Bolyai Farkas Elméleti Líceum TUDEK Napra-forgó

Méret: px
Mutatás kezdődik a ... oldaltól:

Download "Bolyai Farkas Elméleti Líceum TUDEK 2009. Napra-forgó"

Átírás

1 Bolyai Farkas Elméleti Líceum TUDEK 2009 Napra-forgó Készítette: Lırincz Kincsı Molnár Zsófia Felkészítı tanár: Szász Ágota Mentor: Papp Sándor Sapientia Tudományegyetem Tartalomjegyzék 1. Bevezetı Napelemekrıl általában Polikristályos napelemek Sávelmélet és a félvezetık A napból érkezı sugárzás Felépítésük Mőködésük Elektromos jellemzıik Gyártásuk A méréseink Mérések a laborban Napi energiatermelés Teljesítménynövelés forgatással Következtetések Függelék Könyvészet... 17

2 1. Bevezetı Napjainkban az emberiség energiaszükségletei rohamosan növekednek a szakértık számításai alapján évente 2, 3 % -kal -, a fosszilis tüzelıanyag-készlet pedig fogy. Egyes források szerint a kıszén még néhány száz évig elegendı, a kıolaj-tartalékokat viszont éven belül egészen elhasználjuk. Az alternatív erıforrások egyelıre energiaháztartásunknak csupán 13, 2 % -át teszik ki, ezért létfontosságú felhasználásuk minél gyorsabb fejlesztése. A jövıre nézve a legígéretesebbnek a fényelem tőnik, mivel a Nap mindössze 43 perc alatt annyi energiát sugároz, mely a Föld egy egész évi energiaszükségletét biztosíthatná. 2. Napelemekrıl általában A napelemek olyan szilárdtest eszközök, amelyek a fénysugárzás energiáját közvetlenül villamos energiává alakítják. Egyre szélesebb körben alkalmazzák ıket, nemcsak őrbéli, hanem földi hasznosításban is terjednek. Az autonóm áramforrások mellett egyre több, kw és MW nagyságrendő napelemes villamosenergia-termelı rendszer épül. Ezen kívül a mindennapi életben is számos olyan eszközzel találkozunk, amely napenergiával üzemel, mint például a napelemmel mőködı kerti lámpa vagy a zsebszámológép (1.-2. ábrák). A napelemek osztályozása az összetevıik és ezek szerkezete alapján történik. Meglepıen sok típusuk különíthetı el (4. ábra). Ezek közül a legfontosabbak azonban az egykristályos szilícium, a polikristályos szilícium, a vékonyréteg és a festékkel érzékenyített napelemek. 3. Polikristályos napelemek 3.1 Sávelmélet és a félvezetık A szabad atomok diszkrét energiaszintjeibıl a kristályban olyan energiasávok lesznek, amelyeket egymástól tiltott sávoknak nevezett energiaközök választanak el. A vegyértékelektronok energiaszintjébıl kialakult energiasávot vegyértéksávnak nevezzük. A vegyértékszint fölött levı üres energiaszinteket, melyeket az atomok gerjesztésekor az elektronok elfoglalhatnak, vezetési sávnak nevezzük. Termikus egyensúlyban a félvezetıkben mindig találunk bizonyos számú szabad elektront, amelyek részt vehetnek az elektromos vezetésben, és amelyeket vezetési elektronoknak hívunk. A vegyértéksávban az elektronok helyén visszamaradt szabad energiájú hely úgy viselkedik, mintha pozitív töltés lenne, és lyuknak nevezzük. Ha a félvezetıre feszültséget kapcsolunk, a vegyértéksáv elektronjai igyekeznek elmozdulni az elektromos mezıvel ellentétes irányba, míg a lyukak a 1

3 térrel megegyezıen. Ebbıl adódóan kétféle vezetést különböztetünk meg: az elektronvezetést a vezetési sávban és a lyukvezetést a vegyértéksávban. Ez a saját 1 vezetés. Az elektromos tulajdonságok megváltoztatása érdekében, ha a kristályrács atomjai közé szennyezı atomokat juttatnak be, úgy szennyezett félvezetıket kapunk. Természetüktıl függıen ezek energiaszintjei különbözı helyet foglalnak el a kristályrács energiasávjaihoz viszonyítva. Ebbıl a szempontból megkülönböztetünk donor 2 (5. ábra) és akceptor 3 (6. ábra) szennyezı atomokat. A donorok a vezetési sávhoz közelebb álló energiaszintet hoznak létre. Az ilyen típusú félvezetıben nagyrészt a donorszintbıl a vezetési sávba jutó elektronok biztosítják az áram kialakulását. Más megnevezés az elektronvezetéső vagy n-típusú félvezetı(5. ábra). Az akceptorok energiaszintje a vegyértéksávhoz áll közelebb, ezért könnyen vesz fel ott tartózkodó elektronokat. Ennek köszönhetıen megvalósul a lyukvezetés. Az ilyen félvezetık p-típusúak (6. ábra). P-n átmenet jön létre, ha egy n-típusú és egy p-típusú félvezetıt tökéletesen egymáshoz érintünk. Ekkor az n-réteg elektronjai azonnal megindulnak a p-réteg felé, és rekombinálódnak. Ebbıl viszont az következik, hogy a p-n átmenet két oldalán olyan réteg keletkezik, amelybıl elfogytak a töltéshordozók. Ezt a réteget nevezzük kiürített rétegnek. A vándorlás következtében a két különbözı szennyezettségő anyag határán belsı elektromos tér jön létre, melynek iránya a pozitív tértöltéső tartománytól a negatív felé, azaz az n-rétegtıl a p-réteg felé mutat. A p-n átmeneten kialakult feszültség megakadályozza a többségi töltéshordozók további vándorlását az ellentétes típusú tartományba (7. ábra). 3.2 A napból érkezı sugárzás A Napban lezajló energiaátalakulás 4 körülbelül 5800 K hımérsékleten tartja a felszínét. Ennek megfelelıen a kisugárzott elektromágneses energia spektruma megegyezik egy ezzel azonos hımérséklető fekete test sugárzási spektrumával: a hullámhossztartomány az ultraibolyától ( fúziós µm) az infravörösig (2.5-3 µm ) terjed, a látható tartományba ( µm) esı maximummal. A sugárzás intenzitása a világőrben (AM0 feltétel 5 ) az átlagos Nap-Föld távolságban 1353 W/m 2 (napállandó). A légkör egyes hullámhosszakon jobban, másokon pedig kevésbé nyeli el a sugárzás energiáját, így bizonyos hullámhossztartományokban a sugárzás intenzitása jelentısen eltérhet az őrben várható értékektıl. Egyszeres földi levegıréteget feltételezve, mintegy 925 W/m 2 sugárzási teljesítmény érkezik a Föld felszínére. Ez az érték (AM1) a merılegestıl eltérı beesés esetén kisebb, 45 fokos szög esetében (AM1.5) 844 W/m 2, ami jó közelítés a szokásos kültéri alkalmazások esetére. A fotonok számának energia szerinti eloszlását a 8. ábra mutatja. Az ideális eloszlástól való eltérés az ultraibolya és a látható tartományban az ózon, az infravörös tartományban az oxigén, a vízgız és a széndioxid abszorpciós maximumainak következménye. A hullámhossz és a frekvencia, valamint a foton energiája közötti összefüggés megadható az ε = hν kifejezéssel. A felszínt elérı energia spektruma és intenzitása tovább módosulhat a légkör pillanatnyi állapotától 1 intrinsic 2 V. fıcsoport elemei közül való atom 3 III. fıcsoport elemei közül való atom 4 fúziós 5 nincs elnyelı légréteg a sugárforrás és a napelem között 2

4 (felhızet, páratartalom) függıen is. A felszín közelében érvényesülı módosító hatásokat foglalja össze a 9. ábra. A felszínt elérı teljes sugárzáson belül % a szórt fény hányada, vagyis azoknak a fotonoknak a részaránya, amelyek nem közvetlenül a Napból érkeznek. 3.3 Felépítésük A polikristályos fényelemek ma szilíciumból készülnek, mert ezek a teljes látható színképtartományban érzékenyek, de elérhetı az is, hogy az ultraibolyában is azok legyenek. Ez az átalakító a záróréteges fényelektromos hatáson alapszik, és felépítése megegyezik az egyenirányító diódáéval, csak természetesen úgy igyekeznek kialakítani, hogy jó optikai hatásfokot érjen el. A fényelem szerkezeti képét mutatja a 10. ábra. Az n-típusú Si tömb hátsó kontaktusa felé erısebben adalékolt tartományt hoznak létre (n + ), melyhez az ohmikus fémes kontaktus csatlakozik. Az aktív p-n átmenetet p-típusú adalékolással valósítják meg, pl. diffúzióval. Itt jön létre a kiürülési tartomány. A p + -diffúziós tartományhoz csatlakozik az anód-kontaktus. Az aktív területet megfelelı passziváló réteggel zárják le. 3.4 Mőködésük A fény elektromos energiává való átalakulásának három szakasza különböztethetı meg: a fényelnyelés, a pozitív és negatív töltések szétválasztása, valamint a töltések külsı áramkörbe vezetése. A megvilágítás hatására létrejövı elektron-folyamatokat a 11. ábrával tehetjük szemléletessé: Besugárzás nélkül a p + diffúziós tartományban szabad lyuk-, az n -típusú tömbben szabad elektrontöbblet van. A tiltottsáv- szélességnek megfelelı energiánál nagyobb energiával történı besugárzás hatására szabad lyuk-elektron párok jönnek létre (11.a ábra). Ez a fotonokkal történı gerjesztés úgy mőködik, mint egy áramgenerátor. A tömbben keletkezett lyukak a p-típusú tartomány felé igyekeznek, a diffundáltatott rétegben keltett elektronok pedig a tömb felé fognak vándorolni. A 11.b ábrán a p-n átmenet sávképének leegyszerősített formáját láthatjuk. Mivel a félvezetı adalékolása az átmenet két oldalán különbözı, a vezetési sáv alja és a vegyértékkötési sáv teteje ebben a képben az átmenet két oldalán különbözı elektron-energia értékekhez tartozik. Ha az elektron-lyuk párkeltés a p-n átmenethez elég közel jön létre, úgy a töltéshordozók diffúzióval eljuthatnak a kiürülési tartományhoz, ahol már elektromos tér is hajtja ıket, hogy az elektronok az n-típusú réteghez, a lyukak pedig a p-típusú réteghez vándoroljanak, s így a külsı áramkörben áramot hozzanak létre. 3.5 Elektromos jellemzıik A napelemnek, mint villamos rendszernek egyik fontos jellemzıje az áram-feszültség (I-U) karakterisztika, amelybıl a különbözı terhelések melletti feszültsége és áramleadása, vagyis a teljesítménye határozható meg. Mivel a teljesítmény a feszültség és az áram szorzata, ha az I-U karakterisztikában a kalibrációs görbe egy pontjába olyan téglalapot 3

5 írunk, amelynek szemközti csúcsa az origó, és két oldala a tengelyekre esik, a téglalap területe éppen a teljesítmény lesz (P=U I). Azaz a maximális teljesítményő munkapont megkeresése a legnagyobb területő beírható téglalap megkeresésével egyenértékő. A jelleggörbe (12.ábra) felvételéhez szükséges áramkör kapcsolási rajza a 13. ábrán látható. A napelem villamos paraméterei a megvilágító fény spektrumától, intenzitásától és a napelem hımérsékletétıl is függenek. A 14. ábra a feszültségnek és az áramnak a megvilágítás intenzitásától (a besugárzástól) való függését mutatja. Eszerint az elem árama lineárisan függ a besugárzástól, de a feszültség és az MPP 6 nem, és emiatt a különféle besugárzási értékek esetén a napelem viselkedésének leírása bonyolult. Állandó hımérséklet, de különbözı besugárzás esetén egy karakterisztikus görbe-sereget kapunk, ahogy az a 15.ábrán is látható. Ez alapján a rövidzárási áram erıssége egyenesen arányos a növekvı besugárzással, és a karakterisztika-görbék párhuzamos lefutásúak Az üresjárati feszültség csak nagyon kicsit függ a besugárzástól, s mindezek eredményeként az MPP feszültség egy szők tartományban mozog. A félvezetık legtöbb anyagi jellemzıje erısen hımérsékletfüggı, és emiatt a rövidzárási áram, az üresjárati feszültség és a maximális teljesítmény szintén hımérsékletfüggı mennyiségek. A hatásfok (η) a napelem legfontosabb jellemzıje; azt mutatja meg, hogy a beesı fény teljesítményének hányad részét alakítja át a napelem villamos energiává, tehát egyenlı a generált villamos teljesítmény és a beesı fény teljesítményének arányával. Mivel a hatásfok értékét sokszor százalékosan fejezik ki, a fenti érték ekkor még százzal szorzandó. Az elem maximális teljesítménye a maximális teljesítménypontban (MPP) mérendı, ezt az értéket használják a hatásfok megadásához. A hatásfok a hımérséklet növelésével csökken, de a csökkenés mértéke a napelem anyagától függ. Összegezve: három olyan paraméter van, amit a napelemes méréskor ismernünk kell: a hımérséklet, a besugárzás (fényintenzitás) és a fény spektruma. Mivel a napelemek világviszonylatban is összehasonlíthatóak kell legyenek, ezért szabványosított vizsgálati körülményeket (STC) definiáltak, amit a hitelesítésben részt vevı intézetek mind elfogadtak és alkalmaznak. Ezek a következık: hımérséklet: 25 C, besugárzás: W/m 2, fényspektrum: 1.5 AM 7. A szabványosított vizsgálati körülmények között mért maximális teljesítményt csúcsteljesítménynek nevezik, egysége csúcs-watt 8 ( Wp). 3.6 Gyártásuk A napelemek gyártása napjainkban az ipar egyik leggyorsabban felfutó ága. Ez olyannyira igaz, hogy egyes szakemberek egyenesen azt a pillanatot tekintik a második ipari forradalom kezdetének, amikor elkészült az elsı napelem. Szilícium napelemek esetén a gyártási folyamat során kvarc olvasztótégelyeket használnak a kristályosításra. A kapott tömb cm mérető, súlya megközelítıleg 280 kg. A tömböt elıször négyzetes oszlopokra vágják, majd 0,3 mm vékonyra szeletelik. A vágás és szeletelés során a szilíciumkristályok kb. 50%-a hulladékká válik. Mivel a polikristályos technológia olcsóbb az egykristályosnál, ez vált az iparban dominánssá. 6 maximális teljesítménypont 7 a függılegessel 30 -ot bezáró szögben a légkörön átjutó napfény spektruma 8 peak-watt 4

6 4. A méréseink 4.1 Mérések a laborban Iskolánk fizika laboratóriumában kísérletsorozatot végeztünk egy napelemmel, hogy megtudjuk, mi történik nagyban, azaz ha egy tetıre rögzítjük. Az általa keltett áram nagyságát vizsgáltuk terheléses üzemmódban, különbözı körülmények között. Az áramerısség vizsgálata a megvilágítás függvényében Kísérletünk (lásd 16. ábra) során az ampermérıhöz kötött napelemet fényforrás elé helyeztük, megmértük az ettıl való távolságát, és leolvastuk az áramerısséget. Ezt a mőveletet többször elvégeztük, minden lépésnél növelve a napelem és lámpa közti távolságot, ezáltal csökkentve a napelemre esı megvilágítást. Eredményeinket az 1. táblázatba foglaltuk, és a mért adatokból diagrammot (1.) készítettünk. Ennek alapján megállapítható, hogy a napelem távolabbi pontba helyezésével csökkent az általa keltett áram erıssége. Az áramerısség növelése a fényerısség növelésével Kíváncsiak voltunk, hogy a kísérlet fordítva is mőködik-e. A napelem és fényforrás közti távolságot rögzítettük, a beérkezı fény erısségét pedig növeltük azáltal, hogy különbözı teljesítményő égıket használtunk. Elvárásaink beigazolódtak, nagyobb fényerısség hatására a napelem által termelt áram erıssége nıtt. A kapott adatokkal az elızı kísérlethez hasonlóan jártunk el (2.táblázat, 2.diagramm). A fény különbözı összetevıire való érzékenység Következı lépésben a monokromatikus fény hatását vizsgáltuk a napelemre nézve (17.ábra). A fehér fénynél észlelt nagy áramerısséghez képest a kék fény által keltett áram 11-szer, a piros által keltett áram pedig 4,3-szor kisebb. Az áramerısség változása a beesési szög függvényében Szerettük volna azt vizsgálni, hogyan befolyásolja a napelemre jutó fény beesési szöge az áramerısséget. Az elemet elforgattuk úgy, hogy rendre 90, 120, 135, 150 és 180 fokos szöget zárjon be a fénysugarakkal. Az eredmények egyértelmően azt mutatták, hogy a szög növelésével az áramerısség jelentısen csökken (3.táblázat, 3.diagramm). Az áramerısség csökkenése a fény útjába helyezett mőanyagok hatására Végül mőanyagokat helyeztünk a fényforrás elé, és megmértük, hogy milyen mértékben változtatnak ezek az eredményeken. Arra jutottunk, hogy a mőanyag vastagsága fordítottan arányos az áram erısségével (4.táblázat, 4.grafikon). 5

7 4.2 Napi energiatermelés A laborban végrehajtott kísérletek után rátértünk a szabadban elhelyezett, 0,6 m 2 felülető napelemmel végzett mérésekre. Elsı lépésként fémkeretbe helyeztük, majd egy adatbegyőjtı kártyához 9 és egy számítógéphez csatlakoztattuk, mivel 5 másodpercenként kívántuk mérni a pillanatnyi kapocsfeszültséget. A kapott adatokat táblázatba foglaltuk, és grafikonokat készítettünk (5. diagramm).ezután az áramkörbe egy 50 Ω-os ellenállást is bekötöttünk, hogy az áramerısséget és a feszültséget egyaránt meg tudjuk határozni (6. táblázat, 6. diagramm). Az eredmények szerint a fényelem a nap során J energiát termelt, maximális teljesítménye 1,63 W, átlagteljesítménye pedig 0,44 W volt. 4.3 Teljesítménynövelés forgatással A következıkben úgy végeztünk méréseket, hogy a fényelemet igyekeztünk az egész nap során a sugarakra merılegesen tartani, nagyobb teljesítmény elérésének reményében. Ehhez egy csillagászati algoritmussal mőködı software-t használtunk, mely a földrajzi helyzet, dátum és pontos idı alapján kiszámolta a Nap helyzetéhez tartozó szögeket. Ezek ismerete lehetıvé tette a napelem szögmérıvel történı beállítását. A számítógép által rögzített, általunk feldolgozott adatok azt tükrözik, hogy forgatással valóban látványos teljesítményjavulás következik be (7. táblázat, 7. diagramm). A forgatással kapott átlagos teljesítményérték 6,61 W, tehát a mozdulatlan helyzetben mért érték 15-szöröse, az egy nap alatt termelt energia pedig J. 4.4 Következtetések Kísérleteinkkel és dolgozatunkkal, reméljük, sikerült egy érdekes és már a jelenre nézve is hasznos elméletet bebizonyítani, és mindenkit meggyızni arról, hogy napelemekkel nemcsak szórakoztató, hanem érdemes is foglakozni, hiszen az alternatív források jelentik a jövıt. Ezek között is kiemelt szerep jut a napenergiának, lévén a legtisztább és a legbiztonságosabb. Tudjuk, az energiának kevés százalékát állítják elı napelemmel, ezek többsége pedig mozdulatlan állapotban mőködik. Az elıbbi oka a viszonylag alacsony hatásfok (maximum 18%, nem laboratóriumi körülmények között), a mozgatást pedig technikai akadályok nehezítik. A fényelem Nap utáni igazítása többletköltséggel jár, hosszú távon azonban feltétlenül kifizetıdı. Egy forgatott napelem ugyanis, mint adatainkból kitőnik, körülbelül 15-ször nagyobb átlagteljesítményt képes elérni, mint egy rögzített helyzetben levı, így a megtérülés ideje is lényegesen lecsökken. Fontos természetesen ezt a mozgatást automatizálni, tehát két programozott motort felszerelni, melyek a betáplált adatok alapján a napelem függıleges és vízszintes irányú mozgatását elvégzik. Ez lenne, terveink szerint, a mi kutatásaink következı lépése is. Addig azonban örülünk, hogy alkalmunk volt kísérletezni, a 9 NI 6008-as típus 6

8 tananyagból hiányzó elméleti tudással gazdagodni és a fizika tantermeken kívüli, színes oldalát, gyakorlati alkalmazásait megismerni. Szeretnénk megköszönni a nagy segítséget és támogatást Szász Ágota tanárnınek és Papp Sándor, valamint Jakab-Farkas László tanár uraknak. 5. Függelék 1.ábra 2.ábra (napelemmel mőködı kerti lámpák) 3.ábra 7

9 4.ábra 5.ábra 6.ábra 8

10 7.ábra 8.ábra 9

11 9.ábra 10.ábra 10

12 11.a ábra 11.b ábra 12.ábra 11

13 13.ábra 14.ábra 15.ábra 12

14 16. ábra 17.ábra 13

15 L [cm] I 1 [µa] I 2 [µa] átlag táblázat Áramerısség [ua] Áramerısség a távolság függvényében Távolság [cm] 1.diagramm Fényerısség-áramerısség Teljesítmény [W] I [µa] Áramerısség[uA] Fényforrás teljesítménye[w] 2.táblázat 2.diagramm 14

16 Beesési szög-áramerısség Szög [ ] I [µa] Áramerısség[uA] Szög[fokokban] 3.táblázat 3.diagramm Mőanyag-fényelnyelés Vastagság [mm] I [µa] Áramerısség [ua] Mőanyaglapok vastagsága [mm] 4.táblázat 4.diagramm 5. diagramm 15

17 Eltelt idı[s] Idı U A P[W] E[J] :32: :33: :33: :33: :33: :33: Teljesítmény[W] :30:00 8:17:20 9:04:40 9:52:00 10:39:20 11:26:40 12:14:00 13:01:20 13:48:40 14:36:00 15:23:20 16:10:40 16:58:00 Idı 6.táblázat 6.diagramm Eltelt idı[s] Idı U A P[W] E[J] :09: :10: :10: :10: :10: :10: táblázat Teljesítmény[W] :20:59 9:45:44 10:10:29 10:35:14 10:59:59 11:24:44 11:49:29 12:14:14 12:38:59 13:03:44 13:28:29 13:53:14 14:17:59 14:42:44 15:07:29 15:32:14 15:56:59 16:21:44 16:46:29 Idı 7.diagramm 16

18 6. Könyvészet 1. Budó Ágoston: Kísérleti fizika II., Tankönyvkiadó, Budapest, Ciobotaru D., Angelescu T., Munteanu I., Melnic M., Gall M.: Fizika tankönyv a XII. osztály számára, Ed. Didactică şi Pedagogică, Bukarest, Horváth Ákos: A napenergia modern felhasználási lehetıségei, Fizikai szemle 2006/4 7. SOLTRAIN-G04 elıadás: Armin Räuber: Napelem technológiák és jellemzıik 8. Dr. Mizsei János, Timárné Horváth Veronika: Napelemek, BME Elektronikus Eszközök Tanszéke, Budapest,

8. Mérések napelemmel

8. Mérések napelemmel A MÉRÉS CÉLJA: 8. Mérések napelemmel Megismerkedünk a fény-villamos átalakítók típusaival, a napelemekkel kapcsolatos alapfogalmakkal, az alternatív villamos rendszerek tervezési alapelveivel, a napelem

Részletesebben

A napenergia alapjai

A napenergia alapjai A napenergia alapjai Magyarország energia mérlege sötét Ahonnan származik Forrás: Kardos labor 3 A légkör felső határára és a Föld felszínére érkező sugárzás spektruma Nem csak az a spektrum tud energiát

Részletesebben

G04 előadás Napelem technológiák és jellemzőik. Szent István Egyetem Gödöllő

G04 előadás Napelem technológiák és jellemzőik. Szent István Egyetem Gödöllő G04 előadás Napelem technológiák és jellemzőik Kristályos szilícium napelem keresztmetszete negatív elektróda n-típusú szennyezés pozitív elektróda p-n határfelület p-típusú szennyezés Napelem karakterisztika

Részletesebben

A napelemek fizikai alapjai

A napelemek fizikai alapjai A napelemek fizikai alapjai Dr. Rácz Ervin Ph.D. egyetemi docens intézetigazgató-helyettes kari oktatási igazgató Óbudai Egyetem, Villamosenergetikai Intézet Budapest 1034, Bécsi u. 94. racz.ervin@kvk.uni-obuda.hu

Részletesebben

4.B 4.B. A félvezetı anyagok fizikája (sajátvezetés, szennyezés, áramvezetés félvezetıkben)

4.B 4.B. A félvezetı anyagok fizikája (sajátvezetés, szennyezés, áramvezetés félvezetıkben) 4.B Félvezetı áramköri elemek Félvezetı diódák Ismertesse a félvezetık felépítésének és mőködésének fizikai alapjait, s fejtse ki a mőködés elektronfizikai és elektrokémiai vonatkozásait! Értelmezze a

Részletesebben

12.A 12.A. A belsı ellenállás, kapocsfeszültség, forrásfeszültség fogalmának értelmezése. Feszültséggenerátorok

12.A 12.A. A belsı ellenállás, kapocsfeszültség, forrásfeszültség fogalmának értelmezése. Feszültséggenerátorok 12.A Energiaforrások Generátorok jellemzıi Értelmezze a belsı ellenállás, a forrásfeszültség és a kapocsfeszültség fogalmát! Hasonlítsa össze az ideális és a valóságos generátorokat! Rajzolja fel a feszültség-

Részletesebben

Modern Fizika Labor Fizika BSC

Modern Fizika Labor Fizika BSC Modern Fizika Labor Fizika BSC A mérés dátuma: 2009. április 20. A mérés száma és címe: 20. Folyadékáramlások 2D-ban Értékelés: A beadás dátuma: 2009. április 28. A mérést végezte: Márton Krisztina Zsigmond

Részletesebben

Farkas István és Seres István HÁLÓZATRA KAPCSOLT FOTOVILLAMOS RENDSZER MŐKÖDTETÉSI TAPASZTALATAI FIZIKA ÉS FOLYAMAT- IRÁNYÍTÁSI TANSZÉK

Farkas István és Seres István HÁLÓZATRA KAPCSOLT FOTOVILLAMOS RENDSZER MŐKÖDTETÉSI TAPASZTALATAI FIZIKA ÉS FOLYAMAT- IRÁNYÍTÁSI TANSZÉK Farkas István és Seres István FIZIKA ÉS FOLYAMAT- IRÁNYÍTÁSI TANSZÉK HÁLÓZATRA KAPCSOLT FOTOVILLAMOS RENDSZER MŐKÖDTETÉSI TAPASZTALATAI KÖRNYEZETMÉRNÖKI INTÉZET GÉPÉSZMÉRNÖKI KAR SZENT ISTVÁN EGYETEM 2103,

Részletesebben

Betekintés a napelemek világába

Betekintés a napelemek világába Betekintés a napelemek világába (mőködés, fajták, alkalmazások) Nemcsics Ákos Óbudai Egyetem Tartalom Bevezetés energetikai problémák napenergia hasznosítás módjai Napelemrıl nem középiskolás fokon napelem

Részletesebben

Félvezetk vizsgálata

Félvezetk vizsgálata Félvezetk vizsgálata jegyzkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetje: Böhönyei András Mérés dátuma: 010. március 4. Leadás dátuma: 010. március 17. Mérés célja A mérés célja a szilícium tulajdonságainak

Részletesebben

OPTIKA. Fénykibocsátás mechanizmusa fényforrás típusok. Dr. Seres István

OPTIKA. Fénykibocsátás mechanizmusa fényforrás típusok. Dr. Seres István OPTIKA Fénykibocsátás mechanizmusa Dr. Seres István Bohr modell Niels Bohr (19) Rutherford felfedezte az atommagot, és igazolta, hogy negatív töltésű elektronok keringenek körülötte. Niels Bohr Bohr ezt

Részletesebben

Kutatási beszámoló. 2015. február. Tangens delta mérésére alkalmas mérési összeállítás elkészítése

Kutatási beszámoló. 2015. február. Tangens delta mérésére alkalmas mérési összeállítás elkészítése Kutatási beszámoló 2015. február Gyüre Balázs BME Fizika tanszék Dr. Simon Ferenc csoportja Tangens delta mérésére alkalmas mérési összeállítás elkészítése A TKI-Ferrit Fejlsztő és Gyártó Kft.-nek munkája

Részletesebben

19. A fényelektromos jelenségek vizsgálata

19. A fényelektromos jelenségek vizsgálata 19. A fényelektromos jelenségek vizsgálata PÁPICS PÉTER ISTVÁN csillagász, 3. évfolyam Mérőpár: Balázs Miklós 2006.04.19. Beadva: 2006.05.15. Értékelés: A MÉRÉS LEÍRÁSA Fontos megállapítás, hogy a fénysugárzásban

Részletesebben

Bevezetés az analóg és digitális elektronikába. V. Félvezető diódák

Bevezetés az analóg és digitális elektronikába. V. Félvezető diódák Bevezetés az analóg és digitális elektronikába V. Félvezető diódák Félvezető dióda Félvezetőknek nevezzük azokat az anyagokat, amelyek fajlagos ellenállása a vezetők és a szigetelők közé esik. (Si, Ge)

Részletesebben

UNIPOLÁRIS TRANZISZTOR

UNIPOLÁRIS TRANZISZTOR UNIPOLÁRIS TRANZISZTOR Az unipoláris tranzisztorok térvezérléső tranzisztorok (Field Effect Transistor). Az ilyen tranzisztorok kimeneti áramának nagyságát a bemeneti feszültséggel létrehozott villamos

Részletesebben

I. Nyitó lineáris tartomány II. Nyitó exponenciális tartomány III. Záróirányú tartomány IV. Letörési tartomány

I. Nyitó lineáris tartomány II. Nyitó exponenciális tartomány III. Záróirányú tartomány IV. Letörési tartomány A DIÓDA. A dióda áramiránytól függı ellenállású alkatrész. Az egykristály félvezetı diódákban a p-n átmenet tulajdonságait használják ki. A p-n átmenet úgy viselkedik, mint egy áramszelep, az áramot az

Részletesebben

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési

Részletesebben

Modern Fizika Labor. 12. Infravörös spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 04. A mérés száma és címe: Értékelés:

Modern Fizika Labor. 12. Infravörös spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 04. A mérés száma és címe: Értékelés: Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 011. okt. 04. A mérés száma és címe: 1. Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 011. dec. 1. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin

Részletesebben

Mézerek és lézerek. Berta Miklós SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. november 19.

Mézerek és lézerek. Berta Miklós SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. november 19. és lézerek Berta Miklós SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. november 19. Fény és anyag kölcsönhatása 2 / 19 Fény és anyag kölcsönhatása Fény és anyag kölcsönhatása E 2 (1) (2) (3) E 1 (1) gerjesztés (2) spontán

Részletesebben

Modern fizika laboratórium

Modern fizika laboratórium Modern fizika laboratórium 11. Az I 2 molekula disszociációs energiája Készítette: Hagymási Imre A mérés dátuma: 2007. október 3. A beadás dátuma: 2007. október xx. 1. Bevezetés Ebben a mérésben egy kétatomos

Részletesebben

A kísérlet, mérés megnevezése célkitűzései: Váltakozó áramú körök vizsgálata, induktív ellenállás mérése, induktivitás értelmezése.

A kísérlet, mérés megnevezése célkitűzései: Váltakozó áramú körök vizsgálata, induktív ellenállás mérése, induktivitás értelmezése. A kísérlet, mérés megnevezése célkitűzései: Váltakozó áramú körök vizsgálata, induktív ellenállás mérése, induktivitás értelmezése. Eszközszükséglet: tanulói tápegység funkcionál generátor tekercsek digitális

Részletesebben

Elektromos áram. Vezetési jelenségek

Elektromos áram. Vezetési jelenségek Elektromos áram. Vezetési jelenségek Emlékeztető Elektromos áram: töltéshordozók egyirányú áramlása Áramkör részei: áramforrás, vezető, fogyasztó Áramköri jelek Emlékeztető Elektromos áram hatásai: Kémiai

Részletesebben

1. Hideg vagy meleg fehér LED izzó?

1. Hideg vagy meleg fehér LED izzó? 1. Hideg vagy meleg fehér LED izzó? Elıször is mi a különbség a meleg és a hideg fehér izzó között? A meleg fehér szín egy sárgás fehér szín, hasonlít a már megszokott halogén fényéhez (megjegyzés: a halogén

Részletesebben

A napelemek környezeti hatásai

A napelemek környezeti hatásai A napelemek környezeti hatásai különös tekintettel az energiatermelő zsindelyekre Készítette: Bathó Vivien Környezettudományi szak Amiről szó lesz Témaválasztás indoklása Magyarország tetőire (400 km 2

Részletesebben

Compton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.

Compton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III. Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak

Részletesebben

Kültéri, nagy teljesítményő LED Fényforrások

Kültéri, nagy teljesítményő LED Fényforrások Kültéri, nagy teljesítményő LED Fényforrások 120W, 50W, 30W 1 A Bricks Bits Kft. kifejezetten kültéri, valamint kültéri fényforrások belsı téren való felhasználási területén nagy teljesítményő lámpatestek

Részletesebben

A II. kategória Fizika OKTV mérési feladatainak megoldása

A II. kategória Fizika OKTV mérési feladatainak megoldása Nyomaték (x 0 Nm) O k t a t á si Hivatal A II. kategória Fizika OKTV mérési feladatainak megoldása./ A mágnes-gyűrűket a feladatban meghatározott sorrendbe és helyre rögzítve az alábbi táblázatban feltüntetett

Részletesebben

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési

Részletesebben

Őrtechnológia a gyakorlatban

Őrtechnológia a gyakorlatban Őrtechnológia a gyakorlatban ENERGIAFORRÁSOK I. Napelemek Szimler András BME HVT, Őrkutató Csoport, 708.labor Si alapú napelemek Amorf napelemek Vékonyréteg technológiával egész tábla Olcsó Nehéz (két

Részletesebben

Modern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 5. mérés: Elektronspin rezonancia. 2008. március 18.

Modern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 5. mérés: Elektronspin rezonancia. 2008. március 18. Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 28. március 18. A mérés száma és címe: 5. mérés: Elektronspin rezonancia Értékelés: A beadás dátuma: 28. március 26. A mérést végezte: 1/7 A mérés leírása:

Részletesebben

Sugárzásos hőtranszport

Sugárzásos hőtranszport Sugárzásos hőtranszport Minden test bocsát ki sugárzást. Ennek hullámhossz szerinti megoszlása a felület hőmérsékletétől függ (spektrum, spektrális eloszlás). Jelen esetben kérdés a Nap és a földi felszínek

Részletesebben

Mérés és adatgyűjtés

Mérés és adatgyűjtés Mérés és adatgyűjtés 7. óra Mingesz Róbert Szegedi Tudományegyetem 2013. április 11. MA - 7. óra Verzió: 2.2 Utolsó frissítés: 2013. április 10. 1/37 Tartalom I 1 Szenzorok 2 Hőmérséklet mérése 3 Fény

Részletesebben

Tápvízvezeték rendszer

Tápvízvezeték rendszer Tápvízvezeték rendszer Tápvízvezeték rendszer A kutaktól a víztisztító üzemig vezetı csövek helyes méretezése rendkívüli jelentıséggel bír a karbantartási és az üzemelési költségek tekintetében. Ebben

Részletesebben

Napelemes rendszerek teljes életciklus elemzése

Napelemes rendszerek teljes életciklus elemzése Napelemes rendszerek teljes életciklus elemzése Manek Enikı Környezettan BSc Témavezetı: Farkas Zénó Tudományos munkatárs ELTE escience Regionális Egyetemi Tudásközpont 1 Az elıadás tartalma Bevezetés

Részletesebben

FÉLVEZETŐ ESZKÖZÖK I. Elektrotechnika 4. előadás

FÉLVEZETŐ ESZKÖZÖK I. Elektrotechnika 4. előadás FÉLVEZETŐ ESZKÖZÖK I. Elektrotechnika 4. előadás FÉLVEZETŐ ESZKÖZÖK A leggyakrabban használt félvezető anyagok a germánium (Ge), és a szilícium (Si). Félvezető tulajdonsággal rendelkező elemek: szén (C),

Részletesebben

Mag- és neutronfizika 5. elıadás

Mag- és neutronfizika 5. elıadás Mag- és neutronfizika 5. elıadás 5. elıadás Szcintillációs detektorok (emlékeztetı) Egyes anyagokban fényfelvillanás (szcintilláció) jön létre, ha energiát kapnak becsapódó részecskéktıl. Anyagát tekintve

Részletesebben

Megújuló energiák hasznosítása: a napenergia. Készítette: Pribelszky Csenge Környezettan BSc.

Megújuló energiák hasznosítása: a napenergia. Készítette: Pribelszky Csenge Környezettan BSc. Megújuló energiák hasznosítása: a napenergia Készítette: Pribelszky Csenge Környezettan BSc. A minket körülvevı energiaforrások (energiahordozók) - Azokat az anyagokat, amelyek energiát közvetítenek energiahordozóknak

Részletesebben

Modern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 12. mérés: Infravörös spektroszkópia. 2008. május 6.

Modern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 12. mérés: Infravörös spektroszkópia. 2008. május 6. Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 12. mérés: Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 28. május 13. A mérést végezte: 1/5 A mérés célja A mérés célja az

Részletesebben

MIKROELEKTRONIKAI ÉRZÉKELİK I

MIKROELEKTRONIKAI ÉRZÉKELİK I MIKROELEKTRONIKAI ÉRZÉKELİK I Dr. Pıdör Bálint BMF KVK Mikroelektronikai és Technológia Intézet és MTA Mőszaki Fizikai és Anyagtudományi Kutató Intézet 5. ELİADÁS (OPTIKAI SUGÁRZÁSÉRZÉKELİK, 2. RÉSZ) 5.

Részletesebben

Atommodellek. Az atom szerkezete. Atommodellek. Atommodellek. Atommodellek, A Rutherford-kísérlet. Atommodellek

Atommodellek. Az atom szerkezete. Atommodellek. Atommodellek. Atommodellek, A Rutherford-kísérlet. Atommodellek Démokritosz: a világot homogén szubsztanciájú oszthatatlan részecskék, atomok és a közöttük lévı őr alkotja. Az atom szerkezete Egy atommodellt akkor fogadunk el érvényesnek, ha megmagyarázza a tapasztalati

Részletesebben

9. Laboratóriumi gyakorlat NYOMÁSÉRZÉKELŐK

9. Laboratóriumi gyakorlat NYOMÁSÉRZÉKELŐK 9. Laboratóriumi gyakorlat NYOMÁSÉRZÉKELŐK 1.A gyakorlat célja Az MPX12DP piezorezisztiv differenciális nyomásérzékelő tanulmányozása. A nyomás feszültség p=f(u) karakterisztika megrajzolása. 2. Elméleti

Részletesebben

ELEKTROMOSSÁG ÉS MÁGNESESSÉG

ELEKTROMOSSÁG ÉS MÁGNESESSÉG ELEKTROMOSSÁG ÉS MÁGNESESSÉG A) változat Név:... osztály:... 1. Milyen töltésű a proton? 2. Egészítsd ki a következő mondatot! Az azonos elektromos töltések... egymást. 3. A PVC-rudat megdörzsöltük egy

Részletesebben

NAPELEMEK KÖRNYEZETI SZEMPONTÚ VIZSGÁLATA AZ ÉLETCIKLUS ELEMZÉS SEGÍTSÉGÉVEL. Darvas Katalin

NAPELEMEK KÖRNYEZETI SZEMPONTÚ VIZSGÁLATA AZ ÉLETCIKLUS ELEMZÉS SEGÍTSÉGÉVEL. Darvas Katalin NAPELEMEK KÖRNYEZETI SZEMPONTÚ VIZSGÁLATA AZ ÉLETCIKLUS ELEMZÉS SEGÍTSÉGÉVEL Darvas Katalin AZ ÉLETCIKLUS ELEMZÉS Egy termék, folyamat vagy szolgáltatás környezetre gyakorolt hatásainak vizsgálatára használt

Részletesebben

Modern fizika laboratórium

Modern fizika laboratórium Modern fizika laboratórium Röntgen-fluoreszcencia analízis Készítette: Básti József és Hagymási Imre 1. Bevezetés A röntgen-fluoreszcencia analízis (RFA) egy roncsolásmentes anyagvizsgálati módszer. Rövid

Részletesebben

Modern Fizika Labor Fizika BSC

Modern Fizika Labor Fizika BSC Modern Fizika Labor Fizika BSC A mérés dátuma: 2009. május 4. A mérés száma és címe: 9. Röntgen-fluoreszencia analízis Értékelés: A beadás dátuma: 2009. május 13. A mérést végezte: Márton Krisztina Zsigmond

Részletesebben

A légköri sugárzás. Sugárzási törvények, légköri veszteségek, energiaháztartás

A légköri sugárzás. Sugárzási törvények, légköri veszteségek, energiaháztartás A légköri sugárzás Sugárzási törvények, légköri veszteségek, energiaháztartás Sugárzási törvények I. 0. Minden T>0 K hőmérsékletű test sugároz 1. Planck törvény: minden testre megadható egy hőmérséklettől

Részletesebben

A napenergia-hasznosítás alapjai

A napenergia-hasznosítás alapjai G03 elıadás A napenergia-hasznosítás alapjai Werner Roth Fraunhofer Institute for Solar Energy Systems ISE Freiburg, Germany Tartalom G03 - A napenergia-hasznosítás alapjai A napenergiában rejlı potenciál

Részletesebben

FIZIKA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ

FIZIKA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ Fizika középszint 051 ÉRETTSÉGI VIZSGA 007. május 14. FIZIKA KÖZÉPSZINTŰ ÍRÁSBELI ÉRETTSÉGI VIZSGA JAVÍTÁSI-ÉRTÉKELÉSI ÚTMUTATÓ OKTATÁSI ÉS KULTURÁLIS MINISZTÉRIUM A dolgozatokat az útmutató utasításai

Részletesebben

2. Laboratóriumi gyakorlat A TERMISZTOR. 1. A gyakorlat célja. 2. Elméleti bevezető

2. Laboratóriumi gyakorlat A TERMISZTOR. 1. A gyakorlat célja. 2. Elméleti bevezető . Laboratóriumi gyakorlat A EMISZO. A gyakorlat célja A termisztorok működésének bemutatása, valamint főbb paramétereik meghatározása. Az ellenállás-hőmérséklet = f és feszültség-áram U = f ( I ) jelleggörbék

Részletesebben

9. Gyakorlat - Optoelektronikai áramköri elemek

9. Gyakorlat - Optoelektronikai áramköri elemek 9. Gyakorlat - Optoelektronikai áramköri elemek (Componente optoelectronice) (Optoelectronic devices) 1. Fénydiódák (LED-ek) Elnevezésük az angol Light Emitting Diode rövidítéséből származik. Áramköri

Részletesebben

6.B 6.B. Zener-diódák

6.B 6.B. Zener-diódák 6.B Félvezetı áramköri elemek Speciális diódák Ismertesse a Zener-, a varicap-, az alagút-, a Schottky-, a tős-dióda és a LED felépítését, jellemzıit és gyakorlati alkalmazási lehetıségeit! Rajzolja fel

Részletesebben

-A homogén detektorok közül a gyakorlatban a Si és a Ge egykristályból készültek a legelterjedtebbek.

-A homogén detektorok közül a gyakorlatban a Si és a Ge egykristályból készültek a legelterjedtebbek. Félvezető detektorok - A legfiatalabb detektor család; a 1960-as évek közepétől kezdték alkalmazni őket. - Működésük bizonyos értelemben hasonló a gáztöltésű detektorokéhoz, ezért szokták őket szilárd

Részletesebben

5. Laboratóriumi gyakorlat. A p-n ÁTMENET HŐMÉRSÉKLETFÜGGÉSE

5. Laboratóriumi gyakorlat. A p-n ÁTMENET HŐMÉRSÉKLETFÜGGÉSE 5. Laboratóriumi gyakorlat A p-n ÁTMENET HŐMÉRSÉKLETFÜGGÉSE 1. A gyakorlat célja: A p-n átmenet hőmérsékletfüggésének tanulmányozása egy nyitóirányban polarizált dióda esetében. A hőmérsékletváltozási

Részletesebben

Elektronika Alapismeretek

Elektronika Alapismeretek Alapfogalmak lektronika Alapismeretek Az elektromos áram a töltéssel rendelkező részecskék rendezett áramlása. Az ika az elektromos áram létrehozásával, átalakításával, befolyásolásával, irányításával

Részletesebben

GÁZIONIZÁCIÓS DETEKTOROK VIZSGÁLATA. Mérési útmutató. Gyurkócza Csaba

GÁZIONIZÁCIÓS DETEKTOROK VIZSGÁLATA. Mérési útmutató. Gyurkócza Csaba GÁZIONIZÁCIÓS DETEKTOROK VIZSGÁLATA Mérési útmutató Gyurkócza Csaba BME NTI 1997 2 Tartalom 1. BEVEZETÉS... 3 2. ELMÉLETI ÖSSZEFOGLALÁS... 3 2.1. Töltéshordozók keletkezése (ionizáció) töltött részecskéknél...

Részletesebben

1. SI mértékegységrendszer

1. SI mértékegységrendszer I. ALAPFOGALMAK 1. SI mértékegységrendszer Alapegységek 1 Hosszúság (l): méter (m) 2 Tömeg (m): kilogramm (kg) 3 Idő (t): másodperc (s) 4 Áramerősség (I): amper (A) 5 Hőmérséklet (T): kelvin (K) 6 Anyagmennyiség

Részletesebben

Modern Fizika Labor. 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 25. A mérés száma és címe: Értékelés:

Modern Fizika Labor. 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 25. A mérés száma és címe: Értékelés: Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. okt. 25. A mérés száma és címe: 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Értékelés: A beadás dátuma: 2011. nov. 16. A mérést végezte: Szőke Kálmán Benjamin

Részletesebben

1. Egy lineáris hálózatot mikor nevezhetünk rezisztív hálózatnak és mikor dinamikus hálózatnak?

1. Egy lineáris hálózatot mikor nevezhetünk rezisztív hálózatnak és mikor dinamikus hálózatnak? Ellenörző kérdések: 1. előadás 1/5 1. előadás 1. Egy lineáris hálózatot mikor nevezhetünk rezisztív hálózatnak és mikor dinamikus hálózatnak? 2. Mit jelent a föld csomópont, egy áramkörben hány lehet belőle,

Részletesebben

Név... intenzitás abszorbancia moláris extinkciós. A Wien-féle eltolódási törvény szerint az abszolút fekete test maximális emisszióképességéhez

Név... intenzitás abszorbancia moláris extinkciós. A Wien-féle eltolódási törvény szerint az abszolút fekete test maximális emisszióképességéhez A Név... Válassza ki a helyes mértékegységeket! állandó intenzitás abszorbancia moláris extinkciós A) J s -1 - l mol -1 cm B) W g/cm 3 - C) J s -1 m -2 - l mol -1 cm -1 D) J m -2 cm - A Wien-féle eltolódási

Részletesebben

Magspektroszkópiai gyakorlatok

Magspektroszkópiai gyakorlatok Magspektroszkópiai gyakorlatok jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Deák Ferenc Mérés dátuma: 010. április 8. Leadás dátuma: 010. április 13. I. γ-spekroszkópiai mérések A γ-spekroszkópiai

Részletesebben

2. Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata jegyzőkönyv. Zsigmond Anna Fizika Bsc II. Mérés dátuma: Leadás dátuma:

2. Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata jegyzőkönyv. Zsigmond Anna Fizika Bsc II. Mérés dátuma: Leadás dátuma: 2. Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata jegyzőkönyv Zsigmond Anna Fizika Bsc II. Mérés dátuma: 2008. 09. 24. Leadás dátuma: 2008. 10. 01. 1 1. Mérések ismertetése Az 1. ábrán látható összeállításban

Részletesebben

Egyenáram. Áramkörök jellemzése Fogyasztók és áramforrások kapcsolása Az áramvezetés típusai

Egyenáram. Áramkörök jellemzése Fogyasztók és áramforrások kapcsolása Az áramvezetés típusai Egyenáram Áramkörök jellemzése Fogyasztók és áramforrások kapcsolása Az áramvezetés típusai Elektromos áram Az elektromos töltéshordozók meghatározott irányú rendezett mozgását elektromos áramnak nevezzük.

Részletesebben

IpP-CsP2. Baromfi jelölı berendezés általános leírás. Típuskód: IpP-CsP2. Copyright: P. S. S. Plussz Kft, 2009

IpP-CsP2. Baromfi jelölı berendezés általános leírás. Típuskód: IpP-CsP2. Copyright: P. S. S. Plussz Kft, 2009 IpP-CsP2 Baromfi jelölı berendezés általános leírás Típuskód: IpP-CsP2 Tartalomjegyzék 1. Készülék felhasználási területe 2. Mőszaki adatok 3. Mőszaki leírás 3.1 Állvány 3.2 Burkolat 3.3 Pneumatikus elemek

Részletesebben

DÖNTİ április évfolyam

DÖNTİ április évfolyam Bor Pál Fizikaverseny 20010/2011-es tanév DÖNTİ 2011. április 9. 8. évfolyam Versenyzı neve:.. Figyelj arra, hogy ezen kívül még két helyen (a bels ı lapokon erre kijelölt téglalapokban) fel kell írnod

Részletesebben

Nanoelektronikai eszközök III.

Nanoelektronikai eszközök III. Nanoelektronikai eszközök III. Dr. Berta Miklós bertam@sze.hu 2017. november 23. 1 / 10 Kvantumkaszkád lézer Tekintsünk egy olyan, sok vékony rétegbõl kialakított rendszert, amelyre ha külsõ feszültséget

Részletesebben

Modern fizika vegyes tesztek

Modern fizika vegyes tesztek Modern fizika vegyes tesztek 1. Egy fotonnak és egy elektronnak ugyanakkora a hullámhossza. Melyik a helyes állítás? a) A foton lendülete (impulzusa) kisebb, mint az elektroné. b) A fotonnak és az elektronnak

Részletesebben

1. feladat Alkalmazzuk a mólhő meghatározását egy gázra. Izoterm és adiabatikus átalakulásokra a következőt kapjuk:

1. feladat Alkalmazzuk a mólhő meghatározását egy gázra. Izoterm és adiabatikus átalakulásokra a következőt kapjuk: Válaszoljatok a következő kérdésekre: 1. feladat Alkalmazzuk a mólhő meghatározását egy gázra. Izoterm és adiabatikus átalakulásokra a következőt kapjuk: a) zéró izoterm átalakulásnál és végtelen az adiabatikusnál

Részletesebben

Mérés: Millikan olajcsepp-kísérlete

Mérés: Millikan olajcsepp-kísérlete Mérés: Millikan olajcsepp-kísérlete Mérés célja: 1909-ben ezt a mérést Robert Millikan végezte el először. Mérése során meg tudta határozni az elemi részecskék töltését. Ezért a felfedezéséért Nobel-díjat

Részletesebben

7. L = 100 mh és r s = 50 Ω tekercset 12 V-os egyenfeszültségű áramkörre kapcsolunk. Mennyi idő alatt éri el az áram az állandósult értékének 63 %-át?

7. L = 100 mh és r s = 50 Ω tekercset 12 V-os egyenfeszültségű áramkörre kapcsolunk. Mennyi idő alatt éri el az áram az állandósult értékének 63 %-át? 1. Jelöld H -val, ha hamis, I -vel ha igaz szerinted az állítás!...két elektromos töltés között fellépő erőhatás nagysága arányos a két töltés nagyságával....két elektromos töltés között fellépő erőhatás

Részletesebben

OPT TIKA. Hullámoptika. Dr. Seres István

OPT TIKA. Hullámoptika. Dr. Seres István OPT TIKA Dr. Seres István : A fény elektromágneses hullám r S S = r E r H Seres István 2 http://fft.szie.hu Elektromágneses spektrum c = λf Elnevezés Hullámhossz Frekvencia Váltóáram > 3000 km < 100 Hz

Részletesebben

Rugalmas állandók mérése

Rugalmas állandók mérése Rugalmas állandók mérése (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. április 23. (hétfő délelőtti csoport) 1. Young-modulus mérése behajlásból 1.1. A mérés menete A mérés elméleti háttere megtalálható a jegyzetben

Részletesebben

Atommodellek de Broglie hullámhossz Davisson-Germer-kísérlet

Atommodellek de Broglie hullámhossz Davisson-Germer-kísérlet Atommodellek de Broglie hullámhossz Davisson-Germer-kísérlet Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Az atomok színképe (1) A fehér fény komponensekre bontható: http://en.wikipedia.org/wiki/spectrum

Részletesebben

Oszcillátorok. Párhuzamos rezgőkör L C Miért rezeg a rezgőkör?

Oszcillátorok. Párhuzamos rezgőkör L C Miért rezeg a rezgőkör? Oszcillátorok Párhuzamos rezgőkör L C Miért rezeg a rezgőkör? Töltsük fel az ábrán látható kondenzátor egy megadott U feszültségre, majd zárjuk az áramkört az ábrán látható módon. Mind a tekercsen, mind

Részletesebben

SOLART-SYSTEM KFT. Napenergiás berendezések tervezése és kivitelezése. 1112 Budapest XI. Gulyás u. 20 Telefon: 2461783 Telefax: 2461783

SOLART-SYSTEM KFT. Napenergiás berendezések tervezése és kivitelezése. 1112 Budapest XI. Gulyás u. 20 Telefon: 2461783 Telefax: 2461783 30 ÉV Napenergiás berendezések tervezése és kivitelezése Több napelem, több energia Csak egyszer kell megvenni, utána a villany ingyen van! 1m 2 jóminőségű napelem egy évben akár 150 kwh villamos energiát

Részletesebben

Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv

Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv Zsigmond Anna Julia Fizika MSc I. Mérés vezet je: Horváth Ákos Mérés dátuma: 2010. október 21. Leadás dátuma: 2010. november 8. 1 1. Bevezetés A mérés

Részletesebben

minipet labor Klinikai PET-CT

minipet labor Klinikai PET-CT minipet labor Klinikai PET-CT Pozitron Emissziós Tomográfia A Pozitron Emissziós Tomográf (PET) orvosi képalkotó eszköz, mely háromdimenziós funkcionális képet ad. Az eljárás lényege, hogy a szervezetbe

Részletesebben

A fény mint elektromágneses hullám és mint fényrészecske

A fény mint elektromágneses hullám és mint fényrészecske A fény mint elektromágneses hullám és mint fényrészecske Segítség az 5. tétel (Hogyan alkalmazható a hullám-részecske kettősség gondolata a fénysugárzás esetében?) megértéséhez és megtanulásához, továbbá

Részletesebben

Benapozásvédelmi eszközök komplex jellemzése

Benapozásvédelmi eszközök komplex jellemzése Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem, Építészmérnöki Kar, Épületenergetikai és Épületgépészeti Tanszék, 1111 Budapest, Műegyetem rkp. 3. K.II.31. Benapozásvédelmi eszközök komplex jellemzése

Részletesebben

A 2017/2018. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA II. KATEGÓRIA JAVÍTÁSI ÚTMUTATÓ. Pohár rezonanciája

A 2017/2018. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA II. KATEGÓRIA JAVÍTÁSI ÚTMUTATÓ. Pohár rezonanciája Oktatási Hivatal A 017/018. tanévi Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny döntő forduló FIZIKA II. KATEGÓRIA JAVÍTÁSI ÚTMUTATÓ Pohár rezonanciája A mérőberendezés leírása: A mérőberendezés egy változtatható

Részletesebben

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési

Részletesebben

Rugalmas tengelykapcsoló mérése

Rugalmas tengelykapcsoló mérése BUDAPESTI MŐSZAKI ÉS GAZDASÁGTUDOMÁNYI EGYETEM Közlekedésmérnöki Kar Budapesti Mőszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Közlekedésmérnöki Kar Jármőelemek és Hajtások Tanszék Jármőelemek és Hajtások Tanszék

Részletesebben

11.3. Az Achilles- ín egy olyan rugónak tekinthető, amelynek rugóállandója 3 10 5 N/m. Mekkora erő szükséges az ín 2 mm- rel történő megnyújtásához?

11.3. Az Achilles- ín egy olyan rugónak tekinthető, amelynek rugóállandója 3 10 5 N/m. Mekkora erő szükséges az ín 2 mm- rel történő megnyújtásához? Fényemisszió 2.45. Az elektromágneses spektrum látható tartománya a 400 és 800 nm- es hullámhosszak között található. Mely energiatartomány (ev- ban) felel meg ennek a hullámhossztartománynak? 2.56. A

Részletesebben

FIZIKA. EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc. Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30

FIZIKA. EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc. Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30 FIZIKA EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA 2008. április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30 II. Esszé: tartalom 18 II. Esszé: kifejtés módja 5 Összetett

Részletesebben

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei

Adatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési

Részletesebben

TOL A MEGYEI SZILÁRD LEÓ FIZIKAVERSE Y Szekszárd, március óra 11. osztály

TOL A MEGYEI SZILÁRD LEÓ FIZIKAVERSE Y Szekszárd, március óra 11. osztály TOL A MEGYEI SZILÁRD LEÓ FIZIKAVERSE Y Szekszárd, 2002 március 13 9-12 óra 11 osztály 1 Egyatomos ideális gáz az ábrán látható folyamatot végzi A folyamat elsõ szakasza izobár folyamat, a második szakasz

Részletesebben

Elektronspin rezonancia

Elektronspin rezonancia Elektronspin rezonancia jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika MSc I. Mérés vezetıje: Kürti Jenı Mérés dátuma: 2010. november 25. Leadás dátuma: 2010. december 9. 1. A mérés célja Az elektronspin mágneses rezonancia

Részletesebben

Modern Fizika Labor. 17. Folyadékkristályok

Modern Fizika Labor. 17. Folyadékkristályok Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. okt. 11. A mérés száma és címe: 17. Folyadékkristályok Értékelés: A beadás dátuma: 2011. okt. 23. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin

Részletesebben

3.A 3.A. 3.A Villamos alapfogalmak Ellenállások a gyakorlatban

3.A 3.A. 3.A Villamos alapfogalmak Ellenállások a gyakorlatban 3.A Villamos alapfogalmak Ellenállások a gyakorlatban Ismertesse szerkezeti felépítés alapján az ellenállások fajtáit és jellemzıit! Ismertesse a gyakorlatban használt legfontosabb ellenállás fajták jellemzı

Részletesebben

A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről

A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html

Részletesebben

Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont)

Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont) 1. 2. 3. Mondat E1 E2 NÉV: Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, 2017. december 05. Neptun kód: Aláírás: g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus /

Részletesebben

A BIPOLÁRIS TRANZISZTOR.

A BIPOLÁRIS TRANZISZTOR. A BIPOLÁRIS TRANZISZTOR. A bipoláris tranzisztor kialakításához a félvezetı kristályt három rétegben n-p-n vagy p-n-p típusúra adalékolják. Az egyes rétegek elnevezése emitter (E), bázis (B), kollektor

Részletesebben

Attól, hogy nem inog horizontális irányban a szélességi- és hosszúsági tengelye körül sem.

Attól, hogy nem inog horizontális irányban a szélességi- és hosszúsági tengelye körül sem. Konkrét tanácsok a Salgó-dexion polcrendszer összeszereléséhez Vásárlásunk során a Salgó-dexion polcokat, polcrendszereket sokféle módon állíthatjuk össze az igénybe vételnek, felhasználásnak, valamint

Részletesebben

Radon-koncentráció relatív meghatározása Készítette: Papp Ildikó

Radon-koncentráció relatív meghatározása Készítette: Papp Ildikó Radon-koncentráció relatív meghatározása Készítette: Papp Ildikó Elméleti bevezetés PANNONPALATINUS regisztrációs code PR/B10PI0221T0010NF101 A radon a 238 U bomlási sorának tagja, a periódusos rendszer

Részletesebben

Vízóra minıségellenırzés H4

Vízóra minıségellenırzés H4 Vízóra minıségellenırzés H4 1. A vízórák A háztartási vízfogyasztásmérık tulajdonképpen kis turbinák: a mérın átáramló víz egy lapátozással ellátott kereket forgat meg. A kerék által megtett fordulatok

Részletesebben

Fényhullámhossz és diszperzió mérése

Fényhullámhossz és diszperzió mérése KLASSZIKUS FIZIKA LABORATÓRIUM 9. MÉRÉS Fényhullámhossz és diszperzió mérése Mérést végezte: Enyingi Vera Atala ENVSAAT.ELTE Mérés időpontja: 2011. október 19. Szerda délelőtti csoport 1. A mérés célja

Részletesebben

A napelem cellák vizsgálatának kutatási eredményei

A napelem cellák vizsgálatának kutatási eredményei A napelem cellák vizsgálatának kutatási eredményei 2008. december 17. szerda, 15:45 Az utóbbi évek folyamán elıtérbe került a megújuló energiaforrások használata. A vitathatatlan elınyök mellett megjelentek

Részletesebben

CAD-CAM-CAE Példatár

CAD-CAM-CAE Példatár CAD-CAM-CAE Példatár A példa megnevezése: A példa száma: A példa szintje: CAx rendszer: Kapcsolódó TÁMOP tananyag rész: A feladat rövid leírása: VEM Rúdszerkezet sajátfrekvenciája ÓE-A05 alap közepes haladó

Részletesebben

Alsózsolca Város Önkormányzata Óvoda energiaellátásának korszerősítése napelemes, illetve napkollektoros rendszerek kiépítésével

Alsózsolca Város Önkormányzata Óvoda energiaellátásának korszerősítése napelemes, illetve napkollektoros rendszerek kiépítésével Alsózsolca Város Önkormányzata Óvoda energiaellátásának korszerősítése napelemes, illetve napkollektoros rendszerek kiépítésével Javaslatok Zsíros Sándorné Alsózsolca Város Polgármestere Készítette: Tıkés

Részletesebben

FIZIKA. EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc. Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30

FIZIKA. EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc. Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30 FIZIKA EMELT SZINTŐ ÍRÁSBELI VIZSGA 2008. április 19. Az írásbeli vizsga idıtartama: 240 perc Max. p. Elért p. I. Feleletválasztós kérdések 30 II. Esszé: tartalom 18 II. Esszé: kifejtés módja 5 Összetett

Részletesebben

Mit mond ki a Huygens elv, és miben több ehhez képest a Huygens Fresnel-elv?

Mit mond ki a Huygens elv, és miben több ehhez képest a Huygens Fresnel-elv? Ismertesse az optika fejlődésének legjelentősebb mérföldköveit! - Ókor: korai megfigyelések - Euklidész (i.e. 280) A fény homogén közegben egyenes vonalban terjed. Legrövidebb út elve (!) Tulajdonképpen

Részletesebben