Nukleáris asztrofizika
|
|
- Fruzsina Virág Németh
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Nukleáris asztrofizika
2 A modern kozmológia születése Kozmológia: a Világegyetem fizikája, tárgya a Világegyetem mint mérhetı objektum: ~ 13 milliárd fényév sugarú gömb (4D), benne megfigyelhetı anyagi struktúrák -> szerkezeti felépítés Elsı fizikai modell: Newton-féle gravitáció tv., newtoni fizika alapja -> Galilei felismerése a mozgásról (inerciarendszer fogalma) Ezzel egy idıben: energia-megmaradás elve -> véges objektum nem sugározhat örökké -> a csillagok véges ideig léteznek Bruno modellje (homogén és izotrop Univerzum) filozófiai modell -> érvényes-e a gravitáció a Naprendszeren túl? > pontosabb mérések, jó egyezés az elmélettel Következmény: paradoxonok sokasága (pl.: merre mutat a gravitáció?; Olbers-paradoxon; Newton-tv. -> azonnali távolhatás + idıben és térben végtelen világ -> Miért nem húzta már össze az anyagot a gravitáció? Bruno modellje vs. Termodinamika -> világ nem egyensúlyi állapotban van (tapasztalat) ellentmondás -> Boltzmann gondolata: lokális fluktuációk -> entrópia (periodikus változás)
3 Modern kozmológia megszületése: relativitáselmélet Bruno modelljének kudarca: egy bizonyos határon túl nincsenek csillagok(!) -> galaxisok -> visszatérés a kopernikuszi képhez (20. század eleje) (+ végtelen Univerzum) Viharos fordulat: általános relativitáselmélet születése (Freedman dinamikus megoldás, Einstein sztatikus megoldás) 2. Kísérlet (Hubble,1920): galaxisok vöröseltolódása -> távolodó galaxisok, sebesség arányos a távolsággal! (R~V) összhang Freedmannal dr dt ( t) = H 0 r ( t)
4 Modern kozmológia megszületése: relativitáselmélet dr ( t) = H Hubble-törvény: 0 dt Következmény: tágulást visszafelel pörgetjük (H állandó) -> idıben visszafele az objektumok közötti távolság csökken (pl.: főtött fémlemezen ülı legyek) -> változó sőrőség -> dinamikus modell Hoyle: anyag folytonos teremtése -> köbfényévenként 1 H keletkezik (kimérhetetlen) -> állandó sőrőség -> állandó (stacionárius) világ ( kimérhetetlen, nem fizikai modell) Cáfolat: háttérsugárzás léte-> az anyag szerkezete az univerzum korai szakaszában más volt, mint most (pl. plazma) -> horizontprobléma Gamow feltételezése: háttérsugárzás + ált. rel + kvantumelémlet -> lehetséges az Univerzum múltjának feltérképezése, modern kozmológia, Big Bang (Nagy Bumm) r ( t)
5 İsrobbanás Nagy Bumm Gamow visszafele extrapolált Univerzum modell -> régen forró, sőrő és kicsi volt az Világegyetem -> ennek most is nyoma kell hogy legyen! de közben tágul és hől az Univerzum -> a régen forró sugárzás nyoma mostanra rádiófrekvenciás sugárzássá hőlt Ha átlátszó az Univerzum -> foton nem hat kölcsön az anyaggal -> Univerzum mint üreg (fekete doboz) R = Univerzum mérete λ = áll. R 0 λ 0 R Planck - eloszlás limt λ 0 = 1964 Penzias és R. Wilson -> folyamatos sistergés az őr minden irányából -> háttérsugárzás felfedezése f=160,4 GHz, λ=1,9mm
6 İsrobbanás Nagy Bumm Horizont-probléma: kozmikus háttérsugárzás minden irányból közel azonos -> de az áttelenes pontok távolsága ~30 Gfényév -> a hımérséklet kiegyenlítıdéséhez fénysebességnél nagyobb sebesség kellene, de ez lehetetlen! -> nem lehet köztük kauzális kapcsolat Lehetséges megoldás: inflációs kozmológia, azaz az Univerzum korai szakaszában exponenciálisan tágult (10-34 s <t<10-32 s); ~exp(60) szoros tágulás az infláció végére Magyarázat: az infláció elıtt kauzális kapcsolatban lévı térrészek kerültek a horizonton kívülre (azonos körülményekkel), ezek a fotonok most jönnek vissza a horizonton belülre, érthetı a koreláció
7 İsrobbanás Nagy Bumm Háttérsugárzás = az İsrobbanás visszfénye 1970-re a forró Univerzum-modell elméletileg és kísérletileg is mőködik Háttérsugárzás: hımérsékleti sugárzás (fekete test sugárzás) foton gáz modell (különbség: foton elnyelıdhet az anyagban nincs egyediség) foton gázzal töltött Univerzum Hogyan tágul az univerzum? Megoldás: általános relativitáselmélet: homogén és izotrop rendszer esetében ahol ρ(t) energiasőrőség, k-görbülettel kapcsolatos Az energia jó közelítéssel csak sugárzási energia: = 2 1 C E Mc ρ ~ 3 = 3 r r Ezek alapján a tágulási egyenlet: 2 8 C' 1 2 ( r& ) kc = π 3 r 2 r& r = 8π ρ k 2 3c c r 2 2 Klasszikus kép: mechanikai energia-megmaradás egy próbatestre (homogén és izotrop rendszerben) GM r 2GM r 2 ( r &) = Emech ( r& ) = + Emech
8 İsrobbanás Nagy Bumm Az teljes energia ill. a görbületet jellemzı mennyiség elıjelét tekintve három lehetséges megoldása létezik a tágulási egyenleteknek: E<0 k=+1 ( szférikus ) E=0 k=0 ( euklideszi ) E>0 k=-1 ( nyereg ) Jelenlegi mérések: kis eltérés a lapos megoldástól a k=-1 irányába Lapossági probléma: a térbeli metrika miért sík? Lehetséges magyarázat: az infláció hirtelen tágulása kisimított minden kezdeti görbületet
9 İsrobbanás Nagy Bumm t < s Táguló Világegyetem modell: régen nagy energia és anyagsőrőség, magas hımérséklet: ökölszabály 1 ev K t < s: óriási anyag és energiasőrőség + elemi részecskék kvantumgravitációs korszak (még nem ismert), késıbb szabad kvarkok t < s: már a részecskefizikai folyamatok dominálnak: foton <-> (anti)anyag szintézis (γ+γ<->p + +p - ), nincs kötött állapot (atommag), T>10 13 K
10 A párkeltésekkel az anyag-antianyag azonos számban van jelen ->a folyamatos annihiláció miatt nem lenne anyag (ρ f =ρ anyag ) mi mégis itt vagyunk(!) Megoldás: szimmetriasértı kölcsönhatás (CP-sértés) anyag másként viselkedik mint az antianyag - > több az anyag mint az antianyag CPT szimmetria az Univerzum igazi szimmetriája ρ f /ρ p =10 9 Ekkor termikus egyensúly uralkodik az Univerzumban (Boltzmann-féle hıhalál), azaz a lokális folyamatok idıskálája a táguló Univerzum idıskálájához képest jóval kisebb, így a tágulás egyensúlyi állapotokon keresztül valósul meg. İsrobbanás Nagy Bumm t < s
11 İsrobbanás Nagy Bumm t > 10-6 s t > 10-6 s: Univerzum tágul és hől csökken a fotonok energiája a folyamatok lecsatolódnak (p + +p - γ+γ), T<10 13 K (2 GeV) Ekkor a gyenge kölcsönhatás és a lepton szintézis dominál, pl.: p+ ~ + ν n+ e ρp = ρn n+ ν p+ e t > 10-2 s: T<10 11 K már csak e és e + keletkezik a fotonból még kialakul a termikus egyensúly t > 1 s: már az annihiláció mőködik, kialakul a foton-anyag arány, ρfoton 9 10 ρ p vége a részecskefizikai korszaknak
12 İsrobbanás Nagy Bumm t > 1 s Magfizikai korszak Nincs elég energia a részecske pár keltéshez gyenge kh. dominál 2 ( mn mp) c N n kt = e Np p-n átalakulások, függ: e,e + mennyiségektıl az arány folyamatosan változik + a szabad n bomlik és befogódik (d) t ~ 3 s: N n /N p =0,2, ekkor a gyenge kh. is leáll T < 2.2 MeV : p+n->d+e Ha van d és p + energia -> fúziós folyamatok korszaka
13 İsrobbanás Nagy Bumm t > 1 s Magfizikai korszak 2 H+n 3 H+y 2 H+p 3 He+y 2 H+ 2 H 3 H+p 2 H+ 2 H 3 He+n Végül 4 He keletkezik: 3 He+p 4 He+y 3 He+n 4 He+y+e+v a 3 He+ 3 He 4 He+2p Az univerzum anyaga 4 He és H arány N He /N p =1/3 A fenti folyamatok azért alakulhattak ki, mert m n >m p
14 Az Univerzum tovább tágul és hől: nincs elég E a magfúzióhoz: vége a magfizikai korszaknak DE az E> 13 ev az e nem kötött az atommaghoz plazma További hőlés: E< 13 ev, t~10 13 s akkor a foton nem képes ionizálni az anyagot, kialakulnak az atomok t~ év: Átlátszóvá válik az Univerzum (ennek a fotonnak a visszfénye a háttérsugárzás) İsrobbanás Nagy Bumm t > s - Atomkorszak
15 İsrobbanás Nagy Bumm t > 10 9 év Gravitációs korszak Az atomok kialakulása után az Univerzum anyaga semleges a gravitáció dominál a folyamatok lelassulnak Inhomogén anyageloszlás az anyag gravitációsan sőrősödik protogalaxisok galaxisok csillagok képzıdése Elsı csillagok anyaga H és He
16 Csillagok keletkezése, élete 1 milliárd évvel az İsrobbanás után: hideg univerzum, az anyag könnyen összetömörül a gravitációs összehúzódás révén A gravitáció révén összehúzódó (kollapszus) gázfelhı hımérséklete nı, viriáltételbıl: M 3kB T = µ m 3GM 5 R A kollapszus következtében nı a gázfelhı részecskéinek kinetikus energiája -> nyomás az összezuhanó anyaggal szemben -> hidrosztatikai egyensúly alakulhat ki -> az ezt meghatározó paraméter az M tömeg Kis tömeg esetében -> barna törpe Nagyobb tömeg -> kollapszus során elegendı T növekedés, hogy másodlagos folyamatok induljanak be: A disszociáció során a T=áll. -> nyüzsgésbıl eredı nyomás nem változik -> felgyorsul a kollapszus T növekedtével a plazmafelhıben beindulhatnak a újabb magfizikai folyamatok H eV H + H; H + 13, ev H + e T d ~ 6 10 K H 6 2,
17 Csillagok keletkezése, élete A csillaganyag magja plazma állapotban további összehúzódással fúziós folyamatok indulhatnak meg E>5 kev a HH fúzió valószínősége nagy (alagút eff) T > 5 millió K 2 mv 1 2G 2kBT σ ~ e Maxwell - eloszlás: n( v) ~ e 2 V A fúziós folyamat reakciósőrősége: R ~ 3 ( v) d v Gamow ablak HH fúzió azonban lassú folyamat, ok: nincs kötött 2 He -> 2 H keletkezhet csak, ehhez kell a gyenge kh + energia: p n+e + +v, jellemzı hkm. σ~10-33 barn (1 kev), σ~10-23 barn (1 MeV) További melegedés a fúzió miatt deuteronégés pp ciklus és CNO ciklus (csillag tömegétıl függıen) Fúziós folyamatoktól kezdve a kis (<8M N ) és nagytömegő (>8M N ) csillagok fejlıdése eltérı! σv ~ σvn
18 Csillagok keletkezése, élete Energiatermelés pp ciklus, kis tömeg
19 Csillagok keletkezése, élete Energiatermelés CNO ciklus (m> 8*M N )
20 Csillagok élete és halála C, O finomhangolás Probléma: A=5 és A=8 tömegszámú stabil izotóp nem létezik! Hogyan van akkor 12 C és 16 O és a többi nehéz elem? 4 He+p 5 Li és 4 He+ 4 He 8 Be (T~10-16 s) Hogyan tovább? Öpik és Salpeter (1950): 3α kétlépcsıs folyamat megvalósulhat (nagy He sőrőség a csillagban) 4 He+ 4 He 8 Be majd 4 He+ 8 Be 12 C + γ de ez nagyon valószínőtlen! F. Hoyle (1954): Mi mégis itt vagyunk létezik az élet ehhez sok szén kell (és oxigén) léteznie kell egy folyamatnak ami megnöveli a valószínőséget (ANTROPIKUS érvelés) Hoyle megoldása: a 12 C magnak léteznie kell egy gerjesztet állapotának, amely rezonál a berillium- és a héliummagok együttes energiájával (7,3667 MeV) Mérésekkel bizonyították a feltételezett gerjesztett állapotot, 7,6549 MeV Végeredményben: a rezonancia hatáskeresztmetszete megnöveli a reakciógyakoriságot
21 Csillagok élete és halála C, O finomhangolás Mi a helyzet az oxigénnel? 4 He+ 12 C 16 O + γ, Sok a hélium, szén is van, a fenti folyamat akadálytalanul végbemehet Miért nem fogyott el a szén? Újabb antropikus érvelés: kell egy folyamat, amely gátolja az 16 O keletkezését Megoldás: a hélium- és a szénatommag együttes energiáján NE legyen az oxigénnek rezonáns állapota Valóban, a mérések igazolták, hogy nem létezik abban a tartományban gerjesztett állapot Finomhangolás: ha a szénnek nincs rezonáns állapota nem létezne szén ha az oxigénnek lenne rezonáns állapota nem létezne szén
22 Kiég a H a magban, a fúzió a He-nál megáll kollapszus köpeny felmelegszik H égés a köpenyben + konvekció Magból forró He áramlik a köpenybe felfúvódás (vörös óriás), kis T, nagy sugárzás Vörös óriás ciklusa: felfúvodás hőlés (felszínen atomos H) kollapszus melegedés (nem elég a hı a fúzió újraindításához) felfúvódás Közben a kis tömeg miatt folyamatos anyagveszteség (nem marad H a csillagban) Az anyagveszteség miatt a folyamat leáll, az elfajult elektrongáz nyomása megállítja a kollapszust, fehér törpe állapot, nagy T, kis sugárzás Csillagok élete és halála Kis tömeg
23 Csillagok élete és halála Nagy Tömeg Kiég a H a magban kollapszus köpeny felmelegszik H égés a köpenyben + a nagy tömeg miatt magas T a He és a C is fúzionál felfúvódás (szuperóriás) Felfúvódás és összehúzódás közben a T nı újabb fúziós folyamatok Alapvetı reakciók: 1. szénégés: 12 C+ 12 C 20 Ne +α; 23 Na+p; 23 Mg+n 2. neonégés: 20 Ne+γ 16 O+ α; 20 Ne+ α 24 Mg+ γ 3. oxigénégés: 16 O+ 16 O 31 P+p; 28 Si+ γ; 31 S+n; 30 P+d; 4. szilíciumégés utolsó fúziós folyamat végállapot a 56 Fe Az Fe-nél megáll a fúzió nincs mi ellen tartson a kollapszusnak a T növekedtével hasítás csillag elpusztítja a legyártott magokat Végén csak p, e, n és He További kollapszus p+e n+v Szupernova robbanás neutroncsillag vagy feketelyuk
24 Csillagok élete és halála Nagy Tömeg Vasnál nehezebb elemek szintézise: A szupernova robbanáskor keletkeznek a neutronok színre lépnek Honnan vannak a neutronok? Kollapszuskor 10 GK körül: 56 Fe 13α+4n A keletkezett neutronok befogódnak a maradék vasba és a keletkezett újabb atommagokba s-folyamat, r- folyamat Megfigyelési tapasztalatok: elemszintézis vége Z~100, A~250
25 Csillagok után Neutroncsillag Hogy van He nehezebb anyag az univerzumban? Válasz: a szupernovarobbanás pillanatában hirtelen felmelegedés (neutrínófőtés), így újra beindul a fúzió pillanatszerő, nincs gravitációs ellentartás a nagy részecskesőrőség miatt, nagy reakciósőrőség U-ig legyártódik az összes elem A robbanás során megmaradt anyag nyomása akkora, hogy az elektronok a protonokba préselıdnek neutron és neutrínó keletkezik A megmaradó neutronok kötött objektuma: Sőrősége: ~10 14 g/cm 3 Átmérı ~ 10 km Forgás ~ 1 fordulat/s Hımérséklete ~100 millió K Röntgen sugárzás 10 6 év után K-re hől
26 Csillagok után Fekete Lyuk Eddington (1935): Elegendıen nagy M tömeg felett (M>3M N ) a neutroncsillag anyagának nyomása nem tudja kiegyenlíteni a gravitációs nyomást az anyag összeomlik és fekete lyuk lesz belıle (tér-idı szingularitása) Az általános relativitás egyenleteinek létezik szinguláris megoldása (Schwarzschild) 1990-es években figyeltek meg elıször fekete lyukat: kettıs csillagrendszerben 3-8 M N tömeggel és szuper nehéz több millió M N tömeggel Szingularitást körülvevı térrészben a gravitáció olyan nagy, hogy a fény sem léphet ki belıle ennek a gömbszimmetrikus tartománynak (eseményhorizont) a a határa a Schwarzschild-sugár (itt a szökési sebesség a fénysebesség), ez tekinthetı a fekete lyuk határának 2GM R s = 2 c Sugárzás: az eseményhorizont közelében részecskék keletkezhetnek (energia anyag), ezek elhagyhatják a fekete lyukat, ezáltal csökken annak tömege (Hawkingsugárzás) Elnyelés: sugárzás és anyag elnyelése kompenzálja a sugárzási veszteséget feltétel: T f < T hatter nyílt univerzumban minden fekete lyuk elpárolog
27 Sötét anyag F. Zwicky (1933): Coma-halmaz galaxisai gyorsabban mozognak, mint a szökési sebesség (látható anyag gravitációs potenciáljából számított) nem világító anyag van a halmazban 1990: ROSAT galaktikus röntgensugárzás mérése: a gáz atomjainak sebessége nagyobb, mint a galaxisban lévı szökési sebesség Gravitációs lencsehatás: nagy tömeg mellett elhajlik a fény pályája lencsehatás; a mérések igazolják a nagy nem világító tömeg jelenlétét a galaxisok körül Lehetséges sötétanyag-jelöltek: nem világító barionos anyag (barna törpe, por) kozmológiailag cáfolható Neutrínók kisebb a tömegük, hogy az Univerzum kritikus tömegét adják (~45 ev), forró sötét anyag Gyengén kölcsönható nagy tömegő részecskék (WIMP) Szuperszimmetrikus részecskék Extra dimenzió
Nukleáris asztrofizika
Nukleáris asztrofizika 2015.05.14. A modern kozmológia születése Kozmológia: a Világegyetem fizikája, tárgya a Világegyetem mint mérhető objektum: ~ 13,7 milliárd fényév sugarú gömb (4D), benne megfigyelhető
RészletesebbenCsillagászat. A csillagok születése, fejlődése. A világegyetem kialakulása 12/C. -Mészáros Erik -Polányi Kristóf
Csillagászat. A csillagok születése, fejlődése. A világegyetem kialakulása 12/C -Mészáros Erik -Polányi Kristóf - Vöröseltolódás - Hubble-törvény: Edwin P. Hubble (1889-1953) - Ősrobbanás-elmélete (Big
RészletesebbenPósfay Péter. ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G.
Pósfay Péter ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G. A Naphoz hasonló tömegű csillagok A Napnál 4-8-szor nagyobb tömegű csillagok 8 naptömegnél nagyobb csillagok Vörös óriás Szupernóva
RészletesebbenBevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (e) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: december 3. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 4. (e) Kvantummechanika Utolsó módosítás: 2014. december 3. 1 A Klein-Gordon-egyenlet (1) A relativisztikus dinamikából a tömegnövekedésre és impulzusra vonatkozó
RészletesebbenVálaszok a feltett kérdésekre
Válaszok a feltett kérdésekre Megmarad-e az energia a VE tágulása során? Tapasztalatunk szerint az energia helyileg (tehát az energiasűrűség) megmaradó mennyiség Hol? Mit értünk energia alatt? Biztosan
Részletesebbenegyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky-
egyetemi állások a relativitáselmélet általánosítása (1915) napfogyatkozás (1919) az Einstein-mítosz (1920-tól) emigráció 1935: Einstein-Podolsky- Rosen cikk törekvés az egységes térelmélet létrehozására
RészletesebbenA sötét anyag és sötét energia rejtélye
A sötét anyag és sötét energia rejtélye Cynolter Gábor MTA-ELTE Elméleti Fizikai Kutatócsoport Részecskefizika Határok Nélkül 2018. november 17. ELTE TTK Cynolter Gábor Sötét anyag és energia... A Standard
RészletesebbenAxion sötét anyag. Katz Sándor. ELTE Elméleti Fizikai Tanszék
Az axion mint sötét anyag ELTE Elméleti Fizikai Tanszék Borsányi Sz., Fodor Z., J. Günther, K-H. Kampert, T. Kawanai, Kovács T., S.W. Mages, Pásztor A., Pittler F., J. Redondo, A. Ringwald, Szabó K. Nature
RészletesebbenKozmológia egzakt tudomány vagy modern vallás?
Kozmológia egzakt tudomány vagy modern vallás? MOEV 2010. április 10. Előadó: Szécsi Dorottya ELTE Fizika Bsc III. Hit és tudomány Mit gondoltak őseink a Világról? A kozmológia a civilizációval egyidős
RészletesebbenA világegyetem elképzelt kialakulása.
A világegyetem elképzelt kialakulása. Régi-régi kérdés: Mi volt előbb? A tyúk vagy a tojás? Talán ez a gondolat járhatott Georges Lamaitre (1894-1966) belga abbénak és fizikusnak a fejében, amikor kijelentette,
RészletesebbenAz ősrobbanás elmélete
Az ősrobbanás elmélete Kozmológia és kozmogónia Kozmológia: a világmindenséggel mint összefüggő, egységes egésszel, tér- és időbeli szerkezetével, keletkezésével, fejlődésével foglalkozó tudomány. Kozmogónia:
RészletesebbenÚton az elemi részecskék felé. Atommag és részecskefizika 2. előadás február 16.
Úton az elemi részecskék felé Atommag és részecskefizika 2. előadás 2010. február 16. A neutron létének következményei I. 1. Az atommag alkotórészei Z db proton + N db neutron, A=N+Z az atommag tömege
RészletesebbenElektrodinamika. Maxwell egyenletek: Kontinuitási egyenlet: div n v =0. div E =4 div B =0. rot E = rot B=
Elektrodinamika Maxwell egyenletek: div E =4 div B =0 rot E = rot B= 1 B c t 1 E c t 4 c j Kontinuitási egyenlet: n t div n v =0 Vektoranalízis rot rot u=grad divu u rot grad =0 div rotu=0 udv= ud F V
RészletesebbenA világegyetem szerkezete és fejlődése. Összeállította: Kiss László
A világegyetem szerkezete és fejlődése Összeállította: Kiss László Szerkezeti felépítés A világegyetem galaxisokból és galaxis halmazokból áll. A galaxis halmaz, gravitációsan kötött objektumok halmaza.
RészletesebbenAz univerzum szerkezete
Az univerzum szerkezete Dobos László dobos@complex.elte.hu É 5.60 2017. május 16. Szatellitgalaxisok és galaxiscsoportok Szatellitgalaxisok a Tejút körül számos szatellitet találni alacsony felületi fényességűek
RészletesebbenAz Einstein egyenletek alapvet megoldásai
Friedmann- és Schwarzschild-megoldás Klasszikus Térelméletek Elemei Szeminárium, 2016. 11. 30. Vázlat Einstein egyenletek Robertson-Walker metrika és a tökéletes folyadékok energia-impulzus tenzora Friedmann
RészletesebbenModern fizika vegyes tesztek
Modern fizika vegyes tesztek 1. Egy fotonnak és egy elektronnak ugyanakkora a hullámhossza. Melyik a helyes állítás? a) A foton lendülete (impulzusa) kisebb, mint az elektroné. b) A fotonnak és az elektronnak
RészletesebbenBevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása
Horváth Dezső: Kozmológia-1 HTP-2011, CERN, 2011.08.17. p. 1/24 Bevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása HTP-2011, CERN, 2011 augusztus 17. Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu MTA KFKI Részecske
RészletesebbenA kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről
A kvantummechanika kísérleti előzményei A részecske hullám kettősségről Utolsó módosítás: 2016. május 4. 1 Előzmények Franck-Hertz-kísérlet (1) A Franck-Hertz-kísérlet vázlatos elrendezése: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/frhz.html
RészletesebbenBevezetés a részecske fizikába
Bevezetés a részecske fizikába Kölcsönhatások és azok jellemzése Kölcsönhatás Erősség Erős 1 Elektromágnes 1 / 137 10-2 Gyenge 10-12 Gravitációs 10-44 Erős kölcsönhatás Közvetítő részecske: gluonok Hatótávolság:
RészletesebbenAdatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei
GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés J.J. Thomson (1897) Katódsugárcsővel végzett kísérleteket az elektron fajlagos töltésének (e/m) meghatározására. A katódsugarat alkotó részecskét
RészletesebbenA Föld helye a Világegyetemben. A Naprendszer
A Föld helye a Világegyetemben A Naprendszer Mértékegységek: Fényév: az a távolság, amelyet a fény egy év alatt tesz meg. (A fény terjedési sebessége: 300.000 km.s -1.) Egy év alatt: 60.60.24.365.300 000
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal
Radioaktivitás Biofizika előadások 2013 december Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal PTE ÁOK Biofizikai Intézet, Orbán József Összefoglaló radioaktivitás alapok Nukleononkénti kötési energia (MeV) Egy
RészletesebbenTrócsányi Zoltán. Kozmológia alapfokon
Magyar fizikatanárok a CERN-ben 2013. augusztus 12-17. Trócsányi Zoltán Kozmológia alapfokon Részecskefizikai vonatkozásokkal Hogy kerül a csizma az asztalra? Az elmúlt negyedszázad a kozmológia forradalmát,
RészletesebbenAz Általános Relativitáselmélet problémáinak leküzdése alternatív modellek használatával. Ált. Rel. Szondy György ELFT tagja
Az Általános Relativitáselmélet problémáinak leküzdése alternatív modellek használatával Szondy György ELFT tagja? GPS ELFT Fizikus Vándorgyűlés Szombathely, 2004. Augusztus 24.-27. Ált. Rel. GRAVITÁCIÓ
RészletesebbenFIZIKA. Sugárzunk az elégedettségtől! (Atomfizika) Dr. Seres István
Sugárzunk az elégedettségtől! () Dr. Seres István atommagfizika Atommodellek 440 IE Democritus, Leucippus, Epicurus 1803 1897 John Dalton J.J. Thomson 1911 Ernest Rutherford 19 Niels Bohr 3 Atommodellek
RészletesebbenA csillagok kialakulása és fejlődése; a csillagok felépítése
A csillagok kialakulása és fejlődése; a csillagok felépítése Készítette: Szalai Tamás (csillagász, PhD-hallgató, SZTE) Lektorálta: Dr. Szatmáry Károly (egy. docens, SZTE Kísérleti Fizikai Tsz.) 2011. március
RészletesebbenA FÖLD KÖRNYEZETE ÉS A NAPRENDSZER
A FÖLD KÖRNYEZETE ÉS A NAPRENDSZER 1. Mértékegységek: Fényév: az a távolság, amelyet a fény egy év alatt tesz meg. A fény terjedési sebessége: 300.000 km/s, így egy év alatt 60*60*24*365*300 000 km-t,
RészletesebbenSzupernova avagy a felrobbanó hűtőgép
Szupernova avagy a felrobbanó hűtőgép (a csillagok termodinamikája 3.) Az atomoktól a csillagokig Dávid Gyula 2013. 09. 19. 1 Szupernova avagy a felrobbanó hűtőgép (a csillagok termodinamikája 3.) Az atomoktól
RészletesebbenAz atommag összetétele, radioaktivitás
Az atommag összetétele, radioaktivitás Az atommag alkotórészei proton: pozitív töltésű részecske, töltése egyenlő az elektron töltésével, csak nem negatív, hanem pozitív: 1,6 10-19 C tömege az elektron
RészletesebbenAtomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás Biofizika, Nyitrai Miklós
Atomfizika. Az atommag szerkezete. Radioaktivitás. 2010. 10. 13. Biofizika, Nyitrai Miklós Összefoglalás Atommag alkotói, szerkezete; Erős vagy magkölcsönhatás; Tömegdefektus. A kölcsönhatások világképe
RészletesebbenA TételWiki wikiből. A Big Bang modell a kozmológia Standard modellje. Elsősorban megfigyelésekre és az általános relativitáselméletre épül.
1 / 5 A TételWiki wikiből 1 Newton-féle gravitációs erőtörvény 2 Az ősrobbanás elmélet alapvető feltevései 3 Friedmann-egyenletek szemléletes értelme 4 Galaxisok kialakulása, morfológiája, Hubble törvény
RészletesebbenRadiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008.
Radiokémia vegyész MSc radiokémia szakirány Kónya József, M. Nagy Noémi: Izotópia I és II. Debreceni Egyetemi Kiadó, 2007, 2008. Kiss István,Vértes Attila: Magkémia (Akadémiai Kiadó) Nagy Lajos György,
RészletesebbenElemi részecskék, kölcsönhatások. Atommag és részecskefizika 4. előadás március 2.
Elemi részecskék, kölcsönhatások Atommag és részecskefizika 4. előadás 2010. március 2. Az elektron proton szóródás E=1MeVλ=hc/(sqrt(E 2 -mc 2 )) 200fm Rutherford-szórás relativisztikusan Mott-szórás E=10MeVλ
RészletesebbenBevezető kozmológia az asztrofizikus szemével. Gyöngyöstarján, 2004 május
Bevezető kozmológia az asztrofizikus szemével Gyöngyöstarján, 2004 május Tartalmi áttekintés A tágulás klasszikus megközelítése Ált. rel. analógiák Az Ősrobbanás pillérei A problémák és a megoldás, az
RészletesebbenTrócsányi Zoltán. Kozmológia alapfokon
Magyar fizikatanárok a CERN-ben 2015. augusztus 16-22. Trócsányi Zoltán Kozmológia alapfokon Részecskefizikai vonatkozásokkal Hogy kerül a csizma az asztalra? Az elmúlt negyedszázad a kozmológia forradalmát,
RészletesebbenA FIZIKA KÖZÉPSZINTŰ SZÓBELI ÉRETTSÉGI VIZSGA TÉTELEINEK TÉMAKÖREI 2015. MÁJUSI VIZSGAIDŐSZAK
- 1 - A FIZIKA KÖZÉPSZINTŰ SZÓBELI ÉRETTSÉGI VIZSGA TÉTELEINEK TÉMAKÖREI 2015. MÁJUSI VIZSGAIDŐSZAK 1. Newton törvényei Newton I. törvénye Kölcsönhatás, mozgásállapot, mozgásállapot-változás, tehetetlenség,
RészletesebbenHadronok, atommagok, kvarkok
Zétényi Miklós Hadronok, atommagok, kvarkok Teleki Blanka Gimnázium Székesfehérvár, 2012. február 21. www.meetthescientist.hu 1 26 Atomok Démokritosz: atom = legkisebb, oszthatatlan részecske Rutherford
RészletesebbenHidrogéntől az aranyig
Hidrogéntől az aranyig Hogyan keletkezett az Univerzum? Hogyan jöttek létre a periódusos rendszert benépesítő elemek? Számos könyv és híres tudós foglalkozik és foglalkozott vele a múlt évszázadban és
Részletesebben8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA
8. AZ ATOMMAG FIZIKÁJA Az atommag szerkezete (40-44 oldal) A tömegspektrométer elve Az atommag komponensei Izotópok Tömeghiány, kötési energia, stabilitás Magerők Magmodellek Az atommag stabilitásának
Részletesebben2011 Fizikai Nobel-díj
2011 Fizikai Nobel-díj MTA WFK SZFKI kollokvium SZFKI kollokvium 1 SZFKI kollokvium 2 SZFKI kollokvium 3 Galaxisunk rekonstruált képe SZFKI kollokvium 4 SZFKI kollokvium 5 SZFKI kollokvium 6 Cefeidák 1784
RészletesebbenA modern fizika születése
MODERN FIZIKA A modern fizika születése Eddig: Olyan törvényekkel ismerkedtünk meg melyekhez tapasztalatokat a mindennapi életből is szerezhettünk. Klasszikus fizika: mechanika, hőtan, elektromosságtan,
RészletesebbenA csillagközi anyag. Interstellar medium (ISM) Bonyolult dinamika. turbulens áramlások MHD
A csillagközi anyag Interstellar medium (ISM) gáz + por Ebből jönnek létre az újabb és újabb csillagok Bonyolult dinamika turbulens áramlások lökéshullámok MHD Speciális kémia porszemcsék képződése, bomlása
RészletesebbenA Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet
A Lederman-Steinberger-Schwartz-f ele k et neutrn o ks erlet Modern zikai ks erletek szemin arium Kincses D aniel E otv os Lor and Tudom anyegyetem 2017. február 21. Kincses Dániel (ELTE) A két neutrínó
RészletesebbenAdatgyűjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb műszerei
Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Gazdálkodási modul Gazdaságtudományi ismeretek I. Közgazdasá Adatgyűjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb műszerei KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSI
RészletesebbenFekete lyukak, gravitációs hullámok és az Einstein-teleszkóp
Fekete lyukak, gravitációs hullámok és az Einstein-teleszkóp GERGELY Árpád László Fizikai Intézet, Szegedi Tudományegyetem 10. Bolyai-Gauss-Lobachevsky Konferencia, 2017, Eszterházy Károly Egyetem, Gyöngyös
RészletesebbenFázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca. Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium
Fázisátalakulások, avagy az anyag ezer arca Sasvári László ELTE Fizikai Intézet ELTE Bolyai Kollégium Atomoktól a csillagokig, Budapest, 2016. december 8. Fázisátalakulások Csak kondenzált anyag? A kondenzált
RészletesebbenAtomfizika. Fizika kurzus Dr. Seres István
Atomfizika Fizika kurzus Dr. Seres István Történeti áttekintés 440 BC Democritus, Leucippus, Epicurus 1660 Pierre Gassendi 1803 1897 1904 1911 19 193 John Dalton Joseph John (J.J.) Thomson J.J. Thomson
RészletesebbenA második kozmikus sebesség
A második kozmikus sebesség 1. Függőleges felfelé hajítás homogén gravitációs mezőben A homogén gravitációs mező bármely pontjában a gravitációs térerősség (gravitációs gyorsulás) értéke ugyanaz. A Föld
RészletesebbenKÖSZÖNTJÜK HALLGATÓINKAT!
KÖSZÖNTJÜK HALLGATÓINKAT! Önök Dr. Horváth András: Az Univerzum keletkezése Amit tudunk a kezdetekről és amit nem c. előadását hallhatják! 2010. február 10. Az Univerzum keletkezése Amit tudunk a kezdetekről,
RészletesebbenFriedmann egyenlet. A Friedmann egyenlet. September 27, 2011
A September 27, 2011 A 1 2 3 4 A 1 2 3 4 A Robertson-Walker metrika Konvenció: idő komponenseket 4. helyre írom. R-W metrika: R(t) 2 0 0 0 1 kr 2 g = 0 R(t) 2 0 0 0 0 R(t) 2 r 2 sin 2 (Θ) 0 0 0 0 1 Ugyanez
RészletesebbenBevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása
Horváth Dezső: Kozmológia-1 HTP-2016, CERN, 2016.08.16. p. 1 Bevezetés a kozmológiába 1: a Világegyetem tágulása HTP-2016, CERN, 2016 augusztus 16. Horváth Dezső horvath.dezso@wigner.mta.hu MTA KFKI Wigner
RészletesebbenRadioaktivitás. 9.2 fejezet
Radioaktivitás 9.2 fejezet A bomlási törvény Bomlási folyamat alapjai: Értelmezés (bomlás): Azt a magfizikai folyamatot, amely során nagy tömegszámú atommagok spontán módon, azaz véletlenszerűen (statisztikailag)
RészletesebbenA sötét anyag nyomában
A sötét anyag nyomában Az atomoktól a csillagokig Dávid Gyula 2016. 09. 08. Az atomoktól a csillagokig dgy 2015. 01. 21. A csillagok fénye 1 Az atomoktól a csillagokig dgy 2016. 01. 21. A csillagok fénye
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal. Dr. Vincze Árpád vincze@oah.hu
Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal Dr. Vincze Árpád vincze@oah.hu Mitől függ a kölcsönhatás? VÁLASZ: Az anyag felépítése A sugárzások típusai, forrásai és főbb tulajdonságai A sugárzások és az anyag
RészletesebbenA relativitáselmélet története
A relativitáselmélet története a parallaxis keresése közben felfedezik az aberrációt (1725-1728) James Bradley (1693-1762) ennek alapján becsülhető a fény sebessége a csillagfény ugyanúgy törik meg a prizmán,
RészletesebbenAz optika tudományterületei
Az optika tudományterületei Optika FIZIKA BSc, III/1. 1. / 17 Erdei Gábor Elektromágneses spektrum http://infothread.org/science/physics/electromagnetic%20spectrum.jpg Optika FIZIKA BSc, III/1. 2. / 17
RészletesebbenModern kozmológia. Horváth István. NKE HHK Katonai Logisztikai Intézet Természettudományi Tanszék
Modern kozmológia Horváth István NKE HHK Katonai Logisztikai Intézet Természettudományi Tanszék 2015 a fény nemzetközi éve 1015 Ibn Al-Haytham optika 1815 Fresnel fény hullámelmélete 1865 Maxwell egyenletek
RészletesebbenA Tycho-szupernova. 1572ben Tycho Brahe megfigyelt egy felrobbanó csillagot. 400 évvel később egy többmillió fokos buborék látható (zöld és kék a
A plazmaállapot + és tötésekből álló semleges gáz A részecskék közötti kcshatás jelentős A Debye-sugáron belül sok részecske található A Debye-sugár kicsi a plazma méreteihez képest Az elektron-kcsh erősebb,
RészletesebbenA sötét anyag nyomában. Krasznahorkay Attila MTA Atomki, Debrecen
A sötét anyag nyomában Krasznahorkay Attila MTA Atomki, Debrecen Látható és láthatatlan világunk A levegő Túl kicsi dolgok Mikroszkóp Túl távoli dolgok távcső, teleszkópok Gravitációs vonzás, Mágneses
RészletesebbenParitássértés FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM PARITÁSSÉRTÉS 1
Paritássértés SZEGEDI DOMONKOS FIZIKA BSC III. MAG- ÉS RÉSZECSKEFIZIKA SZEMINÁRIUM 2013.11.27. PARITÁSSÉRTÉS 1 Tartalom 1. Szimmetriák 2. Paritás 3. P-sértés 1. Lee és Yang 2. Wu kísérlet 3. Lederman kísérlet
RészletesebbenKÖSZÖNTJÜK HALLGATÓINKAT!
KÖSZÖNTJÜK HALLGATÓINKAT! Önök Dr. Horváth András: Az Univerzum keletkezése Amit tudunk a kezdetekről és amit nem c. előadását hallhatják! 2010. február 10. 1 Az Univerzum keletkezése Amit tudunk a kezdetekről,
RészletesebbenNemlineáris szállítószalag fúziós plazmákban
Nemlineáris szállítószalag fúziós plazmákban Pokol Gergő BME NTI BME TTK Kari Nyílt Nap 2018. november 16. Hogyan termeljünk villamos energiát? Bőséges üzemanyag: Amennyit csak akarunk, egyenletesen elosztva!
RészletesebbenSugárzások kölcsönhatása az anyaggal
Sugárzások kölcsönhatása az anyaggal Dr. Vincze Árpád vincze@oah.hu Mitől függ a kölcsönhatás? VÁLASZ: Az anyag felépítése A sugárzások típusai, forrásai és főbb tulajdonságai A sugárzások és az anyag
RészletesebbenAdatgyőjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb mőszerei
GazdálkodásimodulGazdaságtudományismeretekI.Közgazdaságtan KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSIMÉRNÖKIMScTERMÉSZETVÉDELMIMÉRNÖKIMSc Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Adatgyőjtés, mérési
Részletesebben2. Rész A kozmikus háttérsugárzás
2. Rész A kozmikus háttérsugárzás A kozmikus sugárzás felfedezése 1965: A. Penzias és R. Wilson (Bell Lab) érzékeny mikrohullámú antennája A kozmikus sugárzás 1965: A. Penzias és R. Wilson érzékeny mikrohullámú
RészletesebbenKvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 23. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 018. Február 3. A pozitron felfedezése A1 193 Anderson (Cal Tech) ködkamra kozmikus sugárzás 1300 db fénykép pozitrónium PET Antihidrogén Kozmikus sugárzás antirészecske:
RészletesebbenJegyzet. Kémia, BMEVEAAAMM1 Műszaki menedzser hallgatók számára Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Dr Madarász János, egyetemi docens.
Kémia, BMEVEAAAMM Műszaki menedzser hallgatók számára Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Dr Madarász János, egyetemi docens Jegyzet dr. Horváth Viola, KÉMIA I. http://oktatas.ch.bme.hu/oktatas/konyvek/anal/
RészletesebbenKomplex Rendszerek Fizikája Tanszék április 28.
A nagyléptékű szerkezet kialakulása, fejlődése Dobos László Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék dobos@complex.elte.hu É 5.60 2017. április 28. Az Univerzum sűrűségfluktuációinak fejlődése A struktúra kis
RészletesebbenŐsrobbanás: a Világ teremtése?
Horváth Dezső: A kozmológia alapjai Telki, 2010.01.14 p. 1/37 Ősrobbanás: a Világ teremtése? (A kozmológia alapjai) Horváth Dezső horvath@rmki.kfki.hu MTA KFKI Részecske és Magfizikai Kutatóintézet, Budapest
RészletesebbenSugárzások és anyag kölcsönhatása
Sugárzások és anyag kölcsönhatása Az anyaggal kölcsönhatásba lépő részecskék Töltött részecskék Semleges részecskék Nehéz Könnyű Nehéz Könnyű T D p - + n Radioaktív sugárzás + anyag energia- szóródás abszorpció
RészletesebbenFIZIKA KÖZÉPSZINTŐ SZÓBELI FIZIKA ÉRETTSÉGI TÉTELEK Premontrei Szent Norbert Gimnázium, Gödöllı, 2012. május-június
1. Egyenes vonalú mozgások kinematikája mozgásokra jellemzı fizikai mennyiségek és mértékegységeik. átlagsebesség egyenes vonalú egyenletes mozgás egyenes vonalú egyenletesen változó mozgás mozgásokra
RészletesebbenPh 11 1. 2. Mozgás mágneses térben
Bajor fizika érettségi feladatok (Tervezet G8 2011-től) Munkaidő: 180 perc (A vizsgázónak két, a szakbizottság által kiválasztott feladatsort kell kidolgoznia. A két feladatsor nem származhat azonos témakörből.)
RészletesebbenKvarkok. Mag és részecskefizika 2. előadás Február 24. MRF2 Kvarkok, neutrínók
Kvarkok Mag és részecskefizika. előadás 017. Február 4. V-részecskék 1. A15 felfedezés 1946, Rochester, Butler ezen a képen egy semleges részecske bomlásakor két töltött részecske (pionok) nyoma villa
RészletesebbenRádl Attila december 11. Rádl Attila Spalláció december / 21
Spalláció Rádl Attila 2018. december 11. Rádl Attila Spalláció 2018. december 11. 1 / 21 Definíció Atommagok nagyenergiás részecskével történő ütközése során másodlagos részecskéket létrehozó rugalmatlan
RészletesebbenHatártalan neutrínók
Határtalan neutrínók Trócsányi Zoltán Eötvös Loránd Tudományegyetem és MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport HTP utótalálkozó Budapest 218. december 8 Mottó A tudománynak azonban, hogy el ne satnyuljon,
RészletesebbenKozmológiai n-test-szimulációk
Kozmológiai n-test-szimulációk Dobos László Komplex Rendszerek Fizikája Tanszék dobos@complex.elte.hu É 5.60 2017. április 21. Inhomogenitások az Univerzumban A háttérsugárzás lecsatolódásakor (z 1100)
RészletesebbenAz elemek eredete I.
Az elemek eredete I. A Föld kontinentális kérgében ma 90 elem (H U), de 112 ismert: - az első 82 (H Pb) stabil nuklid is (Tc és Pm nincs a természetben), - a 83-92 (Bi U) csak radioaktív nuklid ( 209 Bi,
RészletesebbenMagfizika tesztek. 1. Melyik részecske nem tartozik a nukleonok közé? a) elektron b) proton c) neutron d) egyik sem
1. Melyik részecske nem tartozik a nukleonok közé? a) elektron b) proton c) neutron d) egyik sem 2. Mit nevezünk az atom tömegszámának? a) a protonok számát b) a neutronok számát c) a protonok és neutronok
RészletesebbenA 35 éves Voyager őrszondák a napszél és a csillagközi szél határán
A 35 éves Voyager őrszondák a napszél és a csillagközi szél határán Király Péter MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont RMKI KFFO İsrégi kérdés: meddig terjedhet Napisten birodalma? Napunk felszíne, koronája,
RészletesebbenDr. Berta Miklós. Széchenyi István Egyetem. Dr. Berta Miklós: Gravitációs hullámok / 12
Gravitációs hullámok Dr. Berta Miklós Széchenyi István Egyetem Fizika és Kémia Tanszék Dr. Berta Miklós: Gravitációs hullámok 2016. 4. 16 1 / 12 Mik is azok a gravitációs hullámok? Dr. Berta Miklós: Gravitációs
RészletesebbenRadioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése
Radioaktivitás és mikrorészecskék felfedezése Mag és részecskefizika 1. előadás 2017. Február 17. A félév tematikája 1. Mikrorészecskék felfedezése 2. Kvark gondolat bevezetése, béta-bomlás, neutrínóhipotézis
RészletesebbenATOMMODELLEK, SZÍNKÉP, KVANTUMSZÁMOK. Kalocsai Angéla, Kozma Enikő
ATOMMODELLEK, SZÍNKÉP, KVANTUMSZÁMOK Kalocsai Angéla, Kozma Enikő RUTHERFORD-FÉLE ATOMMODELL HIBÁI Elektromágneses sugárzáselmélettel ellentmondásban van Mivel: a keringő elektronok gyorsulnak Energiamegmaradás
Részletesebbenhttp://www.flickr.com Az atommag állapotait kvantummechanikai állapotfüggvénnyel írjuk le. A mag paritását ezen fv. paritása adja meg. Paritás: egy állapot tértükrözéssel szemben mutatott viselkedését
RészletesebbenAtommodellek. Az atom szerkezete. Atommodellek. Atommodellek. Atommodellek, A Rutherford-kísérlet. Atommodellek
Démokritosz: a világot homogén szubsztanciájú oszthatatlan részecskék, atomok és a közöttük lévı őr alkotja. Az atom szerkezete Egy atommodellt akkor fogadunk el érvényesnek, ha megmagyarázza a tapasztalati
Részletesebben9. évfolyam. Osztályozóvizsga tananyaga FIZIKA
9. évfolyam Osztályozóvizsga tananyaga A testek mozgása 1. Egyenes vonalú egyenletes mozgás 2. Változó mozgás: gyorsulás fogalma, szabadon eső test mozgása 3. Bolygók mozgása: Kepler törvények A Newtoni
RészletesebbenKorszerű nukleáris energiatermelés Fúzió 1.
Korszerű nukleáris energiatermelés Fúzió 1. Magfizikai alapok, plazma alapok, MHD, energiamérleg, anyagmérleg Pokol Gergő BME NTI Korszerű nukleáris energiatermelés 201. november 6. Korszerű nukleáris
RészletesebbenRadioaktív sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktív sugárzások detektálása.
Különböző sugárzások tulajdonságai Típus töltés Energia hordozó E spektrum Radioaktí sugárzások tulajdonságai és kölcsönhatásuk az elnyelő közeggel. A radioaktí sugárzások detektálása. α-sugárzás pozití
RészletesebbenPósfay Péter. arxiv: [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369
arxiv:1604.01717 [hep-th] Eur. Phys. J. C (2015) 75: 2 PoS(EPS-HEP2015)369 Pósfay Péter ELTE, Wigner FK Témavezetők: Jakovác Antal, Barnaföldi Gergely G. Motiváció FRG módszer bemutatása Kölcsönható Fermi-gáz
RészletesebbenA Föld mint fizikai laboratórium
A Föld mint fizikai laboratórium Az atomoktól a csillagokig Dávid Gyula 2006. 01. 12. A Föld - régóta ismert fizikai objektum triviális jól ismert nem ismert fizikai tulajdonságok alkalmazások más rendszerek,
RészletesebbenBevezetés a modern fizika fejezeteibe. 4. (a) Kvantummechanika. Utolsó módosítás: november 15. Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
Bevezetés a modern fizika fejezeteibe 4. (a) Kvantummechanika Utolsó módosítás: 2015. november 15. 1 Előzmények Az atomok színképe (1) A fehér fény komponensekre bontható: http://en.wikipedia.org/wiki/spectrum
RészletesebbenBevezetés a kozmológiába 2: ősrobbanás és vidéke
Horváth Dezső: Kozmológia-2 HTP-2016, CERN, 2016.08.17. p. 1/39 Bevezetés a kozmológiába 2: ősrobbanás és vidéke HTP-2016, CERN, 2016 augusztus 17. Horváth Dezső horvath.dezso@wigner.mta.hu MTA KFKI Wigner
RészletesebbenMag- és neutronfizika
Mag- és neutronfizika z elıadás célja: : megalapozni az atomenergetikai ismereteket félév során a következı témaköröket ismertetjük: Magfizikai alapfogalmak (atommagok, radioaktivitás) Sugárzás és anyag
RészletesebbenAtommagok alapvető tulajdonságai
Atommagok alapvető tulajdonságai Mag és részecskefizika 5. előadás 017. március 17. Áttekintés Atommagok szerkezete a kvarkképben proton szerkezete, atommagok szerkezete, magerő Atommagok összetétele izotópok,
RészletesebbenÁltalános Kémia, BMEVESAA101
Általános Kémia, BMEVESAA101 Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Az anyag Készítette: Dr. Csonka Gábor egyetemi tanár, csonkagi@gmail.com 1 Jegyzet Dr. Csonka Gábor http://web.inc.bme.hu/csonka/ Óravázlatok:
Részletesebben2. A hőátadás formái és törvényei 2. A hőátadás formái Tapasztalat: tűz, füst, meleg edény füle, napozás Hőáramlás (konvekció) olyan folyamat,
2. A hőátadás formái és törvényei 2. A hőátadás formái Tapasztalat: tűz, füst, meleg edény füle, napozás. 2.1. Hőáramlás (konvekció) olyan folyamat, amelynek során a hő a hordozóközeg áramlásával kerül
RészletesebbenA LEHETSÉGES VILÁGOK LEGJOBBIKA?
A LEHETSÉGES VILÁGOK LEGJOBBIKA? avagy miért létezünk egyáltalán? Gesztesi Albert Filozófiai Vitakör, 2009. május 15. Magyarázzuk meg, hogy mit látunk! Nem csak látjuk, de értjük is amit látunk. Miért
RészletesebbenKészítsünk fekete lyukat otthon!
Készítsünk fekete lyukat otthon! Készítsünk fekete lyukat otthon! BH@HOME Barnaföldi Gergely Gábor, Bencédi Gyula MTA Wigner FK Részecske és Magfizikai Kutatóintézete AtomCsill 2012, ELTE TTK Budapest
RészletesebbenÁltalános Kémia, BMEVESAA101 Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár. Az anyag Készítette: Dr. Csonka Gábor egyetemi tanár,
Általános Kémia, BMEVESAA101 Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Az anyag Készítette: Dr. Csonka Gábor egyetemi tanár, csonkagi@gmail.com 1 Jegyzet Dr. Csonka Gábor http://web.inc.bme.hu/csonka/ Facebook,
Részletesebben