Hőmérséklet mérése Termisztor és termoelem hitelesítése

Átírás

1 1 Hőmérséklet mérése Termisztor és termoelem hitelesítése Mit nevezünk hőmérsékletnek? A hőmérséklet fogalma hőérzetünkből származik: valamit melegebbnek, hűvösebbnek érzünk tapintással. A hőmérséklet fizikai szempontból az anyagot felépítő atomok, molekulák hőmozgásának a következménye. Minél nagyobb egy közeg részecskéinek mozgási, forgási és rezgési energiája, annál magasabb a közeg hőmérséklete. Hőmérséklet emelkedéskor, illetve csökkenéskor az anyagok fizikai jellemzői változnak. Például: sok anyag térfogata növekszik, ha a hőmérséklete nő, illetve térfogata csökken, ha hőmérséklete csökken; a fémek elektromos ellenállása növekszik, ha emelkedik a hőmérsékletük; a félvezető anyagok ellenállása csökken melegítés hatására. A különböző változásokat felhasználhatjuk a hőmérséklet mérésére, hőmérők készítésére. A hőmérséklet a termodinamika (=hőtan) egyik alapfogalma, az anyagok egyik állapothatározója. Ha két különböző hőmérsékletű anyag érintkezésbe kerül egymással, akkor hőáram indul a két anyag között, és a hőmérséklet kiegyenlítődik. Vannak más fizikai jellemzők, amelyek képesek a kiegyenlítődésre, pl. a nyomás, vagy a koncentráció. Az ilyen mennyiségeket intenzív mennyiségeknek nevezzük. A hőmérséklet az SI mértékrendszer egyik alap mennyisége A hőmérséklet és a részecskék hőmozgása közötti kapcsolatot elméleti meggondolások alapján, Boltzmann munkája nyomán, az adja meg, hogy egy részecske egy szabadsági fokra 1 jutó energiája kt, ahol k = 1, *10-3 J/K, a Boltzmann-állandó és T az abszolút hőmérséklet. Ez alapján alkották meg a termodinamikai hőmérsékleti skálát, amelynek létezik nulla pontja. Az abszolút hőmérsékleti skálán a hőmérsékletet K (kelvin) fokban mérjük. 1 K fok a víz hármaspont hőmérsékletének 1/73,16-od része. Az abszolút hőmérsékleti skála egységét William Thomson Lord Kelvin tiszteletére nevezték el kelvin-nek. Hőmérsékleti skálák A hőmérsékleti skálák létrehozásához állandó, mindig ugyanakkora hőmérséklet értékekre van szükségünk. Légköri nyomáson (10135 Pa) a desztillált víz fagyáspontja, illetve forráspontja állandó. Anders Celsius a víz fagyáspontját nulla foknak tekintette, a víz forráspontját pedig 100 foknak. Így jött létre a Celsius skála, amelynek egysége az 1 C, a víz forráspontjának és fagyáspontjának megfelelő hőmérsékletek különbségének 1/100 része. Rene Antoine Ferchault de Reaumure a víz forráspontja és fagyáspontja közötti hőmérsékletkülönbséget 80 részre osztotta, a Reaumure-skálának ma már csak történeti jelentősége van. Gabriel Daniel Fahrenheit a róla elnevezett Fahrenheit skála szerint a víz fagyáspontját 3 F-nek tekintette, és a víz forráspontját, pedig 1 F-nek. Fahrenheit a NH 4 Cl-víz elegy fagyáspontja és az átlagos test hőmérséklet közötti intervallumot osztotta fel 98,6 részre. Így értelmezte az 1 F-t. A részecskék kinetikai energiájával arányos hőmérséklet az abszolút hőmérséklet, jele a T, mértékegysége az 1 K (Kelvin). Az abszolút hőmérsékleti skálának van nulla pontja: amikor a kinetikus energia nulla lesz. Az SI mértékegységrendszer a Kelvin hőmérsékleti skálában mért hőmérsékletet a termodinamikai hőmérsékletet - tekinti alapmennyiségnek. A Kelvin hőmérsékleti skála egysége ugyanakkora, mint a Celsius skála egy foka. Más szóval a hőmérsékletkülönbség mérőszáma Celsius fokban ugyanannyi, mint kelvin fokban. William John Macquorn Rankine ugyanakkora egységet választott, mint a Fahrenheit skála egysége, de a Rankine-skála nullapontja az abszolút nulla fok.

2 Összefüggés a hőmérsékleti skálák között Ha a Celsius fokban mért hőmérséklet t, akkor Fahrenheit, Rankine és Kelvin fokban mért hőmérséklet értékek: t F = 1,8t + 3 t R = 1,8t + 491, 69 T = t + 73, 16 Európában a Celsius-skálát, illetve a Kelvin skálát használják. Angolszász területeken a Fahreinheit és Rankine skálák az elfogadottabbak. Hőmérsékletmérési módszerek Hőmérséklet mérésére sokféle fizikai jelenség felhasználható. Az ún. kontakthőmérők (közvetlen érintkezésben vannak azzal az anyaggal, amelynek a hőmérsékletét mérik) a saját hőmérsékletüket jelzik. Ha a hőkapacitásuk elhanyagolható a mérendő közeg hőkapacitásához képest, akkor a közeg hőmérsékletét mutatják. Néhány hőmérő és mérési elve a teljesség igénye nélkül. módszer/eszköz neve mérés elve: Gázhőmérő a gáz térfogat változásából következtet a hőmérsékletváltozásra Folyadékhőmérő egyirányú hőtágulás mértékéből következtet a hőmérsékletváltozásra Galilei-hőmérő folyadéksűrűség változásból méri a hőmérsékletváltozást Bimetál különböző hőtágulási együtthatójú fémek meggörbülésén alapszik Hőérzékeny festékek a festékek színe függ a hőmérséklettől Folyadékkkristály hőmérő a kristály színe függ a hőmérséklettől Pill-hőmérő kvarckristály rezgésszáma függ a hőmérséklettől Ellenálláshőmérők fémek ellenállása nő a hőmérséklet emelkedésével Félvezető hőmérők félvezetők ellenállása csökken a hőmérséklet emelésekor Termoelem a fémek érintkezési potenciálja függ a hőmérséklettől A sugárzásmérők esetén nincs közvetlen érintkezés a mérendő közeg és a hőmérő között. Minden test a hőmérsékletétől függően bocsát ki elektromágneses sugárzást, az ún. hőmérsékleti sugárzást. Ezt detektálják a sugárzásmérők. módszer/eszköz neve Infravörös pirométer Vizuális pirométer Termokamera összsugárzás mérés részsugárzás mérés hőtérkép mérése

3 3 Térfogat változáson alapuló eszközök A bothőmérők egy vékony üvegcsőből állnak, amelyben alul egy folyadéktartály van. A folyadéktartály egy kapillárisban folytatódik. A hőmérő, a mérendő hőmérsékletű helyre téve, felmelegszik, vagy lehűl. A folyadéktartályban levő folyadék kitágul felemelkedik a folyadékszint a kapillárisban -, vagy lehűl csökken a szintje a kapillárisban. A kapilláris mellett van egy skála, amelyet hitelesítettek, így a skáláról közvetlenül a hőmérséklet olvasható le. A kereskedelemben kapható folyadékos hőmérők általában higanyt, vagy borszeszt tartalmaznak hőtáguló folyadékként. Folyadékos hőmérőket általában -30 C, -50 C ig használhatunk. 1. ábra Folyadékos hőmérő Ha egy folyadék térfogata 0 C hőmérsékleten V o és hőtágulási tényezője β, akkor t C hőmérsékleten a térfogata V = V o( 1 + βt) A folyadékok hőtágulási tényezője / C nagyságrendbe esik: a vízé 1,3*10-4 1/ C, az etilalkoholé 1,1*10-3 1/ C, a higanyé 1,81*10-4 1/ C. A folyadékos hőmérők hőtehetetlensége nagy, azaz viszonylag hosszú idő (néhány perc) alatt veszik fel a mérendő közeg hőmérsékletét. Elektromos ellenállás változáson alapuló hőmérők Ellenálláshőmérő A fémek elektromos ellenállása növekszik, ha a hőmérsékletük nő. A. ábrán néhány fém fajlagos ellenállásának növekedése látható a 0 C-hoz tartozó fajlagos ellenálláshoz képest. Az R(t) függvény (hogyan függ az ellenállás a hőmérséklettől) egy-egy hőmérséklet körüli tartományban hatványfüggvénnyel adható meg. Pl. ha t o hőmérsékleten az ellenállás R o, akkor t hőmérsékleten az ellenállás R = R + ( ) + ( ) + ( ) 3 o 1 α 1 t t o α t t o α 3 t t o +..., ahol α 1, α, α 3 az ellenállás hőmérsékleti tényezői. Ha ismert hőmérsékleteken (t i ) megmérjük az ellenállás értékeit (R i ), akkor a kapott érték párokra, (t i,r i ) pontokra illesztett görbéből meghatározhatóak a hőmérsékleti tényezők.

4 4. ábra Fémek relatív fajlagos ellenállása az abszolút hőmérséklet függvényében A gyakorlatban elterjedt a Pt100 ellenállás hőmérő, amely egy platina huzalból áll, és amelynek ellenállása 0 C-n R o =100 ohm. Viszonylag kis hőmérsékleti tartományban ennek az ellenállás hőmérőnek az ellenállása a következő kifejezéssel írható le R = R o( 1 + αt) Alacsony hőmérsékleteken, nagy hőmérsékleti tartományban: -00 C tól 0 C ig a Pt100 hőmérő ellenállását a következő összefüggés írja le. R(t) = R(0)[1 + A * t + B * t + (t 100)C * t 3 ]. A Callendar Van Dusen egyenlet egyenletben az A(t), B(t) és C(t) együtthatókat kalibrálással határozzák meg: A = 3,9083*10-3 1/ C, B= - 5,775*10-7 1/ C, valamint C = - 4,183*10-1 1/ C 4. Magasabb hőmérsékleteken 0 C tól 661 C-ig pedig a R(t) = R(0)(1 + A * t + B * t ). egyenlet adja meg az ellenállás hőmérséklet függését. Használatos még Pt00, Pt500, Pt1000 ellenálláshőmérő is, ekkor 0 c-n a hőmérő ellenállása 00, 500, ill ohm. Az iparban használatos még nikkel ellenállás hőmérő is. Ennek karakterisztikája azonban erősebben eltér a lineáristól, ezért figyelembe veszik a másodfokú tagot is. Ismert még réz ellenállás hőmérő is. Az angol nyelvű irodalomban az ellenállás hőmérőket Resistance Temperature Detector, RTD, elnevezéssel használják. A Pt hőmérők adatait nemzetközi szabványok DIN EN , IEC 751 rögzítik. Az ellenállás hőmérők jellemző adata még az érzékenység, amely megadja 1 C hőmérsékletváltozás esetén mekkora az ellenállás változása. Ezt a mennyiséget lényegében az R(t) görbe iránytangense adja meg. A Pt100 ellenálláshőmérőre kis hőmérsékleti tartományban a dr = dt R o α

5 5 differenciálhányados értéke, azaz a lineáris R(t) függvény meredeksége. Ha a Callendar-Van Dusen egyenletet használjuk, akkor a megfelelő differenciálhányadost kell meghatározni: dr 3 dr = R( 0)[ A + Bt + 4Ct 300Ct ], illetve = R( 0)[ A + Bt] dt dt Termisztorok A termisztor félvezető anyagból készül. Kétféle ellenállás-hőmérséklet összefüggéssel rendelkező termisztort gyártanak (3. ábra). 3. ábra Pt100 ellenálláshőmérő és PTK, ill. NTK termisztor ellenállása a hőmérséklet függvényéven A PTK (Positive Temperature Coefficient - pozitív hőmérsékleti együtthatójú) termisztorok ellenállása bizonyos hőmérsékleti tartományban növekszik, ha növekedik a hőmérséklet. Az NTK (Negative Temperature Coefficient - negatív hőmérsékleti együtthatójú) termisztorok ellenállása csökken a hőmérséklet növekedésével, ugyanis a hőmérséklet emelkedésével a vegyértéksávból egyre több elektron kerül a vezetési sávba. 4. ábra NTK termisztor ellenállása a hőmérséklet függvényében

6 6 A termisztor ellenállása bizonyos hőmérsékleti tartományban a hőmérséklet függvényében: B R = R et o, ahol R o és B konstansok, és T az abszolút hőmérséklet, e a természetes alapú logaritmus alapszáma. A B állandó a vegyértéksáv és a vezetési sáv elektron energia különbségétől függ. A fenti összefüggés logaritmusát véve: 1 ln R = ln Ro + B T 5. ábra Az NTK termisztor ellenállásának logaritmusa az abszolút hőmérséklet reciprokának függvényében Ha különböző hőmérsékleten mérjük a termisztor ellenállását, és az összetartozó lnr i és 1/T i érték párokat ábrázoljuk, akkor egy egyenest kell kapnunk. A mért pontokra illesztett egyenes meredeksége megadja B állandó értékét, az egyenes konstans tagjából pedig az R o értéke számítható. A fenti két görbét egyetlen grafikonon egy vonallal is lehet ábrázolni: 300k 00k 100k 50k 0,0038 Termisztor jelleggörbéje C ,0036 0,0034 0,003 0,0030 hőmérséklet reciproka ellenállás logaritmusa 6. ábra A termisztor jelleggörbéje

7 7 A 6. ábrán jól látható, hogy ha az abszolút hőmérséklet reciproka egyenletes skálát ad, akkor a hőmérséklet nem egyenletes. A két függőleges tengelyen az ellenállás, ill. az ellenállás logaritmusa van felmérve. A logaritmusos skála egyenletes, ezért az ellenállások skálája logaritmikusan sűrűsödik. Nagyobb hőmérséklet tartományban pontosabban írja le a termisztor ellenállását a Steinhart Hart-egyenlet: 1 T = a + b lnr + c( lnr) 3 illetve = a + a lnr + a ( R) 3 1 T ln Ellenőrizzük a mérésünk eredményét! Például: a=0, /K, b=1,304*10-5 1/K és c=6, /K. A termisztor érzékenységét, azaz mekkora ellenállás különbség tartozik egy C hőmérsékletváltozáshoz az R(T) görbe T szerinti differenciálhányadosa adja meg: dr dt = R e o B T ( B A termisztorok bizonyos hőmérsékleti tartományban érzékenyebbek az ellenállás hőmérőknél, azaz egy C hőmérséklet változás hatására nagyobb ellenállás változást adnak a termisztorok, mint az ellenállás hőmérők. Termisztor hitelesítése A termisztor ellenállását digitális mérőműszerrel mérjük. A különböző hőmérsékleteket egy termosztát segítségével állítjuk be. Szobahőmérsékletről indulva a hőmérsékletet kb. 60 C-ig növeljük 5 C-nként. A termisztort a termosztát vízfürdőjébe helyezve mindenegyes beállított t i hőmérsékleten megmérjük a termisztor R i ellenállását. A mérési adatokat táblázatba foglaljuk. A C-ban mért hőmérsékleteket átszámítjuk K-ba. Kiszámítjuk az 1/T értékeket. A megmért ellenállásokat átszámítjuk ohm-ba. Ábrázoljuk mint az 5. ábra - az lnr i értékeket (függőleges tengely) az 1/T i függvényében (vízszintes tengely). A kapott pontokra regressziós egyenest illesztünk. Legalább hat tizedes jegyig kell számolni az egyes értékekkel, mivel az 1/T értékek 10-3 nagyságrendűek, az lnr értékek pedig 10-s nagyságrendűek. A regressziós egyenes meredeksége megadja a B állandót, a konstans tagból pedig az R o értéke számítható. Mindenegyes T hőmérséklethez kiszámítjuk a 1 T ) meredekség értéket is. ( B 1 T ) Feszültség mérésen alapuló módszerek Termoelemek A termoelemek azon a kísérleti tapasztalaton alapulnak, hogy ha két fém szorosan érintkezik, azaz a két fém elektronfelhői érintkeznek egymással (10-8 cm), akkor az egyik fémből elektronok mennek át a másik fémbe, és így az érintkezés helyén potenciálkülönbség jön létre. Ez az ún. érintkezési feszültség függ a hőmérséklettől. Ezt a jelenséget felfedezőjéről Seebeck-hatásnak nevezzük.

8 8 7. ábra Termoelem hitelesítése, a vonatkoztatási hőmérséklet a jég olvadáspontja. T értékét termosztáttal állítjuk be, U voltmérő méri a termofeszültséget. A termoelem két fémhuzalból készült hőmérő eszköz. Az A és B fémhuzalt összehegesztjük az 1 és pontban Az egyik érintkezési pontot T 1 hőmérsékletű helyre a másik érintkezési pontot T hőmérsékletű helyre tesszük. A feszültségmérő a két pont közötti hőmérséklet különbségtől függő feszültségértéket (U) mutat: U ( T T ) + α ( T )... = α T Az α 1,α az ún. Seebeck-együtthatók. Ha nagy a hőmérsékletkülönbség, akkor az U a hőmérsékletkülönbség magasabb hatványaitól is függ. Amennyiben T 1 olvadó jég és víz keverékének hőmérséklete, azaz normál nyomáson 0 C, akkor a T -T 1 hőmérsékletkülönbség éppen a T hőmérséklet Celsius fokban mért értéke, t. Ekkor a mért feszültség U = α 1 t + α t Ha hitelesítéssel meghatározzuk az α 1,α Seebeck-együtthatókat, akkor a mért feszültség értékéből megkapjuk a t értékét. A termoelem előnye, hogy kis méretű (egy hegesztési pont), hőkapacitása kicsi, így gyorsan felveszi a mérni kívánt közeg hőmérsékletét. Hátránya, hogy a mért feszültség kicsi 1 C hőmérsékletkülönbségnél mindössze kb µ V ezért érzékeny feszültségmérő szükséges. Termoelem hitelesítése Vonatkoztatási hőmérsékletnek az olvadó jég és víz keverék hőmérsékletét vesszük (0 C). A termoelem egyik érintkezési pontját ebbe helyezzük bele. A másik érintkezési pontot egy termosztát vízfürdőjébe helyezzük, amelynek hőmérsékletét pontosan be tudjuk állítani. Ez lesz a t értéke. A termofeszültséget voltmérővel mérjük. Az összetartozó U i - t i értékeket ábrázoljuk, vízszintes tengelyen a hőmérsékletet, a függőlegesen a termofeszültséget. Ha nem túl nagy a hőmérsékletkülönbség a két érintkezési pont között, akkor elegendő az U = α 1 t összefüggés alapján egyenest illeszteni a mért pontokra. A mért pontokra kapott regressziós egyenes meredeksége megadja az α 1 értékét. A mérési gyakorlatokon általában T típusú: réz konstantán hőelemeket használunk. Ezeknél a hőelemeknél szobahőmérsékleten a termofeszültség kb. 1 mv, a hőelem érzékenysége kb. 43 µv/k. A típus betűjelét az ITS-90 (International Temperature Scale

9 9 1990), illetve az IEC (International Electrotechnical Commission) szerint adjuk meg. Az angol szóhasználat: - TEP, Thermo Electric Power SEEBECK-állandó - EMF, Electromotive Force termofeszültség T típusú réz konstantán hőelemek adatai hőmérséklet C termofeszültség mv , , , , , , , , ,83 50,036 55,51 60,468 65,687 70,909 Feladatok A kiadott termisztor hitelesítése. A mért R és t értékek táblázatba foglalása. t, C T, K 1/T, 1/K R, kohm R. ohm lnr -B1/T, 1/K Az R-t és az lnr-1/t grafikonok elkészítése. Regressziós egyenes illesztése az lnr-1/t grafikon pontjaira. 1 B, R o, és ( B ) értékek meghatározása T. A kiadott termoelem hitelesítése. A mért U és t értékek táblázatba foglalása.

10 10 t, C Umért, mv Uirodalmi, mv U-t grafikon elkészítése. Regressziós egyenes illesztése α 1 érték meghatározása. A mellékelt táblázatban szereplő termofeszültség értékek és a mért értékek összehasonlítása.

11 11 Fajhő meghatározása keverési módszerrel Hőkapacitás, fajlagos hőkapacitás, moláris hőkapacitás definíciója A testek hőtároló képességét, hőtehetetlenségét a hőkapacitás jellemzi. A hőkapacitástól függ, milyen gyorsan képesek felvenni a testek környezetük hőmérsékletét. Általában valamely anyag, rendszer hőkapacitása, C, megadja, mennyi hő szükséges az anyag, ill. a rendszer hőmérsékletének 1 C-kal (vagy 1 K-kal ) történő emeléséhez: Q C = T Q az anyaggal, rendszerrel közölt hő, T a hőközlés hatására létrejövő hőmérsékletváltozás. A hőkapacitás mértékegysége: [ ] [ Q] J [ T ] K C = = vagy A hőkapacitás definíciója állandó nyomáson (p=áll.): dh C p = dt p a H entalpia állapotfüggvény hőmérséklet szerinti differenciálhányadosa. Állandó térfogaton (V=áll.) a hőkapacitás definíciója: du CV = dt V az U belső energia állapotfüggvény hőmérséklet szerinti differenciálhányadosa. A fajlagos hőkapacitás, vagy röviden fajhő amennyiben állandó értéknek tekintjük megadja az illető anyag tömegegységének 1 K-kal történő hőmérséklet emeléséhez szükséges hőt: Q c =, m T Q az anyaggal közölt hő, m az anyag tömege, T az anyag hőmérsékletváltozása. A fajlagos hőkapacitás mértékegysége: [ ] [ Q] J J c = =, vagy. [ m][ T ] kgk kg C Azért használhatjuk az utóbbi mértékegységet is, mert mind a Celsius-hőmérsékleti skálán, mind az abszolút hőmérsékleti skálán egy fok hőmérsékletkülönbség megegyezik. A fajlagos hőkapacitás esetén is megkülönböztetünk állandó nyomáson (p=áll.) c p és állandó térfogaton (V=áll.) vett c V értéket. A p index a nyomás állandóságát, a V index a térfogat állandóságát jelenti. Normál körülmények között az állandó nyomáson (légköri nyomás) vett fajhőt határozzuk meg. Tiszta anyagok esetén sokszor nem a tömegegységre, azaz a tömegre vonatkoztatott fajhőt használjuk, hanem a mólnyi mennyiségre vonatkoztatott ún. moláris hőkapacitást, ill. mólhőt használjuk: Q c =, n T Q az anyaggal közölt hő, n az anyag móljainak száma és A mólhő mértékegysége: J C T az anyag hőmérsékletváltozása.

12 [ Q] J [ n][ T ] molk J [ c ] = =, vagy. mol C Természetesen a mólhő esetén is lehet c p, ill. c V -ről beszélni, attól függően, hogy a nyomás, vagy a térfogat állandó a mérés során. Mind a fajhőt, mind a mólhőt c betűvel jelöljük, csak a mértékegységből derül ki, hogy melyikről van szó. Valóságban a fajhő függ a hőmérséklettől. Az élelmiszerek esetén célszerű méréssel meghatározni az értékét, mivel bármilyen hőkezelés energiaigényének kiszámításához szükség van az ismeretére. A vízzel nem elegyedő, vízben nem oldódó anyagok fajhőjét könnyű meghatározni ún. keverési módszerrel. Ennek lényege, hogy pl. ismert hőmérsékletű, ismert tömegű hideg vízbe ismert tömegű, a víz hőmérsékleténél magasabb hőmérsékletű, ismeretlen fajhőjű anyagot helyezünk. Ekkor rövid idő alatt kialakul egy egyensúlyi hőmérséklet. Az egyensúlyi hőmérséklet ismeretében feltételezve, hogy a melegebb hőmérsékletű anyag által leadott hő megegyezik a hidegebb hőmérsékletű víz által felvett hővel, az ismeretlen fajhő kiszámítható. Léteznek más módszerek is a fajhő meghatározására. A környezettől termikusan jól elszigetelt rendszerben (adiabatikus kaloriméter) az ismeretlen fajhőjű anyagot elektromos fűtéssel melegítjük, mérjük a hőmérséklet változását és a felhasznált elektromos energiát, ezekből az ismeretlen fajhő meghatározható. A fajhőt, mólhőt vagy állandó nyomáson (cp) határozzák meg, vagy állandó térfogaton (cv). Különösen gázok esetén vannak ennek jelentősége, mert gázoknál a kétféle fajhő, ill. mólhő között nagy a különbség. Egy élelmiszer fajhője számítható is, ha ismerjük az élelmiszer fehérje, szénhidrát, zsír és víztartalmát. Vannak képletek a különböző típusú élelmiszerek gabona magvak, olajos magvak, zöldségek, gyümölcsök, tejtermékek, stb. - fajhőjének számítására. A fajhő, a mólhő értéke függ a hőmérséklettől. Pontosabb számításoknál ezt figyelembe kell venni. A kaloriméter egy jó hőszigeteléssel ellátott edény. A gyakorlaton kaloriméterként ételtermoszt használunk. A kaloriméternek is van hőkapacitása ábra A kaloriméter hőkapacitásának meghatározása. A kaloriméterbe m 1 tömegű t 1 hőmérsékletű vizet öntünk. A hőmérsékletet percenként leolvassuk:. ábra A szakasz. Ezután m tömegű és t hőmérsékletű (t >t 1 ) vizet öntünk a kaloriméterbe. 10 másodpercenként leolvassuk a hőmérsékletet: B szakasz. Majd percenként olvassuk le a hőmérsékletet: C szakasz. Meghatározzuk a kialakult hőmérsékletet, t-t (. ábra). A ábrán az EF függőleges vonalat úgy húzzuk be, hogy az EDO pontok által határolt zöld színű terület egyenlő legyen az OFG pontok által határolt zöld színű területtel.

13 13 Elméletileg is indokolható, hogy ilyenkor a kiindulási t 1 hőmérsékletnek az E pontnak megfelelő hőmérsékletet vesszük, a kialakult közös hőmérsékletnek, t-nek, pedig az F pontnak megfelelő hőmérsékletet.. ábra Az m tömegű víz által leadott hő: c víz m (t -t) felmelegíti a kaloriméterben levő m 1 tömegű vizet és a kalorimétert: c víz m 1 (t-t 1 )+C(t-t 1 ), ahol C a kaloriméter hőkapacitása, amely megadja, hogy mennyi hő szükséges a kaloriméter hőmérsékletének 1 C-kal történő növeléséhez. A leadott és felvett hő egyenlősége: c víz m (t -t) = c víz m 1 (t-t 1 )+C(t-t 1 ), Ebből az egyenletből a kaloriméter hőkapacitása: t t C = c víz m m1. t t1 Régebben használták még a kaloriméter vízértékét: C t t mvízérték = = m m1 cvíz t t azaz mekkora tömegű víznek van akkora hőkapacitása, mint a kaloriméternek. Zöldség, gyümölcs fajhőjének meghatározása A kaloriméterbe m 1 tömegű, t 1 hőmérsékletű (kb.5-8 C) vizet öntünk. A hőmérsékleti egyensúly beállásáig (néhány perc) percenként leolvassuk a hőmérsékletet a kaloriméterben. Ez alatt az idő alatt megmérjük a burgonya tömegét, m -t, és apró (kb. 5 mm él hosszúságú) kockákra daraboljuk a burgonyát. A burgonya szobahőmérsékletű. Megmérjük a környezet hőmérsékletét, ez lesz t. A magasabb hőmérsékletű, feldarabolt burgonyát beletesszük a kaloriméterbe, és 15 másodpercenként leolvassuk a hőmérsékletet két percen keresztül, majd percenként olvassuk le a víz és a burgonya keverék hőmérsékletét. A kaloriméterben levő víz és a kaloriméter melegedni fog, a minta hűlni fog. Elkészítjük a. ábra szerinti hőmérséklet-idő grafikont és meghatározzuk a t 1 -t és a kialakult t hőmérsékletet. A minta által leadott hő Qle = cxm ( t t), ahol c x a minta keresett fajhője. A kaloriméter és a kaloriméterben levő víz által felvett hő = C t t + c m t, Q fel ( ) ( ) ahol C a kaloriméter hőkapacitása, c 1 a víz fajhője t1

14 14 3. ábra A leadott és a felvett hő egyenlő egymással: c x m ( t t) = C( t t1 ) + c1m1 ( t t1 ) Ebből az egyenletből kifejezzük c x -t: C( t t1) + c1m1 ( t t1 ) c x = m ( t t) A mérésekhez legyen m 1 és m kb. 50g. A folyadékos hőmérőknek nagy a hőtehetetlensége, azaz viszonylag hosszú idő alatt veszik fel a környezetük hőmérsékletét. Ezért célszerű két hőmérőt használni, az egyik a burgonya, a másik a kaloriméterben levő víz hőmérsékletének mérésére szolgál. A hőmérséklet mérésére használhatjuk a korábban hitelesített termisztorokat is, ill. multiméterekhez kapható ellenállás mérésen alapuló hőmérsékletmérő eszközöket is. Ez utóbbiak használata nagyon egyszerű. A hőmérsékletérzékelő csatlakozó vezetékeit a multiméter megfelelő helyére kell kapcsolni, és a hőmérséklet közvetlenül leolvasható. Hőmérséklet mérése termisztorral. A termisztort a meghatározandó hőmérsékletű helyre tesszük, majd leolvassuk a multiméteren a termisztor ellenállását, R-t. Ha ismerjük az R o és B konstansok értékét, akkor a hőmérsékletet a következő összefüggéssel tudjuk meghatározni: B t = 73,16. ln R ln R o Feladatok 1. Határozza meg a kaloriméter hőkapacitását! Hideg vízből és meleg vízből egyaránt ml-t mérjen ki, a tömegeket a megadott táblázatban található sűrűség értékekkel számítsa ki! A hőmérsékletnek megfelelő víz fajhővel számoljon! A hőmérsékletet a korábban hitelesített termisztorokkal, ill. a multiméterek közvetlen hőmérő érzékelőjével mérje meg! Készítse el a hőmérséklet-idő grafikont! Számítsa ki a kaloriméter hőkapacitását! A mérési adatait a mellékelt táblázatban tüntesse fel! anyag c víz, J/kgK ρ víz, kg/m 3 V víz, ml m víz, kg t, C t közös, C Hideg víz Meleg víz

15 15. Határozza meg a kiadott zöldség fajlagos hőkapacitását! A víz térfogata legyen 50 ml, tömegét a megfelelő sűrűséggel számolja ki! A kiadott zöldség tömege legyen kb. 50g. A zöldség és a víz hőmérsékletét a kiadott termisztorral, vagy a multiméter közvetlen hőmérőjével mérje meg! Készítse el a hőmérséklet-idő grafikont! Számítsa ki a zöldség fajlagos hőkapacitását! Idő, perc Hőmérséklet, C Idő, perc Hőmérséklet, C Idő, perc Hőmérséklet, C A mérési adatait a mellékelt táblázatban tüntesse fel! anyag c, J/kgK ρ víz, kg/m 3 V víz, ml m, kg t, C t közös, C Víz Zöldség víz fajlagos különböző anyagok hőkapacitása és sűrűsége, fajlagos, moláris, ill. térfogati p=10 5 Pa nyomáson és hőkapacitása különböző hőmérsékleteken p=10 5 Pa nyomáson Fajlagos Sűrűség, Hőm. hőkapacitás, ρ, c Anyag p, C pm C Vm t, C c, kj/kg C kg/m 3 kj/kg K J/mol K J/mol K C V J/m 3 K 0,01 4,9 999,8 alumínium 0,897 4, 4 3,98 4,8 999,975 ammónia 4, ,04 999,96 arany 0,9 5, , ,7 etilalkohol, , ,1 ezüst 0,33 4, , , grafit 0,71 8, , ,04 hélium 5,19 0,78 1, , ,7 hidrogén 14,3 8,8 35 4, ,03 higany 0,139 7, ,179 99, jég,05 38, , , oxigén 0,918 9,4 50 4,18 988,0 nitrogén 1,04 9,1 0,8 60 4, , paraffin, , ,8 réz 0,385 4, ,63 4,17 958,5 széndioxid 0,839 36,9 8,5 üveg 0,84 vas 0,45 5, víz 4, ,33 74, vízgőz,08 37,47 8,03 wolfram 0,134 4,8 580

16 16 A víz hármaspontja 0,01 C, 3,98 C-n a legnagyobb a víz sűrűsége 99,63 C a víz forráspontja. Élelmiszer Fajlagos Hőkapacitás Fajlagos Hőkapacitás Élelmiszer kcal/kg C J/kg C kcal/kg C J/kg C alma 0,9 3834,56 narancs 0,9 3834,56 bab 0,30 150,40 olaj 0, ,0 banán 0, ,40 paradicsom 0, ,4 barack 0, ,80 répa 0,87 366,16 birsalma 0, ,0 sajt 0,64 667,5 borsó 0,8 1167,04 Savanyú káposzta 0,91 379,88 borsó 0, ,0 sertés 0,60 500,80 burgonya 0,77 309,36 sonka 0,55 9,40 citrom 0,9 3834,56 sör 0, ,0 cseresznye 0,87 366,16 spárga 0, ,4 csokoládé 0, ,68 szamóca 0,9 3834,56 dinnye 0,9 3834,56 szárnyas 0, ,40 fagylalt 0,78 351,04 szilva 0, ,44 grapefruit 0,9 3834,56 szőlő 0,9 3834,56 hagyma 0,91 379,88 tej 0, ,4 hal 0, ,40 tojás 0, ,68 margarin 0, ,40 vaj 0,58 417,44 méz 0, ,80 víz 1, ,00

17 17 Halmazállapot változások vizsgálata Eddigi tanulmányaik során szilárd, folyékony és légnemű, valamint plazma állapottal találkoztak. Ezen halmazállapotok mindegyikében más és más összefüggés áll fenn a nyomás (p), a térfogat (V), az abszolút hőmérséklet (T) és a mólszám (n) állapotjelzők között. Például a gázoknál: pv = nrt, ahol R az általános gáz-állandó. Szilárd és folyékony állapotban más összefüggések írják le az állapotjelzők közötti kapcsolatot, azaz minden halmazállapotra más és más a termikus állapotegyenlet. A kristályos anyagoknál előfordulhatnak különböző kristály módosulatok, amelyeket különböző állapotegyenletekkel lehet jellemezni. Ilyen esetekben különböző fázisnak nevezzük a különböző kristály módosulatokat. Hasonlóan a zsírmolekulák esetén is különböző fázisok (a zsírmolekulák térbeli elrendeződése különböző) alakulnak ki a különböző hőmérsékleteken. Az egyes fázisok, illetve halmazállapotok közötti átmenet a nyomástól és a hőmérséklettől függ. A forrás vizsgálata Forrás akkor jön létre, ha a folyadék telített gőzének nyomása megegyezik a külső légnyomással, azaz a folyadék belsejében buborékok jönnek létre, amelyek telített gőzzel vannak tele, és a folyadék felszíne felé mozognak. Ha a külső nyomás alacsony, akkor a folyadék alacsonyabb hőmérsékleten jön forrásba, ha a külső nyomás magas, akkor magasabb hőmérsékleten alakul ki a forrás. A forráspont és a nyomás közötti összefüggést a Clausius- Clapeyron-egyenlet adja meg: d( ln p) rm 1 =, dt R T ahol r m a moláris forráshő. Ezt az egyenletet átrendezve: rm dt d( ln p) = R T Ez egy szétválasztható változójú differenciálegyenlet, a baloldal csak a nyomás függvénye, a jobb oldal csak a hőmérséklet függvénye. Integrálva az egyenletet: rm 1 ln p = + B R T B integrálási konstans. Sokszor használják a fenti egyenletet 10-s alapú logaritmussal felírva, mivel ln10~,303, ezért: rm 1 lg p = + B, (1),3R T ilyenkor persze a B állandó értéke más szám, mint a természetes logaritmussal felírt alakban. Az integráláskor feltételeztük, hogy a forrás hő állandó, azaz független a hőmérséklettől. Valójában ez nem igaz, mert a forráshő a hőmérséklet emelkedésével csökken. A Clausius-Clapeyron egyenletet szokták még a következő formában is használni, amikor két különböző nyomás és hőmérséklet értékére írják fel, majd kivonják egymásból a két egyenletet, és így a B állandó kiesik: p1 rm 1 1 ln = p R T1 T

18 18 Víz gőznyomás mérése Roloff-féle berendezéssel A mérési összállítás: 1. ábra A víz feletti gőztérben a nyomást a vízlégszivattyúval lecsökkentjük kb. 300 mm legyen a két higany szint különbsége (h). Ezután melegíteni kezdjük a vizet. Amikor forrásba jön, leolvassuk a hőmérőt. Majd a vízcsap zárásával csökkentve a vízlégszivattyú szívó hatását növeljük a nyomást a gőztérben (csökkentjük az U-csöves manométerben a Hg-szintek közötti különbséget kb. 50 mm-re). Ekkor a forrás abba marad, majd a további melegítéssel magasabb hőmérséklet elérésével újra forrásba jön. Ezt a hőmérsékletet is leolvassuk. A nyomást tovább növeljük kb. 50-mmenként csökkentve a Hg-szintek közötti különbséget, és mindig leolvassuk a magasabb nyomáshoz tartozó forrási hőmérsékletet. Táblázatba foglaljuk az összetartozó nyomás és hőmérséklet értékeket. A gőztérben megkapjuk a nyomás értékét, ha a külső légnyomás értékéből kivonjuk a h magasságú Hgoszlop nyomását: ρ gh Hg -t. Az 1/T függvényében (vízszintes tengely) ábrázoljuk a lgp értékét (függőleges tengely). A kapott pontokra egyenest illesztünk, és az egyenes meredekségéből meghatározzuk a víz forráshőjét. Oldatok fagyáspontja Híg oldatok esetén az oldat fagyáspontja alacsonyabb a tiszta oldószer fagyáspontjához képest. Ideális elegy estén érvényes a következő összefüggés: H 1 1 ( ) ln 1 x =, () R T o T ideális ahol x az oldott anyag móltörtje, H az oldószer moláris fagyáshője, R az általános gázállandó, T o a tiszta oldószer fagyáspontja, T ideális az oldat fagyáspontja. Ha az x értéke kicsi, akkor ln ( 1 x) x, valamint ebben az esetben a következő közelítést is alkalmazhatjuk és így írható, hogy ToT T o

19 19 H T To H T To x = R T ot R To Ekkor az oldat fagyáspontcsökkenése a tiszta oldószer fagyáspontjához képest xrto T = To T =. H Ha bevezetjük a következő jelölést: RTo Ek =, H a krioszkópos állandót, akkor a fagyáspont csökkenésre a következő összefüggést is használhatjuk: T = Ek x. Ha az oldat nem ideális elegyként viselkedik, akkor (1) kifejezés helyett a következő összefüggéssel adhatjuk meg az oldat fagyáspont csökkenését: H 1 1 ( ) ln 1 a =, (3) R T o T valódi ahol az x helyett az a aktivitást használjuk. Az oldat aktivitása a = γ a x kifejezéssel adható meg. A γ a az aktivitási koefficiens, vagy aktivitási együttható, amely megmondja, hogy mennyivel kell a móltörtet megszorozni, hogy az oldat úgy viselkedjen, mintha ideális lenne. NaCl oldat fagyáspontcsökkenésének meghatározása A megadott összetételű, megfagyott oldatot melegítjük. Amikor megjelenik a folyadék fázis, akkor belehelyezzük a hőmérőt. Percenként leolvassuk a hőmérsékletet. Ábrázoljuk az idő függvényében a hőmérséklet értékeket. Amíg az olvadás tart, addig a hőmérséklet állandó.. ábra A vízszintes szakaszhoz tartozó hőmérséklet lesz az oldat fagyáspontja. A mellékelt táblázat és grafikon a különböző koncentrációjú NaCl oldatok fagyáspontját tartalmazza. Az általunk mért fagyáspont értéket összehasonlítjuk a mellékelt táblázat, illetve grafikon alapján leolvasott fagyásponttal.

20 0 Számítsuk ki az összetétel ismeretében a kapott oldat fagyáspontját az (1) összefüggéssel. A számított érték arra az esetre vonatkozik, ha az oldat ideális. A NaCl oldat nem ideális, ezért eltérést tapasztalunk. A () összefüggésbe írva az általunk mért fagyáspont értéket, határozzuk meg az oldat aktivitását. Feladatok 1. Határozzuk meg a víz forráshőjét!. Ehhez a kiadott adatokból (h értékek, és t értékek) számítsuk ki az összetartozó nyomás (p) és hőmérséklet (T) értékeket ( ρ 13600kg / m ). Hg = Ábrázoljuk az lgp értékeket az 1/T függvényében. A kapott pontokra illesszünk regressziós egyenest. Leolvasva az egyenes meredekségét számítsuk ki a moláris, illetve fajlagos forráshőt! t, C T, K 1/T, 1/K h Hg, mm phg = ρ Hg ghhg, Pa p = p o phg,pa lgp 3. Számítsuk ki a kiadott NaCl oldat fagyáspontját az () összefüggés alapján, feltételezve, hogy az oldat ideális! (H víz =6001,8 J/mol, T víz =73,15K, M víz =0, kg/mol, M NaCl =0,0585 kg/mol, R=8,31441 J/molK) Határozzuk meg az oldat krioszkópos állandóját! Készítsük el a kiadott oldat olvadásakor a. ábra szerinti grafikont! Olvassuk le a fagyáspontot! A mért fagyáspontot helyettesítsük be a (3) egyenletbe a T valódi helyére és fejezzük ki az egyenletből az oldat aktivitását, valamint határozzuk meg az aktivitási tényezőt! Idő, perc Hőmérséklet, C Idő, perc Hőmérséklet, C Idő, perc Hőmérséklet, C

21 1 A NaCl oldat fagyáspontja az összetétel függvényében Sűrűség összetétel fagypont fajlagos hőkapacitás Bé kg/dm 3 % C J/kg J/dm 3 0 0,999 0,0 0, , ,006 0,9-0,5 417, ,51 1,013 1,9-1,1 4068,79 413,1 3 1,00,9-1,7 40, ,8 4 1,08 3,9 -,4 3976,7 4085, ,035 4,9-3,1 3930, ,79 6 1,04 5,9-3,8 3888, , ,050 7,0-4,5 3846, ,49 8 1,058 8,0-5,3 3805,074 40, ,066 9,1-6,1 3763, , ,074 10, -7,0 371, , ,08 11,3-8,0 3683, ,07 1 1,090 1,3-9,1 3646, , ,098 13,4-10, 361, , ,106 14,5-11,3 3579, , ,115 15,6-1,5 3545, , ,14 16,7-13,7 351, , ,133 17,9-15,1 348, ,1 18 1,14 19,0-16,5 3449, , ,151 0,1-17,9 3419, ,84 0 1,160 1, -19,4 3390, ,84 1 1,169, -1,0 3361, ,654 1,179 3,5-18,0 337,87 396, ,189 4,7-1,5 398,568 39,8 4 1,199 5,9-4,5 369, ,096 4,4 1,03 6,3-0,0 360, ,096

22 A nedves levegő állapot jelzőinek meghatározása A nedves levegőt kétkomponensű ideális gázelegynek tekintjük: Vízgőz M g = 0, kg/mol és levegő M l =0, kg/mol. Abszolút nedvességtartalom megadja, hogy hány kg vízgőz van egy kilogramm levegőben: m g, m l a vízgőz tömege, ill. a levegő tömege. A nedves levegő relatív páratartalma, mg y =, m y g ϕ =, y l tg a pillanatnyi abszolút nedvességtartalom, y g,, és az adott hőmérséklethez tartozó telítési nedvességtartalom, y tg, hányadosa, megadja, hányszor kevesebb vízgőz van a levegőben a telítési vízgőztartalomhoz képest. A vízgőz parciális nyomása: y g pg = pö, (1) M g y g + M ahol p ö =10 5 Pa, a légnyomás. A vízgőzzel telített levegőben a vízgőz telítési gőz nyomása, p gt és az abszolút hőmérséklet között a következő összefüggés áll fenn: l A lg p gt = + B () T Az A és a B konstansok értéke függ a hőmérséklettől, általában táblázatos formában adják meg. A nedves levegő fajlagos entalpiája: h = c t + c y t + ry, (3) l g g g ahol c l = 1,005 kj/kgk a levegő fajlagos hőkapacitása, c g = l,65 kj/kgk a vízgőz fajlagos hőkapacitása, r = 500,38 kj/kg a vízgőz párolgáshője és t C-ban mért hőmérséklet. A nedves levegő állapotjellemzőit egyetlen grafikonra Mollier szerkesztette össze. Részletesen olvashatnak a szerkesztési alapelvekről az Élelmiszeripari termodinamika jegyzetben. A Mollier-f. diagramon a vízszintes tengelyre az abszolút nedvességet mérték fel, a függőleges tengelyre a fajlagos entalpiát. Az állandó entalpia értékeket a ferde vonalak (ferde piros vonalak) mutatják. A közel vízszintes vonalak az állandó hőmérsékletű egyenesek (izotermák, narancssárga vonalak), amelyek megtörnek a ϕ = 1-nek megfelelő telítési görbénél. A logaritmikus görbék a különböző relatív nedvességtartalomhoz tartozó görbék: ϕ = 0,1 1 (barnaszínű vonalak). A mellékelt diagramon (1.ábra) az adatok a 5 10 Pa légnyomás esetén érvényesek

23 3 A nedves levegő nedvességtartalmát mérhetjük például az Assmann-féle pszihrométerrel. Ez két hőmérőt tartalmaz. Az egyik hőmérő körül az adott légnedvességű levegőt áramoltatják egy kis motor segítségével. A másik hőmérőt egy nedves textildarabbal takarják be. Az áramlás hatására a párolgó víz miatt a hőmérő körül vízgőzzel telített lesz a levegő, és a párolgás miatt le is hűl a nedves hőmérő közelében a levegő. Ez a folyamat egy adiabatikus nedvesítés. Ezért a száraz és a nedves hőmérővel mért hőmérsékletű két levegőnek az entalpiája azonos: c t h sz = h n + y ( c t + r) = c t + y c t r (4) ( ) l sz g g sz l n gtn g n + Az aktuális légállapot a száraz hőmérséklethez és a nedves hőmérséklethez tartozó izotermák (narancssárga és sötétkék vonalak) metszéspontjában van (1.ábra). A metszéspont függőleges levetítésével (kékeszöld vonal) a vízszintes tengelyen megkapjuk a levegő abszolút nedvességtartalmát. A diagramról leolvasható a parciális nyomás (zöld vonal), a fajlagos entalpia értéke (piros vonal), a relatív nedvességtartalom (barna görbe) és a fajlagos térfogat (a sűrűség reciproka)(lila egyenes), valamint a harmatpont. A harmatpont az abszolút nedvességhez tartozó függőleges vonal és a φ=1 telítési nedvességtartalom görbe metszéspontjához tartozó hőmérséklet (világoskék). Adott légállapotú nedves levegőnél a harmatpont az a hőmérséklet, amelyre a levegőt lehűtve elkezd kicsapódni a vízgőz, azaz az a hőmérséklet, amelynél a levegő telítetté válik vízgőzzel. 1. ábra Mollier-féle diagram Ezeket az értékeket számítással is meg lehet határozni. Táblázatból kikeressük a nedves hőmérséklethez tartozó telítési nedvességtartalmat, y gtn, és kiszámítjuk y g -t a (4) összefüggésből. Majd a levegőben levő vízgőz parciális nyomását számíthatjuk ki az (1) kifejezésből, az y g a (4) összefüggésből számolt abszolút nedvességtartalom. Ezután az entalpiát kaphatjuk meg a (3) egyenletből, ide a meghatározott abszolút nedvességtartalmat és a száraz hőmérsékletet helyettesítjük be. A harmatpontot a () összefüggésből kaphatjuk meg, amelyhez az A és B értékét táblázatból keressük ki úgy, hogy a mért nedvességtartalmat

24 4 y g telítési nedvességtartalomnak tekintjük. A relatív páratartalmat a ϕ = hányados adja meg, y ahol y g az aktuális abszolút nedvességtartalom az y tg a száraz hőmérséklethez tartozó telítési nedvességtartalom. A nedves levegő sűrűségét is meghatározhatjuk a következő összefüggéssel: y g + 1 M g ρ = po. M g RT y g + M l A nedves levegő fizikai jellemzőit más módon is mérhetjük. Egy érzékelővel és adatgyűjtővel ellátott eszközzel adott helyen, pl. a levegő hőmérsékletét, relatív páratartalmát és harmatpontját mérhetjük folyamatosan megadott időközönként. A mért adatokat egy programmal kiírhatjuk számítógépre. tg Mérési feladatok A. ábrán vázolt kísérleti összeállításban, a fémedényben levő nedves levegő állapotát jellemző fizikai adatokat mérjük. Az Assmann-féle pszihrométerrel meghatározzuk a száraz és a nedves hőmérsékletet. Az adatgyűjtő a levegő hőmérsékletét, relatív páratartalmát és harmatpontját méri. A különböző állapotú nedves levegőt a hajszárítóval befújt meleg levegővel állítjuk elő. A mérés menete Az adatgyűjtőt elindítjuk, majd belehelyezzük a fémedénybe. Az Assmann-féle pszihrométer nedves hőmérőjének borítását megnedvesítjük egy tál fölött, vigyázva, hogy víz ne jusson a fémedénybe. Ezután a pszihrométert beletesszük a fémedénybe. A pszihrométer motorja 4 V egyenfeszültséggel működik. Beindítjuk a pszihrométer motorját, megvárjuk, amíg a nedves hőmérő által mutatott érték állandó lesz. Leolvassuk a száraz és a nedves hőmérsékletet. Ezután 4 másodpercre bekapcsoljuk a hajszárítót, és megint megvárjuk, amíg a hőmérők által mutatott értékek állandósulnak. Ekkor megint leolvassuk a száraz és a nedves hőmérsékletet. Ezt még néhányszor megismételjük. A két hőmérséklettel együtt még az adatgyűjtő kiolvasására használt számítógép idejét is feljegyezzük.. ábra Kísérleti összeállítás nedves levegő állapotának meghatározásához A mérés befejezése után kivesszük az adat gyűjtőt, és kiolvassuk és ábrázoljuk a mért adatokat a számítógépen. A mért adatok kiértékelése

25 5 A pszihrométerről leolvasott száraz és nedves hőmérsékletből a Mollier-féle diagramról leolvassuk az aktuális légállapotot, a relatív nedvességtartalmat, az abszolút nedvességtartalmat, a fajlagos entalpiát, a vízgőz parciális nyomását, a fajlagos térfogatot és a harmatpontot. Majd a leolvasott értékeket számítással ellenőrizzük. Az egyes mérésekhez a feljegyzett időpontok alapján megkeressük az adatgyűjtő által szolgáltatott értékeket. Ezeket összehasonlítjuk a pszihrométerrel meghatározott adatokkal. Az adatgyűjtő adataiból, pedig kiszámítjuk az abszolút nedvességtartalmat, a vízgőz parciális nyomását, a fajlagos entalpiát, a fajlagos térfogatot. Feladatok A megadott száraz és nedves hőmérsékletekből számítsuk ki a következő táblázatban szereplő nedves levegő paramétereket! Ábrázoljuk a megadott pontokat a Mollier-féle diagramon! t sz, C t n, C y gt y g p g, Pa p gt, Pa ϕ h, J/kg t h, C v, m 3 /kg

26 6

27 7 Hővezetési tényező definíciója Hővezetési tényező meghatározása Ha A keresztmetszetű, l vastagságú fal egyik oldalán a hőmérséklet t 1, a másik oldalán t, és t >, akkor a falon áthaladó hőáram, ill. a hőáramsűrűség t 1 t1 J q Q t = = λ τ l A, Q t = = λ Aτ t l 1 j q ahol Q a τ idő alatt a falon átáramlott hő. A fenti összefüggésekből kifejezve a hővezetési tényezőt, a λ -t: J q λ = t t1 A, l j q 1 λ =, t t l azaz a hővezetési tényező számértéke egyenlő az egységnyi hőmérséklet gradiens esetén, egységnyi keresztmetszeten átáramlott hőárammal, ill. egyenlő az egységnyi hőmérséklet gradiens esetén átáramlott hőáramsűrűséggel. Mértékegysége W/mK. A hővezetési tényezőt a fenti összefüggések alapján is lehet mérni. Ha sikerül a t 1 és t hőmérsékleteket állandó értéken tartani, akkor a hőáramsűrűség is állandó lesz. Ekkor, mivel időben egyik mennyiség sem változik, a mérési módszert stacionárius módszernek nevezzük. A hőmérsékletek állandó értékre történő beállítása viszonylag hosszú több órás - szabályozási folyamat. Az élelmiszerek, ill. élelmiszer alapanyagok megváltoznak ennyi idő alatt. Ezért gyors módszerekre van szükség. Az egyik gyors módszer a Fitch-módszer. Hővezetési tényező mérése Fitch-módszerrel A mérésre használt eszköz felépítése

28 8 A termoszban állandó hőmérsékleten (t 1 ) olvadó jég és víz keverékében - tartjuk a rézrudat. A rézrúd hőmérsékletét termisztorral mérjük. A mérés kezdetekor a rézrúdra helyezzük a henger alakú, szobahőmérsékletű mintát. A mintára kerül a szobahőmérsékletű réztömb, amelynek a hőmérsékletét szintén termisztorral mérjük. Feltételezzük, hogy a réztömb hőmérséklete csak azért változik, mert hőáram indul meg a mintán keresztül. Ha a réztömb tömege m, fajhője c=385, J/kg C, a minta keresztmetszete A, vastagsága l és hővezetési tényezője λ, akkor a d τ idő alatt a réztömbből kiáramlott hő dq=cmdt (dt a réztömb hőmérsékletváltozása d τ idő alatt) a mintán vezetéssel megy át: t1 t dt λa = cm l dτ Ez egy differenciálegyenlet, amelyet integrálva kapjuk, hogy t t 0 ln t t1 1 λa = τ lcm Ez az egyenlet megadja, hogyan függ a réztömb hőmérséklete az időtől, t 0 a minta, ill. a réztömb hőmérséklete a mérés kezdetén. Ábrázolva a baloldali logaritmusos kifejezést az idő függvényében egyenest kapunk, amelynek a meredeksége λ A, lcm és amely tartalmazza a minta hővezetési tényezőjét.. A mérés menete Töltsük meg a termoszt jég és víz keverékével. Állítsuk bele a rézrudat a termisztorral. Helyezzünk rá egy hőszigetelő lemezt. Várjunk néhány percet, amíg a rézrúd lehűl a termisztor ellenállása megnő. Vágjuk ki a mérendő anyagból a mintát, egy d átmérőjű, l hosszúságú hengert. A henger hossza kb. 0.5 cm legyen. Mérjük meg a minta átmérőjét és vastagságát. Számítsuk ki a minta keresztmetszetét, A-t. Ezután helyezzük a mintát a hideg rézhengerre, és a minta tetejére tegyük rá a réztömböt, fedjük be egy hőszigetelő lemezzel.

29 9 Olvassuk le percenként a rézrúdon és a réztömbön levő termisztor ellenállását. A termisztor ellenállás értékekből határozzuk meg a hőmérsékleteket. Számítsuk ki az t 0 t ln t t1 értékeket, és ábrázoljuk az idő függvényében. A mért pontokra illesszünk regressziós egyenest. Az egyenes meredekségéből számítsuk ki a minta hővezetési tényezőjét. 1 Hőmérséklet mérése termisztorral A termisztor ellenállását, R-t, mérjük egy digitális műszerrel. A termisztor ellenállása, R, a következőképpen függ a hőmérséklettől B R = R e T. o Ha ismerjük az R o és B értékét, akkor a következő kifejezések adják meg T B =, ill. t=t-73,15 ln R ln R o az abszolút hőmérsékletet, ill. a C-ban mért hőmérsékletet. A mérésekhez felhasznált termisztorok B és lnr o értékeit, valamint a réztömbök tömegét az alábbi táblázat tartalmazza: Termisztor száma B, K 419,4 4187,9 415, 4151, ,4 lnro -4,8331-4,8015-4,5917-4,6949-4,7304-4,7668 réztömb tömege, m, g 8 5,5 30,7 31,1 8,7 Termisztor száma B, K 4177,4 431,3 4140, , 4079,3 lnro -4,7769-4,9366-4,6766-4,9061-4,8479-4,513 réztömb tömege, m, g 8,9 Feladat Határozzuk meg a kiadott anyag hővezetési tényezőjét! Mérjük a termisztorok ellenállását kb. 10 percig. Számítsuk ki a hőmérsékleteket! t Számítsuk ki a o t1 kifejezést! t t1

30 30 t Készítsük el a o t1 -τ grafikont, illesszünk a pontokra egyenest, az egyenes t t1 meredekségéből határozzuk meg a hővezetési tényezőt! t τ, s R, ohm R 1, ohm t, C t 1, C 1 ln o t t t1 l, mm d, mm A, mm m, g c, J/kgK Meredekség, 1/s λ, W/mK