( ) NMR gerjesztési frekvencia. Oldott és szilárd NMR elmélete és méréstechnikája. Kémiai árnyékolás. Mágneses kölcsönhatási energiák.
|
|
- Erika Borbélyné
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Rohonczy János NMR gerjesztési frekvencia Oldott és szilárd NMR elmélete és méréstechnikája ELTE Szervetlen Kémiai Tanszék 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Mágneses kölcsönhatási energiák Kémiai árnyékolás Külső térrel H = H z + H rf H = hω I + ω I cos ω t + α z h x ( ) rf Belső környezettel H int = H CS +H D + H J + H K + H Q Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
2 Kémiai eltolódás - H spektrum H eltolódásskála Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Kémiai eltolódás - 3 C spektrum Kémiai eltolódás - 3 P spektrum Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
3 Kémiai eltolódás - 9 Si spektrum Kémiai eltolódás - 59 Co spektrum Sok Al - sok Si(OAl) 4 SokSi-sokSi(OAl) (OAl) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Diamágneses és paramágneses eltolódás Lokális diamágneses árnyékolás Számításokól: H 7,8 ppm 3 C 6 ppm 3 P 96 ppm Rövidtávú hatás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
4 Elektronszívó és küldőcsoportok Paramágneses hatás Szénnél van paramágneses áram. Nagyo az eltolódásskála Az árnyékoló hatás orto- és parahelyzeten erőse Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 Anizotróp szomszédcsoport Anizotróp árnyékolási kúpok -árnyékolás + árnyékolás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
5 Aromás köráram Hidrogénhíd hatása Erősödő híd, csökkenő árnyékolás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 Elektron okozta paramágnesség Spin-spin csatolás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
6 Heteronukleáris csatolás AX rendszer / spinű partnerrel Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia AMX rendszer AX rendszer BaSnO 3 9 Sn NMR Csatolás krisztallográfiailag ekvivalens, de mágnesesen nem ekvivalens magok között Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
7 AX 3 rendszer AX n rendszer n Pascal-háromszög és a m vonalak = I n+ Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Csatolás I>/ partenrrel Csatolás B-ral (I=3/) CDCl 3 kvadruplett ::: kvadruplett-kvadruplett ::3:4:3:: 3 C spektruman :: triplet Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
8 Mágneses és kémiai ekvivalencia Mágneses ekvivalencia = kémiai ekvivalencia + azonos csatolás más atomokkal Ekvivalens magok, A rendszer H spektruman :: triplett vonal Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Megengedett és tiltott átmenetek Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Ekvivalens A rendszer Erős csatolás Szingulett jel Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
9 Első rendű multiplett-alakok 3 P- 3 P csatolások Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 33 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 34 tbutil-lítium 3 C és 7 Li spektruma AMPX rendszer Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 35 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 36
10 Egykötéses csatolás Kétkötéses-, geminális csatolás C-H csatolási állandók J CH -5 Hz Etán, etilén, acetilén: J CH 5 s s = 5, 33, 5 (%) J CH = -3-4 Hz Gyűrűfeszülés is az s karaktert növeli. Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 37 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 38 Háromkötéses csatolás -. Háromkötéses csatolás -. Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 39 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
11 Háromkötéses csatolás - 3. Távolható csatolások Peptideken Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 Dipól-dipól kölcsönhatás erőtere Dipoláris csatolás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 43 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 44
12 Dipoláris csatolás szögfüggése Dipólcsatolás egykristályan és poran Porminta Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 45 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 46 Dipoláris csatolás tisztán és CSA-val együtt Kvadrupólus csatolás 4 ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 47 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 48
13 Kvadrupólus csatolás Kvadrupólus csatolás (I=5/) Deuterált plexi-üveg H NMR porspektruma (I=) Pake duletek Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 49 - ppm YAG szimulált 7 Al porspektruma Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Kvadrupólus csatolás energiadiagramja Első és másodrendű kvadrupólcsatolt spektrumok Teljes spektrum Központi átmenet Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5
14 Bonyolult spektrumalakok 3 Na centrális átmenetének χ Q függése QIS: Kvadrupólus Indukálta Shift E D C B A QIS χ Q = 4 MHz χ Q = 3 MHz χ Q = MHz χ Q = MHz χ Q = MHz - -4 ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 53 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 54 3 Na centrális átmenetének η Q függése F η Q =, E D C B A η Q =,8 η Q =,6 η Q =,4 η Q =, η Q = Relaxációs idők mérése - -4 ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 55
15 Rotációs diffúzió Relaxációs idő és korrelációs idő Modelszámítás CH 4 molekula forog Közepesen gyors forgásnál a leggyorsa a T relaxáció C-H kötés elfordulása τ c = radiánnal való elfordulás átlagos ideje k. ps Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 57 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 58 T és T korrelációsidő-függése Gyors mozgásnál T és T lassú (oldat) T mérése mágnesezettség inverziójával M z [ exp( τ )] ( τ ) = M T / Lassú mozgásnál T lassú, T gyors (szilárd) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 59 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
16 3 C T relaxációs idők fluranténen Spinecho kísérlet τ 9 8 τ FID z z z z y y y y 3 C{ H} NMR x 9 x τ x 8 x τ A proton-szomszéd gerjesztése gyorsítja a 3 C relaxációs idejét y y y y Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 x x x x Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 T mérése Carr-Purcell szerint I ( τ ) = I exp( τ T ) / z y z y z y z y Kemény és adiaatikus pulzusok x x x x 9 x τ 8 y τ y y y y x x x x Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 63
17 Kemény 9 x pulzusok Kemény és adiaatikus 8 x pulzusok kemény π/ x pulzus ( khz) kemény π/ x pulzus ( khz) kemény π pulzus ( khz) Chirp 8,.5,. x 4 khz offset x khz offset x 4 khz offset 75 us pulzus 83 khz B -nél Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 65 x 4 khz offset Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 66 Kemény és Chirp pulzusok amplitúdó- és fázisdiagramja Kemény és Chirp pulzus idődiagramja Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 67 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 68
18 3 C{ H} spektrum D heteronukleáris kísérletek Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 3 C spektrum Protonlecsatolás nélkül Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 "p=p*" "d=s/(cnst*cnst)" ze d pl:f d cpd:f 3m d 4u do:f p ph d p ph d cpd:f d p ph3 d go= ph3 3m mc # to F(zd) d do:f exit APT ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl: f channel - power level for CPD/BB decoupling ;p : f channel - for any flip angle ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d: delay for disk I/O [3 msec] ;d: /(J(XH)) X, XH positive, XH, XH3 negative ; /(J(XH)) X only ;d: delay for second echo [ usec to msec] ;cnst: = J(XH) ;cnst: = X, XH positive, XH, XH3 negative ; X only ;NS : 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;DS : 8 ;cpd: decoupling according to cpdprg sequence ;pcpd: f ch. - 9 degree pulse for decoupling sequence Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7
19 APT Attached Proton Test CH 3 -,CH +,C H -,C + 3 CAPT Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 73 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 74 Szelektív Polarizáció Transzfer INEPT Insensitive Nuclei Enhanced y Polarization Transfer C H -3-4 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 75 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 76
20 INEPT Minden 3 C- H magpárra egyidejű polarizáció-transzfer A kísérlet 3 CINEPT Br-CH -CHBr-CH -CH 3 Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 77 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 78 3 CINEPT 3 C INEPTND Bkísérlet A - B kísérlet Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 79 Mentol ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
21 INEPT d t q Mentol CDCl 3 -an pulprog: inept C3CPD ;ineptnd avance-version (/5/3) ;INEPT for non-selective polarization ;transfer ;no decoupling during acquisition "p=p*" "p4=p3*" "d4=s/(cnst*4)" ze 3m d (p3 ph):f d4 (center (p4 ph):f (p ph4) ) d4 (p3 ph3):f (p ph5) go= ph3 3m mc # to F(zd) exit INEPTND pulzusprogram ph= ph= ph3= 3 3 ph4= ph5= ph3= 3 3 ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;p : f channel - 9 degree high power pulse ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;p3 : f channel - 9 degree high power pulse ;p4 : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d4 : /(4J(XH)) ;cnst: = J(XH) ;NS: 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;DS: 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 INEPT INEPTND A-változat ;ineptnd avance-version (/5/3) ;INEPT for non-selective polarization ;transfer ;no decoupling during acquisition "p=p*" "p4=p3*" "d4=s/(cnst*4)" ph= ph= ph3= ph4= ph5= ph3= ze 3m d (p3 ph):f d4 (center (p4 ph):f (p ph4) ) d4 (p3 ph3):f (p ph5) go= ph3 3m mc # to F(zd) exit ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;p : f channel - 9 degree high power pulse ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;p3 : f channel - 9 degree high power pulse ;p4 : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d4 : /(4J(XH)) ;cnst: = J(XH) ;NS: 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;DS: 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 83 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 84
22 INEPTND B-változat ;ineptnd avance-version (/5/3) ;INEPT for non-selective polarization ;transfer ;no decoupling during acquisition "p=p*" "p4=p3*" "d4=s/(cnst*4)" ph= ph= ph3=3 3 ph4= ph5= ph3= INEPT+ Jelintenzitásokan nincs torzulás Editált spektrumok ze 3m d (p3 ph):f d4 (center (p4 ph):f (p ph4) ) d4 (p3 ph3):f (p ph5) go= ph3 3m mc # to F(zd) exit ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;p : f channel - 9 degree high power pulse ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;p3 : f channel - 9 degree high power pulse ;p4 : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d4 : /(4J(XH)) ;cnst: = J(XH) ;NS: 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;DS: 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 85 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 86 "p=p*" "p4=p3*" "d3=s/(cnst*cnst)" "d4=s/(cnst*4)" ze 3m d (p3 ph):f d4 (center (p4 ph):f (p ph4) ) d4 (p3 ph3):f (p ph5) d3 (center (p4 ph):f (p ph6) ) d3 (p3 ph):f go= ph3 3m mc # to F(zd) exit INEPTPND ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;p : f channel - 9 degree high power pulse ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;p3 : f channel - 9 degree high power pulse ;p4 : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d3 : /(6J(XH)) XH, XH, XH3 positive ; /(4J(XH)) XH only ; /(3J(XH)) XH, XH3 positive, XH negative ;d4 : /(4J(XH)) ;cnst: = J(XH) ;cnst: = 6 XH, XH, XH3 positive ; 4 XH only ; 3 XH, XH3 positive, XH negative ;NS: 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;DS: 6 INEPTPND Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 87 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 88
23 C=3 INEPT+ CH - INEPTND ppm C=4 CH ppm mind+ C=6 cnst= 3 CH - cnst= 4 csak CH cnst= 6 mind + INEPT ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 89 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 INEPTRD Refókuszált INEPT Refókuszált inept mind szingulett 3 CINEPTRD Mentol H okozta multiplettek szinguletté refókuszálva ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9
24 INEPTRD DEPT Distortionless Enhancement y Polarization Transfer φ=45 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 93 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 94 "p=p*" "p4=p3*" "d=s/(cnst*)" "DELTA=p*4/3.46" ze 3m do:f d d pl:f (p3 ph):f d (p4 ph):f (p ph4 d):f (p ph3):f (p ph5 d):f DELTA pl:f go= ph3 cpd:f 3m do:f mc # to F(zd) exit DEPT pulzusprogram ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl : f channel - power level for pulse (default) ;pl: f channel - power level for CPD/BB decoupling ;p : f channel - 45, 9 or 35 degree high power pulse ; 45 degree - all positive ; 9 degree - XH only ; 35 degree - XH, XH3 positive, XH negative ;p : f channel - 9 degree high power pulse ;p : f channel - 8 degree high power pulse ;p3 : f channel - 9 degree high power pulse ;p4 : f channel - 8 degree high power pulse ;d : relaxation delay; -5 * T ;d : /(J(XH)) ;d: delay for power switching [ usec] ;cnst: = J(XH) ;NS: 4 * n, total numer of scans: NS * TD ;cpd: decoupling according to sequence defined y cpdprg ;DELTA: delay to compensate for chemical shift evolution during ; RF pulse in order to give same phase correction as ; for reference D spectrum Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 95 DEPT35 pulse program Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 96
25 CH negatív DEPT35 Csak CH DEPT ppm ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 97 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 98 Mind pozitív DEPT45 Mentol A = DEP45 -.8*DEPT9 = CH+, CH3+ Editált DEPT ppm ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 99 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
26 p p m Mentol B = DEPT35 -.6*DEPT9 = CH-, CH3+ Editált DEPT Editált DEPT, csak CH Mentol C = A -. B = DEP * DEPT9 -. * (DEPT DEPT9) = CH ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Editált DEPT, csak CH 3 Mentol D = A +. B = DEP * DEPT9 +. * (DEPT DEPT9) = CH3+ Mentol editált DEPT spektruma CH p p m CH CH ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia p p m Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
27 Az NMR spektrométer fő részei NMR spektrométerek Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Szupravezető mágnesek Ultra-árnyákolt mágnesek Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
28 Hagyományos és ultra-nagyterű mágnesek Mágnes-csúcstechnika Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia NMR-farm Csúcsérzékenység krio-fejjel Riken (Japán) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
29 5 MHz-es NMR, ELTE Digitális NMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 NMR készülék elvi felépítés Mikro-elektronikai HiTech SGU Signal Generator Unit Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
30 Quad és ATMA mérőfejek Oldatminta készítése Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 MAS rotor és mérőfej Fourier-transzformáció Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9
31 Fourier-transzformáció elve Referencia-jel f( t ) = cos( 4t ) + cos( 9t ) Egyszerű FT példa Detektált jel Szorzatuk Szorzat-összegük Detekció x-y síkan Spektrum Rohonczy J.: NMR spektroszkópia szorzat-összeg = szorzat-összeg = szorzat-összeg = Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Inverz FT receptje Fourier-transzformálhatóság kritériuma: Alap definíciók f(t) folytonos, komlex, f(t) integrálja véges a + és - között Fourier integrál definíciója: f + FT iω t () t F ( ω) = f () t e dt Inverz Fourier integrál definíciója: f () t F ω ( ω) e -i t = d ω π + Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
32 f Fourier-sorok Ha f(t) folytonos, komplex és PERIODIKUS, akkor Fourier-sorral írható le. ( t) = f ( t nt p ) t a periódusid ő f + ahol p Ekkor F(ω) csak diszkrét értékekől áll kω f frekvenciáknál, ahol ω f = π / t p. t p iω f kt e dt t p FT () t F ( kω f ) = Fk = f () t Inverze: iω kt f () t F k = ke Integrál helyett szummázás k = Diszkrét Fourier-transzformáció f(t) nemfolytonos, de ekvidisztáns pontokól áll t dw közönként t aq ideig tat. f F ( jt ) dw = f j (t) ( kω ) f = Fk ( ω) j =,,..., N k =,,,,,,,,N N DFT iω = f k j t f dw j ( t) Fk ( ω) f j e N j= Inverze N iω f k j tdw f j ( t) = Fk e k = Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 A diszkrét fk = f FFT előnye F k függvény jól leírja F( ω) - t, ha ( kt ) adatmintákkal adjuk meg f ( t) t. dw Linearitás f Fontos FT tulajdonságok FT () t + g() t F ( ω) + G( ω ) FT ( z + iz ) f ( t) ( z + iz ) F ( ω) Integrál tétel FID első pontja megadja a spektrumgöre alatti területet. N adatpontól álló fv. DFT-je N műveletet (cos, sin számolást) igényel. Ha N= n megkötéssel élünk, akkor használható az FFT. (Cooley and Tukey, 965) Ez Nlog (N) (cos, sin számolást) műveletet jelent. N=4 N = N log(n)=.4 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 + f π N f = Fk k = ( ) = F ( ω ) dω F ( ) = f ( t) Eltolási tétel f FT iωt ( t t ) F( ω) e F ( ) + dt N = f j N j= Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
33 f π Konvolúciós tétel () t g() t ( F G)( ω) = F( ω' ) G( ω ω' ) ( f g)( t) F( ω) G( ω) + π dω' Jelalkatorzuás konvolóciós tétel alapján Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Teljesítmény tétel Szimmetria Továi FT tételek Ha f(t) páros, akkor F(ν) is páros. Ha f(t) páratlan, akkor F(ν) is páratlan. f N N j= + π N f j = F k k = () t dt = F ( ω) d ω Rayleigh - tétel Parseval - tétel Ha f(t) valós, akkor F(ν) komplex és F(ν)=F*(-ν) f F * () t = f () t Re f () t = f () t, Im f () t = * ( ω) = F ( ω ) Re F ( ω) = Re F ( ω), Im F ( ω) = Im F ( ω ) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
34 Inverz jelszélesség-tétel π ω = t π ωopt = t aq ωsw ν sw = = π t dw ωsw ν sw = = π t dw Továi FT tételek jelszélesség spektrumfe lontás spektrumsz élesség (quad. detekció) spektrumsz élesség (egyfázisú, TPPI detekció) Nyquist - Shannon té tel Ha f(at), akkor /af(πν/a) Fontos Fourier függvénypárok Konstans, DC hia Harmonikus rezgések Fésűfüggvények Exponenciális lecsengés Gauss (harang) göre Négyszögfüggvény Whittaker - Nyquist - Kotelnikov - Shannon té tel Idően széles jel éles spektrumvonal Idően keskeny jel széles spektrumvonal Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 33 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 34 DC hia FT-ja Harmonikus rezgések FT-ja Konstans, pl. DC hia f ( t) = A Harmonikus rezgés Dirac delta i ~ ωt FT e δ ( ω ~ ω) cos i sin ~ FT ( ωt) / ( δ ( ω ω) + δ ( ω + ω) ) ( ~ FT ωt) / ( δ ( ω ~ ω) δ ( ω + ~ ω) ) ~ ~ Dirac delta nulla frekvenciánál F ( ν ) = Aδ () Re: cos(πν t) Im: -sin(πν t) f ( t) = Ae iπνt Dirac delta függvény ν-nél F ν ) = Aδ ( ν ν ) ( Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 35 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 36
35 T távolságra levő Dirac delták /T távolságra levő Dirac delták Fésűfüggvény FT-ja n= f ( t) = Aδ ( t nt ) exp Exponenciális lecsengés FT-ja Exponenciális fv. Lorentz fv. ( t / ) Exponenciális göre τ FT / τ ω = i ahol ωhw / τ iω + / τ ω + / τ ω + / τ = f ( t) = Ae ahol t > at A F ( ν ) = δ ( ν n / T ) T n= Lorentz görék / τ ω F ( ω) = i ahol ω = πν ω + / τ ω + / τ Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 37 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 38 Gauss fv. Gauss fv. Gauss FT-ja ω σ exp t FT σ exp t σ t t Fél -Gauss fv. Gauss diszperziós résszel ω σ exp t FT / σ exp t σ t t { + erf ( iωσ / )} t [... t ] Négyszög fv. FT-ja Szimmetrikus négyszög fv. sinc fv. ( ωt ) FT sin [-t... ] t ω Négyszög fv. sinc fv. FT sin + i ω ( ωt ) cos( ωt ) ω Gauss göre f ( t) = Ae at Négyszögfüggvény -tól T-ig Gauss göre F( ν ) = e π ν / a Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 39 Sinx/x sin πνt sin πνt F( ν ) = Aτ iaτ πνt πνt Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
36 Helyes mintavétel Quad detekció t dw =/sw Mintavételezés D Fourier transzformáció d det Rossz mintavétel t dw >/sw FFT d FFT Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 d det Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 Gyors Fourier-transzformáció FFT (Cooley-Tuckey, 965) FFT algoritmus Diszkrét FT. Ötlet: k és n indexeket ináris formáan írjuk le A N = n= iknπ / N ( k ) a( n) e ahol k, n =,,...(N -) N komplex szorzás és N komplex öszeadást jelent.. Ötlet: Sok felesleges szorzási műveletet végzünk: Pl. N=8, k=4, n=,3,5,7 esetén i 4 π / 8 iπ i7π iπ iπ iπ iπ e = e = e = e e e e ( ) ( ) ( ) ( ) ik 4 π / N ik π / N ik π / N A = a e + a e + a e +... ik π / N = [ a() + a() 3 + a( 5) + ( 7) ] e +... Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 43 N k n iπ / N A( k ) = a( n) W, ahol W = e n= k = k + k +... k + k, ahol N =, n t hasonlóan. ki = vagy számérték az i - edik helyiértéken. nk A( k, k,... k, k ) =... a( n, n,... n, n ) W n= n= n= n= Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 44
37 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 45 FFT algoritmus 3. Ötlet: ( )( ) ( )( ) ( )( ) ( ) kiemeljük. - t, hogy Kihasználva, / N N i N n k k n k k n k k nk e W W W W W W = = = = π Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 46 FFT algoritmus ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) n k k k k n k n k k k n k n k k n k k n k n k k nk W W W W W W W W W = Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 47 FFT algoritmus ( ) ( ) ( ) ] ] ( ) ] ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ,...,,,,...,,,,...,,,,...,,,...,,,...,, : módon rekurzív végezzük, kifele A szorzást entrőe ötlet 4.,,...,...,,..., Innen k k k n k k k n k k n n n n W n n k a W n n k a n n k k a W n n a W n n a n n k a W W n n n n a k k k k A = = = = + = + = = Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 48 FFT algoritmus
38 N=496 adatpontra FFT algoritmus Faktorizáció Valós szorzás Valós összeadás Adatgyűjtés, adatfeldolgozás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 49 Periodikus mozgás jellemzése. Komplex árázolás f Re (t) = cos ωt f Im (t) = sin ωt f(t) = cos ωt + i sin ωt = e iωt f(t)=/e iwt = / (cos ωt + i sin ωt) f(t)=/e -iwt = / (cos -ωt + i sin -ωt) = /(cos ωt -i sin ωt) mert cos -φ = cos φ és sin -φ =-sinφ cos páros, sin páratlan f(t)+f(t) = cos ωt Tiszta valós f(t) két komplex fv. összege f(t) -f(t) = sin ωt Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Két periodikus jel szorzata. Eltolt cos felontása tiszta sin és cos komponensekre: f(t) = cos(φ +ωt) = cos φ * cos(ωt) - sin φ * sin(ωt) 3. Fv. táláan azonosságok: cos α cos β = cos(α+β) + cos (α-β) [] - sin α sin β = cos(α+β) - cos (α-β) [] sin α cos β = sin (α+β) + sin (α-β) [3] cosα sin β = sin (α+β) - sin(α-β) [4] []-ől: Szorzó demodulátor A cos ωt *B cos ω t = / AB [cos (ω+ω )t + cos (ω-ω )t] [] és [3]-ól: eltolt cos-ra is használható cos ωt-ől cos (ω-ω )t-t csinál, sin ωt-ől sin (ω-ω )-t csinál [4]-ől: ω t 9 fokos fázistolásával (sin β) a sin (α-β) komponens is megkapható Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5
39 Kvadratura demodulátor Szorzó-demodulátor Fázisérzékeny detektor Heterodin detektor Kvadratura demodulátor chip Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 53 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 54 Aluláteresztő szűrők Bloch eredeti jegyzete Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 55 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 56
40 n = 4; dw =.5; sam plefrq = ê dw ; sw = sam plefrq ê ; frqres = ê Hdw Lê n; aq = dw * n; n=.5; n = 7.; T =.5; FID: f (t) időfüggvény definiálása f(t) valós, két tiszta cos összege, lecsengő Mintavételi gyakoriság: samplefrq=4 Hz. f függvény komplex Fourier transzformációja F = Fourier@fD; ListPlot@Re@FD,PlotRange Æ All, PlotJoined Æ True,AxesÆ 8True,False<,Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d f= N@Tale@ HCos@ p * n * Hdw * tld +.5Cos@ p * n* Hdw * tldl * Exp@-dw * tê TD, 8t,,n - <DD; Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 58 Az F spektrum képzetes része Az F spektrum aszolútérték Æ All,PlotJoined Æ True, AxesÆ 8True,False<,Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d ListPlot@As@FD,PlotRange Æ All, PlotJoined Æ True,AxesÆ 8True,False<,Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 59 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
41 FID: fi(t) időfüggvény sin() fázissal fi(t) valós, két tiszta sin összege, lecsengő fi= p * n * Hdw * tld +.5Sin@ p * n* Hdw * tldl * Exp@-dw * tê TD, 8t,,n - <DD; Az Fi spektrum valós része ListPlot@Re@FiD,PlotRange Æ All, PlotJoined Æ True,AxesÆ 8True,False<,Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Az Fi spektrum képzetes része Æ All, PlotJoined Æ True,AxesÆ 8True,False<,Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Quadratúra detekció evezetése f(t) Re fi(t) Im f(t) Re + fi(t) Im Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 63 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 64
42 Quadratúra detekció komplex árázolása f = N@Tale@ HCos@ p * n * Hdw * tld +.5Cos@ p * n* Hdw * tldl *Exp@-dw * tê TD, 8t,,n - <DD; f = N@Tale@ p * n * Hdw * tld +.5Sin@ p * n* Hdw * tldl *Exp@-dw * tê TD, 8t,,n - <DD; F = Fourier@f - *fd; Negatív frekvencia f3 = N@Tale@HCos@ p * n * Hdw * tld +.5Cos@ p * - n * Hdw * tldl * Exp@-dw * tê TD,8t,,n - <DD; f4 = N@Tale@ p * n * Hdw * tld +.5Sin@ p * -n * Hdw * tldl *Exp@-dw * tê TD, 8t,,n - <DD; F = Fourier@f3 - *f4d; Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 66 Sávhatárolt időjel definiálása Carrier frekvencia: n = 5 Hz; Offset frekvencia: n =.5 Hz Eredõ frekvencia: n = 37.5 Hz n = 5; f= N@Tale@Cos@ p *Hn + nl *Hdw * tld * Exp@-dw *tê TD,8t,,n - <DD; ListPlot@f,PlotJoined Æ True,PlotRange -> 8Autom atic,8-,<<, Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d.75 Vivőfrekvencia definiálása f= N@Tale@Cos@* p*n* Hdw * tld,8t,,n - <DD; ListPlot@f,PlotJoined Æ True,PlotRange -> 8Autom atic,8-,<<, Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 68
43 Szorzó demodulátor f3 = f* f; ListPlot@f3,PlotJoined Æ True,PlotRange -> 8Autom atic,8-,<<, Ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Demodulált jel aluláteresztõ (digitális) filteren f4 = N@Tale@HPart@f3,tD+ Part@f3,t+ D + Part@f3,t+ D + Part@f3,t+ 3D + Part@f3,t+4Dê4+ Part@f3,t+ 5DL ê 5,8t,,n - 6<DD; ListPlot@f4,PlotJoined Æ True, PlotRange-> 8Autom atic,8-,<<,ticks Æ 8xtick,Autom atic<d Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 69 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 NOE jelenség Nukleáris Overhauser Effektus Nukleáris Overhauser Effektus S mag esugárzását követően I mag intenzitása kissé csökken vagy nő, A differenciaspektrum pozitív, vagy negatív Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7
44 NOE populációk NOE relaxációs utak Solomon egyenlet: S telítése di z = dt ( I I )( W + W + W ) ( S S )( W W ) z z I IS z z IS IS Stacionárius NOE: di z = és Sz = dt Kis molekula, gyors forgás, Q relaxáció, +NOE Nagy molekula, lassú forgás, Q relaxáció, -NOE Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 73 Iz I z γ S ( W IS W IS ) γ S σ f IS I{ S} = = = I γ z I ( WIS + W I + WIS ) γ I ρis σ IS = dipól-dipól kereszt-relaxációs seesség ρ IS = dipól longitudinális relaxációs seesség Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 74 D NOE Differencia Szililezés helyének megállapítása Forgás korrelációs ideje: τ c =4πηa 3 /3kT τ 3 W = 3/ 5 c IS K ahol K = ( µ / 4π ) hγ Iγ SrIS + ( ωi + ωs ) τc Mozgás lassul H DNOE méréssel ) szelektív esugárzás a SiMe 3 -n két dulett intenzitása nő. ) Si-iPr 3 CH-t esugározva két másik dulett intenzitása nő. H{ H} X{ H} Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 75 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 76
45 D NOE Differencia NOE távolságfüggése Az intenzitáskülönség és a keresztrelaxáció seessége r -6 -al arányos (-6 Å között) Atom-atom távolságmérés NMR-el, oldatan! Elaiophylin CDCl 3 -an Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 77 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 78 D Fourier transzformáció Kétdimenziós NMR (D NMR) d det Homonukleáris korrelációs kísérletek FFT FFT d d det Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
46 COSY COrrelation SpectroscopY COSY COrrelation SpectroscopY Autokorreláció Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 COSY keresztkorreláció H COSY spektrum Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 83 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 84
47 H COSY spektrum H COSY 3 Glükóz D O-an Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 85 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 86 B COSY B H 4 nidooránan Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 87 COSY változatok Delayed v. long-range COSY kis csatolási állandók, tö kötéses J-J csatolás Multiple quantum szűrt COSY pl.: DQF-COSY quantum szűrés: egyszerű spinrendszerek jeleinek elnyomása Exclusive v. purged COSY (E.COSY, P.COSY, P.E.COSY) egyszerűsített korrelációs kép: J-csatolás pontosa leolvasásához z-szűrt COSY z-szűrés: delay-9º( H) lokkal: diszperzív jelek kiszűrése Konstant-idejű COSY J csatolás elnyomása F-en Oldószerelnyomásos COSY Gradiens COSY: gyors mérés rövid fázisciklussal, gradiensszelekcióval Heteronucleáris COSY Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 88
48 Delayed COSY Long-range COSY Delayed COSY Tö-kötéses J-J csatolásra (kis csatolási állandóra) optimált Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 89 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 DQF-COSY Doule Quantum Filtered COSY E.COSY Single quantum átmenetek nem adnak korreláció csúcsot (Oldószer-jel elnyomás) Mint a DQF-COSY, de más fázis-ciklus Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9
49 E.COSY Constant-time COSY Az offdiagonális jelek egyszerűek J csatolás elnyomása F-en Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 93 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 94 ge-cosy ge-cosy Mentol CDCl 3 -an cosygs pulzusprogram, NS= Gradiens szelekció, nem kell fázisciklus, NS- Nagyon gyors mérés Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 95 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 96
50 NOESY NOESY Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 97 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 98 NOESY H NOESY Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 99 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
51 Szelektív ge-noesy H szelektív ge-noesy répacukor D O-an negatív gradiens Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia ROESY ROESY Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
52 EXSY H EXSY Dimetil-formamid Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 3 C EXSY TOCSY vagy HOHAHA Heptametil-enzol MLEV-7 spin-lock A és B kompozit 8º pulzusok A = (9º -y -8º x -9º -y ) B = (9º y -8º -x -9º y ) ABBA BBAA BAAB AABB és 8º x Mixing time = - msec, /J HH (75 msec) illetve transzfer lépésenként / J HH Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
53 TOCSY D C-C korreláció Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 INADEQUATE INADEQUATE Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
54 Heteronukleáris J-resolved - I. Gátolt lecsatolással Heteronukleáris D NMR J-felontású NMR (J-resolved) Csak t / alatt van moduláció. F-en J/ skálázás. Kis J esetén nem előnyös. Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 Heteronukleáris J-felontású NMR gátolt lecsatolással Heteronukleáris J-resolved - II. Mentol 3 C{ H} Spin-flip módszerrel t alatt végig J-moduláció. Nincs skálázás. Pontatlan 8 -os pulzus: F=-nál hegyhátat ad. Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
55 Homonukleáris JRES Mentol homo-jres spektrumai xf xf és tilting Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 D NMR HETCOR Heteronuklear Correlation Heteronukleáris korreláció direkt detektálással = =/J Rohonczy J.: NMR spektroszkópia
56 HETCOR COLOC COrrelation spectroscopy via LOng range Correlation Evoluciós idő az első /J idő alatt. Gyorsa mérés, kise relaxáció Rohonczy J.: NMR spektroszkópia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia COLOC D NMR Heteronukleáris mérés inverz detektálással Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
57 TMS H spektrum 3 C szatelitekkel HMQC Heteronuclear Multiple Quantum Coherence Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Kétkvantum koherencia előállítása és visszaalakítása Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 HMQC BIRD szekvencia Bilinear Rotation Decoupling H 3 C 9 x 8 y 9 /J /J τ 8 z z z z z y y y y y x x x x x 9 /J 8 /J 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
58 TANGO szekvencia Testing for Adjacent Nuclei with a Gyration Operator HMQC Bird-del és garp-pal H 3 C 45 x 8 y 45 /J /J 8 CH és 3 CH megkülönöztetése z z z z z y y y y y x x x x x 45 /J 8 /J 45 d3 =.35 T (.7 sec) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 HMQC Bird-del és garp-pal HMBC Heteronuclear Multiple Bond Correlation = / J CH = 5- msec Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
59 HMBC Bird-del HMBC Bird-del Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 33 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 34 HSQC Heteronuclear Sensitivity enhanced Quantum Correlation HSQC Inept szekvencia Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 35 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 36
60 HSQC Heteronuclear Sensitivity enhanced Quantum Correlation Dinamikus NMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 37 Dinamikus NMR jelenség Spektrum félértékszélessége H DNMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 39 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4
61 FID-ek fázisdifferenciájának időfüggése Nemkölcsönös csere Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 H DNMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 4 cis-dekalin 3 C DNMR Bullvalén 3 C DNMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 43 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 44
62 RuCotCo 3 3 C DNMR Me NCOMe H DNMR spektruma MeNCOMe f:\ rohy-edu [ppm] 4 K 4 K 4 K 39 K 38 K 37 K 36 K 35 K 34 K 3 K 94 K Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 45 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 46 [ t Bu-Li] 4 3 C DNMR Tirozin DNMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 47 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 48
63 Gyors H-csere hatása Savmentes és savas etanol Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 49 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5 Sajátdiffúzió észlelése inhomogén mágneses téren DOSY - Diffúziós NMR Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 5
64 Inverz Laplace-transzformáció Folyadékelegy DOSY spektruma Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 53 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 54 Lecsengési göre H DOSY spektrum Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 55 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 56
65 Na 4 P O 7 egykristály 3 P NMR spektrumának szögfüggése Szilárd NMR B Φ Rohonczy János ppm δ i (Φ)= C i + A i cos (Φ -Φ i max ) Φ Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 58 A (OC) 5 Mo(MeDBP) egykristály 3 P CP-NMR spektruma (5-Metildienzofoszfol)-pentakaronil-molidén() Szilárd anyagok NMR jelkiszélesedése Röntgen-szerkezet x y z K. Eichele, R.E. Wasylishen, K. Maitra, J.H. Nelson, J.F. Britten, Inorg. Chem. 997, 36, Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 59 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6
66 Glicin (H N-CH -COOH ) 3 C porspektruma Tipikus 3 C CSA alakok Jelkiszélesedés a CSA miatt Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 6 A kémiai eltolódás anizotrópiájának paraméterei IUPAC elnevezés Kémiai eltolódás anizotrópiája porspektruman Principális komponensek: δ >= δ >= δ 33 Izotróp érték: δ iso = (δ + δ + δ 33 ) / 3 A κ = +. η =. Lapított (olate) Herzfeld-Berger elnevezés Izotróp érték: δ iso = (δ + δ + δ 33 ) / 3 Fesztáv (span): Ω = δ - δ 33 (Ω >= ) Ferdeség (skew): κ = 3(δ - δ iso ) / Ω; (- <= κ <= +) B C κ =.43 κ =. η =.5 η =. Haeerlen elnevezés Principális komponens: δ zz - δ iso >= δ xx - δ iso >= δ yy - δ iso Izotróp érték: δ iso = (δ + δ + δ 33 ) / 3 Redukált anizotrópia: δ = δ zz - δ iso Anizotrópia: δ = δ zz -( δ xx + δ yy ) / = 3 δ / Aszimmetria: η = (δ yy - δ xx ) / δ; ( <= η <= +) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 63 D E ppm κ = -.43 η =.5 κ = -. η =. Nyújtott (prolate) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 64
67 Kémiai árnyékolás anizotrópiája (CSA) A kémiai árnyékolás tenzoriális mennyiség, irányfüggő 9 Si kémiai eltolódás skála Por- és amorf minta: téreli integrál [( 3cos Θ ) η( sin Θ cos φ) ] σ σ zz = σ iso + + Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 65 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 66 Vízüveg-kolloid 9 Si NMR spektruma Alumino-szilikátok 9 Si spektrumai Sok Al - sok Si(OAl) 4 SokSi-sokSi(OAl) (OAl) Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 67 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 68
68 7 Al kémiai eltolódás skála 3 P Kémiai árnyékolás anizotrópiája Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 69 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Kémiai árnyékolás anizotrópiája H CSA deuterált plexien I=/ I= Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 7
69 Mágikus szög körüli forgatás (MAS) MAS mérőfejek Varian Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 73 4 mm-es ZrO rotor és szerszámai Bruker Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 74 Mágikus szög kalirálása 3 C MAS Mintaforgatás seessége nő Forgási oldalsávok távolodnak KBr 79 Br mag: lehető legtö forgási echo jel legyen glicin (H N-CH -COOH) MAS forgatás keresztpolarizációval Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 75 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 76
70 3 P MAS NMR 5 V MAS NMR I=7/ Izotróp jel és forgási oldalsávok detektálása Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 77 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 78 Cross Polarization kísérlet Rezonanciafeltétel: γ C B C = γ H B H Hartmann-Hahn matching Kereszt-polarizáció (CP) Hartmann-Hahn rezonancia-kritérium: Benépesültség: e T γ H B kth C p = p γ C = T γ H H = e γ I B I = γ S B S γ C B ktc T C = 3K = 75K 4 glicin H N-CH -COOH Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 79 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8
71 Formázott CP kontaktpulzus CP-MAS A CP-MAS nem kvantitatív - nincs egyetlen kontaktidő-optimum Nagyo érzékenységű CP-MAS MAS Na 3 Al Si 4 O F Na Al Si 9 O 57 F 3 Lejtős kontakt-pulzus Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 glicin 3 C CPMAS intezitás - kontaktidő viszonya tipikus kontaktidő:.5-4 ms F-tartalmú aluminoszilikát üvegek 7 Al{ 9 F} CP-MAS Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 8 Lecsatolás Heteronukleáris CW Continous Wave TPPM Two Pulse Phase-Modulation (TPPM5 vagy TPPM verziók) Griffin (995) 5 ill. fokos fázisugrás pulzusonként továiak: SPINAL, XiX, π Homonukleáris hagyományosak: BR4, MREV8 FSLG Frequency Switched Lee Goldurg PMLG Phase Modulated Lee Goldurg Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 83 FSLG Frequency Switched Lee- Goldurg homonukleáris lecsatolás Besugárzás időtartama: Offrezonancia esugárzás a Lee-Goldurg feltétel teljesülésével: f LG = f = 4τ LG = sin( 54.7 ) / f = / 3 / τ LG időnként a vivőfrekvencia f LG és f -LG között, a fázis pedig π-vel ugrál. τ Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 84 p f
72 CP-MAS FSLG lecsatolással Dupla CP-MAS. CP H- 5 N. CP 5 N- 3 C C,N-jelzett hisztidin,5 mm rotor 9 perc glicin H N-CH -COOH Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 85 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 86 CS-CSA D korreláció PHORMAT MAT: Magic Angle Turning CS és CSA kapcsolata: szimuláció és Herzfeld and Berger anal. Lassú forgatás Rossz J/Z PHORMAT Tirozin 7 óra td =56 ν rot =46 Hz d =.5 s Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 87 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 88
73 Változatok Homonukleáris korreláció, csere Egyé direkt változatok: 5 π-pulzusos MAT Grant-MAT FIREMAT Indirekt PASS: Phase Adjusted Spinning Sideands NOE ill. NOESY típusú - vagy -kvantum korreláció Dipol-dipol csatolás Az oldalsávoknak át kell fedniük a kontaktidő alatt. -kvantum változatok: PSD Proton driven Spin Diffusion (flip-flop) X-H csatolásokon keresztül RFDR RF-driven Dipolar Recoupling Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 89 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Proton driven Spin Diffusion PSD és RFDR RF-driven Dipolar Recoupling Homonukleáris korreláció: RFDR 3 C jelzett tirozin 3 perc Mixing CP-MAS alapú NOESY ill ROESY típusú homonukleáris spektrum keverés alatt nincs H-lecsatolás Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 9
74 Heteronukleáris korreláció FSLG-HETCOR 3 C jelzett Tirozin HCl REPT Recoupled Polarization-Transfer REPT-HSQC kristályos t alatt LG homonukl. lecsatolás keverés alatt CP detektálás alatt TPPM F-en jó H-felontás A dipoláris és CS kölcsönhatások cos(q ) =.577-el skálázódnak. Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 93 REDOR lokk REDOR: Rotational Echo Doule Resonance Inverz REDOR lokk Viszonylag gyors H felontás javul B -al és ν rot -tal Egyszerű felparaméterezés gyengén kristályos Tirozin HCl H- 3 C REPT-HSQC Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 94 REDOR Rotational Echo DOule Resonance PISEMA Polarization Inversion Spin Exchange at the Magic Angle 5 N- 3 C távolságmérése Szelektív 7 Al pulzusok megfordítják a hetero-dip. csatolás előjelét, 3 P jele erősödik Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 95 5 N- H dipoláris csatolás korrelációja (JRES típusú) A dip. csatolás skálázódik sin(θ) =.86-al HH feltételre nem túl érzékeny A felhasadás az H offsetre négyzetesen érzékeny 5 N-jelzett Glicin-Ac Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 96
75 Kvadrupólus magok NMR mérése 87 R RNO 3 (I=3/) MAS NMR I= félegész porspektrum álló minta éles központi átmenet széles szatelitek CT CT CT ST ST ST ST - ppm ST YAG szimulált 7 Al NMR Spectruma Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 97 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 98 3 Na MAS NMR spektrumok I=3/ Másodrendű kvadrupólus kölcsönhatás 3 () χq ν Q ( m, m) = ν L I(I ) [ C ( I, m) F ( η) + C ( I, m) P ( θ ) F ( β, γ, η) + C ( I, m) P ( θ ) F ( β, γ, η) ] ahol P (θ r ) = / (3 cos θ r - ) és P 4 (θ r ) = /8 (35 cos 4 θ r - 3 cos θ r +3) másod- és negyedfokú Legendre-polinomok. r 4 4 r 4 Kitüntetett szögek: 54,74, 3,56 és 7,5 Megoldás: D szimuláció, DOR, D DAS, MQMAS, STMAS Na CO 3 Na SO 4 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 99 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
76 DOR Doule Rotation DAS Dynamic Angle Spinning Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 I=5/ Spinű magok energiszintjei m -5/ -3/ -/ / 3/ 5/ Zeeman st order quadrupolar hχ hν m Q ( 3cos θ nd order quadrupolar hχ Q 9 64ν 4 5 sin θ + sin θ 4 3 sin θ sin θ 4 sin θ sin θ 4 sin θ sin θ 4 3 sin θ sin θ 4 5 sin θ + sin θ Q ST Q CT 3Q CT Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 33 Másodrendű kvadrupólus indukálta sift és felhasadás E D C B A - -4 ppm C Q = 4 MHz C Q = 3 MHz C Q = MHz C Q = MHz C Q = MHz Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 34
77 A másodrendű kvadrupólus jelalak függése a a kvadrupólus aszimmetria paramétertől (η Q ) Göreillesztés másodrendű kvadrupólus spektrumokra examd_quad_3na e:\ solidsanalysis F η Q =. Na 4 P O 7 3 Na MAS E D η Q =.8 η Q =.6 C B A η Q =.4 η Q =. η Q = ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia [ppm] Fit Paraméterek δ CS Intensity C Q η Q LB Bruker TOPSPIN Solids Lineshape Analysis modullal illesztve Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 36 STMAS Satellite Transition MAS A RNO 3 87 R STMAS FID-jei Másodrendű kvadrupólus kiszélesedés refókuszálása D-en p t τ t p4 p p3 DQ-STMAS z-filterrel Q ST Q CT Z. Gan, JACS, () 34 Előny: jo J/Z 3 W adó elég erős Hátrány: forgatás pontosa, mint < Hz mágikus szög jo, mint <.3º Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 37 A kvadrupólus echo gerincet eredményez Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 38
78 A RNO 3 87 R STMAS spektruma D FFT után Shearing transzformáció Előtte... Utána... A D FT "Cross-section projection" tétele szerint a kvadrupólus echo azonos meredekségű gerincet ad a spektruman is K. Nagayama, P. Bachmann, K. Wüthrich, R.R. Ernst, JMR 3, (978) QIS CS -9 4 QIS QA QA QA ppm QA QIS CS QIS QA QA ppm Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 39 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 RNO 3 87 R STMAS spektruma shearing transzformáció után MQMAS Multiple Quantum MAS Másodrendű kvadrupólus kiszélesedés refókuszálása D-en δ CS és δ QIS megmarad F-en t τ t p p p3 MQMAS z-filterrel 3Q CT Q CT Előny: megízható Hárány: érzéketlen, nagy teljesítményű RF kell A. Medek, J.S. Harwood, L. Frydman, JACS, 7 (995) 779 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 3
79 3 Na MQMAS 7 Al MQMAS Al O 3 Al(NO 3 ) 3 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 33 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 34 Na 4 P O 7 kísérleti és szimulált 3 Na MQMAS spectruma Irodalom P.J. Hore: Mágneses magrezonancia Nemzeti Tankönyvkiadó, Budapest, 4. ISBN: (Eredeti: PJ Hore: "Nuclear Magnetic resonance" Oxford University Press, 995.) Rohonczy János: Szilárd anyagok szerkezetvizsgálata MQMAS NMR módszerrel (A kémia úja eredményei 95, Akadémiai Kiadó, Budapest, 6. ISBN ) Rohonczy J.: Szilárd anyagok szerkezetvizsgálata MQMAS NMR módszerrel, KUE 5, Akadémiai Kiadó, 6, Budapest Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 35 Rohonczy J.: NMR spektroszkópia 36
I. Az NMR spektrométer
I. Az NMR spektrométer I. Az NMR spektrométer fő részei Rádióelektronikai konzol Munkaállomás Mágnes 2 I. Ultra-árnyékolt mágnesek Kettős szupravezető tekerccsel csökkenthető a mágnes szórt tere. Kisebb
Részletesebben1D multipulzus NMR kísérletek
D multipulzus NMR kísérletek Rohonczy János ELTE, Szervetlen Kémia Tanszék Modern szerkezetkutatási módszerek elıadás 202. . Protonlecsatolt heteronukleáris mérések Elv 3 C mag detektálása alatt a protoncsatornán
RészletesebbenVektorok, mátrixok, tenzorok, T (emlékeztető)
Vektorok, mátrixok, tenzorok, T (emlékeztető) A = T*B Tenzor: lineáris vektorfüggvény, amely két vektormennyiség közötti összefüggést ír le, egy négyzetmátrix, M reprezentálja. M M M M = M M M M M M 11
RészletesebbenMágneses módszerek a mőszeres analitikában
Mágneses módszerek a mőszeres analitikában NMR, ESR: mágneses momentummal rendelkezı anyagok minıségi és mennyiségi meghatározására alkalmas analitikai módszer Atommag spin állapotok közötti energiaátmenetek:
RészletesebbenNMR a peptid- és fehérje-kutatásban
NMR a peptid- és fehérje-kutatásban A PDB adatbázisban megtalálható NMR alapú fehérjeszerkezetek számának alakulása az elmúlt évek során 4000 3500 3000 2500 2000 1500 1000 500 0 1987 1988 1989 1990 1991
RészletesebbenMi mindenről tanúskodik a Me-OH néhány NMR spektruma
Mi mindenről tanúskodik a Me-OH néhány NMR spektruma lcélok és fogalmak: l- az NMR-rezonancia frekvencia (jel), a kémiai környezete, a kémiai eltolódás, l- az 1 H-NMR spektrum, l- az -OH és a -CH 3 csoportokban
RészletesebbenMágneses módszerek a műszeres analitikában
Mágneses módszerek a műszeres analitikában NMR, ESR: mágneses momentummal rendelkező anyagok minőségi és mennyiségi meghatározására alkalmas Atommag spin állapotok közötti energiaátmenetek: NMR (magmágneses
RészletesebbenFehérzajhoz a konstans érték kell - megoldás a digitális szűrő Összegezési súlyok sin x/x szerint (ez akár analóg is lehet!!!)
DSP processzorok: 1 2 3 HP zajgenerátor: 4 Shift regiszter + XOR kapu: 2 n állapot Autókorrelációs függvény: l. pénzdobálás: (sin x/x) 2 burkoló! Fehérzajhoz a konstans érték kell - megoldás a digitális
RészletesebbenShift regiszter + XOR kapu: 2 n állapot
DSP processzorok: 1 2 HP zajgenerátor: 3 Shift regiszter + XOR kapu: 2 n állapot Autókorrelációs függvény: l. pénzdobálás: (sin x/x) 2 burkoló! 4 Fehérzajhoz a konstans érték kell - megoldás a digitális
RészletesebbenFourier transzformáció
a Matematika mérnököknek II. című tárgyhoz Fourier transzformáció Fourier transzformáció, heurisztika Tekintsük egy 2L szerint periodikus függvény Fourier sorát: f (x) = a 0 2 + ( ( nπ ) ( nπ )) a n cos
RészletesebbenMűszeres analitika II. (TKBE0532)
Műszeres analitika II. (TKBE0532) 7. előadás NMR spektroszkópia Dr. Andrási Melinda Debreceni Egyetem Természettudományi és Technológiai Kar Szervetlen és Analitikai Kémiai Tanszék NMR, Nuclear Magnetic
RészletesebbenAlkalmazott spektroszkópia
Alkalmazott spektroszkópia 009 Bányai István MR és a fémionok: koordinációs kémiai alkalmazások Bányai István Debreceni Egyetem TEK Kolloid- és Környezetkémiai Tanszék A mágnesség A mágneses erő: F pp
Részletesebbenlásd: enantiotóp, diasztereotóp
anizokrón anisochronous árnyékolási állandó shielding constant árnyékolási járulékok és empirikus értelmezésük shielding contributions diamágneses és paramágneses árnyékolás diamagnetic and paramagnetic
RészletesebbenFoton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben
Foton-visszhang alapú optikai kvantum-memóriák: koherens kontroll optikailag sűrű közegben Demeter Gábor MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont, RMI Demeter Gábor (MTA Wigner RCP... / 4 Bevezetés / Motiváció
RészletesebbenNMR operátori gyakorlat II. TTKML0530
NMR operátori gyakorlat II. TTKML0530 A gyakorlaton bemutatott és használt BRUKER Avance Neo 700 MHz készülék a GINOP-2.3.3-15-2016-00004 projekt keretében, az Európai Unió támogatásával, az Európai Regionális
RészletesebbenAz NMR spektroszkópia a fehérjék szolgálatában. Bodor Andrea. ELTE Szerkezeti Kémia és Biológia Laboratórium Visegrád
Az NMR spektroszkópia a fehérjék szolgálatában Bodor Andrea ELTE Szerkezeti Kémia és Biológia Laboratórium 2011.01.18. Visegrád Nobel díjak tükrében 1952 Fizika: Módszer és elméleti alapok Felix Bloch
RészletesebbenMÁGNESES MAGREZONANCIA A KÉMIÁBAN, GYÓGYSZERÉSZETBEN, ORVOSTUDOMÁNYBAN
MÁGNESES MAGREZONANIA A KÉMIÁBAN, GYÓGYSZERÉSZETBEN, ORVOSTUDOMÁNYBAN 1) A jelenség 2) Nuclear Magnetic Resonance (NMR) 3) Magnetic Resonance Imaging (MRI) 4) Magnetic Resonance Spectroscopy (MRS) NMR
RészletesebbenFizikai kémia Mágneses magrezonancia spektroszkópia alapjai. Mágneses magrezonancia - NMR. Mágneses magrezonancia - NMR
Fizikai kémia 2.. Mágneses magrezonancia spektroszkópia alapjai Dr. Berkesi Ottó SZTE Fizikai Kémiai és Anyagtudományi Tanszéke 205 Mágneses magrezonancia - NMR Amint azt a korábbiakban megismertük a molekulákban
RészletesebbenMÁGNESES MAGREZONANCIA A KÉMIÁBAN, GYÓGYSZERÉSZETBEN, ORVOSTUDOMÁNYBAN
MÁGNESES MAGREZONANIA A KÉMIÁBAN, GYÓGYSZERÉSZETBEN, ORVOSTUDOMÁNYBAN 1) A jelenség 2) Nuclear Magnetic Resonance (NMR) 3) Magnetic Resonance Imaging (MRI) 4) Magnetic Resonance Spectroscopy (MRS) NMR
RészletesebbenElektronika Előadás. Modulátorok, demodulátorok, lock-in erősítők
Elektronika 2 10. Előadás Modulátorok, demodulátorok, lock-in erősítők Irodalom - Megyeri János: Analóg elektronika, Tankönyvkiadó, 1990 - U. Tiecze, Ch. Schenk: Analóg és digitális áramkörök, Műszaki
RészletesebbenDóczy-Bodnár Andrea október 3. Magmágneses rezonancia (NMR) és elektronspinrezonancia (ESR) alapjai
Dóczy-Bodnár Andrea 2012. október 3. Magmágneses rezonancia (NMR) és elektronspinrezonancia (ESR) alapjai Atommagok saját impulzusmomentuma (spin) protonok, neutronok (elektronhoz hasonlóan) saját impulzusmomentum
RészletesebbenDigitális jelfeldolgozás
Digitális jelfeldolgozás Mintavételezés és jel-rekonstrukció Magyar Attila Pannon Egyetem Műszaki Informatikai Kar Villamosmérnöki és Információs Rendszerek Tanszék magyar.attila@virt.uni-pannon.hu 2010.
RészletesebbenSzerves vegyületek szerkezetfelderítése NMR spektroszkópia
Szerves vegyületek szerkezetfelderítése NMR spektroszkópia Az anyag összeállításához Krajsovszky Gábor, Mátyus Péter és Perczel András diáit is felhasználtuk. 1 (hullámhossz) -sugárzás röntgensugárzás
RészletesebbenSpektroszkópiai módszerek 2.
Spektroszkópiai módszerek 2. NMR spektroszkópia magspinek rendeződése külső mágneses tér hatására az eredő magspin nem nulla, ha a magot alkotó nukleonok közül legalább az egyik páratlan a szerves kémiában
RészletesebbenSzacharóz OH HO O O OH HO O OH HO OH HO 1
Szacharóz 1 A jelek átfedése miatt oldószer váltás DMS helyett D2 Measured by... Evaluated by... NMR-01 Bruker Avance-500 103.59 92.08 81.28 DEPTq 300K ns=1k D2 115 110 105 100 95 90 85 80 75 70 65 60
Részletesebbenalapvető tulajdonságai
A z a to m m a g o k alapvető tulajdonságai Mérhető mennyiségek Az atommagok mérete, tömege, töltése, spinje, mágneses momentuma, elektromos kvadrupól momentuma Az atommag töltés- és nukleon-eloszlása
RészletesebbenM N. a. Spin = saját impulzus momentum vektor: L L nagysága:
Az MR és MRI alapjai Magmágneses Rezonancia Spektroszkópia (MR) és Mágneses Rezonancia Képalkotás (MRI) uclear Magnetic Resonance: Alapelv felfedezéséért Fizikai obel díj, 1952 Felix Bloch és Edward M.
RészletesebbenFEHÉRJÉK A MÁGNESEKBEN. Bodor Andrea ELTE, Szerkezeti Kémiai és Biológiai Laboratórium. Alkímia Ma, Budapest,
FEHÉRJÉK A MÁGNESEKBEN Bodor Andrea ELTE, Szerkezeti Kémiai és Biológiai Laboratórium Alkímia Ma, Budapest, 2013.02.28. I. FEHÉRJÉK: L-α aminosavakból felépülő lineáris polimerek α H 2 N CH COOH amino
RészletesebbenWavelet transzformáció
1 Wavelet transzformáció Más felbontás: Walsh, Haar, wavelet alapok! Eddig: amplitúdó vagy frekvencia leírás: Pl. egy rövid, Dirac-delta jellegű impulzus Fourier-transzformált: nagyon sok, kb. ugyanolyan
RészletesebbenMagmágneses rezonancia (NMR) és elektronspinrezonancia (ESR) alapjai
Magmágneses rezonancia (NMR) és elektronspinrezonancia (ESR) alapjai Dóczy-Bodnár Andrea 2011. szeptember 28. Magmágneses rezonanciához kapcsolódó Nobel-díjak * Otto Stern, USA: Nobel Prize in Physics
RészletesebbenMéréstechnika. Rezgésmérés. Készítette: Ángyán Béla. Iszak Gábor. Seidl Áron. Veszprém. [Ide írhatja a szöveget] oldal 1
Méréstechnika Rezgésmérés Készítette: Ángyán Béla Iszak Gábor Seidl Áron Veszprém 2014 [Ide írhatja a szöveget] oldal 1 A rezgésekkel kapcsolatos alapfogalmak A rezgés a Magyar Értelmező Szótár megfogalmazása
RészletesebbenFizikai kémia 2. ZH V. kérdések I. félévtől
Fizikai kémia 2. ZH V. kérdések 2016-17 I. félévtől Szükséges adatok és állandók: k=1,38066 10-23 JK; c= 2,99792458 10 8 m/s; e= 1,602177 10-19 C; h=6,62608 10-34 Js; N A= 6,02214 10 23 mol -1 ; me= 9,10939
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 5. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI: JELEK
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 5. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI: JELEK Dr. Soumelidis Alexandros 2018.10.18. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT TANANYAG Mérések
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 6. A MINTAVÉTELI TÖRVÉNY
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 6. A MINTAVÉTELI TÖRVÉNY Dr. Soumelidis Alexandros 2018.10.25. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT TANANYAG Mintavételezés
RészletesebbenAlkalmazott spektroszkópia Serra Bendegúz és Bányai István
Alkalmazott spektroszkópia 2014 Serra Bendegúz és Bányai István A mágnesség A mágneses erő: F p1 p2 r p1 p2 C ( F C ) C áll 2 2 r r r A mágneses (dipólus) momentum: m p l ( m p l ) Ahol p a póluserősség
RészletesebbenESR-spektrumok különbözı kísérleti körülmények között A számítógépes értékelés alapjai anizotróp kölcsönhatási tenzorok esetén
ESR-spektrumok különbözı kísérleti körülmények között A számítógépes értékelés alapjai anizotróp kölcsönhatási tenzorok esetén A paraméterek anizotrópiája egykristályok rögzített tengely körüli forgatásakor
RészletesebbenDiszkrét Matematika. zöld könyv ): XIII. fejezet: 1583, 1587, 1588, 1590, Matematikai feladatgyűjtemény II. (
FELADATOK A LEKÉPEZÉSEK, PERMUTÁCIÓK TÉMAKÖRHÖZ Diszkrét Matematika 4. LEKÉPEZÉSEK Értelmezési tartomány és értékkészlet meghatározása : Összefoglaló feladatgyűjtemény matematikából ( zöld könyv ): XIII.
RészletesebbenNMR spektroszkópia (Nuclear Magnetic Resonance) Mágneses (atom)magrezonancia Spektroszkópia
NMR spektroszkópia (Nuclear Magnetic Resonance) Mágneses (atom)magrezonancia Spektroszkópia Anyagszerkezeti vizsgálatok 2016. őszi félév Balogh Szabolcs sz.balogh@gmail.com Pannon Egyetem, NMR Laboratórium
RészletesebbenHangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata
Hangfrekvenciás mechanikai rezgések vizsgálata (Mérési jegyzőkönyv) Hagymási Imre 2007. május 7. (hétfő délelőtti csoport) 1. Bevezetés Ebben a mérésben a szilárdtestek rugalmas tulajdonságait vizsgáljuk
Részletesebbena) H 3 PO 4 pk a értékeinek meghatározására, b) üdítőital foszfor tartalmának meghatározására, c) pirofoszfát bomlásának követésére Dr.
31 P NMR spektroszkópia alkalmazása: a) H 3 PO 4 pk a értékeinek meghatározására, b) üdítőital foszfor tartalmának meghatározására, c) pirofoszfát bomlásának követésére Dr. Bodor Andrea Bevezetés: A 31
RészletesebbenMérés és adatgyűjtés
Mérés és adatgyűjtés 4. óra Mingesz Róbert Szegedi Tudományegyetem 2012. február 27. MA - 4. óra Verzió: 2.1 Utolsó frissítés: 2012. március 12. 1/41 Tartalom I 1 Jelek 2 Mintavételezés 3 A/D konverterek
RészletesebbenAz elméleti mechanika alapjai
Az elméleti mechanika alapjai Tömegpont, a továbbiakban részecske. A jelenségeket a háromdimenziós térben és időben játszódnak le: r helyzetvektor v dr dt ṙ, a dr dt r a részecske sebessége illetve gyorsulása.
RészletesebbenMagmágneses rezonancia. alapjai. Magmágneses rezonanciához kapcsolódó Nobel-díjak. γ N = = giromágneses hányados. v v
Magmágneses rezonancia (MR) és elektronspinrezonancia (ESR) alapjai Dóczy-Bodnár Andrea 211. szeptember 28. Magmágneses rezonanciához kapcsolódó obel-díjak * Otto Stern, USA: obel Prize in Physics 1943,
RészletesebbenJelek és rendszerek 1. 10/9/2011 Dr. Buchman Attila Informatikai Rendszerek és Hálózatok Tanszék
Jelek és rendszerek 1 10/9/2011 Dr. Buchman Attila Informatikai Rendszerek és Hálózatok Tanszék 1 Ajánlott irodalom: FODOR GYÖRGY : JELEK ÉS RENDSZEREK EGYETEMI TANKÖNYV Műegyetemi Kiadó, Budapest, 2006
RészletesebbenNMR SPEKTROSZKÓPIAI SPEKTRUMGYŰJTEMÉNY
S ZEGEDI T UDMÁNYEGYETEM G YÓGYSZERANALITIKAI I NTÉZET NMR SPEKTRSZKÓPIAI SPEKTRUMGYŰJTEMÉNY KÜLÖNÖS TEKINTETTEL AZ ÉLELMISZERIPARBAN ÉS TÁPLÁLÉK-KIEGÉSZÍTŐKBEN ELŐFRDULÓ VEGYÜLETEKRE Dr. Dombi György
RészletesebbenA fény és az anyag kölcsönhatása
A fény és az anyag kölcsönhatása Bohr-feltétel : E = E 2 E 1 = hν abszorpció foton (hν) E 2 E 2 E 1 E 1 E 2 E 2 spontán emisszió E 1 E 1 stimulált (kényszerített) emisszió E 2 E 2 E 1 E 1 Emissziós és
RészletesebbenRöntgensugárzás az orvostudományban. Röntgen kép és Komputer tomográf (CT)
Röntgensugárzás az orvostudományban Röntgen kép és Komputer tomográf (CT) Orbán József, Biofizikai Intézet, 2008 Hand mit Ringen: print of Wilhelm Röntgen's first "medical" x-ray, of his wife's hand, taken
RészletesebbenBiomolekuláris szerkezeti dinamika
Kísérletek, mérések célja Biomolekuláris szerkezeti dinamika Kellermayer Miklós Biomolekuláris szerkezet és működés pontosabb megismerése (folyamatok, állapotok, átmenetek, kölcsönhatások, mozgások, stb.)
RészletesebbenMODELLEZÉS - SZIMULÁCIÓ
Mechatronika = Mechanikai elemek+ elektromechanikai átalakítók+ villamos rendszerek+ számítógép elemek integrációja Eszközök, rendszerek, gépek és szerkezetek felügyeletére, vezérlésére (manapság miniatürizált)
RészletesebbenAz NMR és a bizonytalansági elv rejtélyes találkozása
Az NMR és a bizonytalansági elv rejtélyes találkozása ifj. Szántay Csaba MTA Kémiai Tudományok Osztálya 2012. február 21. a magspínek pulzus-gerjesztésének értelmezési paradigmája GLOBÁLISAN ELTERJEDT
Részletesebbenπ π A vivőhullám jelalakja (2. ábra) A vivőhullám periódusideje T amplitudója A az impulzus szélessége szögfokban 2p. 2p [ ]
Pulzus Amplitúdó Moduláció (PAM) A Pulzus Amplitúdó Modulációról abban az esetben beszélünk, amikor egy impulzus sorozatot használunk vivőhullámnak és ezen a vivőhullámon valósítjuk meg az amplitúdómodulációt
RészletesebbenFourier térbeli analízis, inverz probléma. Orvosi képdiagnosztika 5-7. ea ősz
Fourier térbeli analízis, inverz probléma Orvosi képdiagnosztika 5-7. ea. 2017 ősz 5. Előadás témái Fourier transzformációk és kapcsolataik: FS, FT, DTFT, DFT, DFS Mintavételezés, interpoláció Folytonos
RészletesebbenGeofizikai kutatómódszerek I.
Geofizikai kutatómódszerek I. A gravitációs és mágneses kutatómódszer Dr. Szabó Norbert Péter egyetemi docens Miskolci Egyetem Geofizikai Intézeti Tanszék e-mail: norbert.szabo.phd@gmail.com 1. A gravitációs
Részletesebben1. feladatsor Komplex számok
. feladatsor Komplex számok.. Feladat. Kanonikus alakban számolva határozzuk meg az alábbi műveletek eredményét. (a) i 0 ; i 8 ; (b) + 4i; 3 i (c) ( + 5i)( 6i); (d) i 3+i ; (e) 3i ; (f) ( +3i)(8+i) ( 4
RészletesebbenRezgőmozgás. A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele
Rezgőmozgás A mechanikai rezgések vizsgálata, jellemzői és dinamikai feltétele A rezgés fogalma Minden olyan változás, amely az időben valamilyen ismétlődést mutat rezgésnek nevezünk. A rezgések fajtái:
RészletesebbenPonthibák azonosítása félvezető szerkezetekben hiperfinom tenzor számításával
Ponthibák azonosítása félvezető szerkezetekben hiperfinom tenzor számításával (munkabeszámoló) Szász Krisztián MTA Wigner SZFI, PhD hallgató 2013.05.07. Szász Krisztián Ponthibák azonosítása 1/ 13 Vázlat
RészletesebbenMÁGNESES MAGREZONANCIA (NMR) MÓDSZEREK TOVÁBBFEJLESZTÉSE SZÉLESSÁVÚ HOMONUKLEÁRIS PROTONLECSATOLÁS BEÉPÍTÉSÉVEL. Timári István
DE TTK 1949 MÁGNESES MAGREZONANCIA (NMR) MÓDSZEREK TOVÁBBFEJLESZTÉSE SZÉLESSÁVÚ HOMONUKLEÁRIS PROTONLECSATOLÁS BEÉPÍTÉSÉVEL Egyetemi doktori (PhD) értekezés Timári István Témavezető: Dr. E. Kövér Katalin,
RészletesebbenFázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca. Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium
Fázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium Atomoktól a csillagokig, Budapest, 2016. december 8. Fázisátalakulások Csak kondenzált anyag? A kondenzált
RészletesebbenJelek és rendszerek - 12.előadás
Jelek és rendszerek - 12.előadás A Z-transzformáció és alkalmazása Mérnök informatika BSc Pécsi Tudományegyetem, Pollack Mihály Műszaki Kar Műszaki Informatika és Villamos Intézet Műszaki Informatika Tanszék
Részletesebben9. Fotoelektron-spektroszkópia
9/1 9. Fotoelektron-spektroszkópia 9.1. ábra. Fotoelektron-spektroszkópiai módszerek 9.2. ábra. UP-spektrométer vázlata 9/2 9.3. ábra. N 2 -fotoelektron-spektrum 9.4. ábra. 2:1 mólarányú CO-CO 2 gázelegy
RészletesebbenElektronspin rezonancia
Elektronspin rezonancia jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika MSc I. Mérés vezetıje: Kürti Jenı Mérés dátuma: 2010. november 25. Leadás dátuma: 2010. december 9. 1. A mérés célja Az elektronspin mágneses rezonancia
RészletesebbenA Mössbauer-effektus vizsgálata
A Mössbauer-effektus vizsgálata Tóth ence fizikus,. évfolyam 006.0.0. csütörtök beadva: 005.04.0. . A mérés célja három minta: lágyvas, nátrium-nitroprusszid és rozsdamentes acél Mössbauereffektusának
RészletesebbenÁtmenetifém-komplexek ESR-spektrumának jellemzıi
Átmenetifém-komplexek ESR-spektrumának jellemzıi A párosítatlan elektron d-pályán van. Kevéssé delokalizálódik a fémionról, a fém-donoratom kötések meglehetısen ionos jellegőek. A spin-pálya csatolás viszonylag
RészletesebbenSohár Pál Varázslat, amitől láthatóvá válnak és életre kelnek a molekulák: Az NMR spektroszkópia
MTA -ELTE FEÉRJEMODELLEZŐ KUTATÓCSOPORT - ÁLTALÁNOS ÉS SZERVETLEN KÉMIAI TANSZÉK EÖTVÖS LORÁND TUDOMÁNYEGYETEM Sohár Pál Varázslat, amitől láthatóvá válnak és életre kelnek a molekulák: Az NMR spektroszkópia
RészletesebbenHa sokáig mérünk: kiátlagoljuk a jelet Milyen lesz ez a súlyfüggvény? T idejű integrálás + delta függvény T ideig integrálva:
1 Integráló voltmérő Ha sokáig mérünk: kiátlagoljuk a jelet Milyen lesz ez a súlyfüggvény? T idejű integrálás + delta függvény T ideig integrálva: A súlyfüggvény: T széles impulzus 2 Ha a bemenő zaj B
RészletesebbenAbszorpció, emlékeztetõ
Hogyan készültek ezek a képek? PÉCI TUDMÁNYEGYETEM ÁLTALÁN RVTUDMÁNYI KAR Fluoreszcencia spektroszkópia (Nyitrai Miklós; február.) Lumineszcencia - elemi lépések Abszorpció, emlékeztetõ Energia elnyelése
RészletesebbenRENDSZERTECHNIKA 8. GYAKORLAT
RENDSZERTECHNIKA 8. GYAKORLAT ÜTEMTERV VÁLTOZÁS Gyakorlat Hét Dátum Témakör Házi feladat Egyéb 1 1. hét 02.09 Ismétlés, bevezetés Differenciálegyenletek mérnöki 2 2. hét 02.16 szemmel 1. Hf kiadás 3 3.
RészletesebbenDigitális jelfeldolgozás
Digitális jelfeldolgozás Átviteli függvények Magyar Attila Pannon Egyetem Műszaki Informatikai Kar Villamosmérnöki és Információs Rendszerek Tanszék magyar.attila@virt.uni-pannon.hu 2011. október 13. Digitális
Részletesebben2.2.33. MÁGNESES MAGREZONANCIA SPEKTROMETRIA
2.2.33. Mágneses magrezonancia spektrometria Ph.Hg.VIII. Ph.Eur.6.3-1 2.2.33. MÁGNESES MGREZONNCI SPEKTROMETRI 01/2009:20233 EVEZETÉS mágneses magrezonancia spektrometria (NMR) olyan analitikai módszer,
RészletesebbenFluoreszcencia módszerek (Kioltás, Anizotrópia, FRET)
Fluoreszcencia módszerek (Kioltás, Anizotrópia, FRET) Biofizika szeminárium PTE ÁOK Biofizikai Intézet Huber Tamás 2014. 02. 11-13. A gerjesztett állapotú elektron lecsengési lehetőségei Gerjesztés Fluoreszcencia
Részletesebben2. NMR SPEKTROSZKÓPIA A GYÓGYSZERIPAR SZOLGÁLATÁBAN
1. BEVEZETÉS Doktori munkám alapját a Richter Gedeon Vegyészeti Gyár Rt. Szerkezetkutatási Laboratóriumában végzett, alapvetően alkalmazott NMR spektroszkópiai tanulmányok képezik. Témavezetőmmel közös
RészletesebbenNéhány fontosabb folytonosidejű jel
Jelek és rendszerek MEMO_2 Néhány fontosabb folytonosidejű jel Ugrásfüggvény Bármely választással: Egységugrás vagy Heaviside-féle függvény Ideális kapcsoló. Signum függvény, előjel függvény. MEMO_2 1
RészletesebbenL-transzformáltja: G(s) = L{g(t)}.
Tartalom 1. Stabilitáselmélet stabilitás feltételei inverz inga egyszerűsített modellje 2. Zárt, visszacsatolt rendszerek stabilitása Nyquist stabilitási kritérium Bode stabilitási kritérium 2018 1 Stabilitáselmélet
Részletesebben4. Konzultáció: Periodikus jelek soros RC és RL tagokon, komplex ellenállás Részlet (nagyon béta)
4. Konzultáció: Periodikus jelek soros és tagokon, komplex ellenállás észlet (nagyon béta) "Elektrós"-Zoli 203. november 3. A jegyzetről Jelen jegyzet a negyedik konzultációm anyagának egy részletét tartalmazza.
RészletesebbenSzerves oldott anyagok molekuláris spektroszkópiájának alapjai
Szerves oldott anyagok molekuláris spektroszkópiájának alapjai 1. Oldott molekulában lejátszódó energetikai jelenségek a Jablonski féle energia diagram alapján 2. Példák oldatok abszorpciójára és fotolumineszcenciájára
RészletesebbenMágneses rezonanciás képalkotás AZ MRI elve, fizikai alapok
MR-ALAPTANFOLYAM 2011 SZEGED Mágneses rezonanciás képalkotás AZ MRI elve, fizikai alapok Martos János Országos Idegtudományi Intézet Az agy MR vizsgálata A gerinc MR vizsgálata Felix Bloch Edward Mills
RészletesebbenNyers adat - Fourier transformáció FFT
Nyers adat - Fourier transformáció FFT Multi-slice eljárás Inversion Recovery (IR) TR 1800 1800 900 TI TE Inverziós idő (TI) konvencionális SE vagy FSE Mágnesesség IR Víz Idõ STIR Short TI Inversion Recovery
RészletesebbenOptikai spektroszkópia az anyagtudományban 7. Infravörös spektroszkópia
Optikai spektroszkópia az anyagtudományban 7. Infravörös spektroszkópia Kamarás Katalin MTA Wigner FK kamaras.katalin@wigner.mta.hu Optikai spektroszkópia az anyagtudományban 7. 1 Molekularezgések Optikai
RészletesebbenΨ - 1/v 2 2 Ψ/ t 2 = 0
ELTE II. Fizikus 005/006 I. félév KISÉRLETI FIZIKA Optika 7. (X. 4) Interferencia I. Ψ (r,t) = Φ (r,t)e iωt = A(r) e ikl(r) e iωt hullámfüggvény (E, B, E, B,...) Ψ - /v Ψ/ t = 0 ω /v = k ; ω /c = k o ;
RészletesebbenAz Informatika Elméleti Alapjai
Az Informatika Elméleti Alapjai dr. Kutor László Jelek típusai Átalakítás az analóg és digitális rendszerek között http://mobil.nik.bmf.hu/tantargyak/iea.html Felhasználónév: iea Jelszó: IEA07 IEA 3/1
RészletesebbenCompton-effektus. Zsigmond Anna. jegyzıkönyv. Fizika BSc III.
Compton-effektus jegyzıkönyv Zsigmond Anna Fizika BSc III. Mérés vezetıje: Csanád Máté Mérés dátuma: 010. április. Leadás dátuma: 010. május 5. Mérés célja A kvantumelmélet egyik bizonyítékának a Compton-effektusnak
RészletesebbenEllenőrző kérdések a Jelanalízis és Jelfeldolgozás témakörökhöz
Ellenőrző kérdések a Jelanalízis és Jelfeldolgozás témakörökhöz 1. Hogyan lehet osztályozni a jeleket időfüggvényük időtartama szerint? 2. Mi a periodikus jelek definiciója? (szöveg, képlet, 3. Milyen
RészletesebbenPéldák egyszerű szerves vegyületek 1 H és 13 C jelhozzárendelésére. Tartalomjegyzék: - etanol - (D)-glükópiranóz
Példák egyszerű szerves vegyületek 1 H és 13 C jelhozzárendelésére Tartalomjegyzék: - etanol - (D)-glükópiranóz triplett kvartett 1) Az indirekt (skaláris) magspin-magspin csatolást, J-t, az elektronfelhő
RészletesebbenÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 8. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI
ÉRZÉKELŐK ÉS BEAVATKOZÓK I. 8. A JELFELDOLGOZÁS ALAPJAI Dr. Soumelidis Alexandros 2018.11.22. BME KÖZLEKEDÉSMÉRNÖKI ÉS JÁRMŰMÉRNÖKI KAR 32708-2/2017/INTFIN SZÁMÚ EMMI ÁLTAL TÁMOGATOTT TANANYAG A Fourier
RészletesebbenRezgés, Hullámok. Rezgés, oszcilláció. Harmonikus rezgő mozgás jellemzői
Rezgés, oszcilláció Rezgés, Hullámok Fogorvos képzés 2016/17 Szatmári Dávid (david.szatmari@aok.pte.hu) 2016.09.26. Bármilyen azonos időközönként ismétlődő mozgást, periodikus mozgásnak nevezünk. A rezgési
RészletesebbenMedical Imaging 10 2009.04.07. 1. Mágneses rezonancia (MR, MRI, NMR) x B. Makroszkopikus tárgyalás
Mágneses rezonancia (MR, MRI, NMR) Bloch, Purcell 1946, Nobel díj 1952. Mágneses momentum + - Mágneses térben a mágneses momentum az erővonalakkal csak meghatározott szöget zárhat be. Különböző irányokhoz
RészletesebbenZ v 1 (t)v 2 (t τ)dt. R 12 (τ) = 1 R 12 (τ) = lim T T. ill. periódikus jelekre:
1 Korrelációs fügvények Hasonlóság mértéke a két függvény szorzatának integrálja Időbeli változások esetén lehet vizsgálni a hasonlóságot a τ relatív időkülönbség szerint: Keresztkorrelációs függvény:
RészletesebbenModern Fizika Labor Fizika BSC
Modern Fizika Labor Fizika BSC A mérés dátuma: 2009. március 2. A mérés száma és címe: 5. Elektronspin rezonancia Értékelés: A beadás dátuma: 2009. március 5. A mérést végezte: Márton Krisztina Zsigmond
RészletesebbenSpeciális fluoreszcencia spektroszkópiai módszerek
Speciális fluoreszcencia spektroszkópiai módszerek Fluoreszcencia kioltás Fluoreszcencia Rezonancia Energia Transzfer (FRET), Lumineszcencia A molekuláknak azt a fényemisszióját, melyet a valamilyen módon
RészletesebbenDigitális szűrők - (BMEVIMIM278) Házi Feladat
Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Méréstechnika és Információs Rszerek Tanszék Digitális szűrők - (BMEVIMIM278) FIR-szűrő tervezése ablakozással Házi Feladat Név: Szőke Kálmán Benjamin Neptun:
RészletesebbenModern Fizika Labor. 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 25. A mérés száma és címe: Értékelés:
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. okt. 25. A mérés száma és címe: 5. ESR (Elektronspin rezonancia) Értékelés: A beadás dátuma: 2011. nov. 16. A mérést végezte: Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenKÉMIAI ANYAGSZERKEZETTAN
KÉMIAI ANYAGSZERKEZETTAN (Ábragyűjtemény) / tanév /. BEVEZETÉS.. ábra. A Fraunhofer-vonalak a Nap színképében Minta omorú holografikus rács Rések Fényforrás Fotódiódatömb.. ábra. Egyutas UV-látható abszorpciós
RészletesebbenBordács Sándor doktorjelölt. anyagtudományban. nyban. Dr. Kézsmárki István Prof. Yohinori Tokura Prof. Ryo Shimano
Bordács Sándor doktorjelölt Túl l a távoli t infrán: THz spektroszkópia pia az anyagtudományban nyban Dr. Kézsmárki István Prof. Yohinori Tokura Prof. Ryo Shimano Terahertz sugárz rzás THz tartomány: frekvencia:
Részletesebbenu u IR n n = 2 3 t 0 <t T
IR n n =2 3 u() u u u u IR n n = 2 3 ξ A 0 A 0 0 0 < T F IR n F A 0 A 0 A 0 A 0 F :IR n IR n A = F A 0 A 0 A 0 0 0 A F A 0 A F (, y) =0 a = T>0 b A 0 T 1 2 A IR n A A A F A 0 A 0 ξ A 0 = F (ξ) ε>0 δ ε
RészletesebbenRaman spektroszkópia. Történet Két leirás: Eldines, kvantumos Kiválasztási szabályok Szimmetriák Raman Intenzitás Rezonáns Raman
Raman spektroszkópia Történet Két leirás: Eldines, kvantumos Kiválasztási szabályok Szimmetriák Raman Intenzitás Rezonáns Raman Speciális Raman esetek elektronikus SERS, tip enh. ROA near-field Kisérleti
RészletesebbenParitássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1
Paritássértés SZEGEDI DOMONKOS FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM 2013.11.27. PARITÁSSÉRTÉS 1 Tartalom 1. Szimmetriák 2. Paritás 3. P-sértés 1. Lee és Yang 2. Wu kísérlet 3. Lederman kísérlet
RészletesebbenTartalomjegyzék. Emlékeztetõ. Emlékeztetõ. Spektroszkópia. Fényelnyelés híg oldatokban 4/11/2016. A fény; Abszorpciós spektroszkópia
Tartalomjegyzék PÉCS TUDOMÁNYEGYETEM ÁLTALÁNOS ORVOSTUDOMÁNY KAR A fény; Abszorpciós spektroszkópia Elektromágneses hullám kölcsönhatása anyaggal; (Nyitrai Miklós; 2016 március 1.) Az abszorpció mérése;
RészletesebbenModern Fizika Labor. 12. Infravörös spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 04. A mérés száma és címe: Értékelés:
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 011. okt. 04. A mérés száma és címe: 1. Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 011. dec. 1. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenEgyszabadságfokú grejesztett csillapított lengõrendszer vizsgálata
Egyszabadságfokú grejesztett csillapított lengõrendszer vizsgálata Referencia egyenlet x D Α x Α x x 0 Α sin Ω t req t,t x t D Α t x t Α x t x 0 Α Sin Ω t Α x t D Α x t x t Α Sin t Ω x 0 Homogén rész megoldása
RészletesebbenHogyan bírhatjuk szóra a molekulákat, avagy mi is az a spektroszkópia?
Hogyan bírhatjuk szóra a molekulákat, avagy mi is az a spektroszkópia? Prof. Túri László (ELTE, Kémiai Intézet) turi@chem.elte.hu 2012. november 19. Szent László Gimnázium Önképzőkör 1 Kapcsolódási pontok
Részletesebben