BOTOS ÁKOS. Témavezető: Dr. Kamarás Katalin
|
|
- Piroska Kovácsné
- 7 évvel ezelőtt
- Látták:
Átírás
1 Tudományos Diákköri Dolgozat BOTOS ÁKOS Egyfalú szén nanocsövek töltése fullerénnel szuperkritikus széndioxid segítségével Témavezető: Dr. Kamarás Katalin MTA Szilárdtest Fizikai és Optikai Kutatóintézet Eötvös Loránd Tudományegyetem Természettudományi Kar Budapest, 2009
2 I. BEVEZETÉS... 3 II. IRODALMI ÖSSZEFOGLALÁS... 4 II.1. A NANOCSÖVEK... 4 II.1.1. A szén nanocsövek elméleti származtatása... 2 II.2. FULLERÉN C II.2.1. Szén nanocsövek előállítása... 5 II.3. TÖLTÖTT SZÉN NANOCSÖVEK... 6 II.3.1. Fullerének kölcsönhatása szén nanocsövekkel... 7 II.3.2. Fullerénnel töltött szén nanocsövek előállítása... 8 III. TÖLTÖTT SZÉN NANOCSÖVEK ELŐÁLLÍTÁSA III.1.1. A C előállítása gázfázisból és szuperkritikus CO 2 -ban III.1.2. A C 60 C 8 H 8 és ac 60 C 8 H előállítása III.2. DUPLAFALÚ SZÉN NANOCSÖVEK ELŐÁLLÍTÁSA IV. TÖLTÖTT NANOCSÖVEK VIZSGÁLATI MÓDSZEREI IV.1. A BORSÓK VIZSGÁLATA IV.1.1. TEM IV.1.2. Raman-spektroszkópia IV.1.3. ATR V. ÖSSZEFOGLALÁS VI. KÖSZÖNETNYILVÁNÍTÁS VII. IRODALOMJEGYZÉK
3 I. Bevezetés A nanocső és a fullerén a szén egy-egy allotróp módosulata. A nanocsövek kvázi egydimenziós üregeiben a molekulák a nanocsövek átmérője által befolyásolt fázisokat hoznak létre, amelyek fizikai tulajdonságai eltérhetnek a tömbfázisban tapasztaltaktól. A csövekben a molekulák kémiai reakciói zavaró külső hatásoktól mentes környezetben vizsgálhatók. Ehhez hasonlóan léteznek olyan fullerének, amelyek belsejében például fém atom van (M@C n ). Kísérleteim során fullerénnel és kubánnal töltött szén nanocsöveket állítottam elő és vizsgáltam Dr. Kamarás Katalin vezetésével. Tudományos diákköri munkám célja egy alacsony hőmérsékletű nanocső töltési eljárás kidolgozása, és a paraméterek optimálása volt
4 II. Irodalmi összefoglalás II.1. A nanocsövek A szén nanocsöveket Sumio Iijima fedezte fel 1991-ben szén nanoszerkezetek ívkisüléssel történő előállítása közben, a negatív elektród felületéről vett mintában [1]. A transzmissziós elektronmikroszkóppal (TEM) készített felvételek (2. ábra) alapján megállapította, hogy egymásban koncentrikusan elhelyezkedő csövekről van szó (MWCNT, Multi-Walled Carbon NanoTube), amelyek palástjai a grafénhoz hasonlóan hatszöges szerkezettel rendelkeznek. Ezzel a felfedezéssel még eggyel nőtt a szén ismert allotróp módosulatainak száma (3. ábra). 1. ábra: Egyfalú karosszék típusú nanocső modell. 2. ábra: Többfalú nanocsövekről készült TEM képek sematikus ábrázolással. [1] 3. ábra: A szén allotróp módosulatai balról jobbra: gyémánt, fullerének, nanocső, grafit
5 II.1.1. A szén nanocsövek elméleti származtatása A szén nanocsövek elméletileg a grafénsíkból származtathatók, egy úgynevezett királis vektor mentén történő hipotetikus feltekerés segítségével. A grafén rácsa két bázisvektorral (a 1,a 2 ) írható le, amelyek egyenlő hosszúak és 60 -os szöget zárnak be egymással. Az elemi cella az 1/3(a 1 + a 2 ) és a 2/3(a 1 + a 2 ) helyeken egy-egy szénatomot tartalmaz. A szén nanocsövekben a grafénsík egy C h rácsvektor mentén van feltekerve, ahol C h = na 1 + ma 2. A C h vektor a nanocső királis vektora, amit az (n,m) jellemez. A nanocsövek szerkezetük alapján három csoportra oszthatók. Két akirális típus létezik, a cikcakk (n,0) és a karosszék (n,n), a többit pedig királisnak nevezzük. 4. ábra: Az ábrán a grafén sík feltekerése és a három különbüző tíípusú nanocső :királis, karosszék és cikkcakk látható. Az egyfalú nanocsövek (Single-Walled NanoTube, SWNT) kvázi egydimenziós henger alakú poliaromás makromolekulák, amelyek elektronszerkezete szintén a grafénéból vezethető le a geometriából adódó torzulások figyelembevételével. Az annulének elektronszerkezete azonos elven származtatható a poliacetilénéből [2]. A feltekerés elektronszerkezetre gyakorolt hatását megvizsgálva a poliacatilén-annulén esetben, és ezt összevetve a grafén-nanocső esettel, megállapítható, hogy a félvezető nanocsövek a (4n+2) annulének analógjai, amelyek a Hückel szabály szerint aromásak, míg a fémes nanocsövek a 4n annulének analógjai, amelyek antiaromásak [3]. A feltekerés miatt a rendszerek sávszerkezetének ki kell elégítenie a C h k=2πq hatérfeltételt (C h az annulén vagy a nanocső kerülete, k az egydimenziós hullámszámvektor (a reciprok rács hullámvektora) és q egy egész szám), azaz k csak diszkrét értékeket vehet fel a q kvantumszám függvényében. Ha n m = 3q, akkor a Fermi-szinten levő elektronállapotok megengedettek lesznek, ami fémes - 2 -
6 ( antiaromás ) nanocsövet eredményez (c), de ha n-m=3q±1, akkor a Fermi-szinten levő állapotok tiltott sávot alkotnak a nanocső pedig félvezető ( aromás ) lesz. 5. ábra: Az ábrán négy különböző dimenziójú konjugált π kötéses rendszer látható: poliacetilén (a), annulének családja (b) (ciklobutadién, benzol, ciklooktatetraén, [18] annulén), grafén (c), SWNT-k (d).a zöld szín az aromás rendszereket, a piros pedig az antiaromás rendszereket jelöli [3]. II.2. Fullerén C 60 A C 60 molekulát R. F. Curl, H. W. Kroto és R. E. Smalley fedezte fel 1985-ben [4]. Asztrofizikai célú kísérletek során egy impulzus üzemmódban működő lézerrel egy grafitkorongot párologtattak el egy kemence belsejében, majd a héliummal lehűtött gázelegyet egy tömegspektrométerbe vezették, hogy detektálhassák a képződött molekulákat. Amint az 6. ábrán is látható, a C 60 -on kívül több hasonló összetételű molekula keletkezett a kísérlet során, mint példál a C 70, C 80 stb. A termékek stabilitását zárt, labdaszerű szerkezettel indokolták. A molekulákat Buckminster Fuller építészről nevezték el, aki öt- és hatszögek felhasználásával tervezett kupolaszerű épületeket. Donald Huffman és Wolfgang Krätschmer 1990-re kifejlesztett egy ívkisüléses eljárást, amellyel makroszkopikus mennyiségű fullerén állítható elő [5], Ez a felfedezés megnyitotta az utat a fullerének behatóbb tanulmányozása előtt. A fullerének családjának, a szén egy allotróp módosulatának felfedezésért 1996-ban R. F. Curl, H. W. Kroto és R. E. Smalley kémiai Nobel-díjat kapott. 6. ábra: A fullerének családjának néhány képviselője, pl.: C 60, C 70 stb
7 7. ábra: A Kroto-Smalley kísérlet során keletkezett molekulák tömegspektrumának részlete. Látható hatvan szénatomszámnál a kimagasló intenzitású csúcs [1]. 8. ábra: A C60 kristály szerkezetének térkitöltésű ábrázolása [8]. A C 60 kristályrácsa lapcentrált köbös (face centered cubic, fcc) szerkezetű, aminek rácsállandója 1,42 nm (8. ábra). A kristályrácsban minden molekulának 12 első szomszédja van. A rács kohéziós energiája ~2 ev, ami erős van der Waals kölcsönhatásra utal [6], de ennek ellenére a fullerénmolekulák szobahőmérsékleten forognak a kristályban. Az elemi cellában kétféle, egy nagyobb oktaéderes és két kisebb, tetraéderes szimmetriájú üreg van, amelyekbe különböző molekulák építhetőek be. Az oktaéderes üregbe beépül például a kocka alakú, nyolc szénatomból és nyolc hidrogénből álló kubánmolekula [7]. Ezt a kokristályt először az MTA SZFKI-ban Pekker Sándor és munkatársai állították elő 2005-ben [8]. A kristály vizsgálata során beigazolódott a kubán kiváló illeszkedése a fullerénmolekulák fcc kristályrácsának oktaéderes üregébe. A C 60 fcc rácsának kismértékű tágulásával a rácsállandó 1,415 nm-ről 1,474 nm-re nőtt (9. ábra). A molekulák alakja alapján történő molekuláris felismerésnek köszönhetően a fullerén-kubán kokristály méretei kisebbek, mint az alkotóelemek méreteinek összege. A kristályban az erős fullerén-kubán van der Waals kölcsönhatás ellenére, az eredeti kristályhoz hasonlóan, a fullerének szabadon foroghatnak, azaz a kristály egyes alkotórészei statikusak, míg más alkotórészei forognak, ezért nevezik rotor-sztator molekulakristálynak. A fullerén-kubán kokristályokban alacsony hőmérsékleten több fázisátalakulás is megfigyelhető. Magas hőmérsékleten, 200 C-on, a - 4 -
8 kristályrácsba beépült kubán bomlik, és reagál a környező fullerénekkel, nagy stabilitású kopolimert képezve. 9. ábra: A C 60 C 8 H 8 kokristály kristályszerkezetének térkitöltésű ábrázolása [8]. II.2.1. Szén nanocsövek előállítása Amint az a bevezetésben is szerepelt, a szén nanocsöveket először ívkisüléses (ÍK) eljárással állítottak elő. Azóta két új technológiát dolgoztak ki, az egyik egy lézerabláción alapuló (LA), a másik pedig egy speciális CVD 1 eljárás. Az ívkisüléses eljárás során a negatív elektród a szénforrás, amit a kisülés párologtat el, majd a gázfázisú szénatomokból hélium (~10 kpa) atmoszférában képződnek az egy-, illetve a többfalú nanocsövek [1]. Ez az legtisztább nanocsöveket eredményező eljárás, a kísérleteimhez használt nanocsövek is ilyenek voltak (Carbon Solutions, Inc. P2). A lézerablációs technológia során a grafitkorongot impulzus üzemmódban működő lézer párologtatja el egy kemence (~1200 C) belsejében. A szén gőzfázisból való kondenzációjának elősegítésére vízzel hűtött réztűt alkalmaznak, amelyhez inert argon gázáramban (67 kpa) jutnak el a szénatomok. A szénforrás fémkatalizátor részecskéket is tartalmaz, amelyek minőségének, illetve összetételének változtatásával kontrollálható a szelektivitás [9]. A kész nanocsövek amorf szénnel és katalizátorral szennyezettek. A szén nanocsöveket kémiai gőzleválasztással először 1993-ban állítottak elő [10]. Az eljárás lényege, hogy inert gázzal (nitrogén, ammónia, hidrogén) dúsított széntartalmú gázt (acetilén, etilén, etanol, vagy metán) vezetnek be a felfűtött reakciótérbe (~700 C), ami a katalizátort tartalmazza. Anyagát tekintve a katalizátor nikkelből, kobaltból, vasból, 1 Chemical Vapour Deposition, Kémiai Gőzleválasztás - 5 -
9 molibdénből vagy ezek keverékéből áll. Az eljárás legfőbb alkalmazási területe a nanocsövek nagymennyiségű előállítása, például kompozitok gyártásához. Kifejlesztettek azonban olyan különleges CVD eljárásokat is, amelyek kizárólag egyfalú csöveket eredményeznek. Ilyen például a speciális kobalt-molibdén katalizátort alkalmazó (CoMoCAT) technológia [11], amivel egyfalú csöveken belül is kimagasló szelektivitás érhető el. A lézerablációval és a CVD-vel előállított nanocsövek szennyezőként nagy mennyiségű amorf szenet és katalizátort tartalmaznak. Ezek csak erélyes körülmények között kivitelezett savas mosással távolíthatók el, ami nem kívánt mellékhatásként a csövek elektronszerkezetét is módosítja [12]. A tisztítás utáni hőkezeléssel a csövek elektronszerkezete regenerálható. 10. ábra: A katalizátor igény szerint, akár mintázatot formálva is felvihető, és a felületre nanocső erdő növeszthető [13] II.3. Töltött szén nanocsövek Az első molekula, amit szén nanocsőbe töltöttek, a fullerén volt [14]. A nanocsövek üreges belseje és a C 60, illetve más fullerének között kimagaslóan erős van der Waals kölcsönhatás alakul ki. A fullerének nagy termikus stabilitásának köszönhetően C hatékonyan állíthatók elő gázfázisból. A gázfázisú töltés feltétele a nanocsőbe töltendő molekula termikus stabilitása gázhalmazállapotban, az eljárás hőmérsékletén. Nagy előnye, hogy csaknem 100%-os töltöttség érhető el vele, de alkalmatlan alacsony hőmérsékleten bomló szerves molekulák (pl.: kubán, gyógyszerhatóanyagok) nanocsőbe töltésére. Ezért felmerült az igény olyan módszerek kidolgozására, amelyek lehetővé teszik az utóbbi molekulák bevitelét a nanocsőbe. A kidolgozott eljárások mindegyike folyadékfázisban zajlik, különböző elvek mentén [15,16,17]. A továbbiakban a nanocső-fullerén - 6 -
10 kölcsönhatás, mint hajtóerő és a gáz- valamint a folyadékfázisú töltések feltételezett mechanizmusai kerülnek ismertetésre. II.3.1. Fullerének kölcsönhatása szén nanocsövekkel A C 60 kristályban a rácsot összetartó kohéziós energia ~2 ev molekulánként. Egy grafén sík és egy C 60 molekula között a kohéziós energia jóval kisebb (0,968 ev), mint a háromdimenziós kristályban [18,19], aminek a van der Waals kölcsönhatásban résztvevő kevesebb szénatom az oka. Nanocsövek esetén a fullerén két különböző helyen, a cső külső felületén, illetve a cső belsejében helyezkedhet el. Az első esetben az illeszkedés szemmel láthatóan kedvezőtlen, mivel a két felületen lévő szénatomok egymástól elhajlanak, ami a van der Waals kölcsönhatás és ez által a kohéziós energia drasztikus csökkenését eredményezi, ami így mindössze 0,54 ev. [18,20,21]. Ezzel szemben, a második esetben az illeszkedés pl. a (10,10) királis vektorú nanocsővel, szinte tökéletes, mivel a görbületek követik egymást. Ennek köszönhetően a fullerén és a nanocső közötti van der Waals kölcsönhatás mértéke maximális, a kohéziós energia számolt értéke pedig 3,01 és 3,26 ev [18,20] vagy 3,01 ev közé esik [16,18,21] C 60 molekulánként. Tehát az eddigiek alapján megállapítható, hogy a nanocső-fullerén kölcsönhatás, energetikailag kedvezőbb, mint a fullerén-fullerén kölcsönhatás, azaz a nanocsövek fullerénnel való töltése egy irreverzibilis, spontán végbemenő folyamat, ami termodinamikailag stabil végterméket eredményez. A nanocső-c 60 kölcsönhatás energiájának a cső átmérője a meghatározója, amiből következik, hogy van egy optimális átmérő, d(nt) opt. A nanocső-fullerén kölcsönhatás energiáját Lennard-Jones potenciálokkal leírva kiszámítható a d(nt) min minimális átmérő, ami 1,234 nm-nek adódik [22]. Ennél kisebb átmérőjű csövekben a C 60 jelenléte energetikailag kedvezőtlen. A fullerén és a nanocső fala között akkor a legerősebb a vonzó kölcsönhatás, ha a távolság 0,33 nm, ebből kiszámítva d(nt) opt = d(f) ,33 nm= 1,35 nm [22]. Ezt figyelembe véve a kísérletekhez olyan nanocsöveket (Carbon Solutions, Inc., P2) használtam, amelyek jellemző átmérője (~1,4 nm) ideális a C 60 befogadására. Ha d(nt)/d(f) nő akkor a C 60 láncszerű szerkezete megszűnik, és a molekulák közelebb kerülnek a csövek falához. Ha 1,45 nm d(nt) 2,16 nm, akkor a C 60 új cikkcakk fázisba rendeződik, míg ha d(nt)>2,16 nm, akkor a fullerén egy kettős spirál szerkezetű fázist 2 d(fullerén)=0,69 nm - 7 -
11 alkot [23]. Az említett fázisok kialakulását TEM felvételek is bizonyítják [24]. Összesen tíz különböző szerkezetű fázist jósolnak a számítások [23]. 11. ábra: A C 60 különböző lehetséges szerkezetei közül három a nanocső átmérőjének függvényében: cikkcakk, kettős spirál és két molekula rétegű fázisok [17]. II.3.2. Fullerénnel töltött szén nanocsövek előállítása II Fullerénnel töltött szén nanocsövek előállítása gázfázisból A nanocsöveket levegőn kell hőkezelni a töltés előtt, amely során a nanocső végei kinyílnak és hibahelyek keletkeznek. Mivel a levegő páratartalma könnyen újra adszorbeálódhat a csövekben és azok vissza is záródhatnak, ezért a lehető leghamarabb fel kell használni őket. A borsók előállítására a mai napig leggyakrabban a gázfázisú töltést alkalmazzák (1. Táblázat). A C 60 körülbelül 375 C-on kezd el szublimálni [25] és ekkor a gőznyomása 1, és 1, torr 3 között van [26]. Ha a fullerént és a nanocsövet, egy vákuumban lezárt edényben, 375 C-on vagy annál magasabb hőmérsékleten hőkezeljük, akkor a nanocsövek közel 100% hatékonysággal megtölthetők. A folyamatot transzmissziós elektronmikroszkóppal követve kimutatták, hogy a kezdő lépés feltételezhetően a C 60 adszorpciója a nanocsövek felületén [27]. Az adszorbeált fullerének ~325 C-on mbar mbar, 1 torr = mbar - 8 -
12 mozgásképessé válnak, és megindulhat diffúziókontrollált vándorlásuk a csövek belseje felé, azok nyitott végein és nagyobb hibahelyein keresztül. Ez alatt a hőmérséklet alatt a nanocsövek nem tölthetők meg [21, 28, 29]. Mivel a nanocsövek mindig kötegeket alkotnak, a fullerének több különböző útvonalon juthatnak el a bejutást lehetővé tévő helyekig, például két nanocső közötti árokban, egy egyedülálló cső felületén annak nyitott végéig, vagy egy megfelelően nagy hibahelyig (12. ábra). A fulleréneknek az összes útvonalon le kell győzniük egy energiagátat (0,29-0,35 ev), noha a reakció exoterm (3,01 ev) [21, 28]. Egy másik modell szerint, az adszorbeált C 60 molekulák sebességének az m/s közötti tartományba kell esnie, ami ~400 C-nak felel meg, mert 50 m/s-nál kisebb sebesség esetén a molekulák a nanocső felületén található energiaminimumoknak megfelelő helyeken ragadnak, 120 m/s-nál nagyobb sebesség esetén pedig elrepülnek a bejutást lehetővé tévő helyek mellett [29]. 12. ábra: A fullerén és a nanocső kölcsönhatásának erőssége a fullerén helyének függvényében különböző töltési mechanizmusokra. Az alsó energiadiagram szerint a "C" típusú töltés (az árkokban adszorbeált C 60 vándorlásán keresztül) energetikailag a legkedvezőbb. A kettős keresztek az átmeneti állapotokat jelölik [21]
13 Töltelék molekula Nanocső típusa Eljárás típusa Körülmények C 60 SWNT (LA és ÍK) Gázfázisú töltés 450 C, 3 x 10-4 torr, 2 h C 60 SWNT Gázfázisú töltés C, vákuum, 64.5 h C 60 SWNT (ÍK) Gázfázisú töltés 500 C, 7.5 x 10-6 torr, 48 h C 60 SWNT Gázfázisú töltés 327 C, vákuum, 12 h C 60 SWNT (LA) Gázfázisú töltés 400 C, vákuum, 24 h C 60 SWNT (LA) Gázfázisú töltés 400 C, vákuum, 24 h C 60 SWNT és DWNT (CVD) Gázfázisú töltés C, 5 x 10-5 torr, 48 h C 60 MWNT Gázfázisú töltés 650 C, 1,5 x 10-3 torr, 3 h C 60 SWNT (hőkezléssel kitágított HiPco) Folyadékfázisú töltés Etanol, szobahőmérséklet, 1 nap C 60 és N@C 60 SWNT (ÍK) Folyadékfázisú töltés Hexán, 69 C, 2 h C 60 SWNT (ÍK) Szuperkritikusfázisú töltés sc-co 2, 50 C, 5 nap C 61 (COOEt) 2 és C 61 (COOH) 2 SWNT (ÍK) Szuperkritikusfázisú töltés sc-co 2, 50 C, 5 nap C 60 O SWNT (ÍK) Szuperkritikusfázisú töltés sc-co 2, 50 C, 5 nap ÍK: ívkisülés, LA: Laser Ablation (lézer abláció), CVD: Chemical Vapor Deposition (kémiai gőzleválasztás), HiPCo: High Pressure CO decomposition (nagy nyomású CO bontás) 1. Táblázat: A gázfázisú töltés paramétereinek összehasonlító táblázata [30]. II Fullerénnel töltött szén nanocsövek előállítása folyadékfázisból A klasszikus folyadékfázisú töltésekhez (nano-extrakció, 13. ábra) olyan oldószerre van szükség, amely rossz oldószere a fullerénnek, mint pl.: hexán [15], etanol [16], vagy szuperkritikus CO 2 (sc.co 2 ) [17], és csak gyenge kölcsönhatásba lép a nanocsővel. Ezenkívül fontos, hogy az oldószer felületi feszültsége kisebb legyen, mint 200 mn/m, mivel az ilyen folyadékok képesek behatolni a nanocsövekbe (a felsorolt oldószerek felületi feszültsége kisebb, mint 50 mn/m). A folyamatban a telített fullerénoldat- szilárd fullerénkristály és a telített fullerénoldatnanocső közti egyensúlyok játszanak szerepet (14. ábra). A fullerének irreverzibilis adszorpciója a folyadékfázisból a nanocsövekbe, az oldatbeli koncentráció csökkenésével jár, tehát az oldat már nem lesz telített. Ezért a szilárd fullerén kristályból feloldódik annyi, hogy a telített fullerénoldat-szilárd fullerénkristály egyensúly helyreálljon. Ez mindaddig
14 folytatódik, ameddig a nanocsövekben fullerének adszorbeálódnak. Ezekkel a módszerekkel 50%-70%-os töltöttséget tudtak elérni 1,5-2 nm közötti nanocső átmérők esetén [27,28,29]. A gázfázisú töltéssel szemben itt nem az egyedi fullerén és a nanocsövek közötti kölcsönhatást kell megvizsgálnunk, mert a C 60 molekulát oldószerburok veszi körbe (14. ábra). A szolvatációs energiát (0,1-0,2 ev) ami a gázfázisú töltésnél lévő energiagátakkal azonos nagyságrendű összevetve a nanocső-fullerén kölcsönhatás energiájával (3 ev), látszik, hogy az előbbi egy nagyságrenddel kisebb az utóbbinál. Az oldószer relatív koncentrációja azonban ezerszerese a fullerénének, tehát a reakció során a nanocsövek térfogatának jelentős részét oldószer tölti ki, ami ha a folyamat közben nem tud távozni, nagyban csökkenti a töltés hatásfokát. Ennek elkerülésére olyan oldószert célszerű választani, amelynek molekulái kiférnek a nanocső és a fullerén között. Oldószer gyenge erõs gyenge erõs 13. ábra: A nano-extrakció sematikus ábrázolása [16]. C 60 erõs SWCNT 14. ábra: A folyamat szereplői között fellépő kölcsönhatások. A háromszög külső oldalán lévő sárga feliratok a nano-extrakcióra érvényesek (13. ábra), míg a belső oldalon található fekete feliratok pedig a nanokondenzációra (17. ábra). Erre nyújt megoldást a sc.co 2, ami standard körülmények között gáz halmazállapotú. és a fullerének számára ideális 1,4-1,5 nm átmérőjű nanocsövek is megtölthetők a használatával [17]. A CO 2 ~31 ºC és ~75 bar fölött kerül szuperkritikus állapotba, ami azt jelenti, hogy megszűnik a folyadékot és a gázt elválasztó fázishatár (16. ábra). Szuperkritikus állapotú oldószerekben az oldott molekulák diffúziója felgyorsul. A szuperkritikus széndioxidnak emellett a viszkozitása is kicsi, ami elősegíti a nanocsövekbe való ki és bejutást, és ezzel hatékonyabbá teszi az eljárást. T, P 15. ábra: A CO 2 átalakulása: gáz/folyadék kétfázisú rsz.-ből szuperkritikus állapotú rsz.-be
15 16. ábra: A CO 2 fázisdiagramja, amin a szürke terület felel meg a gáz-,a kék a folyadék-, a piros a szilárd-, a világoskék a szuperkritikus halmazállapotnak. Az oldatfázisú töltések másik típusa a nano-kondenzációnak nevezett eljárás. Ebben az esetben az oldószernek jól kell oldania a töltelék molekulát,és elég erős kölcsönhatásba kell lépnie a nanocső felületével is (17. ábra, 14. ábra). A telített oldatból az oldószert gyorsan kell elvonni úgy, hogy a nanocső felületéten egy vékony adszorbeált oldószerréteg maradjon, ami elősegíti a molekulák nanocsőbe diffundálását. A gyors oldószer elvonást úgy oldják meg, hogy a nanocsöveket egy TEM rácsra helyezik, ami alatt szűrőpapír található, és így cseppentik rájuk a tömény fullerén oldatot, amit a szűrőpapír azonnal magába szív [16]. 17. ábra: A nano-kondenzáció során a tömény, toluolos fullerén oldatot egy szűrőpapíron fekvő, nanocsővel borított TEM rácsra cseppentik a gyors száradás érdekében. A visszamaradó vékony folyadékfilm teszi lehetővé a diffúziót a csövek belsejébe
16 III. Töltött szén nanocsövek előállítása A nanocsövek töltésére két különböző módszert alkalmaztam, a kiemelkedően hatékony gázfázisú és a hatékony, de emellett kíméletes, alacsony hőmérsékletű szuperkritikus széndioxid oldószerben történő töltést. A kísérleteket az alaposan tanulmányozott C 60 -al töltött nanocsövek gázfázisú előállításával kezdtem, majd áttértem a sc.co 2 oldószerrel végrehajtott nano-extrakcióra, amelynek paramétereit (hőmérséklet, nyomás, idő) optimáltam. A fullerén-kubán kokristályban tapasztalt erős van der Waals kölcsönhatás alapján feltételezhető, hogy a nano-extrakció során a nanocsövekben fullerén-kubán egységekből felépülő egy dimenziós periodikus szerkezet alakul ki. Ez a szerkezet a nanocsőben, mint nanoreaktorban a kokristályhoz hasonlóan ~200 C-on kopolimert képezhet [31]. A szuperkritikus széndioxid oldószerben történő töltést a Budapesti Műszaki és Gazdaságtudományi Egyetem Kémiai és Környezeti Folyamatmérnöki Tanszékén Dr. Simándi Béla és Dr. Székely Edit laboratóriumában végeztem. A kísérletek kezdetén a csövek kinyitása az MTA SZFKI-ban történt, de amint lehetőség volt rá, sor került egy kályha telepítésére a reaktor mellé, aminek a szükségességét a későbbi TEM vizsgálatok is igazolták. III.1.1. A C előállítása gázfázisból és szuperkritikus CO 2 -ban A nanocsöveket (~25 mg) töltés előtt egy 570 ºC-on történő 20 percig tartó hőkezeléssel nyitottam ki, amit egy csőkemencében (Carbolite), a magas hőmérséklet miatt kvarccsövet használva, végeztem. A C 60 -at (~25 mg) hozzáadtam a lehűlt nanocsövekhez, majd a kvarccsövet azonnal leforrasztottam egy vákuumrendszeren (~10-5 mbar). A lezárt mintát az 18. ábraán szereplő hőmérsékletprogram szerint 400/450 ºC-on 5/72 órán keresztül hőkezeltem. Az alkalmazott körülmények között a feleslegben adagolt C 60 kristály szublimál és megtölti a nanocsöveket, a II ben ismertetett mechanizmus szerint. A reakció végeztével a borsókat, a nanocsöveken maradt külső C 60 eltávolítására, toluolban (200 ml) rázattam ultrahangos fürdőben (30 perc), majd polipropilénnel borított hátú teflon szűrőn (Whatman, 0,5 μm) további toluollal mosva leszűrtem
17 T kemence / C SWNT T max 450 C SWNT T max 400 C DWNT 1 C / min 1 C / min 2 C / min 2 C / min 5 C / min t töltés / óra 18. ábra: A gázfázisú töltés és a DWNT előállítás hőmérséklet programja. A szuperkritikus CO 2 -ban kivitelezett töltéshez egy termosztálható, rozsdamentes acél reaktort használtam, amit a BME és a Miskolci Egyetem együttműködésében külön erre a célra fejlesztettek ki. A keverést egy hagyományos mágneses keverő biztosította. A nyomás és hőmérséklet értékeket számítógépes adatgyűjtés segítségével rögzítettem. A fenti 570 ºCon történő hőkezeléssel frissen kinyitott nanocsöveket (~50 mg) az előre a reaktorba készített (~50 mg) C 60 mellé szórtam, majd ezután lezártam az előfűtött (55 ºC) reaktort és feltöltöttem folyékony CO 2 -dal. Ezt, a pontos nyomásbeállítás (~150 bar) érdekében, fokozatosan végeztem, a lépések között annyi szünetet tartva, hogy a rendszer felvegye a beállított hőmérsékletet. A feltöltés végeztével a keverést közepes sebességre állítottam, majd a rendszert több napra magára hagytam [17]. A reakcióidő eltelte után a reaktort lehűtöttem (10 ºC), majd a kétfázisú rendszerből lassan kiengedtem a CO 2 -ot egy szelep segítségével. A mintát a nanocsöveken maradt külső C 60 eltávolítására toluolban (200ºml) diszpergáltam, ultrahangos fürdő (30 perc) segítségével, majd nylon szűrőn (0,45 μm) további toluollal mosva leszűrtem
18 PC barométer S W N T thermométer prekurzor Mágneses keverő 19. ábra: A szuperkritikus reaktor sematikus keresztmetszeti ábrája. 20. ábra: A szuperkritikus reaktor. Oldalt a termosztát csatlakozói, felül a nyomásmérő, és a szelepek láthatók. III.1.2. A C 60 C 8 H 8 és ac 60 C 8 H előállítása A C 60 C 8 H a C hasonló módon próbáltam előállítani. A frissen kinyitott nanocsövet (~50 mg) a C 60 (~50 mg) és a C 8 H 8 (~25 mg) mellé szórtam a termosztált (55 C) reaktorba, majd a III.1.1 második felében leírtak szerint jártam el. A reakcióidő eltelte után a mintát a nanocsöveken maradt külső C 60 eltávolítására toluolban (200ºml) diszpergáltam, ultrahangos fürdő (30 perc) segítségével, majd nylon szűrőn (0,45 μm) további toluollal mosva leszűrtem. A C 60 C 8 H előállítására a kísérletek során más prekurzorokat is kipróbáltam, mivel a TEM alapján úgy tűnt, hogy a C 60 C 8 H 8 helyett csak C 60 -at sikerült a csövekbe tölteni. A választás a C 60 C 8 H 8 kristályra esett, aminek előállítása a következő bekezdésben található. A C 60 kristályt (70 mg) feloldottam toluolban (100 ml), amit ultrahangos rázatással (30 min) segítettem elő. A kubánt (15-20 mg) hozzáadtam az oldathoz, amit ezek után tovább ultrahangoztam (5 min). A kész oldatot polipropilén fecskendőszűrőn (0,45 μm) át leszűrtem, hogy a kiindulási anyagok szilárd maradványai ne szolgálhassanak kristályosodási gócként, majd a szűrletet 45 ºC-os vízfürdőn 70 mbar-os nyomáson rotációs vákuumbepárló segítségével bepároltam, aminek felgyorsítására a gyűjtőlombikot jeges vízzel hűtöttem. A kész kristályokat kevés abszolút etanollal (3 ml) mostam a kubánfelesleg eltávolítására
19 21. ábra A C 60 C 8 H egy egységének térkitöltésű ábrázolása III.2. Duplafalú szén nanocsövek előállítása. Magas hőmérsékleten (>800 C) a borsókban a fullerének bomlásnak indulnak, és a hőmérséklet további emelésével végül egy belső nanocsővé olvadnak össze [32]. Az így keletkezett duplafalú cső palástjai között 0,36 nm a távolság, és a belső cső hossza a külsőnek csak a harmada. A keletkezett belső csövek kis átmérőjűek és hibahelyektől mentesek. A duplafalú szén nanocsövek (DWNT) előállítására a kész nanocső borsókat a toluollal való mosás után újra kvarc csőbe zártam csökkentett nyomáson (~10-5 mbar), majd egy viszonylag hosszú (24 óra) és magas hőmérsékletű (1250 C) hőkezelést alkalmaztam. IV. Töltött nanocsövek vizsgálati módszerei A nanométeres szerkezettel rendelkező anyagok vizsgálatánál elengedhetetlen a transzmissziós elektronmikroszkópia alkalmazása. A TEM az egyetlen közvetlen vizsgálati módszer, amelynél saját szemünkkel bizonyosodhatunk meg arról, hogy sikerült-e létrehozni a kívánt szerkezetet. Nagy előnye, hogy a csöveket és a bennük található fulleréneket, vagy más molekulákat is láthatóvá teszi, de csak kis területről ad információt. TEM mérések során megfigyelték, hogy az elektronnyaláb hatására a fullerénmolekulák szabálytalan időközönként (10-20 másodperc) véletlenszerűen arrébb ugranak (1-10 nm) [33]. A szén alapú nanoszerkezetek transzmissziós elektronmikroszkópos vizsgálatát a szokásosnál ( kv) alacsonyabb gyorsítófeszültség ( kv) alkalmazásával végzik, hogy megóvják a mintákat az elektronnyaláb okozta hatásoktól, például fullerénnel töltött nanocsövek esetén a DWNT képződéstől
20 A borsókban elektrondiffrakciós mérések segítségével, meghatározható a fullerének közötti távolság, ami C 60 esetén 0,95 nm [34]. 22. ábra: Fullerének közötti távolság meghatározása nanocsövekben elektron diffrakcióval. dc 60 = 0,95 nm [34]. A nanocsőtöltés során a leggyakrabban felmerülő kérdést, hogy sikeres volt-e a reakció, pusztán spektroszkópiai alapon nehéz megválaszolni. A nanocsövek inhomogenitása pedig még tovább nehezíti a méréseket. A spektroszkópiai vizsgálati módszerek alapját az összetevők, a fullerén és a nanocső vizsgálati módszerei képzik. A nanocsöveknek nincsenek infravörös aktív rezgési átmeneteik, a csöveken belüli fullerének rezgései pedig nem érzékelhetők, mivel a csövek ebben a tartományban nem átlátszók. A szén nanocsövek Raman-spektruma három fő részre osztható: a lélegző módus (RBM, cm -1 ), a nagy energiájú G módusok ( cm -1 ) és a D módus ( cm - 1 ). Az RBM módusnál, ami az egyes nanocsövekre jellemző, a szénatomok sugárirányban, azonos fázisban mozognak, létrehozva a lélegző mozgást, amelynek frekvenciája fordítottan arányos a nanocső átmérőjével. A G módus valójában három-négy közeli nagy intenzitású csúcsból áll, ezek a grafénsík rezgései. A D módus a rendezetlenségek által indukált sáv, intenzitása annál nagyobb minél több a hibahely a nanocsövön. 23. ábra: A csak a nanocsövekre jellemző Radial Breathing Mode és a grafénból eredő G módus
21 A nanocsövek Raman-spektruma azonban nem alkalmazható a borsók előállításának megbízható nyomon követésére, mivel nem kellően érzékeny a fullerén és a nanocső közötti kölcsönhatásra. SWNT G 40 I Raman RBM D D* Frekvencia / cm ábra: P2 egyfalú nanocső (SWNT) Raman spektruma nm-es lézerrel mérve. A borsókból hőkezeléssel duplafalú nanocsövet (DWNT) előállítva (III.2), a Ramanspektrumban megjelenik a belső csőre jellemző RBM, ami egyértelmű, bizonyíték. Ennek segítségével a borsók indirekt módon könnyedén kimutathatók, mivel a belső csövek átmérője kisebb, mint az eredeti nanocsőé
22 12000 DWNT I Raman Frekvencia / cm ábra DWNT Raman spektruma 26. ábra A C 60 Raman spektruma (lézer 785 nm) A C 60 -nak tíz Raman-aktív és négy infravörös aktív rezgése van. A Raman spektrumban az ötszögek lélegző mozgása (Ag(2), 1467 cm -1 ) a legnagyobb intenzitású, ami alkalmas a C 60 nanocsövek belsejében való detektálására. Az irodalomban ellentmondásos eredmények szerepelnek, amelyek pár cm -1 -es eltolódások alapján döntik el, hogy a C 60 a csövön belül vagy kívül van, de ezek nem reprodukálhatók, mivel ekkora eltolódást akár a gerjesztő
23 lézerből származó hő is okozhat. Ezen kívül, ha a csövek felületén is van C 60 annak a csúcsa nehezen különböztethető meg a csövön belüliétől. IV.1. A borsók vizsgálata IV.1.1. TEM A transzmissziós elektronmikroszkópiát Nottinghamben Dr. Andrei N. Khlobystov közreműködésével végeztem egy JEOL 2100F típusú készüléken. A mintákat abszolút metanolban (~2 ml) diszpergáltam egy ultrahangos fürdő segítségével (15 perc), majd a diszperziót rácsöppentettem egy szűrőpapírra helyezett lyukacsos szénhártyával borított réz rácsra. A felvételek 100 kv gyorsítófeszültség alkalmazásával készültek, ami hosszabb idő elteltével sem roncsolta a mintákat. A 27. ábrajól láthatók a C 60 molekulák a nanocsövek belsejében, ami egyértelmű bizonyíték a töltés sikerességére. Mindemellett azt is megállapíthatjuk, hogy a toluollal történt mosás elég hatékony, mivel a nanocsöveken kívül nem látható fullerén. 27. ábra: C transzmissziós elektronmikroszkóp felvétele. A C 60 C 8 H készült TEM képeken azonban a d(f-f) 4 az elvárt 1,4 nm-rel szemben 1,2 nm volt, ami a sima C mérhető távolság. Tehát a C 60 C 8 H rendszer előállítása nem sikerült, ezért változtatásokra volt szükség. Mivel a rendszer kialakulása spontán módon, a C 60 C 8 H 8 kristály kialakulásához hasonlóan 4 A fullerének középpontja közötti távolság
24 molekuláris felismeréssel, nem ment végbe, azaz a C 60 és C 8 H 8 között a kölcsönhatás nem jött létre a reaktorban, a prekurzorok C 60 C 8 H 8 kristályra való cseréjére került sor. A módosított reakcióról egyelőre csak Raman- és ATR-spektrumok állnak rendelkezésre, ami alapján csak annyi jelenthető ki, hogy a nanocsövek tartalmaznak fulleréneket, de a távolságokat TEM felvételek nélkül nem lehet meghatározni. IV.1.2. Raman-spektroszkópia A vizsgálatok egy 785 nm és egy 482,5 nm hullámhosszú lézerrel történtek. Az 785 nm-es lézerrel a fullerénnek megfelelő csúcs nem látszott, de a mintákból III.2 szerint előállított DWNT-k keletkezésének igazolására alkalmas volt [32]. A nm-es lézerrel sikerült kimutatni a C 60 -t a mintákban 1463 cm -1 -es hullámszámnál, ami ~20 nagyítás után válik láthatóvá a spektrumban. A mérések során a minták homogénnek bizonyultak, ami azt bizonyítja, hogy a Raman csúcsok nem egy lokális C 60 szennyezéstől származnak. A spektrumokat összehasonlítottam, azonos körülmények között mért C 60 referenciával, mivel a ~4 cm -1 akár a minta melegedéséből is származhat. 2.0 P2SWNT C60@swnt C60/40 I Raman / önkényes egység C 60 A g (2) 1463 cm Frekvencia / cm ábra: Az ábrán egy borsó (fekete), a kiindulási nanocső (kék) és fullerén (piros) Ramanspektrumának cm -1 közti szakasza látható, 1463 cm -1 -nél a C 60 A g (2) módusához társított csúccsal. Az intenzitások önkényes egységekben vannak kifejezve. (lézer 482,5 nm)
25 1.1 P2SWNT 1.0 C60/ C 60 A g (2) 1463 cm -1 I Raman / önkényes egység Frekvencia / cm ábra: Az ábrán egy borsó (fekete), a kiindulási nanocső (kék) és fullerén (piros) Ramanspektrumának cm -1 közti szakasza látható, 1463 cm-1-nél a C 60 A g (2) módusához társított csúcs látható. Az intenzitások önkényes egységekben vannak kifejezve. (lézer 482,5 nm) IV.1.3. ATR Az ATR (Attenuated Total Reflectance, gyengített totálreflexió) egy nagyon érzékeny elnyelésen alapuló felületvizsgálati módszer. A technika alapja, hogy egy nagy törésmutatójú kristályba vezetjük be a fényt úgy, hogy annak felületén teljes visszaverődés jöjjön létre (nagy törésmutatójú anyagok pl.: gyémánt, germánium stb.). A közegek határán (minta/kristály) evaneszcens tér alakul ki, ami ~1 µm mélyen behatol a mintába és egy része a hagyományos abszorpciós mérésekhez hasonlóan elnyelődik. 30. ábra: Egyreflexiós ATR: θ a teljes visszaverődéshez tartotó szög
26 Az ATR mérések célja a mosás hatékonyságának ellenőrzése, azaz annak eldöntése, hogy az aktuális mintában vannak-e a nanocsövek külső felületén adszorbeált molekulák, amik meghamisíthatnák a Raman-szórás eredményét. A módszer alapja, hogy ATR-rel csak a csövek felületén adszorbeált C 60 detektálható, azaz így ellenőrizhető, hogy maradt-e fullerén a nanocsövek felületén a mosás után. A méréshez egy Bruker Tensor 37 típusú Fourier-transzformációs infravörös spektrométert használtam egyreflexiós Helios ATR feltéttel, és germánium kristállyal. A módszer alkalmazása során a mosatlan mintát (C60C8CH8+C60C8CH8@SWNT), a szűrés során keletkezett mosott nanocső filmet (C60C8CH8@SWNT) és egy referenciát (C 60 ) mértem meg. A mosás előtti spektrumot a fullerén spektrumával összevetve egyértelműen azonosíthatók voltak a fullerénsávok, amik az adszorbeált C 60 molekuláktól származnak, de a mosás utáni spektrumban már nem volt megtalálható egy a fullerénhez rendelhető sáv sem. Tehát az előbbi módszerrel ellenőrzőtt minták Raman spektrumában detektált fullerén csúcs, csak a csövön belül lévő molekuláktól származhat. ν / cm -1 molekula 2979 kubán 1430 C kubán 1183 C kubán 578 C C Táblázat: A C 60 C 8 H 8 infravörös sávjai, amelyek megfelelnrk a C 60 és a C 8 H 8 spektrumának szuperpozíciójával. [31]
27 0.6 C60 C60C8H8 I ATR / önk. egys Frekvencia / cm ábra: A C 60 C 8 H 8 (kék), A C 60 (piros) és mosatlan borsó, azaz A C 60 C 8 H 8 + A C 60 C 8 H (fekete) ATR spektruma. Látható, hogy a mosatlan minta spektruma tartalmazza a C 60 C 8 H 8 -hoz tartozó sávokat. 0.9 C60C8H8 SWNT C60C8H8C60C8H8SWNT I ATR / önk. egys Frekvencia / cm ábra A mosatlan borsó C 60 C 8 H 8 + A C 60 C 8 H (fekete) és a mosott C 60 C 8 H (piros) ATR spektruma
28 A TEM vizsgálatokra alapozva, az így megalkotott vizsgálati módszerrel, amely Ramanszórásból és ATR-ből áll, eldönthető a fullerénről, vagy más Raman és IR aktív molekuláról, hogy a csövön belül helyezkedik-e el. Amennyiben az ATR-rel nem érzékeljük a molekulát a mintában, de a Raman-spektrumban igen, az azt jelenti, hogy a Raman-spektrumban a csúcs a nanocsövekben lévő molekulától, jelenleg a fulleréntől származik. V. Összefoglalás Tudományos diákköri munkám során sikeresen állítottam elő fullerénnel töltött szén nanocsöveket a hagyományos gázfázisú töltéssel és szuperkritikus széndioxid közegben végrehajtott nano-extrakcióval. Ezt TEM felvételek és Raman spektrumok támasztják alá. A reakciók eredményességének transzmissziós elektronmikroszkóp nélküli vizsgálatára kidolgoztam egy összetett eljárást, aminek alkalmazásával fullerének és más IR és egyben Raman aktív molekulák esetén megállapítható a reakció sikeressége. Megállapítottam, hogy kubán, C 60 és szén nanocső külön fázisaiból kiindulva nem képződik C 60 C 8 H csak C A reakciót ezért C 60 C 8 H 8 kokristályból kiindulva is elvégeztem, és bizonyítottam a C 60 beépülését ebben az esetben is. A C 60 C 8 H előállításának bizonyításához TEM felvételekre van szükség. VI. Köszönetnyilvánítás Szeretném megköszönni témavezetőmnek, Dr. Kamarás Katalinnak, a tudományos diákköri munkám elkészítéséhez nyújtott segítségét és szakmai támogatását. Külön köszönöm Botka Beának a Raman spektrumokat, Dr. Kováts Évának, Pekker Áronnak és Dr. Székely Editnek a laboratóriumi munkában nyújtott segítséget. Köszönettel tartozom még Dr. Pekker Sándornak és Dr. Simándi Bélának, hogy lehetőséget kaptam a laboratóriumukban dolgozni. Továbbá köszönettel tartozom Dr. Andrei Khlobystovnak a transzmissziós elektronmikroszkóp felvételekért. És végül, de nem utolsó sorban köszönöm Prof. Kürti Jenőnek, aki nélkül sosem foglalkozhattam volna ezzel a területtel
29 VII. Irodalomjegyzék [1] S. Iijima Nature 354, 56 (1991) [2] R. Hoffmann, Angew. Chem. Int. Ed. Engl. 26, 846 (1987) [3] E. Joselevich Chem. Phys. Chem. 5, 619 (2004) [4] H. W. Kroto, J. R. Heath, S. C. O'Brien, R. F. Curl, R. E. Smalley Nature 318, 162 (1985) [5] W. Krätschmer, K. Fostiropoulos, D. R. Huffman Chem. Phys. Lett. 170, 167 (1990) [6] J. P. Lu, A.-P. Li, R. M. Martin, Phys. Rev. Lett. 68, 1551 (1992) [7] P. E. Eaton, T.W. Cole Jr. J. Am. Chem. Soc. 86, 3157 (1964) [8] S. Pekker, É. Kováts, G. Oszlányi, G. Bényei, G. Klupp, G. Bortel, I. Jalsovszky, E. Jakab, F. Borondics, K. Kamarás, M. Bokor, G. Kriza, K. Tompa, G. Faigel, Nature Materials 4, 764 (2005) [9]T. Guo, P. Nikolaev, A. Thess, D.T. Colbert, R.E. Smalley Chem. Phys. Lett. 243, 49 (1995) [10] M. José-Yacamán App. Phys. Lett. 657, 62 (1993) [11] B. Kitiyanan, W.E. Alvarez, J.H. Harwell, D.E. Resasco, Chemical Physics Letters 317, 497 (2000) [12] F. Borondics, K. Kamarás, M. Nikolou, D. B. Tanner, Z. H. Chen, A. G. Rinzler Phys Rev B 74, (2006) [13] University of Cincinnati, [14] B. W. Smith, M. Monthioux, D. E. Luzzi, Nature 396, 323 (1998) [15] F. Simon, H. Kuzmany, H. Rauf, T. Pichler, J. Bernardi, H. Peterlik, L. Korecz, F. Fülöp, A. Jánossy, Chem. Phys. Lett. 383, 362 (2004) [16] M. Yudasaka, K. Ajima, K. Suenaga, T. Ichihashi, A. Hashimoto, S. Iijima, Chem. Phys. Lett. 380, 42 (2003). [17] A. N. Khlobystov, D. A. Britz, S. A. O Neil, J. Wang, M. Poliakoff, G. A. D. Briggs, J. Mater. Chem. 14, 2852 (2004) [18] L. A. Girifalco, M. Hodak, Phys. Rev. B 65, (2002)
30 [19] J. Song, R. L. Cappelletti, Phys. Rev. B 50, (1994) [20] L. A. Girifalco, M. Hodak, R. S. Lee, Phys. Rev. B 62, (2000). [21] H. Ulbricht, G. Moos, T. Hertel, Phys. Rev. Lett. 90, (2003) [22] M. Hodak, L. A. Girifalco, Chem. Phys. Lett. 350, 405 (2001) [23] M. Hodak, L. A. Girifalco, Phys. Rev. B 67, (2003). [24] A. N. Khlobystov, D. A. Britz, A. Ardavan, G. D. D. Briggs, Phys. Rev. Lett. 92, (2004). [25] C. K. Mathews, M. S. Baba, T. S. L. Narasimhan, R. Balasubramanian, N. Sivaraman, T. G. Srinivasan, P. R. V. Rao, J. Phys.Chem. 96, 3566 (1992). [26] J. Abrefah, D. R. Olander, M. Balooch, W. J. Siekhaus, Appl.Phys. Lett. 60, 1313 (1992) [27] B. W. Smith, D. E. Luzzi, Chem. Phys. Lett. 321, 169 (2000). [28] H. Ulbricht, T. Hertel, J. Phys. Chem. B 107, (2003) [29] S. Berber, Y.-K. Kwon, D. Tomanek, Phys. Rev. Lett. 88, (2002) [30] V. A. Basiuk, E. V. Basiuk, Chemistry of Carbon Nanotubes, American Scientific Publishers, Chapter 31, 4 (2008) [31] G. Klupp, F. Borondics, É. Kováts, Á. Pekker, G. Bényei, I. Jalsovszky, R. Hackl, S. Pekker, K. Kamarás, J. Phys. Chem. B 111, (2007) [32] S. Bandow, M. Takizawa, K. Hirhara, M. Yudasaka, S. Iijima, Chem. Phys. Lett. 337, 48 (2001) [33] B. W. Smith, M. Monthioux, D. E. Luzzi, Chem. Phys. Lett. 315, 31 (1999) [34] H. Kataura, Y. Maniwa, M. Abe, A. Fujiwara, T. Kodama, K. Kikuchi, H. Imahori, Y. Misaki, S. Suzuki, Y. Achiba, Appl. Phys. A 74, 349 (2002)
ALKÍMIA MA Az anyagról mai szemmel, a régiek megszállottságával. www.chem.elte.hu/pr
ALKÍMIA MA Az anyagról mai szemmel, a régiek megszállottságával www.chem.elte.hu/pr Kvíz az előző előadáshoz Programajánlatok december 18. 16:00 ELTE Kémiai Intézet 065-ös terem Róka András: karácsonyi
RészletesebbenSzénszálak és szén nanocsövek
Szénszálak és szén nanocsövek Hernádi Klára Szegedi Tudományegyetem Alkalmazott Kémiai Tanszék 1 Rendszám: 6 IV. főcsoport Nemfémek Négy vegyértékű Legjelentősebb allotróp módosulatok: SZÉN Kötéserősség:
RészletesebbenSpektroszkópia és mikroszkópia szén nanoszerkezeteken
Spektroszkópia és mikroszkópia szén nanoszerkezeteken Kamarás Katalin MTA Wigner FK kamaras.katalin@wigner.mta.hu 2013. október 21. 1/31 Műszerek FIR/MIR Közeli tér/snom MIR/NIR Együttműködések: Mintakészítés
RészletesebbenModern Fizika Labor. A mérés száma és címe: A mérés dátuma: Értékelés: Infravörös spektroszkópia. A beadás dátuma: A mérést végezte:
Modern Fizika Labor A mérés dátuma: 2005.10.26. A mérés száma és címe: 12. Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 2005.11.09. A mérést végezte: Orosz Katalin Tóth Bence 1 A mérés során egy
RészletesebbenJahn Teller-effektus Cs 3 C 60 -ban. Pergerné Klupp Gyöngyi. Matus Péter, Kamarás Katalin MTA SZFKI
Jahn Teller-effektus Cs 3 C 60 -ban Pergerné Klupp Gyöngyi Matus Péter, Kamarás Katalin MTA SZFKI Jahn Teller-effektus Cs 3 C 60 -ban Tartalom 2 Bevezetés az A 3 C 60 (A = K, Rb, Cs) alkálifém-fulleridekről
RészletesebbenModern Fizika Labor. 12. Infravörös spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: okt. 04. A mérés száma és címe: Értékelés:
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 011. okt. 04. A mérés száma és címe: 1. Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 011. dec. 1. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenÚjabb eredmények a grafén kutatásában
Újabb eredmények a grafén kutatásában Magda Gábor Zsolt Atomoktól a csillagokig 2014. március 13. Új anyag, új kor A kőkortól kezdve egy új anyag felfedezésekor új lehetőségek nyíltak meg, amik akár teljesen
RészletesebbenNagynyomású csavarással tömörített réz - szén nanocső kompozit mikroszerkezete és termikus stabilitása
Nagynyomású csavarással tömörített réz - szén nanocső kompozit mikroszerkezete és termikus stabilitása P. Jenei a, E.Y. Yoon b, J. Gubicza a, H.S. Kim b, J.L. Lábár a,c, T. Ungár a a Anyagfizikai Tanszék,
RészletesebbenAtomok. szilárd. elsődleges kölcsönhatás. kovalens ionos fémes. gázok, folyadékok, szilárd anyagok. ionos fémek vegyületek ötvözetek
Atomok elsődleges kölcsönhatás kovalens ionos fémes véges számú atom térhálós szerkezet 3D ionos fémek vegyületek ötvözetek molekulák atomrácsos vegyületek szilárd gázok, folyadékok, szilárd anyagok Gázok
RészletesebbenEnergia. Energia: munkavégző, vagy hőközlő képesség. Kinetikus energia: a mozgási energia
Kémiai változások Energia Energia: munkavégző, vagy hőközlő képesség. Kinetikus energia: a mozgási energia Potenciális (helyzeti) energia: a részecskék kölcsönhatásából származó energia. Energiamegmaradás
RészletesebbenKomplex szénszerkezetek spektroszkópiai jellemzése
Komplex szénszerkezetek spektroszkópiai jellemzése Kamarás Katalin MTA Wigner FK SZFI 2017. március 28. 1/40 Wigner Fizikai Kutatóközpont SZFI Szerkezetkutató Laboratórium FIR/MIR MIR/NIR Fotolumineszcencia
RészletesebbenRéz - szén nanocső kompozit mikroszerkezete és mechanikai viselkedése
Réz - szén nanocső kompozit mikroszerkezete és mechanikai viselkedése P. Jenei a, E.Y. Yoon b, J. Gubicza a, H.S. Kim b, J.L. Lábár a,c, T. Ungár a a Department of Materials Physics, Eötvös Loránd University,
RészletesebbenAtomok. szilárd. elsődleges kölcsönhatás. kovalens ionos fémes. gázok, folyadékok, szilárd anyagok. ionos fémek vegyületek ötvözetek
Atomok elsődleges kölcsönhatás kovalens ionos fémes véges számú atom térhálós szerkezet 3D ionos fémek vegyületek ötvözetek molekulák atomrácsos vegyületek szilárd gázok, folyadékok, szilárd anyagok Gázok
RészletesebbenA gáz halmazállapot. A bemutatót összeállította: Fogarasi József, Petrik Lajos SZKI, 2011
A gáz halmazállapot A bemutatót összeállította: Fogarasi József, Petrik Lajos SZKI, 0 Halmazállapotok, állapotjelzők Az anyagi rendszerek a részecskék közötti kölcsönhatásoktól és az állapotjelzőktől függően
RészletesebbenFázisátalakulások. A víz fázisai. A nem közönséges (II-VIII) jég kristálymódosulatok csak több ezer bar nyomáson jelentkeznek.
Fázisátalakulások A víz fázisai. A nem közönséges (II-VIII) jég kristálymódosulatok csak több ezer bar nyomáson jelentkeznek. Fából vaskarika?? K Vizes kalapács Ha egy tartályban a folyadék fölötti térrészből
RészletesebbenIV.főcsoport. Széncsoport
IV.főcsoport Széncsoport Sorold fel a főcsoport elemeit! Szén C szilárd nemfém Szilícium Si szilárd félfém Germánium Ge szilárd félfém Ón Sn szilárd fém Ólom Pb szilárd fém Ásványi szén: A szén (C) Keverék,
RészletesebbenGázok. 5-7 Kinetikus gázelmélet 5-8 Reális gázok (korlátok) Fókusz: a légzsák (Air-Bag Systems) kémiája
Gázok 5-1 Gáznyomás 5-2 Egyszerű gáztörvények 5-3 Gáztörvények egyesítése: Tökéletes gázegyenlet és általánosított gázegyenlet 5-4 A tökéletes gázegyenlet alkalmazása 5-5 Gáz reakciók 5-6 Gázkeverékek
RészletesebbenGázok. 5-7 Kinetikus gázelmélet 5-8 Reális gázok (limitációk) Fókusz Légzsák (Air-Bag Systems) kémiája
Gázok 5-1 Gáznyomás 5-2 Egyszerű gáztörvények 5-3 Gáztörvények egyesítése: Tökéletes gáz egyenlet és általánosított gáz egyenlet 5-4 A tökéletes gáz egyenlet alkalmazása 5-5 Gáz halmazállapotú reakciók
RészletesebbenMikrohullámú abszorbensek vizsgálata 4. félév
Óbudai Egyetem Anyagtudományok és Technológiák Doktori Iskola Mikrohullámú abszorbensek vizsgálata 4. félév Balla Andrea Témavezetők: Dr. Klébert Szilvia, Dr. Károly Zoltán MTA Természettudományi Kutatóközpont
RészletesebbenKolloidkémia 5. előadás Határfelületi jelenségek II. Folyadék-folyadék, szilárd-folyadék határfelületek. Szőri Milán: Kolloidkémia
Kolloidkémia 5. előadás Határfelületi jelenségek II. Folyadék-folyadék, szilárd-folyadék határfelületek 1 Határfelületi rétegek 2 Pavel Jungwirth, Nature, 2011, 474, 168 169. / határfelületi jelenségek
RészletesebbenKatalízis. Tungler Antal Emeritus professzor 2017
Katalízis Tungler Antal Emeritus professzor 2017 Fontosabb időpontok: sósav oxidáció, Deacon process 1860 kéndioxid oxidáció 1875 ammónia oxidáció 1902 ammónia szintézis 1905-1912 metanol szintézis 1923
RészletesebbenKlórbenzol lebontásának vizsgálata termikus rádiófrekvenciás plazmában
Klórbenzol lebontásának vizsgálata termikus rádiófrekvenciás plazmában Fazekas Péter Témavezető: Dr. Szépvölgyi János Magyar Tudományos Akadémia, Természettudományi Kutatóközpont, Anyag- és Környezetkémiai
RészletesebbenSzámítástudományi Tanszék Eszterházy Károly Főiskola.
Networkshop 2005 k Geda,, GáborG Számítástudományi Tanszék Eszterházy Károly Főiskola gedag@aries.ektf.hu 1 k A mérés szempontjából a számítógép aktív: mintavételezés, kiértékelés passzív: szerepe megjelenítés
RészletesebbenKÉMIA FELVÉTELI DOLGOZAT
KÉMIA FELVÉTELI DOLGOZAT I. Egyszerű választásos teszt Karikázza be az egyetlen helyes, vagy egyetlen helytelen választ! 1. Hány neutront tartalmaz a 127-es tömegszámú, 53-as rendszámú jód izotóp? A) 74
Részletesebben5. Laboratóriumi gyakorlat
5. Laboratóriumi gyakorlat HETEROGÉN KÉMIAI REAKCIÓ SEBESSÉGÉNEK VIZSGÁLATA A CO 2 -nak vízben történő oldódása és az azt követő egyensúlyra vezető kémiai reakció az alábbi reakcióegyenlettel írható le:
RészletesebbenMikrohullámú abszorbensek vizsgálata
Óbudai Egyetem Anyagtudományok és Technológiák Doktori Iskola Mikrohullámú abszorbensek vizsgálata Balla Andrea Témavezetők: Dr. Klébert Szilvia, Dr. Károly Zoltán MTA Természettudományi Kutatóközpont
Részletesebben5. Az adszorpciós folyamat mennyiségi leírása a Langmuir-izoterma segítségével
5. Az adszorpciós folyamat mennyiségi leírása a Langmuir-izoterma segítségével 5.1. Átismétlendő anyag 1. Adszorpció (előadás) 2. Langmuir-izoterma (előadás) 3. Spektrofotometria és Lambert Beer-törvény
RészletesebbenHatárfelületi jelenségek. Fogorvosi anyagtan fizikai alapjai 3. Általános anyagszerkezeti ismeretek. N m J 2
Határelületi jelenségek 1. Felületi eszültség Fogorvosi anyagtan izikai alapjai 3. Általános anyagszerkezeti ismeretek Határelületi jelenségek Kiemelt témák: elületi eszültség adhézió nedvesítés ázis ázisdiagramm
RészletesebbenKémiai reakciók sebessége
Kémiai reakciók sebessége reakciósebesség (v) = koncentrációváltozás változáshoz szükséges idő A változás nem egyenletes!!!!!!!!!!!!!!!!!! v= ± dc dt a A + b B cc + dd. Melyik reagens koncentrációváltozását
RészletesebbenA szilárd testek alakja és térfogata észrevehetően csak nagy erő hatására változik meg. A testekben a részecskék egymáshoz közel vannak, kristályos
Az anyagok lehetséges állapotai, a fizikai körülményektől (nyomás, hőmérséklet) függően. Az anyagokat általában a normál körülmények között jellemző állapotuk alapján soroljuk be szilád, folyékony vagy
RészletesebbenAz anyagi rendszer fogalma, csoportosítása
Az anyagi rendszer fogalma, csoportosítása A bemutatót összeállította: Fogarasi József, Petrik Lajos SZKI, 2011 1 1 A rendszer fogalma A körülöttünk levő anyagi világot atomok, ionok, molekulák építik
RészletesebbenAz elektron hullámtermészete. Készítette Kiss László
Az elektron hullámtermészete Készítette Kiss László Az elektron részecske jellemzői Az elektront Joseph John Thomson fedezte fel 1897-ben. 1906-ban Nobel díj! Az elektronoknak, az elektromos és mágneses
Részletesebben1. előadás. Gáztörvények. Fizika Biofizika I. 2015/2016. Kapcsolódó irodalom:
1. előadás Gáztörvények Kapcsolódó irodalom: Fizikai-kémia I: Kémiai Termodinamika(24-26 old) Chemical principles: The quest for insight (Atkins-Jones) 6. fejezet Kapcsolódó multimédiás anyag: Youtube:
Részletesebben2.9.1. TABLETTÁK ÉS KAPSZULÁK SZÉTESÉSE
2.9.1 Tabletták és kapszulák szétesése Ph.Hg.VIII. Ph.Eur.6.3-1 01/2009:20901 2.9.1. TABLETTÁK ÉS KAPSZULÁK SZÉTESÉSE A szétesésvizsgálattal azt határozzuk meg, hogy az alábbiakban leírt kísérleti körülmények
RészletesebbenVázlatos tartalom. Szerkezet jellemzése és vizsgálata Szilárdtestek elektronszerkezete Rácsdinamika Transzportjelenségek Mágneses tulajdonságok
Szilárdtestfizika Kondenzált Anyagok Fizikája Vázlatos tartalom Szerkezet jellemzése és vizsgálata Szilárdtestek elektronszerkezete Rácsdinamika Transzportjelenségek Mágneses tulajdonságok 2 Szerkezet
Részletesebben1. feladat Összesen: 10 pont. 2. feladat Összesen: 14 pont
1. feladat Összesen: 10 pont Az AsH 3 hevítés hatására arzénre és hidrogénre bomlik. Hány dm 3 18 ºC hőmérsékletű és 1,01 10 5 Pa nyomású AsH 3 -ből nyerhetünk 10 dm 3 40 ºC hőmérsékletű és 2,02 10 5 Pa
RészletesebbenModern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 12. mérés: Infravörös spektroszkópia. 2008. május 6.
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 12. mérés: Infravörös spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 28. május 13. A mérést végezte: 1/5 A mérés célja A mérés célja az
RészletesebbenBevezetés az anyagtudományba III. előadás
Bevezetés az anyagtudományba III. előadás 2010. február 18. Kristályos és s nem-krist kristályos anyagok A kristályos anyag atomjainak elrendeződése sok atomnyi távolságig, a tér mindhárom irányában periodikusan
RészletesebbenTermészetes vizek, keverékek mindig tartalmaznak oldott anyagokat! Írd le milyen természetes vizeket ismersz!
Összefoglalás Víz Természetes víz. Melyik anyagcsoportba tartozik? Sorolj fel természetes vizeket. Mitől kemény, mitől lágy a víz? Milyen okokból kell a vizet tisztítani? Kémiailag tiszta víz a... Sorold
Részletesebben1. feladat Összesen: 15 pont. 2. feladat Összesen: 10 pont
1. feladat Összesen: 15 pont Vizsgálja meg a hidrogén-klorid (vagy vizes oldata) reakciót különböző szervetlen és szerves anyagokkal! Ha nem játszódik le reakció, akkor ezt írja be! protonátmenettel járó
RészletesebbenAz egyensúly. Általános Kémia: Az egyensúly Slide 1 of 27
Az egyensúly 10-1 Dinamikus egyensúly 10-2 Az egyensúlyi állandó 10-3 Az egyensúlyi állandókkal kapcsolatos összefüggések 10-4 Az egyensúlyi állandó számértékének jelentősége 10-5 A reakció hányados, Q:
RészletesebbenAltalános Kémia BMEVESAA101 tavasz 2008
Folyadékok és szilárd anayagok 3-1 Intermolekuláris erők, folyadékok tulajdonságai 3-2 Folyadékok gőztenziója 3-3 Szilárd anyagok néhány tulajdonsága 3-4 Fázisdiagram 3-5 Van der Waals kölcsönhatások 3-6
RészletesebbenAnyagismeret 2016/17. Diffúzió. Dr. Mészáros István Diffúzió
Anyagismeret 6/7 Diffúzió Dr. Mészáros István meszaros@eik.bme.hu Diffúzió Különféle anyagi részecskék anyagon belüli helyváltoztatása Az anyag lehet gáznemű, folyékony vagy szilárd Diffúzió Diffúzió -
RészletesebbenMekkora az égés utáni elegy térfogatszázalékos összetétele
1) PB-gázelegy levegőre 1 vonatkoztatott sűrűsége: 1,77. Hányszoros térfogatú levegőben égessük, ha 1.1. sztöchiometrikus mennyiségben adjuk a levegőt? 1.2. 100 % levegőfelesleget alkalmazunk? Mekkora
RészletesebbenAdatgyűjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb műszerei
Tudományos kutatásmódszertani, elemzési és közlési ismeretek modul Gazdálkodási modul Gazdaságtudományi ismeretek I. Közgazdasá Adatgyűjtés, mérési alapok, a környezetgazdálkodás fontosabb műszerei KÖRNYEZETGAZDÁLKODÁSI
RészletesebbenFizikai kémia 2 Reakciókinetika házi feladatok 2016 ősz
Fizikai kémia 2 Reakciókinetika házi feladatok 2016 ősz A házi feladatok beadhatóak vagy papír alapon (ez a preferált), vagy e-mail formájában is az rkinhazi@gmail.com címre. E-mail esetén ügyeljetek a
RészletesebbenÁltalános és szervetlen kémia Laborelıkészítı elıadás I.
Általános és szervetlen kémia Laborelıkészítı elıadás I. Halmazállapotok, fázisok Fizikai állapotváltozások (fázisátmenetek), a Gibbs-féle fázisszabály Fizikai módszerek anyagok tisztítására - Szublimáció
RészletesebbenVas- karbon ötvözetrendszer
Vas- karbon ötvözetrendszer Vas- Karbon diagram Eltérések az eddig tárgyalt diagramokhoz képest a diagramot csak 6,67 C %-ig ábrázolják, bizonyos vonalak folyamatos, és szaggatott vonallal is fel vannak
RészletesebbenOrvosi Biofizika I. 12. vizsgatétel. IsmétlésI. -Fény
Orvosi iofizika I. Fénysugárzásanyaggalvalókölcsönhatásai. Fényszóródás, fényabszorpció. Az abszorpciós spektrometria alapelvei. (Segítséga 12. tételmegértéséhezésmegtanulásához, továbbá a Fényabszorpció
RészletesebbenOTDK ápr Grafén nanoszalagok. Témavezető: : Dr. Csonka Szabolcs BME TTK Fizika Tanszék MTA MFA
OTDK 2011. ápr. 27-29. 29. Tóvári Endre Grafén nanoszalagok előáll llítása Témavezető: : Dr. Csonka Szabolcs BME TTK Fizika Tanszék MTA MFA Tóvári Endre: Grafén nanoszalagok előállítása OTDK 2011 2 Tartalom
RészletesebbenAz egyensúly. Általános Kémia: Az egyensúly Slide 1 of 27
Az egyensúly 6'-1 6'-2 6'-3 6'-4 6'-5 Dinamikus egyensúly Az egyensúlyi állandó Az egyensúlyi állandókkal kapcsolatos összefüggések Az egyensúlyi állandó számértékének jelentősége A reakció hányados, Q:
RészletesebbenVezetők elektrosztatikus térben
Vezetők elektrosztatikus térben Vezető: a töltések szabadon elmozdulhatnak Ha a vezető belsejében a térerősség nem lenne nulla akkor áram folyna. Ha a felületen a térerősségnek lenne tangenciális (párhuzamos)
RészletesebbenKONJUGÁLT KÖTÉSŰ POLIMEREK ÉS SZÉN-NANOSZERKEZETEK I. FULLERÉNEK
ÓBUDAI EGYETEM ANYAGTUDOMÁNYI SZEMINÁRIUMOK, 2014. MÁJUS 12. PEKKER SÁNDOR MTA WIGNER SZFI KONJUGÁLT KÖTÉSŰ POLIMEREK ÉS SZÉN-NANOSZERKEZETEK I. FULLERÉNEK KONJUGÁLT KÖTÉSŰ POLIMEREK ÉS SZÉN-NANOSZERKEZETEK
RészletesebbenNagyhatékonyságú folyadékkromatográfia (HPLC)
Nagyhatékonyságú folyadékkromatográfia (HPLC) Kromatográfiás módszerek osztályba sorolása 2 Elúciós technika A mintabevitel ún. dugószerűen történik A mozgófázis a kromatogram kifejlesztése alatt folyamatosan
RészletesebbenModern Fizika Labor. 11. Spektroszkópia. Fizika BSc. A mérés dátuma: dec. 16. A mérés száma és címe: Értékelés: A beadás dátuma: dec. 21.
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. dec. 16. A mérés száma és címe: 11. Spektroszkópia Értékelés: A beadás dátuma: 2011. dec. 21. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenKoherens lézerspektroszkópia adalékolt optikai egykristályokban
Koherens lézerspektroszkópia adalékolt optikai egykristályokban Kis Zsolt MTA Wigner Fizikai Kutatóközpont H-1121 Budapest, Konkoly-Thege Miklós út 29-33 2015. június 8. Hogyan nyerjünk információt egyes
RészletesebbenMolekuláris dinamika I. 10. előadás
Molekuláris dinamika I. 10. előadás Miről is szól a MD? nagy részecskeszámú rendszerek ismerjük a törvényeket mikroszkópikus szinten minden részecske mozgását szimuláljuk? Hogyan tudjuk megérteni a folyadékok,
RészletesebbenATOMEMISSZIÓS SPEKTROSZKÓPIA
ATOMEMISSZIÓS SPEKTROSZKÓPIA Elvi jellemzők, amelyek meghatározzák a készülék felépítését magas hőmérsékletű fényforrás (elsősorban plazma, szikra, stb.) kis méretű sugárforrás (az önabszorpció csökkentése
RészletesebbenJegyzet. Kémia, BMEVEAAAMM1 Műszaki menedzser hallgatók számára Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Dr Madarász János, egyetemi docens.
Kémia, BMEVEAAAMM Műszaki menedzser hallgatók számára Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Dr Madarász János, egyetemi docens Jegyzet dr. Horváth Viola, KÉMIA I. http://oktatas.ch.bme.hu/oktatas/konyvek/anal/
RészletesebbenMivel foglalkozik a hőtan?
Hőtan Gáztörvények Mivel foglalkozik a hőtan? A hőtan a rendszerek hőmérsékletével, munkavégzésével, és energiájával foglalkozik. A rendszerek stabilitása áll a fókuszpontjában. Képes megválaszolni a kérdést:
RészletesebbenA kémiai kötés magasabb szinten
A kémiai kötés magasabb szinten 11-1 Mit kell tudnia a kötéselméletnek? 11- Vegyérték kötés elmélet 11-3 Atompályák hibridizációja 11-4 Többszörös kovalens kötések 11-5 Molekulapálya elmélet 11-6 Delokalizált
RészletesebbenEgyfalú szén nanocsövek előállítása és tanulmányozása
XI. Erdélyi Tudományos Diákköri Konferencia Kolozsvár 2008. május 23 24 Egyfalú szén nanocsövek előállítása és tanulmányozása Jenei István Zoltán Babeş-Bolyai Tudományegyetem, Fizika Kar, Fizika-informatika
RészletesebbenFolyadékok és gázok mechanikája
Folyadékok és gázok mechanikája A folyadékok nyomása A folyadék súlyából származó nyomást hidrosztatikai nyomásnak nevezzük. Függ: egyenesen arányos a folyadék sűrűségével (ρ) egyenesen arányos a folyadékoszlop
Részletesebben41. ábra A NaCl rács elemi cellája
41. ábra A NaCl rács elemi cellája Mindkét rácsra jellemző, hogy egy tetszés szerint kiválasztott pozitív vagy negatív töltésű iont ellentétes töltésű ionok vesznek körül. Különbség a közvetlen szomszédok
RészletesebbenDiffúzió 2003 március 28
Diffúzió 3 március 8 Diffúzió: különféle anyagi részecskék (szilárd, folyékony, gáznemű) anyagon belüli helyváltozása. Szilárd anyagban való mozgás Öndiffúzió: a rácsot felépítő saját atomok energiaszint-különbség
RészletesebbenSzén nanoszerkezetek előállítása és spektroszkópiás vizsgálata
Szén nanoszerkezetek előállítása és spektroszkópiás vizsgálata munkabeszámoló Németh Katalin Témavezető: Kamarás Katalin 2011. június 9. Áttekintés Szén nanocsövek - kovalens oldalfal-funkcionalizálás
RészletesebbenHalmazállapotok. Gáz, folyadék, szilárd
Halmazállapotok Gáz, folyadék, szilárd A levegővel telt üveghengerbe brómot csepegtetünk. A bróm illékony, azaz könnyen alakul gázhalmazállapotúvá. A hengerben a levegő részecskéi keverednek a bróm részecskéivel
RészletesebbenSZAKÁLL SÁNDOR, ÁsVÁNY- És kőzettan ALAPJAI
SZAKÁLL SÁNDOR, ÁsVÁNY- És kőzettan ALAPJAI 30 Műszeres ÁSVÁNYHATÁROZÁS XXX. Műszeres ÁsVÁNYHATÁROZÁs 1. BEVEZETÉs Az ásványok természetes úton, a kémiai elemek kombinálódásával keletkezett (és ma is keletkező),
RészletesebbenModern Fizika Labor. Fizika BSc. Értékelés: A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 13. mérés: Molekulamodellezés PC-n. 2008. április 29.
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: A mérés száma és címe: 13. mérés: Molekulamodellezés PC-n Értékelés: A beadás dátuma: 2008. május 6. A mérést végezte: 1/5 A mérés célja A mérés célja az
RészletesebbenZárthelyi dolgozat I. /A.
Zárthelyi dolgozat I. /A. 1. Az FCC rács és reciprokrácsa (és tudjuk, hogy: V W.S. * V B.z. /() 3 = 1 / mindig!/) a 1 = ½ a (0,1,1) ; a = ½ a (1,0,1) ; a 3 = ½ a (1,1,0) b 1 = (/a) (-1,1,1); b = (/a) (1,-1,1);
RészletesebbenOH ionok LiNbO 3 kristályban (HPC felhasználás) 1/16
OH ionok LiNbO 3 kristályban (HPC felhasználás) Lengyel Krisztián MTA SZFKI Kristályfizikai osztály 2011. november 14. OH ionok LiNbO 3 kristályban (HPC felhasználás) 1/16 Tartalom A LiNbO 3 kristály és
RészletesebbenÁltalános Kémia, BMEVESAA101
Általános Kémia, BMEVESAA101 Dr Csonka Gábor, egyetemi tanár Az anyag Készítette: Dr. Csonka Gábor egyetemi tanár, csonkagi@gmail.com 1 Jegyzet Dr. Csonka Gábor http://web.inc.bme.hu/csonka/ Óravázlatok:
RészletesebbenÁltalános kémia vizsgakérdések
Általános kémia vizsgakérdések 1. Mutassa be egy atom felépítését! 2. Mivel magyarázza egy atom semlegességét? 3. Adja meg a rendszám és a tömegszám fogalmát! 4. Mit nevezünk elemnek és vegyületnek? 5.
RészletesebbenA 27/2012. (VIII. 27.) NGM rendelet (29/2016. (VIII. 26.) NGM rendelet által módosított) szakmai és vizsgakövetelménye alapján.
A 27/2012. (VIII. 27.) NGM rendelet (29/2016. (VIII. 26.) NGM rendelet által módosított) szakmai és vizsgakövetelménye alapján. Szakképesítés azonosítószáma és megnevezése 54 524 03 Vegyész technikus Tájékoztató
RészletesebbenOrszágos Középiskolai Tanulmányi Verseny 2009/2010. Kémia I. kategória II. forduló A feladatok megoldása
Oktatási Hivatal I. FELADATSOR Országos Középiskolai Tanulmányi Verseny 2009/2010. Kémia I. kategória II. forduló A feladatok megoldása 1. B 6. E 11. A 16. E 2. A 7. D 12. A 17. C 3. B 8. A 13. A 18. C
RészletesebbenKémiai reakciók mechanizmusa számítógépes szimulációval
Kémiai reakciók mechanizmusa számítógépes szimulációval Stirling András stirling@chemres.hu Elméleti Kémiai Osztály Budapest Stirling A. (MTA Kémiai Kutatóközpont) Reakciómechanizmus szimulációból 2007.
RészletesebbenHőmérsékleti sugárzás
Ideális fekete test sugárzása Hőmérsékleti sugárzás Elméleti háttér Egy ideális fekete test leírható egy egyenletes hőmérsékletű falú üreggel. A fala nemcsak kibocsát, hanem el is nyel energiát, és spektrális
RészletesebbenReakciókinetika és katalízis
Reakciókinetika és katalízis k 4. előadás: 1/14 Különbségek a gázfázisú és az oldatreakciók között: 1 Reaktáns molekulák által betöltött térfogat az oldatreakciónál jóval nagyobb. Nincs akadálytalan mozgás.
Részletesebben6. változat. 3. Jelöld meg a nem molekuláris szerkezetű anyagot! A SO 2 ; Б C 6 H 12 O 6 ; В NaBr; Г CO 2.
6. változat Az 1-től 16-ig terjedő feladatokban négy válaszlehetőség van, amelyek közül csak egy helyes. Válaszd ki a helyes választ és jelöld be a válaszlapon! 1. Jelöld meg azt a sort, amely helyesen
Részletesebben10. előadás Kőzettani bevezetés
10. előadás Kőzettani bevezetés Mi a kőzet? Döntően nagy földtani folyamatok során képződik. Elsősorban ásványok keveréke. Kőzetalkotó ásványok építik fel. A kőzetalkotó komponensek azonban nemcsak ásványok,
RészletesebbenHIDROFIL HÉJ KIALAKÍTÁSA
HIDROFIL HÉJ KIALAKÍTÁSA POLI(N-IZOPROPIL-AKRILAMID) MIKROGÉL RÉSZECSKÉKEN Róth Csaba Témavezető: Dr. Varga Imre Eötvös Loránd Tudományegyetem, Budapest Természettudományi Kar Kémiai Intézet 2015. december
RészletesebbenAnyagos rész: Lásd: állapotábrás pdf. Ha többet akarsz tudni a metallográfiai vizsgálatok csodáiról, akkor: http://testorg.eu/editor_up/up/egyeb/2012_01/16/132671554730168934/metallografia.pdf
RészletesebbenA GAMMA-VALEROLAKTON ELŐÁLLÍTÁSA
A GAMMA-VALEROLAKTON ELŐÁLLÍTÁSA A LEVULINSAV KATALITIKUS HIDROGÉNEZÉSÉVEL Strádi Andrea ELTE TTK Környezettudomány MSc II. Témavezető: Mika László Tamás ELTE TTK Kémiai Intézet ELTE TTK, Környezettudományi
Részletesebbendinamikai tulajdonságai
Szilárdtest rácsok statikus és dinamikai tulajdonságai Szilárdtestek osztályozása kötéstípusok szerint Kötések eredete: elektronszerkezet k t ionok (atomtörzsek) tö Coulomb- elektronok kölcsönhatás lokalizáltak
RészletesebbenAllotróp módosulatok
Allotróp módosulatok Egy elem azonos halmazállapotú, de eltérő molekula- vagy kristályszerkezetű változatai. Created by Michael Ströck (mstroeck) CC BY-SA 3.0 A szén allotróp módosulatai: a) Gyémánt b)
RészletesebbenFolyadékok. Fogorvosi anyagtan fizikai alapjai 2. Általános anyagszerkezeti ismeretek Folyadékok, szilárd anyagok, folyadékkristályok
Folyadékok víz Fogorvosi anyagtan fizikai alapjai 2. Általános anyagszerkezeti ismeretek Folyadékok, szilárd anyagok, folyadékkristályok 1 saját térfogat nincs saját alak/folyékony nincsenek belső nyíróerők
Részletesebben2.2.24. ABSZORPCIÓS SPEKTROFOTOMETRIA AZ INFRAVÖRÖS SZÍNKÉPTARTOMÁNYBAN
1 2.2.24. ABSZORPCIÓS SPEKTROFOTOMETRIA AZ INFRAVÖRÖS SZÍNKÉPTARTOMÁNYBAN 01/2005:20224 Az infravörös spektrofotométereket a 4000 650 cm -1 (2,5 15,4 µm) közti, illetve néhány esetben egészen a 200 cm
RészletesebbenMikroszerkezeti vizsgálatok
Mikroszerkezeti vizsgálatok Dr. Szabó Péter BME Anyagtudomány és Technológia Tanszék 463-2954 szpj@eik.bme.hu www.att.bme.hu Tematika Optikai mikroszkópos vizsgálatok, klasszikus metallográfia. Kristálytan,
RészletesebbenEnergia. Energiamegmaradás törvénye: Energia: munkavégző, vagy hőközlő képesség. Az energia nem keletkezik, nem is szűnik meg, csak átalakul.
Kémiai változások Energia Energia: munkavégző, vagy hőközlő képesség. Energiamegmaradás törvénye: Az energia nem keletkezik, nem is szűnik meg, csak átalakul. A világegyetem energiája állandó. Energia
RészletesebbenA kémiai kötés magasabb szinten
A kémiai kötés magasabb szinten 13-1 Mit kell tudnia a kötéselméletnek? 13- Vegyérték kötés elmélet 13-3 Atompályák hibridizációja 13-4 Többszörös kovalens kötések 13-5 Molekulapálya elmélet 13-6 Delokalizált
RészletesebbenAmerican Society of Materials. Szilárdtestek. Fullerének (C atomok, sokszögek) zárt gömb, tojás cső (egy és többrétegű)
Szilárdtestek Fullerének (C atomok, sokszögek) zárt gömb, tojás cső (egy és többrétegű) csavart alakzatok (spirál, tórusz, stb.) egyatomos vastagságú sík, grafén (0001) Amorf (atomok geometriai rend nélkül)
RészletesebbenFolyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv
Folyadékszcintillációs spektroszkópia jegyz könyv Zsigmond Anna Julia Fizika MSc I. Mérés vezet je: Horváth Ákos Mérés dátuma: 2010. október 21. Leadás dátuma: 2010. november 8. 1 1. Bevezetés A mérés
RészletesebbenAZ ANYAGI HALMAZOK ÉS A MÁSODLAGOS KÖTÉSEK. Rausch Péter kémia-környezettan
AZ ANYAGI HALMAZOK ÉS A MÁSODLAGOS KÖTÉSEK Rausch Péter kémia-környezettan Hogy viselkedik az ember egyedül? A kémiában ritkán tudunk egyetlen részecskét vizsgálni! - az anyagi részecske tudja hogy kell
RészletesebbenKONJUGÁLT KÖTÉSŰ POLIMEREK ÉS SZÉN-NANOSZERKEZETEK I. FULLERÉNEK
ÓBUDAI EGYETEM ANYAGTUDOMÁNYI SZEMINÁRIUMOK, 2014. JÚNIUS 2. PEKKER SÁNDOR MTA WIGNER SZFI KONJUGÁLT KÖTÉSŰ POLIMEREK ÉS SZÉN-NANOSZERKEZETEK I. FULLERÉNEK 2. rész: A fullerének szerkezete és tulajdonságai
RészletesebbenReális kristályok, rácshibák. Anyagtudomány gyakorlat 2006/2007 I.félév Gépész BSC
Reális kristályok, rácshibák Anyagtudomány gyakorlat 2006/2007 I.félév Gépész BSC Valódi, reális kristályok Reális rács rendezetlenségeket, rácshibákat tartalmaz Az anyagok tulajdonságainak bizonyos csoportja
RészletesebbenKristályos fullerénszármazékok topokémiai reakciói
Kristályos fullerénszármazékok topokémiai reakciói Doktori értekezés Kováts Éva MTA Szilárdtestfizikai és Optikai Kutatóintézet Témavezető: Dr. Pekker Sándor Tudományos tanácsadó, a kémiai tudomány doktora
RészletesebbenNemzeti Akkreditáló Testület. MÓDOSÍTOTT RÉSZLETEZŐ OKIRAT (1) a NAT /2010 számú akkreditált státuszhoz
Nemzeti Akkreditáló Testület MÓDOSÍTOTT RÉSZLETEZŐ OKIRAT (1) a NAT-1-1101/2010 számú akkreditált státuszhoz A Magyar Honvédség Anyagellátó Raktárbázis Üzemanyag Bevizsgáló Alosztály 1 (2378 Pusztavacs,
RészletesebbenModern Fizika Labor. 17. Folyadékkristályok
Modern Fizika Labor Fizika BSc A mérés dátuma: 2011. okt. 11. A mérés száma és címe: 17. Folyadékkristályok Értékelés: A beadás dátuma: 2011. okt. 23. A mérést végezte: Domokos Zoltán Szőke Kálmán Benjamin
RészletesebbenSzilárdtest-fizika gyakorlat, házi feladatok, ősz
Szilárdtest-fizika gyakorlat, házi feladatok, 2017. ősz A HF-ek után zárójelben az szerepel, hogy hány hallgatónak szánjuk kiadni, utána pedig a hallgatókat azonosító sorszám (1-21), így: (hallgató/feladat,
RészletesebbenMéréstechnika. Hőmérséklet mérése
Méréstechnika Hőmérséklet mérése Hőmérséklet: A hőmérséklet a termikus kölcsönhatáshoz tartozó állapotjelző. A hőmérséklet azt jelzi, hogy egy test hőtartalma milyen szintű. Amennyiben két eltérő hőmérsékletű
Részletesebben