Lézer, a különleges fénysugár. Dr. Paripás Béla fizikus, egyetemi tanár

Átírás

1 Lézer, a különleges fénysugár Dr. Paripás Béla fizikus, egyetemi tanár

2 The International Year of Light and Light based Technologies 2015 We will only get one chance 2015 a fény nemzetközi éve

3 A fény éve egy kicsit azért a lézer éve is

4

5 Light Amplification by Stimulated fényerősítés a sugárzás indukált (stimulált) emissziója által Emission of Radiation

6 Lézerek alapfelépítése Tükör (100% visszaverés) Külső gerjesztő (energia-) ) forrás Részben áteresztő tükör (~99% visszaverés) Erősítő közeg ( Amplification( Amplification/Lasing medium ) Lézersugár Tükörrezonátor

7 Lézerek alapfelépítése Erősítő közeg Anyaga: gáz (pl. Ar, Kr, He/Ne, Cd/He, CO 2, N 2, I 2, RgX, HF, ), fémgőz (pl. Cu, Au, Ba), oldat (pl. fluoreszkáló molekulák metanolban), szennyezett kristály (pl. Nd:YAG, Cr:Alexandrite, Ti:Sapphire, Cr:Sapphire (Rubin)) félvezető (GaAs, ZnSe,.) elektronok (szabadelektron-lézer) Követelmény: Megfelelő energiájú átmenetek (energiaszintek) Populáció inverziót lehessen létrehozni benne általában több energiaszintnek van szerepe (lásd három és négy energiaszintű lézerek)

8 Lézerek alapfelépítése Külső energiaforrás Formája : villanófény (pl. rubin, Nd:YAG), elektromos kisülés (pl. He-Ne, CO 2 ), kémiai reakció másik lézer (pl. festéklézerek, Nd:YAG), Követelmény: Optikai forrás esetén a fotonok energiája megfeleljen az erősítő közeg gerjesztési energiájának A fluxus elég nagy legyen a populáció inverzió fenntartásához (lásd folytonos vs. impulzus lézerek) Megszabja a lézer teljesítményét (energiamegmaradás!) energiaveszteség legtöbbször hő formájában jelenik meg ( hűtés)

9 Lézerek alapfelépítése Rezonátorüreg Szerepe: kényszeríttet (stimulált) emisszió erősítése (a spontán emisszióval szemben) (a stimulált emisszió során létrejövő foton koherens a stimuláló fotonnal!) állóhullámok létrehozása m λ / 2 = L L koherens, kollimált, monokromatikus (intenzív) sugárzás

10 Lézerek alapfelépítése Rezonátorüreg Nehézségek: egyéb rezgési módusok megj.: a) keresztirányú módusok ( transverse electromagnetic modes, TEM) Megfigyelése:

11 Lézerek alapfelépítése Rezonátorüreg Nehézségek: egyéb rezgési módusok megjelenése a) hosszirányú módusok ( longitudinal modes ) Több rezgési módus következménye: intenzitás Erősítő közeg Rezonátorüreg Lézernyaláb intenzitás = intenzitás frekvencia frekvencia frekvencia Kihasználás: ultrarövid impulzusok, frekvencia moduláció

12 Lézerfolyamatok kinetikája Abszorpció Spontán emisszió Stimulált emisszió E 2 E 2 E 2 E 1 E 1 E 1 d φ / dt = B 12 N 1ρ ν A 21 N 2 B 21 N 2ρ ν φ(=n/v): foton-sűrűség A 21, B 12, B 21 : Einstein-féle koefficensek N 1, N 2 : az alap és a gerjesztett állapotban levő részecskék száma ρ ν : a sugárzás energiasűrűsége ν frekvenciánál Összefüggések: E 2 -E 1 =h f B 12 =B 21 A 21 /B 21 ~f 3 h: Planck-állandó

13 Lézerfolyamatok kinetikája Az N 1 >N 2 az általános eset, ez a normál populáció termikus egyensúlyban mindig ez van, ekkor a sugárzás gyengül (elnyelődik) az anyagban Az N 1 <N 2 eset csak kivételes körülmények között lehetséges, ez a populációinverzió termikus egyensúlyban ez nem fordulhat elő, ekkor tehát a sugárzás erősödik az anyagban A populációinverzió a lézerműködés elengedhetetlen feltétele!!!

14 Lézerfolyamatok kinetikája Populáció inverzió megvalósítása: Négy energiaszintű lézerek E 4 sugárzásmentes átmenet gyors metastabilis állapot E 3 gerjesztés Lézersugárzás E 2 sugárzásmentes átmenet gyors E 1 Energia pl.: Nd:YAG lézer Populáció

15 Érdekességek Világ legkisebb lézere (Sam McCall, AT&T Bell Labs) Indium-gallium-arsenide semiconductor microdisk 2 μm átmérő és 400 atomnyi vastagság λ = 1,3 1,5 μm 1991

16 Érdekességek

17 GÁZLÉZEREK Lézeranyag: kis nyomású (néhány mbar) gáz, vagy gázelegy Lézerátmenet: elektronszintek között (UV és látható lézerek) rezgési szintek között (infravörös lézerek) forgási szintek között (távoli infravörös lézerek) Pumpálás: elektromos energiával, gázkisülést létrehozva (optikai pumpálásnak nincs értelme, mert a gázok abszorpciós vonalai keskenyek) Méret: sokkal nagyobbak a szilárdtestlézereknél, mivel kisebb a lézeraktív anyag koncentrációja. Például: He-Ne lézer ~ molekula/m 3 Nd-YAG lézer ~ Nd-ion/m 3

18 Hélium-neon lézer Lézeranyag: ~10:1 arányú He/Ne elegy, össznyomás ~1-2 mbar A lézerátmenet a Ne atomoktól származik, a He segédanyag

19 A hélium és a neon energiaszintdiagramja

20 Argon(ion)lézer Lézer közeg: ~0,5 torr nyomású Ar-gáz, kisülési csőbe töltve Kisülésben A lézersugárzás az Ar + ionoktól származik! ( Argonion lézer) - gerjesztett molekulák } - alapállapotú ionok jönnek létre (plazma) - különböző gerj. áll. ionok A kisülési cső működési jellemzői: áramerősség, feszültség, nyomás, hőmérséklet - ezektől függ az Ar + ionok populációja különböző energiaszinteken. Inverz populáció érhető el az Ar + ion egyes gerjesztett állapotaiban, náluk kisebb energiájú gerjesztett állapotokhoz képest.

21 diszperziós elem V, 60A végtükör R=100% katód anód kilépő tükör R=98%, T=2% Az argonion lézer működése

22 CO 2 -lézer Lézer közeg: ~ 1:1 arányú CO 2 -N 2 elegy zárt változat: - ~10 torr nyomású gáz zárt kisülési csőben nyitott változat - ~ atmoszférikus nyomású gáz nyílt kisülési csőben A lézer átmenet a CO 2 -molekula gerjesztett rezgési állapotai között történik, ezért infravörös fényt ad. A N 2 segédanyag.

23 A CO 2 -molekula normál rezgései szimmetrikus nyújtás deformáció aszimmetrikus nyújtás O C O O C O O C O v 1 v 2 v 3 A három normálrezgés gerjesztettségét jellemző kvantumszámok.

24 A CO 2 és a N 2 rezgési-forgási szintjei

25 Zöld lézer pointer DPSS: dióda pumpált szilárdtest YVO: ittrium vanádium oxid (a YAG helyett) KTP: kálium titanil foszfát (a KDP helyett)

26 Miért különleges a lézerfény? Nagy teljesítmény Kollimált ( párhuzamos fénynyaláb) Monokromatikus Koherens (elektromágneses sugarak azonos fázisban) Rövid impulzusok (akár ~10 fs!) rengeteg alkalmazási terület

27 A kollimáltság teszi lehetővé a kiváló fókuszálhatóságot Érdekesség: d 2 2M f λ = 2 f Θ = λ π r min 0 0 minél szélesebb a lézernyaláb, annál párhuzamosabb, tehát annál kisebb foltra fókuszálható

28 A monokromatikusság kísérleti ellenőrzése λ d ϑ λ d = sin ϑ A reflexiós optikai rács periodikus szerkezetén a fényhullám elhajlást szenved. (Azaz azokba az irányokba is van reflexió, amelyekre a szomszédos hullámok ϑ útkülönbsége λ.)

29

30 A laboratóriumba az ablakokon át beszóródott napfény spektruma. A spektrum burkolója egy kb K-es feketetest sugárzáshoz tartozó görbe. De a burkolót megszaggatják mind az ún. Fraunhofer vonalak (ezek a Nap felszínét elhagyó sugárzásban megjelenő elnyelési vonalak), valamint a Föld atmoszférájában lévő gázok által okozott abszorpciók.

31 Az átlagember szemének relatív érzékenysége

32 A LED-ek spektruma folytonos, de sokkal keskenyebb az izzó szilárd testek spektrumánál. A LED-ek összetételének, paramétereinek változtatásával megváltoztathatjuk spektrumukat is.

33 Igen látványos spektrumot kaphatunk abban az esetben, ha a szórt napfény mellett felkapcsoljuk a terembeli világítást. A kisnyomású Hg-lámpákat gyakran fénycsőnek hívjuk, ezekben a csövekben általában két ultraibolya tartományba eső vonal gerjed a 185 nm-es és 257,3 nm-es. Ezeket UV-be eső sugárzásokat konvertálja a fénycső belső falára felvitt fénypor a látható tartományba.

34 A lézerek különleges fényforrások, mert a spektrumuk egyetlen, igen szigorúan monokromatikus vonalat tartalmaz. A következő ábrákon a He-Ne gázlézer, illetve a frekvencia kettőzött Nd:YAG lézer spektruma látható.

35

36 A lézerek felfedezésének története 1916 Albert Einstein: kvantum átmenetek (feketetest sugárzás magyarázata, stimulált emisszió alapelve, Einsten-féle A és B koefficiens) 1928 Rudolph W. Landenburg: Stimulált emisszió ( negatív abszorpció ) kísérleti biz Valentin A. Fabrikant: Populáció inverzió lehetőségének felvetése 1946 Felix Bloch, W. W. Hansen, Martin Packard (Stanford University): NMR-kísérlet első publikált populáció inverzió! fizikai Nobel-díj: Gábor Dénes: holográfia alapelve kivitelezés lézerekkel Nobel-díj: 1971

37 A lézerek felfedezésének története 1951 Charles H Townes (Columbia University): első MASER (Phys. Rev. 95, 282, 1954, Phys. Rev. 99, 126, 1955.) MASER: Microwave Amplification by Stimulated Emission of Radiation (szkeptikus kollegái: Means of Acquiring Support for Expensive Research) 1951 Alexander Prokhorov, Nyikolaj Basov (Lebegyev L., Moszkva): MASER függ. f. Nobel-díj (1964): Townes, Basov and Prokhorov

38 A lézerek felfedezésének története 1957 Gordon Gould (Columbia University): a lézerek működési elve ( 30 éves szabadalmi haború ) LASER: Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation 1958 Arthur L Schawlow and Charles H Townes (Columbia University): első cikk optikai MASER működési elvéről (Phys. Rev. 112, 1940, 1958) 1960 szabadalom 1960 Theodore Maiman (Hughes Research Laboratories): első működő rubin lézer (Nature, 187, 493, 1960)

39 A lézerek felfedezésének története 1961 A. G. Fox és T. Li (Bell Labs.): elméleti cikk az optikai rezonátorokról (Bell Syst. Tech. J. 40, 453, 1961) 1961 Ali Javan, William Bennet Jr., Donald Herriot (Bell Labs.): első He-Ne lézer (Phys. Rev. Lett. 6, 106, 1961) 1961 Columbia-Presbyterian Hospital: első orvosi alkalmazás 1962 Robert Hall (General Electrics): első félvezetőlézer (R. N. Hall, G. E. Fenner, J. D. Kingsley, T. J. Soltys, and R. O. Carlson, Phys. Rev. Lett. 9, 366, 1962) 1964 J. E. Geusic, H. M. Markos, L. G. van Uiteit (Bell Labs.): első Nd:YAG lézer 1964 Kumar N Patel (Bell Labs.): első CO 2 lézer 1964 W. Bridges (Hughes Labs.): első argonion lézer 1965 G. Pimentel J. V. Kasper (University of California, Berkley): első kémiai lézer 1966 W. Silfvast, G. Fowles and Hopkins (University of Utah): első fémgőzlézer 1966 P. Sorokin, J. Lankard (IBM Labs.): első festéklézer

40 A lézerek felfedezésének története 1970 Nyikolaj Basov (Lebegyev Lab., Moszkva): első excimer (Xe 2 ) lézer 1977 J. M. Madey (Stanford University): első szabadelektron lézer 1980 Geoffrey Pert (Hull University, UK): röntgen lézerfény generálása 1980 S. Chu, C. Cohen-Tannoudji, W. D. Phillips: atomok lézeres hűtése, fizikai Nobel-díj: A. Schawlow és N. Bloembergen: fizikai Nobel-díj nemlineáris optikáért és lézer-spektroszkópiáért 1999 A. Zewail (California Institute of Technology) kémiai Nobel-díj kémiai reakciók fs-os lézeres követéséért 2000 Z. Alferov: fizikai Nobel-díj (megosztva) miniatűr félvezetőlézerekért (1963) 2002 K. Tanaka: kémiai Nobel-díj MALDI (Matrix-Assited Laser Desorption/Ionisation)

41 A laser szó előfordulása az American 40 Chemical Society folyóirataiban %-os elõfordulás Összes J. Phys. Chem. Anal. Chem. Env. Sci. Techn. Inorg. Chem. + Organometallics Biochemistry J. Org. Chem. + Org. Lett Év

42 Hétköznapi lézerek A CD lemez

43

44 Optikai jelátvitel

45 Lézeres sebességmérés (autóké, lézerimpulzus sorozatokkal)

46 Holográfia 1947 Gábor Dénes: holográfia alapelve kivitelezés lézerekkel Nobel-díj: 1971 Nem ez a holográfia!

47 Hologram készítése: a kettéosztott lézersugár egyik fele a tárgyon szóródik, a szóródott lézerfény a fotolemezen találkozik és interferál a másik féllel, a referencia sugárral.

48 Síkhologram rekonstrukciója: az előhívott fotolemezt az eredeti lézernyalábbal megvilágítva azon a tárgy térbeli képe megjelenik

49 Lézeres vágás és hegesztés Nd:YAG CO 2

50 Rövid fényimpulzusokkal nagyon határozott, jól definiált alakzatokat lehet kialakítani

51 Lézeres áramlásmérés LDA: Laser Doppler Anemometry

52 A névadó: Christian Doppler (Salzburg, november 29. Velence, március 17.) műegyetemi tanár 1837-től a prágai műegyetemen tanított; október 23-tól a selmeci magyar királyi bányász-akadémián a mennyiségtant, természettant és erőműtant adta elő 1849-ig. Ezután a bécsi császári és királyi műegyetem tanára volt.

53 Lézeres áramlásmérés LDV: Laser Doppler Velocimetry PDV: Planar Doppler Velocimetry különböző megoldásokban

54 LIDAR (Light Detection And Ranging)

55

56 A WTC ground zero LIDAR 3D képe ( )

57 Vízmélységek mérése LIDAR-ral

58 Használhatják továbbá pl. - elektromérnökök (távvezetékek belógásának távmérése) - környezetmérnökök (szennyeződések terjedésének távmérése vízben) - agrármérnökök (a vegetáció fejlődésének távmérése)

59 Magfúzió Könnyű atommagok egyesülnek egy nehezebb atommaggá Hatalmas energia szabadul fel Atommagok taszítása Ennek legyőzéséhez magas hőmérséklet (~ C) szükséges. Ezt semmiféle anyag nem bírja ki

60 Fúziós kutatás Inerciós fúzió (ICF) Mágneses fúzió (MCF) ICF = Inertial Confinement Fusion MCF = Magnetic Confinement Fusion Lawson kritérium n τ sm 3

61 Mágneses fúzió A plazmát mágneses tér tartja össze ITER tokamak (toroidal chamber in magnetic coils)

62 Inerciós fúzió A hajtóanyag deutérium és trítium Lézerek állítják elő a hatalmas nyomást és hőmérsékletet 10 mg hajtóanyag = egy hordó olaj ICF hajtóanyag kapszula

63 ICF mechanizmusa

64 Lézerek az ICF-ben Egy lézert használnak, melynek sugarát több sugárra bontják Ezeket egyenként billiószorosukra erősítik Majd tükrökkel a reakciókamrába vezetik őket úgy, hogy a céltárgy felületét egyenletesen világítsák meg

65 Lézerek az ICF-ben 60-as évek rubin lézerek Nagy intenzitású fény vizsgálata, elméletének kidolgozása 70-es évek Naval Research Laboratory (NRL) excimer lézerek (kriptonfluorid) Lawrence Livermore National Laboratory (LLNL) szilárd test lézerek (Nd üveg) Első ICF-re alkalmas lézerek ( > néhány száz Joule)

66 Lézerek az ICF-ben Janus lézer 1974 Nd szilárdtest lézer Cyclops lézer 1975 Ndlézer Új erősítési és szűrési technikák kidolgozása A nagy intenzitású fény megváltoztatja a közeg törésmutatóját fókuszálási problémák Cyclops lézer

67 Shiva lézer 1977 húszsugaras Nd lézerrendszer az LLNL-nél Nd üveg erősítők Brewster szögben 30 m sugárhossz A lézer indítása Xenon villanó lámpákkal gerjesztik a Nd üveget populáció inverzió (1%-os hatásfok) Vákuumban elhelyezett térszűrők a sugarak simítására 1 ns pulzus, 10.2 kj 1062 nm hullámhosszú infravörös Túl költséges rendszer volt, mai értéken 81 millió dollár

68 Shiva lézer

69 , LLNL Tízszer erősebb a SHIVA-nál 100 kj 1054 nm kj 351 nm ultraibolya sugár 2-4 ns impulzusok ~10 TW a céltárgyon neutron lövésenként NOVA lézer

70 NOVA lézer NOVA lézer

71 NOVA lézer

72 Lézerek az ICF-ben National Ignition Facility, LLNL 192 sugaras rendszer, 2MJ UV sugár 2010 a kísérletek kezdete Gyors gyújtásos rendszerek (rövid PW): OMEGA - University of Rochester GEKKO XII Japan HiPER - EU

73 Lézerek az ICF-ben HALNA (High Average-power Laser for Nuclear Fusion Application) at ILE, Osaka University

74 National Ignition Facility (NIF), Lawrence Livermore National Laboratory LLNL

75 7500 darab 2 méteres villanólámpával (amelyeket hatalmas kondenzátorokkal táplálnak ) gerjesztett üvegbe ágyazott Nd atomok koherens sugárzása erősíti az eredeti gyenge, 192 részre osztott lézerimpulzust. Végül a 192 nyaláb mindegyike J impulzusenergiájú lesz. A lézerimpulzusok hossza 1 ns, amelyek 20 ps-on belül, 50 μm pontossággal érkeznek a céltárgyra.

76 Lézerek a jobb oldalon ( = 96 db)

77 Számítógéppel vezérelt deformálható tükrökkel fókuszálják a lézernyalábokat KDP (kálium dihidrogén foszfát) kristályokkal teszik át a lézerfényt az infravörösből az ultraibolyába

78 A 192 lézernyalábot a targetkamrában lévő céltárgyra vezetik

79 Ezt csak úgy érhetjük el, ha kezdetben a hidrogén folyékony, azaz a hőmérséklete kb C-os A hidrogén target a fúzió megindulásakor 100 millió fokos, a nyomása egymilliárd atmoszféra. Ekkor a hidrogén százszor sűrűbb az ólomnál.

80 A NIF lézernyalábjai elérik a deutérium-trícium céltárgyat

81 A NIF energiamérlege Legalább szor több fúziós energiát kellene kinyerni (1 GJ/imp), hogy energiatermelésről beszéljünk 10 imp/sec a kívánatos tempó Az árról egyelőre ne essen szó! Az ICF-es fúziós erőmű még nincs belátható közelségben

82 A fúziós energiatermelő reaktor előnyei ha egyszer beindul Kevés bemenő üzemanyag szükséges! Napi anyagszükséglet 1 GW-os erőműre: (1GW 1 nap/17 MeV) 8 m p = /(1, ) = 0.4 kg A bemenő üzemanyag (D, Li) és a végtermék (He) nem radioaktív! A közbülső trícium viszont radioaktív és igen illékony! A keletkezett neutronok felaktiválják a szerkezeti elemeket! A fúziós energia melléktermékeként keletkezik radioaktivitás! Igaz viszonylag rövid felezési idejű izotópok formájában! A bemenő üzemanyag mindenütt megtalálható szinte korlátlan mennyiségben! Nem termel üvegházhatású gázokat! A fúziós reaktor azonnal leáll a legkisebb, üzemi állapottól való eltéréskor!

83 Mikor lesz fúziós energiatermelő reaktor? Már vagy 40 éve ugyanaz a válasz:.úgy 25 év múlva A fejlődés nem lassúbb, mint a számítástechnikában.de lassulni látszik (itt is) A DEMO indulása 25 év múlva tényleg reálisnak tűnik Feltéve, hogy meglesz a politikai akarat, a pénz és a szükség

84 A (szegedi) szuperlézer Az Extreme Light Infrastructure (ELI) egy tervezett európai uniós kutatási nagyberendezés, ami nagy energiájú lézerekkel foglalkozna. A létesítmény exawatt-osztályú (10 18 wattos) lézerével a relativisztikus hatások figyelembe vételével W/cm 2 intenzitás is elérhető majd, ami a ben létező legnagyobb lézernél három nagyságrenddel nagyobb teljesítménysűrűséget jelent. Az Irányító Testület október 1-jén, Prágában úgy döntött, hogy Csehország, Magyarország és Románia közösen valósíthatja meg az ELI elosztott infrastruktúráját. Ez az első alkalom, hogy egy nagy, közös kutatóintézet új EU-tagországokban épülhet meg. A három tagországnak 2015 végére kell létrehozni a tudományos projekt három pillérét: az attoszekundumos impulzusokkal Magyarországon (Szegeden) foglalkoznak, a nagy teljesítményű másodlagos forrásból történő, másodpercenként akár tízszer tüzelő beamline Csehországban, Prágában épül majd, Romániában, Bukarestben pedig fotonukleáris kutatóközpont épülne, a nagy teljesítményű lézerek magfizikai alkalmazásainak vizsgálatára.

85 ELI ALPS Attoseconds Light Pulse Source A szegedi szuperlézer

86 Mindhárom fő lézerforrás egyedülálló paraméterekkel extrém sávszélességgel, az előállított tér ciklus alatti fáziskontrolljával, nagy ismétlési frekvenciával rendelkezik. Ehhez járul még a csúcstechnológiát képviselő, dióda-alapú szilárdtest lézerrel pumpált, optikai parametrikus csörpölt impulzuserősítés (OPCPA) nagymértékű használata. A SYLOS és a HR lézerek keresztpolarizált hullámmal való nemlineáris szűrést és az üreges optikai szálban történő impulzuskompressziót alkalmazó két erősítő-fokozatot tartalmaznak. A szegedi szuperlézer

87

88

89 Az ELI-ALPS főbb kutatási és alkalmazási területei Vegyérték-elektron vizsgálatok Az ELI-ALPS által biztosított extrém-ultraibolya és röntgen források segítségével a kémiai reakciók végbemeneteléért felelős vegyértékelektronok tanulmányozása révén új kutatási lehetőségek nyílnak majd meg az atomokon és molekulákon belüli folyamatok nagy időfelbontású vizsgálata területén. A fényforrások egyedülálló jellemzői közül számos kihasználható ezekben az új vizsgálatokban, mint például a fényimpulzusok elektromos terének attoszekundumos időskálán való szabályozhatósága, az infravöröstől a röntgensugárzásig terjedő széles spektrális tartományban való elérhetősége, valamint az adott impulzusidők melletti lehető legnagyobb ismétlési frekvencia. Atomtörzsi-elektron vizsgálatok A nagy fotonenergiájú, nagy fényerejű extrém-ultraibolya és röntgen források alkalmazásával az atomtörzs elektronjainak nagy időfelbontású vizsgálata is megvalósíthatóvá válik. Jelenleg a belső elektronhéjak részletesebb vizsgálata csak nagy fotonenergiájú sugárzást kibocsátó szinkrotron forrásoknál kivitelezhető, de itt is csak limitált időbeli feloldással és koherens jelleg nélkül. Az ELI-ALPS fényforrásainak egyedülálló kombinációjával lehetőség nyílik majd a törzselektronok dinamikájának attoszekundumos léptékű követésére.

90 4D képalkotás Az atomok, molekulák, kristályok és nanostruktúrák egyaránt atommagokból és elektronokból épülnek fel. Ezen részecskék térbeli (3D) elrendeződése határozza meg az anyag szerkezetét és alapvető tulajdonságait. Ha a rendszert gerjesztik, akkor a válaszreakció jellege és lefolyása időben (1D) és térben (3D) leképezhető lesz. Az ELI-ALPS által biztosított másodlagos fényforrások a 4D leképezés fejlesztését szolgálják majd és lehetővé teszik az elektronok mozgásának attoszekundumos időbeli és atomi léptékű térbeli megjelenítését. Relativisztikus kölcsönhatások A nagyintenzitású lézerimpulzusok (TW, PW) anyaggal való kölcsönhatása jellemzően atomi léptékű (femtoszekundumos, attoszekundumos) időskálán megy végbe. Ezen folyamatok vizsgálatához nagyintenzitású lézerimpulzusokra és ezekhez szinkronizált attoszekundumos próbaimpulzusokra van szükség. Pontosan ezt a kombinációt valósítja majd meg a szegedi ELI-ALPS létesítmény, amely lehetővé teszi például a lézeres részecskegyorsítás vagy a nemlineáris kvantumelektrodinamika tanulmányozását is.

91 Biológiai, orvosi és ipari alkalmazások Az ELI-ALPS nagy fényességű, nagy ismétlési frekvenciájú, extrém rövid lézeralapú röntgen impulzusok létrehozására lesz képes. A létesítmény jellegéből adódóan új kutatási területek nyílnak majd meg, és új megközelítési formák válnak majd megvalósíthatóvá. A lehetséges alkalmazási területek között szerepel többek között az orvosbiológia, a kémia, az éghajlattan, az energetika, anyagtudományi fejlesztések, a félvezetők, az optoelektronika és még számos terület.