org/science/physics/electromagnetic%20spectrum.jpg Optika FIZIKA BSc, III/1. 2. / 17
RészletesebbenÁltalánosan, bármilyen mérés annyit jelent, mint meghatározni, hányszor van meg
LMeasurement.tex, March, 00 Mérés Általánosan, bármilyen mérés annyit jelent, mint meghatározni, hányszor van meg a mérendő mennyiségben egy másik, a mérendővel egynemű, önkényesen egységnek választott
RészletesebbenAZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA. H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat.
AZ ELEKTRON MÁGNESES MOMENTUMA Mágneses dipólmomentum: m H mágneses erœtérben az m mágneses dipólmomentummal jellemzett testre M = m H forgatónyomaték hat. M = m H sinϕ (Elektromos töltés, q: monopólus
RészletesebbenKvark hadron átalakulás veges hőmérsékleten Petreczky Péter. Fizikus vándorgyűlés, augusztus 25.
Kvark hadron átalakulás veges hőmérsékleten Petreczky Péter Bevezető: erősen kölcsönható anyag állapot egyenlete és királis átalakulás Polyakov szál várható érteke, árnyékolás a plazmában és deconfinement
RészletesebbenAz Einstein egyenletek alapvet megoldásai
Friedmann- és Schwarzschild-megoldás Klasszikus Térelméletek Elemei Szeminárium, 2016. 11. 30. Vázlat Einstein egyenletek Robertson-Walker metrika és a tökéletes folyadékok energia-impulzus tenzora Friedmann
RészletesebbenMagspektroszkópiai gyakorlatok
Magspektroszkópiai gyakorlatok jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Deák Ferenc Mérés dátuma: 010. április 8. Leadás dátuma: 010. április 13. I. γ-spekroszkópiai mérések A γ-spekroszkópiai
RészletesebbenLévy-típusú Bose Einstein-korrelációk mérése az NA61/SHINE kísérletnél
Lévy-típusú Bose Einstein-korrelációk mérése az NA61/SHINE kísérletnél Pórfy Barnabás Témavezetők: Csanád Máté, László András Eötvös Loránd Tudományegyetem 2018 Kivonat Univerzumunkat első mikromásodpercében
RészletesebbenAnyagvizsgálati módszerek Mérési adatok feldolgozása. Anyagvizsgálati módszerek
Anyagvizsgálati módszerek Mérési adatok feldolgozása Anyagvizsgálati módszerek Pannon Egyetem Mérnöki Kar Anyagvizsgálati módszerek Statisztika 1/ 22 Mérési eredmények felhasználása Tulajdonságok hierarchikus
RészletesebbenModern Fizika Labor. 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 25. A mérés száma és címe: Értékelés:
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. okt. 25. A mérés száma és címe: 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Értékelés: A beadás dátuma: 2011. nov. 16. A mérést végezte: Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenMilyen simaságú legyen a minta felülete jó minőségű EBSD mérésekhez
1 Milyen simaságú legyen a minta felülete jó minőségű EBSD mérésekhez Havancsák Károly Dankházi Zoltán Ratter Kitti Varga Gábor Visegrád 2012. január Elektron diffrakció 2 Diffrakció - kinematikus elmélet
RészletesebbenA kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről
A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html
RészletesebbenRádl Attila december 11. Rádl Attila Spalláció december / 21
Spalláció Rádl Attila 2018. december 11. Rádl Attila Spalláció 2018. december 11. 1 / 21 Definíció Atommagok nagyenergiás részecskével történő ütközése során másodlagos részecskéket létrehozó rugalmatlan
RészletesebbenKomplex számok. Wettl Ferenc előadása alapján Wettl Ferenc előadása alapján Komplex számok / 18
Komplex számok Wettl Ferenc előadása alapján 2015.09.23. Wettl Ferenc előadása alapján Komplex számok 2015.09.23. 1 / 18 Tartalom 1 Számok A számfogalom bővülése 2 Algebrai alak Trigonometrikus alak Egységgyökök
RészletesebbenRészecskefizika kérdések
Részecskefizika kérdések Hogyan ad a Higgs- tér tömeget a Higgs- bozonnak? Milyen távla= következménye lesznek annak, ha bebizonyosodik a Higgs- bozon létezése? Egyszerre létezhet- e a H- bozon és a H-
RészletesebbenAbszorpciós spektroszkópia
Tartalomjegyzék Abszorpciós spektroszkópia (Nyitrai Miklós; 2011 február 1.) Dolgozat: május 3. 18:00-20:00. Egész éves anyag. Korábbi dolgozatok nem számítanak bele. Felmentés 80% felett. A fény; Elektromágneses
RészletesebbenBell-kísérlet. Máté Mihály, Fizikus MSc I. ELTE. Eötvös Loránd Tudományegyetem. Modern zikai kísérletek szemináriuma, 2016.
Bell-kísérlet Máté Mihály, Fizikus MSc I. ELTE Eötvös Loránd Tudományegyetem Modern zikai kísérletek szemináriuma, 2016. Máté Mihály (ELTE) Bell-kísérlet 1 / 15 Tartalom 1 Elmélet Összefonódás EPR Bell
RészletesebbenGibbs-jelenség viselkedésének vizsgálata egyszer négyszögjel esetén
Matematikai modellek, I. kisprojekt Gibbs-jelenség viselkedésének vizsgálata egyszer négyszögjel esetén Unger amás István B.Sc. szakos matematikus hallgató ungert@maxwell.sze.hu, http://maxwell.sze.hu/~ungert
RészletesebbenÖsszeállította: dr. Leitold Adrien egyetemi docens
Skaláris szorzat az R n vektortérben Összeállította: dr. Leitold Adrien egyetemi docens 2008.09.08. 1 Vektorok skaláris szorzata Két R n -beli vektor skaláris szorzata: Legyen a = (a 1,a 2,,a n ) és b
RészletesebbenPósfay Péter. arxiv: [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369
arxiv:1604.01717 [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369 Pósfay Péter ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G. Motiváció FRG módszer bemutatása Kölcsönható Fermi-gáz
RészletesebbenTémavezet : Csörg Tamás az MTA doktora tudományos tanácsadó
MTA Wigner FK Részecske és Magzikai Intézet Elméleti Fizikai osztály Egzakt hidrodinamikai megoldások és nehézionzikai alkalmazásaik Doktori értekezés Írta: Nagy Márton Témavezet : Csörg Tamás az MTA doktora
RészletesebbenSinkovicz Péter. ELTE, MSc II november 8.
Út az elemi részecskék felfedezéséhez és az e e + ütközések ELTE, MSc II. 2011. november 8. Bevezető c kvark τ lepton b kvark Gyenge kölcsönhatás Áttekintés 1 Bevezető 2 c kvark V-A elmélet GIM mechanizmus
RészletesebbenNem-extenzív statisztikus fizikai módszerek a nagyenergiás spektrumok értelmezésében
Ürmössy Károly Elméleti Fizikai Osztály, Wigner FK Elméleti Fizika Tanszék, ELTE Nem-extenzív statisztikus fizikai módszerek a nagyenergiás spektrumok értelmezésében Doktori értekezés Témavezető: Biró
RészletesebbenA kvarkanyag nyomában nagyenergiás nehézion-fizikai kutatások a PHENIX kísérletben
A kvarkanyag nyomában nagyenergiás nehézion-fizikai kutatások a PHENIX kísérletben Nagy Márton, Vértesi Róbert MTA KFKI Részecske- és Magfizikai Kutatóintézet, 1121 Budapest, Konkoly Thege Miklós út 29-33.
RészletesebbenA mikroskálájú modellek turbulencia peremfeltételeiről
A mikroskálájú modellek turbulencia peremfeltételeiről Adjunktus Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Gépészmérnöki Kar Áramlástan Tanszék 27..23. 27..23. / 7 Általános célú CFD megoldók alkalmazása
RészletesebbenAtomok és molekulák elektronszerkezete
Atomok és molekulák elektronszerkezete Szabad atomok és molekulák Schrödinger egyenlete Tekintsünk egy kvantummechanikai rendszert amely N n magból és N e elektronból áll. Koordinátáikat jelölje rendre
RészletesebbenHegedüs Árpád, MTA Wigner FK, RMI Elméleti osztály, Holografikus Kvantumtérelméleti csoport. Fizikus Vándorgyűlés Szeged,
Hegedüs Árpád, MTA Wigner FK, RMI Elméleti osztály, Holografikus Kvantumtérelméleti csoport Fizikus Vándorgyűlés Szeged, 2016.08.25 Vázlat Mértékelméletek Tulajdonságaik Milyen fizikát írnak le? Perturbációszámítás
RészletesebbenKét- és háromrészecske kvantumstatisztikus korrelációk a nagyenergiás fizikában Szakdolgozat
Eötvös Loránd Tudományegyetem Természettudományi kar Két- és háromrészecske kvantumstatisztikus korrelációk a nagyenergiás fizikában Szakdolgozat Báskay János Fizika Bsc III Témavezető: Csanád Máté ELTE
Részletesebben