Fizika és 16 Előadás
|
|
- Hanna Borbélyné
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Fizika 5. és 6 lőadás
2 Önindukció, RL kö, kölcsönös indukció, mágneses té enegiája, tanszfomáto, mágnesség, Ampèe tövény általános alakja Mágneses adattáolás
3 Az önindukció B ds µ o s j I j µ B oni l Szolenoidban kialakuló mágneses fluxus: Φ m µ BA onia l ε N dφ m V ind.( t) µ on l A di ε L di Példák: tooid, koaxiális kábel métékegysége a Heny Vs/A, jele: H
4 Az RL kö V V ind L di + V IR ind Megoldás: I V R exp t R L V L di IR di R L I + V L
5 A kölcsönös indukció ε di M ε di M vagy Be lehet bizonyítani, hogy M M és ezután má csak M el jelöljük a kölcsönös indukciós tényezőt. M N Φ B I vagy M N Φ B I Példák: két tekecs, két huok
6 Az indukciós té enegiája gy szolenoida vagy tooida a t időpontban i(t) áamot kapcsolunk: Bemenő teljesítmény: W ε L P ε i I Li di di Li di LI B W Al µ µ B o NI µ A L on l l B m Az elektomágneses té B ε ε µ enegiasűűsége: + µ Szolenoid esetében: ε felhasználtuk:
7 A tanszfomáto Tehelés nélkül: ε N ε N Távvezeték vesztesége: I R Ideális (veszteségmentes) tanszfomáto: U N és U N I I N N U I UI Letaszfomálás: fodítva Feltanszfomáljuk a feszültséget (N >N ).
8 Szétszedhető tanszfomáto: Övényáamok (veszteség) vasmag vaslemezekből
9 Az Ampèe-tövény általános alakja Síkkondenzáto: Q(t) I(t) Q Aε Q Aε dq I ε A d Az elektomos té fluxusa: Φ A I d ε A ε dφ s Bds I + µ µ o o ε dφ D ε s B ds µ I + µ o o dφ D
10 Paamágnesség Külső té hatásáa endeződnek. edő eő: vonzás egy paamágnes a nagyobb téeősségű hely felé igyekszik elmozdulni
11 Diamágnesség e - e - v N+ F L N+ F L e - e - v Külső té hiányában az eedő momentum zéus. B: homogén a kép síkjából kifelé mutat N+ e - v egy diamágnes a kisebb téeősségű hely felé igyekszik elmozdulni v e -
12 Feomágnesség Fe, Co, Ni, Gd, Dy ill. azok ötvözetei Cuie-hőméséklet felett az anyag feomágnessége megszűnik
13 Szolenoid vasmaggal Vasmag nélkül: Vasmaggal: µ B oni l µ B o NI l µ B µ NI l µ NI ( µ ) o µ o( + χ l o + ) χ az anyag mágneses szuszceptibilitása NI l B µ oµ H H: mágneses té (métékegysége: A/m) A vasmag nélküli szolenoidban kialakuló mágneses té: B µ o ( H + M ) M: mágnesezettség Analógia: H D εo + A mágneses téeősség H vektoa az, amit megfizetünk, a mágneses indukció B vektoa pedig az, amit kapunk éte. P NI l
14 A mágneses hiszteézis Telítésbe vitt feomágnes hiszteézis van lehetőség demagnetizálni
15 Mágneses adattáolás I. Adatögzítés (íás)
16 Mágneses adattáolás II. Adat kiolvasása: Óiás mágneses ellenállás (3 óta) Kb. 97-ig feitgyűűs memóia:
17 Memóia áak alakulása Tanziszto sűűség alakulása 955-5
18 Mooe tövény az integált áamköök összetettsége a legalacsonyabb áú ilyen komponenst figyelembe véve köülbelül 8 hónaponként megduplázódik. (965) Az dolláét vásáolható számítási teljesítmény növekedése Godon. Mooe, az Intel Copoation egyik alapítója (Wikipedia) Amint a tanzisztook méete -ól 8 nanométee csökken, a félvezetőipai temékek keeskedelmi célú gyátásainak költsége a endkívül apó alkatészek integálása miatt gazdaságilag ellehetetlenül: ilyen apó méeteknél ugyanis a gyátók lassacskán szembesülni fognak azzal, hogy a félvezetők előállításához használatos beendezések magas áa miatt gyakolatilag nem lesz kifizetődő a temékek előállítása. (IT café, 9.)
19 A Maxwell-egyenletek endszee I. Vákuumban: I. da q ε II. BdA III. Bdl µ I + ε IV. d l dφ B dφ James Clek Maxwell (83-79) té mező Megold.: hullámegyenlet e.m. hullámok
20 A Maxwell-egyenletek endszee II. anyag jelenlétében: + anyagi egyenletek: hatáfeltételek: t t, D n D n H t H t, B n B n I. DdA q II. BdA dφ III. Hd l I + dφ IV. d B l V. J σ VI. D ε + P o VII. B µ ( H + M ) o D VIII. F q( + v B)
21 Váltakozó áam és feszültség U ( t) U sin( ωt) I( t) I sin( ωt ϕ) f 5 Hz
22 ffektív áam és feszültség U ( t) U sin( ωt) P( t) U ( t) I( t) U I( t) sin( ωt) R U sin ( ωt) R P átl T U. P( t) U ( t) I( t) P( t) Pátl. sin ( ωt) T T R P átl T U. sin ( ωt) T R ffektív feszültség: U eff U P átl U R. RIeff Ueff Ieff P átl. T U R Hasonlóan effektív áam: U eff R I eff I
23 Átlagteljesítmény U ( t) U sin( ωt) I( t) I sin( ωt ϕ) P T T átl. P( t) UI sin( ωt)sin( ωt ϕ T T ) P U I átl. eff eff cosϕ
24 Komplex íásmód és ábázolás U ( t) U cos( ωt) [ U exp( iω )] U ( t) Re t ~ i( ωt ) ( t) Ie ϕ I ~ U( t) U exp( iω ) t
25 Kapacitív ellenállás Huoktövény alkalmazása: C I( t) I( t) CωU cos( ωt) Q C U sin( ω ) t U sin( ωt) I U U t) cos( ω t) sin( ωt + X X ( π C C ) Kapacitív eaktancia: X C Cω
26 Induktív ellenállás Huoktövény alkalmazása: di U sin( ωt) L di U ( t) L I U U t) cos( ωt) sin( ωt Lω X ( π L ) Induktív eaktancia: X L Lω
27 Soos RLC kö I. Huoktövény alkalmazása: di Q U ( t) L RI C d Q dq Q L R U ( t) C U(t)U o sin(ωt) vagy U(t)U o cos(ωt) Megoldható, de más megoldást keesünk:
28 Soos RLC kö II. ~ U ~ + U ~ + U R L C ~ U ( t) ~ ~ UL U tgϕ ~ U R C X L R X C
29 Soos RLC kö III. I o -val leosztva: fazo ába: ~ Z R + i( X L X C ) R + i Lω Cω ~ Z U I U eff R + ( X L XC ) R + Ieff Lω Cω P átl P U I cosϕ R Z cosϕ átl. eff eff R Ueff. Ueff Ieff cos ϕ Ueff Ieff Ieff R φ cos φ!!! Z R
30 Soos RLC kö IV. Rezonancia: ω o LC Félétékszélesség: ω ~ R
31 Soos RLC kö V. Jósági tényező: Q a endszeben táolt enegia π egy peiódus alatt disszipált enegia Lω R Q Kiszámolni
32 Soos RLC kö csillapított kényszeezgés I. ma kx λ v + F cos( ωt) t && x + β x& + ω x f cos( ω ) f cos( ω t) f Re[exp( iωt)] Megoldást keessük: x( t) Ae iωt
33 Soos RLC kö csillapított kényszeezgés II. ( ) ~ iωt i t ω + i βω Ae f e ω ω ~ A ω A ω f + iβω Ae iϕ ( ) ω ω + 4β ω tanϕ f ω βω ω x( t) Acos( ωt ϕ) U I R + Lω Cω ~ ~ UL UC X X tg L ϕ ~ U R R I( t) I cos( ωt ϕ) C
34 Páhuzamos RLC kö ~ Z R + ilω Cω i R + i Cω Lω tgϕ L ω R Cω V I(t) sin( t ) Z ~ o ω ϕ I eff V Z ~ eff
35 lektomágneses hullámok (MH) I.
36 Az elektomágneses síkhullám I. Időben változó elektomos té mágneses (indukciós) té: Bdl µ I + ε dφ Vákuum: I (nincsenek töltött észecskék, áamok) Időben változó mágneses (indukciós) té elektomos té: Hipotézis: Bdl µ ε dφ dl dφ B (t) B(t)
37 Az elektomágneses síkhullám II. x y z s l A z z+ z B C D F (z) ) ( z z + ( z) z B + B (z) ),,) ( ( t x ),) (, ( t B B y i t z ), ( j t z B B ), (
38 Az elektomágneses síkhullám III. Faaday-tövény: dl dφ B Ampèe-tövény: Bdl µ ε dφ [ (z + z) - (z)] x x s s z B t y [ B (z + z) + B (z)] µ εl z t - x y y l x (z + z) - z x (z) B t y B y (z + z) - By(z) µ ε z t x z x B t y B y z µ ε t x
39 Az elektomágneses síkhullám IV. t B z y x t z B x y ε µ z t t ε µ z x x hullámegyenlet Megoldása: ) ( ~ kz t i x e (z,t) ± ω ) cos( kz t (z,t) x ± ω f T π π ω λ π k k c ω ε µ c Def.: c m/s
40 Az elektomágneses síkhullám V. t B z y x t z B x y ε µ z t t B ε µ z B y y hullámegyenlet ) cos( kz t B (z,t) B y ± ω Megoldása:
41 Az elektomágneses síkhullám VI. (z,t) x cos( ωt kz) (z,t) B y B cos( ωt kz) Behelyettesítünk: z x B t y c x(z, t) B y (z, t) o Bo c
42 Az elektomágneses síkhullám VII. x (z,t) B y (z,t) cos( ω t kz + ϕ B cos( ω t kz + ϕ) ) x z y f c λ λ
43 Az elektomágneses spektum lnevezés vöös naancs sága zöld kék ibolya Hullámhossz (nm) Néhány édekesség: Az embei szem legézékenyebb a zöld fénye. A CD és a DVD vöös lézefénnyel dolgozik. A blue-ay disc ibolya nyalábbal íható és olvasható. (a kisebb hullámhossz temészetesen nagyobb íássűűséget jelent) Ultaibolya ( nm < λ < 38 nm) lámpák ovosi endelők, vagy műtők fetőtlenítése. UV alkalmazzák élelmiszeek baktéiummentesítésée is. A kemény UV (λ < nm) fényfoás litogáfia pocesszogyátásban.
44 A Poynting-vekto x x (z,t) B y (z,t) cos( ω t kz + ϕ B cos( ω t kz + ϕ) ) y z S Hullám tejedési iánya Poynting-vekto: B H obo cos ( ωt µ µ o o kz) S c H o B o S ε S o o cos ( ωt kz) µ o átlagolás S ε µ o o o
45 Az MH intenzitása ε ε o Beeső enegia: W ε B µ u B Ac t emh Felülete meőlegesen beeső síkhullám: A intenzitás W A t u c A c t u ε + εb εo B εoo cos ( ωt µ u o ε + εb εo µ o B Láttuk: kz) S ε µ o o o S c u intenzitás S
46 A napsugázás intenzitása, napenegia A Föld légköét eléő napsugázás : 35 W/m A légköben elnyelődik : 5 W/m A világűbe eflektálódik : W/m (Föld enegiaszükéglete) Földfelszíne jutó átlagos sugázás : W/m Magyaoszágon: Téli hónapokban : 5-6 W/m Nyái hónapokban : 6 - W/m Napsütéses óák száma (Bp) : 57 óa M.o. teljes enegiafelhasználása: 7 J Összehasonlítás:???
47 Kédés: van-e a hullámnak impulzusa? Az e.m. síkhullám impulzusa I. i t z ), ( j t z B B ), ( bv d q F b q v d bc q B b q B qv F d L
48 Az e.m. síkhullám impulzusa II. F q bv d v d q b F L qv d B q b B q bc dw q q dw Fvd q cfl b b... dw c dp W cp Az emh impulzussűűsége: p u c S c
49 Az e.m. síkhullám impulzusa III. dw cf L F L PA dw cpa Fénynyomás: dw ca P P c I (int.) c S átl. u???
50 Fénynyomás példák: Napfény-vitolás R % P c I(int.) S c átl. u
51 MH polaizációja I. x y (z,t) x cos( ωt kz) (z,t) y cos( ωt kz) Lineáisan polaizált hullám ϕ Cikuláisan polaizált hullám ϕ 9
52 MH polaizációja II. Hetz kíséleti szűője:
53 Síkhullám, gömbhullám Síkhullám: hullámfont x (z,t) cos( ω t ± kz) B y (z,t) B cos( ωt ± kz) Gömbhullám: (z,t) cos( t k B ω ± ) B(z,t) cos( ωt ± k ) Huygens elv
54 Töltött észecske sugázása gy gyosuló észecske elektomos és mágneses tee távoltében (R >> d, ahol d az emh foásának jellemző méete) H ~ ~ S q R q R & e R ( & e ) R er & H S S ( &) ~ & ~
55 Sugázási teljesítmény P sug A SdA ( &) P sug ~ &
56 MH keltése I. Töltött észecskék gyosítása: észecskegyosító igen dága Másik lehetőség: magneton Mikohullámú sütőben: Radaban: Légi iányítás Tolató ada
57 MH keltése II. A Hetz féle kísélet: ω R o LC
58 MH keltése III. Láttuk: H ~ ~ q R Rezgő dipól: q R & e R ( & e ) R er & + - x x(t) p( t) qx( t) qasin( ωt) I( t) I sin( ω t) q( t) q sin( ωt) p( t) p sin( ω ) t
59 Rezgő dipól sugázási kaakteisztikája H q R & ~ e R ~ ( e ) R er q R &
60 Reflexió, tanszmisszió, abszopció I. Ideális vezető: σ (nincs ohmikus veszteség) Beeső hullám: Visszavet hullám: Ideális vezető Fázistolás: ϕ π Reális vezető (fém): behatolás R < % Beeső hullám vezető alumínium tüköe R 98% Visszavet hullám
61 Reflexió, tanszmisszió, abszopció II. eedő Beeső hullám Visszavet hullám efl. be Ideális vezető ϕ be ϕ efl. ϕ be ϕ efl.
62 Reflexió, tanszmisszió, abszopció III. Intenzitás Reális vezető, dielektikum Beeső hullám Visszavet hullám Tanszmittált hullám x abszopció I be I efl. + I absz. + I t. R R( ω ) és σ σ ( ω)
63 Reflexió, tanszmisszió, abszopció IV. Paabola antenna Rada Rádiócsillagászat Antenna eflekto
64 Reflexió, tanszmisszió, abszopció V. URH R R( ω ) és σ σ ( ω)
65 Kommunikáció I. Moduláció: Amplitúdó moduláció: Fekvencia moduláció: Hullámcsomag (impulzus):
66 Kommunikáció II. f(t) F(ω) Bukoló fgv.: f(t) F.T. t ω Gauss imp. t t ω ω
A Coulomb-törvény : 4πε. ahol, = coulomb = 1C. = a vákuum permittivitása (dielektromos álladója) elektromos térerősség : ponttöltés tere : ( r)
Villamosságtan A Coulomb-tövény : F 1 = 1 Q1Q 4π ahol, [ Q ] = coulomb = 1C = a vákuum pemittivitása (dielektomos álladója) 1 4π 9 { k} = = 9 1 elektomos téeősség : E ponttöltés tee : ( ) F E = Q = 1 Q
RészletesebbenA Coulomb-törvény : ahol, = coulomb = 1C. = a vákuum permittivitása (dielektromos álladója) k 9 10 F Q. elektromos térerősség : ponttöltés tere :
Villamosságtan A Coulomb-tövény : F QQ 4 ahol, Q = coulomb = C = a vákuum pemittivitása (dielektomos álladója) 4 9 k 9 elektomos téeősség : E F Q ponttöltés tee : E Q 4 Az elektosztatika I. alaptövénye
RészletesebbenOPTIKA. Elektromágneses hullámok. Dr. Seres István
OPTIK D. Sees István Faaday-féle indukiótövény Faaday féle indukió tövény: U i t d dt Lenz tövény: z indukált feszültség mindig olyan polaitású, hogy az általa létehozott áam akadályozza az őt létehozó
RészletesebbenFizika és 14. Előadás
Fizika 11 13. és 14. Előadás Kapacitás C Q V fesz. méő Métékegység: F C, faad V Jelölés: Síkkondenzáto I. Láttuk, hogy nagy egyenletesen töltött sík tee: E σ ε o E ε σ o Síkkondenzáto II. E σ ε o σ Q A
RészletesebbenRugalmas hullámok terjedése. A hullámegyenlet és speciális megoldásai
Rugalmas hullámok tejedése. A hullámegyenlet és speciális megoldásai Milyen hullámok alakulhatnak ki ugalmas közegben? Gázokban és folyadékokban csak longitudinális hullámok tejedhetnek. Szilád közegben
RészletesebbenModern fizika és alkalmazásai
Moden fizika és alkalmazásai.előadás Fizika Tsz. h előadás http://fizipedia.bme.hu/inde.php/moden_fizika_ és_alkalmazásai Miét éppen fizika? Fizikai kutatások Alkalmazások Számítógépes hálózat Intenet
RészletesebbenLászló István, Fizika A2 (Budapest, 2013) Előadás
László István, Fizika A (Budapest, 13) 1 14.A Maxwell-egenletek. Az elektromágneses hullámok Tartalmi kiemelés 1.Maxwell általánosította Ampère törvénét bevezetve az eltolási áramot. szerint ha a térben
RészletesebbenFIZIKA. Ma igazán feltöltődhettek! (Elektrosztatika) Dr. Seres István
Ma igazán feltöltődhettek! () D. Sees István Elektomágnesesség Töltések elektomos tee Kondenzátook fft.szie.hu 2 Sees.Istvan@gek.szie.hu Elektomágnesesség, elektomos alapjelenségek Dözselektomosság Ruha,
RészletesebbenSugárzás és szórás. ahol az amplitúdófüggvény. d 3 x J(x )e ikˆxx. 1. Számoljuk ki a szórási hatáskeresztmetszetet egy
Sugázás és szóás I SZÓRÁSOK A Szóás dielektomos gömbön Számoljuk ki a szóási hatáskeesztmetszetet egy ε elatív dielektomos állandójú gömb esetén amennyiben a gömb R sugaa jóval kisebb mint a beeső fény
RészletesebbenA Maxwell-féle villamos feszültségtenzor
A Maxwell-féle villamos feszültségtenzo Veszely Octobe, Rétegezett síkkondenzátoban fellépő (mechanikai) feszültségek Figue : Keesztiányban étegezett síkkondenzáto Tekintsük a. ábán látható keesztiányban
Részletesebben9. ábra. A 25B-7 feladathoz
. gyakolat.1. Feladat: (HN 5B-7) Egy d vastagságú lemezben egyenletes ρ téfogatmenti töltés van. A lemez a ±y és ±z iányokban gyakolatilag végtelen (9. ába); az x tengely zéuspontját úgy választottuk meg,
RészletesebbenFIZIKA. Ma igazán feltöltődhettek! (Elektrosztatika) Dr. Seres István
Ma igazán feltöltődhettek! () D. Sees István Elektomágnesesség Pontszeű töltések elektomos tee Folytonos töltéseloszlások tee Elektomos té munkája Feszültség, potenciál Kondenzátook fft.szie.hu 2 Sees.Istvan@gek.szie.hu
Részletesebben1. ábra. r v. 2. ábra A soros RL-kör fázorábrái (feszültség-, impedancia- és teljesítmény-) =tg ϕ. Ez a meredekség. r
A VAÓÁO TEKE É A VAÓÁO KONDENÁTO A JÓÁ A soos -modell vizsgálata A veszteséges tekecs egy tiszta induktivitással, valamint a veszteségi teljesítményből számaztatható ellenállással modellezhető. Ez utóbbi
RészletesebbenAz Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény
Az Ampère-Maxwell-féle gerjesztési törvény Maxwell elméleti meggondolások alapján feltételezte, hogy a változó elektromos tér örvényes mágneses teret kelt (hasonlóan ahhoz ahogy a változó mágneses tér
RészletesebbenFizika és 3. Előadás
Fizika. és 3. Előadás Az anyagi pont dinamikája Kinematika: a mozgás leíásaa kezdeti feltételek(kezdőpont és kezdősebesség) és a gyosulás ismeetében, de vajon mi az oka a mozgásnak?? Megfigyelés kísélet???
RészletesebbenFizika II minimumkérdések. A zárójelben lévő értékeket nem kötelező memorizálni, azok csak tájékoztató jellegűek.
izika II minimumkérdések zárójelben lévő értékeket nem kötelező memorizálni, azok csak tájékoztató jellegűek. 1. Coulomb erőtörvény: = kq r 2 e r (k = 9 10 9 m2 C 2 ) 2. Coulomb állandó és vákuum permittivitás
RészletesebbenElektromágneses hullámok OPTIKA. Dr. Seres István
lektomágneses hullámok OPTIK D. Sees István mehatonika szak. Faaday-féle indukiótövény Faaday féle indukió tövény: U i Φ tt dφ dt lektomágneses hullámok Lenz tövény: z indukált feszültség mindig olyan
Részletesebben(Gauss-törvény), ebből következik, hogy ρössz = ɛ 0 div E (Gauss-Osztrogradszkij-tételből) r 3. (d 2 + ρ 2 ) 3/2
. Elektosztatika. Alapképletek (a) E a = össz (Gauss-tövény), ebből következik, hogy ρössz = ɛ 0 iv E (Gauss-Osztogaszkij-tételből) ɛ 0 (b) D = ɛ 0 E + P, P = p V, ez spec. esetben P = χɛ 0E. Tehát D =
RészletesebbenElektromosság. Alapvető jelenségek és törvények. a.) Coulomb törvény. Sztatikus elektromosság
Eektomos tötés: (enjamin Fankin) megmaadó fizikai mennyiség Eektomosság pozitív vagy negatív egysége: couomb [C] apvető jeenségek és tövények eemi tötés:.6x -9 [C] nyugvó eektomos tötés: mozgó eektomos
Részletesebben5. IDŐBEN VÁLTOZÓ ELEKTROMÁGNESES TÉR
5 IDŐBEN VÁLTOZÓ ELEKTROMÁGNESES TÉR A koábbiakban külön, egymástól függetlenül vizsgáltuk a nyugvó töltések elektomos teét és az időben állandó áam elektomos és mágneses teét Az elektomágneses té pontosabb
RészletesebbenFizika 1 Elektrodinamika beugró/kis kérdések
Fizika 1 Elektrodinamika beugró/kis kérdések 1.) Írja fel a 4 Maxwell-egyenletet lokális (differenciális) alakban! rot = j+ D rot = B div B=0 div D=ρ : elektromos térerősség : mágneses térerősség D : elektromos
Részletesebben-2σ. 1. A végtelen kiterjedésű +σ és 2σ felületi töltéssűrűségű síklapok terében az ábrának megfelelően egy dipól helyezkedik el.
1. 2. 3. Mondat E1 E2 Össz Energetikai mérnöki alapszak Mérnöki fizika 2. ZH NÉV:.. 2018. május 15. Neptun kód:... g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus
RészletesebbenGépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, december 05. Feladatok (maximum 3x6 pont=18 pont)
1. 2. 3. Mondat E1 E2 NÉV: Gépészmérnöki alapszak, Mérnöki fizika 2. ZH, 2017. december 05. Neptun kód: Aláírás: g=10 m/s 2 ; ε 0 = 8.85 10 12 F/m; μ 0 = 4π 10 7 Vs/Am; c = 3 10 8 m/s Előadó: Márkus /
RészletesebbenMÁGNESES INDUKCIÓ VÁLTÓÁRAM VÁLTÓÁRAMÚ HÁLÓZATOK
MÁGNESES NDUKCÓ VÁLTÓÁRAM VÁLTÓÁRAMÚ HÁLÓZATOK Mágneses indukció Mozgási indukció v B Vezetőt elmozdítunk mágneses térben B-re merőlegesen, akkor a vezetőben áram keletkezik, melynek iránya az őt létrehozó
RészletesebbenPótlap nem használható!
1. 2. 3. Mondat E1 E2 Össz Gépészmérnöki alapszak Mérnöki fizika 2. ZH NÉV:.. 2018. november 29. Neptun kód:... Pótlap nem használható! g=10 m/s 2 ; εε 0 = 8.85 10 12 F/m; μμ 0 = 4ππ 10 7 Vs/Am; cc = 3
Részletesebben4. STACIONÁRIUS MÁGNESES TÉR
4. STACONÁRUS MÁGNESES TÉR Az időben állandó sebességgel mozgó töltések keltette áam nemcsak elektomos, de mágneses teet is kelt. 4.1. A mágneses té jelenléte 4.1.1. A mágneses dipólus A tapasztalat azt
RészletesebbenFizika és 6. Előadás
Fzka 5. és 6. Előadás Gejesztett, csllapított oszclláto: dőméés F s λv k F F s m F( t) Fo cos( ωt) v F (t) Mozgásegyenlet: F f o o m ma kx λ v + Fo cos( ωt) Megoldás: x( t) Acos ( ) ( ) β ωt ϕ + ae t sn
Részletesebben3. GYAKORLATI ELEKTROMOSSÁGTAN
3. GYKORLI ELEKROMOSSÁGN 1. lapfogalmak z elektomos töltés z anyagi testek általában elektomosan semlegesek, de egyszeű fizikai módszeel (pl. dözselektomosság) pozitív vagy negatív töltésűvé tehetők. z
RészletesebbenAz elektromágneses indukció jelensége
Az elektromágneses indukció jelensége Korábban láttuk, hogy az elektromos áram hatására mágneses tér keletkezik (Ampère-féle gerjesztési törvény) Kérdés, hogy vajon ez megfordítható-e, és a mágneses tér
RészletesebbenElektromosságtan. Farzan Ruszlán SZE, Fizika és Kémia Tsz szeptember 29.
Elektromosságtan Farzan Ruszlán SZE, Fizika és Kémia Tsz. 2006. szeptember 29. Coulomb-törvény Gauss-tétel Elektromos dipólus Az elektromos dipólus erővonalai Elektromos tér feszültsége Kondenzátor Elektrosztatikai
RészletesebbenHősugárzás. 2. Milyen kölcsönhatások lépnek fel sugárzás és anyag között?
Hősugázás. Milyen hőtejedési fomát nevezünk hőmésékleti sugázásnak? Minden test bocsát ki elektomágneses hullámok fomájában enegiát a hőméséklete által meghatáozott intenzitással ( az anyag a molekulái
RészletesebbenFIZIKA. Váltóáramú hálózatok, elektromágneses hullámok
Váltóáramú hálózatok, elektromágneses Váltóáramú hálózatok Maxwell egyenletek Elektromágneses Váltófeszültség (t) = B A w sinwt = sinwt maximális feszültség w= pf körfrekvencia 4 3 - - -3-4,5,,5,,5,3,35
RészletesebbenA magnetosztatika törvényei anyag jelenlétében
TÓTH A.: Mágnesség anyagban (kibővített óavázlat) 1 A magnetosztatika tövényei anyag jelenlétében Eddig: a mágneses jelenségeket levegőben vizsgáltuk. Kimutatható, hogy vákuumban gyakolatilag ugyanolyanok
Részletesebben= Φ B(t = t) Φ B (t = 0) t
4. Gyakorlat 32B-3 Egy ellenállású, r sugarú köralakú huzalhurok a B homogén mágneses erőtér irányára merőleges felületen fekszik. A hurkot gyorsan, t idő alatt 180 o -kal átforditjuk. Számitsuk ki, hogy
Részletesebben1. Milyen módszerrel ábrázolhatók a váltakozó mennyiségek, és melyiknek mi az előnye?
.. Ellenőrző kérdések megoldásai Elméleti kérdések. Milyen módszerrel ábrázolhatók a váltakozó mennyiségek, és melyiknek mi az előnye? Az ábrázolás történhet vonaldiagramban. Előnye, hogy szemléletes.
RészletesebbenGyakorlat 34A-25. kapcsolunk. Mekkora a fűtőtest teljesítménye? I o = U o R = 156 V = 1, 56 A (3.1) ezekkel a pillanatnyi értékek:
3. Gyakorlat 34-5 Egy Ω ellenállású elektromos fűtőtestre 56 V amplitúdójú váltakozó feszültséget kapcsolunk. Mekkora a fűtőtest teljesítménye? Jelölések: R = Ω, U o = 56 V fűtőtestben folyó áram amplitudója
RészletesebbenSzent István Egyetem Fizika és folyamatirányítási Tanszék FIZIKA. rezgések egydimenziós hullám hangok fizikája. Dr. Seres István
Szent István Egyetem Fizika és folyamatirányítási Tanszék rezgések egydimenziós hullám hangok fizikája Dr. Seres István Harmonikus rezgőmozgás ( sin(ct) ) ( c cos(ct) ) c sin(ct) ( cos(ct) ) ( c sin(ct)
RészletesebbenΨ - 1/v 2 2 Ψ/ t 2 = 0
ELTE II. Fizikus 005/006 I. félév KISÉRLETI FIZIKA Optika 7. (X. 4) Interferencia I. Ψ (r,t) = Φ (r,t)e iωt = A(r) e ikl(r) e iωt hullámfüggvény (E, B, E, B,...) Ψ - /v Ψ/ t = 0 ω /v = k ; ω /c = k o ;
RészletesebbenMIB02 Elektronika 1. Passzív áramköri elemek
MIB02 Elektronika 1. Passzív áramköri elemek ELLENÁLLÁSOK -állandóértékű ellenállások - változtatható ellenállások - speciális ellenállások (PTK, NTK, VDR) Állandó értékű ellenállás Felépítés: szigetelő
RészletesebbenTeljesítm. ltség. U max
1 tmény a váltakozó áramú körben A váltakozv ltakozó feszülts ltség Áttekinthetően szemlélteti a feszültség pillanatnyi értékét a forgóvektoros ábrázolás, mely szerint a forgó vektor y-irányú vetülete
RészletesebbenHARDVEREK VILLAMOSSÁGTANI ALAPJAI
HARDVEREK VILLAMOSSÁGTANI ALAPJAI Lektoálta D. Kuczmann Miklós, okl. villamosménök egyetemi taná Széchenyi István Egyetem, Győ A feladatokat ellenőizte Macsa Dániel, okl. villamosménök Széchenyi István
RészletesebbenX. MÁGNESES TÉR AZ ANYAGBAN
X. MÁGNESES TÉR AZ ANYAGBAN Bevezetés. Ha (a külső áaok által vákuuban létehozott) ágneses tébe anyagot helyezünk, a ágneses té egváltozik, és az anyag ágnesezettsége tesz szet. Az anyag ágnesezettségének
Részletesebbens levegő = 10 λ d sin α 10 = 10 λ (6.1.1)
6. gyakorlat 6.. Feladat: (HN 38B-) Kettős rést 6 nm hullámhosszúságú fénnyel világitunk meg és ezzel egy ernyőn interferenciát hozunk létre. Ezután igen vékony flintüvegből (n,65) készült lemezt helyezünk
RészletesebbenAz elektromágneses tér energiája
Az elektromágneses tér energiája Az elektromos tér energiasűrűsége korábbról: Hasonlóképpen, a mágneses tér energiája: A tér egy adott pontjában az elektromos és mágneses terek együttes energiasűrűsége
RészletesebbenA teljes elektromágneses spektrum
A teljes elektromágneses spektrum Fizika 11. Rezgések és hullámok 2019. március 9. Fizika 11. (Rezgések és hullámok) A teljes elektromágneses spektrum 2019. március 9. 1 / 18 Tartalomjegyzék 1 A Maxwell-egyenletek
RészletesebbenA femtoszekundumos lézerektől az attoszekundumos fizikáig
A femtoszekundumos lézerektől az attoszekundumos fizikáig Varjú Katalin, Dombi Péter Kapcsolódási pont: ultrarövid impulzusok: karakterizálás, alkalmazások egy attoszekundumos impulzus előállításához kell
RészletesebbenElektromos polarizáció: Szokás bevezetni a tömegközéppont analógiájára a töltésközéppontot. Ennek definíciója: Qr. i i
0. Elektoos polaizáció, polaizáció vekto, elektoos indukció vekto. Elektoos fluxus. z elektoos ező foástövénye. Töltéseloszlások. Hatáfeltételek az elektosztatikában. Elektoos polaizáció: Szokás bevezetni
RészletesebbenIdőben változó elektromos erőtér, az eltolási áram
őben változó elektomos eőté, az olási áam Ha az ábán látható, konenzátot tatalmazó áamköbe iőben változó feszültségű áamfoást kapcsolunk, akko az áamméő áamot mutat, annak ellenée, hogy az áamkö nem zát
Részletesebben4. Konzultáció: Periodikus jelek soros RC és RL tagokon, komplex ellenállás Részlet (nagyon béta)
4. Konzultáció: Periodikus jelek soros és tagokon, komplex ellenállás észlet (nagyon béta) "Elektrós"-Zoli 203. november 3. A jegyzetről Jelen jegyzet a negyedik konzultációm anyagának egy részletét tartalmazza.
Részletesebbenazonos sikban fekszik. A vezetőhurok ellenállása 2 Ω. Számítsuk ki a hurok teljes 4.1. ábra ábra
4. Gyakorlat 31B-9 A 31-15 ábrán látható, téglalap alakú vezetőhurok és a hosszúságú, egyenes vezető azonos sikban fekszik. A vezetőhurok ellenállása 2 Ω. Számítsuk ki a hurok teljes 4.1. ábra. 31-15 ábra
RészletesebbenSzámítási feladatok megoldással a 6. fejezethez
Számítási feladatok megoldással a 6. fejezethez. Egy szinuszosan változó áram a polaritás váltás után μs múlva éri el első maximumát. Mekkora az áram frekvenciája? T = 4 t = 4 = 4ms 6 f = = =,5 Hz = 5
RészletesebbenElektromos állapot. Görög tudomány, Thales ηλεκτρν=borostyán (elektron) Elektromos állapot alapjelenségei. Elektroszkóp
Elektomos állapot Göög tudomány, Thales ηλεκτρνboostyán (elekton) Elektomos állapot alapjelenségei Kétféle elektomos állapot pozitív üveg negatív ebonit Elektoszkóp Tapasztalatok Testek alapállapota semleges
RészletesebbenFoton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben
Foton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben Demeter Gábor MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont, RMI Demeter Gábor (MTA Wigner RCP... / 4 Bevezetés / Motiváció
RészletesebbenA mechanikai alaptörvények ismerete
A mechanikai alaptörvények ismerete Az oldalszám hivatkozások a Hudson-Nelson Útban a modern fizikához c. könyv megfelelő szakaszaira vonatkoznak. A Feladatgyűjtemény a Mérnöki fizika tárgy honlapjára
RészletesebbenElektrosztatika (Vázlat)
lektosztatika (Vázlat). Testek elektomos állapota. lektomos alapjelenségek 3. lektomosan töltött testek közötti kölcsönhatás 4. z elektosztatikus mezőt jellemző mennyiségek a) elektomos téeősség b) Fluxus
RészletesebbenGyakorlat anyag. Veszely. February 13, Figure 1: Koaxiális kábel
Gyakorlat anyag Veszely February 13, 2012 1 Koaxiális kábel d b a Figure 1: Koaxiális kábel A 1 ábrán látható koaxiális kábel adatai: a = 7,2 mm, b = 4a = 8,28 mm, d = 0,6 mm, ε r = 3,5; 10 4 tanδ = 80,
RészletesebbenREZGÉSTAN GYAKORLAT Kidolgozta: Dr. Nagy Zoltán egyetemi adjunktus
SZÉCHENYI ISTVÁN EGYETEM ALKALMAZOTT MECHANIKA TANSZÉK EZGÉSTAN GYAKOLAT Kidolozta: Dr. Na Zoltán eetemi adjunktus 5. feladat: Szabad csillapított rezőrendszer A c k ϕ c m k () q= q t m rúd c k Adott:
Részletesebben2.11. Feladatok megoldásai
Elektrotechnikai alaismeretek.. Feladatok megoldásai. feladat: Egy szinuszosan változó áram a olaritás váltás után μs múlva éri el első maximumát. Mekkora az áram frekvenciája? T 4 t 4 4µ s f,5 Hz 5 khz
RészletesebbenA Maxwell-egyenletrendszer:
Maxwell-egyenletendsze: Ez a XIX. sz. egyik legnagyobb hatású egyenletendszee, főleg azét, met ebből az egyenletendszeből vezették le az elektomágneses hullámok létezését.. mpèe-maxwell féle gejesztési
RészletesebbenFizika belépő kérdések /Földtudományi alapszak I. Évfolyam II. félév/
Fizika belépő kérdések /Földtudományi alapszak I. Évfolyam II. félév/. Coulomb törvény: a pontszerű töltések között ható erő (F) egyenesen arányos a töltések (Q,Q ) szorzatával és fordítottan arányos a
RészletesebbenBudapesti Műszaki- és Gazdaságtudományi Egyetem. Gazdaság- és Társadalomtudományi Kar. Fizika dolgozat. Kovács Emese. 4-es tankör április 30.
Budapesti Műszaki- és Gazdaságtudományi Egyetem Gazdaság- és ársadalomtudományi Kar Fizika dolgozat 4. Váltakozó áramú áramkörök munkája és teljesítménye Kovács Emese Műszaki szakoktató hallgató 4-es tankör
RészletesebbenElektromágneses terek gyakorlat, 6.
Elektromágneses terek gyakorlat, 6. Síkhullámok - Hertz-dipólus Reichardt András 2007. május 2. Reichardt András (SzHV, BME) Elektromágneses terek gyakorlat # 6. 2007.05.02. 1 / 43 Poynting-vektor Elméleti
RészletesebbenAz elektromágneses indukció jelensége
Az elektromágneses indukció jelensége Korábban láttuk, hogy az elektromos áram hatására mágneses tér keletkezik (Ampère-féle gerjesztési törvény) Kérdés, hogy vajon ez megfordítható-e, és a mágneses tér
RészletesebbenInformáció megjelenítés Számítógépes ábrázolás. Dr. Iványi Péter
Infomáció megjelenítés Számítógépes ábázolás D. Iványi Péte Megvilágítás, ányékolás Realisztikus képhez ányékolás kell Modellezés összetett nagy számítási igenyű Megvilágítás, ányékolás OpenGL egyszeűsített
Részletesebben1. Elektrosztatika A megdörzsölt üvegrudat a fémpohárhoz érintve az elektromos állapot átadódik
. Elektosztatika Elektomos alapjelenségek: Bizonyos testek (boostyánkő, üveg, ebonit) megdözsölve apó tágyakat magukhoz vonzanak. tapasztalat szeint két, bőel megdözsölt apó üvegdaab között taszítás, egy
RészletesebbenAz optika tudományterületei
Az optika tudományterületei Optika FIZIKA BSc, III/1. 1. / 17 Erdei Gábor Elektromágneses spektrum http://infothread.org/science/physics/electromagnetic%20spectrum.jpg Optika FIZIKA BSc, III/1. 2. / 17
RészletesebbenMágneses erőtér. Ahol az áramtól átjárt vezetőre (vagy mágnestűre) erő hat. A villamos forgógépek mutatós műszerek működésének alapja
Mágneses erőtér Ahol az áramtól átjárt vezetőre (vagy mágnestűre) erő hat A villamos forgógépek mutatós műszerek működésének alapja Magnetosztatikai mező: nyugvó állandó mágnesek és egyenáramok időben
RészletesebbenSzámítási feladatok a 6. fejezethez
Számítási feladatok a 6. fejezethez 1. Egy szinuszosan változó áram a polaritás váltás után 1 μs múlva éri el első maximumát. Mekkora az áram frekvenciája? 2. Egy áramkörben I = 0,5 A erősségű és 200 Hz
Részletesebben1.4. Mintapéldák. Vs r. (Használhatjuk azt a közelítő egyenlőséget, hogy 8π 25.)
Elektotechnikai alapismeetek Mágneses té 14 Mintapéldák 1 feladat: Az ába szeinti homogén anyagú zát állandó keesztmetszetű köben hatáozzuk meg a Φ B és étékét! Ismet adatok: a = 11 cm A = 4 cm μ = 8 I
RészletesebbenAz elektrosztatika törvényei anyag jelenlétében, dielektrikumok
TÓTH : ielektikumok (kibővített óavázlat) z elektosztatika tövényei anyag jelenlétében, dielektikumok z elektosztatika alaptövényeinek vizsgálata a kezdeti időkben levegőben tötént, és a különféle töltéselendezések
Részletesebben1. Elektrosztatika A megdörzsölt üvegrudat a fémpohárhoz érintve az elektromos állapot átadódik
. Elektosztatika Elektomos alapjelenségek: Bizonyos testek (boostyánkő, üveg, ebonit) megdözsölve apó tágyakat magukhoz vonzanak. tapasztalat szeint két, bőel megdözsölt apó üvegdaab között taszítás, egy
RészletesebbenZaj és rezgésvédelem
OMKT felsőfokú munkavédelmi szakiányú képzés Szekesztette: Mákus Miklós zaj- és ezgésvédelmi szakétő Lektoálta: Mákus Péte zaj- és ezgésvédelmi szakétő Budapest 2010. febuá Tatalomjegyzék Tatalomjegyzék...
RészletesebbenIVÁNYI AMÁLIA HARDVEREK VILLAMOSSÁGTANI ALAPJAI
IVÁNYI AMÁLIA HARDVEREK VILLAMOSSÁGTANI ALAPJAI POLLACK PRESS, PÉCS HARDVEREK VILLAMOSSÁGTANI ALAPJAI Lektoálta D. Kuczmann Miklós, okl. villamosménök egyetemi taná Széchenyi István Egyetem, Győ A feladatokat
RészletesebbenFazorok március 18.
Fazorok 2016. március 18. A fazorok fázist ábrázoló vektorok. Használatukkal a zika legkülönböz bb területein (mechanikai rezgések és hullámok, váltóáramú hálózatok, optika) tudunk egyszer en megoldani
RészletesebbenVezetők elektrosztatikus térben
Vezetők elektrosztatikus térben Vezető: a töltések szabadon elmozdulhatnak Ha a vezető belsejében a térerősség nem lenne nulla akkor áram folyna. Ha a felületen a térerősségnek lenne tangenciális (párhuzamos)
Részletesebbena) Valódi tekercs b) Kondenzátor c) Ohmos ellenállás d) RLC vegyes kapcsolása
Bolyai Farkas Országos Fizika Tantárgyverseny 2016 Bolyai Farkas Elméleti Líceum, Marosvásárhely XI. Osztály 1. Adott egy alap áramköri elemen a feszültség u=220sin(314t-30 0 )V és az áramerősség i=2sin(314t-30
Részletesebben1. Feladat. Megoldás. Számítsd ki az ellenállás-hálózat eredő ellenállását az A B az A C és a B C pontok között! Mindegyik ellenállás értéke 100 Ω.
1. Feladat Számítsd ki az ellenállás-hálózat eredő ellenállását az A B az A C és a B C pontok között! Mindegyik ellenállás értéke 100 Ω. A 1 2 B 3 4 5 6 7 A B pontok között C 13 = 1 + 3 = 2 = 200 Ω 76
RészletesebbenElektromágneses hullámok
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 2. (a) Elektromágneses hullámok Utolsó módosítás: 2015. október 3. 1 A Maxwell-egyenletek (1) (2) (3) (4) E: elektromos térerősség D: elektromos eltolás H: mágneses
Részletesebben1. feladat R 1 = 2 W R 2 = 3 W R 3 = 5 W R t1 = 10 W R t2 = 20 W U 1 =200 V U 2 =150 V. Megoldás. R t1 R 3 R 1. R t2 R 2
1. feladat = 2 W R 2 = 3 W R 3 = 5 W R t1 = 10 W R t2 = 20 W U 1 =200 V U 2 =150 V U 1 R 2 R 3 R t1 R t2 U 2 R 2 a. Számítsd ki az R t1 és R t2 ellenállásokon a feszültségeket! b. Mekkora legyen az U 2
RészletesebbenFizika A2E, 11. feladatsor
Fizika AE, 11. feladasor Vida György József vidagyorgy@gmail.com 1. felada: Állandó, =,1 A er sség áram öl egy a = 5 cm él, d = 4 mm ávolságban lév, négyze alakú lapokból álló síkkondenzáor. a Haározzuk
RészletesebbenOptika gyakorlat 3. Sugáregyenlet, fényterjedés parabolikus szálban, polarizáció, Jones-vektor. Hamilton-elv. Sugáregyenlet. (Euler-Lagrange egyenlet)
Optika gyakorlat 3. Sugáregyenlet, fényterjeés parabolikus szálban, polarizáció, Jones-vektor Hamilton-elv t2 t2 δ Lq k, q k, t) t δ T V ) t 0 t 1 t 1 t L L 0 q k q k Euler-Lagrange egyenlet) De mi az
RészletesebbenELEKTRONIKAI ALAPISMERETEK
ÉRETTSÉGI VIZSGA 2012. május 25. ELEKTRONIKAI ALAPISMERETEK EMELT SZINTŰ ÍRÁSBELI VIZSGA 2012. május 25. 8:00 Az írásbeli vizsga időtartama: 20 perc Pótlapok száma Tisztázati Piszkozati NEMZETI ERŐORRÁS
Részletesebben3.1. ábra ábra
3. Gyakorlat 28C-41 A 28-15 ábrán két, azonos anyagból gyártott ellenállás látható. A véglapokat vezető 3.1. ábra. 28-15 ábra réteggel vonták be. Tételezzük fel, hogy az ellenállások belsejében az áramsűrűség
Részletesebben1. fejezet. Gyakorlat C-41
1. fejezet Gyakorlat 3 1.1. 28C-41 A 1.1 ábrán két, azonos anyagból gyártott ellenállás látható. A véglapokat vezető réteggel vonták be. Tételezzük fel, hogy az ellenállások belsejében az áramsűrűség bármely,
RészletesebbenAz elméleti mechanika alapjai
Az elméleti mechanika alapjai Tömegpont, a továbbiakban részecske. A jelenségeket a háromdimenziós térben és időben játszódnak le: r helyzetvektor v dr dt ṙ, a dr dt r a részecske sebessége illetve gyorsulása.
RészletesebbenELEKTROMÁGNESSÉG. (A jelen segédanyag, az előadás és a számonkérés alapja:) Hevesi Imre: Elektromosságtan, Nemzeti Tankönyvkiadó, Budapest, 2007
ELEKTROMÁGNESSÉG (A jelen segédanyag, az előadás és a számonkéés alapja:) Hevesi Ime: Elektomosságtan, Nemzeti Tankönyvkiadó, Budapest, 7 ELEKTROMOSSÁGTAN A. Elektosztatikai té vákuumban. Az elektomos
RészletesebbenKvázistacionárius jelenségek
0-0 Kvázistacionárius jelenségek Majdnem időben állandó = lassú (periodikus) változás. Időben lassan változó mezők: eltolási áram elhanyagolható a konduktív áram mellet Maxwell-egyenletek: rot E = 1 c
RészletesebbenOptika gyakorlat 6. Interferencia. I = u 2 = u 1 + u I 2 cos( Φ)
Optika gyakorlat 6. Interferencia Interferencia Az interferencia az a jelenség, amikor kett vagy több hullám fázishelyes szuperpozíciója révén a térben állóhullám kép alakul ki. Ez elektromágneses hullámok
RészletesebbenOptika és Relativitáselmélet II. BsC fizikus hallgatóknak
Optika és Relativitáselmélet II. BsC fizikus hallgatóknak 2. Fényhullámok tulajdonságai Cserti József, jegyzet, ELTE, 2007. Az elektromágneses spektrum Látható spektrum (erre állt be a szemünk) UV: ultraibolya
RészletesebbenMéréstechnika. Rezgésmérés. Készítette: Ángyán Béla. Iszak Gábor. Seidl Áron. Veszprém. [Ide írhatja a szöveget] oldal 1
Méréstechnika Rezgésmérés Készítette: Ángyán Béla Iszak Gábor Seidl Áron Veszprém 2014 [Ide írhatja a szöveget] oldal 1 A rezgésekkel kapcsolatos alapfogalmak A rezgés a Magyar Értelmező Szótár megfogalmazása
RészletesebbenRezgőmozgás. A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele
Rezgőmozgás A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele A rezgés fogalma Minden olyan változás, amely az időben valamilyen ismétlődést mutat rezgésnek nevezünk. A rezgések fajtái:
RészletesebbenTARTALOMJEGYZÉK EL SZÓ... 13
TARTALOMJEGYZÉK EL SZÓ... 13 1. A TÖLTÉS ÉS ELEKTROMOS TERE... 15 1.1. Az elektromos töltés... 15 1.2. Az elektromos térer sség... 16 1.3. A feszültség... 18 1.4. A potenciál és a potenciálfüggvény...
RészletesebbenXIII. FIATAL MŰSZAKIAK TUDOMÁNYOS ÜLÉSSZAKA
XIII. FIATA ŰSAKIAK TUDOÁNYOS ÜÉSSAKA Kolozsvá, 008. mácius 14-15. A RFID RNDSR TRJDÉSI HUÁAINAK A RÁDIÓNAVIGÁCIÓJA Tóth nikő, Pof. D. Illés Béla Abstact In ecent yeas automatic identification pocedues
RészletesebbenKirchhoff 2. törvénye (huroktörvény) szerint az áramkörben levő elektromotoros erők. E i = U j (3.1)
3. Gyakorlat 29A-34 Egy C kapacitású kondenzátort R ellenálláson keresztül sütünk ki. Mennyi idő alatt csökken a kondenzátor töltése a kezdeti érték 1/e 2 ed részére? Kirchhoff 2. törvénye (huroktörvény)
RészletesebbenRezgés, Hullámok. Rezgés, oszcilláció. Harmonikus rezgő mozgás jellemzői
Rezgés, oszcilláció Rezgés, Hullámok Fogorvos képzés 2016/17 Szatmári Dávid (david.szatmari@aok.pte.hu) 2016.09.26. Bármilyen azonos időközönként ismétlődő mozgást, periodikus mozgásnak nevezünk. A rezgési
RészletesebbenEgyszerű áramkörök árama, feszültsége, teljesítménye
Egyszerű árakörök áraa, feszültsége, teljesíténye A szokásos előjelek Általában az ún fogyasztói pozitív irányokat használják, ezek szerint: - a ϕ fázisszög az ára helyzete a feszültség szinusz hullá szöghelyzetéhez
RészletesebbenMérés és adatgyűjtés
Mérés és adatgyűjtés 4. óra - levelező Mingesz Róbert Szegedi Tudományegyetem 2011. március 18. MA lev - 4. óra Verzió: 1.3 Utolsó frissítés: 2011. május 15. 1/51 Tartalom I 1 A/D konverterek alkalmazása
RészletesebbenBSC fizika tananyag MBE. Mechatronika szak. Kísérleti jegyzet
SC fizika tananyag ME Mechatonika szak Kíséleti jegyzet Készítette: Sölei József . Elektosztatika.. Elektosztatikai alapjelenségek vákuumban. z elektomos töltés. Coulomb Tövény z elektosztatika a nyugvó
RészletesebbenA fény mint hullám. Az interferencia feltételei, koherencia.
A fény mint hullám. Az intefeencia feltételei, koheencia. Iodalom [3]: 75-76 Az elektomágneses fényelmélet szeint a (látható) fény egy olyan elektomágneses hullám, amelynek hullámhossza (vákuumban) 38
RészletesebbenEl adó: Unger Tamás István Konzulens: Dr. Kolos Tibor f iskolai docens április 23.
El adó: Unger Tamás István e-mail: ungert@maxwell.sze.hu Konzulens: Dr. Kolos Tibor f iskolai docens 2014. április 23. Az el adás tartalma A patch antenna felépítése M ködési elv Bementi impedancia csökkentése
Részletesebben